涡流检测远场涡流课件

远场涡流远场涡流远场涡流远场涡流(Remotefieldeddycurrent,RFEC)技术最早发表于1951年美国W.R.Maclean的一篇专利报告中；

20世纪50年代末60年代初,壳牌公司的T.R.Schmidt教授研制成功第一个在役远场涡流检测系统，用于直径178～203mm、壁厚9.5～12.7mm的油井套管检测。远场涡流远场涡流(Remotefieldeddycur涡流检测远场涡流课件远场涡流80年代，远场涡流在若干发达国家引起重视，美、加、英、日等国都投入大量人力物力进行研究和开发。与此同时，有限元法和计算机数值分析技术的应用进一步推动了远场涡流机理的研究。

远场涡流检测技术一直是国内外研究的热点，并且广泛的应用于电力、石化和特种设备等行业。远场涡流80年代，远场涡流在若干发达国家引起重视，美、加、英标准件穿孔、凹陷等缺陷现场利用远场涡流检测技术对热交换管进行检测标准件穿孔、凹陷等缺陷现场利用远场涡流检测技术对热交换管进行远场涡流的基本原理远场涡流的基本原理图远场涡流的基本原理远场涡流的基本原理图远场涡流的基本原理远场涡流一种特殊的电磁现象：在管道中与管道同轴放置通以低频交流电的激励线圈，它所产生的磁场能量在管道传播时有两个不同的耦合路径：1.直接能量耦合路径：管道内沿着中心轴传播的直接耦合能量通道，并且随着距离激励线圈距离的增加呈现指数式的衰减；2.间接能量耦合路径：是存在能量的两次穿过管壁的非直接祸合路径，它源于激励线圈附近区域管壁中感应的周向涡流，此周向涡流迅速扩散到管外壁，同时幅值衰减、相位滞后，而到达管外壁的电磁场又向管外扩散由于管外场强的衰减较管内直接祸合区衰减速度慢得多，因此管外场又在管外壁感应产生涡流，穿过管壁向管内扩散，再次产生幅值衰减与相位滞后，这也就是远场区检测到的信号又会在管壁中激发出涡流，穿越管壁到达检测线圈，称为间接耦合能量路径。远场涡流的基本原理远场涡流一种特殊的电磁现象：在管道中与管道

检测线圈中感应电势值以及该电势与激励电压之间相位差随两线圈之间距离（以管的内径的倍数表示）变化曲线，称之为信号一距离特性曲线检测线圈中感应电势值以及该电势与激励电信号－距离特性曲线当检测线圈到激励线圈的距离<l.8D区域，感应电动势是随着距离的增大而锐减，这是因为检测线圈与激励线圈直接耦合剧减所致，符合一般的涡流检测理论，称其为近场区或直接耦合区。当检测线圈到激励线圈的距离增大到3D以外，幅值与相位均以较小的速率下降，且管内外相同，其相位滞后大致正比于穿过的管壁厚，这个区域称为远场区，对于这个区域的规律，传统的涡流概念已无法解释，称之为远场涡流效应。信号－距离特性曲线当检测线圈到激励线圈的距离<l.8D区域远场区的相位滞后

远场区的相位滞后可以近似用一维集肤效应公式来计算:

式中，为感应电动势的相位滞后，h为管壁厚，f为激励频率，为管壁材料的磁导率，为管壁材料的电导率。很明显，只要测出激励信号和检测信号的相位差，从上面的公式中就可以计算出管壁厚，进而可以得缺陷的深度信息(裂纹和管壁减薄都可以看做是)。正是利用远场涡流信号在远场区的检测信号与激励信号的相位差与管壁的厚度成正比这一显著特点可以检测管壁的厚度，进而可探知管壁的腐蚀，缺陷等信息。10远场区的相位滞后远场区的相位滞后可以近似用一维集肤远场区的相位滞后

远场区的相位滞后可以近似用一维集肤效应公式来计算:

式中，为感应电动势的相位滞后，h为管壁厚，f为激励频率，σ为管壁材料的磁导率，为管壁材料的电导率。很明显，只要测出激励信号和检测信号的相位差，从上面的公式中就可以计算出管壁厚，进而可以得缺陷的深度信息(裂纹和管壁减薄都可以看做是)。正是利用远场涡流信号在远场区的检测信号与激励信号的相位差与管壁的厚度成正比这一显著特点可以检测管壁的厚度，进而可探知管壁的腐蚀，缺陷等信息。远场区的相位滞后远场区的相位滞后可以近似用一维集肤远场涡流的磁力线分布远场涡流的对数磁力线分布磁力线的疏密表示磁场的强弱，由图可以看出，由磁力线分布看出基本的磁场强弱分布：管道内部近场区的磁场最强，其次是管道外面的空气，管道内部的远场区磁场最弱。对数磁力线之间的间隔及其发散程度不再表示磁场的强弱，而表示磁场变化速度的大小，等距排列的对数磁力线表示磁场在磁力线方向无变化，在与磁力线垂直的方向成指数变化。由对数磁力线图可以看出各个区域的磁场方向，管道壁和管道内的远场区的磁场基本上是轴线方向。由对数磁力线图还可以看出磁场的变化速率，图中在不同区域有不同间距基本等距排列的对数磁力线，表示在这些区域磁场沿磁力线垂直的方向成不同速率的指数变化。其中管道壁中的磁力线最密，表示磁场在管道的径向衰减最快，其次是近场区的轴线方向，衰减最慢的是管道外面的空气中。在这些区的磁力线方向，磁场变化更加缓慢。远场涡流的磁力线分布远场涡流的对数磁力线分布磁力线的疏密表示远场涡流检测系统框图远场涡流检测系统框图

检测信号有两个特征量:幅值和相位对检测信号的显示常用的有两种方式：1.分别将幅值和相位进行波形显示。2.在复平面下以阻抗图的形式显示。通过幅值和相位的变化就可以判断缺陷的相关情况幅值和相位的直接显示阻抗图形式幅值和相位图的局部放大检测信号有两个特征量:幅值和相位通过幅值和相位的变远场涡流与常用检测方法的比较远场涡流与常用检测方法的比较未来研发与设计方向接收线圈信号幅值太低,通常为微伏或数十微伏数量级,信号的分辨和处理很困难。如何利用三维涡流场有限元法分析远场涡流现象和设计制造高灵敏度、高抗干扰能力、高信噪比的新型远场涡流探头,及研制造价不太昂贵的远场涡流检测系统,是远场涡流技术应用于实际的最重要的研究课题。探头是远场涡流检测系统的重要组成部分,D.L.Atherton和T.R.Schmidt等人提出,使用饱和磁技术,可以提高扫描速度和工作频率，应用平衡技可以抑制或消除某些噪声因素对缺陷信号的干此外需要从探头的结构及其它途径分析探头的缺损响应特性,如利用多频激励的方法来解决,但多频涡流是否具有常规涡流检测的优点,可行性如何,需要进一步研究。接收线圈只能反映圆周缺损变化的平均,一般多用于直径较小的管子。对于直径较大的管子,由于管内空间大,必须设置三维探头,采用圆周分布的一组接收线圈,直接敏感三维缺损,才能改善缺损特征的表达效果。远场涡流检测技术对管内壁和管外壁缺陷具有相同的灵敏度,但缺陷的位置是在内壁还是在外壁,目前的技术尚无法回答。如何在管道检测中实现自动化,也是目前远场涡流检测技术研究的一项迫切任务。将远场涡流应用到管道以外的其他类型的工件，如平板类的工件等。将远场涡流和其他无损检测技术的集成。未来研发与设计方向接收线圈信号幅值太低,通常为微伏或数十微伏远场涡流远场涡流远场涡流远场涡流(Remotefieldeddycurrent,RFEC)技术最早发表于1951年美国W.R.Maclean的一篇专利报告中；

20世纪50年代末60年代初,壳牌公司的T.R.Schmidt教授研制成功第一个在役远场涡流检测系统，用于直径178～203mm、壁厚9.5～12.7mm的油井套管检测。远场涡流远场涡流(Remotefieldeddycur涡流检测远场涡流课件远场涡流80年代，远场涡流在若干发达国家引起重视，美、加、英、日等国都投入大量人力物力进行研究和开发。与此同时，有限元法和计算机数值分析技术的应用进一步推动了远场涡流机理的研究。

远场涡流检测技术一直是国内外研究的热点，并且广泛的应用于电力、石化和特种设备等行业。远场涡流80年代，远场涡流在若干发达国家引起重视，美、加、英标准件穿孔、凹陷等缺陷现场利用远场涡流检测技术对热交换管进行检测标准件穿孔、凹陷等缺陷现场利用远场涡流检测技术对热交换管进行远场涡流的基本原理远场涡流的基本原理图远场涡流的基本原理远场涡流的基本原理图远场涡流的基本原理远场涡流一种特殊的电磁现象：在管道中与管道同轴放置通以低频交流电的激励线圈，它所产生的磁场能量在管道传播时有两个不同的耦合路径：1.直接能量耦合路径：管道内沿着中心轴传播的直接耦合能量通道，并且随着距离激励线圈距离的增加呈现指数式的衰减；2.间接能量耦合路径：是存在能量的两次穿过管壁的非直接祸合路径，它源于激励线圈附近区域管壁中感应的周向涡流，此周向涡流迅速扩散到管外壁，同时幅值衰减、相位滞后，而到达管外壁的电磁场又向管外扩散由于管外场强的衰减较管内直接祸合区衰减速度慢得多，因此管外场又在管外壁感应产生涡流，穿过管壁向管内扩散，再次产生幅值衰减与相位滞后，这也就是远场区检测到的信号又会在管壁中激发出涡流，穿越管壁到达检测线圈，称为间接耦合能量路径。远场涡流的基本原理远场涡流一种特殊的电磁现象：在管道中与管道

检测线圈中感应电势值以及该电势与激励电压之间相位差随两线圈之间距离（以管的内径的倍数表示）变化曲线，称之为信号一距离特性曲线检测线圈中感应电势值以及该电势与激励电信号－距离特性曲线当检测线圈到激励线圈的距离<l.8D区域，感应电动势是随着距离的增大而锐减，这是因为检测线圈与激励线圈直接耦合剧减所致，符合一般的涡流检测理论，称其为近场区或直接耦合区。当检测线圈到激励线圈的距离增大到3D以外，幅值与相位均以较小的速率下降，且管内外相同，其相位滞后大致正比于穿过的管壁厚，这个区域称为远场区，对于这个区域的规律，传统的涡流概念已无法解释，称之为远场涡流效应。信号－距离特性曲线当检测线圈到激励线圈的距离<l.8D区域远场区的相位滞后

远场区的相位滞后可以近似用一维集肤效应公式来计算:

式中，为感应电动势的相位滞后，h为管壁厚，f为激励频率，为管壁材料的磁导率，为管壁材料的电导率。很明显，只要测出激励信号和检测信号的相位差，从上面的公式中就可以计算出管壁厚，进而可以得缺陷的深度信息(裂纹和管壁减薄都可以看做是)。正是利用远场涡流信号在远场区的检测信号与激励信号的相位差与管壁的厚度成正比这一显著特点可以检测管壁的厚度，进而可探知管壁的腐蚀，缺陷等信息。26远场区的相位滞后远场区的相位滞后可以近似用一维集肤远场区的相位滞后

远场区的相位滞后可以近似用一维集肤效应公式来计算:

式中，为感应电动势的相位滞后，h为管壁厚，f为激励频率，σ为管壁材料的磁导率，为管壁材料的电导率。很明显，只要测出激励信号和检测信号的相位差，从上面的公式中就可以计算出管壁厚，进而可以得缺陷的深度信息(裂纹和管壁减薄都可以看做是)。正是利用远场涡流信号在远场区的检测信号与激励信号的相位差与管壁的厚度成正比这一显著特点可以检测管壁的厚度，进而可探知管壁的腐蚀，缺陷等信息。远场区的相位滞后远场区的相位滞后可以近似用一维集肤远场涡流的磁力线分布远场涡流的对数磁力线分布磁力线的疏密表示磁场的强弱，由图可以看出，由磁力线分布看出基本的磁场强弱分布：管道内部近场区的磁场最强，其次是管道外面的空气，管道内部的远场区磁场最弱。对数磁力线之间的间隔及其发散程度不再表示磁场的强弱，而表示磁场变化速度的大小，等距排列的对数磁力线表示磁场在磁力线方向无变化，在与磁力线垂直的方向成指数变化。由对数磁力线图可以看出各个区域的磁场方向，管道壁和管道内的远场区的磁场基本上是轴线方向。由对数磁力线图还可以看出磁场的变化速率，图中在不同区域有不同间距基本等距排列的对数磁力线，表示在这些区域磁场沿磁力线垂直的方向成不同速率的指数变化。其中管道壁中的磁力线最密，表示磁场在管道的径向衰减最快，其次是近场区的轴线方向，衰减最慢的是管道外面的空气中。在这些区的磁力线方向，磁场变化更加缓慢。远场涡流的磁力线分布远场涡流的对数磁力线分布磁力线的疏密表示远场涡流检测系统框图远场涡流检测系统框图

检测信号有两个特征量:幅值和相位对检测信号的显示常用的有两种方式：1.分别将幅值和相位进行波形显示。2.在复平面下以阻抗图的形式显示。通过幅值和相位的变化就可以判断缺陷的相关情况幅值和相位的直接显示阻抗图形式幅值和相位图的局部放大检测信号有两个特征量:幅值和相位通过幅值和相位的变远场涡流与常用检测方法的比较远场涡流与常用检测方法的比较未来研发与设计方