二苯甲酮(BP)S4态的动态结构

4二苯甲酮（BP）S4态的动态结构汪勇，王惠钢（浙江理工大学理学院，杭州，310018）摘要：获取了二苯甲酮在不同溶剂中紫外吸收光谱，采用密度泛函理论和共振拉曼光谱研究了二苯甲酮（BP）A-带的电子激发和Franck-Condon区域结构动力学。在B3LYP/6-311G（d,p）计算水平上，A-带吸收的跃迁主体为兀T兀*,A带共振拉曼光谱指认为5个振动模式的基频、泛频和组合频，其中v6（C=O伸缩振动）、v7（环的伸缩振动）的基频、泛频和组合频对拉曼光谱强度的贡献最大。表明BP的S激发态结构动力学主要沿C=O伸缩振动、环的伸缩振动等反应冗坐标展开。结合密度泛函理论计算对共振拉曼光谱进行了指认并考察了溶剂效应对共振拉曼光谱强度模式的影响，结果表明，随着溶剂极性的增强，C=O伸缩振动发生了红移。关键词：二苯甲酮；紫外光谱；电子跃迁；激发态结构动力学；密度泛函理论；共振拉曼光谱中图分类号：O643.12 文献标识码：A0引言羰基化合物是一类重要的光活性物质，由于羰基氧原子上的非键轨道n与羰基的冗和k*轨道之间可以发生n—冗*和冗―冗*电子跃迁，因此羰基化合物的】（n,冗*）和】（冗，冗*）电子激发态对光化学反应非常重要。芳香羰基化合物的环与羰基之间存在共轭作用，使其电子激发态的相对能量和反应性能不同于相应的脂肪族羰基化合物。采用共振拉曼光谱探索芳香羰基化合物在Franck-Condon区域的激发态动力学信息已被广泛的研究［1-3］。BP是光引发剂，在光物理和光化学方面有着广泛的应用［4-7］，主要用于聚合反应，自由基紫外光固化清漆体系，同时也是有机颜料、医药、香料、杀虫剂的中间体。自从Sett.P等人⑻利用DFT计算和REP研究了BP分子与DuYong等人⑼利用时间分辨拉曼光谱分析了BP在异丙醇溶液中瞬态中间体的结构特性后，关于BP的短时动力学的研究［10-11］越来越广泛。本文采用共振拉曼光谱技术结合密度泛函理论研究了BP的吸收光谱、电子跃迁、光谱指认和共振拉曼光谱，为深入研宛P的光诱导激发态动力学提供了基础。1实验与理论计算实验试剂及仪器实验试剂二苯甲酮（Benzophenone）,99.0%，优级纯，百灵威科技有限公司，分子式：C13H10O，相对分子质量：182.22；环己烷（Cyclohexane），99.9%,光谱纯，Honeywell公司，分子式：C6H12，相对分子质量：84.16；乙腈（acetonitrile）,99.9%，光谱纯，Fulltime公司，分子式：CHfN,相对分子质量：41.01；甲醇（Methanol）,99.9%,光谱纯，江苏淮安市恒天工贸有限公司，分子式：CH^H,相对分子质量：32.04；实验仪器紫外分光光度计 （VarianCary50conc）傅立叶变换红外光谱仪 （ThermoNicoletavatar370）4傅立叶变换拉曼光谱仪(ThermoNicolet960Spectrometer)共振拉曼光谱实验装置(自制)1.2理论计算所有量子化学计算均采用密度泛函理论方法［12-13］由Gaussian03W程序包口4］完成。BP的几何结构优化和振动频率计算在B3LYP/6-311G(d,p)理论水平下获得。电子跃迁能计算在B3LYP-TD/6-311G(d,p)理论水平下获得。2结果与讨论2.1振动光谱分析B3LYP-TD/6-311G(d,p)计算下获得了BP的优化几何结构，BP属于C2点群(如图1所示)，对BP的结构进行原子编号，同时获得环1和环2所构成的二面角是31.2°。目前，对二苯甲酮的相关理论计算和短时动力学的Franck-condon区域研究尚未报道。为了进行共振拉曼光谱指认和激发态结构动力学研究，在B3LYP-TD/6-311G(d,p)水平上计算了BP的拉曼光谱,并测定了傅里叶变换红外(FT-IR)和傅里叶变换拉曼(FT-Raman)光谱以及计算的拉曼光谱(如图2所示)。根据振动频率的红外和拉曼光谱活性，并对照FT-IR和FT-Raman的实验值，对BP的振动光谱进行了指认，结果见表1。表1列出了BP的FT-Raman、FT-IR和计算拉曼振动频率及其光谱指认。表1BP的振动光谱指认点群C2计算值ab实验值指认FT-RamanFT-IRAv61724166416521650v6C(7)=Ov71639158515921591v7Ringv816181565B卩8C(6)HC(11)Hv9151914731450卩』J】)v1014771435卩卩卩卩卩卩10C(1)HC(5)HC(6)HC(10)HC(11)HC(12)Hv1113541320B卩卩卩11C(2)HC(4)HC9)HC(13)Hv121334130113201320Ringdeformationd,11)+卩代川卩v1312051181卩川J】)v1411841162卩卩卩卩卩卩14C(1)HC(5)HC(6)HC(10)HC(11)HC(12)Hv151165114611501150v +B 卩 卩卩15synC(3)C(7)C(14) C(2)HC(4)HC9)HC(13)H4BvV16V17VBvV16V17V18V1939V40V41V42V43V44V45V46V47V48V49V50V5J11071091104910371018100899710121003164115861619156615221476147714351353131913341301128512561279119911771180118411621103108710511039103010171007101210039991279卩卩卩卩卩卩C(2)HC(4)HC(6)HC(9)HC(11)HC(13)H卩MJ】)Ringbreathing(I,II)YdJ】)VSynC=C(I,II)卩C(2)H卩C(6)H卩C9)H卩C(11)H卩*，II)卩卩卩卩卩卩C(1)HC(5)HC(6)HC(10)HC(11)HC(12)H卩卩卩卩C(2)HC(4)HC9)HC(13)HC(5)H卩C(12)HVasynC(3)C(7)C(14)卩CH(IJ】)卩卩卩卩卩卩C(1)HC(5)HC(6)HC(10)HC(11)HC(12)H卩C(2)H卩C(4)H卩C(6)H卩C(9)H卩C(11)H卩。(13)H卩CH(I，II)Ringbreathing(】,】】)Ych(I，II)V-伸缩振动,a-环上面内弯曲振动，卩-面内弯曲振动,Y-面外摆动,8-取代基面内弯曲振动;申-扭转振动;a：用B3LYP/6-311G(d,p)计算；b校正值=63.43+0.9281x计算值.FT-IRFT-Raman46066/r—1—^—^c/089 030—nay9080—7908-——QN3•r0831004090— os-w—度强0866§071——-666CM2-OBOI-Raman(Cal)836336?■4n_OTFT-Raman46066/r—1—^—^c/089 030—nay9080—7908-——QN3•r0831004090— os-w—度强0866§071——-666CM2-OBOI-Raman(Cal)836336?■4n_OT080^…4U21---40-■ij561582L500波数雲00-11500090104-006图2BP的FT-Raman和FT-IR光谱2.2电子光谱分析图3给出了BP在环己烷、乙腈和水溶剂中的紫外-可见吸收光谱通过紫外可见-吸收光谱选取A-带的252.7nm作为共振拉曼实验的激发波长。表2列出了在B3LYP-TD/6-311G（d,p）计算水平下BP的电子跃迁能（AE）、振子强度（f）、激发态以及跃迁类型。由于溶质分子在环己烷等非极性溶剂中的性质与气相条件下比较接近，故表2选取了环己烷溶液中实验数据作为理论计算值的对比。由表2可知，在200〜400nm紫外光谱区域，理论值与实验值吻合良好，计算给出了6个振子强度f>0.01的电子跃迁带，其中260nm吸收带的振子强度为0.2533。与实验值249nm（戶0.2916）符合良好。表2中最高占有分子轨道（HOMO，轨道48）是n轨道，表示为口口。轨道47、轨道46、轨道45都是冗成键轨道，分别表示为冗H1、冗H2、冗H3。最低未占分H H1H2H3子轨道（LUMO,轨道49）是冗反键轨道，表示为冗*十轨道50、轨道51都是冗反键轨道，分别表示为冗*l+1、兀「+2。轨道图见图4所S］态为口冗*态，它主要由HOMO-1—LUMO激发产生。这种跃迁直接导致了电子云密度从羰基氧上的孤对电子转移到整个分子冗*反键轨道上。A-带的电子跃迁归属为冗冗*态，由HOMO-3—LUMO和HOMO-2—LUMO共同跃迁产生，但所占权重不同，其电子跃迁的结果都使C=O基团的电子云密度增加。表2二苯甲酮在气相中的电子跃迁eVnm计算值.实验值.S]Singlet-A3.6126eV343.20nm0.000948—49（0.60618）S2Singlet-A4.5892eV270.16nm0.013347—49（0.62717）S3Singlet-A4.6616eV265.97nm0.033145—49（0.47283）46—49（0.46715）S4Singlet-A4.7639eV260・26nm0.25330.291646—49（0.47955）45—49（0.45992）S5Singlet-A4.9506eV250.44nm0.033744—49（0.55385）S6Singlet-A5.3074eV233.60nm0.031848—50（0.65232）S7Singlet-A5.4830eV226.12nm0.003548—51（0.64975）激发态口电子跃迁能（AE）振子强度（f） 轨道跃迁（跃迁系数）SSinglet-A5.6418eV219.76nm0.013448—52(0.50651)S9Singlet-A5.6882eV217.97nm0.002744—50(0.40648)S10Singlet-A5.7403eV215.99nm0.000246—50(0.42220)轨道45(冗氏3)轨道46(冗氏2)轨道47(冗H-i)轨道48(n)轨道49(冗；)轨道50(冗；+1)轨道51(k*l+2)

图4B3LYP-TD/6-311G**计算水平下获得的分子轨道图2.3共振拉曼光谱和激发态结构动力学图5是BP在252.7nm激发波长下环己烷、乙腈和甲醇中的共振拉曼光谱及其光谱指认。从图中看出A-带的共振拉曼光谱可被指认为5个Franck-Condon区域活性振动膜的基频，即C=O的伸缩振动(v6,1655cm-1),环的伸缩振动(v7,1592cm-1),环上C-H面内弯曲振动振动(v13,1181cm-1),6 7 13C(3)C(7)C(14)对称伸缩振动+C(2)H面内弯曲振动+C(4)H面内弯曲振动+C(9)H面内弯曲振动+C(13)H面内弯曲振动(1147cm-1)，环的呼吸振动(v18,995cm-1)。15 18通过图5可以看出％和v6振动模对共振拉曼光谱强度的贡献最大。说明BP激发态几何结构的76变化主要沿着C=O伸缩振动和环的伸缩振动反应坐标展开。在3种不同极性溶剂中的共振拉曼光谱图非常相似，但是随着溶剂极性的增强，BP的C=O的伸缩振动(v6,1655cm-1)产生了位移差，发6生了红移的现象，说明溶剂效应对BP的共振拉曼光谱图是有影响的。图5252.7nm激发波长下BP在环己烷、甲醇以及乙腈中的共振拉曼光谱(*表示溶剂扣减的位置)3结论采用密度泛函理论结合电子吸收光谱、FT-IR、FT-Raman以及共振拉曼光谱技术研究了BP的紫外吸收光谱及拉曼光谱的指认。a)A-带的跃迁主体都是冗―冗*跃迁。v6(C=O伸缩振动)、v7(环的伸缩振动)的基频、泛频和组合频对拉曼光谱强度的贡献最大，其次是v15,v18和v13。这说明BP的冗―冗*激发态结构动力学主要汪勇等：二苯甲酮(BP)S4态的动态结构 沿C=O伸缩振动、环的伸缩振动等反应坐标展开；b)不同溶剂对拉曼光谱和紫外光谱具有明显的影响，溶剂主要与BP分子中的羰基发生相互作用，氢键和偶极耦合相互作用是导致羰基振动频率向低波数位移的2个主要原因。在共振拉曼光谱中，C=O伸缩振动随着溶剂极性的增强出现红移现象。参考文献：SuiXiaoxian,LiLei,ZhaoYanying,etal.ResonanceRamanstudyoftheexcitedstatestructuraldynamicsof3-amino-2-cyclohexen-1-oneinwaterandacetonitrilesolvents[J].SpectrochimicaActaPartA:MolecularandBiomolecularSpectroscopy,2012,85(1):165-172.WangHuigang,ShenShaosong,WangLibo,etal.Theinvestigationofexcitedstatestructuraldynamicsofbis(2-thienyl)ketoneinthecondensedphaseusingRaman,IRandUV-Visiblespectroscopyaidedbydensityfunctionaltheorycalculation[J].J.Phys.Chem.B.,2010,114(50):16847-16853.WangHuigang,WangLibo,ZhangWenfei,etal.Theexcitedstatestructuraldynamicsstudyofdi-2-pyridylketoneintheA-andB-bandabsorptionsusingresonanceRamanspectroscopy,IRandUV-visiblespectroscopyaidedbydensityfunctionaltheorycalculation[J].JournalofRamanSpectroscopy,2011,inpress.王洪宇.高效可聚合和高分子型二苯甲酮光引发剂的研究[D].上海:上海交通大学,2006.YangWT,RanbyB.Radicallivinggraftpolymerizationonthesurfaceofpolymericmaterials[J].Macromolecules,1996,29:3308-3310.DengJP,YangWT,RanbyB.SurfacephotograftingpolymerizationofstyreneonLDPEfilm[J].JMacromolSciPureAPPlChemA.,2002,39(8):771-786.王营,肖浦,戴明之.大分子量二苯甲酮光引发剂的合成及动力学研究[J].影响科学与光化学,2008,26(4):280-284.Sett.P,Misra.T,Chattopadhyay.S,etal.DFTcalculationandRamanexcitationprofilestudiesofbenzophenonemolecule[J].VibrationalSpectroscopy,2007,44:331-342.DuYong,MaChensheng,XueJiadan,etal.Time-resolvedresonanceRamanidentificationandstructuralcharacterizationofalightabsorbingtransientintermediateinthephotoinducedreactionofbenzophenonein2-propanol[J].J.Org.Chem,2007,72:7148-7156.PinakySett,JoydeepChowdhury,PrabalKumarMallick.Two-dimensionalRamancorrelationanalysisofbenzophenone[J].JournalofMolecularStructure,2009,929:200-206.DuYong,XueJiadan,LiMingde,etal.Time-resolvedresonanceRamananddensityfunctionaltheoryinvestigationofthephotoreactionsofbenzophenoneinaqueoussolution[J].J.Phys.Chem.A.,2009,113:3344-3352.BeckeA.D.Densityfunctionalcalculationsofmolecularbondenergies[J].J.Chem.Phys.,1986,84(8):4524-4529.LeeC,YangW,ParrR.G.DevelopmentoftheColle-Salvetticorrelation-energyformulaintoafunctionaloftheelectrondensity[J].Phys.Rev.B.,1988,37(2):785-789.汪勇等：二苯甲酮(BP)S.态的动态结构4ForesmanJB,FrischMJ.Gaussian03[M].PittsburghPA:GaussianInc,2003.UVAbsorptionSpectraandVibrationspectrumidentifyof

benzophenoneWANGYong,WANGHui-gang(DepartmentofChemistry,ZhejiangSci-TechUniversity,Hangzhou310018,China)Abstract:UVabsorptionspectrawereobtainedofbenzophenone(BP)indifferentsolvents.TheA-bandelectronicexcitationsandtheFranck-CondonregionstructuraldynamicsofBPwerestudiedwiththeresonanceRamanspectroscopyanddensityfunctionaltheorycalculations.TheA-bandabsorptionareassignedasthe冗T冗*transitionsonthebasisoftheTD-B3LY