双极性晶体管讲义

双极性晶体管讲义第1页，共129页，2023年，2月20日，星期六第三章双极晶体管3.1双极晶体管的工作原理3.2少子的分布与直流特性3.3低频共基极电流增益3.4非理想效应3.5等效电路模型3.6频率特性3.7大信号开关特性3.8其他的双极晶体管结构第2页，共129页，2023年，2月20日，星期六无源器件（passivedevice）

：工作时不需要外部能量源（SourceEnergy）的器件。电阻、电容、电感、二极管。有源器件（ActiveDevice）：

工作时需要外部能量源的器件，该器件至少有一个输出，并且是输入信号的一个函数。

如：双极晶体管、金属-氧化物-半导体场效应晶体管、结型场效应晶体管…

原理：在器件的两个端点施加电压，控制第三端的电流第3页，共129页，2023年，2月20日，星期六晶体管的诞生1947年12月23日，美国物理学家肖克莱（W·Shockley）和布拉顿和巴丁在著名的贝尔实验室向人们展示了第一个半导体电子增幅器，即最初的晶体管。获得了1956年若贝尔物理学奖金第一支晶体管表面积2cm2，相当于现在十亿个晶体管第4页，共129页，2023年，2月20日，星期六晶体管的诞生1947年的圣诞前某一天，贝尔实验室中，布拉顿平稳地用刀片在三角形金箔上划了一道细痕，恰到好处地将顶角一分为二，分别接上导线，随即准确地压进锗晶体表面的选定部位。电流表的指示清晰地显示出，他们得到了一个有放大作用的新电子器件！布拉顿和巴丁兴奋地大喊大叫起来。布拉顿在笔记本上这样写道：“电压增益100，功率增益40……实验演示日期1947年12月23日下午。”作为见证者，肖克莱在这本笔记上郑重地签了名。1948年，肖克莱发明了“结型晶体管”。1948年7月1日，美国《纽约时报》只用了8个句子的篇幅，简短地公开了贝尔实验室发明晶体管的消息。“一石激起千层浪”，它就像颗重磅炸弹，在全世界电子行业“引爆”出强烈的冲击波。电子计算机终于就要大步跨进第二代的门槛！1954年，贝尔实验室使用800支晶体管组装成功人类有史以来第一台晶体管计算机TRADIC第5页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.1双极型晶体管的工作原理

第6页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.1双极型晶体管的工作原理均匀基区：少子扩散—扩散晶体管缓变基区：扩散+漂移—漂移晶体管合金晶体管：铟球+N型鍺+铟球，熔化-冷却-析出形成再结晶层，PNP,分布均匀平面扩散晶体管第7页，共129页，2023年，2月20日，星期六发射区，基区杂质分布非均匀发射结近似为突变结集电结为缓变结3.1双极型晶体管的工作原理第8页，共129页，2023年，2月20日，星期六N=ND-NA

硼B、磷P分别采用预淀积、再分布两步扩散形成高斯分布。N=NSeexp(-x2/Le2)-Nsbexp(-x2/Lb2)+NCLe2=4Dete,De磷扩散系数，te扩散时间Lb2=4Dbtb,Db硼扩散系数，tb扩散时间NSe磷表面浓度，NSb硼表面浓度第9页，共129页，2023年，2月20日，星期六集成电路中的常规npn管3.1双极型晶体管的工作原理

第10页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.1双极型晶体管的工作原理

氧化物隔离的npn管横截面图第11页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.1双极型晶体管的工作原理

3.1.1基本工作原理发射区、基区和集电区的典型掺杂浓度为1019，1017，1015cm-3BJT是非对称器件第12页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.1.1基本工作原理

3.1双极型晶体管的工作原理希望尽可能多的电子能到达集电区而不和基区中的多子空穴复合第13页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.1.1基本工作原理第14页，共129页，2023年，2月20日，星期六偏置在正向有源模式下的npn的少子分布图3.1双极型晶体管的工作原理

3.1.2晶体管电流的简化表达式理想情况，由于没有复合，少子浓度线性。第15页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.1双极型晶体管的工作原理

3.1.2晶体管电流的简化表达式集电极电流：

假定：基区电子线性分布集电极电流为扩散电流

结论：集电极电流由基极和发射极之间的电压控制，这就是晶体管的工作原理发射极电流：

一是由从发射区注入到基区的电子电流形成的（iE1）；二是由基区的多子空穴越过B-E结注入到发射区（iE2）,它也是正偏电流，表达形式同iE1

第16页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.1双极型晶体管的工作原理

3.1.2晶体管电流的简化表达式基极电流:

一是iE2，该电流正比于exp(VBE/Vt)，记为iBa；另一是基区多子空穴的复合流iBb,依赖于少子电子的数量，也正比于exp(VBE/Vt)。故基极电流正比于exp(VBE/Vt)。第17页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.1双极型晶体管的工作原理3.1.3工作模式pn结电压大于0，正偏；反之反偏四种工作模式(npn)：正向有源：Vbe>0，Vbc<0饱和：Vbe>0，Vbc>0反向有源：Vbe<0，Vbc>0截止：Vbe<0，Vbc<0第18页，共129页，2023年，2月20日，星期六VCC=ICRC+VCB+VBE=VR+VCE当VCC足够大，VR较小时，VCB>0此时正向有源。IC增大，VR增大，VCB减小，C结零偏准饱和，C结反偏饱和饱和时集电极电流不受控于VBE！3.1双极型晶体管的工作原理第19页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.1双极型晶体管的工作原理3.1.3双极晶体管放大电路双极晶体管和其他元件相连，可以实现电压放大和电流放大第20页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.2少子分布对于正向有源工作npn器件，如何计算电流？晶体管电流>少子扩散电流>少子分布？本书重要符号:NE,NB,NC

发射区、基区、集电区的掺杂浓度xE,XB,xC

电中性发射区、基区、集电区的宽度DE,DB,DC

发射区、基区、集电区的少子扩散系数LE,LB,LC

发射区、基区、集电区的少子扩散长度Pe0

发射区热平衡少子空穴浓度Nb0基区热平衡少子电子浓度Pc0集电区热平衡少子空穴浓度第21页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.2.1正向有源模式3.2少子分布第22页，共129页，2023年，2月20日，星期六一均匀基区晶体管（以npn为例）假设：（采用一维理想模型）e,b,c三个区均匀掺杂，e,c结突变e,c结为平行平面结，其面积相同，电流垂直结平面外电压全降在空电区，势垒区外无电场，故无漂移电流e,c区长度＞＞少子L，少子浓度为指数分布（随x）Xm＜＜少子L，忽略势垒复合及产生满足小注入条件不考虑基区表面复合3.2少子分布第23页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.2少子分布第24页，共129页，2023年，2月20日，星期六

1.基区电子（少子）浓度分布

解当

时，式10.15b简化

3.2少子分布第25页，共129页，2023年，2月20日，星期六发射区空穴浓度分布集电区空穴浓度分布同理可以得到3.2少子分布第26页，共129页，2023年，2月20日，星期六其他工作模式的少子分布？截止区饱和区反向有源第27页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.2.2其他工作模式3.2少子分布第28页，共129页，2023年，2月20日，星期六2.电流密度分布

（假设③，势垒区外无电场，只考虑扩散电流）基区电子扩散电流令X=0，得

通过发射结电子电流为X=Wb，得

到达集电结电子电流为第29页，共129页，2023年，2月20日，星期六

发射区空穴电流密度分布当，则近似有集电区空穴电流密度3.2少子分布第30页，共129页，2023年，2月20日，星期六

3.晶体管直流电流-电压基本方程E极总电流

=电子电流

+空穴电流令得C极总电流

=C区电子电流

+空穴电流（忽略c结势垒产生电流）3.2少子分布第31页，共129页，2023年，2月20日，星期六二缓变基区晶体管（以npn为例）1.缓变基区中的自建电场3.2少子分布第32页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.2少子分布

基区杂质指数分布BJT的基区漂移系数第33页，共129页，2023年，2月20日，星期六2.非平衡少子分布及电流密度从输运方程开始求非平衡少子密度NPB(X)利用边界条件求出jnB3.2少子分布第34页，共129页，2023年，2月20日，星期六A.基区电子分布

扩散电流增加，漂移电流减少，但二者之和不变。对不同

η(η=0为均匀基区）做基区电子归一化浓度分布曲线如图由图可见：当η较大时，随着基区杂质指数分布其中为电场因子→3.2少子分布第35页，共129页，2023年，2月20日，星期六

发射区自建电场与基区处理类似

有B.发射区空穴分布

对一般平面管，发射区有杂质梯度

3.2少子分布第36页，共129页，2023年，2月20日，星期六C.集电区杂质是均匀分布的，其中少子分布与均匀基区晶体管相同。图2-15给出了一个实际外延平面晶体管在不同工作电压下杂质分布及电场分布的计算结果。3.2少子分布第37页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.2少子分布

D.基区渡越时间第38页，共129页，2023年，2月20日，星期六三重掺杂发射区禁带宽度变窄有效掺杂浓度下降3.2少子分布第39页，共129页，2023年，2月20日，星期六

3.3低频共基极电流增益3.3.1有用的因素第40页，共129页，2023年，2月20日，星期六

3.3低频共基极电流增益3.3.1有用的因素第41页，共129页，2023年，2月20日，星期六

3.3低频共基极电流增益3.3.1有用的因素定义第42页，共129页，2023年，2月20日，星期六

3.3低频共基极电流增益3.3.1有用的因素第43页，共129页，2023年，2月20日，星期六一、晶体管的三种连接方式及电流放大系数3.3低频共基极电流增益3.3.2电流增益的数学表达式第44页，共129页，2023年，2月20日，星期六(a)共基极接法

α＜1并接近1(一般为0.95~0.995)

晶体管中的复合作用是不可避免的故：

α＜1说明共基接法无电流放大作用，但有电压(功率)放大作用输入输出电压V功率P3.3低频共基极电流增益第45页，共129页，2023年，2月20日，星期六（b）共发射极接法共发射极短路电流放大系数

远大于1，一般在20~200之间

3.3低频共基极电流增益第46页，共129页，2023年，2月20日，星期六（c）共集电极接法电流放大系数间的关系以及3.3低频共基极电流增益第47页，共129页，2023年，2月20日，星期六二、均匀基区晶体管的直流电流增益发射效率（注入效率）基区输运系数3.3低频共基极电流增益第48页，共129页，2023年，2月20日，星期六直流电流增益忽略二阶小量由

得3.3低频共基极电流增益第49页，共129页，2023年，2月20日，星期六三、电流放大系数与材料结构参数关系A.发射效率

与均匀基区形式相同证明分母第二项为方块电阻之比计算基区

R□b

，在平行结平面取薄层dx，认为dx层内的杂质均匀分布，其电阻率为3.3低频共基极电流增益第50页，共129页，2023年，2月20日，星期六dx层方块电阻厚度Wb的薄层电阻

R□b

应由无数个dx薄层电阻并联

所以

所以

同理，对发射区3.3低频共基极电流增益第51页，共129页，2023年，2月20日，星期六如何求

R□b计算法：由所测得的将高斯分布代入

求得代入得到R□b

3.3低频共基极电流增益第52页，共129页，2023年，2月20日，星期六B.基区输运系数（npn管）

得基区任意掺杂之

基区电荷其中为基区复合电流3.3低频共基极电流增益第53页，共129页，2023年，2月20日，星期六对均匀基区常数代入上式得对线性基区代入（2-60）得对指数分布3.3低频共基极电流增益第54页，共129页，2023年，2月20日，星期六C.电流放大系数3.3低频共基极电流增益第55页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.4非理想效应

基区有效宽度随集电结偏压而变化的现象称为基区宽度调变效应（厄尔利效应）3.4.1基区宽变效应第56页，共129页，2023年，2月20日，星期六厄尔利电压

反映了基区宽度调变效应对电流放大系数的影响对均匀基区NPN晶体管对非均匀基区晶体管，集电结为线性缓变结设

为无宽变效应的电流放大系数

为有宽变效应的电流放大系数

为冶金结宽度3.4非理想效应

第57页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.4.2

大注入效应◆基区电导调制效应(npn管）小注入时基区电阻率:大注入时的基区电阻率（受到Δn影响）:大注入时，基区电阻率ρb’随注入电子浓度Δn增加而下降,称之为基区电导调制效应.3.4非理想效应

第58页，共129页，2023年，2月20日，星期六◆基区大注入下的电流

均匀基区情形：大注入N+P结有E区向基区注入电子形成的电流相当于Dnb扩大了一倍.3.4非理想效应

第59页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.4.3有效基区扩展效应◆均匀基区晶体管，电中性条件大电流下，空穴的注入使得大电流下电中性正电荷密度增加负电荷密度减少3.4非理想效应

第60页，共129页，2023年，2月20日，星期六C结势垒区由空穴漂移电流推出左边为右边为左=右,并令，得小注入势垒区宽度3.4非理想效应

第61页，共129页，2023年，2月20日，星期六结论：(1)当p<<ND时，小注入,xm=xm0,C结空电区边界不动。

(2)当p>>ND时,特大注入,xm→0有效基区扩展到CB结冶金结处。(3)

时3.4非理想效应

第62页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.4.4发射区重掺杂效应（发射区禁带变窄）发射区过重的掺杂不仅不能提高发射效率，反而使发射效率降低*形成杂质带尾，禁带变窄本征载流子浓度与带隙宽度直接相关发射区有效杂质浓度降低为3.4非理想效应

第63页，共129页，2023年，2月20日，星期六发射区有效杂质浓度降低，导致发射效率下降为*俄歇复合发射区少子空穴寿命*基区表面复合基区表面复合电流俄歇复合通过复合中心复合3.4非理想效应

第64页，共129页，2023年，2月20日，星期六表面复合对基区输运系数的影响可表示为对均匀基区对缓变基区S为复合速率3.4非理想效应

第65页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.4.5集电极集边效应◆发射区电流分布高发射结偏压下，发射结边缘的电流远远大于中间部分的电流,这种现象称为发射极电流集边效应(又称基极电阻自偏压效应)。◆发射区有效宽度取薄层dy,IB（y）在dy上的压降为：3.4非理想效应

第66页，共129页，2023年，2月20日，星期六据电流连续原理两边同除以

经整理后

得解此二阶常微分方程3.4非理想效应

第67页，共129页，2023年，2月20日，星期六代入

可得电流的Y向分布，y越大,JE越大,集边效应越显著.◆发射极有效宽度：从发射极中心到边缘处的横向压降为kT／q

所对应的条宽，记为,◆有效半宽度：3.4非理想效应

第68页，共129页，2023年，2月20日，星期六设处,JE为峰值JEP,得E极电流平均值

用JEP

表示Seff:用表示Seff3.4非理想效应

第69页，共129页，2023年，2月20日，星期六高频下:◆发射极有效长度（Leff）Tr.的内金属电极很薄（2μm）、窄，大电流时，其电阻不可忽略。如果E极条太长，其端部电流→0，无意义。定义：电极端部至根部电位差=kT／q时所对应的发射极条长度为有效长度（Leff）3.4非理想效应

第70页，共129页，2023年，2月20日，星期六发射极有效长度(所对应的条长)发射极条等效电阻,n个e极条,每条电流为条长方向压降:3.4非理想效应

第71页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.4.6晶体管的击穿电压

：集电极开路时e,b间反向击穿电压

：发射极开路时c,b间反向击穿电压

：基极开路时e,b间所能承受的最高反向电压1.击穿电压的定义.3.4非理想效应

第72页，共129页，2023年，2月20日，星期六2.影响击穿电压的因素及其关系

对合金管，由基区电阻率确定

对平面管，

对外延平面管，若外延层厚度，则大大降低：eb结通常正偏，只要求，易于满足.3.4非理想效应

第73页，共129页，2023年，2月20日，星期六

与

的关系:C极电流即穿透电流

得

时

击穿。

击穿时

得

不可片面追求

,要顾及

；改变

可调节3.4非理想效应

第74页，共129页，2023年，2月20日，星期六平面管：如图时，e区电位随c区电位升高而升高，使eb结反偏

对线性缓变集电结：(2-79)(2-80)如右图所示3.4非理想效应

第75页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.4非理想效应

第76页，共129页，2023年，2月20日，星期六势垒局部穿通3.4非理想效应

第77页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.消除结电场集中措施（对BVcb0

影响）a.增加扩散结深，使结弯曲处曲率半径增大b.对npn平面管，浓硼扩散保护环可以增大结弯曲处曲率半径3.4非理想效应

第78页，共129页，2023年，2月20日，星期六c.采用圆角图形，使球面结成为柱面结

d.采用分压环3.4非理想效应

第79页，共129页，2023年，2月20日，星期六e.采用刻槽工艺3.4非理想效应

第80页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.5等效电路模型

随着计算机的发展及应用，计算机的应用领域正逐步扩大，Ebers-Moll模型就是一种适用于计算机辅助设计(CAD)的表述简单的模型，它于1954年由此二人提出，适用于右图所示的所有工作区。

*薄基区导致两个结的相互作用，流过每个结的电流都应由两个结上的电压所决定。第81页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.5.1E-M方程将双极晶体管的电流看成一个正向晶体管和一个倒向晶体管叠加后各自所具有的电流并联而成正向晶体管倒向晶体管IES是C结短路，E结的反向饱和电流对正向晶体管：αF

：E结正偏，C结零偏正向电流增益3.5等效电路模型第82页，共129页，2023年，2月20日，星期六同理，对倒向晶体管ICS是E结短路，

C结的反向饱和电流αR：C结正偏，

E结零偏反向电流增益3.5等效电路模型第83页，共129页，2023年，2月20日，星期六由图3.5等效电路模型第84页，共129页，2023年，2月20日，星期六代入式（3.5.6）、（3.5.10）得E-M方程等效电路见图3.5等效电路模型第85页，共129页，2023年，2月20日，星期六得E-M方程互易定理实际器件中3.5等效电路模型第86页，共129页，2023年，2月20日，星期六并注意推导该二式的边界条件，且则E-M方程中的系数（考虑npn实际电流方向，88，89右边乘以“-1”）互易定理的本质是：eb结与cb结有共同部分（基区），无论哪个结短路，另一个结的反向饱和电流都含有共同的基区少子扩散电流(书上误为漂移电流P112)(2-90)(2-91)(2-92)E-M方程互易定理3.5等效电路模型第87页，共129页，2023年，2月20日，星期六

为正常偏压下共基极输出端短路电流放大系数

为反向运用下共基极输出端短路电流放大系数由（2-89）当

时代入（2-88）得(2-94)(2-95)上式又可写为于是得到3.5等效电路模型第88页，共129页，2023年，2月20日，星期六同理，由

可导出由（2-88）时由（2-89）

时（2-95），（2-96）新含意：集电结（发射结）短路时的发射结（集电结）饱和电流等于集电结（发射结）开路时的发射结（集电结）饱和电流除以

(1－αRαF)

，一般αRαF均小于1，∴IEB0,ICB0都小于IES,ICS(2-96)(2-97)(2-98)(2-97)3.5等效电路模型第89页，共129页，2023年，2月20日，星期六若以-αR×(3.89)+(3.88)得同理分别以（2-95）（2-96）代入上二式，得(3-99)(3-100)上述二式均可等效为一个电流源与一个二极管并联，如下图所示3.5等效电路模型第90页，共129页，2023年，2月20日，星期六基极

可由（2-88），（2-89）求出（2-101）3.5等效电路模型第91页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.5.2G-P模型主要用于分析基区非均匀掺杂的情况GP模型对EM模型在以下几方面作了改进：

1.直流特性：反映了集电结上电压的变化引起有效基区宽度变化的基区宽度调制效应，改善了输出电导、电流增益和特征频率。反映了共射极电流放大倍数β随电流和电压的变化。

2.交流特性：考虑了正向渡越时间τF随集电极电流IC的变化，解决了在大注入条件下由于基区展宽效应使特征频率fT和IC成反比的特性。

3.考虑了大注入效应，改善了高电平下的伏安特性。

4.考虑了模型参数和温度的关系。

5.根据横向和纵向双极晶体管的不同，考虑了外延层电荷存储引起的准饱和效应。3.5等效电路模型第92页，共129页，2023年，2月20日，星期六图G-P模型等效电路3.5等效电路模型3.5.2G-P模型第93页，共129页，2023年，2月20日，星期六

3.5等效电路模型3.5.2G-P模型由以上两式和爱因斯坦关系式；且则有第94页，共129页，2023年，2月20日，星期六

3.5等效电路模型3.5.3H-P模型线性电路中，晶体管工作在放大区，我们只对正弦信号感兴趣，故有H-P模型完整的H-P等效电路如右：了解h-p模型的各个组成部分重点在各参数的意义第95页，共129页，2023年，2月20日，星期六

1.交流短路电流放大系数与频率参数

定义:输出端交流短路时输出端与输入端的交流电流之

比为交流短路电流放大系数。

共基极交流短路电流放大系数

晶体管交流小信号电流增益共射级交流短路电流放大系数

；交流小信号电流传输3.6频率上限；第96页，共129页，2023年，2月20日，星期六BJT的交流特性分析实用中，直流偏压上面加交流小信号.均匀基区晶体管（npn）nene3.6频率上限第97页，共129页，2023年，2月20日，星期六缓变基区晶体管3.6频率上限第98页，共129页，2023年，2月20日，星期六◆发射结延迟时间发射极电流3.6.1延时因子◆发射效率及发射结延迟时间3.6频率上限第99页，共129页，2023年，2月20日，星期六◆基区输运系数及基区渡越时间均匀基区晶体管对缓变基区(基区杂质指数分布)对平面管（高斯分布可用指数分布近似），通常3.6频率上限3.6.1延时因子第100页，共129页，2023年，2月20日，星期六◆集电结势垒输运系数及渡越时间

假设:在正弦交流信号的正

半周,由于电流密度的增大

使穿过空电区电荷增加了

－Q(集电结电压不变时,

空电区电荷总量不变)

正半周:为了补偿增加的－Q,负

空间电荷应减少－Q/2(x3+),

正空间电荷增加＋Q/2(x4+)

负半周:为了补偿减少的－Q,负

空间电荷应增加－Q/2(x3-),

正空间电荷减少＋Q/2(x4-)3.6频率上限3.6.1延时因子第101页，共129页，2023年，2月20日，星期六◆集电结势垒渡越时间◆集电区倍增因子与集电极延迟时间集电极延迟时间：交流电流流过rcs

时，将产生交流压降(cb结压降跟着变),导致充放电电流icTC对cb结电容CTC充放电，使输出电流下降3.6频率上限3.6.1延时因子第102页，共129页，2023年，2月20日，星期六α截止频率

：定义为α由低频值

下降到

所对应的频率。β截止频率

：定义为β由低频值

下降到所对应的频率。特征频率

：

β＝1所对应的工作频率（电流放大最高工作频率）常用“分贝”表示电流放大系数

(dB)(dB)

截止频率时，电流放大系数下降了3分贝

特征频率下，电流放大系数为零分贝

3.6频率上限3.6.2晶体管截止频率第103页，共129页，2023年，2月20日，星期六

6分贝倍频程段

（β增减一倍，放大系数变化6dB）

6分贝倍频程段

＝常数，这个常数就是

（亦称为增益带宽积）

好处：可以在较低频率下测出

最高振荡频率

：定义功率增益

（0dB）所对应的频率

高频时除了β下降，还有相移

3.6频率上限3.6.2晶体管截止频率第104页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.6.3BJT电流放大系数的频率关系◆共基极运用电流放大系数βd集电结势垒输运系数αc集电极衰减因子展开分母并略去二次幂可得3.6频率上限第105页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.6频率上限3.6.3BJT电流放大系数的频率关系第106页，共129页，2023年，2月20日，星期六α幅值与频率的关系α相位与频率的关系3.6频率上限3.6.3BJT电流放大系数的频率关系第107页，共129页，2023年，2月20日，星期六◆共发射极运用

1.β与频率的关系将α(f)代入β=α/(1-α)即得β(f),然而,α用的是cb短路,β用的是ce短路,所以应先求得ce短路下的α(f)，由图3-28,ce短路下回路应有

而

（3-88）3.6频率上限3.6.3BJT电流放大系数的频率关系第108页，共129页，2023年，2月20日，星期六得最后可以导出（过程略）对平面管有3.6频率上限3.6.3BJT电流放大系数的频率关系第109页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.6.4.影响

的因素和提高

的途径

影响

因素

基区渡越时间

发射极延迟时间

τd，τc较τe，τb小

,但高频管若采取措施降低了

τe，τb,则应认真对待此二延迟时间3.6频率上限第110页，共129页，2023年，2月20日，星期六做好Al电极欧姆接触注意管壳的设计及选择,以减小杂散电容在结构参数均相同时,npn管较pnp管有较高的fT(Dn>Dp)

3.6.4.影响

的因素和提高

的途径提高fT的措施减薄基区宽度Wb,可采用浅结扩散或离子注入技术降低基区掺杂浓度Nb以提高Dnb;适当提高基区杂质浓度梯度,以建立一定的基区自建电场。减小结面积Ae,Ac,以减小结电容减小集电区电阻及厚度,采用外延结构,以减小

3.6频率上限第111页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.7大信号开关将一个晶体管从一个状态转换为另一个状态强烈依赖于上面讨论过的频率特性。然而，作开关时晶体管处理的是变化的大信号，而研究频率效应时则假定输入信号幅度只有较小的变化。第112页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.7.1开关特性思考如图10.43a所示电路中的npn晶体管，由截止状态转换为饱和态，然后再转换为截止态。我们将描述在转换过程中在晶体管内发生的物理过程。首先考虑从截止态转换为饱和态的情况。假定截止电压，于是发射结反偏。在t＝0时，假定变化为，如图10.43b所示。我们设足够大，能将晶体管驱动到饱和态。在，基极电流提供电荷使发射结由反偏变为轻微正偏。发射结空间电荷区变窄，离化施主和受主被中和。这时也有少部分电荷注入到基区中。在这段时间内集电极电流从零上升为它的最终值的10％，这段时间称为延迟时间。3.7大信号开关第113页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.7大信号开关第114页，共129页，2023年，2月20日，星期六上图(a)研究晶体管开关特性所用的电路。（b）驱动晶体管的基极输入。（c）晶体管工作状态转换过程中集电极电流随时间的变化。在下一段时间内，基极电流提供电荷使发射结电压从接近截止态上升到饱和态。这段时间内，有更多的载流子注入到基区中，使得少子梯度增大从而使集电极电流增加。我们称这段时间为上升时间，在这段时间内集电极电流由最终值的10％增加到90％。时，基极驱动继续提供电流，将晶体管驱动到饱和态，在器件内建立起稳态的少子分布。3.7大信号开关第115页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.7.2肖特基钳位晶体管减小储存时间，提高晶体管转换速度的一种常用的方法是采用肖特基钳位晶体管。它是一个普通的npn晶体管，并在它的基极和集电极之间连接一个肖特基二极管，如图10.45a所示。肖特基钳位晶体管的电路符号如图10.45b所示。晶体管在正向有源区时，集电结反偏，于是肖特基二极管反偏，在电路中不起作用。肖特基钳位晶体管或者说肖特基晶体管就是一个普通的晶体管。3.7大信号开关第116页，共129页，2023年，2月20日，星期六当晶体管进入饱和区时，集电结变为正偏；于是肖特基二极管也变为正偏。在前面的章节中我们知道，肖特基二极管的开启电压大约只有pn结的一半。肖特基二极管的开启电压比较小，所以大部分过剩基极电流都被肖特基二极管从基区中分流走了，因此储存在基区和集电区中的过剩少子电荷的数量就大大减少了。在基区和集电区的集电结位置的过剩少子浓度是集电结电压的指数函数。举一个例子，如果由0.5伏特减小为0.3伏特，那么过剩少子浓度就降低了3个数量级。肖特基晶体管的基区中，过剩电荷大大减少了，于是储存时间大大减小了——在肖特基晶体管中，储存时间通常为1纳秒或更小。3.7大信号开关第117页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.7大信号开关第118页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.8其它的双极晶体管结构

这一节要简单介绍三种特殊的双极晶体管结构。第一种结构是多晶硅发射区双极晶体管。第二种是锗硅基区晶体管，第三种是异质结双极晶体管（HBT）。多晶硅发射区双极晶体管应用在最近的一些集成电路中，SiGe基区晶体管和异质结晶体管HBT多用于高频/高速的电路中。第119页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.8.1多晶硅发射区双极晶体管图10.46表示的是多晶硅发射区npn型双极晶体管的理想化横截面图。如图所示，p型基区和n型多晶硅之间有一层非常薄的n＋型单晶硅区。3.8其它的双极晶体管结构第120页，共129页，2023年，2月20日，星期六3.8.2SiGe基区晶体管

赭的禁带宽（～0.67eV）度远比硅（～1.12eV）的小。将赭掺进硅中，那么同纯硅相比，其禁带宽度会降低。若将赭掺入硅双极晶体管的基区中，禁带宽度的降低一定会影响器件的特性。我们想要的赭分布是，在靠近发射结处赭浓度最小、在靠近集电结处，赭浓度最大。假设硼和赭的分布如图10.48a所示，那么同硅基区npn型晶体管相比，赭硅基区npn型晶体管的能带图如图10.48b所示。由于赭的浓度非常小，这两种晶体管的发射结实际上是完全一样的。然而，赭硅基区晶体管靠近集电结处的禁带宽度比硅基区晶体管的要小。而基极电流是由发射结参数决定的，因此两种晶体管的基极电流实际上是完全一样的。禁带