高二物理竞赛康普顿散射课件_第1页
高二物理竞赛康普顿散射课件_第2页
高二物理竞赛康普顿散射课件_第3页
高二物理竞赛康普顿散射课件_第4页
高二物理竞赛康普顿散射课件_第5页
已阅读5页，还剩8页未读， 继续免费阅读

下载本文档

版权说明：本文档由用户提供并上传，收益归属内容提供方，若内容存在侵权，请进行举报或认领

文档简介

散射晶体衍射测波长1.实验发现1923年，康普顿在研究X射线经物质的散射实验中发现，散射的X光除有原入射波长成分外，还有波长较长的部分，其波长差随散射角θ而变。8.5康普顿散射吸收限的出现，再一次证明了原子内部电子的壳层结构。X射线发射谱线波数同X射线吸收限波数的关系：如:Kα1线是K能级和LIII能级之间的跃迁产生的，所以Kα1线的波数等于K吸收限和LIII吸收限波数只差。产生KX射线的阈能大于KX射线本身的能量。产生KX射线的阈能就是产生K空穴所需要的能量，也就是K吸收限所相应的能量。因此，KX射线的能量位置总在K吸收限的左边(低能侧)，相应的吸收系数较小。KX射线某元素产生的X射线，可以用该元素制成的薄片，让X射线容易的通过，而吸收掉其他杂散的射线——过滤片例题:某物质的K吸收限为0.15Å，求在波长为0.10Å的x射线的辐照下，从K层发射出来的光电子的最大动能。解：波长为0.10Å的x射线光子的能量为：例：钨的K吸收限为0.0178nm，K线系的平均波长为λKα=0.0211nm，λKβ=0.0184nm，λKγ=0.0179nm。试画出钨的X射线能级图；若用高压为80keV的X射线管产生的辐射照在钨上，利用能级图计算从K,L和M壳层击出的电子的最大动能；若用80keV的光子照射钨，则从N壳层到n∞之间各壳层击出的电子的动能范围为多大？(2004年中科院)例：钨的K吸收限为0.0178nm，K线系的平均波长为λKα=0.0211nm，λKβ=0.0184nm，λKγ=0.0179nm。K,n=1L,n=2M,n=3N,n=4n∞KαKβKγE=0EN=0.4keVEM=2.3keVEL=10.9keVEK=69.7keV电子动能：例：钨的K吸收限为0.0178nm，K线系的平均波长为λKα=0.0211nm，λKβ=0.0184nm，λKγ=0.0179nm。K,n=1L,n=2M,n=3N,n=4n∞KαKβKγE=0EN=-0.4keVEM=-2.3keVEL=-10.9keVEK=-69.7keV电子动能：经典电磁理论预言，散射辐射具有和入射辐射一样的频率.经典理论无法解释波长变化.2.量子解释康普顿：光子与自由电子碰撞的结果

入射X射线由光子组成；光子能量由爱因斯坦关系给出。

固体表面电子束缚能远小于X射线光子能量，可近似为自由电子；

反冲电子速度大，需用相对论公式。由这组方程可解得：康普顿散射公式散射光子能量：反冲电子动能：康普顿散射公式电子康普顿波长：入射光子能量与电子静止能量相等时相应的光子的波长。时，入射波与散射波的波长差等于电子康普顿波长。讨论：

散射光波长的改变量仅与有关,而与散射物无关。散射光子能量小于入射光子能量。提供了又一测量h的方法.可见光观察不到康普顿效应,太小无法测量；X射线λ<0.1nm,足够达到可以测量；2.康普

人人文库> 全部分类> 教育资料 > 中学教育

温馨提示

  • 1. 本站所有资源如无特殊说明，都需要本地电脑安装OFFICE2007和PDF阅读器。图纸软件为CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.压缩文件请下载最新的WinRAR软件解压。
  • 2. 本站的文档不包含任何第三方提供的附件图纸等，如果需要附件，请联系上传者。文件的所有权益归上传用户所有。
  • 3. 本站RAR压缩包中若带图纸，网页内容里面会有图纸预览，若没有图纸预览就没有图纸。
  • 4. 未经权益所有人同意不得将文件中的内容挪作商业或盈利用途。
  • 5. 人人文库网仅提供信息存储空间，仅对用户上传内容的表现方式做保护处理，对用户上传分享的文档内容本身不做任何修改或编辑，并不能对任何下载内容负责。
  • 6. 下载文件中如有侵权或不适当内容，请与我们联系，我们立即纠正。
  • 7. 本站不保证下载资源的准确性、安全性和完整性, 同时也不承担用户因使用这些下载资源对自己和他人造成任何形式的伤害或损失。

最新文档

评论

0/150

提交评论