演示文稿内压薄壁容器的应力

演示文稿内压薄壁容器的应力当前第1页\共有85页\编于星期二\10点（优选）内压薄壁容器的应力当前第2页\共有85页\编于星期二\10点薄膜理论与有矩理论概念：计算壳壁应力有如下理论：（1）无矩理论，即薄膜理论。假定壳壁如同薄膜一样，只承受拉应力和压应力，完全不能承受弯矩和弯曲应力。壳壁内的应力即为薄膜应力。当前第3页\共有85页\编于星期二\10点（2）有矩理论。壳壁内存在除拉应力或压应力外，还存在弯曲应力。

在工程实际中，理想的薄壁壳体是不存在的，因为即使壳壁很薄，壳体中还会或多或少地存在一些弯曲应力，所以无矩理论有其近似性和局限性。由于弯曲应力一般很小，如略去不计，其误差仍在工程计算的允许范围内，而计算方法大大简化，所以工程计算中常采用无矩理论。当前第4页\共有85页\编于星期二\10点内力无力矩理论（薄膜理论）有力矩理论（弯曲理论）无力矩理论和有力矩理论载荷轴对称当前第5页\共有85页\编于星期二\10点无力矩状态只是壳体可能的应力状态之一无力矩状态下，薄壳中的应力沿壁厚均匀分布，可使材料强度得到合理利用，是最理想的应力状态。无力矩理论可使壳体的应力分析大为简化，薄壳的应力分析以无力矩理论为基础。几点提示当前第6页\共有85页\编于星期二\10点3.1.2基本概念与基本假设1.基本概念回转壳体——由直线或平面曲线绕其同平面内的固定轴旋转3600而成的壳体。回转壳体的形成当前第7页\共有85页\编于星期二\10点几个典型回转壳体当前第8页\共有85页\编于星期二\10点轴对称——指壳体的几何形状、约束条件和所受外力都对称于回转轴。与壳体内外表面等距离的曲面——中间面母线：——即那条平面曲线当前第9页\共有85页\编于星期二\10点

法线：经线：过经线任一点垂直中间面的直线过轴线的平面与中间面的交线纬线(平形圆)：作圆锥面与壳体中间面正交，所得交线。当前第10页\共有85页\编于星期二\10点第一曲率半径第二曲率半径回转薄壳几何要素当前第11页\共有85页\编于星期二\10点2.基本假设：（1）小位移假设。壳体受压变形，各点位移都小于壁厚。简化计算。（2）直法线假设。沿厚度各点法向位移均相同，即厚度不变。（3）不挤压假设。沿壁厚各层纤维互不挤压，即法向应力为零。当前第12页\共有85页\编于星期二\10点3.1.3经向应力计算——区域平衡方程当前第13页\共有85页\编于星期二\10点经向应力计算公式：(MPa)式中sm---经向应力；

p-----介质内压，（MPa）；

R2-------第二曲率半径，（mm)；

S--------壳体壁厚，（mm）。当前第14页\共有85页\编于星期二\10点3.1.4环向应力计算——微体平衡方程当前第15页\共有85页\编于星期二\10点环向应力计算公式

——微体平衡方程式中sm---经向应力（MPa);

sq---环向应力（MPa）；

R1----第一曲率半径（mm）；

R2----第二曲率半径（mm）；

p----介质压力（MPa）；

S----壳体壁厚（mm)。当前第16页\共有85页\编于星期二\10点p微体平衡方程的推导当前第17页\共有85页\编于星期二\10点OO经向力和+d在法线上的分量

当前第18页\共有85页\编于星期二\10点周向力在法线上的分量

当前第19页\共有85页\编于星期二\10点微体平衡方程（拉普拉斯Laplace方程）当前第20页\共有85页\编于星期二\10点薄膜理论的应用范围1.材料是均匀的，各向同性的。厚度无突变，材料物理性能相同；2.轴对称——几何轴对称，材料轴对称，载荷轴对称，支撑轴对称；3.连续——几何连续，载荷（支撑）分布连续，材料连续。4.壳体边界力在壳体曲面的切平面内。无横向剪力和弯距作用，自由支撑等；当前第21页\共有85页\编于星期二\10点

典型壳体受气体内压时存在的应力：——环向应力——经向应力圆锥壳体圆柱壳体——经向应力——环向应力当前第22页\共有85页\编于星期二\10点3.2薄膜理论的应用3.2.1.受气体内压的圆筒形壳体式中R2=D/2则2.环向应力：由式中p,S为已知，而R1=∞,带入上式，解得！圆筒体上任一点处，1.经向应力：当前第23页\共有85页\编于星期二\10点圆柱壳壁内应力分布当前第24页\共有85页\编于星期二\10点动脑筋???(A)(B)(C)×√×当前第25页\共有85页\编于星期二\10点韧性破坏-照片当前第26页\共有85页\编于星期二\10点实例当前第27页\共有85页\编于星期二\10点圆柱壳应力分布结论1、σθ=2σm

圆柱壳的纵向截面是薄弱截面。2、圆柱壳的承压能力取决于厚径比（S/D），并非厚度越大承压能力越好。当前第28页\共有85页\编于星期二\10点3.2.2.受气体内压的球形壳体用场：球形容器，半球形封头，无折边球形封头等。当前第29页\共有85页\编于星期二\10点半球形封头无折边球形封头当前第30页\共有85页\编于星期二\10点※条件相同时，球壳内应力与圆筒形壳体的经向应力相同，为圆筒壳内环向应力的一半。球壳的R1=R2,则当前第31页\共有85页\编于星期二\10点球壳应力分布结论1、球壳各点σθ=σm

说明球壳的薄膜应力分布十分均匀。2、在载荷和几何条件相同的情况下，球壳的最大应力只是圆柱壳的一半，故球壳的承压能力比圆柱壳好。当前第32页\共有85页\编于星期二\10点3.2.3受气体内压的椭球壳用场：椭圆形封头。成型：1/4椭圆线绕同平面Y轴旋转而成。当前第33页\共有85页\编于星期二\10点椭圆形封头（椭球壳）当前第34页\共有85页\编于星期二\10点椭球壳的长半轴——a

短半轴——b椭球壳顶点坐标：（0,b）边缘坐标：（a,0）当前第35页\共有85页\编于星期二\10点椭球壳应力计算公式：应力分布分析：x=0,即椭球壳的顶点处x=a,即椭球壳的边缘处,※sm是常量，sq是a/b的函数。即受椭球壳的结构影响。※两向应力相等，均为拉应力。当前第36页\共有85页\编于星期二\10点椭球壳应力分布几点结论1、椭球壳上各点应力大小与点的坐标（x，y）有关2、椭球壳上各点应力大小及分布状况与a/b有关3、σm恒为正，最大值在顶点，最小值在赤道。σθ在顶点恒为正，在赤道有大于零、等于零、小于零三种情况。当前第37页\共有85页\编于星期二\10点Pa/2SPa/2SPa/2S当前第38页\共有85页\编于星期二\10点标准椭球壳的应力分布标准椭球壳指a/b=21.椭球壳的几何是否连续？2.环向应力在椭球壳与圆筒壳连接点处有突变，为什麽？当前第39页\共有85页\编于星期二\10点思考考虑封头上不同形状壳体交界点处的应力当前第40页\共有85页\编于星期二\10点3.2.4受气体内压的锥形壳体①.用场：容器的锥底封头，塔体之间的变径段，储槽顶盖等。当前第41页\共有85页\编于星期二\10点锥形封头当前第42页\共有85页\编于星期二\10点②.应力计算锥壳上任一点A处的应力计算公式：R1=∞R2=r/cosa式中r---A点的平行圆半径;

α---半锥角，

S---锥壳壁厚。

由薄膜理论公式得※应力大小与r成正比，最大r为D/2,则最大应力为：当前第43页\共有85页\编于星期二\10点③.锥壳的应力分布1.圆筒壳与锥壳连接处应力突变，为什麽？从结构上如何解决？2.半锥角越大，锥壳上的最高应力如何变化？3.在锥壳上那个位置开孔，强度削弱最小？当前第44页\共有85页\编于星期二\10点圆锥壳应力分布结论1、圆锥壳两向应力均与x成线性关系，离锥顶越远，应力越大。2、圆锥壳两向应力随α的增大而增大，故锥壳的半顶角不宜过大。当前第45页\共有85页\编于星期二\10点受气体内压的碟形壳①.碟形壳的形成：母线abc=半径为R的圆弧ab+半径为r1的圆弧bc——碟形壳的构成：半径为R的球壳+半径为r1的褶边当前第46页\共有85页\编于星期二\10点蝶形封头当前第47页\共有85页\编于星期二\10点②.几何特征a.母线abc是不连续的，即R1不连续，在b点发生突变：球壳部分R1=R;

褶边部分R1=r1

。b.R2是连续的变量。球壳部分R2=R；摺边部分当前第48页\共有85页\编于星期二\10点③碟形壳的应力分布1.b点和c点的R1,R2如何变化？

2.碟形壳与圆筒壳连接点处应力状态如何？当前第49页\共有85页\编于星期二\10点1、壳体的曲率、厚度、载荷没有突变，材料的物理性质相同。2、壳体边界上没有力矩和横向力的作用。3、壳体边界上的法向位移和转角不受限制（壳体边界上的约束只能沿经线的切线方向）无力矩理论的应用条件当前第50页\共有85页\编于星期二\10点3.3内压容器边缘应力简介

边缘应力概念压力容器边缘——指“不连续处”，主要是几何不连续及载荷（支撑）不连续处，以及温度不连续，材料不连续等处。例如：几何不连续处：当前第51页\共有85页\编于星期二\10点温度不连续：材料不连续：

在不连续点处，由于介质压力及温度作用，除了产生薄膜应力外，还发生变形协调，导致了附加内力的产生。当前第52页\共有85页\编于星期二\10点举例当前第53页\共有85页\编于星期二\10点边缘处产生附加内力：

M0-附加弯矩；

Q0-附加剪力。边缘应力的产生当前第54页\共有85页\编于星期二\10点边缘应力的产生当前第55页\共有85页\编于星期二\10点3.3.2边缘应力特点（1）.局部性只产生在一局部区域内，边缘应力衰减很快。见如下测试结果：当前第56页\共有85页\编于星期二\10点二、电阻应变法测量应力的基本原理（一）电阻应变片

当前第57页\共有85页\编于星期二\10点（二）箔式应变片

当前第58页\共有85页\编于星期二\10点2、导线的连接与固定当前第59页\共有85页\编于星期二\10点当前第60页\共有85页\编于星期二\10点3、应变测量1234567图1-1薄壁容器应力测试装置1—排气阀；2—压力表；3—薄壁容器4—压力表；5—试压泵；6—进水阀；7—放水阀当前第61页\共有85页\编于星期二\10点①测点选择和布片方案的确定②工作片、补偿片和预调平衡箱、电阻应变仪的连接。③容器内气体的排除④预加载和卸载⑤预调平衡、应变测量。⑥系统卸载，关闭电机和测量仪器。应变测量步骤当前第62页\共有85页\编于星期二\10点当前第63页\共有85页\编于星期二\10点当前第64页\共有85页\编于星期二\10点当前第65页\共有85页\编于星期二\10点当前第66页\共有85页\编于星期二\10点当前第67页\共有85页\编于星期二\10点当前第68页\共有85页\编于星期二\10点（2）.自限性边缘应力是由于不连续点的两侧产生相互约束而出现的附加应力。当边缘处的附加应力达到材料屈服极限时，相互约束便缓解了，不会无限制地增大。当前第69页\共有85页\编于星期二\10点容器中的应力分类-分三大类容器的应力分类一次应力二次应力峰值应力当前第70页\共有85页\编于星期二\10点容器中的应力分类-一次应力容器的应力分类当一次应力超过屈服点时会引起容器的显著变形或失效，对容器的失效影响最大

可分为三种是平衡外加载荷所需的应力，满足外载与内力及内力矩的平衡，具有非自限性当前第71页\共有85页\编于星期二\10点容器的应力分类一次总体薄膜应力Pm

薄膜应力指沿厚度均匀分布的应力，等于沿壁厚方向的应力平均值

典型实例：薄壁圆筒或球壳中远离不连续区域的薄膜应力，或厚壁筒中的轴向应力及周向应力的平均值容器总体范围内存在的薄膜应力当前第72页\共有85页\编于星期二\10点容器的应力分类一次弯曲应力Pb

与一次总体薄膜应力的不同之处在于沿壁厚的分布是线形的还是均匀的

典型实例：平板封头圆离不连续区的中央部位在内压作用下产生的弯曲应力。是指由内压或其它机械载荷作用产生的沿壁厚线形分布的应力当前第73页\共有85页\编于星期二\10点容器的应力分类一次局部薄膜应力PL

“局部”和“整体”是按照经线方向的作用区域来划分的是指由内压或其它机械载荷在结构不连续区产生的薄膜应力（一次的）和不连续效应产生的薄膜应力（二次的）统称为一次局部薄膜应力

典型实例：圆筒中内压在不连续区产生的周向薄膜应力，虽具有二次应力的性质，但从方便及稳妥的角度视为一次性质应力当前第74页\共有85页\编于星期二\10点容器的应力分类二次应力Q

二次应力不是由外载荷直接产生的，而是由于变形协调中产生的，当约束部位发生局部的屈服或小的塑性变形后得到协调，则产生这种应力的原因（变形差）得到满足于缓和，不再继续发展，自动限制在某一范围是指由相邻部件的约束或结构自身约束所引起的法向应力或切应力，具有自限性典型例子：总体不连续部位中弯曲应力；圆筒壳中轴向