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文档简介
第一章第三节:热力学势 关热力学基本
dU=TdS fdg=dfggdf 焓对应的热力学方程 HUPV,dH=TdS+自由能 FUTS,dF=-SdT-PdV;函数 GUTSPV,dG=-SdT+热力学函数USV,HSP,FST,G(TP)是态函数.这些函数也称 VdU=TdSPdVTU ,P V V S V S
dH=TdS+VdPTH ,VH P P S 2 P S dF=-SdT-PdVSF ;PF dG=-SdT+VdPSG ;VG 2 2 S P T VT T V
S V T PT P T PS S V VTU HS S V V P P T TVH GP P T T T P T V V T P TS V T P T TVTVpSpTSVVSTppSTVSVpTU GVTpS举dU=TdS 第四节:热力学响应利用热力学研究一个系统的性质时,需考虑体系对外界条件的响应.这种响应可以用相应的响应函数来描述. 对应的响应函数热容量,压缩系数,电极化率 热容量定义 lim T y是系统在参量y定容热容
1P 压强系数
PT đQV TST,VTS U T T
VdUTdSPdV,dSS dT V T dUTS dT T
SV
PdV
T 关系SVpTV V TU TS V V T T T 最后我们得到内能的微分可用定容热容和压强系数表dUCdT P
PdVCdTPTPdVT T
PV TU TP T P定压热容P
VTHUPV,dHTdS PdSS P dHTS dT
SP
V
TS H T T
S V P TH VTS P T =VT 1VT
p T等温压缩率
VPS 1VS绝热压缩率
VPST,P
ST,VT,
S SV
T VT
T TP V V P
P T V T P V
T
P TT TT P V
P
V 思考题,试思考题,试证明 pV2TCPCV压缩率相关的关系
u,vuvuv x,
x
y
x 函数uh,k,vh,k,hx,y,kx,y证明u,v证明x,y
u,vh,kh,kx,yu ux yu,v x,
v
xv
uh uk uhukhx kx hy ky k h
k
h vh vkhx kx
vhvkhy ky k h
k
h u u
h hh k
x y
u,vh,k
xv v
k k
h,kx,y
u,vx,yu,vx,yu, u,vu,v x,y x,yu,u,vuvuv h,
h v hu1uh v h V
V,S V,SV,T
V
P,SV,T
V,TP,SV,TP,S P
P,T P,SP,TV,S SV,T
T V PP,S S PP,T T =
S
S
T
T S
S T
S S Tp
T p
V
V
TpVCCV第五节:五单元复相系的热力学平衡条件和稳定条因为孤立的熵永不减少,孤立系统发生任何宏观过程,包括趋向平衡如果孤立系统已经达到熵为极大的状态,就不可能再发生任何宏观判定方该状态的熵具有极大值,是平衡状态的稳定性条件其中最大的极值对应稳定平衡,其它较小的极大较大的变化,如涨落很大,亚稳态就会过渡到一个更孤立系统判 S SQUW 如果系统处于平衡态,如果存在一个态,使得𝑆>0由于熵 < 表示,是假想的,用来 不是极大,故称为虚变动. xx
x0,x0,...x0
nnS
x,x0 ,...x0
x0,x0,...x0 1
S
2 x i1 i i,j1 j S0,2S孤立系统约束条件内能,体积子数不UVN熵判据:在内能,体积,粒子数不变的情况下,对各种可能的变其它判约束条件:T 内能判据:体系体积,熵,总粒子数不变的情形下,对于各种可能的约束条件 们可把系统看成孤立系统,或者其它态参量T,V,N不变等等等都是粒子数可变系设1摩尔的内能,体积和熵为 u,v,sN
Nu Nv NduTdsdUNduudN,dVNdvvdN,dSNdssdNdUTdSPdVuTsPv化学势定 uTs
dUTdSPdVduTdsPdv,duTsPvsdTdduTsPvsdTVd(GibbsdHTdSVdPdN,HUdFSdTPdVdN,FU,dGSdTVdPdN,GUTSdSdTPdVNd,UTS热动平衡条 4.熵判据推导出平衡条件S0,2S SS1S2;UU1U2VV1V2;NN1N2SS1S2Si UU1U2VV1V2NN1N2
S SiiSii
U i
V Ui
V
ViU
iiUi
dS PidViidNi S S S
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; i i; i iUiV ViU NiU SS
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