大学物理 近代物理课件

§3.1氢原子§3.2电子自旋与自旋轨道耦合

§3.4各种原子核外电子的排布§3.3微观粒子的不可分辨性，泡利不相容原理第3章原子中的电子§3.5X射线*§3.6分子光谱简介§3.7激光§3.1氢原子§3.2电子自旋与自旋轨道耦合§31§3.3微观粒子的不可分辨性，一.微观粒子的全同性同种微观粒子的质量、自旋、电荷等固有性质都是全同的，不能区分。不过经典理论尚可按运动轨道来区分同种粒子。而在量子理论中，微观粒子的运动状态是用波函数描写的，没有确定的轨道，因此也是不可区分的。物理把这称做“不可分辨性”，或“全同性”。泡利不相容原理量子它们§3.3微观粒子的不可分辨性，一.微2全同粒子系统必须考虑这种不可分辨性。以两个粒子组成的系统为例：设粒子1、2均可分别处在状态A或B，相应设它们组成的系统的波函数为(1,2)，由于粒子不可分辨，应有：即波函数分别为A(1)

、

A(2)、B(1)、B(2)则全同粒子系统必须考虑这种不可分辨性。以两个粒子组成的系统为例3——波函数对称——波函数反对称体系的波函数可以有以下两种形式：Ⅰ=A(1)B(2)

和Ⅱ=A(2)B(1)

这两种形式出现的概率应是等价的，（反对称）常量它是归一化因子。即体系有一半可能处在Ⅰ态，有一半可能处在Ⅱ态。因而，体系总波函数应是Ⅰ和Ⅱ的线性叠加：（对称）——波函数对称——波函数反对称体系的波函数可以有以下两种4全同粒子按自旋划分，可分为两类：

1.费米子（Fermion）粒子自旋s=3/2e

,p,n

,

,,,等自旋s=1/2二.费米子和玻色子、泡利不相容原理例如：费米子是自旋s为半整数的粒子全同粒子按自旋划分，可分为两类：1.费米子（5费米子的波函数是反对称的：即：当量子态A=B时，不能有两个全同的费米子处于同一的单粒子态——泡利不相容原理。这表明：费米子的波函数是反对称的：即：当量子态A=B时，不能有两6光子

——s=1。玻色子的波函数是对称的：——s=0，例如：一个单粒子态可容A=B时，不受泡利不相容原理的制约。

2.玻色子（Boson）玻色子是自旋s为0或整数的粒子这表明：纳多个玻色子，光子——s=1。玻色子的波函数是对称的：—7由量子统计给出，——费米—狄拉克统计——粒子的化学势Fermi—Diracstatistics*三.费米统计和玻色统计（书第4章4.3节）费米子系统在温度T的平衡态下，能量为E的量子态上的平均粒子数为：—费米能量T不太高时，(T)EFT>0EFET=001

N(E)0.5（）1.费米统计由量子统计给出，——费米—狄拉克统计——粒子的化学8由于用来激发粒子到高是费米气体的一个特征温度，时，费米分布的平台就消失了。的数量级，上宽度为kT的狭窄范围内，将费米分布台阶的棱角变钝，用TF表示：而T>>

EF/k故T<<EF/k

时，可见，EF

/k称做费米温度，形成有一定坡度的过渡带。0EFET=01

N(E)T<<EF/k0.5能级的能量一般只有

kT粒子只能跃迁到费米能级T

>>EF/k由于用来激发粒子到高是费米气体的一个特征温度，时，费米分布的92.玻色统计由量子统计给出，玻色子占据能量为E的——玻色—爱因斯坦统计（Bose-Einsteinstatistics）在所有温度下，N(E)都不应为负或无限大，一个量子态的平均数为：由此可引出玻色—爱因斯坦凝聚的概念。2.玻色统计由量子统计给出，玻色子占据能量为E的——玻色10设最低能级（基态）E0=0，要求当T0K时，>N0>0，则有<0。任意激发态a：则有上式表明，0K时玻色气体全部粒子都集中在动量空间形成了一个“凝聚体”，称为玻色—爱因斯坦凝聚（BEC）。到基态上，设最低能级（基态）E0=0，要求当T0K时，>11T>TCT=TCT<TCv=0原子速度分布逐渐达到BEC的三维示意图

1995年实现了超冷原子的BEC，的原子处于同一量子态（2001，Nob）。了原子的相干，可做成原子干涉仪和量子频标等。达到了宏观数量BEC实现T>TCT=TCT<TCv=0原子速度分布逐123.过渡到经典统计当E很高时，所以高能态时，量子统计就过渡到了经——麦克斯韦—玻耳兹曼统计典的麦克斯韦—玻耳兹曼统计。3.过渡到经典统计当E很高时，所以高能态时，量13△§3.4各种原子核外电子的排布一.原子中电子的四个量子数描述原子中电子的运动状态需要一组量子数▲主量子数n=1,2,3,…是决定能量的主要因素；▲角（轨道）量子数l=0,1,2…(n-1)

，

对能量有一定影响（l越小，能量越低）；——n，l，ml

，ms△§3.4各种原子核外电子的排布一.原子中电子的四个量14另有自旋量子数，自旋角动量不变，可不计入。▲磁量子数，引起磁场中的▲自旋磁量子数，产生能级精细结构。能级分裂；另有自旋量子数，自旋角动量不变，可不计15二.电子的壳层分布泡利1925年提出：“一个原子内不可能有四个量子数全同的电子”一支壳层内电子可有(2l+1)×2种量子态，∴主量子数为n的壳层内可容纳的电子数为：同一个n组成一个壳层（K,L,M,N,O,P…），相同n,l组成一个支壳层（s,p,d,f,g,h…），此即泡利不相容原理（Pauliexclusionprinciple）二.电子的壳层分布泡利1925年提出：“一个原子内不可161945年诺贝尔物理学奖获得者

——泡利奥地利人WolfgangPauli1900—1958提出泡利不相容原理1945年诺贝尔物理学奖获得者

17三.能量最小原理“电子优先占据最低能态”nl1021032103d3p3s2p2s1sZeKLMn=1n=2n=3经验规律：(n+0.7l)大→E大

E3，2(3d

态)>E4，0(4s态)

例如：三.能量最小原理“电子优先占据最低能态”nl102103218§3.5X

射线1895年11月8日，伦琴（

WilhelmC.Röntgen）在暗室做阴极射线管气体放电实验时，发现在一定距离外的荧光屏会发射微光。经反复实验，确认这不是阴极射线所致。他发现此神秘射线是中性的，以直线前进、并得到了他夫人手指骨轮廓的照片。有穿透性，§3.5X射线1895年11月8日，伦琴（Wilh19维也纳医院在外科中首次使用了X

射线来拍片。1895年底，他发表了《论新的射线》的报告和夫人手指骨的照片，引起强烈反响。三个月后，德国人WilhelmC.Röntgen18451923发现X射线（1895）1901年诺贝尔物理学奖获得者

——伦琴维也纳医院在外科中首次使用了X射线来拍片。1895年底，他20一.原子光谱的构成和X

射线发射谱光学线状谱：价电子跃迁红外紫外

X

射线谱连续谱：线状谱：韧致辐射10-2Å102Å

内层电子跃迁：10-1Å102ÅE：10-1eV101eVE：103eV104eV原子光谱它与接下两年宣布的放射性（1896）X射线的发现，开始了物理学的新时期；和电子的发现（1897）一起，揭开了近代物理的序幕。106Å103Å

：一.原子光谱的构成和X射线发射谱光学线状谱：价电子跃迁21

X射线发射谱：相对强度波长（Å）不同的外加电压相对强度波长（Å）固定的外加电压X射线发射谱：相对强度波长（Å）不同的外加电压相对强度波22二.X射线的连续谱连续谱起源于轫致辐射（bremsstrahlung）辐射强度电子受阻辐射电子打重物质（Z大）辐射强电子感应加速器：电子打W靶产生硬

X

射线-eZe●高速电子m原子核二.X射线的连续谱连续谱起源于轫致辐射（bremsstra23—与靶元素无关实验表明轫致辐射连续谱有下限波长：理论分析：——也可用来测h的存在是量子论正确性的又一例证。电子的动能全部转化为辐射能时，有

1915年，Duane和Hunt用这种方法测出的h值和光电效应的一致，说明了h的普适性。—与靶元素无关实验表明轫致辐射连续谱有下限波长：理论分析：24三.X射线的线状光谱（特征谱，标识谱）

这说明，线状谱起源于电子的内层跃迁，它的位置由元素决定，与电压U无关。1.1906年巴克拉（L.G.Barkla）

发现：

任何元素发出的射线都包含若干线系，按贯穿本领依次称

K、L、M…。

K线系中有K，K，K，…

L线系中有L，L，L

，…等。

不同元素的X射线谱无周期性变化

巴克拉由于发现和研究X

射线的线状谱，获得了1917年诺贝尔物理奖。三.X射线的线状光谱（特征谱，标识谱）这说明，线25ZeKLMNOL系K系重金属K系K，L层电子离核近受核影响大。不同元素K，L系光谱不同——

特征谱ZeKLMNOL系K系重金属K系K，L层电子离核近受核影响大261913年，Moseley测量了Al，Ca，Sc，Ti 同年玻尔理论发表，Moseley发现他的定律可由2.莫塞莱（Moseley）定律等38种元素的X射线谱，发现：玻尔理论得出：1913年，Moseley测量了Al，Ca，Sc，Ti 27n=2的电子感受的电荷应为(Z

1)e。实验和理论两者公式这是因为n=1的壳层还有

称莫塞莱定律这表明K线是较重元素n=2到n=1跃迁产生的。Z—该元素的原子序数。

—某元素发出的K

线的频率，式中差别在于Z2和(Z1)2，一个电子，n=1n=2被电子打出的空穴ZeKn=2的电子感受的电荷应为(Z1)e。实验和理论两28历史上就是用莫塞莱公式来测定元素Z的,表上被颠倒了的位置。指出了Z

=43,61,75（锝，钷，铼）这三个元素在周期表中的位置。

K系只与元素本身有关，与化学结构无关，这更说明了X

射线线状谱的标识作用。并纠正了Ni28Co27与在周期历史上就是用莫塞莱公式来测定元素Z的,表上被颠倒了的位置。29四.X

射线的应用透视、衍射、CT、X

射线荧光分析……▲

X

射线连续谱的应用—透视（医学上、工业上）

左图为心脏起搏器的X光照片（假彩色）起搏器心脏电线四.X射线的应用透视、衍射、CT、X射线荧光分析……30同方威视集装箱检测系统用高能X射线对某些集装箱进行透视：上集装箱申报为毛毯，检测表明实为小汽车。同方威视集装箱检测系统用高能X射线对某些集装箱进行透31申报为柚木藏有象牙申报为柚木藏有象牙32▲X

射线特征谱的应用—粒子激发X射线荧光分析（PIXE）（ParticleInducedX—rayEmission）原理：p、、轰击样品产生特征X射线特点：以质子激发为例

(1)灵敏度高，1—0.1g/g

，样品10g

(2)进行微区分析mm

m

(3)无损，多元素同时分析，是表面分析由能量定成分（Z），由谱线强度定含量。能量▲X射线特征谱的应用—粒子激发X射线荧光分析（PIXE33出的X射线的能量和数量决定元素性质和含量。与电子荧光分析（

e

─X）比较，其优点是：(1)韧致辐射小（I1/m2）(2)探测灵敏度高102104倍(3)可在大气或氦气环境下分析应用举例：越王勾践剑的分析；人发分析；大气污染分析。适合对珍贵的、大型的和生物的样品进行分析质子荧光分析（

p

─X）

用质子使样品中的元素产生空穴，靠由此发出的X射线的能量和数量决定元素性质和含量。与电子荧光分析（34★

越王勾践剑的质子荧光分析勾践剑1965年湖北江陵望山一号墓出土。同时出土的还有辅剑（花纹同、无铭文）。古剑宝库中的珍品，举世闻名。在地下埋藏了大约2500年（春秋战国时），至今光华四射，锋利无比。剑长64.1cm，分析面积大，要求精度高，这两柄剑是我国要确保无损。用质子荧光分析最合适。★越王勾践剑的质子荧光分析勾践剑1965年湖北江陵望山一35越王勾践剑越王不寿剑（勾践之孙的剑）越王州句复合剑（勾践曾孙的剑）越王勾践剑越王不寿剑（勾践之孙的剑）越王州句复合剑（勾践曾孙36X射线Si(Li)探测器放大多道分析器样品目的是分析剑上的黑色和黄色花纹各部分的成分和含量。质子静电加速器质子X荧光非真空分析实验装置示意图质子束直径：2mmX射线Si(Li)探测器放大多道分析器样品目37越王勾践剑黄花纹处的PIXE能谱（质子能量1.7MeV，束流强度约5nA，测量时间10分钟）◆

Fe远低于Cu矿中含量，加之表面硫化处理，起到了很好的防锈作用。◆

Cu、Sn、Pb合金硬度大、◆主要成分是Cu和Sn。◆

Ar是表面附着的大气所含。锋利，冶炼水平的高超。反映了我国古代越王勾践剑黄花纹处的PIXE能谱（质子能量1.7MeV，束流38越王勾践剑饰物——琉璃处的PIXE能谱（质子能量1.7MeV，束流强度约5nA，测量时间10分钟）

剑柄上的琉璃属K

、

Ca玻璃，是我国发现的最早的K、Ca玻璃。越王勾践剑饰物——琉璃处的PIXE能谱（质子能量1.7MeV39用质子激发X射线分析各部分成份：CuSnPbFeSAs剑刃80.318.80.40.4微黑花纹73.922.81.41.8微微剑格41.542.66.13.75.9微铬化处理，德1937年、美1950年才申请专利。

★秦始皇兵马俑坑中箭头的p

─X分析：CuSnPb表面有Cr，断面无Cr。用质子激发X射线分析各部分成份：CuSnPbFeSAs剑刃840含砷头发的PIXE能谱质子能量2MeV，束流强度约20nA，测量时间30分钟。

PIXE法只需几根头发，而且不破坏样品。★人发分析含砷头发的PIXE能谱质子能量2MeV，PI41上海杨蒲区某处拉萨市某处上海市和拉萨市空气采样的PIXE能谱比较★大气污染分析上海市大气中的Pb含量较拉萨市高得多上海杨蒲区某处拉萨市某处上海市和拉萨市空气采样的PIXE能谱42§3.1氢原子§3.2电子自旋与自旋轨道耦合

§3.4各种原子核外电子的排布§3.3微观粒子的不可分辨性，泡利不相容原理第3章原子中的电子§3.5X射线*§3.6分子光谱简介§3.7激光§3.1氢原子§3.2电子自旋与自旋轨道耦合§343§3.3微观粒子的不可分辨性，一.微观粒子的全同性同种微观粒子的质量、自旋、电荷等固有性质都是全同的，不能区分。不过经典理论尚可按运动轨道来区分同种粒子。而在量子理论中，微观粒子的运动状态是用波函数描写的，没有确定的轨道，因此也是不可区分的。物理把这称做“不可分辨性”，或“全同性”。泡利不相容原理量子它们§3.3微观粒子的不可分辨性，一.微44全同粒子系统必须考虑这种不可分辨性。以两个粒子组成的系统为例：设粒子1、2均可分别处在状态A或B，相应设它们组成的系统的波函数为(1,2)，由于粒子不可分辨，应有：即波函数分别为A(1)

、

A(2)、B(1)、B(2)则全同粒子系统必须考虑这种不可分辨性。以两个粒子组成的系统为例45——波函数对称——波函数反对称体系的波函数可以有以下两种形式：Ⅰ=A(1)B(2)

和Ⅱ=A(2)B(1)

这两种形式出现的概率应是等价的，（反对称）常量它是归一化因子。即体系有一半可能处在Ⅰ态，有一半可能处在Ⅱ态。因而，体系总波函数应是Ⅰ和Ⅱ的线性叠加：（对称）——波函数对称——波函数反对称体系的波函数可以有以下两种46全同粒子按自旋划分，可分为两类：

1.费米子（Fermion）粒子自旋s=3/2e

,p,n

,

,,,等自旋s=1/2二.费米子和玻色子、泡利不相容原理例如：费米子是自旋s为半整数的粒子全同粒子按自旋划分，可分为两类：1.费米子（47费米子的波函数是反对称的：即：当量子态A=B时，不能有两个全同的费米子处于同一的单粒子态——泡利不相容原理。这表明：费米子的波函数是反对称的：即：当量子态A=B时，不能有两48光子

——s=1。玻色子的波函数是对称的：——s=0，例如：一个单粒子态可容A=B时，不受泡利不相容原理的制约。

2.玻色子（Boson）玻色子是自旋s为0或整数的粒子这表明：纳多个玻色子，光子——s=1。玻色子的波函数是对称的：—49由量子统计给出，——费米—狄拉克统计——粒子的化学势Fermi—Diracstatistics*三.费米统计和玻色统计（书第4章4.3节）费米子系统在温度T的平衡态下，能量为E的量子态上的平均粒子数为：—费米能量T不太高时，(T)EFT>0EFET=001

N(E)0.5（）1.费米统计由量子统计给出，——费米—狄拉克统计——粒子的化学50由于用来激发粒子到高是费米气体的一个特征温度，时，费米分布的平台就消失了。的数量级，上宽度为kT的狭窄范围内，将费米分布台阶的棱角变钝，用TF表示：而T>>

EF/k故T<<EF/k

时，可见，EF

/k称做费米温度，形成有一定坡度的过渡带。0EFET=01

N(E)T<<EF/k0.5能级的能量一般只有

kT粒子只能跃迁到费米能级T

>>EF/k由于用来激发粒子到高是费米气体的一个特征温度，时，费米分布的512.玻色统计由量子统计给出，玻色子占据能量为E的——玻色—爱因斯坦统计（Bose-Einsteinstatistics）在所有温度下，N(E)都不应为负或无限大，一个量子态的平均数为：由此可引出玻色—爱因斯坦凝聚的概念。2.玻色统计由量子统计给出，玻色子占据能量为E的——玻色52设最低能级（基态）E0=0，要求当T0K时，>N0>0，则有<0。任意激发态a：则有上式表明，0K时玻色气体全部粒子都集中在动量空间形成了一个“凝聚体”，称为玻色—爱因斯坦凝聚（BEC）。到基态上，设最低能级（基态）E0=0，要求当T0K时，>53T>TCT=TCT<TCv=0原子速度分布逐渐达到BEC的三维示意图

1995年实现了超冷原子的BEC，的原子处于同一量子态（2001，Nob）。了原子的相干，可做成原子干涉仪和量子频标等。达到了宏观数量BEC实现T>TCT=TCT<TCv=0原子速度分布逐543.过渡到经典统计当E很高时，所以高能态时，量子统计就过渡到了经——麦克斯韦—玻耳兹曼统计典的麦克斯韦—玻耳兹曼统计。3.过渡到经典统计当E很高时，所以高能态时，量55△§3.4各种原子核外电子的排布一.原子中电子的四个量子数描述原子中电子的运动状态需要一组量子数▲主量子数n=1,2,3,…是决定能量的主要因素；▲角（轨道）量子数l=0,1,2…(n-1)

，

对能量有一定影响（l越小，能量越低）；——n，l，ml

，ms△§3.4各种原子核外电子的排布一.原子中电子的四个量56另有自旋量子数，自旋角动量不变，可不计入。▲磁量子数，引起磁场中的▲自旋磁量子数，产生能级精细结构。能级分裂；另有自旋量子数，自旋角动量不变，可不计57二.电子的壳层分布泡利1925年提出：“一个原子内不可能有四个量子数全同的电子”一支壳层内电子可有(2l+1)×2种量子态，∴主量子数为n的壳层内可容纳的电子数为：同一个n组成一个壳层（K,L,M,N,O,P…），相同n,l组成一个支壳层（s,p,d,f,g,h…），此即泡利不相容原理（Pauliexclusionprinciple）二.电子的壳层分布泡利1925年提出：“一个原子内不可581945年诺贝尔物理学奖获得者

——泡利奥地利人WolfgangPauli1900—1958提出泡利不相容原理1945年诺贝尔物理学奖获得者

59三.能量最小原理“电子优先占据最低能态”nl1021032103d3p3s2p2s1sZeKLMn=1n=2n=3经验规律：(n+0.7l)大→E大

E3，2(3d

态)>E4，0(4s态)

例如：三.能量最小原理“电子优先占据最低能态”nl102103260§3.5X

射线1895年11月8日，伦琴（

WilhelmC.Röntgen）在暗室做阴极射线管气体放电实验时，发现在一定距离外的荧光屏会发射微光。经反复实验，确认这不是阴极射线所致。他发现此神秘射线是中性的，以直线前进、并得到了他夫人手指骨轮廓的照片。有穿透性，§3.5X射线1895年11月8日，伦琴（Wilh61维也纳医院在外科中首次使用了X

射线来拍片。1895年底，他发表了《论新的射线》的报告和夫人手指骨的照片，引起强烈反响。三个月后，德国人WilhelmC.Röntgen18451923发现X射线（1895）1901年诺贝尔物理学奖获得者

——伦琴维也纳医院在外科中首次使用了X射线来拍片。1895年底，他62一.原子光谱的构成和X

射线发射谱光学线状谱：价电子跃迁红外紫外

X

射线谱连续谱：线状谱：韧致辐射10-2Å102Å

内层电子跃迁：10-1Å102ÅE：10-1eV101eVE：103eV104eV原子光谱它与接下两年宣布的放射性（1896）X射线的发现，开始了物理学的新时期；和电子的发现（1897）一起，揭开了近代物理的序幕。106Å103Å

：一.原子光谱的构成和X射线发射谱光学线状谱：价电子跃迁63

X射线发射谱：相对强度波长（Å）不同的外加电压相对强度波长（Å）固定的外加电压X射线发射谱：相对强度波长（Å）不同的外加电压相对强度波64二.X射线的连续谱连续谱起源于轫致辐射（bremsstrahlung）辐射强度电子受阻辐射电子打重物质（Z大）辐射强电子感应加速器：电子打W靶产生硬

X

射线-eZe●高速电子m原子核二.X射线的连续谱连续谱起源于轫致辐射（bremsstra65—与靶元素无关实验表明轫致辐射连续谱有下限波长：理论分析：——也可用来测h的存在是量子论正确性的又一例证。电子的动能全部转化为辐射能时，有

1915年，Duane和Hunt用这种方法测出的h值和光电效应的一致，说明了h的普适性。—与靶元素无关实验表明轫致辐射连续谱有下限波长：理论分析：66三.X射线的线状光谱（特征谱，标识谱）

这说明，线状谱起源于电子的内层跃迁，它的位置由元素决定，与电压U无关。1.1906年巴克拉（L.G.Barkla）

发现：

任何元素发出的射线都包含若干线系，按贯穿本领依次称

K、L、M…。

K线系中有K，K，K，…

L线系中有L，L，L

，…等。

不同元素的X射线谱无周期性变化

巴克拉由于发现和研究X

射线的线状谱，获得了1917年诺贝尔物理奖。三.X射线的线状光谱（特征谱，标识谱）这说明，线67ZeKLMNOL系K系重金属K系K，L层电子离核近受核影响大。不同元素K，L系光谱不同——

特征谱ZeKLMNOL系K系重金属K系K，L层电子离核近受核影响大681913年，Moseley测量了Al，Ca，Sc，Ti 同年玻尔理论发表，Moseley发现他的定律可由2.莫塞莱（Moseley）定律等38种元素的X射线谱，发现：玻尔理论得出：1913年，Moseley测量了Al，Ca，Sc，Ti 69n=2的电子感受的电荷应为(Z

1)e。实验和理论两者公式这是因为n=1的壳层还有

称莫塞莱定律这表明K线是较重元素n=2到n=1跃迁产生的。Z—该元素的原子序数。

—某元素发出的K

线的频率，式中差别在于Z2和(Z1)2，一个电子，n=1n=2被电子打出的空穴ZeKn=2的电子感受的电荷应为(Z1)e。实验和理论两70历史上就是用莫塞莱公式来测定元素Z的,表上被颠倒了的位置。指出了Z

=43,61,75（锝，钷，铼）这三个元素在周期表中的位置。

K系只与元素本身有关，与化学结构无关，这更说明了X

射线线状谱的标识作用。并纠正了Ni28Co27与在周期历史上就是用莫塞莱公式来测定元素Z的,表上被颠倒了的位置。71四.X

射线的应用透视、衍射、CT、X

射线荧光分析……▲

X

射线连续谱的应用—透视（医学上、工业上）

左图为心脏起搏器的X光照片（假彩色）起搏器心脏电线四.X射线的应用透视、衍射、CT、X射线荧光分析……72同方威视集装箱检测系统用高能X射线对某些集装箱进行透视：上集装箱申报为毛毯，检测表明实为小汽车。同方威视集装箱检测系统用高能X射线对某些集装箱进行透73申报为柚木藏有象牙申报为柚木藏有象牙74▲X

射线特征谱的应用—粒子激发X射线荧光分析（PIXE）（ParticleInducedX—rayEmission）原理：p、、轰击样品产生特征X射线特点：以质子激发为例

(1)灵敏度高，1—0.1g/g

，样品10g

(2)进行微区分析mm

m

(3)无损，多元素同时分析，是表面分析由能量定成分（Z），由谱线强度定含量。能量▲