第二章导热理论基础以及稳态导热

第二章导热理论基础以及稳态导热第1页，课件共140页，创作于2023年2月第2章导热基本定律及稳态导热2-1导热基本定律－傅里叶定律2-2导热问题的数学描写2-3典型一维稳态导热问题的分析解2-4通过肋片的导热第2页，课件共140页，创作于2023年2月1、重点内容：

①傅立叶定律及其应用；

②导热系数及其影响因素；③导热问题的数学模型。2、掌握内容：一维稳态导热问题的分析解法3、了解内容：一维有内热源的导热问题

第3页，课件共140页，创作于2023年2月气体：导热是气体分子不规则热运动时相互碰撞的结果，温度升高，动能增大，不同能量水平的分子相互碰撞，使热能从高温传到低温处2.1导热基本定律－傅里叶定律2.1.1导热机理第4页，课件共140页，创作于2023年2月导电固体：其中有许多自由电子，它们在晶格之间像气体分子那样运动。自由电子的运动在导电固体的导热中起主导作用。

第5页，课件共140页，创作于2023年2月非导电固体：导热是通过晶格结构的振动所产生的弹性波来实现的，即原子、分子在其平衡位置附近的振动来实现的。第6页，课件共140页，创作于2023年2月液体的导热机理：存在两种不同的观点第一种观点类似于气体，只是复杂些，因液体分子的间距较近，分子间的作用力对碰撞的影响比气体大；第二种观点类似于非导电固体，主要依靠弹性波（晶格的振动，原子、分子在其平衡位置附近的振动产生的）的作用。

说明：只研究导热现象的宏观规律。

第7页，课件共140页，创作于2023年2月1、概念

温度场是指在各个时刻物体内各点温度分布的总称。一般地讲，物体的温度分布是坐标和时间的函数：其中为空间坐标，为时间坐标。

2.1.2、温度场（Temperaturefield）第8页，课件共140页，创作于2023年2月2、温度场分类

1）按照时间坐标分类稳态温度场（定常温度场）（Steady-stateconduction）

是指在稳态条件下物体各点的温度分布不随时间的改变而变化的温度场称稳态温度场，其表达式：第9页，课件共140页，创作于2023年2月非稳态温度场（非定常温度场）（Transientconduction）

是指在变动工作条件下，物体中各点的温度分布随时间而变化的温度场称非稳态温度场，其表达式：第10页，课件共140页，创作于2023年2月2）按照空间坐标分类一维温度场若物体温度仅一个方向有变化，这种情况下的温度场称一维温度场。二维温度场三维温度场第11页，课件共140页，创作于2023年2月根据温度场表达式，可分析出导热过程是几维、稳态或非稳态的现象，温度场是几维的、稳态的或非稳态的。二维，稳态一维，非稳态第12页，课件共140页，创作于2023年2月稳态温度场稳态导热Steady-stateconduction）非稳态温度场非稳态导热（Transientconduction）三维稳态温度场：

一维稳态温度场:第13页，课件共140页，创作于2023年2月3、等温面与等温线等温线（isotherms）用一个平面与各等温面相交，在这个平面上得到一个等温线簇等温面（isothermalsurface）同一时刻、温度场中所有温度相同的点连接起来所构成的面第14页，课件共140页，创作于2023年2月物体的温度场通常用等温面或等温线表示第15页，课件共140页，创作于2023年2月等温面与等温线的特点：温度不同的等温面或等温线彼此不能相交在连续的温度场中，等温面或等温线不会中断，它们或者是物体中完全封闭的曲面（曲线），或者就终止与物体的边界上沿等温面（线）无热量传递第16页，课件共140页，创作于2023年2月等温线图的物理意义：若每条等温线间的温度间隔相等时，等温线的疏密可反映出不同区域导热热流密度的大小。tt-Δtt+Δt第17页，课件共140页，创作于2023年2月2.1.3导热基本定律在导热现象中，单位时间内通过给定截面所传递的热量，正比例于垂直于该截面方向上的温度变化率，而热量传递的方向与温度升高的方向相反，即数学表达式：

第18页，课件共140页，创作于2023年2月（负号表示热量传递方向与温度升高方向相反）

用热流密度表示：其中——热流密度(单位时间内通过单位面积的热流量)

——物体温度沿x轴方向的变化率第19页，课件共140页，创作于2023年2月当物体的温度是三个坐标的函数时，其形式为:是空间某点的温度梯度；

是通过该点等温线上的法向单位矢量，指向温度升高的方向；是该处的热流密度矢量。

t1

t20x

δndtdntt+dt第20页，课件共140页，创作于2023年2月t1

t20x

δndtdntt+dt负号是因为热流密度与温度梯度的方向不一致而加上傅里叶定律可表述为:系统中任一点的热流密度与该点的温度梯度成正比而方向相反

注：傅里叶定律只适用于各向同性材料

各向同性材料：热导率在各个方向是相同的傅立叶定律的一般形式的数学表达式第21页，课件共140页，创作于2023年2月温度梯度和热流密度的方向都是在等温面的法线方向。由于热流是从高温处流向低温处，因而温度梯度和热流密度的方向正好相反。t+Δttt-Δt第22页，课件共140页，创作于2023年2月2.1.4、导热系数1、定义傅利叶定律给出了导热系数的定义:w/m·℃

导热系数在数值上等于单位温度梯度作用下单位时间内单位面积的热量。导热系数是物性参数，它与物质结构和状态密切相关，例如物质的种类、材料成分、温度、

湿度、压力、密度等，与物质几何形状无关。它反映了物质微观粒子传递热量的特性。

第23页，课件共140页，创作于2023年2月不同物质的导热性能不同：0˚C时：第24页，课件共140页，创作于2023年2月同一种物质的导热系数也会因其状态参数的不同而改变，因而导热系数是物质温度和压力的函数。

一般把导热系数仅仅视为温度的函数，而且在一定温度范围还可以用一种线性关系来描述第25页，课件共140页，创作于2023年2月273K时物质的导热系数第26页，课件共140页，创作于2023年2月导热系数的确定工程计算采用的各种物质的导热系数的数值都是用专门实验测定出来的。测量方法包括稳态测量方法和非稳态测量方法。物质的导热系数值可以查阅相关文献。第27页，课件共140页，创作于2023年2月2、保温材料（隔热、绝热材料）

把导热系数小的材料称保温材料。我国规定：t≤350℃时，≤0.12w/mk

保温材料导热系数界定值的大小反映了一个国家保温材料的生产及节能的水平。越小，生产及节能的水平越高。我国50年代0.23W/mk80年代GB4272-840.14w/mk90年代GB427-920.12w/mk第28页，课件共140页，创作于2023年2月保温材料热量转移机理(高效保温材料)

高温时：（1）蜂窝固体结构的导热（2）穿过微小气孔的导热

更高温度时：（1）蜂窝固体结构的导热（2）穿过微小气孔的导热和辐射

第29页，课件共140页，创作于2023年2月超级保温材料

采取的方法：（1）夹层中抽真空（减少通过导热而造成热损失）（2）采用多层间隔结构（1cm达十几层）

特点：间隔材料的反射率很高，减少辐射换热，垂直于隔热板上的导热系数可达：10-4w/mk

第30页，课件共140页，创作于2023年2月各向异性材料

指有些材料（木材，石墨）各向结构不同，各方向上的导热系数也有较大差别，这些材料称各向异性材料。此类材料必须注明方向。相反，称各向同性材料。第31页，课件共140页，创作于2023年2月2.2导热问题的数学描写2.2.1导热微分方程的推导傅里叶定律：

建立导热微分方程，可以揭示连续温度场随空间坐标和时间变化的内在联系。

理论基础：傅里叶定律+能量守恒定律

定义：根据能量守恒定律与傅立叶定律，建立导热物体中的温度场应满足的数学表达式，称为导热微分方程。第32页，课件共140页，创作于2023年2月假设：(1)所研究的物体是各向同性的连续介质(2)热导率、比热容和密度均为已知(3)体内具有均匀分布内热源；强度[W/m3];：单位体积的导热体在单位时间内放出的热量第33页，课件共140页，创作于2023年2月根据能量守恒定律，在dτ时间内导入与导出微元体的净热量＋微元体内热源的发热量＝微元体热力学的增加

第34页，课件共140页，创作于2023年2月Ⅰ、导入与导出微元体的净热量

d

时间内、沿x轴方向、经x表面导入的热量：d

时间内、沿x轴方向、经x+dx表面导出的热量：

d

时间内、沿x轴方向、经x表面导入的热量：泰勒展开第35页，课件共140页，创作于2023年2月d

时间内、沿x轴方向导入与导出微元体净热量第36页，课件共140页，创作于2023年2月d时间内、沿y轴方向导入与导出微元体净热量d时间内、沿z轴方向导入与导出微元体净热量同理第37页，课件共140页，创作于2023年2月[导入与导出净热量]:傅里叶定律：第38页，课件共140页，创作于2023年2月2、d

时间微元体内热源的发热量3、微元体在d

时间内焓的增加量

第39页，课件共140页，创作于2023年2月第40页，课件共140页，创作于2023年2月将以上各式代入热平衡关系式，并整理得：

这是笛卡尔坐标系中三维非稳态导热微分方程的一般表达式。其物理意义：反映了物体的温度随时间和空间的变化关系。

非稳态项源项扩散项第41页，课件共140页，创作于2023年2月上式化简：

①导热系数为常数

式中，，称为热扩散率。②导热系数为常数、无内热源

第42页，课件共140页，创作于2023年2月③导热系数为常数、稳态

④导热系数为常数、稳态、无内热源

第43页，课件共140页，创作于2023年2月综上说明：（1）导热问题仍然服从能量守恒定律；（2）等号左边是单位时间内微元体热力学能的增量（非稳态项）；（3）等号右边前三项之和是通过界面的导热使微分元体在单位时间内增加的能量(扩散项)；（4）等号右边最后项是源项；（5）若某坐标方向上温度不变，该方向的净导热量为零，则相应的扩散项即从导热微分方程中消失。第44页，课件共140页，创作于2023年2月三、其他坐标下的导热微分方程对于圆柱坐标系第45页，课件共140页，创作于2023年2月对于球坐标系

第46页，课件共140页，创作于2023年2月2.2.2定解条件导热微分方程式的理论基础：傅里叶定律+能量守恒。它描写物体的温度随时间和空间变化的关系；没有涉及具体、特定的导热过程。通用表达式。定解条件：确定唯一解的附加补充说明条件，包括四项：几何、物理、初始、边界完整数学描述：导热微分方程+定解条件第47页，课件共140页，创作于2023年2月1、几何条件：说明导热体的几何形状和大小，如：平壁或圆筒壁；厚度、直径等2、物理条件：说明导热体的物理特征如：物性参数

、c和

的数值，是否随温度变化；有无内热源、大小和分布；3、初始条件：又称时间条件，反映导热系统的初始状态

４、边界条件:反映导热系统在界面上的特征，也可理解为系统与外界环境之间的关系。

第48页，课件共140页，创作于2023年2月说明：

①非稳态导热定解条件有两个初始条件；边界条件②稳态导热定解条件只有边界条件，无初始条件。第49页，课件共140页，创作于2023年2月边界条件常见的有三类

（１）第一类边界条件:该条件是给定系统边界上的温度分布，它可以是时间和空间的函数，也可以为给定不变的常数值。

t=f(y,z,τ)

0x1x

（2）第二类边界条件:该条件是给定系统边界上的温度梯度，即相当于给定边界上的热流密度，它可以是时间和空间的函数，也可以为给定不变的常数值0x1x

第50页，课件共140页，创作于2023年2月（3）第三类边界条件:该条件是第一类和第二类边界条件的线性组合，常为给定系统边界面与流体间的换热系数和流体的温度，这两个量可以是时间和空间的函数，也可以为给定不变的常数值

0x1x

第51页，课件共140页，创作于2023年2月辐射边界条件导热物体表面与温度为Te的外界环境只发生辐射换热导热微分方程＋定解条件＋求解方法

温度场界面连续条件不均匀材料中的导热，常采用分区计算的方法。第52页，课件共140页，创作于2023年2月由热扩散率的定义可知：1）分子是物体的导热系数，其数值越大，在相同温度梯度下，可以传导更多的热量。2）分母是单位体积的物体温度升高1℃所需的热量。其数值越小，温度升高1℃所吸收的热量越少，可以剩下更多的热量向物体内部传递，使物体内温度更快的随界面温度升高而升高。a反映了导热过程中材料的导热能力（

）与沿途物质储热能力（

c）之间的关系.2.2.3热扩散率的物理意义第53页，课件共140页，创作于2023年2月由此可见ɑ物理意义：①ɑ值大，即

值大或

c值小，说明物体的某一部分一旦获得热量，该热量能在整个物体中很快扩散，其内部各点温度扯平的能力越大。②ɑ越大，表示物体中温度变化传播的越快。所以，ɑ也是材料传播温度变化能力大小的指标，亦称导温系数。热扩散率表征物体被加热或冷却时，物体内各部分温度趋向于均匀一致的能力，所以ɑ反映导热过程动态特性，研究不稳态导热重要物理量。

第54页，课件共140页，创作于2023年2月2.2.4导热微分方程的适用范围适用于q不很高，而作用时间长，同时傅立叶定律也适用该条件。1）若属极底温度（-273℃）时的导热不适用。2）若时间极短，而且热流密度极大时，则不适用。3）过程发生的空间尺度与微观粒子的平均自由行程相接近时，不适用。第55页，课件共140页，创作于2023年2月导热理论分析方法的基本思路导热理论的任务就是要找出任何时刻物体中各处的温度，进而确定热量传递规律。１、简化分析导热现象。根据几何条件、物理条件简化导热微分方程式。２、确定初始条件及各物体各边界处的边界条件。每一维导热至少有两个边界条件。３、分析求解，得出导热物体的温度场。４、利用傅立叶定律和已有的温度场最终确定热流量或热流密度。第56页，课件共140页，创作于2023年2月第57页，课件共140页，创作于2023年2月导热微分方程单值性条件【例】某一矩形薄板，具有均匀内热源qvW/m3，导热系数λ为常数，边界条件如图所示，试写出该物体稳态导热现象完整的数学描述。第58页，课件共140页，创作于2023年2月2.3典型一维稳态导热问题的分析解本节将针对一维、稳态、常物性、无内热源情况，考察平板和圆柱内的导热。直角坐标系：第59页，课件共140页，创作于2023年2月2.3.1、通过平壁的导热平壁的长度和宽度都远大于其厚度，因而平板两侧保持均匀边界条件的稳态导热就可以归纳为一维稳态导热问题。平板可分为单层壁，多层壁和复合壁等类型。a.单层壁导热b.多层壁导热c.复合壁导热第60页，课件共140页，创作于2023年2月1单层平壁的导热a几何条件：单层平板；

b物理条件：、c、已知；无内热源

c时间条件：

d边界条件：第一类o

t1tt2第61页，课件共140页，创作于2023年2月xo

t1tt2根据上面的条件可得：第一类边界条件：控制方程边界条件第62页，课件共140页，创作于2023年2月直接积分，得：带入边界条件：完整的数学描写第63页，课件共140页，创作于2023年2月带入Fourier定律热阻分析法适用于一维、稳态、无内热源的情况线性分布第64页，课件共140页，创作于2023年2月2、热阻的含义

热量传递是自然界的一种转换过程,与自然界的其他转换过程类同,如:电量的转换,动量、质量等的转换。其共同规律可表示为:过程中的转换量=过程中的动力/过程中的阻力。在电学中，这种规律性就是欧姆定律，即第65页，课件共140页，创作于2023年2月平板导热中，与之相对应的表达式可改写为这种形式有助于更清楚地理解式中各项的物理意义。式中：热流量为导热过程的转移量；

温压为转移过程的动力；

分母为转移过程的阻力。

第66页，课件共140页，创作于2023年2月由此引出热阻的概念：1）热阻定义：热转移过程的阻力称为热阻。2）热阻分类：不同的热量转移有不同的热阻，其分类较多，如：导热阻、辐射热阻、对流热阻等。对平板导热而言又分：

面积热阻RA：单位面积的导热热阻称面积热阻。热阻R：整个平板导热热阻称热阻。

第67页，课件共140页，创作于2023年2月3）热阻的特点：

串联热阻叠加原则：在一个串联的热量传递过程中，若通过各串联环节的热流量相同，则串联过程的总热阻等于各串联环节的分热阻之和。

第68页，课件共140页，创作于2023年2月2、通过多层平壁的导热

多层平壁：由几层不同材料组成例：房屋的墙壁—白灰内层、水泥沙浆层、红砖（青砖）主体层等组成假设各层之间接触良好，可以近似地认为接合面上各处的温度相等t2t3t4t1q第69页，课件共140页，创作于2023年2月t2t3t4t1q由和分比关系

t1r1t2r2t3r3t4推广到n层壁的情况:

第70页，课件共140页，创作于2023年2月层间分界面温度

t2t3t4t1q第71页，课件共140页，创作于2023年2月导热系数与温度有依变关系时当导热系数是温度的线性函数时，只要取计算区域的平均温度下的导热系数值带入按λ等于常数时的计算公式，即可获得正确结果。P50例2-1第72页，课件共140页，创作于2023年2月【例】有一砖砌墙壁，厚为0.25m。已知内外壁面的温度分别为25℃和30℃。试计算墙壁内的温度分布和通过的热流密度。解：由平壁导热的温度分布

代入已知数据可以得出墙壁内t=25+20x的温度分布表达式。

从附录查得红砖的λ=0.87W/(m℃),于是可以计算出通过墙壁的热流密度第73页，课件共140页，创作于2023年2月【例】由三层材料组成的加热炉炉墙。第一层为耐火砖。第二层为硅藻土绝热层，第三层为红砖，各层的厚度及导热系数分别为

1＝240mm，

1=1.04W/(m

℃)，

2＝50mm,

2=0.15W/(m

℃)，

3＝115mm,

3=0.63W/(m

℃)。炉墙内侧耐火砖的表面温度为1000℃。炉墙外侧红砖的表面温度为60℃。试计算硅藻土层的平均温度及通过炉墙的导热热流密度。解：已知

1＝0.24m,

1=1.04W/(m

℃)

2＝0.05m,

2=0.15W/(m

℃)

3＝0.115m,

3=0.63W/(m

℃)t1=1000℃t2=60℃

第74页，课件共140页，创作于2023年2月t2t3t4t1qt1r1t2r2t3r3t4硅藻土层的平均温度为

第75页，课件共140页，创作于2023年2月

【例】一维无内热源、平壁稳态导热的温度场如图所示。试说明它的导热系数λ是随温度增加而增加，还是随温度增加而减小?解由博里叶定律，图中dt/dx随着x的增加而减小，因而λ随x增加而增加；而温度t随x增加而降低，所以导热系数λ随温度增加而减小。第76页，课件共140页，创作于2023年2月稳态导热

圆筒壁就是圆管的壁面。当管子的壁面相对于管长而言非常小，且管子的内外壁面又保持均匀的温度时，通过管壁的导热就是圆柱坐标系上的一维导热问题。二、通过圆筒壁的导热1、通过单层圆筒壁的导热柱坐标第77页，课件共140页，创作于2023年2月一维、稳态、无内热源、常物性：第一类边界条件：(a)t1

r1

t2

rr2第78页，课件共140页，创作于2023年2月对上述方程(a)积分两次:第一次积分第二次积分应用边界条件获得两个系数第79页，课件共140页，创作于2023年2月t1

r1

t2

rr2将系数带入第二次积分结果显然，温度呈对数曲线分布第80页，课件共140页，创作于2023年2月下面来看一下圆筒壁内部的热流密度和热流分布情况虽然是稳态情况，但热流密度q与半径r成反比！求导根据热阻的定义，通过整个圆筒壁的导热热阻为：第81页，课件共140页，创作于2023年2月单位长度圆筒壁的热流量：第82页，课件共140页，创作于2023年2月2、通过多层圆筒壁的导热

由不同材料构成的多层圆筒壁带有保温层的热力管道、嵌套的金属管道和结垢、积灰的输送管道等由不同材料制作的圆筒同心紧密结合而构成多层圆筒壁，如果管子的壁厚远小于管子的长度，且管壁内外边界条件均匀一致，那么在管子的径向方向构成一维稳态导热问题。第83页，课件共140页，创作于2023年2月第84页，课件共140页，创作于2023年2月【例】某管道外经为2r，外壁温度为t1，如外包两层厚度均为r（即

2＝

3＝r）、导热系数分别为

2和

3（

2/

3=2）的保温材料，外层外表面温度为t2。如将两层保温材料的位置对调，其他条件不变，保温情况变化如何？由此能得出什么结论？解：设两层保温层直径分别为d2、d3和d4，则d3/d2=2，d4/d3=3/2。导热系数大的在里面：第85页，课件共140页，创作于2023年2月导热系数大的在外面：两种情况散热量之比为：结论：导热系数大的材料在外面，导热系数小的材料放在里层对保温更有利。第86页，课件共140页，创作于2023年2月对于内、外表面维持均匀衡定温度的空心球壁的导热，再球坐标系中也是一个一维导热问题。相应计算公式为：温度分布：热流量：热阻：三、通过球壳的导热

第87页，课件共140页，创作于2023年2月2-4;2-13;2-162-42;2-53;2-55本次作业第88页，课件共140页，创作于2023年2月由前可知：导热分析的首要任务就是确定物体内部的温度场。根据能量守恒定律与傅立叶定律，建立了导热物体中的温度场应满足的数学表达式，称为导热微分方程。非稳态项源项扩散项§2-4通过肋片的导热第89页，课件共140页，创作于2023年2月基本概念

1、肋片：指依附于基础表面上的扩展表面。工程上和自然界常见到一些带有突出表面的物体。第90页，课件共140页，创作于2023年2月第91页，课件共140页，创作于2023年2月其作用是增大对流换热面积，以强化换热。２、肋片的作用第92页，课件共140页，创作于2023年2月肋高H肋宽l肋厚δ截面积Ac肋基肋端肋片的基本尺寸和术语l第93页，课件共140页，创作于2023年2月3、常见肋片的结构：直肋环肋针肋直肋环肋针肋第94页，课件共140页，创作于2023年2月第95页，课件共140页，创作于2023年2月2.4.1通过等截面直肋的导热已知：矩形直肋，Ac均保持不变肋基温度为t0，且t0>肋片与环境的表面传热系数为常量h.导热系数，保持不变求：温度场t和散热量

0xdxΦxΦx+dxδΦc第96页，课件共140页，创作于2023年2月分析：肋宽方向：肋片宽度远大于肋片的厚度，不考虑温度沿该方向的变化；于是我们可以把通过肋片的导热问题视为沿肋片方向上的一维导热问题。肋厚（ｙ）方向：沿肋厚方向的导热热阻一般远小于它与环境的换热热阻。把沿ｙ方向的散热视为负的内热源。0xdxΦxΦx+dxδΦc1/hδ/λ1/h第97页，课件共140页，创作于2023年2月假设1）导热系数λ及表面传热系数h均为常数；

2）肋片宽度远大于肋片的厚度，不考虑温度沿该方向的变化；

3）表面上的换热热阻1/h，远大于肋片的导热热阻δ/λ，即肋片上沿肋厚方向上的温度均匀不变；

第98页，课件共140页，创作于2023年2月

在上述假设条件下，把复杂的肋片导热问题转化为一维稳态导热,并将沿程散热量q视为负的内热源，则导热微分方程式简化为4）肋端视为绝热，即dt/dx=0；0xdxΦxΦx+dxδΦc第99页，课件共140页，创作于2023年2月内热源强度单位时间肋片单位体积的对流散热量如图，在距肋基ｘ处取一长度为dx的微元段，该段的对流换热量为：因此该微元段的内热源强度为：0xdxΦxΦx+dxδΦc第100页，课件共140页，创作于2023年2月导热微分方程：引入过余温度。并令第101页，课件共140页，创作于2023年2月边界条件：导热微分方程：二阶齐次线性常微分方程0xdxΦxΦx+dxδΦc第102页，课件共140页，创作于2023年2月方程的通解为：应用边界条件可得：得：带入：第103页，课件共140页，创作于2023年2月第104页，课件共140页，创作于2023年2月肋片内的温度分布双曲余弦函数(hyperboliccosine)

θx0θ0H双曲正弦函数双曲正切函数第105页，课件共140页，创作于2023年2月肋端温度0xdxΦxΦx+dxδΦc令x=H，可得到肋端的温度：第106页，课件共140页，创作于2023年2月肋片表面的散热量0xdxΦxΦx+dxδΦc分子分母乘以ｍ稳态时肋片表面的散热量=通过肋基导入肋片的热量第107页，课件共140页，创作于2023年2月温度计的测量误差套管外表面向储气筒筒身的辐射换热压缩空气向套管外的对流换热套管顶部向根部的导热第108页，课件共140页，创作于2023年2月解：测量误差为4.7℃第109页，课件共140页，创作于2023年2月R3储气筒外侧与环境换热热阻R2顶部与根部导热热阻R1套筒顶部与环境换热热阻减少测量误差的措施第110页，课件共140页，创作于2023年2月减少测量误差的措施增大R2：选用导热系数较小的材料作为套管材料增加套管高度，并减小壁厚增大R３:储气筒外包保温层减小R１:强化套管与流体间换热第111页，课件共140页，创作于2023年2月2.4.2肋片效率1、等截面直肋的效率

为了从散热的角度评价加装肋片后换热效果，引进肋片效率

表示整个肋片均处于肋基温度时传递的热流量，也就是肋片传导热阻为零时向环境散失的热流量。第112页，课件共140页，创作于2023年2月肋片的散热量:如果肋片的效率能够顺利计算出来的话，肋片的实际散热量也就可以求得。mH这个无因次数在肋片效率计算中有重要作用。第113页，课件共140页，创作于2023年2月肋片的纵剖面积

0xdxΦxΦx+dxδΦc第114页，课件共140页，创作于2023年2月影响肋片效率的因素：肋片材料的热导率

、肋片表面与周围介质之间的表面传热系数h、肋片的几何形状和尺寸（P、A、H）可见，与参量有关，其关系曲线如图所示。这样，矩形直肋的散热量可以不用公式计算，而直接用图查出，散热量

第115页，课件共140页，创作于2023年2月几点讨论

1)肋端散热的考虑

推导中忽略了肋端的散热（认为肋端绝热）。对于一般工程计算，尤其高而薄的肋片，足够精确。若必须考虑肋端散热，取：l第116页，课件共140页，创作于2023年2月2)换热系数为常数的假定

为了推导和求解的方便，我们将h、

均假定为常数。但实际上换热系数h并不是常数，而是随肋高而变化的。而在自然对流环境下换热系数还是温度的函数。因此，我们在肋片散热计算中也应注意由此引起的误差。第117页，课件共140页，创作于2023年2月严格地讲，肋片效率并不反映肋片散热性能的好坏，并不是说

f大肋片散热量就大。实质上，它反映了肋片的几何结构、材料性质和环境条件与散热量之间的关系。

3)关于肋片效率

th(mH)的数值随mH的增加而趋于一定值（mH

3）第118页，课件共140页，创作于2023年2月随着mH增加，

f先迅速增大，但逐渐增量越来越小，最后趋于一定值。说明：当mH增加到一定程度，再继续增加

f

mH的数值较小时，

f较高。在高度H一定时，较小的m有利于提高

f。一般工程上应用的肋片效率不低于0.8。第119页，课件共140页，创作于2023年2月工程上采用的肋片几何形状是十分复杂的。r0xy0矩形环肋片三角形肋片

第120页，课件共140页，创作于2023年2月为了减轻肋片重量、节省材料，并保持散热量基本不变，需要采用变截面肋片，其中包括环肋及三角形直肋、针肋等。对于变截面肋片来讲，由于从导热微分方程求得的肋片散热量计算公式相当复杂。其计算式可参见相关文献。教材表2-1给出四种计算式。

2.其他形状肋片的效率第121页，课件共140页，创作于2023年2月工程上，往往采用肋效率ηf和为坐标的曲线，表示理论解的结果。仿照等截面直肋。利用肋片效率曲线来计算。教材中图2-19和2-20分别给出了等截面直肋、三角形直肋和环肋片的效率曲线。第122页，课件共140页，创作于2023年2月矩形和三角形肋片的效率矩形截面环肋的效率第123页，课件共140页，创作于2023年2月2.4.3肋面总效率在表面传热系数较小的一侧采用肋壁是强化传热的一种行之有效的方法。实际上肋片总是被成组使用第124页，课件共140页，创作于2023年2月式中，为肋面总效率。第125页，课件共140页，创作于2023年2月

增加肋片加大了对流传热面积，有利于减少总面积热阻，但肋片增加了固体导热热阻。因此增加肋片是否有利取决于肋片的导热热阻与表面对流传热热阻之比，即毕渥数Bi。2.4.3肋片的选用与最小重量对等截面直肋，加肋有利。第126页，课件共140页，创作于2023年2月第127页，课件共140页，创作于2023年2月

在推导多层壁导热的公式时，假定了两层壁面之间是保持了良好的接触，要求层间保持同一温度。而在工程实际中这个假定并不存在。因为任何固体表面之间的接触都不可能是紧密的。t1t2Δtxt

在这种情况下，两壁面之间只有接触的地方才直接导热，在不接触处存在空隙。

热量是通过充满空隙的流体的导热、对流和辐射的方式传递的，因而存在传热阻力，称为接触热阻。

2.4.4接触热阻第128页，