半导体物理与器件物理课件

半导体物理与器件物理

SemiconductorPhysicsandDevicePhysics2019.4半导体物理与器件物理

SemiconductorPhysi主要教材:《半导体物理学》，刘恩科，朱秉升，罗晋生，电子工业出版社，2019年11月第7版《半导体器件物理与工艺》，施敏著，赵鹤鸣，钱敏，黄秋萍译，苏州大学出版社，2019年12月第1版主要参考书：《半导体物理与器件》（第三版），DonaldA.Neamen著，电子工业出版社

《现代半导体器件物理》，施敏，科学出版社，2019年《集成电路器件电子学》，R.S.Muller,T.I.Kamins,M.Chan著，王燕等译，电子工业出版社，2019年第3版主要教材:Part1:半导体物理学Part2:半导体器件物理学OutlinePart1:半导体物理学Outline半导体中的电子状态半导体中杂质和缺陷能级半导体中载流子的统计分布半导体的导电性非平衡载流子pn结金属和半导体的接触半导体表面与MIS结构Part1:半导体物理学半导体中的电子状态Part1:半导体物理学固态电子学分支之一微电子学光电子学研究在固体（主要是半导体〕材料上构成的微小型化器件、电路及系统的电子学分支学科微电子学半导体概要在学科分类中，微电子学既可以属于理学（071202），也可以属于工学（080903微电子学与固体电子学）固态电子学分支之一微电子学光电子学研究在固体（主要是半导体〕工学（08）0808电气工程080801电机与电气080802电力系统及其自动化080803高电压与绝缘技术080804电力电子与电力传动080805电力理论与新技术0809电子科学与技术（注：可授予工学、理学学位）080901物理电子学080902电路与系统080903微电子学与固体电子学080904电磁场与微波技术0810信息与通信工程081001通信与信息系统081002信号与信息处理0811控制科学与工程081101控制理论与控制工程081102检测技术与自动化装置081103系统工程081104模式识别与智能系统081105导航、制导与控制0812计算机科学与技术（注：可授予工学、理学学位）081201计算机软件与理论081202计算机系统结构081203计算机应用技术工学（08）0808电气工程0810信息与通信工程微电子学研究领域半导体物理、材料、工艺半导体器件物理集成电路工艺集成电路设计和测试微系统，系统微电子学发展的特点向高集成度、高性能、低功耗、高可靠性电路方向发展与其它学科互相渗透，形成新的学科领域：光电集成、MEMS、生物芯片半导体概要微电子学研究领域半导体物理、材料、工艺微电子学发展的特点向高固体材料：绝缘体、半导体、导体（其它：半金属，超导体）什么是半导体？半导体及其基本特性固体材料：绝缘体、半导体、导体（其它：半金属，超导体）半导体物理与器件物理ppt课件绪论：微电子、IC的发展历史早期历史发展绪论：微电子、IC的发展历史早期历史发展半导体物理与器件物理ppt课件ENIAC（1946）ENIAC（1946）半导体物理与器件物理ppt课件半导体物理与器件物理ppt课件半导体物理与器件物理ppt课件半导体物理与器件物理ppt课件半导体物理与器件物理ppt课件半导体物理与器件物理ppt课件半导体物理与器件物理ppt课件半导体物理与器件物理ppt课件半导体物理与器件物理ppt课件半导体物理与器件物理ppt课件SolutionsNew,new,new…wegottofindsomethingnew…SolutionsNew,new,new…wegotMoore’slaw10G1G100M10M1M100K10K1K0.1K19701980199020002019存储器容量60%/年

每三年，翻两番1965，GordonMoore预测

半导体芯片上的晶体管数目每两年翻两番Moore’slaw10G197019801990200

1.E+91.E+81.E+71.E+61.E+51.E+41.E+3’70’74’78’82’86’90’94’98’2019芯片上的晶体管数目微处理器性能

每三年翻两番i8080:6,000m68000:68,000PowerPC601:2,800,000PentiumPro:5,500,000i4004:2,300M6800:4,000i8086:28,000i80286:134,000m68020:190,000i80386DX:275,000m68030:273,000i80486DX:1,200,000m68040:1,170,000Pentium:3,300,000PowerPC604:3,600,000PowerPC620:6,900,000“Itanium”:15,950,000PentiumII:7,500,0001.E+9’70’74’78’82’8微处理器的性能100G10GGiga100M10MMegaKilo1970 1980 1990 2000 2019PeakAdvertised

Performance(PAP)Moore’s

LawRealApplied

Performance(RAP)

41%Growth80808086802868038680486PentiumPentiumPro微处理器的性能100G1970 1980 1990 200集成电路技术是近50年来发展最快的技术按此比率下降，小汽车价格不到1美分集成电路技术是近50年来发展最快的技术按此比率下降，小汽车价半导体物理与器件物理ppt课件半导体物理与器件物理ppt课件等比例缩小(Scaling-down)定律1974;Dennard;基本指导思想是：保持MOS器件内部电场不变：恒定电场规律，简称CE律等比例缩小器件的纵向、横向尺寸，以增加跨导和减少负载电容，提高集成电路的性能电源电压也要缩小相同的倍数恒定电场定律的问题阈值电压不可能缩的太小源漏耗尽区宽度不可能按比例缩小电源电压标准的改变会带来很大的不便等比例缩小(Scaling-down)定律1974;Den恒定电压等比例缩小规律(简称CV律)保持电源电压Vds和阈值电压Vth不变，对其它参数进行等比例缩小按CV律缩小后对电路性能的提高远不如CE律，而且采用CV律会使沟道内的电场大大增强CV律一般只适用于沟道长度大于1m的器件，它不适用于沟道长度较短的器件。准恒定电场等比例缩小规则，缩写为QCE律CE律和CV律的折中，实际采用的最多随器件尺寸进一步缩小，强电场、高功耗以及功耗密度等引起的各种问题限制了按CV律进一步缩小的规则，电源电压必须降低。同时又为了不使阈值电压太低而影响电路的性能，实际上电源电压降低的比例通常小于器件尺寸的缩小比例器件尺寸将缩小倍，而电源电压则只变为原来的/倍恒定电压等比例缩小规律(简称CV律)准恒定电场等比例缩小规则半导体物理与器件物理ppt课件半导体物理与器件物理ppt课件A、特征尺寸继续等比例缩小，晶圆尺寸增大（主要影响集成度、产量和性价比）B、集成电路(IC)将发展成为系统芯片(SOC)（主要影响功能）C、微电子技术与其它领域相结合将产生新的产业和新的学科，例如MEMS、DNA芯片等（主要影响功能和新兴交叉增长点）硅微电子技术的三个发展方向A、特征尺寸继续等比例缩小，晶圆尺寸增大（主要影响集成度、第一个关键技术：微细加工目前0.25m、0.18m、0.13m、0.11m、90nm等已相继开始进入大生产90nm以下到45nm关键技术和大生产技术也已经完成开发，具备大生产的条件，有的已经投产当然仍有许多开发与研究工作要做，例如IP模块的开发，为EDA服务的器件模型模拟开发以及基于上述加工工艺的产品开发等在45nm以下？极限在哪里？22nm?Intel,IBM…10nm?Atomiclevel?A、微电子器件的特征尺寸继续缩小第一个关键技术：微细加工A、微电子器件的特征尺寸继续缩小互连技术与器件特征尺寸的缩小（SolidstateTechnologyOct.,2019）第二个关键技术：互连技术铜互连已在0.25/0.18um技术代中使用；但在0.13um后，铜互连与低介电常数绝缘材料共同使用；在更小的特征尺寸阶段，可靠性问题还有待继续研究开发互连技术与器件特征尺寸的缩小第二个关键技术：互连技术第三个关键技术新型器件结构新型材料体系高K介质金属栅电极低K介质SOI材料第三个关键技术

传统的栅结构重掺杂多晶硅SiO2

硅化物

经验关系:LToxXj1/3栅介质的限制传统的栅结构重掺杂多晶硅SiO2随着tgate

的缩小，栅泄漏电流呈指数性增长超薄栅氧化层栅氧化层的势垒GSD直接隧穿的泄漏电流栅氧化层厚度小于3nm后tgate大量的晶体管

限制：tgate~3to2nm栅介质的限制随着tgate的缩小，栅泄漏电流呈指数性增长超薄栅栅氧化栅介质的限制

等效栅介质层的总厚度：

Tox>1nm+t栅介质层

Tox

t多晶硅耗尽

t栅介质层

t量子效应++

由多晶硅耗尽效应引起的等效厚度:t多晶硅耗尽

0.5nm

由量子效应引起的等效厚度:t量子效应0.5nm～

～

限制：等效栅介质层的总厚度无法小于1nm栅介质的限制等效栅介质层的总厚度：Tox>隧穿效应SiO2的性质栅介质层Tox<1纳米量子隧穿模型高K介质?杂质涨落器件沟道区中的杂质数仅为百的量级统计规律新型栅结构?电子输运的渡越时间～碰撞时间介观物理的输运理论?沟道长度L<50纳米L源漏栅Toxp型硅n+n+多晶硅NMOSFET

栅介质层新一代小尺寸器件问题带间隧穿反型层的量子化效应电源电压1V时，栅介质层中电场约为5MV/cm，硅中电场约1MV/cm考虑量子化效应的器件模型?…...可靠性隧穿效应栅介质层Tox量子隧穿模型?杂质涨落器件沟道区中的杂0.1mSub0.1m0.1mSub0.1m2030年后，半导体加工技术走向成熟，类似于现在汽车工业和航空工业的情况诞生基于新原理的器件和电路2030年后，半导体加工技术走向成熟，类似于现在汽车工业和航SOCSystemOnAChipB、集成电路走向系统芯片SOCSystemOnAChipB、集成电路走向系统芯IC的速度很高、功耗很小，但由于PCB板中的连线延时、噪声、可靠性以及重量等因素的限制，已无法满足性能日益提高的整机系统的要求IC设计与制造技术水平的提高，IC规模越来越大，已可以在一个芯片上集成108~109个晶体管分立元件集成电路IC

系统芯片SystemOnAChip(简称SOC)将整个系统集成在一个微电子芯片上在需求牵引和技术推动的双重作用下系统芯片(SOC)与集成电路(IC)的设计思想是不同的，它是微电子技术领域的一场革命。集成电路走向系统芯片IC的速度很高、功耗很小，但由于IC设计与制造技术水平的提高六十年代的集成电路设计微米级工艺基于晶体管级互连主流CAD：图形编辑VddABOut六十年代的集成电路设计微米级工艺VddABOut八十年代的电子系统设计PEL2MEMMathBusControllerIOGraphicsPCB集成工艺无关系统亚微米级工艺依赖工艺基于标准单元互连主流CAD:门阵列标准单元集成电路芯片八十年代的电子系统设计PEL2MEMMathBusContr世纪之交的系统设计SYSTEM-ON-A-CHIP深亚微米、超深亚微米级工艺基于IP复用主流CAD：软硬件协 同设计MEMORYCache/SRAMorevenDRAMProcessor

CoreDSP

ProcessorCoreGraphicsMPEGVRAMMotionEncryption/DecryptionSCSIEISAInterfaceGlueGluePCIInterfaceI/OInterfaceLANInterface世纪之交的系统设计SYSTEM-ON-A-CHIP深亚微米、SOC是从整个系统的角度出发，把处理机制、模型算法、芯片结构、各层次电路直至器件的设计紧密结合起来，在单个芯片上完成整个系统的功能SOC必须采用从系统行为级开始自顶向下(Top-Down)地设计SOC的优势嵌入式模拟电路的Core可以抑制噪声问题嵌入式CPUCore可以使设计者有更大的自由度降低功耗，不需要大量的输出缓冲器使DRAM和CPU之间的速度接近集成电路走向系统芯片SOC是从整个系统的角度出发，把处理机制、模型算法、芯片结构SOC与IC组成的系统相比，由于SOC能够综合并全盘考虑整个系统的各种情况，可以在同样的工艺技术条件下实现更高性能的系统指标采用界面综合(InterfaceSynthesis)技术和0.35m工艺设计系统芯片，在相同的系统复杂度和处理速率下，能够相当于采用0.25~0.18m工艺制作的IC所实现的同样系统的性能与采用常规IC方法设计的芯片相比，采用SOC完成同样功能所需要的晶体管数目可以有数量级的降低集成电路走向系统芯片21世纪的微电子将是SOC的时代SOC与IC组成的系统相比，由于SOC能够综合并全盘考虑整个SOC的三大支持技术软硬件协同设计：Co-DesignIP技术界面综合(InterfaceSynthesis)技术集成电路走向系统芯片1)软硬件Co-Design面向各种系统的功能划分理论(FunctionPartitionTheory)计算机通讯压缩解压缩加密与解密SOC的三大支持技术集成电路走向系统芯片1)软硬件Co-D2)IP技术软IP核：SoftIP(行为描述)固IP核：FirmIP(门级描述，网单)硬IP核：HardIP(版图)通用模块CMOSDRAM数模混合：D/A、A/D深亚微米电路优化设计：在模型模拟的基础上，对速度、功耗、可靠性等进行优化设计最大工艺容差设计：与工艺有最大的容差Yesterday’schipsaretoday’sreusableIPblocks，andcanbecombinedwithotherfunctions，likeVideo，Audio，Analog，andI/O，toformulatewhatwenowknowassystemonchip（SoC）。2)IP技术Yesterday’schipsaret半导体产业的发展Chipless

设计与制作的分工 FablessFoundry 系统设计师介入IC设计IP设计与SoC的分工 Chipless

半导体产业的发展Chipless设计IP的特点

复用率高易于嵌入实现优化

芯片面积最小运行速度最高功率消耗最低工艺容差最大

IP的特点复用率高易于嵌入3）InterfaceSynthesisIP+GlueLogic(胶连逻辑)面向IP综合的算法及其实现技术

SoC设计示意IP2IP3IP1GluelogicGluelogicGluelogic3）InterfaceSynthesisSoC设计C、MEMS技术和DNA芯片微电子技术与其它学科结合，诞生出一系列崭新的学科和重大的经济增长点MEMS(微机电系统)：微电子技术与机械、光学等领域结合DNA生物芯片：微电子技术与生物工程技术结合1）MEMS:目前的MEMS与IC初期情况相似集成电路发展初期，其电路在今天看来是很简单的，应用也非常有限，以军事需求为主集成电路技术的进步，加快了计算机更新换代的速度，对中央处理器（CPU）和随机存贮器（RAM）的需求越来越大，反过来又促进了集成电路的发展。集成电路和计算机在发展中相互推动，形成了今天的双赢局面，带来了一场信息革命现阶段的微系统专用性很强，单个系统的应用范围非常有限，还没有出现类似的CPU和RAM这样量大而广的产品C、MEMS技术和DNA芯片微电子技术与其它学科结合，诞生出MEMS器件及应用汽车工业安全气囊加速计、发动机压力计、自动驾驶陀螺武器装备制导、战场侦察（化学、震动）、武器智能化生物医学疾病诊断、药物研究、微型手术仪器、植入式仪器信息和通讯光开关、波分复用器、集成化RF组件、打印喷头娱乐消费类游戏棒、虚拟现时眼镜、智能玩具MEMS器件及应用汽车工业大机器加工小机器，小机器加工微机器微机械用微电子加工技术X光铸模+压塑技术(LIGA)从顶层向下从底层向上分子和原子级加工国防、航空航天、生物医学、环境监控、汽车都有广泛应用。2000年有120-140亿美元市场相关市场达1000亿美元市场将迅速成长MEMS微系统MEMS系统大机器加工小机器，小机器加工微机器微机械用微电子加工技术X光从广义上讲，MEMS是指集微型传感器、微型执行器、信号处理和控制电路、接口电路、通信系统及电源于一体的微型机电系统MEMS技术是一种多学科交叉的前沿性领域，它几乎涉及到自然及工程科学的所有领域，如电子、机械、光学、物理学、化学、生物医学、材料科学、能源科学等从广义上讲，MEMS是指集微型传感器、微型执行器、信号处理和

MEMS在航空、航天、汽车、生物医学、环境监控、军事以及几乎人们接触到的所有领域中都有着十分广阔的应用前景微惯性传感器及微型惯性测量组合能应用于制导、卫星控制、汽车自动驾驶、汽车防撞气囊、汽车防抱死系统(ABS)、稳定控制和玩具MEMS技术及其产品的增长速度非常之高，并且目前正处在加速发展时期微流量系统和微分析仪可用于微推进、伤员救护MEMS系统还可以用于医疗、高密度存储和显示、光谱分析、信息采集等等已经制造出尖端直径为5m的可以夹起一个红细胞的微型镊子，可以在磁场中飞行的象蝴蝶大小的飞机等MEMS在航空、航天、汽车、生物医学、环境监控、军事2）

DNA芯片微电子与生物技术紧密结合的以DNA(脱氧核糖核酸)芯片等为代表的生物工程芯片将是21世纪微电子领域的另一个热点和新的经济增长点它是以生物科学为基础，利用生物体、生物组织或细胞等的特点和功能，设计构建具有预期性状的新物种或新品系，并与工程技术相结合进行加工生产，是生命科学与技术科学相结合的产物具有附加值高、资源占用少等一系列特点，正日益受到广泛关注。目前最有代表性的生物芯片是DNA芯片采用微电子加工技术，可以在指甲盖大小的硅片上制作出包含有多达10万种DNA基因片段的芯片。利用这种芯片可以在极快的时间内检测或发现遗传基因的变化等情况，这无疑对遗传学研究、疾病诊断、疾病治疗和预防、转基因工程等具有极其重要的作用Stanford和Affymetrix公司的研究人员已经利用微电子技术在硅片或玻璃片上制作出了DNA芯片，包括6000余种DNA基因片段2）DNA芯片微电子与生物技术紧密结合的以DNA(脱氧核糖

一般意义上的系统集成芯片

广义上的系统集成芯片电、光、声、热、磁力等外界信号的采集—各种传感器执行器、显示器等信息输入与模/数传输信息处理信息输出与数/模转换信息存储广义上的系统集成芯片电、光、声、热、磁力等外界信号的采集—各种传感器执行器、显示张海霞“微纳大世界”演讲视频张海霞“微纳大世界”演讲视频半导体中的电子状态半导体中杂质和缺陷能级半导体中载流子的统计分布半导体的导电性非平衡载流子pn结金属和半导体的接触半导体表面与MIS结构Part1:半导体物理学半导体中的电子状态Part1:半导体物理学半导体的纯度和结构纯度极高，杂质<1013cm-3结构半导体的纯度和结构纯度晶体结构具五次对称轴定向长程有序但无重复周期的准晶体晶体结构具五次对称轴定向长程有序但无重复周期的准晶体晶体结构晶体结构半导体物理与器件物理ppt课件晶体结构单胞对于任何给定的晶体，可以用来形成其晶体结构的最小单元注：（a）单胞无需是唯一的

（b）单胞无需是基本的晶体结构单胞注：（a）单胞无需是唯一的（b）单胞无需是基晶体结构三维立方单胞

简立方、体心立方、面立方BCCFCC晶体结构三维立方单胞BCCFCC金刚石晶体结构金刚石结构原子结合形式：共价键形成的晶体结构：构成一个正四面体，具有金刚石晶体结构金刚石晶体结构金刚石结构原子结合形式：共价键金刚石的晶胞金刚石也是一个a=b=c，α=β=γ＝90º的立方晶胞，晶胞除了顶点8×1/8=1个C原子外，每个面心位置各有1个C原子，由于面心位置C原子为2个晶胞共有。故6×1/2=3个C原子，除此晶胞内部还有4个C原子，所以金刚石晶胞共有1＋3＋4＝8个C原子。

对于晶胞的棱心位置的原子，则为4个晶胞共有，计数为1/4个。金刚石的晶胞金刚石的晶胞金刚石的晶胞Graphite、C60MovieGraphite、C60Movie元素半导体：Si、Ge

金刚石晶体结构元素半导体：Si、Ge金刚石晶体结构例：如图所示为一晶格常数为a的Si晶胞，求：（a）Si原子半径（b）晶胞中所有Si原子占据晶胞的百分比解：（a）（b）例：如图所示为一晶格常数为a的Si晶胞，求：解：（a）（b）化合物半导体:GaAs、InP、ZnS闪锌矿晶体结构金刚石型VS闪锌矿型化合物半导体:GaAs、InP、ZnS闪锌矿晶金刚石结构（黑白原子同类）硅;锗;灰锡（-Sn）;人工合成立方氮化硼（c-BN）黑白原子不同类时，闪锌矿结构

-ZnS（闪锌矿）;

-SiC;GaAs;AlP;InSb晶胞图投影图金刚石结构（黑白原子同类）黑白原子不同类时，闪锌矿结构晶胞图闪锌矿晶体结构闪锌矿晶体结构HCPmovieHCPmovieFCCvsHCPFCCvsHCP纤锌矿晶体结构

复式格子六方晶系简单六方格子P63mc空间群ao=0.382nm，co=0.625nmz=2与纤锌矿结构同类的晶体：BeO、ZnO、AlNS2-六方紧密堆积排列Zn2+填充在四面体空隙中，只占据了1/2纤锌矿晶体结构

复式格子六方晶系S2-六方紧密堆积排列NaClMoviesNaClMoviesCO2,SiO2MoviesCO2,SiO2Movies原子的能级电子壳层不同子壳层电子1s；2s，2p；3s，2p，3d；…共有化运动原子的能级电子壳层+14电子的能级是量子化的n=3四个电子n=28个电子n=12个电子SiHSi原子的能级+14电子的能级是量子化的n=3n=2n=1SiHSi原子的原子能级的分裂孤立原子的能级4个原子能级的分裂原子能级的分裂孤立原子的能级4个原子能级的原子能级的分裂原子能级分裂为能带原子能级的分裂原子能级分裂为能带能带形成简单示意EnergyBandanimation2.swfEnergyBandanimation1.swf能带形成简单示意EnergyBandanimationSemiconductor,InsulatorandConductorSemiconductor,InsulatorandCSi的能带（价带、导带和带隙〕Si的能带（价带、导带和带隙〕价带：0K条件下被电子填充的能量的能带导带：0K条件下未被电子填充的能量的能带带隙：导带底与价带顶之间的能量差半导体的能带结构导带价带Eg价带：0K条件下被电子填充的能量的能带半导体的能带结构导半导体物理与器件物理ppt课件自由电子的运动微观粒子具有波粒二象性自由电子的运动微观粒子具有波粒二象性半导体中电子的运动薛定谔方程及其解的形式布洛赫波函数半导体中电子的运动薛定谔方程及其解的形式布洛赫波函数导体、半导体、绝缘体的能带固体材料的能带图导体、半导体、绝缘体的能带固体材料的能带图半导体、绝缘体和导体半导体、绝缘体和导体半导体的能带本征激发半导体的能带本征激发半导体中E（K）与K的关系在导带底部，波数，附近值很小，将在附近泰勒展开

半导体中E（K）与K的关系在导带底部，波数半导体中E（K）与K的关系令代入上式得半导体中E（K）与K的关系令自由电子的能量微观粒子具有波粒二象性Recall对比晶体中的电子：m的差异自由电子的能量微观粒子具有波粒二象性Recall对比晶体中半导体中电子的平均速度在周期性势场内，电子的平均速度u可表示为波包的群速度代入求导半导体中电子的平均速度在周期性势场内，电子的平均速度u可表示自由电子的速度微观粒子具有波粒二象性Recall对比晶体中的电子：m的差异自由电子的速度微观粒子具有波粒二象性Recall对比晶体中半导体中电子的加速度半导体中电子在一强度为E的外加电场作用下，外力对电子做功为电子能量的变化半导体中电子的加速度半导体中电子在一强度为E的外加电场作用半导体中电子的加速度令即而经典力学中牛顿运动定律:a=f/m0半导体中电子的加速度令有效质量m*的意义自由电子只受外力作用；半导体中的电子不仅受到外力的作用，同时还受半导体内部势场的作用意义：有效质量概括了半导体内部势场的作用，使得研究半导体中电子的运动规律时更为简便（有效质量可由试验测定）有效质量m*的意义自由电子只受外力作用；半导体中的电子不仅受有效质量m*的意义电子在外力作用下运动受到外电场力f的作用内部原子、电子相互作用内部势场作用引入有效质量外力f和电子的加速度相联系有效质量概括内部势场作用有效质量m*的意义电子在外力受到外电场力内部原子、内部势场作空穴只有非满带电子才可导电导带电子和价带空穴具有导电特性；电子带负电-q（导带底），空穴带正电+q（价带顶）空穴只有非满带电子才可导电K空间等能面在k=0处为能带极值导带底附近价带顶附近K空间等能面在k=0处为能带极值导带底附近价带顶附近K空间等能面以、、为坐标轴构成空间，空间任一矢量代表波矢导带底附近K空间等能面以、、为坐标轴构成K空间等能面对应于某一值，有许多组不同的，这些组构成一个封闭面，在着个面上能量值为一恒值，这个面称为等能量面，简称等能面。理想情况下等能面为一球面K空间等能面对应于某一值，有许多组不同的硅的导带结构实际根据回旋共振结果有:1)导带最小值不在k空间原点,在[100]方向上,即是沿[100]方向的旋转椭球面2)根据硅晶体立方对称性的要求,也必有同样的能量在方向上3)如图所示,共有六个旋转椭球等能面,电子主要分布在这些极值附近硅的导带结构实际根据回旋共振结果有:锗的导带结构N型Ge的试验结果：<111>方向共有8个方向图为Ge导带等能面示意图锗的导带结构N型Ge的试验结果：<111>方向共有8个方向硅和锗的能带结构间接带隙间接带隙硅和锗的能带结构间接带隙间接带隙Si1-xGex混合晶体的能带硅、锗构成的混合晶体写为Si1-xGex，x称为混晶比其禁带宽度Eg随x的变化如图所示Si1-xGex混合晶体的能带硅、锗构成的混合晶体写为Si1砷化镓的能带结构导带极小值位于布里渊区中心k＝0处,等能面为球面,导带底电子有效质量为0.067mo

在<100>方向布里渊区边界还有一个导带极小值，极值附近的曲线的曲率比较小,此处电子有效质量比较大,约为0.55mo它的能量比布里渊区中心极小值的能量高0.29ev。价带结构与硅、锗类似。室温下禁带宽度为1.424ev。

砷化镓的能带结构导带极小值位于布里渊区中心k＝0处,等能面关于本节的内容要深刻地理解，必须具有如下知识：晶格学(Crystallography)近代物理(ModernPhysics)量子力学(QuantumPhysics)固体物理(SolidStatePhysics)甚至：高等量子力学，固体理论，等关于本节的内容要深刻地理解，必须具有如下知识：半导体中的电子状态半导体中杂质和缺陷能级半导体中载流子的统计分布半导体的导电性非平衡载流子pn结金属和半导体的接触半导体表面与MIS结构Part1:半导体物理学半导体中的电子状态Part1:半导体物理学实际晶体与理想情况的偏离晶格原子是振动的材料含杂质晶格中存在缺陷点缺陷（空位、间隙原子或替位式原子等杂质）线缺陷（位错）面缺陷（层错）体缺陷（Microvoids）实际晶体与理想情况的偏离晶格原子是振动的极微量的杂质和缺陷，会对半导体材料的物理性质和化学性质产生决定性的影响，同时也严重影响半导体器件的质量。1个B原子/个Si原子在室温下电导率提高倍Si单晶位错密度要求低于杂质和缺陷的存在使得原本周期性排列的原子所产生的周期性势场受到破坏，并在禁带中引入了能级，允许电子在禁带中存在，从而使半导体的性质发生改变。与理想情况偏离的后果及原因极微量的杂质和缺陷，会对半导体材料的物理性质和化学性质产生决间隙式杂质、替位式杂质杂质原子位于晶格原子间的间隙位置，该杂质称为间隙式杂质。间隙式杂质原子一般比较小，如Si、Ge、GaAs材料中的离子锂（0.068nm）。杂质原子取代晶格原子而位于晶格点处，该杂质称为替位式杂质。替位式杂质原子的大小和价电子壳层结构要求与被取代的晶格原子相近。如Ⅲ、Ⅴ族元素在Si、Ge晶体中都为替位式杂质。间隙式杂质、替位式杂质杂质原子位于晶格原子间的间隙位置，该杂间隙式杂质、替位式杂质单位体积中的杂质原子数称为杂质浓度间隙式杂质、替位式杂质单位体积中的杂质原子数称为杂质浓度施主：掺入在半导体中的杂质原子，能够向半导体中提供导电的电子，并成为带正电的离子。如Si中的P和As

N型半导体As半导体的掺杂施主能级施主：掺入在半导体中的杂质原子，能够向半导体中提供导电的电子受主：掺入在半导体中的杂质原子，能够向半导体中提供导电的空穴，并成为带负电的离子。如Si中的BP型半导体B半导体的掺杂受主能级受主：掺入在半导体中的杂质原子，能够向半导体中提供导电的空穴Ga或As在Si中掺杂Ga或As在Si中掺杂半导体的掺杂Ⅲ、Ⅴ族杂质在Si、Ge晶体中分别为受主和施主杂质，它们在禁带中引入了能级；受主能级比价带顶高，施主能级比导带底低，均为浅能级，这两种杂质称为浅能级杂质。杂质处于两种状态：中性态和离化态。当处于离化态时，施主杂质向导带提供电子成为正电中心；受主杂质向价带提供空穴成为负电中心。半导体的掺杂Ⅲ、Ⅴ族杂质在Si、Ge晶体中分别为受主和施主杂浅能级杂质浅能级杂质：电离能小的杂质称为浅能级杂质。所谓浅能级，是指施主能级靠近导带底，受主能级靠近价带顶。室温下，掺杂浓度不很高底情况下，浅能级杂质几乎可以可以全部电离。五价元素磷（P）、锑（Sb）在硅、锗中是浅受主杂质，三价元素硼（B）、铝（Al）、镓（Ga）、铟（In）在硅、锗中为浅受主杂质。浅能级杂质电离能的简单计算：类氢模型浅能级杂质浅能级杂质：电离能小的杂质称为浅能级杂质。杂质的补偿作用半导体中同时存在施主和受主杂质时，半导体是N型还是P型由杂质的浓度差决定半导体中净杂质浓度称为有效杂质浓度（有效施主浓度；有效受主浓度）杂质的高度补偿（）杂质的补偿作用半导体中同时存在施主和受主杂质时，半导体是N型杂质的补偿作用杂质补偿：半导体中存在施主杂质和受主杂质时，它们底共同作用会使载流子减少，这种作用称为杂质补偿。在制造半导体器件底过程中，通过采用杂质补偿底方法来改变半导体某个区域底导电类型或电阻率。

高度补偿：若施主杂质浓度与受主杂质浓度相差不大或二者相等，则不能提供电子或空穴，这种情况称为杂质的高等补偿。这种材料容易被误认为高纯度半导体，实际上含杂质很多，性能很差，一般不能用来制造半导体器件。杂质的补偿作用杂质补偿：半导体中存在施主杂质和受主杂质时，它设半导体中同时存在施主和受主杂质，且。N型半导体N型半导体设半导体中同时存在施主和受主杂质，且设半导体中同时存在施主和受主杂质，且。P型半导体P型半导体设半导体中同时存在施主和受主杂质，且深能级杂质深能级杂质：非ⅢⅤ族杂质在Si、Ge的禁带中产生的施主能级远离导带底，受主能级远离价带顶。杂质电离能大，能够产生多次电离深能级杂质的基本特点：一、是不容易电离，对载流子浓度影响不大；二、是一般会产生多重能级，甚至既产生施主能级也产生受主能级。三、是能起到复合中心作用，使少数载流子寿命降低（在第五章详细讨论）。四、是深能级杂质电离后以为带电中心，对载流子起散射作用，使载流子迁移率减少，导电性能下降。深能级杂质深能级杂质：非ⅢⅤ族杂质在Si、Ge的禁带中产生的化合物半导体中的杂质能级杂质在砷化镓中的存在形式四种情况： 1）取代砷 2）取代镓 3）填隙 4）反位化合物半导体中的杂质能级杂质在砷化镓中的存在形式§2.2.1杂质在砷化镓中的存在形式四族元素硅在砷化镓中会产生双性行为，即硅的浓度较低时主要起施主杂质作用，当硅的浓度较高时，一部分硅原子将起到受主杂质作用。这种双性行为可作如下解释：因为在硅杂质浓度较高时，硅原子不仅取代镓原子起着受主杂质的作用，而且硅也取代了一部分V族砷原子而起着受主杂质的作用，因而对于取代Ⅲ族原子镓的硅施主杂质起到补偿作用，从而降低了有效施主杂质的浓度，电子浓度趋于饱和。

§2.2.1杂质在砷化镓中的存在形式四族元素硅在砷化镓中会点缺陷弗仓克耳缺陷间隙原子和空位成对出现肖特基缺陷只存在空位而无间隙原子间隙原子和空位这两种点缺陷受温度影响较大，为热缺陷，它们不断产生和复合，直至达到动态平衡，总是同时存在的。空位表现为受主作用；间隙原子表现为施主作用点缺陷弗仓克耳缺陷点缺陷替位原子（化合物半导体）点缺陷替位原子（化合物半导体）位错位错是半导体中的一种线缺陷，它严重影响材料和器件的性能。位错位错是半导体中的一种线缺陷，它严重影响材料和器件的性能。位错施主情况受主情况位错施主情况半导体中的电子状态半导体中杂质和缺陷能级半导体中载流子的统计分布半导体的导电性非平衡载流子pn结金属和半导体的接触半导体表面与MIS结构Part1:半导体物理学半导体中的电子状态Part1:半导体物理学热平衡状态在一定温度下，载流子的产生和载流子的复合建立起一个动态平衡，这时的载流子称为热平衡载流子。半导体的热平衡状态受温度影响，某一特定温度对应某一特定的热平衡状态。半导体的导电性受温度影响剧烈。热平衡状态在一定温度下，载流子的产生和载流子的复合建立起一个态密度的概念能带中能量附近每单位能量间隔内的量子态数。能带中能量为无限小的能量间隔内有个量子态，则状态密度为E~E+dE态密度的概念能带中能量附近每单位能量间隔内的量子态数。态密度的计算状态密度的计算单位空间的量子态数能量在空间中所对应的体积前两者相乘得状态数根据定义公式求得态密度态密度的计算状态密度的计算空间中的量子态在空间中，电子的允许能量状态密度为，考虑电子的自旋情况，电子的允许量子态密度为，每个量子态最多只能容纳一个电子。空间中的量子态在空间中，电子的允许能量状态密度为态密度导带底附近状态密度（理想情况－即等能面为球面）态密度导带底附近状态密度（理想情况－即等能面为球面）态密度（导带底）（价带顶）态密度（导带底）（价带顶）费米能级根据量子统计理论，服从泡利不相容原理的电子遵循费米统计规律对于能量为E的一个量子态被一个电子占据的概率为称为电子的费米分布函数空穴的费米分布函数？费米能级根据量子统计理论，服从泡利不相容原理的电子遵循费米统费米分布函数称为费米能级或费米能量温度导电类型杂质含量能量零点的选取处于热平衡状态的电子系统有统一的费米能级费米分布函数称为费米能级或费米能量费米分布函数当时若，则若，则在热力学温度为0K时，费米能级可看成量子态是否被电子占据的一个界限

当时若，则若，则若，则费米能级是量子态基本上被电子占据或基本上是空的一个标志费米分布函数当时玻尔兹曼分布函数当时，由于，所以费米分布函数转化为称为电子的玻尔兹曼分布函数玻尔兹曼分布函数当时，由于玻尔兹曼分布函数空穴的玻尔兹曼分布函数:导带中电子分布可用电子的玻尔兹曼分布函数描写（绝大多数电子分布在导带底）；价带中的空穴分布可用空穴的玻尔兹曼分布函数描写（绝大多数空穴分布在价带顶）服从费米统计律的电子系统称为简并性系统；服从玻尔兹曼统计律的电子系统称为非简并性系统费米统计律与玻尔兹曼统计律的主要差别：前者受泡利不相容原理的限制玻尔兹曼分布函数空穴的玻尔兹曼分布函数:导带中电子分布可用电导带中的电子浓度在导带上的间有个电子从导带底到导带顶对进行积分，得到能带中的电子总数，除以半导体体积，就得到了导带中的电子浓度

ConsiderBoltzmannDistribution导带中的电子浓度在导带上的间有导带中的电子浓度Let导带中的电子浓度Let导带中的电子浓度导带宽度的典型值一般，，所以，因此，，积分上限改为并不影响结果。由此可得导带中电子浓度为价带中的空穴浓度p0同理得价带中的空穴浓度导带中的电子浓度导带宽度的典型值一般，载流子浓度乘积载流子浓度乘积热平衡状态下的非简并半导体中，在一定的温度下，乘积是一定的，如果电子浓度增大，空穴浓度就会减小；反之亦然载流子浓度乘积载流子浓度乘积本征半导体载流子浓度本征半导体无任何杂质和缺陷的半导体本征半导体载流子浓度本征半导体本征半导体中的费米能级:本征费米能级本征半导体中的费米能级:本征费米能级本征半导体中的载流子浓度:本征载流子浓度既适用于本征半导体，也适用于非简并的杂质半导体本征半导体中的载流子浓度:本征载流子浓度既适用于本征半导体，杂质半导体载流子浓度一个能级能容纳自旋方向相反的两个电子杂质能级只能是下面两种情况之一被一个有任一自旋方向的电子占据不接受电子以施主能级为例，施主能级上的电子占据杂质半导体载流子浓度一个能级能容纳自旋方向相反的两个电子以施杂质半导体载流子浓度施主能级上的电子浓度（没电离的施主浓度）电离施主浓度杂质半导体载流子浓度施主能级上的电子浓度（没电离的施主浓度）杂质半导体载流子浓度电离受主浓度类似地，受主能级上的电子浓度（没电离的受主浓度）杂质半导体载流子浓度电离受主浓度类似地，受主能级上的电子浓度n和p的其他变换公式本征半导体时，

所以一般情况下（本征或杂质半导体）中：用ni,Ei表示n和p的其他变换公式本征半导体时，费米能级对掺杂半导体，费米能级对掺杂半导体，费米能级接近室温时(全电离)EF-Ei=kTln(ND/ni)费米能级接近室温时(全电离)EF-Ei=kTln(ND/n练习练习半导体中的电子状态半导体中杂质和缺陷能级半导体中载流子的统计分布半导体的导电性非平衡载流子pn结金属和半导体的接触半导体表面与MIS结构Part1:半导体物理学半导体中的电子状态Part1:半导体物理学载流子输运半导体中载流子的输运有三种形式：漂移扩散产生和复合载流子输运半导体中载流子的输运有三种形式：欧姆定律金属导体外加电压，电流强度为电流密度为欧姆定律金属导体外加电压，电流强度为欧姆定律均匀导体外加电压，电场强度为电流密度为欧姆定律的微分形式欧姆定律均匀导体外加电压，电场强度为漂移电流漂移运动当外加电压时，导体内部的自由电子受到电场力的作用而沿电场的反方向作定向运动（定向运动的速度称为漂移速度）电流密度

漂移电流漂移运动电流密度漂移速度漂移速度漂移速度漂移速度半导体的电导率和迁移率半导体中的导电作用为电子导电和空穴导电的总和当电场强度不大时，满足，故可得半导体中电导率为半导体的电导率和迁移率半导体中的导电作用为电子导电和空穴导电半导体的电导率和迁移率N型半导体P型半导体本征半导体>>>>半导体的电导率和迁移率N型半导体>>>>热运动(某T下达到热平衡）在无电场作用下，载流子永无停息地做着无规则的、杂乱无章的运动，称为热运动晶体中的碰撞和散射引起净速度为0，净电流为0平均自由时间为：热运动(某T下达到热平衡）在无电场作用下，载流子永无停息地做热运动当有外电场作用时，载流子既受电场力的作用，同时不断发生散射载流子在外电场的作用下为热运动和漂移运动的叠加，因此电流密度是恒定的热运动当有外电场作用时，载流子既受电场力的作用，同时不断发生散射的原因载流子在半导体内发生散射的根本原因是周期性势场遭到破坏附加势场使得能带中的电子在不同状态间跃迁，并使得载流子的运动速度及方向均发生改变，发生散射行为。主要散射机制：电离杂质，晶格散射的原因载流子在半导体内发生散射的根本原因是周期性势场遭到电离杂质的散射杂质电离的带电离子破坏了杂质附近的周期性势场，它就是使载流子散射的附加势场散射概率Pi代表单位时间内一个载流子受到散射的次数电离施主散射电离受主散射电离杂质的散射杂质电离的带电离子破坏了杂质附近的周期性势场，晶格振动的散射格波形成原子振动的基本波动格波波矢对应于某一q值的格波数目不定，一个晶体中格波的总数取决于原胞中所含的原子数Si、Ge半导体的原胞含有两个原子，对应于每一个q就有六个不同的格波，频率低的三个格波称为声学波，频率高的三个为光学波长声学波（声波）振动在散射前后电子能量基本不变，称为弹性散射；光学波振动在散射前后电子能量有较大的改变，称为非弹性散射晶格振动的散射格波晶格振动的散射声学波散射在能带具有单一极值的半导体中起主要散射作用的是长波在长声学波中，只有纵波在散射中起主要作用，它会引起能带的波形变化声学波散射概率光学波散射在低温时不起作用，随着温度的升高，光学波的散射概率迅速增大晶格振动的散射声学波散射Quiz1、载流子的热运动在半导体内会构成电流。（）

2、在半导体中，载流子的三种输运方式为（）、（）和（）。3、载流子在外电场的作用下是（）和（）两种运动的叠加，因此电流密度大小（）。4、什么是散射?

Quiz1、载流子的热运动在半导体内会构成电流。（自由时间与散射几率的关系N个电子以速度沿某方向运动，在时刻未遭到散射的电子数为，则在时间内被散射的电子数为因此上式的解为则被散射的电子数为自由时间与散射几率的关系N个电子以速度与的关系在时间内被散射的所有电子的自由时间为，这些电子自由时间的总和为，则个电子的平均自由时间可表示为与的关系在、与的关系平均漂移速度为、与的关系平均漂移速度为、与的关系N型半导体P型半导体本征半导体>>>>、与的关系N型半导体>>>>与及的关系电离杂质散射声学波散射光学波散射与及的关系电离杂质散射与及的关系电离杂质散射声学波散射光学波散射与及的关系电离杂质散射影响迁移率的因素与散射有关晶格散射电离杂质散射影响迁移率的因素半导体物理与器件物理ppt课件N型半导体P型半导体本征半导体电阻率N型半导体电阻率与掺杂的关系N型半导体P型半导体与掺杂的关系N型半导体本征半导体本征半导体电阻率随温度增加而单调地下降杂质半导体（区别于金属）与T的关系本征半导体（区别于金属）与T的关系速度饱和在低电场作用下，载流子在半导体中的平均漂移速度v与外加电场强度E呈线性关系；随着外加电场的不断增大，两者呈非线性关系，最终平均漂移速度达到一饱和值，不随E变化。n-Ge:速度饱和在低电场作用下，载流子在半导体中的平均漂移速度v与外*耿氏效应耿氏效应n-GaAs外加电场强度超过时，半导体内的电流以的频率发生振荡*耿氏效应耿氏效应练习一、判断1、在半导体中，原子最外层电子的共有化运动最显著。（）2、不同的k值可标志自由电子的不同状态，但它不可标志晶体中电子的共有化状态。（）3、空位表现为施主作用，间隙原子表现为受主作用。（）4、半导体中两种载流子数目相同的为高纯半导体。（）练习一、判断练习二、填空1、半导体材料结构可分为（）、（）、（），应用最为广泛的是（）。2、金刚石型单胞的基础结构为（），金刚石型为（）对称性，闪锌矿型结构为（）对称性，纤锌矿型为（）对称性。3、导带和价带间间隙称为（），Si的禁带宽度为（），Ge为（），GaAs为（）。4、固体按其导电性可分为（）、（）、（）。练习二、填空练习5、杂质总共可分为两大类（）和（），施主杂质为（），受主杂质为（）。6、施主杂质向（）带提供（）成为（）电中心；受主杂质向（）带提供（）成为（）电中心。7、热平衡时，能级E处的空穴浓度为（）。8、在半导体中，载流子的三种输运方式为（）、（）和（）。练习5、杂质总共可分为两大类（）和（练习三、简答1、单胞的概念及两大注意点？2、三种立方单胞的名称？3、引入有效质量的原因及意义？4、的物理含义？5、费米分布函数与玻耳兹曼分布函数的最大区别？6、在外加电场E作用下，为什么半导体内载流子的漂移电流恒定，试从载流子的运动角度说明。7、在室温下，热平衡时，Si半导体中，，求半导体中的电子和空穴浓度。练习三、简答半导体中的电子状态半导体中杂质和缺陷能级半导体中载流子的统计分布半导体的导电性非平衡载流子pn结金属和半导体的接触半导体表面与MIS结构Part1:半导体物理学半导体中的电子状态Part1:半导体物理学平衡载流子在某一平衡状态下的载流子称为平衡载流子本征或非简并半导体处于热平衡状态的判据式（只受温度T影响）Recall平衡载流子在某一平衡状态下的载流子称为平衡载流子（只受温度T由于受外界因素如光、电的作用，半导体中载流子的分布偏离了平衡态分布，称这些偏离平衡分布的载流子为过剩载流子，也称为非平衡载流子过剩载流子（非平衡载流子）非平衡载流子的光注入由于受外界因素如光、电的作用，半导体中载流子的分布偏离了平衡平衡载流子满足费米－狄拉克统计分布过剩载流子不满足费米－狄拉克统计分布且公式不成立载流子的产生和复合：电子和空穴增加和消失的过程过剩载流子平衡载流子满足费米－狄拉克统计分布过剩载流子不满足费米－狄拉过剩载流子和电中性平衡时过剩载流子电中性要求：小注入条件小注入条件：注入的非平衡载流子浓度比平衡时的多数载流子浓度小的多过剩载流子和电中性平衡时过剩载流子电中小注入条件例：室温下一受到微扰的掺杂硅，判断其是否满足小注入条件？解：满足小注入条件！（）注：（1）即使在小注入的情况下，非平衡少数载流子浓度还是可以比平衡少数载流子浓度大的多（2）非平衡少数载流子起重要作用，非平衡载流子都指非平衡少数载流子(非平衡多子一般远小于平衡多子浓度，所以一般不起作用）小注入条件例：室温下一受到微扰的掺杂硅，解：满足小注入条件！非平衡载流子寿命假定光照产生和，如果光突然关闭，和将随时间逐渐衰减直至0，衰减的时间常数称为寿命，也常称为少数载流子寿命

单位时间内非平衡载流子的复合概率非平衡载流子的复合率非平衡载流子寿命假定光照产生和，如果光突然关闭复合n型材料中的空穴p当时，，故寿命标志着非平衡载流子浓度减小到原值的1/e所经历的时间；寿命越短，衰减越快复合n型材料中的空穴p当时，费米能级热平衡状态下的非简并半导体中有统一的费米能级统一的费米能级是热平衡状态的标志费米能级热平衡状态下的非简并半导体中有统一的费米能级统一的费准费米能级当半导体的热平衡状态被打破时，新的热平衡状态可通过热跃迁实现，但导带和价带间的热跃迁较稀少导带和价带各自处于平衡态，因此存在导带费米能级和价带费米能级，称其为“准费米能级”准费米能级当半导体的热平衡状态被打破时，新的热平衡状态可通过准费米能级注：非平衡载流子越多，准费米能级偏离就越远。在非平衡态时，一般情况下，少数载流子的准费米能级偏离费米能级较大准费米能级注：非平衡载流子越多，准费米能级偏离就准费米能级注：两种载流子的准费米能级偏离的情况反映了半导体偏离热平衡状态的程度准费米能级注：两种载流子的准费米能级偏离的情况反映了半导体产生和复合产生载流子（电子和空穴）被创建的过程产生率（G）：单位时间单位体积内所产生的电子－空穴对数复合载流子（电子和空穴）消失的过程复合率（R）：单位时间单位体积内复合掉的电子－空穴对数产生和复合会改变载流子的浓度，从而间接地影响电流产生和复合产生复合直接复合间接复合Auger复合（禁带宽度小的半导体材料）（窄禁带半导体及高温情况下）（具有深能级杂质的半导体材料）复合直接复合间接复合Au产生直接产生R-G中心产生载流子产生与碰撞电离产生直接产生R-G中心产生Quiz1、一般情况下，满足小注入条件的非平衡载流子浓度比平衡载流子浓度小。（）2、寿命标志着非平衡载流子浓度减小到原值的（）所经历的时间。3、简述小注入条件4、处于非平衡态的p型半导体中，和哪个距近？为什么？Quiz1、一般情况下，满足小注入条件的非平衡载流子浓度比平陷阱效应当半导体处于非平衡态时，杂质能级具有积累非平衡载流子的作用，即具有一定的陷阱效应所有杂质能级都具有陷阱效应具有显著陷阱效应的杂质能级称为陷阱；相应的杂质和缺陷称为陷阱中心杂质能级与平衡时的费米能级重合时，最有利于陷阱作用陷阱效应当半导体处于非平衡态时，杂质能级具有积累非平衡载流子扩散粒子从高浓度向低浓度区域运动扩散粒子从高浓度向低浓度区域运动扩散电流扩散电流总电流扩散+漂移总电流扩散+漂移扩散系数D和迁移率的关系考虑非均匀半导体扩散系数D和迁移率的关系考虑非均匀半导体爱因斯坦关系在平衡态时，净电流为0爱因斯坦关系在平衡态时，净电流为0连续性方程连续性方程举例掺杂浓度分别为(a)和的硅中的电子和空穴浓度？(b)再掺杂的Na又是多少？()举例掺杂浓度分别为(a)半导体中的电子状态半导体中杂质和缺陷能级半导体中载流子的统计分布半导体的导电性非平衡载流子pn结金属和半导体的接触半导体表面与MIS结构Part1:半导体物理学半导体中的电子状态Part1:半导体物理学PN结杂质分布PN结是同一块半导体晶体内P型区和N型区之间的边界PN结是各种半导体器件的基础，了解它的工作原理有助于更好地理解器件典型制造过程AlloyedJunctions(合金结)；DiffusedJunctions(扩散结)；IonImplantation(离子注入)；EpitaxialGrowth(外延生长)PN结杂质分布PN结是同一块半导体晶体内P型区和N型区之间的p-n结基本结构p-n结基本结构合金温度降温再结晶合金温度降温再结晶半导体物理与器件物理ppt课件扩散

扩散半导体物理与器件物理ppt课件半导体物理与器件物理ppt课件半导体物理与器件物理ppt课件半导体物理与器件物理ppt课件PN结的形成PN结Flash动画演示.swfPN结.swf刚接触，扩散》漂移（达到动态平衡）扩散=漂移内建电场漂移PN结的形成PN结Flash动画演示.swfPN结.swf刚EFn高于EFp表明两种半导体中的电子填充能带的水平不同。能带图(Enerybanddiagram)EFn高于EFp表明两种半导体中的电子填充能带的水平不同。能PN结中的能带PN结中的能带内建电势Vbi，或接触电势差(TheContactPotential)VD

平衡时内建电势Vbi，或接触电势差(TheContactPo内建电势内建电场方向内建电势内建电场方向内建电势PN结的内建电势决定于掺杂浓度ND、NA、材料禁带宽度以及工作温度内建电势PN结的内建电势决定于掺杂浓度ND、NA、材料禁带宽能带内建电势电场电荷密度空间电荷区（耗尽区）能带空间电荷区（耗尽区）PN结分类：按杂质分布下面两种分布在实际器件中最常见也最容易进行物理分析突变结（单边突变结）:线性缓变结:浅结、重掺杂（<1um）深结（>3um）或外延的PN结PN结分类：按杂质分布下面两种分布在实际器件中最常见也最容易缓变结与突变结缓变结与突变结空间电荷区宽度(Spacechargeregionwidth)突变结空间电荷区宽度(Spacechargeregionwi载流子分布(

Carrierdistributions)载流子分布(Carrierdistributions)半导体物理与器件物理ppt课件VA0条件下的突变结外加电压全部降落在耗尽区，VA大于0时，使耗尽区势垒下降，反之上升。即耗尽区两侧电压为Vbi-VAVA0条件下的突变结外加电压全部降落在耗尽区，VA大于0时反偏PN结反偏电压能改变耗尽区宽度吗？反偏PN结反偏电压能改变耗尽区宽度吗？理想二极管PN结正偏时理想二极管PN结正偏时理想二极管PN结反偏时理想二极管理想二极管的定量方程基本假设P型区及N型区掺杂均匀分布，是突变结。体内电中性区宽度远大于扩散长度。冶金结为面积足够大的平面，不考虑边缘效应，载流子在PN结中一维流动。空间电荷区（耗尽层）宽度远小于少子扩散长度,势垒区的自由载流子全部耗尽,并忽略势垒区中载流子的产生和复合。即不考虑空间电荷区的产生-复合作用(无源或漏）。P型区和N型区的电阻率都足够低，外加电压全部降落在过渡区上。小注入:注入的少数载流子浓度远小于半导体中的多数载流子浓度。在注入时，扩散区的漂移电场可忽略。载流子边界浓度由结电势降决定，即由玻尔兹曼分布决定（Fermi分布的经典近似适用）J-Vcharacteristicsofaidealp-njunction理想二极管的定量方程基本假设J-Vcharacterist准中性区载流子浓度准中性区载流子浓度理想二极管方程求解过程准中性区少子扩散方程求Jp(xn)求Jn(-xp)J=Jp(xn)+Jn(-xp)理想二极管方程求解过程SpacechargeregionNeutralregionDiffusionregionSpacechargeregionNeutralre这两股电流之和就是正向偏置下流过p-n结的电流。P区空穴向n区扩散——空穴扩散电流n区电子向P区扩散——电子扩散电流。这两股电流之和就是正向偏置下流过p-n结的电流。P区空穴向n根据电流连续性原理，通过p-n结中任一截面的总电