氢原子的量子理论简介_第1页
氢原子的量子理论简介_第2页
氢原子的量子理论简介_第3页
氢原子的量子理论简介_第4页
氢原子的量子理论简介_第5页
已阅读5页，还剩7页未读， 继续免费阅读

下载本文档

版权说明：本文档由用户提供并上传，收益归属内容提供方，若内容存在侵权，请进行举报或认领

文档简介

一氢原子的薛定谔方程氢原子中质量为m的电子在与核相距为r处具有的势能氢原子为一稳定系统，定态薛定谔方程用球坐标r、、代替x、y、z，有x=rsincos

，y=rsinsin

，z=rcos，

代入定态薛定谔方程其中R(r)、Θ()和Φ(

)分别是波函数在径向部分和角度部分的分量，上式代入薛定谔方程得因势能仅为r的函数EP(r)，且仅为r、、的单值函数，则解得R(r),Θ(),Φ(

)，得到波函数

二三个量子数（1）能量量子化——能量量子数（主量子数）（主量子数）其结果与波尔理论一致，但不是人为假设，而是必然的结论！（2）角动量量子化——角量子数（角量子数有n个）解方程得到的重要结论：*与波尔理论比较：（磁量子数，有（2l+1）个）即表示：即使角动量量值相同，由于角动量是一个矢量，其在空间可以有不同的取向，且取向是量子化的。（3）空间量子化和磁量子数

（角动量在ｚ轴分量量子化，在空间取向）LLzZl=1;ml

=0,±1

Zml

=+1ml

=0ml

=–10l=2;ml

=0,±1,±2空间量子化结论：氢原子中电子的（稳定）状态，可以用一组量子数n，l，ml来描述正常塞曼效应与反常塞曼效应此时角动量在空间取向如何？（与Z轴夹角）ml

=+1ml

=+2ml

=–1ml

=–2ml

=00Z61.1896年强磁场中,谱线一分为三,正常塞曼效应以后弱磁场中,谱线一分为四或六,反常塞曼效应1926年“自旋”正确解释说明：L=1例如（3P）无外磁场3p3s加强磁场ml0-1+1三氢原子在基态时的径向波函数和电子的分布概率氢原子在基态时，n=1，l=n-1=0，代入径向微分得其中a02=–h2/(8π2mE)，（2）式代入（1）

式，有(1)方程解为(2)即玻尔氢原子理论中玻尔半径即玻尔氢原子的基态能量E1.方程解中常数C的确定氢原子中电子在距原子核为r

r

+dr

，

+d

，

+d范围内的概率为设沿矢径的概率密度为p，则电子在距核为r

r

+dr的概率为基态氢原子的电子沿矢径的概率密度为p(r)最大概率密度由p(r)ora0基态氢原子内电子径向分布概率密度Boher理论

r1=a0—最大概率处比较量子力学旧量子论电子空间分布各处均有“电子云”固定轨道基态r1处径向概率密度最大角动量L=0

“球对称”r=r1[例]

理论计算表明,氢原子在n=2、l=1状态的径向波函数为试计算在此状态下,电子概率最大处距核的距离解：r–r+

人人文库> 全部分类> 教育资料 > 课件下载

温馨提示

  • 1. 本站所有资源如无特殊说明，都需要本地电脑安装OFFICE2007和PDF阅读器。图纸软件为CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.压缩文件请下载最新的WinRAR软件解压。
  • 2. 本站的文档不包含任何第三方提供的附件图纸等，如果需要附件，请联系上传者。文件的所有权益归上传用户所有。
  • 3. 本站RAR压缩包中若带图纸，网页内容里面会有图纸预览，若没有图纸预览就没有图纸。
  • 4. 未经权益所有人同意不得将文件中的内容挪作商业或盈利用途。
  • 5. 人人文库网仅提供信息存储空间，仅对用户上传内容的表现方式做保护处理，对用户上传分享的文档内容本身不做任何修改或编辑，并不能对任何下载内容负责。
  • 6. 下载文件中如有侵权或不适当内容，请与我们联系，我们立即纠正。
  • 7. 本站不保证下载资源的准确性、安全性和完整性, 同时也不承担用户因使用这些下载资源对自己和他人造成任何形式的伤害或损失。

最新文档

评论

0/150

提交评论