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文档简介
1、教师课时授课计划教师姓名罗德润 课程名称工程力学累计第学时至第 学时共页周次/星期授课班级 课题第二篇材料力学教研组长负责人第五章拉伸和压缩(P68P86)51 拉伸和压缩的力学模型(P68P69)52 拉伸(压缩)时横截面上的内力轴力 (P68P69)4 学时教学目标: 学习拉伸和压缩的力学模型。 学习拉伸(压缩)时横截面上的内力轴力。 学习内力的计算方法截面法。教学重点:内力的计算方法截面法。教学难点:拉伸(压缩)时横截面上的内力轴力课型:理论课教法:讲授法;电教法;作业法。教具:三角尺作业:工程力学(第五版15P2516P2613P281(第五版)125、6课后小结:本次课主要学习工程力
2、学51、52学课时:4 学时。教学重点:内力的计算方法截面法。教学难点:拉伸(压缩)时横截面上的内力轴力。教学后记:第页共页第课时至第课时第页教学进程备注一.组织教学:1.清点人数 2.纪律要求二.复习旧课:1.抽 2 名同学回答问题: 杆件变形的基本形式有哪四种?压杆稳定性。三引入新课:内力如何计算?第五章拉伸和压缩(P68P86)51拉伸和压缩的力学模型(一、拉伸1、拉伸的概念:在轴向力的作用下,杆件产生伸长变形称为轴向拉伸,简称拉伸。2、拉伸的力学模型:连接螺栓。二、压缩1、压缩的概念:在轴向力的作用下,杆件产生缩短变形称为轴向压缩,简称压缩。2、压缩的力学模型:起重机的支腿。三、拉伸与
3、压缩的特点1、受力特点:作用于杆件两端的外力大小相等、方向相反,作用线与杆件轴线重合。2、变形特点:杆件变形是沿轴线方向的伸长或缩短,这种变形形式称为轴向拉伸或轴向压缩。3、构件特点:等截面直杆。第 2 课时52 拉伸(压缩)时横截面上的内力轴力 (P69)一、内力1、生活实例:体育锻炼时,运动员双手拉弹簧拉力器。2、内力的概念:因外力作用引起构件内部之间的相互作用力,称为附加内力,简称内力。3、内力的特性:外力越大,内力随着增大,变形也就越大,当内力超过一定限度时,杆件就会被破坏。4、内力分类:内力是外力作用引起的,不同的外力会引起不同的内力。轴力:轴向拉、压变形时的内力称为轴力,用 FNN
4、 表示。轴力的正负规定:使分离体拉伸的轴力为正,使分离体受压缩的轴力为负,即,拉正压负。FQ表示。扭矩:扭转变形时的内力称为扭矩,用 MTT弯矩与剪力:弯曲变形时的内力称为弯矩(M)与剪力(F 。WQ第 3 课时二、内力的计算截面法采用截面法计 51PPP123图 51的作用,其作用点分别A、B、C1-1,2-2。1-1( 图 52) 。21-1力用 N1来表示,并假设使分离体受拉,即为正。3列平衡方程:F 0 x,即N P11 0N P, 11图 52若取右边为分离体(图 53),列平衡方程:F 0 xP P N0231,图 53N P P123可见,截面上的内力等于左边分离体上所有外力 P1的代数和或右边PP23图 54和。由此可归纳出计算轴力的简捷方法:任意一个截面的轴力的大小等于截面其中一侧所有外力的代数和,外力使分离体受拉伸时为正, 反之为负。选取外力较少的一边求代数和,计算比较简 同样方法可计算截22 N2三、轴力图第 4 课时分离体受拉,取右边为分离体,列平衡方程可得:N P 。23为能够形象直观地表示出整个杆件各横截面处轴力的大小,用轴力图表示轴力沿杆件轴线的变化。用平行于杆轴线的坐标表示横截
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