变化电磁场精品课件

1、变化电磁场第1页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二抗磁介质顺磁介质铁磁介质真空为1上次内容回顾第2页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二其方向与外磁场方向相反附加磁矩抗磁介质的固有磁矩为零上次内容回顾第3页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二顺磁介质在磁场中也会产生附加磁矩附加磁矩可以忽略对于抗磁介质来说，附加磁矩是其产生磁效应的唯一原因，对于顺磁介质来说，固有磁矩是其产生磁效应的主要原因上次内容回顾第4页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二介质内部任何两个分子电流的方向相反是互相抵消的，但介质外侧表面上的电流元未被抵消

2、，沿截面边缘相当于一个大的圆电流，磁化电流磁化现象上次内容回顾第5页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二单位体积内分子磁矩的矢量和称为磁化强度矢量其方向与磁场的关系：上次内容回顾第6页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二上次内容回顾第7页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二定义磁场强度矢量：上次内容回顾第8页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二磁场强度第9页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二如何解决磁化电流不便测量的问题在电流和磁介质分布有对称性磁场分布有对称性利用环路定理求H分布磁场分布第10页，共4

3、7页，2022年，5月20日，4点56分，星期二利用磁场安培环路定理解题步骤：在电流和磁介质分布有对称性磁场分布有对称性利用环路定理求H分布磁场分布1根据电流和磁介质分布的称性分析磁场分布的对称性2 选取合适的积分回路3 利用磁场安培环路定理求出H分布4 利用求出B分布第11页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二横截面图解：显然空间磁场有柱对称令：op=r第12页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二介质外的空间介质内部第13页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二铜导线内部第14页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二第15页

4、，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二解：空间磁场的对称性第16页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二截面图第17页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二静磁场小结毕萨定律安培环路定理有对称性情况下应用在没有对称性情况下磁场对运动电荷（电流）的作用力磁介质第18页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二12章 变化的电磁场第19页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二一 电源和电动势第一节 法拉第电磁感应定律在一段均匀导体中产生稳恒电流的条件是在导体内维持一恒定不变的电场，此条件如何能满足？仅有静电力是不能形成稳恒

5、电流的，必须有一种本质上完全不同于静电力的力非静电力第20页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二非静电力静电力静电力负载电源中的非静电力不断的克服静电力作功电源是把其他形式的能转化为电能的装置静电力在电能的传送中起作用A,B是电源的两个极板电源就是提供非静电力的装置第21页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二电池锌皮做外壳干电池间的非静电力来源于这些物质的相互作用第22页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二温差电偶只要冷热端的温度保持不变，电势差保持不变，温差电偶中的非静电力来源于两端的温度差在发电机中的非静电力是磁场对运动电荷的作用力第2

6、3页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二回路电动势：单位正电荷绕回路一周非静电力所作的功电源的电动势把单位正电荷从电源负极移向正极过程中非静电力所作的功，称为电源的电动势很重要电源电动势第24页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二电源电动势与电势的区别与联系区别描述对象不同定义不同联系：电源电动势就是两个极板的电势差第25页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二AK二、电磁感应现象 G当线圈中的磁通量发生变化线圈中就会引起电动势，如果线圈闭合，就有电流ab G这类现象就称为电磁感应现象铁磁介质第26页，共47页，2022年，5月20日，4点5

7、6分，星期二三、楞次定律：感应电动势的方向闭合回路中产生的感应电流具有确定的方向感应电流的方向总是使其产生的通过回路面积的磁通量，去阻碍原磁通量的变化。第27页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二四、法拉第电磁感应定律感应电动势通过回路中的磁通量发生变化时，回路中产生的感应电动势与磁通量的变化成正比。B第28页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二几点说明1.给出求电动势大小的方法2.导体不闭合，有 无 I3.回路面积随时间变,导体动,产生动生电动势，B随时间变,产生感生电动势实际问题中用其求电动势的大小方向由楞次定律来判断4,如果是N匝线圈磁通链数第29页，

8、共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二磁通量与流过线圈电荷的关系第30页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二第31页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二 例题2 一长直螺线管横截面的半径为a, 单位长度上密绕了n匝线圈，通以电流I=Iocos t(Io、为常量)。一半径为b、电阻为R的单匝圆形线圈套在螺线管上，如图所示。求圆线圈中的感应电动势和感应电流。 解 由m=BS 得m=onIa2BIab第32页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二 例题3 长直导线中通有电流I=Iocos t(Io 和为常量) 。有一与之共面的三角形线

9、圈ABC,已知AB=a,BC=b。若线圈以垂直于导线方向的速度向右平移,当B点与长直导线的距离为x时,求线圈ABC中的感应电动势。 解 先求磁通量： 将三角形沿竖直方向分为若干宽为dr的矩形积分。tg=a/bm=xbABCaIdrrds第33页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二,I=Iocos t, x(t),xbABCaI第34页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二第二节动生电动势第35页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二ab两端电动势：非静电力是洛沦兹力动生电动势第36页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二在这一小

10、段上非静电力对单位正电荷作的功：从电源负极到正极非静电力对单位作的功动生电动势的计算先根据具体情况判断出正负极第37页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二是否与洛沦兹力不作功相矛盾？实际运动方向对电子作功，提供非静电力第38页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二例1 如图所示铜棒OA长50cm,在方向垂直纸面向内的匀强磁场(B=0.01T)中,沿顺时针方向绕O轴转动，角速度=100rad/s,求铜棒中动生电动势的大小和指向。LdLAO解 在铜棒上距O点为L处取长度元dL，其速度v= L A高o底第39页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二如

11、果是铜盘转动，可以把铜盘想象成由无数根并联的铜棒组合而成，每根铜棒都类似于OA，因这些铜棒是并联的所以铜盘中心与边缘之间的电势差仍等于每根铜棒的电势差第40页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二例2 在空间均匀的磁场中 设导线ab绕Z轴以 匀速旋转导线ab与Z轴夹角为求：导线ab中的电动势b高a底第41页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二例3 如图所示,一长直导线中通有电流I=10A,在其附近有一长L=0.2m的金属棒AB,以v=2m/s的速度平行于长直导线作匀速运动,如棒的近导线的一端距离导线d=0.1m，求金属棒中的动生电动势。解 将金属棒分成很多长度

12、元dxILvxdxABdB高A底第42页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二B高A底第43页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二 例题4 如图所示，均匀磁场被限制在两平面之间，一边长为l的正方形线圈匀速自左側无场区进入均匀磁场又穿出，进入右側的无场区。下列图形中哪一个符合线圈中的电流随时间的变化关系？(设逆时针为电流的正方向，不计线圈的自感)abIto(A)Ito(C)Ito(B)Ito(D)(D)当线圈各边都在磁场中时第44页，共47页，2022年，5月20日，4点56分，星期二Ii 例题5 有一很长的长方的U形导轨,与水平面成角,裸导线ab可在导轨上无摩擦地下滑,导轨位于磁感应强度为B的垂直向上的均匀磁场中,如图所示。设导线ab的质量为m,长度为l,导轨上串接有一电阻R，导轨和导线ab的电阻略去不计,abcd形成电路, t=0,=0; 试求: 导线ab下滑的速度