第十一电势演示文稿

第十一电势演示文稿本文档共42页；当前第1页；编辑于星期二\20点44分优选第十一电势本文档共42页；当前第2页；编辑于星期二\20点44分在静止的点电荷电场中，移动单位正电荷时，电场力做的功只与试验电荷始末位置有关，而与运动路径无关。本文档共42页；当前第3页；编辑于星期二\20点44分2.任意电荷系的静电场：

任何静电场中，电场力作功只与试探电荷的始末位置有关，而与运动路径无关，即静电力是保守力，静电场为保守场。任意带电体都可以看成由许多点电荷组成的点电荷系，根据叠加原理可知，点电荷系的场强为各点电荷场强的叠加任意点电荷系电场中，移动单位电荷时电场力所作的功为：本文档共42页；当前第4页；编辑于星期二\20点44分二.静电场的环路定理（静电场是保守场表述二）

P1P2L1L2在静电场中，场强沿任意闭合路径的线积分为零－－静电场的环路定理。在静电场中，将试探电荷沿闭合路径移到一周时，考虑场强沿闭合路径的线积分：电场力作功与路径无关本文档共42页；当前第5页；编辑于星期二\20点44分§11.2

电势差和电势一.电势差

（任意路径）

静电场中P1、P2两点的电势差，等于将单位正电荷从P1

点移至

P2点电场力所作的功。本文档共42页；当前第6页；编辑于星期二\20点44分二.电势

静电场中P

点的电势，在数值上等于单位正电荷自P点沿任意路径移到电势零点，电场力所做的功。当电荷要分布在有限区域时，选择无穷远处为电势零点，则电势是标量，有正有负；电势的单位：伏特1V=1J.C-1；电势具有相对意义，它决定于电势零点的选择。在理论计算中，通常选择无穷远处的电势为零；在实际工作中，通常选择地面的电势为零。但是对于“无限大”或“无限长”的带电体，只能在有限的范围内选取某点为电势的零点。本文档共42页；当前第7页；编辑于星期二\20点44分例：求与静止的点电荷q的距离为r处的电势正电荷的电势为正，离电荷越远，电势越低；负电荷的电势为负，离电荷越远，电势越高。本文档共42页；当前第8页；编辑于星期二\20点44分例11.1求均匀带电球面的电场中的电势分布。球面半径为R

，带电量为q(设q>0)。解：（1）球面外某点的电势Rr以无限远为电势零点。Rr（2）求球面内一点的电势本文档共42页；当前第9页；编辑于星期二\20点44分rR本文档共42页；当前第10页；编辑于星期二\20点44分例11.2

求无限长均匀带电直线的电场中的电势分布。已知线电荷密度为。解：无限长均匀带电直线周围的场强以距带电直线为r0的P0点为电势零点。P0P’rPr0距带电直线为r的P点的电势为本文档共42页；当前第11页；编辑于星期二\20点44分P0P’rPr0式中C为与电势零点的位置有关的常数。本文档共42页；当前第12页；编辑于星期二\20点44分§11.3

电势叠加原理一.电势叠加原理

一个点电荷系的电场中某一点的电势，等于各点电荷单独存在时在该点所产生的电势的代数和——静电场的电势叠加原理。（电势叠加原理）本文档共42页；当前第13页；编辑于星期二\20点44分二.电势的计算

1、运用点电荷电势公式和电势叠加原理计算电势点电荷的电势：qP本文档共42页；当前第14页；编辑于星期二\20点44分电荷连续分布的带电体的电势点电荷系的电势dqP本文档共42页；当前第15页；编辑于星期二\20点44分例11.3

求电偶极子的电场中的电势分布。已知电偶极子中两点电荷-q，+q间的距离为l。解：以无限远为电势零点。PrO-qqlr-r+r--r+当r>>l时，本文档共42页；当前第16页；编辑于星期二\20点44分例11.4

一半径为R的均匀带电细圆环，所带总电量为q

，求在圆环轴线上任意点P

的电势。PxxRr解：以无限远为电势零点。Ox本文档共42页；当前第17页；编辑于星期二\20点44分补例：均匀带电圆板，半径为R，电荷面密度为。求轴线上任一点P

的电势。解：xPxdrrR本文档共42页；当前第18页；编辑于星期二\20点44分当x>>R时把圆盘当作一个点电荷本文档共42页；当前第19页；编辑于星期二\20点44分2、运用高斯定理和电势的定义计算电势：2）通过电场强度的积分计算电势：1）运用高斯定律确定电场的分布：本文档共42页；当前第20页；编辑于星期二\20点44分补例：半径为

R

的均匀带电球体，带电量为q，求电势分布。解：qRPrP本文档共42页；当前第21页；编辑于星期二\20点44分qRPrP本文档共42页；当前第22页；编辑于星期二\20点44分1、等势面的概念静电场中，电势相等的点所组成的曲面：常用一组等势面描述静电场，并规定相邻两等势面之间的电势差相等。2、等势面与电场线的关系1)等势面与电场线处处正交；3)电场线指向电势降低的方向；§11.4

等势面2)两等势面相距较近处场强数值大，相距较远处场强数值小。本文档共42页；当前第23页；编辑于星期二\20点44分§12.3

电势叠加原理点电荷的电场线与等势面本文档共42页；当前第24页；编辑于星期二\20点44分+电偶极子的电场线与等势面§12.3

电势叠加原理本文档共42页；当前第25页；编辑于星期二\20点44分+++++++++平行板电容器的电场线与等势面§12.3

电势叠加原理本文档共42页；当前第26页；编辑于星期二\20点44分点电荷的等势面本文档共42页；当前第27页；编辑于星期二\20点44分++++++对于导体内部的任何两点A和B对于导体表面上的两点A和B导体的电势本文档共42页；当前第28页；编辑于星期二\20点44分例11.6两个半径分别为R和r

的球形导体（R>r），用一根很长的细导线连接起来（如图），使这个导体组带电，电势为V，求两球表面电荷面密度与曲率的关系。设导线足够长而两球相隔足够远。Q导体上的电荷分布本文档共42页；当前第29页；编辑于星期二\20点44分解:

两个导体所组成的整体可看成是一个孤立导体系，在静电平衡时有一定的电势值。设这两个球相距很远，使每个球面上的电荷分布在另一球所激发的电场可忽略不计。细线的作用是使两球保持等电势。因此，每个球又可近似的看作为孤立导体，在两球表面上的电荷分布各自都是均匀的。设大球所带电荷量为Q，小球所带电荷量为q，则两球的电势为Q导体上的电荷分布孤立导体是指其它导体或带电体都离它足够远，以至于其它导体或带电体对它的影响可以忽略不计。本文档共42页；当前第30页；编辑于星期二\20点44分可见大球所带电量Q比小球所带电量q多。两球的电荷密度分别为可见电荷面密度和半径成反比，即曲率半径愈小（或曲率愈大），电荷面密度愈大。导体上的电荷分布本文档共42页；当前第31页；编辑于星期二\20点44分例11.7一个金属球A，半径为R1。它的外面套一个同心的金属球壳B，其内外半径分别为R2和R3。二者带电后电势分别为和。求此系统的电荷及电场的分布。如果用导线将球和壳连接起来，结果又将如何？q1q3q2解:本文档共42页；当前第32页；编辑于星期二\20点44分联立解得:q1q3q2本文档共42页；当前第33页；编辑于星期二\20点44分如果用导线将球和壳连接起来。q1q3q2本文档共42页；当前第34页；编辑于星期二\20点44分§11.5

电势梯度一.电势梯度

P1P2

电场中某一点的场强沿任一方向的分量等于这一点的电势沿该方向的空间变化率的负值。本文档共42页；当前第35页；编辑于星期二\20点44分定义电势梯度：

电势梯度的大小等于电势在该点最大空间变化率；方向沿等势面法向，指向电势增加最快的方向。本文档共42页；当前第36页；编辑于星期二\20点44分直角坐标系：求的三种方法利用电场强度叠加原理利用高斯定理利用电势与电场强度的关系电势是标量，容易计算。可以先计算电势，然后利用场强与电势的微分关系计算电场强度，这样做的好处是可以避免直接用场强叠加原理计算电场强度的矢量运算的麻烦。本文档共42页；当前第37页；编辑于星期二\20点44分例11.8均匀带电圆环，带电量为

q

，半径为

R

。求轴线上任一点

P

的场强。PxrRx解：本文档共42页；当前第38页；编辑于星期二\20点44分例11.9

求电偶极子电场中任意一点的电势和电场强度.解本文档共42页；当前第3