固体中电子能量结构和状态演示

（优选）第一章固体中电子能量结构和状态ppt讲解当前第1页\共有43页\编于星期日\20点金刚石和石墨当前第2页\共有43页\编于星期日\20点金刚石的原子结构碳原子示意图当前第3页\共有43页\编于星期日\20点石墨和晶体结构

如此差异，原子核的状态没有区别，只是因为核外的电子能态不同而造成的

材料的物理性能强烈依赖于材料原子间的键合、晶体结构、电子能量结构与状态，这三者之中尤其以电子的能量与状态最为重要。

因果关系体现在什么地方？当前第4页\共有43页\编于星期日\20点本章内容

第一章为描述、分析材料的物理性能提供理论工具，后六章相对独立，分别介绍了各种不同的物理性能。

材料物理性能主要依赖于材料中的电子结构，因此第一章的理论主要针对电子在不同情况下的能量结构和状态，因此第一章的关键词：电子行为描述。主要内容有：电子的波动性金属的费密（Fermi）-索末菲（Sommerfel）电子理论晶体能带理论内容先后基本按照人类对电子行为认识的逐渐深入当前第5页\共有43页\编于星期日\20点霍尔效应(Halleffect)I+++++++++++++++________++++++-----EHBhb-B-ev以金属导体为例：金属中的电流就是自由电子的定向移动（与电流反向）。自由电子受洛仑兹力作用导致正、负电荷相对集中,产生Hall电场金属的上下表面出现电势差——霍尔电势差。1.1.1电子的粒子性当前第6页\共有43页\编于星期日\20点I+++++++++++++++________++++++-----EHBhb-B-ev平衡时，横向电势差为：——Hall系数，仅与导体材料有关。当前第7页\共有43页\编于星期日\20点Hall效应的应用：（1）测量载流子浓度(n)（2）测量磁感应强度（3）判断半导体载流子的种类半导体有两种载流子：

对Hall效应来说，正电荷的运动与等量负电荷的反向运动并不等效！当前第8页\共有43页\编于星期日\20点p型半导体当前第9页\共有43页\编于星期日\20点n型半导体当前第10页\共有43页\编于星期日\20点第一节1.1.2电子的波动性微观粒子的波粒二象性1、光量子的波粒二象性光子理论成功的解释了光的发射和吸收，爱因斯坦由此获得了1921年诺贝尔物理学奖

普朗克常量1905年，爱因斯坦（26岁）为解释光电效应，提出光是由一种微粒－光子组成，频率为的光子能量2、微观粒子的波粒二象性1924年法国物理学家德布罗意（32岁）提出物质波的假说当前第11页\共有43页\编于星期日\20点一个能量为E、动量为P的粒子，同时也具有波动性德布罗意波长1927年被美国贝尔实验室德戴维森和革末的电子衍射实验所验证，两人因此获1937年的诺贝尔物理学奖。3、波粒二象性是一切物质具有的普遍属性频率E为相对论能量当前第12页\共有43页\编于星期日\20点例

计算电子经过U1=100V和U2=10000V的电压加速后的德布罗意波长λ1和λ2分别是多少？解：经过电压U加速后，电子的动能为根据德布罗意公式，此时电子的波长为：将已知数据代入计算可得：λ1=0.123nm，λ2=0.0123nm（误差较小，未考虑相对论效应）当前第13页\共有43页\编于星期日\20点当前第14页\共有43页\编于星期日\20点1.1.3波函数波函数是微观粒子运动的数学描述形式经典力学中斜抛运动的数学描述为

物质波的描述方法思想与经典粒子不同，物质波是一种具有统计规律的几率波，设为粒子在有限空间出现的几率令成为归一化波函数则归一性有限性当前第15页\共有43页\编于星期日\20点电子云示例n

=

1,l

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0n

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2,l

=

1n

=

3,l

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2ml

=0ml

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=±1ml

=±1ml

=±2含Z轴的剖面上的电子云示意图“电子云”代表微观粒子在空间出现的几率密度，若用点子疏密密程度表示粒子在空间出现的几率密度，这种图形称为电子云（描电子波动的一个工具，定性分析，较为形象，但不是真实的图像）当前第16页\共有43页\编于星期日\20点1.1.4薛定谔（Schodinger）方程

电子在不同的条件下运动，其薛定谔方程的具体形式不同，由此得到的波函数不同

考虑方向时，K为矢量，称波矢量，以K为自变量的三维坐标轴成为K空间，描述电子的行为就在K空间中一维传播的平面波可以表示为（只体现波动性）引入波数考虑德布罗意假设以及归一化条件，波函数表示为电子能量当前第17页\共有43页\编于星期日\20点定态波函数

电子运动所在的势场其势能只是坐标的函数，则电子在其中运动状态总会达到一个稳定态，可表示为电子在空间出现的几率密度和时间无关薛定谔方程的建立的主要思路因（非相对论形式，E为经典粒子动能）此为一维条件下自由电子的薛定谔方程当前第18页\共有43页\编于星期日\20点如电子是不自由的，其总能量是势能和动能之合三维空间中拉普拉斯算符非相对论非定态形式当前第19页\共有43页\编于星期日\20点

波函数的性质▲有限性：在空间任何有限体积元V中找到▲归一性：在空间各点的概率总和必须为1。根据波函数的统计解释，它应有以下性质：必须为有限值。粒子的概率▲单值性：▲连续性：度在任意时刻、任意位置都是确定的。波函数应单值，从而保证概率密及其一阶导数是连续的。势场性质和边界条件要求波函数当前第20页\共有43页\编于星期日\20点

由于进行了量子力学的基本研究，特别是对波函数作出的统计解释，获得1954年诺贝尔物理学奖。玻恩（M.Born，英籍德国人，1882—1970）

波函数由薛定谔方程确定，应该体现粒子的波粒二象性:波指得是波动性，指粒子能发生衍射、干涉等现象；粒子性主要指粒子的能量是不连续的、是量子化的。

在自由状态下，E、K都是连续的，但一般说来电子不可能处于完全自由态，电子的运动总是受到各种限制，称为束缚态，束缚态下的电子的能量E和波矢K都是连续的都是量子化的当前第21页\共有43页\编于星期日\20点1.2

金属的费密（Fermi）-索末菲（Sommerfel）电子理论对固体电子能量结构和状态的认识，大致分为三个阶段1、经典自由电子学说，电子能量服从经典麦克斯韦－波尔兹曼分布2、量子自由电子学说，电子能量服从费密－狄拉克分布3、能带理论，电子不是完全自由引入了周期势场

这三个阶段体现了人们对电子运动认识的逐渐深入，对电子运动的数学描述也更加符合实际情况。

晶体中的电子与单原子周围的电子不同，描述电子的主要物理量是能量E当前第22页\共有43页\编于星期日\20点1.2.1金属中自由电子的能级一维情况，建立一维势阱模型边界条件0L电子能量代入一维薛定谔方程解得当前第23页\共有43页\编于星期日\20点由边界条件则由归一化条件得由边界条件得自由电子能量金属丝中自由电子的能量不是连续的，是量子化的.波粒二象性中的粒子性主要就是体现在能量量子化当前第24页\共有43页\编于星期日\20点三维情况类似

区分电子，以量子数为量度。若几个状态对应同一能级，则称之为简并。考虑到自旋（两个电子能量相同，自旋角动量大小相同，但方向可以相反，），金属中的自由电子至少是二重简并。能级之间能量差很小，称为准连续能谱例如量子数和波函数当前第25页\共有43页\编于星期日\20点自由电子能级密度考虑波恩－卡曼周期性边界条件由测不准关系

为了计算金属中自由电子的能量分布，需要了解电子的能级密度,定义，其中Z（E）为E到E＋dE范围内的总状态数，其意义是单位能量范围内所能容纳的电子数。每个点所占据K空间体积为单位体积所含电子数当前第26页\共有43页\编于星期日\20点考虑电子自旋，能量为E其以下低能级的状态总数为

对E微分自由电子体系只是一个简单模型，实际情况更为复杂二维情况一维情况三维情况当前第27页\共有43页\编于星期日\20点1.2.3自由电子按能级分布具有能量为E的状态被电子占有的几率为自由电子分布服从费密－狄拉克分布为费密能，是一个参照能量能量在E和E＋dE之间的电子数当前第28页\共有43页\编于星期日\20点温度对电子分布的影响

在0K时，能量等于和小于费密能的能级全被占满，而能量大于费密能的能级全部空着。0K时的费密能是一个重要的物理量于是0K时系统的自由电子数为n是单位自由体积电子数当前第29页\共有43页\编于星期日\20点0K时自由电子平均能量0K时自由电子的能量不为0，与经典结果不同。这是由于0K时，电子不能都集中到最低能级去，否则违反泡利不相容原理泡利不相容原理类似于一个座位不能坐两个人当前第30页\共有43页\编于星期日\20点温度高于0K条件下可得

只有能量在费密能级左右kT范围内的电子，其占有几率较高，能占据较高能级。能量很高的电子占有几率极低1.0当前第31页\共有43页\编于星期日\20点在温度高于0K条件下

电子平均能量略有提高，费密能略有下降，可以认为费密能不随温度变化

温度变化时，只有一小部分的电子受到温度影响。所以量子自由电子学说正确解释了金属电子比热容较小的原因，其值只有德鲁特理论值的百分之一。当前第32页\共有43页\编于星期日\20点1.3晶体能带理论基本知识概述

量子自由电子学说比较经典电子理论有巨大的进步，但模型过于简化，解释和预测的实际问题仍遇到不少困难。镁是二价金属，但导电性比铜差隧道效应：电子动能小于位垒高度也能穿过固体的导电性有很大差别

能带理论在量子自由学说的基础上更进一步，考虑了晶体原子的周期势场对电子运动的影响，建立的物理模型更加接近事实，但数学描述也更加复杂。当前第33页\共有43页\编于星期日\20点周期势场中的传导电子为了简化数学描述，能带理论假设：1、点阵是完整的2、晶体无穷大，不考虑表面效应3、不考虑离子热运动4、不考虑电子间的相互作用当前第34页\共有43页\编于星期日\20点●●V●r●●●●+++++++aE1E2周期势场，对电子的作用——准自由电子当前第35页\共有43页\编于星期日\20点代入薛定谔方程

得到准自由电子的波函数，在势阱内，U=0，电子能级状态不受影响，但是在势阱临界状态，其能级不同于自由电子，出现断层。P19图1.10周期势场的数学描述当前第36页\共有43页\编于星期日\20点禁带起因周期场的效应，在每一个临界K处，自由电子的能级分裂成两个不同的能级，即能隙。在两个能级之间的能量范围是不允许的，薛定谔方程无类波解。（能带的分界就是禁带）电子共有化：由于晶体中原子的周期性排列，价电子不再为单个原子所有的现象。共有化的电子可以在不同原子中的相似轨道上转移，可以在整个固体中运动。

能带

量子子力学证明，由于晶体中各原子间的相互影响，原来各原子中能量相近的能级将分裂成一系列和原能级接近的新能级。·这些新能级基本上连成一片，形成能带

当前第37页\共有43页\编于星期日\20点禁带和允带：允许被电子占据的能带称为允带，允许带之间的范围是不允许电子占据的，此范围称为禁带。原子壳层中的内层允带总是被电子先占满，然后再占据能量更高的外面一层的允带。被电子占满的允许带称为满带，每一个能级上都没有电子的能带称为空带。价带：原子中最外层的电子称为价电子，与价电子能级相对应的能带称为价带。导带：价带以上能量最低的允许带称为导带。能带理论的基本概念

电子进入导带才能进行迁移，参与导电。因此固体的导电能力就依赖于导带中是否有电子占据，或是导带下的电子是否能进入导带参与导电满带、空带、价带、导带都是允带当前第38页\共有43页\编于星期日\20点金属镁（12个核外电子）的能带结构最上面满带和一个空带重叠1s2s2p3s镁(1s22s22p63s2)晶体能带3s电子可分布在3p能带中满带满带未满带3p能带重叠当前第39页\共有43页\编于星期日\20点E某些一价金属，如:Li,Na,K,Cu,Al,Ag…

最外层导带某些二价金属，如:Be,Ca,Mg,Zn,Ba…

满带

导带E

能带理论应用：导体、半导体、绝缘体导电性的巨大差别

在外电场的作用下，电子容易从低能级跃迁到高能级，形成集体的定向流动(电流)，显出很强的导电能力。

(1)价带半满，没有满带，最外层电子就处于导带

(2)有满带，但满带和空带(或导带)重叠，电子很容易进入导带导体当前第40页\共有43页\编于星期日\20点E

导带

满带ΔEg=0.1～2eV禁带本征(纯净)半导体半导体本征半导体(intrinsicsemiconductor)是指纯净的半导体，导电性能介于导体与绝缘体之间。

能带结构·半导体的禁带宽度很小(ΔEg=0.1～2eV)，加热、光照、加电场都能把电子从满带激发到空带中去，同时在满带中形成“空穴”(hole)。(2)导电机制·

在电场作用下，电子和空穴均可导电，它们称作本征载流子；·它们的导电形成半导体的本征导电性。

当前第41页\共有43页\编于星期日\20点E

空带

导带

满带禁带ΔEg=3～6eV绝缘体禁带较宽(相对于半导体)，禁带宽度Eg=3～6eV·一般的热激发、光激发或外加电场不太强时，满带中的电子很难能越过禁带而被激发到空