电磁场与电磁波电磁场理论第四章演示文稿_第1页
电磁场与电磁波电磁场理论第四章演示文稿_第2页
电磁场与电磁波电磁场理论第四章演示文稿_第3页
电磁场与电磁波电磁场理论第四章演示文稿_第4页
电磁场与电磁波电磁场理论第四章演示文稿_第5页
已阅读5页，还剩9页未读， 继续免费阅读

下载本文档

版权说明：本文档由用户提供并上传，收益归属内容提供方，若内容存在侵权，请进行举报或认领

文档简介

电磁场与电磁波电磁场理论第四章演示文稿1第一页，共十四页。2优选电磁场与电磁波电磁场理论第四章第二页，共十四页。解：（1）在内外导体为理想导体的情况下，电场和磁场只存在于内外导体之间的理想介质中，内外导体表面的电场无切向分量，只有电场的径向分量。利用高斯定理和安培环路定理，容易求得内外导体之间的电场和磁场分别为内外导体之间任意横截面上的坡印廷矢量第三页，共十四页。电磁能量在内外导体之间的介质中沿轴方向流动，即由电源流向负载，如图所示。穿过任意横截面的功率为同轴线中的电场、磁场和坡印廷矢量（理想导体情况）第四页，共十四页。（2）当导体的电导率σ为有限值时，导体内部存在沿电流方向的电场内根据边界条件，在内导体表面上电场的切向分量连续，即因此，在内导体表面外侧的电场为内磁场则仍为内导体表面外侧的坡印廷矢量为同轴线中的电场、磁场和坡印廷矢量（非理想导体情况）第五页，共十四页。式中是单位长度内导体的电阻。由此可见，进入内导体中功率等于这段导体的焦耳损耗功率。由此可见，内导体表面外侧的坡印廷矢量既有轴向分量，也有径向分量，如图所示。进入每单位长度内导体的功率为以上分析表明电磁能量是由电磁场传输的，导体仅起着定向引导电磁能流的作用。当导体的电导率为有限值时，进入导体中的功率全部被导体所吸收，成为导体中的焦耳热损耗功率。同轴线中的电场、磁场和坡印廷矢量（非理想导体情况）第六页，共十四页。

将下列场矢量的瞬时值形式写为复数形式（2）解：（1）由于（1）所以第七页，共十四页。（2）因为故所以第八页，共十四页。

例

已知电场强度复矢量解其中kz和Exm为实常数。写出电场强度的瞬时矢量第九页，共十四页。例题：已知正弦电磁场的电场瞬时值为式中

解：（1）因为故电场的复矢量为试求：（1）电场的复矢量;（2）磁场的复矢量和瞬时值。第十页，共十四页。（2）由复数形式的麦克斯韦方程，得到磁场的复矢量磁场强度瞬时值第十一页，共十四页。

解：（1）由得（2）电场和磁场的瞬时值为例4.5.4

已知无源的自由空间中，电磁场的电场强度复矢量为，其中k和E0为常数。求：（1）磁场强度复矢量

；（2）瞬时坡印廷矢量

；（3）平均坡印廷矢量

。第十二页，共十四页。（3）平均坡印廷矢量为或直接积分，得瞬时坡印廷矢量为第十三页，共十四页。例

已知真空中电磁场的电场强度和磁场强度矢量分别为解:(1)由于(2)所以其中E0、H

人人文库> 全部分类> 教育资料 > 辅导培训

温馨提示

  • 1. 本站所有资源如无特殊说明，都需要本地电脑安装OFFICE2007和PDF阅读器。图纸软件为CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.压缩文件请下载最新的WinRAR软件解压。
  • 2. 本站的文档不包含任何第三方提供的附件图纸等，如果需要附件，请联系上传者。文件的所有权益归上传用户所有。
  • 3. 本站RAR压缩包中若带图纸，网页内容里面会有图纸预览，若没有图纸预览就没有图纸。
  • 4. 未经权益所有人同意不得将文件中的内容挪作商业或盈利用途。
  • 5. 人人文库网仅提供信息存储空间，仅对用户上传内容的表现方式做保护处理，对用户上传分享的文档内容本身不做任何修改或编辑，并不能对任何下载内容负责。
  • 6. 下载文件中如有侵权或不适当内容，请与我们联系，我们立即纠正。
  • 7. 本站不保证下载资源的准确性、安全性和完整性, 同时也不承担用户因使用这些下载资源对自己和他人造成任何形式的伤害或损失。

最新文档

评论

0/150

提交评论