大学物理课件：光学

光学一、光的干涉

1.理解相干光的条件及获得方法；2.掌握光程概念及光程差和相位差的关系；

3.掌握杨氏双缝干涉、薄膜等厚干涉条纹位

4.了解迈克耳孙干涉仪的工作原理；教学基本要求理解反射光产生相位跃变的条件；置的分析方法；

2.理解波带分析方法；

3.了解光栅衍射公式；

4.理解衍射对光学仪器分辨率的影响.二、光的衍射

1.了解惠－菲原理及其对衍射现象的定性解释；三、光的偏振1.理解自然光与偏振光的区别；2.了解线偏振光的获得、检验方法；3.理解布儒斯特定律、马吕斯定律；光学：既是物理学中最古老的一门基础学科，又是当前科学领域中最活跃的前沿阵地之一，具有强大的生命力和不可估量的发展前途。A.几何光学；B.波动光学；C.量子光学；D.现代光学；光学本章重点学习B。1.光是电磁波：平面电磁波方程3.真空中的光速：2.光矢量：

在引起眼视觉和底片感光上起主要作用，故用其表示光矢量；4.可见光的范围：11.1光源的发光机制光的相干性1.相干光源相干光源：同频率、同方向、恒定相位差的两列波为相干波，相应的波源是相干光源。客观实际：通常的独立光源都不是相干光源。2.光源的发光机制原子能级及发光跃迁基态激发态跃迁自发辐射常见光源的发光过程：具有较高能量的粒子向低能级跃迁时产生辐射。特点：发光时间短；大量粒子彼此独立；11.1.1光源的发光机制P21普通光源发光特点：结论：无论是两个独立光源，还是同一光源上不同部位发出的光，均不满足相干条件，故不会产生干涉现象。原子发光是断续的，每次发光形成一长度有限的波列,各原子各次发光相互独立，各波列互不相干。问题：如何获得相干光源？11.1.2光的相干性1.两波源频率相同；2.两波振动方向平行；3.两波源相位差恒定；波的相干条件：同理：满足相干条件的两束光波相遇时，则在光波叠加区域形成稳定的、强弱相间的光强分布，光波的这种叠加称为相干叠加．满足相干条件的光源称为相干光源．

1.干涉加强条件:2.干涉减弱条件:(1)(2)光波干涉加强与减弱条件:b.光波干涉：两光源初相差可保证为零，故仅剩一个因素，波程差＝几何路程差；a.机械波干涉：两相干波空间相遇，其干涉加强、减弱，取决于两波源初相差及两者至该点波程差：(1)

波程差:；波源初相差：；(2)真空中波长几何路程差11.1.3光程和光程差问题：若在同种介质中传播，(2)式就可解决光的干涉问题，但当光通过不同介质传播时出现问题，光的波长与介质有关：，这时仅考虑几何路程就行不通了！因此需要引入光程差！介质中的波长：真空中的波长介质的折射率相位差涉及两个因素：几何路程差、介质中波长；于是有：1.光程：介质的折射率与光波几何路程之积nr；2.光程差:相位差:(4)(4)式表示：相位差仅取决于光程差！*P*

干涉加强条件:干涉减弱条件:于是由干涉加强、减弱条件得：结论：光波干涉强度分布取决于该处相干光的相位差，而相位差又取决于光程差，故光程差是讨论光波干涉的出发点，是波动光学的主题歌。(5)(6)讨论光波干涉问题的步骤：1.求总光程差(含附加光程差)；2.由干涉加强、减弱条件得结果；3.讨论干涉花样；(5)干涉加强:(6)干涉减弱:光程差表出干涉加强、减弱条件：ABAB焦平面结论：透镜不引起附加光程差；解释：平行光束经透镜汇聚焦平面上成一亮点F，说明光束波前上相位相同的各点到达焦平面相位仍相同，故干涉加强。可认为：各点到亮点F的光程均相同，但其几何路程一般不同。11.1.4透镜的等光程性波阵面分割法*光源主要用于杨氏双缝干涉、劳埃镜干涉等；波阵面分割法：同一波阵面上取出两部分作为相干光源(初相相同的相干光源)；11.2分波阵面干涉杨氏双缝干涉实验：最早应用波阵面分割法实现干涉现象的典型实验，其规律具有普遍性。杨氏1801年完成该实验，并且以明确的形式确立了光波叠加原理，用光的波动性解释了干涉现象，此实验的历史意义重大。1.实验装置单色光源L；单狭缝S；双狭缝；屏幕P(简单、巧妙)；11.2.1杨氏双缝干涉p解释：单色强光源L，发光照射在单缝S上形成缝光源，该柱面光源发光照射在距S较近的双缝上，由于到达的光是同一波阵面上取出的两束光，故满足相干条件，屏幕P上可见明、暗相间的干涉条纹。2.干涉条纹满足的条件思路：相干光传播到空间某点，是干涉加强、减弱，仅取决于两光波的初相差和波程差，由于发出的光同相位，故寻求波程差是本问题的关键，由此可得“条件”。分析：设双缝间距为d,所在平面与屏幕P平行，两者间距D，且有，P上任取一点B，令B到距离为；于是可得由发出的光到达B点的波程差为：(1)其中有：(2)a.明纹条件：(3)ppb.暗纹条件：(5)得明纹坐标：(4)(6)得暗纹坐标：p总之：注意：1.式中正负号＝条纹于坐标原点两侧对称分布；2.对应中央明纹；对应级条纹；3.不满足明、暗纹条件者，介于明、暗之间；明纹坐标暗纹坐标(4)(6)干涉

减弱干涉加强(3)(5)a.干涉条纹满足的条件b.明、暗纹坐标c.相邻明、暗纹间距由(4)、(6)明、暗纹坐标可得：(7)(7)表明：3.确定，则；2.条纹间距；

1.明、暗纹均为等间距分布；总之：：选D稍大些，条纹分得开易观察；：选波长稍大些，同上；：选d不要太大，同上；(7)b.明、暗纹坐标明纹坐标暗纹坐标(4)(6)c.相邻明、暗纹间距注意：(4)、(6)、(7)为解决杨氏双缝干涉问题的主要公式；例题11.2.1以单色光照射到相距为0.2mm的双缝上，双缝与屏幕的垂直距离为1m。（1）若第一级明纹到同侧第四级明纹距离7.5mm，试求入射光的波长；（2）若入射光波长

，试求相邻明纹间距。解：分析由双缝干涉明纹条件、相邻明纹间距关系式可解：（2）（1）11.2.2劳埃德镜

进一步实验表明，光由光速较大的光疏介质射向光速较小的光密介质时，或从折射率较小的光疏介质射向折射率较大的光密介质时，反射光的相位较之入射光出现的相位跃变．

PML劳埃德镜：劳埃德提出一种更简易观察干涉现象的装置，该实验可解释光在介质表面反射时一个重要特征；1.装置：ML为背面涂黑的平面玻璃，狭缝射出的光直接到P，而以大入射角射到ML上并从其表面反射到P的反射光，可看作由虚光源发出，于是实、虚光源形成相干光源。劳埃德镜可与杨氏双缝干涉类比，故有相同规律；11.2.2劳埃德镜

2.图样：3.重要实验结果：a.劳埃德镜实验展示了光的干涉现象；PM屏幕P上可见明、暗相间干涉条纹；b.光在介质（玻璃）表面上反射，且入射角接近时，产生半波损失；PML半波损失：光从光速较大的介质射向光速较小的介质时反射光较之入射光的相位跃变，相当于反、入射光之间附加半个波长的波程差，称为半波损失.重要实验结果：振幅分割法1.振幅分割法：波面上同一振幅分为两部分，利用反射、折射再使其会聚产生干涉(一分为二)；主要用于薄膜干涉；日常生活实例：油膜、肥皂泡所呈显出的五彩缤纷既是振幅分割法获得的干涉花样；11.3分振幅干涉11.3.1薄膜干涉分析：单色光源的光以入射角i到A，形成反射光（1）、折射光AB，其在B反射形成光（2)，两者平行；结论：光（1）、（2)为振幅分割法获得的相干光，透射光（3）、（4）也是相干光；a.光（1）、（2)的光程差：2.薄膜干涉PLNC（2）（3）E（4）AB（1）PLNC（2）（3）E（4）AB（1）由图知：(7)将以上三式代入得：且有：其中：

薄膜折射率，d膜之厚度，折射角，；总之：与入射角及薄膜所处环境无关；故得光（1）、（2)到达P点的光程差：问题：(7)式是所求吗？回答：两种介质折射率不同，又是从光疏到光密，故要考虑光在界面上反射时的相位跃变半波损失！最后得到：(7)(8)反射光（1）、（2)到达P点的“总”光程差为：对于透射光可作类似计算，得到透射光(3)、(4)的“总”光程差：(9)3.薄膜干涉反射光加强、减弱条件：(10)加强减弱(11)对于透射光也可作类似讨论（自行解决）；例题

11.3.1设白光垂直照射置于空气中厚度

的肥皂水膜如图所示，已知肥皂水的折射率为1.3，试问：（1）肥皂水膜正面呈何颜色？

（2）肥皂水膜背面呈何颜色？解：分析可由薄膜干涉关系式出发求解。光线（2）、（3）光程差为：故反射光干涉加强：故肥皂膜的正面呈现紫红色！紫色、红色；不可见光；（2）若使其透射光加强，由能量守恒定律知，反射

光最弱，则有：故有结论：膜背面呈现绿色！绿光；不可见光；故得到：a.增透膜：利用反射光干涉相消使其光强减小，从而增加透射光的强度，并可避免杂乱的反射光所造成的成像不清晰问题；镜头镀膜技术：利用光干涉相消的原理，在近代光学仪器的镜头外表面镀一层（或多层）折射率为n的透明材料薄膜，利用薄膜干涉以提高光学器件的透光率或反射程度。b.增反膜：利用薄膜干涉加强某些波长单色光的反射程度而制成干涉滤色片，达到只允许某确定波长的光透射过去的目的；11.3.2增透膜与增反膜及其应用例题

11.3.2在玻璃表面镀有MgF2薄膜可减少其表面的反射。已知MgF2的折射率为1.38，玻璃的折射率为1.60。若波长为

的光从空气中垂直入射到薄膜上，为了实现反射最少，求薄膜的最小厚度？解：分析由反射光光程差出发可解，且反射光干涉减弱时反射最少，故有：

故薄膜的最小厚度为：得到：劈尖问题：介质薄膜由两个稍有倾斜表面构成的结构称为劈尖；1.空气劈尖：两平板玻璃，其一端接触，另一端被直径为D的细丝隔开，在平板间形成空气薄膜；干涉条纹：选用单色平行光垂直照射空气劈尖，由显微镜T可在平板玻璃上方观察到明暗交替、均匀分布、相互平行的干涉条纹；SM11.3.3劈尖干涉及其应用2.劈尖干涉条件分析：光线1在劈尖上表面反射，光线2过劈尖在其下表面反射折回其上表面，光线1、2正好符合薄膜干涉反射光光程差的条件，令该式得劈尖上、下表面反射光1、2的总光程差为：(1)其中：d为光反射处空气劈尖厚度，n为劈尖折射率；劈尖干涉d劈尖反射光干涉条件：明纹暗纹(1)b.劈尖干涉结果等厚干涉条纹由干涉条件知：劈尖厚度相同处的总光程差均相同；故其干涉条纹在理想条件下是一系列平行于劈尖棱边的明、暗相间的直条纹等厚干涉条纹；问题：劈尖棱边处条纹？劈尖棱边处为暗纹；回答：c.相邻明(暗）纹间厚度差劈尖干涉(2)d.相邻明(暗)纹间距(3)劈尖干涉证明：设b为相邻明(暗)纹间距，D为细丝直径；(1)又：(2)(3)b.由(3)、(4)式可测相邻明(暗)纹间距和细丝直径；结论：a.由(2)式可测劈尖尖角；(4)得到：例题11.3.3应用劈尖法测量细丝直径。为了测量细丝直径D，首先将细丝与两平板玻璃构成空气劈尖如图所示，利用波长的单色光为光源，形成劈尖干涉条纹，设由读数显微镜测出30条干涉明条纹间距为，已知劈尖的长度为，试求细丝的直径D。解：分析由细丝直径与劈尖关系式可解：

a.检验元件表面的平整度原理：利用等厚干涉条纹可检验精密加工的元件表面的质量。据干涉条纹弯曲方向，判断工件表面的凸、凹程度（缺陷），并可确定其不平程度；3.劈尖干涉在工程技术中的应用:一种热膨胀系数测量仪；原理：将空气劈尖的上（下）表面向上（下）平移半波长距离，则干涉条纹在表面移动一条，若测出在视场中移动的条纹数；即可得劈尖表面垂直向上移动距离：b.干涉膨胀仪c.薄膜厚度的测定原理：将待测膜制成劈尖状，测出对应的干涉明纹数目k，由公式即可计算相应的膜厚d；明纹D空气d.细丝直径的测量结论：测出劈尖长度L、相邻明纹间距b，已知真空波长、劈尖介质折射率n，可由上式计算细丝直径D。1.装置：焦距较大的平凸透镜与一平板玻璃相接触，在两者之间形成一厚度渐增，且两表面夹角也随之增加的空气层＝空气劈尖；2.干涉结果：以单色光垂直入射，在空气层上呈现以接触点为圆心的明、暗相间、同心环干涉条纹；11.3.4牛顿环及其应用Rre3.干涉条件分析：a.定性分析：单色光垂直射入空气劈尖时，要在其上下表面发生发射，由于劈尖两表面物理性质不同而有附加光程差，因而下式适用：(1)所以在平凸透镜与平板玻璃相接触处，也就是干涉圆环的中心为一暗斑，若以白光入射，则中心仍为暗斑，其外围则是彩色环状条纹；Rreb.定量计算：设透镜半径为R，干涉圆环半径为r，光波波长且垂直入射，取空气折射率n=1，于是在空气厚度为e处，两相干光的光程差为：(1)又有：(2)考虑到：(3)由(2)式得：(4)Rre明纹暗纹Rrd(1)代入(4)得：(5)于是由：得到牛顿环干涉条件：暗环半径明环半径(6)牛顿环干涉条件：2.牛顿环干涉条纹是以接触点为圆心的一簇同心环，中心为暗斑，第k级明纹半径，第k级暗纹半径；1.牛顿环干涉条纹非均匀分布；由上式看出：暗环半径明环半径(6)牛顿环在工程技术中的应用：1.利用牛顿环测量光波波长；3.利用牛顿环检测透镜质量；2.利用牛顿环测量平凸透镜半径；例题11.3.4对于空气牛顿环用波长的单色光垂直入射，测得第K个暗环半径为，第个暗环半径为，试求平凸透镜的曲率半径。解：分析由牛顿环干涉暗环半径关系式可解。由第K个暗环半径可得第K+5个暗环半径为：

故可得平凸透镜的半径为：A.简介：1.该仪器利用分振幅法产生双光束实现干涉现象；2.主要特点：两相干光完全分开、光程差可调；3.迈克耳孙及其合作者利用该干涉仪进行测“以太风”和光谱线精细结构的研究、利用光谱标定标准米等实验研究，为近代物理和近代计量技术做出重要贡献。因研制成功该仪器并确定米的标准获得1907年度诺贝尔物理学奖。11.3.5迈克尔逊干涉仪

B.

近代干涉仪的原型:后人将该干涉仪的基本原理应用到诸多领域，研制出多种形式的干涉仪：泰曼干涉仪、傅里叶干涉分光计等，为科学研究做出了贡献。1.原理劈尖干涉实验：在劈尖上、下表面反射的两束相干光的光程差，只要有微小变化，就会有干涉条纹明显移动的现象发生，迈克耳孙干涉仪正是利用了该原理。劈尖干涉a.两平面镜，可前后移动使得光程差可调；b.为与成角的两相同平板玻璃，背面镀有半透膜＝分光板；2.结构3.光路光源S平行光射向，被分解为反射光2、透射光1。光2垂直射到反射后原路返回再穿过达观察处E；透射光1过垂直射到后原路返回至并由其半透膜将光部分反射至观察E处；由于光(1)、(2)是相干光，故E处可见干涉条纹；4.干涉条纹：(1)明暗相间环形等倾干涉条纹＝严格成立时；(2)明暗相间等厚干涉条纹＝不严格成立时；薄膜干涉：等厚干涉：劈尖干涉；牛顿环干涉；等倾干涉；5.关于薄膜干涉：a.等厚干涉：光程差由膜厚确定；b.等倾干涉：光程差由入射角确定；注意：例题11.3.5以波长的钠光灯作为光源，在迈克尔逊干涉仪的一个臂上，放置长度为120mm的真空玻璃容器。当以某种气体充入容器时，观察到干涉条纹移动了150条，试求该气体的折射率。解：分析设玻璃容器的长度为：

该气体的折射率为：例：日常生活中光的衍射现象；a.雾滴衍射现象：光线通过雾滴产生衍射；例：峨眉山“佛光”：阳光通过雾滴衍射；b.小物体衍射现象；例：光线通过手指缝；眼睫毛等产生衍射；1.光在传播过程中遇到障碍物，发生与直线传播偏离的现象称为光的衍射。条件：障碍物；11.4光的衍射11.4.1光的衍射现象

圆孔衍射单缝衍射**2.圆孔、单缝衍射及其衍射花样:a.圆孔衍射:孔径；明暗相间的圆、环衍射花样;b.单缝衍射:缝宽；明暗相间的直条纹衍射花样;

光的衍射：光传播过程遇到与波长尺寸大小的障碍物时，会传到障碍物阴影区并形成明暗光强分布的现象。1.菲涅尔以光的波动特性为据，并以次波相干的思想对惠更斯原理改进，提出惠—菲原理；：波阵面上面元(子波波源)：时刻波阵面*2.菲涅尔指出：衍射图中的强度分布波场中各点的强度是由各子波在该点的相干叠加决定，P点的振动是各子波在此产生的振动叠加：子波在点引起的振动振幅并与有关；11.4.2惠更斯-菲涅耳原理缝菲涅尔衍射光源、屏幕距障碍物有限远；光源、屏幕距障碍物无限远；1.菲涅尔衍射：2.夫琅禾费衍射：夫琅禾费衍射问题：如何实现夫琅禾费衍射？11.4.3菲涅耳衍射夫琅和费衍射3.实验室实现夫琅禾费衍射的方法：增加透镜；夫琅和费单缝衍射：衍射现象中最简单的典型实例，但包含衍射现象的诸多特征；1.装置：光源S经透镜成平行光射向狭缝K产生衍射，再经透镜汇聚屏幕P上形成衍射花样：单狭缝夫琅和费衍射条纹。

11.5夫琅和费单缝衍射11.5.1夫琅和费单缝衍射的实验装置K2.衍射条纹：中央明纹为其它明纹两倍宽度，亮度最强，其两侧对称排列强度较小的等宽亮条

纹，但亮度逐渐下降，仅有数条亮纹可见，相邻亮纹之间有暗纹；*Ka.中央明纹：沿入射方向各子波线中光线(1)经透镜汇聚焦点O,因AB上子波同相位，且透镜不产生附加光程差，故达点O相位相同相互加强＝明纹；。

1.分析衍射条纹的成因：a.中央明纹;b.其它条纹;11.5.2菲涅耳半波带法确定明暗条纹的位置K（衍射角：向上为正，向下为负.）b.其它条纹：光束(2)与入射方向成角，经透镜汇聚Q点，(2)中各子波到达Q点的光程不等，在Q点的相位有三种可能：相同、相反、其它；KC.菲涅尔半波带法1.作AC垂直BC,由AC达Q点光程等；故由AB波面各子波到Q点的光程差＝AB到AC的光程差，光

最大的光程差：；。

令：于是可将BC分成K份，每份半波长；。

例如：K＝2；缝长作彼此间距半波长的平行AC的平面，这些平面正好过BC的等分点，把单缝上波面AB切割成K个波带；

（个半波带）b.相邻波带对应点发出子波到Q点光程差均为半波长；

a.每个波带发出的子波强度相等；c.每相邻波带上子波到Q点相互干涉相消；菲涅尔半波带法；干涉相消＝暗纹；干涉加强＝明纹；中央明纹；表示为：利用半波带法将单缝上波面AB切割成K个波带；A.波带为偶数＝全部干涉相消＝暗条纹；B.波带为奇数＝干涉相消剩一个波带＝明条纹；结论：11.5.3单缝衍射条纹分布特点当较小时，第一暗纹距中心距离:中央明纹半角宽度：中央明纹角宽度：中央明纹宽度：其他明纹宽度或任意相邻暗纹距离：4.光强分布干涉相消（暗纹）干涉加强（明纹）单缝衍射在工程技术中的应用：1.物体间隔的测量；2.物体位移的测量；5.作为某些物理量的转换器；3.应变量的测量；4.全长剖面的测量；例题11.5.1夫琅和费单缝衍射实验，若用波长的入射光照射，其第3级明纹正好与波长的光照射时第2级明纹重合，试求波长。解：分析由单缝衍射的明纹条件可解：由题意知：

例题11.5.2汞灯发出的绿色平行光垂直入射到单缝装置，设汞灯发出的光波波长，单缝宽度

，透镜焦距。试求单缝衍射中央明纹的宽度及第一级明纹的宽度。解：分析由中央明纹宽度关系式可解：

第一级明条纹的宽度：

1.夫琅和费圆孔衍射与Airy斑：对于单狭缝夫琅和费衍射装置，用圆孔替代狭缝就成为夫琅和费圆孔衍射装置。其衍射花样：明暗相间的圆环，中心是直径为d的Airy斑，约占84%的能量，较其它环亮几十倍。Airy斑11.6夫琅和费圆孔衍射光学仪器的分辨本领11.6.1夫琅和费圆孔衍射

(1)2.由理论计算可得：其中：：单色光波长；f：透镜焦距；：亮斑对透镜的张角；d：亮斑直径；D：圆孔直径；Airy斑问题1：物体通过光学仪器成像时，物点、像点一一对应吗？应当是夫琅和费圆孔衍射花样；忽略不计光强较弱的圆环，直径一定的Airy斑必须考虑！结论：物点的像可近似看成直径一定的Airy斑；问题2：间距较近的两物点的像对应的衍射花样如何？结论：光线通过圆孔的衍射，一定影响到光学仪器的

可近似看成两个Airy斑，关键是其相对位置；分析：分析：11.6.2光学仪器的分辨本领分辨能力！a.两个Airy斑可分辨；但对上述临界状态的判定，因人而异（眼睛分辨率因人而异）。瑞利提出一个判断的客观标准：称为瑞利判据；b.两个Airy斑刚能分辨（临界状态）；c.两个Airy斑无法分辨；以透镜为例：设有两个点光源，在透镜焦平面上形成两个Airy斑，两者的相对位置有三种情况：瑞利判据：对于两个强度相等的不相干的点光源，一个点光源的衍射图样的主极大刚好和另一点光源衍射图样的第一极小相重合，这时就认为：两个点光源刚能够被光学仪器分辨.最小分辨角：满足瑞利判据条件下的两个衍射极大的角距离正好等于Airy斑的角半径，对应数学表示：**光学仪器的通光孔径最小分辨角：(1)光学仪器分辨率定义：光学仪器的最小分辨率为最小分辨角的倒数：(2)讨论：b.电子显微镜就是利用电子的波动性，其波长比一般光波波长小很多，故有很高的分辨率；c.天文望远镜、高级相机等，其透镜直径较大，目的也是提高其分辨率；a.光学仪器分辨率：；例题11.6.1若两颗星体相对于天文望远镜的张角为，试求其镜头孔径至少多大才能分辨两颗星？设两颗星发出的光的波长为。

解：分析由瑞利判据知最小分辨角为：

则望远镜的孔径至少应为：

例题11.6.2设宇宙飞船上位于200km高空运行，若宇航员瞳孔直径为，光波波长，这时宇航员恰好能分辨地球表面的两个点光源。若宇航员使用飞船照相设备观察地球，所能分辨的最小距离则为，试求：（1）地球表面两个点光源的最小间距；（2）飞船照相设备的孔径；解：分析由瑞利判据可解，由该判据知最小分辨角为：

由

（2）飞船照相设备的分辨角应为：

故由瑞利判据可得：

故照相设备的孔径至少为：

2.光栅：一种重要的光学器件，由大量等间距、等宽的狭缝构成；1.问题：单缝衍射亮纹宽度不易精确测定，故很难精确测定光波波长。若要做到被测光波衍射明纹既亮又窄，且相邻明纹分的比较开，就只有利用衍射光栅才能达到目的。3.光栅分类：透射光栅；反射光栅；问题：由单缝衍射精确测定光波波长易否？11.7.1光栅11.7光栅衍射a.衍射花样：一族平行的明暗相间的条纹，比单缝衍射图样更尖锐更明亮。增加缝数，则明纹更细更亮；20条缝5条缝3条缝

1.明纹间隔较大；有大片暗区；

两条规律：11.7.2光栅衍射条纹分布特点2.明纹随缝数增多，亮度增大、宽度变细；衍射角b.光栅衍射条纹的形成1.光栅衍射条纹：衍射和干涉的总效果；光栅常数：光栅常数衍射角：透光部分宽度；：不透光部分宽度；4.明纹位置：2.光栅常数：相邻两缝间距：(1)3.相邻两缝间的光程差：(2)(3)条纹最高级数：光强分布：峰值＝亮条纹；相邻亮纹间＝大片暗区；讨论：1条缝20条缝3条缝5条缝光栅狭缝条数越多＝明纹越亮、越细：亮纹的光强:：单缝光强）（：狭缝数，11.7.2光栅衍射条纹分布特点1.光栅方程：

2.缺级现象：

例题11.7.