参考分析物理甲29

1、真空中的静电. 的特性电场强. 的特性电静电场对外真空中的静电. 的特性电场强. 的特性电静电场对外表现有两个特性d S电通eS1d定0 inside i计算电场强度的三种方法点电荷或电荷元产生场强的叠加典型电荷分布产生场强的叠加3.电荷对称分布时可定理求21、点电荷产生的电场pqrEpqrr0多个点电荷1、点电荷产生的电场pqrEpqrr0多个点电荷时满足叠加原E2nyy32、连续带电体产生的电场其电场看成由许多点电荷产生电场的叠具体的解题步骤、画出2、连续带电体产生的电场其电场看成由许多点电荷产生电场的叠具体的解题步骤、画出示意图，选取适当的电荷元xdEdEy、建立坐标系，将电荷元的电场强

2、度分解、确定积分的上下限，积分。zdE q的距20rx zEEEEyE kExyzzj E43、定理求电场分布的步由电荷分布的对称性分析电场3、定理求电场分布的步由电荷分布的对称性分析电场分布的对称性 性分析的基础上选面目的是 E dS 能够以乘积形式给出（球对称、轴对称、面对称三种类型1 q求出电场的大小EdS （3）定0并说明其方向59-静电场的环路定b静电场力作功的特点当试验电的电场中a点移到9-静电场的环路定b静电场力作功的特点当试验电的电场中a点移到是变力作功，具d rEroq分析如下aqE r Er00 dl026点电荷qo 从a到b点，电场所做的功为b0rbdA2r daradE

3、rq q 1 q点电荷qo 从a到b点，电场所做的功为b0rbdA2r daradErq q 1 qrraa0ab做功与路径无QQq EEn)q 001PPQQQq E dl q E dl q E dl PPP7的保守性电场力作功与路径无关，说明电场力是保守静电场的保守性还可表述为为静电场的环路定理或环定理EL表明静电场是有势89-电势能 电一、电势保守力的功等于势能增量的负Wa 和Wb 分别表qo 在电场a9-电势能 电一、电势保守力的功等于势能增量的负Wa 和Wb 分别表qo 在电场ab 点的电势bq0E d ) Abaaba电势能是相互作用能，只有相对大小，必须规定一电势能的零点，故Wa

4、 零q0Edlaq与oW q Edlqa0o9零点 ldEa的电势定义为场将aqa0正电荷从a点沿任意路径移到电势为零的点，静电零点 ldEa的电势定义为场将aqa0正电荷从a点沿任意路径移到电势为零的点，静电力所做的功当电荷只分布在有限区域时，零点通常选在无穷远处E在实际问题中，也常选地球的电势为零电势aUdlbEd l差与电势零点选取无关babql (qU0a可见，当已知电势分布时，可用电势差求点电荷在电场中移动时电场力所做的功三、电势的计1.点电荷电场中的电pqqE rrr三、电势的计1.点电荷电场中的电pqqE rrr0qqE2dr Upp正点电荷周围的场电势为正;离电荷越远，电势越低负点电荷周围的场电势为负;离电荷越远，电势越高p2、点电荷系电场中的电E E Eqq12nq2ip2、点电荷系电场中的电E E Eqq12nq2iU(p)p Edl p(E1E2 )dl pE1dl pE2 dl qE1 dl E2 dl 4 p2U(p)电势叠加原i3、电荷连续分布电场中的 电当电荷连续分布3、电荷连续分布电场中的 电当电荷连续分布时，可以设想它由许多电荷组成，将每个电荷元看成点电荷，它产生的势的叠加就是总的电势pr04 Up0线分布电势计算的两种基本类型.对于电荷分布高度对称的带电体（电场强度易知），用电势的定义式计算零电势计算的两种基本类型.对于电荷分布高度对称的带电体