材料力学压杆稳定

材料力学压杆稳定第1页，课件共42页，创作于2023年2月一、工程背景自动翻斗车中的活塞杆也有类似的问题。如图示塔吊，立柱承受压力，当压力过大时，立柱也有可能从直线的平衡构形变成弯曲的平衡构形。除此之外，组成塔吊的桁架中受压力的杆子也可能从直线的平衡构形变成弯曲的平衡构形，也就是稳定性问题。第2页，课件共42页，创作于2023年2月一、工程背景如图自动升降工作台，

受压的杆子就存在弹性稳定问题。

如图示紧凑型超高压输电线路相间绝缘间隔棒，当它受压从直线的平衡构形变成弯曲的平衡构形时是否一定丧失正常功能呢？这需要经过实验确定，观察在不同的力的作用下弯曲到什么程度。第3页，课件共42页，创作于2023年2月一、工程背景工程构件稳定性实验压杆稳定性实验脚手架，当整体承受压力过大时，有可能从直线的平衡构形变成弯曲的平衡构形，导致坍塌。另外，组成脚手架中的受压杆件也有可能从直线平衡构形变成弯曲的平衡构形，造成整个脚手架坍塌。第4页，课件共42页，创作于2023年2月一、工程背景1907年8月29日，加拿大圣劳伦斯河上一座长为548m的魁北克(Quebec)钢大桥，在施工中因桁架失稳而突然倒塌。74人坠河遇难，桥下1人（逃开），水中救起1人，河对岸1人。俄莫兹尔大桥在试车时桁架发生倒塌。美国华盛顿镍克尔卜克尔剧院在一场暴风雪中，屋盖结构失稳。第5页，课件共42页，创作于2023年2月一、压杆的两类力学模型1.小偏心压杆与初弯曲压杆2.轴心受压直杆二、三种平衡状态1.刚体平衡的稳定性(1)稳定平衡：系统处于平衡状态。若对于离开平衡位置的微小位移，将出现使系统回复到原有平衡位置的恢复力，则称系统原有的平衡状态是稳定的。第6页，课件共42页，创作于2023年2月决定因素：就在于偏离平衡位置时，是否有恢复力。(2)不稳定平衡：系统处于平衡状态。若稍离平衡位置，将出现使系统不再回复到原有平衡位置(或进一步偏离平衡位置)的倾覆力，则称系统原有的平衡状态是不稳定的。(3)临界平衡：系统处于平衡状态，如有微小干扰，物体离开平衡位置，但除去干扰后，物体不能恢复原来的平衡状态，而在新的位置保持平衡，则物体在原来的平衡状态称为临界平衡状态。不稳定平衡稳定平衡随遇平衡(临界平衡)第7页，课件共42页，创作于2023年2月2.弹性平衡的稳定性(1)稳定平衡：系统处于平衡形态。若对原有平衡形态有微小的位移，其弹性回复力(或力矩)使系统回复原有的平衡形态，则称系统原有的平衡形态是稳定的。如图，当时，杆AB的铅垂平衡形态是稳定的。(2)不稳定平衡:系统处于平衡形态。若有微小位移，其弹性回复力(或力矩)使系统不再回复原有的平衡形态，则称系统原有的平衡形态是不稳定的。如图,<时，杆AB原有的铅垂平衡形态是不稳定的。第8页，课件共42页，创作于2023年2月3.弹性平衡稳定性的特征(1)弹性平衡稳定性是对于原来的平衡形态而言的。(2)弹性平衡的稳定性取决杆件所受的压力值稳定平衡F＜2kL不稳定平衡F＞2kL(3)弹性平衡的稳定性与弹性元件的弹簧常数k和杆件的长度L有关。(4)研究弹性平衡的稳定性，需对结构变形后的形态进行分析。三、弹性平衡稳定的计算方法1.小挠度理论：优点是可以用较简单的方法得到基本正确的结论，曲率采用近似公式。2.大挠度理论：曲率采用精确公式。第9页，课件共42页，创作于2023年2月11.1.2理想压杆的稳定性1.分支点失稳——质变失稳(1)理想压杆：材料绝对理想；轴线绝对直；压力绝对沿轴线作用。(2)理想弹性压杆的稳定性直线平衡构形d弯曲平衡构形1)压杆的两种平衡构形：FP<Fcr:

直线平衡构形FP>Fcr:弯曲平衡构形(在扰动作用下)在扰动作用下，直线平衡构形转变为弯曲平衡构形，扰动除去后，能够恢复到直线平衡构形，则称原来的直线平衡构形是稳定的。在扰动作用下，直线平衡构形转变为弯曲平衡构形，扰动除去后，不能恢复到直线平衡构形，则称原来的直线平衡构形是不稳定的。第10页，课件共42页，创作于2023年2月2)弹性压杆是临界的平衡FP=Fcr:压杆可在直线位置平衡(当它不受干扰时)，又可在干扰给予的微弯曲线位置平衡，这种两可性是弹性体系的临界平衡的重要特点。(3)平衡路径与平衡路径分叉直线平衡构形dFP<FPcr一种平衡路径FP>FPcrd第11页，课件共42页，创作于2023年2月(4)分叉点失稳d分叉点——两条平衡路径的交点B。分叉点失稳——分叉点处原始平衡路径与新的平衡路径同时存在，出现平衡形式的二重性，这种失稳形式称为分叉点失稳。临界载荷——分叉点对应的载荷。用FPcr或cr表示。屈曲（Buckling)与失稳由于压杆的失稳现象是在纵向力的作用下，使杆发生突然弯曲，所以这种弯曲也常称为纵弯曲，这种丧失稳定的现象，有时也称屈曲。

第12页，课件共42页，创作于2023年2月2.极值点失稳实际压杆总是有缺隐的(残余应力、初弯曲、荷载有初偏心等等)。曲线GJK是有初挠度d0的实际压杆的FP-d关系曲线。J点是极值点，对应荷载FPJ是极值荷载。当FP=FPJ后,将出现JK段曲线所反映的实际压杆的崩溃现象——在荷载值不断降低的情况下杆件急剧弯曲，不再能维持其原来的缩短加弯曲的变形形式。这种现象叫做极值点失稳。它总是小于临界荷载。第13页，课件共42页，创作于2023年2月五、结论当压杆所受的轴向压力达到临界力Fcr的值时，该压杆就处于临界平衡状态。在临界平衡状态下杆件可能在没有受到外界干扰时还能处于原来的直线平衡状态，也可能在受到微小干扰后保持微弯状态下的平衡。但由于杆件总不可避免地要受到外界的干扰，而一经干扰之后，即使还能保持微弯状态下的平衡，但它已不能回复到它原来的直线平衡状态，这时的压杆实质上是处于不稳定平衡状态。因此，当作用于压杆的轴向压力F=Fcr时，压杆开始丧失稳定。1.对于理想压杆，稳定性意味着压杆维持其直线压缩的变形形式的能力。由于压杆的失稳常常发生在杆内的应力还很低的时候，因此，随着高强度钢的广泛采用，对压杆进行稳定计算是结构设计中的重要部分。

2.对于实际压杆（有缺陷的压杆），稳定性意味着它维持其缩短加弯曲的变形形式的能力。第14页，课件共42页，创作于2023年2月11.2两端铰支理想细长压杆的临界轴力一、两端铰支压杆的临界轴力:1.公式推导假定压力已达到临界值，杆已经处于微弯状态，如图，从挠曲线入手，求临界轴力。M(x)=Fcry(x)代入挠曲线近似微分方程经整理后得其中第15页，课件共42页，创作于2023年2月1.公式推导二阶齐次线性微分方程的通解为y(0)=0,y(l)=0边界条件1•C1+0•C2=0coskl•C1+sinkl•C2=0y(0)=0y(l)=010cosklsinkl=0零解表示未加干扰时杆可在直线位置平衡，但无助于求Fcr非零解条件sinkl=0第16页，课件共42页，创作于2023年2月1.公式推导sinkl=0故但n=0时，Fcr=0，无意义。因此，n的合理最小值是1，于是有最小临界载荷——欧拉公式欧拉公式的应用条件：1.理想压杆；2.线弹性范围内；3.两端为球铰支座。注：上式是由两端为球铰支座(各方向的约束条件相同)推出，因此I应为截面的最小形心主惯性矩，即失稳时，将在刚度最小的平面内发生弯曲。第17页，课件共42页，创作于2023年2月2.两端铰支压杆临界平衡时的微弯挠曲线方程（1）当n=1时，，所以

挠曲线为半波正弦曲线当时

失稳挠曲线是两个半波正弦曲线同理，当n=3、4…时可以依此类推。第18页，课件共42页，创作于2023年2月11.3不同杆端约束下细长压杆临界轴力的欧拉公式当杆端为其他约束情况时，细长压杆的临界轴力公式可以仿照两端铰支压杆临界轴力公式的推导方法，根据在不同的杆端约束情况下压杆的挠曲线近似微分方程式和挠曲线的边界条件来推导。一端固定、一端铰支的细长压杆，杆的长度为l，抗弯刚度为EI，承受轴向压力Fcr，如图所示。试推导其临界轴力。第19页，课件共42页，创作于2023年2月推导压杆在临界轴力作用下，将在微弯情况下保持平衡。由于固定端B产生反力偶MB，因此，简支端A必有反力FBy=MB/l。由挠曲线近似微分方程得通解第20页，课件共42页，创作于2023年2月解得边界条件：另，x=l,y=0,得稳定方程杆在微弯状态下平衡时，MB不可能等于零，于是有第21页，课件共42页，创作于2023年2月推导最小非零解kl=4.49故讨论拐点有x1=0.3l；x2=l。第22页，课件共42页，创作于2023年2月推导x1=0.3l为挠曲线的拐点坐标值，x2=l为上端铰支座位置。拐点（反弯点）和铰支座处M=0。可见，该压杆可化为两端球铰支压杆，其相当长度为l0=0.7l。综上所述：可以利用两端铰支细长压杆的临界轴力公式，采用类比的方法，将微弯平衡挠曲线上拐点视为铰，并将压杆在挠曲线两拐点间的一段视为两端铰支压杆，得到其他杆端约束情况下细长压杆的临界轴力公式。挠曲线两拐点间的一段杆长称为原压杆的相当长度或计算长度或自由长度，并用表示，—长度因数。压杆临界轴力欧拉公式的一般形式第23页，课件共42页，创作于2023年2月各种支承约束条件下等截面细长压杆临界轴力的欧拉公式0.5l支承情况两端铰支一端固定另端铰支两端固定一端固定另端自由两端固定但可沿横向相对移动失稳时挠曲线形状FcrABl临界力Fcr欧拉公式长度因数μμ=1μ

0.7μ=0.5μ=2μ=1FcrABlFcrABl0.7lCCDC—挠曲线拐点C、D—挠曲线拐点0.5lFcrFcrl2llC—挠曲线拐点第24页，课件共42页，创作于2023年2月例第25页，课件共42页，创作于2023年2月11.4欧拉公式适用范围临界应力总图一、临界应力与柔度1.临界应力：中心压杆处于临界状态且仍在直轴线状态下维持不稳定平衡时，横截面上的平均应力。2.细长压杆的临界应力——欧拉临界应力公式注：如果压杆在不同平面内失稳，且各平面内支承约束条件不同，则应分别计算在各平面内失稳时的l，并按其大者来计算，因压杆总是在柔度较大的平面内失稳。第26页，课件共42页，创作于2023年2月3.柔度：l综合地反映了压杆的长度(l)、支承方式(m)与截面几何性质(i)对临陆界应力的影响。二、欧拉公式的适用范围欧拉公式是根据挠曲轴线微分方程建立的，而该方程仅适用于杆内应力不超过比例极限sp的情况，因此，欧拉公式的适用范围为或第27页，课件共42页，创作于2023年2月二、欧拉公式的适用范围能用欧拉公式的压杆柔度的限界值。其值仅与材料的弹性模量E及比例极限sp有关，故lp之值仅随材料而异。因此，在使用欧拉公式前，须先判断是否满足。第28页，课件共42页，创作于2023年2月11.4.3横截面上应力超过比例极限时压杆的临界应力1.三类不同的压杆的稳定性细长杆—发生弹性屈曲中长杆—发生弹塑性屈曲粗短杆—不发生屈曲，而发生屈服—强度问题其中，2.中小柔度杆的临界应力计算的经验公式1）直线型经验公式①

或

P<

<

S

时：常数a、b与材料的力学性能有关，与应力的量纲同。第29页，课件共42页，创作于2023年2月几种常用材料的a、b、lp与ls之值材料（Q235钢优质碳钢硅钢/MPa）a/MPab/MPa3041.124612.5685783.744铬钼钢980.75.296铸铁332.21.454铝合金3732.15木材28.70.19第30页，课件共42页，创作于2023年2月1）直线型经验公式③临界应力总图②

S<

时：bass-=sl

PPEspl2

=第31页，课件共42页，创作于2023年2月2）抛物线型经验公式①

P<

<

s

时：②

s<

时：A3钢，a=235，b=0.0066816锰钢，a=343，b=0.0142或因实际压杆有缺陷，lc>lp第32页，课件共42页，创作于2023年2月11.4.3临界应力总图第33页，课件共42页，创作于2023年2月例第34页，课件共42页，创作于2023年2月11.5压杆的稳定计算11.5.1安全因数法于是压杆的稳定条件为：或取值比强度安全因数略高

第35页，课件共42页，创作于2023年2月11.5.2稳定因数法正常工作条件：为保证压杆具有足够的稳定性，还须考虑一定的安全储备。f——考虑一定塑性的材料抗压强度设计值。n>1——安全因数对于给定材料，E，ss确定，l不同，j不同。中心压杆的临界应力(极值点应力)与屈服极限之比称为压杆的稳定因数或折减因数。第36页，课件共42页，创作于2023年2月二、压杆的稳定条件FN——压杆所受轴向压力设计值；A——压杆横截面的毛截面积（不计螺栓等孔洞对横截面积的削弱影响）f——考虑一定塑性的材料抗压强度设计值。三、由压杆的稳定条件解决的三类基本问题1.稳定性校核2.确定容许荷载3.截面设计第37页，课件共42页，创作于2023年2月我国结构钢柱子曲线我国钢结构规范组根据自己算出的96根钢柱子曲线，经分析研究，最后归纳为图示a、b和c三根曲线。a曲线：主要用于轧制工字形截面的强轴（弱轴用b曲线）、热轧圆管和方管；c曲线：用于焊接工字形截面的弱轴、槽形的对称主轴。b曲线：除a、c曲线以外的情况。第38页，课件共42页，创作于2023年2月11.6、提高压杆稳定性的措施压杆的临界轴力越大，压杆越不容易失稳。临界轴力取决