气体多丝室课件

1、2006年9月中国科大 汪晓莲 1Multi Wire Proportional Chamber (MWPC)G.Charpak 1968 , Nobel Prize 19922006年9月中国科大 汪晓莲 22006年9月中国科大 汪晓莲 32006年9月中国科大 汪晓莲 47-1 多丝正比室的工作原理一、MWPC的基本结构2006年9月中国科大 汪晓莲 5二、MWPC的静电场设MWPC的阳极丝距为S，阳极和阴极之间气隙的距离为L，阴极丝径为2a，阳极所加工作电压为V0，阴极接地。由于结构有对称性，且丝的长度远大于S和L。在垂直阳极丝的平面内，由静电学求出：C是一个很重要的参数。当外加电压为

2、V0时，C决定了阳极丝单位长度上的电荷量qC V02006年9月中国科大 汪晓莲 6在室内，电子和正离子沿电力线分别向阳极和阴极漂移。电力线在空间不相交，故在室内某点产生的电子只能漂移到与它相近的阳极丝附近，产生气体雪崩放大，在该阳极丝上产生脉冲信号，而不会漂移到另外的阳极丝上。这就是MWPC可以测量粒子位置的基础。阳极丝附近电场的分布与圆柱形气体正比计数器类似，气体放大过程的分析可以借用圆柱形气体正比计数器的结果。 MWPC的等位面和电力线分布2006年9月中国科大 汪晓莲 7阳极丝单位长度的电容值C（pF/m)L(mm)2a(m)S (mm)12348884441020301020301.

3、942.002.023.473.633.733.333.473.565.335.715.964.304.554.706.366.917.285.515.926.197.348.108.582006年9月中国科大 汪晓莲 8三、气体放大和脉冲形成正是由于正离子分布在原初电离方向上有一个长的尾巴，当它们向阴极漂移时在阴极上感应的脉冲信号重心位置就不仅决定于雪崩的阳极丝还与原初电离位置有关。这就是为什么用阴极感应信号重心来定位比用阳极逐丝读出法定位精确的原因。脉冲形成的时间主要有两个因素组成：1）原初电离的电子向阳极漂移被阳极收集的过程2）电子在阳极附近雪崩放大形成的电子正离子对被收集的过程。 第二

4、个过程的分析在过程二中，雪崩发生在阳极丝附近几十到几百微米的范围内，故电子很快到达阳极，形成一个很快的脉冲信号。但它们在电场中走过的距离太短，由电子产生的脉冲幅度很小，仅占整个感应信号幅度的1。正离子也是在阳极丝附近产生，向阴极漂移，因处在高电场区，开始的漂移速度较大，在阳极上感应的脉冲信号开始上升也较快。当正离子远离阳极丝时，电场变弱，其漂移速度变慢，信号上升变慢，对阳极丝感应信号贡献变小。2006年9月中国科大 汪晓莲 9 阳极脉冲幅度 设MWPC内有n个电子产生，它们同时漂移到阳极丝附近产生雪崩放大。气体放大倍数为M，产生正离子数为nM，它们同时离开阳极附近向阴极漂移。取外接电子学系统时

5、间常数为无穷大。C0外接电容。P183表712006年9月中国科大 汪晓莲 10第一个过程的分析原初电离产生的电子向阳极丝漂移，它不仅与MWPC的厚度有关也与电子产生的分散与否有关。低能X射线在MWPC中产生的电子集中在一个很小的范围内，它们几乎同时到达阳极丝附近，故形成的脉冲前沿很快。对穿透MWPC的高能带电粒子，它在整个室的厚度内产生离子对。不同位置产生的电子漂移到阳极丝的时间有很大差别。L越大，时间差别越大。一个典型的室，L=8mm，we=5cm/s， t=160ns当每一个电子（或电子束团）到达阳极丝附近就会产生一次雪崩放大，给出一个脉冲信号。整个阳极感应脉冲就是这些感应脉冲的叠加。利

6、用快的电流放大器收集阳极丝上的电流脉冲，可以把每个电子产生的脉冲分开。因为原初电离在气体中是不连续的，是分成一簇一簇的，用较低的电场使这些电子慢慢漂移到阳极。它们到达阳极的时间不同，分别产生雪崩放大，再用快电子学方法把这些脉冲分开。通过数脉冲的个数知道原初电离离子对数目。利用这种原理工作的丝室就称为时间扩展室。2006年9月中国科大 汪晓莲 11四、感应信号雪崩产生的正离子向阴极漂移时，在中心丝上引起的是负脉冲，而在邻近阳极丝和阴极上引起的是正脉冲。每一根阳极丝接一个只对负脉冲灵敏的放大器，就可根据哪一根丝有信号输出确定射线穿过MWPC的位置。MWPC内邻近丝由于电容耦合感应的负脉冲幅度约是中

7、心丝幅度的1/5-1/10，所以在邻近丝上出现的是正脉冲。雪崩产生的正离子向阴极漂移时，在周围电极上相应形成的正负感应电荷的总量相等。负感应电荷集中在中心丝上，正感应电荷分布在邻近阳极丝和阴极面上。其分布与室的几何参数有关。对典型室在脉冲开始阶段，约有40的正电荷分布在邻近阳极丝上，30分布在每个阴极面上。阴极感应信号与总的感应电荷成正比。精确测量阴极感应信号分布曲线的重心，可以确定射线位置。沿阳极丝方向定位精度可达100m。2006年9月中国科大 汪晓莲 12感应信号的应用：消除多径迹事件的模糊性问题2006年9月中国科大 汪晓莲 137-2 多丝正比室的构造一、MWPC的具体结构和公差对室

8、性能的影响 1、阳极丝： 处于高电场区，要求阳极丝表面光洁度高，均匀，机械强度好，常用镀金钨丝或不锈钢丝。1）丝径：1525 m。由机械强度和工作电压决定。2）静电斥力和丝的张力：两个平行线电荷之间的作用力在垂直于阳极丝平面的方向上其合力当丝的机械张力为T，因位移引起丝的恢复力在垂直于阳极丝平面的方向一定直径的丝在弹性范围内允许一定的最大张力，其长度也有限制。对大面积MRPC可加支撑丝或电压补偿解决。3）丝距：24mm。阳极逐丝读出系统定位精度有丝距决定。对均匀性要求很高。2006年9月中国科大 汪晓莲 142、阴极面有多种形式1）栅形：50100 m直径的镀金钨丝或铍铜丝组成，丝距0.5-1

9、mm.2）网状：由金属丝做成的网，要求平整。3）薄膜电极：用聚酯薄膜镀上一层金属导体。3、气隙2L减小L可以减低工作电压，L小，带电粒子在室内的初始电离离子对数也减小。一般取LS，4-8mm。4、绝缘框架、密封窗和保护条绝缘框架支持和固定丝面，对阳极和阴极绝缘，常用G10环氧树脂板，也有用有机玻璃，及聚苯乙烯硬泡沫塑料镀一层导体，既做支持又是阴极。密封窗一般用Mylar膜，厚2050 m保护条安放在阳极丝两端的上下两边，常用铜箔或印制板，电位等于或略高于阳极电位，以消除电场梯度并吸收漏电流。保护丝直径增粗，丝距减小，以减小阳极与框架之间的电场梯度。2006年9月中国科大 汪晓莲 15二、S,

10、L, a, V0的公差对气体放大倍数的影响2006年9月中国科大 汪晓莲 16三、工作气体与正比计数管所用气体类似。因大室密封困难，一般都采用流气式。因用气量较大，通常不仅根据物理要求还必须考虑经济成本。希望工作气体具有：工作电压低，气体放大倍数大，正比性能好，满足高计数率要求，工作寿命长，恢复时间短等优点。同时满足很困难，总是根据不同物理要求，满足其中某些特点。考虑工作电压低选用惰性气体。但纯Ar很难工作在M103猝灭气体：多原子分子气体，酒精、CH4、C02、丙烷、康烷、正戊烷、异丁烷等，强烈抑止放电现象。ArCO2：便宜，长期工作不会因气体聚合而改变MWPC性能。ArC4H10：平均原子

11、序数和密度较高，可工作在较高的气体放大倍数情况下，工作稳定，价格比Kr、Xe便宜，坪很长。2006年9月中国科大 汪晓莲 17有时加少量负电性气体如氟利昂-13，远离阳极丝的原初电子被俘获而复合以控制MWPC的灵敏区，从而减小室的物理厚度。魔幻气体：67.6%Ar25%C4H100.4%CF3Br7甲醛缩二甲醇。特点：1）M107-109，输出幅度大。2）效率坪长800V以上。3）灵敏区限制在阳极丝周围，时间分辨率明显改善，打火现象被完全控制。4）饱和特性：输出幅度与入射粒子能量损失无关。对最小电离粒子和55Fe的5.9KeV的x射线，输出幅度一样，给电子学带来很大的方便。2006年9月中国科

12、大 汪晓莲 187-3 多丝正比室的主要性能一、探测效率和效率坪定义：带电粒子通过探测器被记录到的几率。在高能物理中通常讨论的是对最小电离粒子的探测效率。探测效率由两个因素决定：1）MWPC的物理探测效率，它与入射粒子产生的原初电离离子对数、电子在漂移过程中的损失及气体放大倍数有关。2）电子学灵敏度。2006年9月中国科大 汪晓莲 19 效率测量方法 用闪烁计数器望远镜选择通过MWPC的粒子。S1、S2为闪烁计数器，B为束流或源，C为准直孔。射线通过S1、S2时，必然通MWPC。2006年9月中国科大 汪晓莲 20MWPC对带电粒子的探测效率一般大于99.5%。效率坪的位置、坪长与气体成分和室

13、的结构有关，也与电子学灵敏度有关。2006年9月中国科大 汪晓莲 21二、能量分辨率工作气体不含负电性气体时，MWPC工作在正比区的条件下，可以测量粒子的能量损失。对55Fe的5.9KeV的x射线，MWPC的能量分辨率为20左右，最好的可达14。影响能量分辨率的因素1）电离碰撞的统计性引起的原初电子离子对数的涨落和气体倍增的统计性引起的放大倍数的涨落。2）各种机械、电气公差引起的输出脉冲的不均匀性。对高能带电粒子必须考虑其电离损失的分布和粒子穿过MWPC的有效厚度的变化。当粒子斜入射时，一根阳极丝的信号幅度不能代表粒子在室内的能量损失，应将室的阳极丝连在一起或取阴极面的信号才正比与粒子能量损失

14、。2006年9月中国科大 汪晓莲 22 MWPC放大倍数的估算例题：用55Fe的5.9KeV X射线，使用电荷灵敏放大器和512道脉冲幅度分析器测得MWPC阳极丝输出脉冲幅度谱，光电峰位于450道，已知道宽为20mV,电荷灵敏放大器灵敏度为0.5V/pC，电压放大器放大倍数为30倍，估算相应的MWPC气体放大倍数。解：2006年9月中国科大 汪晓莲 23三、时间分辨率定义：入射粒子进入MWPC的时间与阳极丝产生信号的时间之间的时间延迟的最大晃动称为室的时间分辨率。它是由于入射粒子径迹的位置和角度不同，电子漂移到阳极丝附近的时间不同，以及电子学线路的时间晃动引起的。测量装置MCA2006年9月中

15、国科大 汪晓莲 24在A区产生的电子在高电场区，电子很快漂移到阳极，延迟时间小，对应时间谱的A部分。在C区产生的电子在低电场区，漂移距离又远，故延迟时间长，对应时间谱的C部分，其宽度与室的厚度有关。B区为过渡区，产生的电子对应的时间谱介于A区和C区之间。如果把所有的阳极丝连在一起，时间谱的长尾巴就不见了。实际把门控时间选择在A、B区，不会引起探测效率的降低。习惯把A区的半宽度叫做室的分辨时间。与气体种类、工作电压、室的丝距有关。S=2mm的室一般为40100ns。2006年9月中国科大 汪晓莲 25四、空间分辨率MWPC逐丝读出，对垂直入射粒子其空间分辨曲线理论上是一个宽度为S的矩形，其均方根

16、误差对斜入射粒子，一个粒子 同时触发数根丝，空间分辨明显变坏。测量方法2006年9月中国科大 汪晓莲 26五、最大计数率MWPC有很高的计数能力，105106每秒、每根丝。限制其最大计数率的因素：1）清除径迹上原初电子所需的时间，这与室的厚度有关。2）雪崩留下的正离子所形成的空间电荷效应会引起计数的损失。3）气体老化的限制。 改善空间分辨的方法1）丝距S小，空间分辨好2）气隙L小，使原初电子横向扩散的几率减小，也减小了原初电离产生的雪崩的大小和位置的影响，空间分辨改善。3）加少量负电性气体，使灵敏区减小，相当L减小，空间分辨变好。2006年9月中国科大 汪晓莲 277-4 多丝正比室信号的读出

17、一、阳极逐丝读出阳极丝输出信号较小，只有几个mV，必须加放大，经甄别成形送入暂存器，通过CAMAC或VME数据通道，将丝的地址码送到计算机处理。逐丝读出能充分显示MWPC时间分辨好、允许最大计数率高等优点。原则上需要一对正交的阳极面，对同时入射的多粒子模糊性问题，可再增加一个与主平面有交角的参考面。2006年9月中国科大 汪晓莲 28二、模拟量读出1. 阴极延迟线耦合读出法 用延迟线终端输出信号与事例发生的时间间隔来度量事例的空间位置。把电荷的空间分布变成了延迟线终端的时间分布，把位置测量变成了时间测量。1）单端输出：以一个丝面给出的信号作为另时间信号T0，延迟线一端输出的延迟脉冲时间为T1，

18、则T=T1-T0 ，根据延迟线信号传输速度一般为50100ms/cm，即可定出粒子的位置。2）双端输出：延迟线两端输出信号的时间差正比于粒子的位置。 T1=T1-T0 ， T2=T2-T0 ， T= T1-T2 =T1-T23）最常用的延迟线是L-C延迟线，特点：单位延迟线长度的延迟时间tD大，特性阻抗高，但色散也大，导致输出信号前沿变慢。 最佳tD= tA/2L，与阳极上升时间和阴极感应信号空间分布在延迟线上的传播有关。 探测不同粒子选择不同的tD4）空间分辨x= t/ tD2006年9月中国科大 汪晓莲 292. 阴极感应信号重心读出法(Center gravity)直接测量每组阴极或每根

19、阴极条的感应脉冲幅度。必须同时测量多个阴极感应脉冲幅度，需要CAMAC机箱和计算机配合使用。若用两个丝方向互相垂直的阴极面，可同时给出x,y的座标。其定位精度主要取决于电子学的非线性和不稳定性。电子和原初电离电子的涨落与电子学噪声引起的定位误差依然存在，需要修正。对1.5KeV的低能X射线，用Xe异丁烷混合气体，得到的最好结果=35 m。2006年9月中国科大 汪晓莲 303. 阳极电荷分配法（Charge division)阳极丝用高阻丝，单位长度的电阻为R0，丝长l，设阳极丝中点为原点。当在阳极丝X处产生雪崩放大，阳极感应电荷为Q，则阳极两端得到电压脉冲，电子学输入阻抗得到的定位精度=23

20、mm2006年9月中国科大 汪晓莲 314. 阳极电流分配法（Current division)阳极丝也用高阻丝，其阻值与长度成正比。两端各接一个低输入阻抗的放大器。2006年9月中国科大 汪晓莲 32小结方法名称逐丝读出法延迟线法重心法开始时间最好分辨（FWHM）特点应用1968S/2线路复杂成本高计数率高定位是局部的受丝距影响高能物理实验1972125 m(5.9KeV X射线，沿阳极丝）线路简单成本低输出幅度小定位精度高受丝长影响计数率低低能中性粒子的二维成像197835 m(1.5KeV X射线，沿阳极丝）150 m(5.9KeV X射线，垂直阳极丝）线路复杂成本高定位精度高定位是局部

21、的计数率高必须与计算机连用高能物理实验低能核物理实验2006年9月中国科大 汪晓莲 337-5 多丝正比室主要优点和应用一、MWPC的优点1）空间分辨好，=0.3S。2）时间分辨好，达40100ns。3）适用于高计数率场合， 105106每秒、每根丝。4）单位面积质量小，对入射粒子散射小。5）易加工成各种形状，具有大的探测面积。6）连续灵敏，工作于直流电压。7）对带电粒子探测效率高，达99.9%。8）工作在正比区时输出信号与粒子能量损失成正比。9）可在磁场中工作。2006年9月中国科大 汪晓莲 34二、MWPC的应用主要用于高能物理实验和低能核物理实验，在二维成像技术中也有广泛应用。用于径迹测

22、量和位置测量。1、做描迹仪。代替闪烁描迹仪（10cm)，MWPC丝距2mm，定位精度大大提高。2、用作各种磁谱仪的接收器。可以在磁场中工作，放在磁谱仪的聚焦面上，测量带电粒子的动量。如放在弯晶谱仪的焦平面上，测量X射线随位置的分布，进而诊断等离子体的温度。3、作为触发判选探测器。与其他探测器联合使用。4、用于各种成像技术的探测器。低能X射线和射线以及慢中子成像，研究晶体结构和生物大分子结构。2006年9月中国科大 汪晓莲 357-6 漂移室 Drift Chamber一、基本原理一个漂移单元由阳极、场电极和许多场丝组成。场电极和场丝加上适当的电位，以造成很大范围的均匀电场。设入射粒子到时的时刻

23、t0由闪烁计数器给出，阴极产生脉冲的时间为t，阳极丝座标为x0，则粒子的位置 W是电子漂移速度，一般是气体 和电场的函数，当速度不变时，2006年9月中国科大 汪晓莲 36关键是如何得到恒定不变的漂移速度？电子的漂移速度与气体成分、电场分布有关。所以要求1）电子漂移速度恒定且有较低的值；2）室内电场比较均匀；3）属于每根丝的漂移区边界明确；4）能确定粒子从阳极丝的哪一边通过，即左右分辨问题。2006年9月中国科大 汪晓莲 37二、基本结构两个要求：1、获得均匀电场，获得恒定不变的电子漂移速度。2、简单、机械性能好，便于生产大面积的漂移室。 第一个运行的漂移室，丝距较大，阳极丝之间还加一根较粗的

24、电位丝，用以消除阳极丝之间的另电场区，严格隔离分别属于各个阳极丝的漂移区。这种室结构简单，已制成4m4m的大室，但是电场不均匀。2006年9月中国科大 汪晓莲 38可调电场漂移室在阳极两侧增加了两组平行的阴极丝，丝上加以漂移单元为中心逐渐增加的负高压。阳极丝加正高压，漂移单元边界上的两根场丝与相对应的阴极丝具有相等的电位。在漂移单元中的绝大部分区域具有均匀的漂移电场。典型值：室厚6mm，丝距50mm。由于阴极面不是等位面，有些电力线会泄露出去，为防止外界对漂移场的干扰，在阴极外加了屏蔽电极。2006年9月中国科大 汪晓莲 39调制场漂移室增加若干电场成形丝限制径迹探测的有效空间以减少信号收集时

25、间。用于CDHS中微子实验，插在铁板之间，作为电磁量能器的灵敏层探测器。2006年9月中国科大 汪晓莲 40可调电场漂移室Fermi实验室发展的可调电场漂移室的一个单元，单元之间用铝薄隔开。2006年9月中国科大 汪晓莲 41圆柱形漂移室简单结构的漂移单元是梯形的，由8根电位丝组成。六边形结构及其电场分布；CLEO、CDF、Belle和BABAR的漂移室都是这种单元结构。围绕阳极丝的电场不是很均匀，漂移时间和漂移距离的关系与粒子的径迹方向有关，需要仔细校正。2006年9月中国科大 汪晓莲 42三、漂移室的左右分辨问题一个漂移单元由于阳极丝左右有两个对称的漂移区。当阳极丝上测得漂移时间t，有两种

26、可能： 称作左右模糊问题。解决办法：1）双室法设电子在漂移室中最大漂移时间为T，粒子垂直入射，两个室分别测得漂移时间为t1和t2，则粒子座标：2006年9月中国科大 汪晓莲 432）三室法设入射粒子穿过漂移室的时间为t0，原初电离电子在三个漂移室内的漂移时间分别为t1-t0，t2-t0，t3-t0，漂移速度W相等不变，则有相对参考时间t0 测出t1-t2和t3-t2 就可唯一确定入射粒子位置。3）双阳极和三阳极结构用两根彼此绝缘的阳极丝代替原来的一根信号丝，用左右丝来区别粒子，模糊区减小到双丝丝距的一半。为了克服两根丝之间的静电斥力，又在两根丝之间加一根粗的屏蔽丝，屏蔽丝加负电压 。2006年

27、9月中国科大 汪晓莲 444）阳极丝错位法圆柱形漂移室相邻阳极丝交替错开2的距离，取等于漂移室定位的均方根误差。测量径迹对相邻阳极丝的漂移时间，取参量2006年9月中国科大 汪晓莲 45四、工作气体选择性能好的气体室得到高精度漂移室的重要条件。与MWPC有很多共同点，但还有特殊要求：1）初始电子数不能减少太多，对负电性气体含量要严格控制和检测。2）要求电子漂移速度对气体成分和电场强度的变化不灵敏。Ari-C4H10(25)混合气体，在很大的电场范围内漂移速度基本恒定， 5cm/s。测量电离能量损失的漂移室，选用ArCO2。2006年9月中国科大 汪晓莲 46五、磁场中电子的漂移（洛伦兹角的困扰

28、）气体中一个电子在电场和磁场中运动有运动的电子在磁场中将受到洛伦兹力的作用，运动轨迹变为圆弧形，能量分布也发生改变，净效应是使电子漂移速度发生变化。低电场下电子沿与电场线成洛伦兹角的方向漂移。洛伦兹角就是电子漂移方向和电场方向的夹角朗芝万摩擦力等效于气体分子热运动对电子影响对大型漂移室常见磁场与丝平行，与电场垂直。2006年9月中国科大 汪晓莲 47改善方法选择电子迁移率低的气体或者增加气体的密度。将丝平面倾斜洛伦兹角，则电离电子的漂移方向将与径迹垂直。对可调制电场的漂移室，适当选取阴极电位的分布使得电位面倾斜一定的角度，从而使电子漂移方向具有一定的倾斜角，仔细调整空间时间关系加以校正。 测定

29、带电粒子径迹上各个区间的电子的漂移时间可以精确确定该径迹及其曲率。1）B0，0，电子漂移方向垂直粒子径迹，由漂移时间测出曲率径迹上的电子都以最短时间到达阳极，涨落最小，测量精度最高。2）灵敏丝平面与粒子径迹平行, 1, L=450, 测量径迹弧矢要按角度投影计算，漂移时间的均方误差变大。 因此精确测定空间座标要求尽可能小，而精确测量动量又要求B越大越好。这就是所谓洛伦兹角的困扰。2006年9月中国科大 汪晓莲 48六、漂移室的主要性能1、空间分辨：反映漂移室定位精度的主要指标，代表漂移室对空间两根很靠近的径迹的分辨本领。通常用入射粒子的定位误差分布曲线的标准偏差来表示。1）原初电子扩散引起的误

30、差2）原初电离的统计涨落：最小电离粒子在Ar中大约每厘米产生30对电子离子对，沿径迹无规则分布，影响空间分辨。3）漂移时间测量的精度：4）工作电场强度、环境温度、气体成分、机械位置的精度以及外加磁场对空间分辨都有影响。应加以监测和修正。原初电离离子对数扩散系数电子漂移距离电场强度电子迁移率2006年9月中国科大 汪晓莲 49空间分辨率一般可表示为实验测得的漂移室的空间分辨与漂移距离的关系曲线2006年9月中国科大 汪晓莲 502、探测效率 与所加工作电压、所使用的工作气体、入射粒子的位置和角度、电子学门宽、计数率的大小以及电子学的甄别阈有关。与MWPC相似，在坪区对最小电离粒子的探测效率一般都

31、大于99 。斜入射粒子的坪区向高压方向移动。实验测得在场丝或工字铝场电极附近因为电场较弱，部分原初电离电子不能漂移到阳极丝附近产生雪崩放大，导致探测效率有所下降。空间电荷效应使高计数率时探测效率有所下降。2006年9月中国科大 汪晓莲 513、能量分辨与MWPC一样，除了电离和气体放大过程的统计涨落之外，漂移室一般面积很大，阳极丝长达数米以上，同时漂移距离又较大，所以必须考虑原初电离电子在漂移过程中被气体分子吸附形成负离子、复合或扩散等造成的损失。漂移距离越长电子损失越多，输出脉冲幅度就越小。不同的工作气体有不同的扩散系数、吸附和复合几率并且在不同的漂移电场下对输出脉冲幅度的影响不同。漂移室的输出幅度与环境温度、气体压力有关，应监测和修正。一个漂移单元只有一根阳极丝，对电场要求很严格，所以阳极丝信号由机械误差引起的涨落比MWPC小。2006年9月中国科大 汪晓莲 524、分辨时间和记忆时间利用丝距错开的