材料力学第三章-吉林

1材料力学第三章-吉林2§3.1扭转的概念和实例一.工程实例主要承受扭转力矩的轴类零件3机器中的传动轴4

汽车中的转向轴5雨篷梁6四.变形特点任意两横截面产生相对转动五.主要研究对象以圆轴为主(等直轴,阶梯轴,空心轴)二.受力简图二.受力特点:力偶矩作用面垂直轴线,即作用在横截面内7圆轴扭转三维动画实例:8§3.2外力偶矩的计算扭矩和扭矩图一.外力偶矩的计算2.给出功率,

转速Me=9549

Pn(Nm)(kW)(r/min).3.传动机构可根据传动比进行计算1.直接给出Me(N•m)(N•m/m)9二.横截面上的内力MeMexMeMxMx截面法求内力：切，取，代，平Mx=MeMx为截面上的扭矩按右手螺旋法：指离截面为正，Mx

指向截面为负。三.内力图(扭矩图)如同轴力图一样,将扭矩用图形表示称扭矩图MxXMx=0Mx-Me=0

10例3-1已知nPAPBPCPD,````作内力图。(1)计算外力偶矩MeA=9549·PA/n=1591.5N·mMeB=477.5N·mMeC=477.5N·mMeD=636.5N·m(2)采用正向假定内力的方法可省去切取代平的过程MxⅠ=-MeB=-477.5N·mMxⅡ=-MeB-MeC=-955N·mMxⅢ=MeD=636.5N·mMx/N·m477.5955636.5MeBMeCMeAMeDⅠⅠⅡⅢⅡⅢ11Mx图特点：1.有Me作用处,Mx图有突变,突变值=Me;2.无力偶作用段,Mx图为水平线;3.有均布力偶作用段,Mx图为斜直线.

左起向上方的Me产生正的Mx向下方的Me产生负的Mx右起反之Mx(x)=mx列扭矩方程的简便方法:Mxmlx在正向假定内力的前提下xlm

12§3.3薄壁圆筒的扭转`纯剪切一.薄壁筒扭转实验实验观察dx没变D没变分析变形x=0=0x=0=013

由于取的为薄壁,所以认为内壁与外壁变形相同,沿t均布用平衡方程可求得:14二.切应力互等定理取出微块由微块的平衡条件可知:

在受力构中取出互相垂直的两个平面,要有切应力,必大小相等,方向同时指向或指离两个面的交线。这一现象称为切应力互等定理。tdydx15方向垂直于交线，头对头或尾对尾。相互垂直两平面，有切应力必成对,切应力互等定理口诀16三.纯剪切四.剪切胡克定律当六面体只有四个面上有应力且只有切应力的情况称纯剪切,这种状态称纯剪切状态。这是一种非常特殊也非常重要的状态，以后将经常遇到。17MePt实验表明：剪切胡克定律切变模量对各向同性材料可以证明：E,G,三者关系:18§3-4圆轴扭转时的应力完全同薄壁筒扭转推理：外

里假设：刚性平面实验观察:1920二、等直圆杆扭转时横截面上的应力：1.变形几何关系：——扭转角沿长度方向变化率。21Mxtmaxtmax2.物理关系：胡克定律：223.静力学关系：MxOdA令由抗扭刚度得234.公式讨论：①仅适用于各向同性、线弹性材料，在小变形时的等圆截面直杆。②式中：Mx—横截面上的扭矩

—该点到圆心的距离。

Ip—极惯性矩，纯几何量，无物理意义。24单位：mm4，m4。对于实心圆截面：DdO25对于空心圆截面：dDOd26④应力分布TtmaxtmaxtmaxtmaxT（实心截面）（空心截面）工程上采用空心截面构件：提高强度，节约材料，重量轻，结构轻便，应用广泛。27⑤确定最大剪应力：由Wp—抗扭截面系数(mm3或m3)。对于实心圆截面：对于空心圆截面：28例3.2已知:

D=76mm,t=2.5mm,[τ

]=100MPa,Me=1.98KN·m求:(1)校核扭转强度

(2)改为强度相同实心轴,求W空/W实安全max=97.5mm9.46D

105

.97198016D1631==pmax=97.5Wp1][MPa5.97

.max<==tMxmaxWp..2令实心轴MPa597max=t=Mxmax.97105W

6p=Mxmax29

显然,空心轴比实心轴的重量轻,节省了材料.在扭轴设计中,选用空心轴是一种合理的设计.30?为什么脆性材料扭转时沿45º螺旋面断开？低碳钢铸铁扭转实验3132三.圆轴扭转时斜截面上的应力由于圆轴扭转横截面上的应力分布是线性的，这时不能象拉伸那样沿斜截面切开，可以取微体来研究。xy在表面处取出单元体为纯切应力状态。求面上的应力时可应用截面法：

ntCOS233COS21.=f(),=g()2.

有极值存在3.比较极值,求maxmax-0

45ot

-

0

90ot

0

-

45ot

0

0ottsa

aa)(90

minot-=t)

(0

maxot=t)(45

-

minot=s)(-45

maxot=sminmaxt讨论:34四.圆轴扭转时的强度条件对等直轴:危险截面为Mxmax截面,危险点为圆轴周边各点强度条件为[]为材料的许用切应力对变截面轴:要各段分别计算，找出max当Mx=C，显然发生在dmin（Wpmin）处35§3.5圆轴扭转时的变形与刚度条件一.两横截面间绕轴线的相对扭转角由前节dL2.当MxGIP在分段内不变化时`1.当L段内MxGIP均不变化时`3.当Mxd沿x轴连续变化时`36(rad/m)

GIMxdxdP=j=q二.刚度条件工程中的某些构件(车床主轴`凸轮轴…)对刚度要求比较高,衡量刚度(变形)的程度用单位长度工程中习惯采用[]（°/m）故刚度条件:[]对于等直圆轴：的扭转角。37对圆轴扭转刚度条件:max对于等直圆轴强度条件:max[]强度1.校核2.设计3.确载刚度条件解决三类问题38强度 刚度 结构校核满足满足满足设计d1d2{d1、d2}max确载[Me]1[Me]2{[Me]1、[Me]2}min强调:对扭转的轴来说,一般情况下,不论是校核、确载、设计三方面的问题必须要同时满足强度、刚度条件。39例3.3已知:PA=6kW、PB=4kW、PC=2kW[=30MPa、[=m、G=80GPa、n=208转/min,求：d=？MeAMeBMeC计算外力矩:解:(1)

MeB=183.6N·mMeC=91.8N·m(2)绘制扭矩图Mx/N·m183.691.8(+)(-)

MeA=275.4N·m40183.691.8Mx/N·m(+)(-)(3)由强度条件m105.31][Mx16d33max1-=tp³m1034][GMx32d342max2-=qp³由刚度条件(4)41四.圆轴扭转时弹性变形能MeMeMe可以看出:变形能仍为载荷(扭矩)的二次函数.421.当Mx沿x为连续函数Mx（x）U=W=Me21432.当Mx、GIP在分段内不变化Piiå=jiiIGMxL3.当L段内Mx、GIP不变化

PGIMxL=jP2GI2LMxU=Piiå==n1i2IG2UiiMxL444.比能若取单元体属纯剪切状态比能45§3.6非圆截面杆扭转的概念46一.非圆截面杆和圆截面杆扭转时的区别横截面不再为平面.前面的公式均不适用.非圆截面用材料力学的理论方法求解不了.书中结论均为弹性理论得到的结论47二.矩形截面杆的扭转

由切应力互等定理可证得横截面上切应力分布特点:1.周边的必与周边相切2.外尖角处48二.矩形截面杆的扭转bh11.3

查表gbahb

I3tb=GIMxLhbGMxLt3=b=j

max1gt=thbMx2maxa=t49hb

剪应力在沿长边各点处的方向均与长边相切其数值除在靠近顶点处以外均相等。时，503)、两者的比值：例：均相同的两根轴，分别为圆截面和正方形截面。试求：两者的最大扭转切应力与扭转变形，并进行比较。解：1)圆截面circular2)矩形截面square51§3.7薄壁杆件的自由扭转本节只讨论薄壁杆件自由扭转时应力的分布规律及开口、闭口薄壁杆件扭转时的区别及承载能力比较。一.开口tGIMxL=jtiiIMxd=t3in1iith31Idh=å=-h修正系数52Mx当壁厚变化时发生在处MxdItmaxmax=t53与边界相切,形成顺流二.闭口MxδMxtct2minminmax4GMxLS

2

t

wjwddttd=====称为剪力流发生在处bhtMx-中线所围面积S-中线长54例3.5

已知:相同尺寸的有缝、无缝钢管,截面上扭矩Mx相同,比较抗扭强度、刚度.解:设中径为d,壁厚为δdδ2pδ21Mx2Mx==tpdGδ3MxL41=jδ42GMxsL=

232dδMx3dδ3/1Mxδp=p=tdδMxL33332Gδd3/GMxLp=p=j设20δd=30δd23

12==tt

300)δd(43212==jj可见开口比闭口的强度和刚度都大大下降55§3.8剪切和挤压的实用计算一.剪切构件的受力和变形特点FF受力特点:作用在构件两侧上外力的合力大小相等、方向相反，且作用线相距很近变形特点:位于两个力间的截面(剪切面)发生相对错动工程实例:钉`销钉`螺栓`键（花键`平键）56动画实例演示57内力分析:比较复杂实用计算方法:根据剪切破坏的实际情况,作出反映实际的假设,简化计算二.剪切的实用计算FF1.认为受剪面上只有剪力FQ3.切应力在受剪面上均匀分布2.平行FQ,方向同FQFFQF58剪切强度条件单剪FQ=FFF双剪FQ=F/2FF应用破坏计算（安全销、安全阀、安全计算

(联接的钉、键要满足

剪切强度条件)冲剪板…)59三.挤压的实用计算联接件与被联接件之间接