Ch激光控制技术学习教案

1、Ch.3 Ch.3 激光激光(jgung)(jgung)控制技术控制技术 改进改进 Laser Laser性能性能 提高效率和功率提高效率和功率 压缩其脉冲压缩其脉冲(michng)(michng)宽度宽度 改变输出频率等改变输出频率等 是当今是当今LaserLaser研究的重要内容之一。研究的重要内容之一。第1页/共250页第一页，共251页。激光控制技术就是旨在改善和提高激光性能，主要(zhyo)有以下几个方面：选模技术选模技术(jsh)；稳频技术稳频技术(jsh)；调调Q技术技术(jsh)；锁模技术锁模技术(jsh)。美国(mi u)陆基战略级激光反导反卫武器 第2页/共250页第二页，

2、共251页。一台普通的脉冲固体激光器，输出的光脉冲宽度是几百微秒，甚至是毫秒量级，峰值功率只有几十千瓦级，显然(xinrn)满足不了诸如激光精密测距、激光雷达、高速摄影、高分辨率光谱学研究等的要求，正是在这些要求的推动下,人们研究和发展了调Q技术和锁模技术。美国进行大功率激光束发射(fsh)试验 西方(xfng)国家激光研究 第3页/共250页第三页，共251页。 将普通(ptng)脉冲固体激光器输出的脉冲，用示波器进行观察、记录，发现其波形并非一个平滑的光脉冲，而是由许多振幅、脉宽和间隔作随机变化的尖峰脉冲组成的，如图所示。每个尖峰的宽度约为1s，间隔为数微秒，脉冲序列的长度大致与闪光灯泵浦

3、持续时间相等。下图为观察到的红宝石激光器输出的尖峰。这种现象称为激光器弛豫振荡。脉冲(michng)固体激光器的输出特性E1E2第4页/共250页第四页，共251页。 产生弛豫振荡的主要原因：当激光器的工作物质被泵浦，上能级的粒子反转数超过阈值条件时，即产生激光振荡，使腔内光子数密度增加，而发射激光。随着激光的发射，上能级粒子数大量(dling)被消耗，导致粒子反转数降低，当低于阈值时，激光振荡就停止。这时，由于光泵的继续抽运，上能级粒子反转数重新积累，当超过阈值时，又产生第二个脉冲，如此不断重复上述过程，直到泵浦停止(tngzh)才结束。每个尖峰脉冲都是在阈值附近产生的，因此脉冲的峰值功率水

4、平较低。增大泵浦能量也无助于峰值功率的提高，而只会使小尖峰的个数增加。E1E2第5页/共250页第五页，共251页。弛豫振荡产生的物理过程，可以用下图来描述。它示出了在弛豫振荡过程中粒子反转数n 和腔内光子数的变化，每个尖峰可以分为(fn wi)四个阶段 (在t1时刻之前，由于泵浦作用，粒子反转数n增长，但尚未到达阈值nth因而不能形成激光振荡。)腔内光子数和粒子反转(fn zhun)数随时间的变化第6页/共250页第六页，共251页。第一阶段(t1一t2)：激光振荡刚开始时，n nth， 0；由于(yuy)光泵作用， n继续增加，与此同时，腔内光子数密度也开始增加，由于(yuy)的增长而使n

5、减小的速率小于泵浦使n 增加的速率，因此n一直增加到最大值。 腔内光子(gungz)数和粒子反转数随时间的变化第二阶段(t2一t3) ： n到达最大值后开始下降，但仍然大于nth ，因此 继续增长(zngzhng)，而且增长(zngzhng)非常迅速，达到最大值。第7页/共250页第七页，共251页。 第四阶段(t4一t5)：光子数减少到一定程度，泵浦又起主要作用，于是n又开始回升，到t5时刻n又达到阈值(y zh)nth ，于是又开始产生第二个尖峰脉冲。因为泵浦的抽运过程的持续时间要比每个尖峰脉冲宽度大得多，于是上述过程周而复始，产生一系列尖峰脉冲。泵浦功率越大，尖峰脉冲形成越快，因而尖峰的

6、时间间隔越小。 第三阶段(t3一t4)： n nth ，增益小于损耗(snho)，光子数密度减少并急剧下降。第8页/共250页第八页，共251页。 调Q技术的出现和发展，是激光发展史上的一个重要突破，它是将激光能量压缩到宽度极窄的脉冲中发射，从而使光源的峰值功率(gngl)可提高几个数量级的一种技术。现在，要获得峰值功率(gngl)在兆瓦级(106w)以上，脉宽为纳秒级(10-9s)的激光脉冲已并不困难。调Q(Q开关(kigun)技术Hermann Haus (1925-2003)1961年Hermann Haus提出了调Q的概念，即设想(shxing)采用一种方法把全部光辐射能压缩到极窄的脉

7、冲中发射。第9页/共250页第九页，共251页。 1962年，制成了第一台调Q激光器输出峰值功率为600千瓦，脉冲宽度为10-7s量级；随后的几年发展(fzhn)的非常快，出现了多种调Q方法（如电光调Q、声光调Q、可饱和吸收调Q等），输出功率几乎呈直线上升，脉宽压缩也取得了很大进展； 到了80年代，调Q技术产生脉宽为纳秒（ns）量级，峰值功率为吉瓦（GW）量级的巨脉冲已并非困难。调Q技术的出现(chxin)是激光发展史上的一个重大突破。它不仅大大推动了上述一些应用技术的发展而且成为科学研究的有力工具。 2002年10月， Lambda Physik公司生产(shngchn)的激光器参数如下:

8、波长1.064mm,平均功率nt(阈值粒子反转数)，因此受激辐射增强非常迅速，激光介质存储的能量在极短的时间内转变为受激辐射场的能量，结果产生(chnshng)了一个峰值功率很高的窄脉冲。第17页/共250页第十七页，共251页。 调Q脉冲的建立有个过程，当Q值阶跃上升时开始振荡，在t=t0振荡开始建立至以后一个较长的时间过程中，光子数增长(zngzhng)十分缓慢，如图所示，其值始终很小(i)，受激辐射几率很小，此时仍是自发辐射占优势。从开始(kish)振荡到脉冲形成的过程只有振荡持续到ttD时，增长到了 D ，雪崩过程(guchng)才形成， 才迅 速增大，受激辐射才迅速超过自 发辐射而占

9、优势。第18页/共250页第十八页，共251页。因此，调Q脉冲从振荡开始建立(jinl)到巨脉冲激光形成需要一定的延迟时间t (也就是Q开关开启的持续时间)。光子数的迅速增长，使ni迅速减少，到t=tp时刻， ni= nt，光子数达到最大值m之后，由n nt ，则 迅速减少，此时n = nf ，为振荡终止后工作物质中剩余的粒子数。可见，调Q脉冲的峰值是发生在反转粒子数等于阈值反转粒子数(ni= nt)的时刻。 第19页/共250页第十九页，共251页。 综上所述，谐振腔的Q值与损耗成反比，如果按照一定的规律改变谐振腔的值，就可以使Q值发生相应的变化。谐振腔的损耗一般包括有：反射损耗、衍射损耗、

10、吸收损耗等。那么，我们用不同的方法控制不同类型的损耗变化，就可以形成(xngchng)不同的调Q技术。有机械转镜调Q、电光调Q技术，声光调Q技术，染料调Q技术等。 普通(ptng)激光器(bump时间内有很多脉冲）和调q激光器腔内光子数和粒子反转数随时间的变化（只有一个脉冲）第20页/共250页第二十页，共251页。 (1)由于调Q是把能量以激活离子的形式存储在激光工作(gngzu)物质的高能态上，集中在一个极短的时间内释放出来，因此，要求工作(gngzu)物质必须能在强泵浦下工作(gngzu)，即抗损伤阈值要高；其次，要求工作(gngzu)物质必须有较长的寿命,若激光工作(gngzu)物质的

11、上能级寿命为2，则上能级上的反转粒子数n2因自发辐射而减少的速度为n2/ 2，这样，当泵浦速率（要大）为Wp时，在达到平衡情况下，应满足：pWn22则上能级达到(d do)最大反转粒子数取决于 n2=Wp2为了能使激光(jgung)工作物质的上能级积累尽可能多的粒子，则要求Wp2值应大一些，但2也不宜太大，否则会影响能量的释放速度。三、实现调Q对激光器的基本要求第21页/共250页第二十一页，共251页。 (2)光泵的泵浦速度必须(bx)快于激光上能级的自发辐射速率，即光泵的发光时间(波形的半宽度)必须(bx)小于激光介质的上能级寿命。 (3)谐振腔的Q值改变要快（最好是突变），一般应与谐振腔

12、建立激光振荡的时间相比拟。第22页/共250页第二十二页，共251页。 激光器的严格理论是建立在量子电动力学基础上激光器的严格理论是建立在量子电动力学基础上的，它原则上可以描述激光器的全部特性，但由于它的的，它原则上可以描述激光器的全部特性，但由于它的复杂性我们在讨论激光器的某些现象复杂性我们在讨论激光器的某些现象(xinxing)(xinxing)时时不一定非得采用它，而是使用不同近似程度的理论去描不一定非得采用它，而是使用不同近似程度的理论去描述不同层次的问题。下面简介激光器约四类不同理论的述不同层次的问题。下面简介激光器约四类不同理论的出发点及其应用范围。出发点及其应用范围。激光器的几种

13、激光器的几种(j zhn)(j zhn)理论理论: :第23页/共250页第二十三页，共251页。原子系统：原子系统： 原子中的电子，服从经典力学运动规律的一个固定原子中的电子，服从经典力学运动规律的一个固定(gdng)(gdng)在弹簧一端的带电振子，电子在库仑力的作用下作在弹簧一端的带电振子，电子在库仑力的作用下作简谐振动简谐振动辐射场：辐射场： Maxwell Maxwell方程方程一、一、 经典经典(jngdin)(jngdin)理论理论: : 光与物质相互作用的经典光与物质相互作用的经典(jngdin)(jngdin)理论，经典理论，经典(jngdin)(jngdin)电动力学电动力

14、学第24页/共250页第二十四页，共251页。二、二、 半经典半经典(jngdin)(jngdin)理论理论物质：物质： 用量子力学方法描述用量子力学方法描述电磁场：电磁场： 经典经典MaxwellMaxwell方程方程(fngchng)(fngchng)辐射场对原子系统的影响：辐射场对原子系统的影响： Hamilton Hamilton算符中含时相互作用项算符中含时相互作用项原子系统对辐射场的影响：原子系统对辐射场的影响： Maxwell Maxwell方程方程(fngchng)(fngchng)中随时间变化的宏观极化强中随时间变化的宏观极化强度度第25页/共250页第二十五页，共251页。

15、采用量子电动力学的处理方法，它对光频电磁场以及物质原子都作采用量子电动力学的处理方法，它对光频电磁场以及物质原子都作量子化处理。量子化处理。物质（原子、分子、离子等）用物质（原子、分子、离子等）用SchroedingerSchroedinger方程描述方程描述电磁场量子化电磁场量子化物质与电磁场相互作用（耦合方程）物质与电磁场相互作用（耦合方程）开放的激光系统：开放的激光系统： 光辐射通过腔镜的部分逸出光辐射通过腔镜的部分逸出 工作介质的不均匀造成散射工作介质的不均匀造成散射 工作介质的杂质造成吸收工作介质的杂质造成吸收 原子间碰撞、晶体中激活离子同晶格之间原子间碰撞、晶体中激活离子同晶格之间

16、 相互作用和交换能量相互作用和交换能量(nngling)(nngling) 外界泵浦源向晶体注入能量外界泵浦源向晶体注入能量(nngling)(nngling)三、三、 量子量子(lingz)(lingz)理论理论第26页/共250页第二十六页，共251页。四、速率方程理论四、速率方程理论(lln)(lln) 这是量子理论的一种简化形式，因为它是从光这是量子理论的一种简化形式，因为它是从光子子( (即量子化的辐射场即量子化的辐射场) )与物质原子的相互作用出发与物质原子的相互作用出发的，并忽略了光子的相位持性与光子数的起伏持性，的，并忽略了光子的相位持性与光子数的起伏持性，而使得该理论具有非常

17、简单的形式。这个理论的基而使得该理论具有非常简单的形式。这个理论的基础是自发辐射、受激辐射和受激吸收几率与爱因斯础是自发辐射、受激辐射和受激吸收几率与爱因斯坦系数坦系数(xsh)(xsh)间的关系，由此导出激光器的速率方间的关系，由此导出激光器的速率方程。程。 以下所讨论绝大多数有关以下所讨论绝大多数有关(yugun)(yugun)激光的理论主要激光的理论主要采用的是速率方程理论。采用的是速率方程理论。第27页/共250页第二十七页，共251页。 调Q脉冲(michng)的形成过程以及各种参量对激光脉冲(michng)的影响，可以采用速率方程来进行分析，它是描述腔内振荡光子数和工作物质的反转粒

18、子数随时间变化规律的方程组。根据这些规律，又可推导出调Q脉冲(michng)的峰值功率、脉冲(michng)宽度等和粒子数反转的关系。调Q激光器的基本(jbn)理论 激光形成的速率方程是根据工作物质的粒子数变化(binhu)和腔内光子数变化(binhu)之间的内在关系建立起来的。通过一般激光器的三能级系统和四能级系统的速率方程，可直接写出粒子反转数和腔内光子数随时间变化(binhu)的方程。一、调Q的速率方程第28页/共250页第二十八页，共251页。式中， n为粒子反转数密度(md)； 为腔内光子数密度(md)；s为发射截面；W13， W03为受激跃迁几率；A21为自发辐射几率；为腔内光子数

19、密度(md)。RNnvNdtdWnAnnvNdtnd2113112221222RNnvNdtdWnnnvNdtnd21030221三能级(nngj)系统四能级(nngj)系统第29页/共250页第二十九页，共251页。 为了便于分析，用一个二能级系统的模型取代实际的三能级和四能级系统。这对于讨论(toln)调Q脉冲的形成过程和诸参量对脉冲的影响是可以得到比较满意结果的。 调Q激光器的速率方程是激光(振荡)器的一种特例。在Q突变过程中，由于激光器处于急剧变化的瞬态过程，所以(suy)光泵激励和自发辐射两种过程的影响可以忽略，为简单起见，在下面的分析中，认为Q值是阶跃式突变的，则上式可以简化为 R

20、tRtnndtndnndtd2) 1(上式即为调Q激光(jgung)振荡的速率方程。第30页/共250页第三十页，共251页。 对上述一阶微分方程组，一般用数值方法求解，就可以求得调Q脉冲的诸参数。为了求解调Q的速率方程，必须给出Q开关函数的具体形式。一般为了求解方便，都是预先(yxin)假定几种典型的Q开关函数(阶跃开关函数、线性开关函数和抛物线开关函数)。而实际的Q开关函数往往是比较复杂的，甚至很难用一种简单形式予以表达。在此，着重讨论理想的阶跃式开关函数。二、速率方程的求解(qi ji)第31页/共250页第三十一页，共251页。从方程组式中，将上式除以下(yxi)式， 消去时间t，得：

21、 假定腔内损耗 在时间上有一突变(tbin)，如图所示的阶跃函数，即在t0以前的过程只是(zhsh)准备了初始反转粒子数密度ni这个初始条件，故对n的积累过程可不涉及，可只考虑t0以后的变化过程。 nnnnnnnnddttt22) 1(RtRtnndtndnndtd2) 1(第32页/共250页第三十二页，共251页。利用泰勒级数(j sh)展开后，得近似式 在t0时刻， n到达最大值ni ，而受激辐射光子数为零，即 i0，之后， 开始增加，到 tD 时雪崩过程形成(见图), 急剧增长, n也开始剧减，这一过程一直(yzh)持续到tp时刻，这时n nt ，腔内光子数达到极大值m 。将上式积分，

22、并考虑到n的积分限为从ni nt ，有去掉(q dio)下标t和m, 就是普通表达式 )ln(21itinnnnn第33页/共250页第三十三页，共251页。可见， m与参量(ni nt)存在二次方的关系，其变化曲线如图所示。因此提高(t go)初始粒子反转数ni与阈值粒子反转数nt之比值有利于腔内最大光子数m的提高(t go)。第34页/共250页第三十四页，共251页。 1调Q脉冲(michng)的峰值功率 可近似地认为，这些光子在腔内的寿命为 tc 的时间内逸出，而每个光子的能量为h，则激光的瞬时功率P h/ tc，可得 如果初始反转粒子数 ni 大大超过阈值(y zh)反转粒子数nt

23、(高Q值情况)，则得 （后两项忽略） 当n = nt 时，输出功率达到(d do)极大值，即峰值功率为)ln(21itinnnnn去掉下标后III第35页/共250页第三十五页，共251页。式中，V为腔内激活介质的体积； nf 为激光振荡终止时的反转粒子数密度，它可由积分方程解得， 激光脉冲的能量是由消耗反转粒子数的受激辐射过程提供的，若以光子数从极大值m下降到 f的时间作为脉冲结束(jish)，则 f 对应的反转粒子数为 nf 。因此，调Q脉冲（三能级系统）的总能量可由下式决定： 在t0时刻， n到达(dod)最大值ni ，而受激辐射光子数为零，即 i0 fnf fnfnf因为(yn wi)

24、 f =0，所以 2调Q脉冲的能量及能量利用率第36页/共250页第三十六页，共251页。通常ni nf ，所以由式可以看出(kn ch)，调Q脉冲能量随参量ni 的变大而线性增加。 一个调Q脉冲可以从激活介质的储能中提取多大比率的能量, nf是没有贡献(gngxin)的，这些剩余的反转粒子在巨脉冲结束后，以荧光形式消散掉了，因此，用 = (ni -nf )/ ni来表示调Q脉冲可以(ky)从介质中提取的能量，称为单脉冲的能量利用率。由公式知输出光子的峰值功率（最大数目）与ni/ nt的比值有关。第37页/共250页第三十七页，共251页。 下面分析一下以及nf /ni 与ni /nt关系。下

25、图示出和nf /ni 与ni /nt的关系。从图可以看出 （ ni -nf ）/ni 随ni /nt的增加(zngji)而增大，这说明能量利用率高；伴随有nf /ni越小。第38页/共250页第三十八页，共251页。 下面再讨论一下调Q脉冲(michng)的脉宽和波形问题。如果所讨论的时间t仅指激光脉冲的宽度的一段时间，那么，在该时间内，初始(ch sh)光子数密度i可忽略，则上式可写为 由式 可求得，代入上式，得到) 1(0ndnndnnti3调Q脉冲(michng)的时间特性ndnndtRt21nnittitiRinnnnnnnnndt)ln(2121nnittiRinnnnnnnndt)

26、ln(第39页/共250页第三十九页，共251页。这个积分方程不易直接得出解析解，但可以根据已给的初始值 ，利用数值积分来求得t的数值解，其结果列于下表。表中t1为光子数从半极大值上升到峰值所需时间(脉冲上升时间)； t2为光子数从峰值下降到半极大值处的时间(脉冲下降时间)，而t1十t2即为脉宽t 。tinn第40页/共250页第四十页，共251页。脉冲(michng)宽度t 与的关系tinn第41页/共250页第四十一页，共251页。脉冲(michng)宽度t 与的关系tinn第42页/共250页第四十二页，共251页。调Q脉冲(michng)波形与ni/ nt第43页/共250页第四十三页

27、，共251页。 上图给出了几种不同初始值时的计算结果。图中纵坐标为归一化光子数密度2mnt，横坐标表示以腔内光子寿命为单位的时间参量 t/tc (其中tc为光子在腔内的寿命)。从上述速率方程的解可以看出，在调Q激光器中， 是一个极为重要的参量，它直接影响到输出功率和脉冲宽度，亦即影响到总体效率。当 值增大时，峰值光子数增加，脉冲的上升时间(前沿)和下降时间(后沿)同时缩短，脉冲变窄。tinntinn 所以在设计调Q激光器时，应尽可能地提高光泵的抽运速率以增大ni,；同时要选择效率(xio l)较高的激光工作物质和合适的谐振腔结构以减小nt和其他损耗。 第44页/共250页第四十四页，共251页

28、。以上讨论的是理想的阶跃式Q开关函数的情况(qngkung)。若腔内损耗与时间呈线性函数的关系加图所示，其调Q特性也有不同，根据理论分析与实验研究表明：设临界振荡点定为t0的点，那么t=ts就可理解为腔损耗从最大(A点)减到最小(B点)所需的时间。显然，线性开关函数与理想的阶跃开关函数(hnsh)之间的差异在于ts的不同。线性开关函数(hnsh)的解与阶跃式开关函数(hnsh)的解没有本质的差别，不同之处只在于脉冲建立时的延迟时间，前者比后者多了开关时间ts 。另外，还有一种稳变非线性（抛物线）开关函数(hnsh)(一般了解)。第45页/共250页第四十五页，共251页。第46页/共250页第

29、四十六页，共251页。 利用某些晶体的电光效应可以做成电光Q开关器件。电光调Q具有开关时间短，效率高，调Q时刻可以精确控制，输出脉冲宽度窄，峰值(fn zh)功率高等优点。电光(dingung)调Q 下图所示是电光(dingung)晶体调Q装置的工作原理图。激光工作物质是一、带偏振器的电光调Q器件方解石KD*PBaTiO3,KH2PO4,GaAs,CdTe,LiNbO3,LiTaO3,CdS第47页/共250页第四十七页，共251页。输入KDP起偏检偏快输出第48页/共250页第四十八页，共251页。第49页/共250页第四十九页，共251页。Nd:YAG晶体，偏振器采用方解石空气隙格兰付克棱

30、镜，调制晶体用KD*P(磷酸二氘 钾)晶体，它是z-00切割的(使通光面与z轴垂直)，利用其63的纵向(zn xin)电光效应。将调制晶体两端的环状电极与调Q电源相接。 如果在调制晶体上施加4电压，由于纵向电光效应，当沿x方向的线偏振光通过晶体后，两分量之间便产生2的相位差，则从晶体出射后合成为相当于圆偏振光；经全反射镜反射回来，再次通过调制晶体，又会产生 2的相位差，往返一次总共累积产生 相位差，合成后得到沿y方向振动的线偏振光，相当于偏振面相对于入射光旋转了900，显然，这种偏振光不能再通过偏振棱镜，此时，电光Q开关处于“关闭”状态。因此，如果在氙灯刚开始点燃时，事先在调制晶体上加上 4电

31、压，使谐振腔处于“关闭”的低Q值状态，阻断激光振荡(zhndng)的形成。第50页/共250页第五十页，共251页。V/4第51页/共250页第五十一页，共251页。待激光上能级反转的粒子数积累到最大值时，突然撤去晶体上的 4电压(diny)，使激光器瞬间处于高Q值状态，产生雪崩式的激光振荡，就可输出一个巨脉冲。 由电光调Q基本原理可知，要获得高效率调Q的关键之一是精确控制Q开关“打开”的延迟时间，即从氙灯点燃开始延迟一段时间，当工作物质上能级反转的粒子数达到(d do)最大时，立即“打开”开关的效果最好。如果Q开关打开早了，上能级反转粒子数尚未达到(d do)最大时就开始起振，显然输出的巨脉

32、冲功率会降低，而且还可能出现多脉冲。如果延时过长，即Q开关打开得迟了，则由于自发辐射等损耗，也会影响巨脉冲的功率。第52页/共250页第五十二页，共251页。 上图所示的为调Q工作程序的示意图。其过程是：（1）先开主电源对电容C充电，并接于氙灯(xindng)电极，但不导通故不点燃；（2）开动晶体电源给KD*P晶体加电压，使腔处于关闭状态；第53页/共250页第五十三页，共251页。触发器，使氙灯点燃，给工作物质以能量，使反转粒子数大量积累(jli)。但此时由于KD*P晶体上加有V/4电压，所以谐振腔损耗最大，不能形成激光振荡。当粒子数反转到最大时，通过延时电路的信号加到闸流管的栅极上(使之导

33、通)，将KD*P晶体上的电压瞬时退掉，使谐振腔Q值突增，形成激光振荡，输山巨脉冲。可通过实验，精确调节延时电路，宜到输出激光最强为止。（3）由单结晶体管振荡器产生一脉冲时标信号输入到控制电路，再由控制电路将该信号分别送往(sn wn)激光主电源，使其停止对电容充电，同时输送到第54页/共250页第五十四页，共251页。 调Q激光器与普通脉冲激光器相比，它具有超临界振荡的持点，因此，对Q开关器件、激光工作物质、光泵浦灯以及耦合输出(shch)条件等有一些新的要求。设计电光(dingung)调Q激光器应考虑的问题一、调制晶体(jngt)材料的选择 电光晶体的质量对调Q性能起着很重要的作用，目前能够

34、获得较高光学质量的线性电光晶体材料还是有限的。1 消光比要高；2 透过率要高；3 半波电压要低；抗破坏阈值要高等。第55页/共250页第五十五页，共251页。二、调制晶体的电极结构 电极的结构形式及晶体接触的好坏直接影响晶体内电场的均匀性，一个极不均匀的电场可能导致器件(qjin)失去调Q效应。因此，晶体内具有均匀的电场是设计电极结构的基本出发点。第56页/共250页第五十六页，共251页。 需要有高质量的激光工作物质，具备储能密度高的性能，还要求有较高的抗强光破坏(phui)阈值，能承受较高的激光功率密度。三、对激光(jgung)工作物质的要求四、对光(du gung)泵浦灯的要求 要求泵浦

35、灯的发光时间（脉冲波形的半宽度）必须小于工作物质的荧光寿命（激光上能级寿命）。但是，灯光半波宽度太窄，灯的效率又会降低，故应根据激光工作物质，选择二者匹配比较好的泵灯。五、对Q开关控制电路的要求 要获得最佳的调Q效果，要求Q开关速度要快，必须精确设计各部分电路，使其能很好地协调。 #第57页/共250页第五十七页，共251页。一、声光(shn un)调Q的基本原理 声光(shn un)Q开关器件的结构，由声光(shn un)介质、电-声换能器、吸声材料和驱动电源组成。其装置示意图如图所示。声光(shn un)调Qsin B / (2 n s )H2O、熔融(rngrng)石英、聚苯乙烯、KRS

36、、TiO2、LiF、Al2O3、a-HIO3、玻璃、钼酸铅石英、铌酸锂铅橡胶或玻璃棉第58页/共250页第五十八页，共251页。aL光波波阵面声波波阵面第59页/共250页第五十九页，共251页。第60页/共250页第六十页，共251页。声光介质主要采用熔融石英、玻璃、钼酸铅等。换能器常采用石英、铌酸锂等晶体制成。吸声材料常用铅橡胶(xingjio)或玻璃棉等。把声光Q开关器件插入谐振腔内，当声光电源产生的高频振荡信号加在声光调Q器件的换能器上时，在声光介质中，使折射率发生变化，形成等效的“相位光栅”，当光束通过声光介质时，便产生布拉格衍射。衍射光相对于0级光有2角的偏离(如当超声频率在205

37、0MHz范围时，石英对m的光波的衍射角为0 0)，这一角度完全可以使光波偏离出腔外，使谐振腔处于高损耗低Q值状态，不能产生振荡，或者说Q开关将激光“关断”。当高频信号的作用突然停止，则声光介质中的超声场消失，于是谐振腔又突变为高Q值状态，相当于Q开关“打开”。Q值交替变化一次，就使激光器输出一个调Q脉冲。二、声光调Q器件的结构及设计 1.材料(cilio)的选择 2.器件的设计 #第61页/共250页第六十一页，共251页。被动式可饱和吸收调Q 前面(qin mian)介绍的都是主动式调Q方法，即是人为地利用某些物理效应来控制激光谐振腔的损耗，从而达到Q值的突变。这里将介绍一种被动式Q开关，即

38、利用某些可饱和吸收体本身特性，能自动地改变Q值的一种方法。一、可饱和吸收染料的调Q原理 某些有机染料是一种非线性吸收介质，即其吸收系数并不是常数，当在较强激光作用下，其吸收系数随光强的增加而减小直至饱和，对光呈现透明的特性，这种染料称为可饱和吸收染料，吸收系数。0为光强很小(I0)时的吸收系数；Is为染料的饱和吸收光强第62页/共250页第六十二页，共251页。式中，0为光强很小(I0)时的吸收系数；Is为染料的饱和吸收光强，其大小与染料的种类和浓度有关，一般来说，染料的浓度增加， Is值也增加；I为入射光强。由上式可以看出，当I Is 时，吸收系数趋于零，染料对通过(tnggu)的光束于是变

39、为透明。(图为染料透过率与光功率密度的关系，透射率 = 1 - 吸收率）染料透过率与光功率密度的关系第63页/共250页第六十三页，共251页。那么，将具有这种性能的染料(溶液(rngy)或固态片)置于谐振腔内时开始，腔内自发荧光很弱，染料吸收系数很大，使光的透过率很低，腔处于低Q值(高损耗)状态，故不能形成激光振荡。随着光泵的继续作用反转粒子数的积累，腔内荧光逐渐变强，当光强能与Is相比拟时，染料的吸收系数变小，透过率逐渐增大，到一定数值时，染料吸收达到饱和（吸收最小）值，突然被“漂白”而变得透明了，这时腔内Q值猛增，产生激光振荡输出(shch)调Q激光脉冲。泵浦一定(ydng)是脉冲式染料

40、调Q激光器第64页/共250页第六十四页，共251页。因为泵浦是脉冲式的，腔内光场迅速减弱（I0)，因而染料(rnlio)又恢复了吸收特性（透过很小），起到将腔关闭的作用，然后再重复以上的过程。第65页/共250页第六十五页，共251页。影响调Q效果的因素 主要讨论吸收体、输入能量、吸收体浓度对调Q效果的影响。 1. 染料吸收体 吸收体是染料Q开关的核心，它对调Q的效果影响最大。因此合理的选择染料很重要，并不是什么样的染料都可以做调Q开关，而且不同的工作物质所需要(xyo)的染料不同。染料需满足下面条件： （1）吸收体的吸收峰和激光器的中心波长对应 BDN染料（YAG:Nd3+)、叶绿素和甲醇

41、溶剂(Al2O3:Cr3+) （2）染料配成溶液要具有一定的稳定性。 （3）选择的染料必须有高的开关效率。 (4) 染料有适当的饱和光强。Is太小，很容易漂白； Is太大，不易饱和，开关速度慢。第66页/共250页第六十六页，共251页。 2. 染料浓度的影响 （1）染料浓度大 初始饱和光强大，因此染料从初态到饱和需要(xyo)的时间 长，即延迟时间长。 如果染料浓度过大，饱和光强大，腔内的光强不能使 染料达到饱和，这时染料起不到Q开关的作用。 （2）染料的浓度小 浓度小，初始饱和光强小，延迟时间短 初始反转粒 子数小，输出功率小。由于Q开关打开的时间早，容 易出现多脉冲。如果浓度过小，则实际

42、上是尖峰振荡。 结论：在一定的输入能量下，存在一个最佳浓度，延迟时间正好使反转粒子数达到最大值。此时激光器输出单脉冲，峰值功率最高。第67页/共250页第六十七页，共251页。 3. 输入能量 一定的输入能量对应一个最佳浓度。输入能量改变，最佳浓度变，当输入能量增加时，最佳浓度向着浓的方向移动。因为输入能量的变化，相当于腔内光强变化，延迟时间变化， 变。 4. 染料盒的影响 最佳浓度N一定， 若l（盒的厚度）变，则 一定时（ 一定），最佳浓度N变，l 小，N大，对于稳定的脉冲输出是有利的。溶剂的比例小，因此溶剂的吸收损耗小。一般尽量选薄一些(yxi)的染料盒（1mm左右）。 5.输出镜反射率的

43、影响 反射率R大，腔内u高；R小，腔内u小（在相同输入能量下，R大延迟时间短）。R对延迟时间有影响。R比静态激光器低，使延迟时间更长，利于 的积累。 n( )( )1vNlvAe ( )0vA( )vAn第68页/共250页第六十八页，共251页。染料Q开关的特点 优点：1.简单方便。这种Q开关只要配好溶液放在染料盒内，或做成染料片成品。放谐振腔中即可。而电光调Q中还需要一套电路系统控制Q开关。 2.速度快。染料Q开关属于快开关。一般10-9nS量级。3.自动实现开关和增益的调谐。4.具有选模的作用。在中心频率附近的模式，增益高，先振荡，消耗；而增益低的模式被抑止（在漂白前）。漂白后，其他模能

44、够振荡。 缺点：1.同步(tngb)精度差。不需要同步(tngb)装置简单，但要得到很好的调Q效果需要经过反复实验。而实际要求和Q开关激光器同步(tngb)，染料Q开关不能使用。 2.稳定性差。染料的溶液不稳定，影响输出的功率不稳定。 3.输出功率不能很大。因为染料调Q激光器实际上在阈值附近工作。因此染料Q开关激光器适用于同步(tngb)精度要求不高，稳定性要求不高的实际应用。第69页/共250页第六十九页，共251页。 综上所述，调Q激光器的工作方式是多种多样的，且都具有(jyu)各自的特点，在不同的应用中可以选用，现归纳如下： ()电光晶体调Q 由于其开关时间主要取决于电路的高压脉冲上升和

45、退压时间，一般都能做到小于脉冲建立时间，故属于快开关类型。它能产生窄脉冲，且同步性能好，使用寿命长，输出巨脉冲稳定(wndng)。可获得峰值功率为几十兆瓦以上、脉宽为十几纳秒的巨脉冲，故是目前应用最广泛的一种Q开关，其主要缺点是半波电压较高，需要几千伏的高压脉冲，对其他电子线路易造成干扰。第70页/共250页第七十页，共251页。 ()声光调Q 其开关时间小于脉冲建立时间，属于快开关类型。开关的调制(tiozh)电压只需一百多伏，易与连续激光器配合调Q，可获得kHz高重复频率的巨脉冲，且脉冲的重复性好，可获得峰值功率为几百千瓦，脉宽约为几十纳秒的巨脉冲。但由于它对高能量激光器的开关能力较差，所

46、以，只能用于低增益的连续激光器上。第71页/共250页第七十一页，共251页。 ()可饱和吸收体调Q 这是一种被动式的快开关类型，这种Q开关结构简单，使用方便，没有电的干扰，可获得峰值(fn zh)功率为几兆瓦、脉宽为十几纳秒的巨脉冲。其主要缺点是，由于它是一种被动式Q开关，产生调Q脉冲的时刻有一定的随机性，不能人为地控制。另外，染料易变质，需经常更换，输出不稳定。第72页/共250页第七十二页，共251页。 由于它能使脉冲的持续时间压缩到皮秒（ps,10-12s）量级，所以也称为超短脉冲技术，从60年代到70年代，超短脉冲技术（包括主动锁模、被动锁模、同步泵浦锁模等相应的测量技术）得到了迅速

47、的发展。 70年代，贝尔实验室Shank和Ippen使脉冲宽度达到亚皮秒(10-13s)量级。从1974年来, Haus 从事锁模理论的研究。 1981年，美国贝尔实验室的R.L.Fork等人提出碰撞锁模理论，并在六镜环形腔中实现了碰撞锁模，得到稳定的90fs的光脉冲序列。 90年代，自锁模技术的出现，在钛蓝宝石自锁模激光器中得到了的超短脉冲序列。锁模技术能产生脉宽为飞秒（fs,10-15s）、峰值功率为太瓦（TW,1012W）以上的超短脉冲，为物理学、化学、生物学以及光谱学等学科对微观世界和超快过程的研究提供了重要(zhngyo)手段。 雅里夫,1964年他和他的博士生在世界上首先(shux

48、in)提出了压缩脉宽、提高功率的新机制-锁模理论，并且首先(shuxin)作出了锁模脉冲序列，开创了超短脉冲激光研究。 激光(jgung)锁模技术Amnon Yariv 第73页/共250页第七十三页，共251页。自锁模(被动(bidng)锁模)第74页/共250页第七十四页，共251页。讨论超短脉冲激光器的原理、特点、实现的方法，几种典型的锁模激光器及有关(yugun)的超短脉冲技术，如超短脉冲脉宽的测量方法、超短脉冲的压缩技术等。 为了更好地理解锁模的原理，先讨论未经锁模的多纵模自由运转激光器的输出特性。腔长为L的激光器，其1)纵模的频率间隔 自由运转激光器的输出一般包含(bohn)若干个

49、超过阈值的纵模，如图所示。这些模的振幅及相位都不固定，一、多模激光器的输出特性 第75页/共250页第七十五页，共251页。自由运转激光器的输出一般(ybn)包含若干个超过阈值的纵模，如图所示。这些模的振幅及相位都不固定，激光输出随时间的变化是它们无规则叠加的结果，是一种时间平均的统计值。 N=11荧光(ynggung)光谱 假设在激光工作物质的净增益(zngy)线宽内包含有N个纵模，那么激光器输出的光波电场是N个纵模电场的和，即第76页/共250页第七十六页，共251页。和频率描述(mio sh)的非锁模激光脉冲和完全锁模激光脉冲两种情况的图形。在频率域内光脉冲可以写为 式中，q0， 1，

50、2， N是激光器内(2N+1)个振荡模中第q个纵模的序数； Eq是纵模序数为q的场强; q及q是纵模序数为q的模的角频率及相位。右图给出了时间(shjin)描述)(exp)()(i非锁模和理想(lxing)锁模激光器的信号结构, (a) 非锁模,（b)理想(lxing)锁模式中，()为幅度；()为位相频谱。当脉冲带宽比平均光频0窄，在时域内光脉冲可以写成式中，A(t)是脉冲的振幅；是(t)相位。第77页/共250页第七十七页，共251页。某一瞬时(shn sh)的输出光强为(2q+1) q项， 即 m(m-1)/2项， m=2q+1 （式 知）因为所以q=-N接收(jishu)到的光强是在一段

51、比1/ q = 2/q 大的时间(t1)内的平均值，其平均光强为该式说明了平均(pngjn)光强是各个纵模光强之和 (除以2)。第78页/共250页第七十八页，共251页。 如果(rgu)采用适当的措施使这些各自独立的纵模在时间上同步，即把它们的2)相位相互联系起来，使之有一确定的关系(q+1 -q常数)，那么就会出现一种与上述情况有质的区别而有趣的现象；激光器输出的将是脉宽极窄、峰值功率很高的光脉冲，如图所示。理想(lxing)锁模该激光器各模的频率间隔保持一定并相位已按照q+1 -q常数的关系被锁定，这种激光器叫做锁模激光器，相应(xingyng)的技术称为“锁模技术”。nlcqq21第7

52、9页/共250页第七十九页，共251页。先看三个不同频率光波的叠加：Ei = E0cos(2 i t+ i ) i=1,2,3设三个振动频率分别为1 、 2 、 3 的三个光波沿同一方向(fngxing)传播，且有关系式：3=31， 2= 21 , E1 = E 2 =E3 = E0 若相位未锁定(su dn)，则此三个不同频率的光波的初位相 1 、 2 、 3 彼此无关，如左图，由于破坏性的干涉叠加，所形成的光波并没有一个地方有很突出的加强。输出的光强只在平均光强3 E02 /2级基础上有一个小的起伏扰动。二、锁模的基本原理注意式相当于满足(mnz)了一个条件-E0E0I(t) 0E(t)v

53、3=3v1, v2=2v1， 初相位无规律v3v2v1未锁相前的三个光波的叠加 B C D G Etime3 E02 /2第80页/共250页第八十页，共251页。-E0E0I(t) 0E(t)v3=3v1, v2=2v1， 初相位无规律v3v2v1未锁相前的三个光波的叠加 B C D G Etime3 E02 /2第81页/共250页第八十一页，共251页。但若设法(shf)使 1 = 2 = 3 =0时，有 E1 = E0cos(21 t) E2 = E0cos(41 t) E3 = E0cos(61 t) 9E029E02321 t1/v102/(3v1)1/(3v1)-E0E00I(t

54、)E(t)v3=3v1, v2=2v1， 初位相相同(0)v3v2v1三个光波 的 相位锁 定 当 t=0 时, E = 3E0, E2 = 9E02; t = 1/(31)时, E1 = E0cos(2/3) = -E0/2， E2 = E0cos(4/3) = -E0/2, E3 = E0cos(2) = E0 , 三波叠加的结果是： E = E1 + E 2 + E3 = 0; 同理可得，t=2/(31 )时，E = 0；t = 1/1时，E = 3E0 。这样就会出现一系列周期性的脉冲，见上图。 当各光波振幅同时达到最大值处时，由于“建设性”的干涉作用，就周期性地出现了极大值（ I =

55、 E2 = 9E02 ）。当然, 对于谐振腔内存在(cnzi)多个纵模的情况，同样有类似的结果。第82页/共250页第八十二页，共251页。9E029E02321 t1/v102/(3v1)1/(3v1)-E0E00I(t)E(t)v3=3v1, v2=2v1， 初位相相同(0)v3v2v1三个光波 的 相位锁 定 -E0E0I(t) 0E(t)v3=3v1, v2=2v1， 初相位无规律v3v2v1未锁相前的三个光波的叠加 B C D G Etime3 E02 /2 如果(rgu)采用适当的措施使这些各自独立的纵模在时间上同步，即把它们的相位相互联系起来，使之有一确定的关系(q+1 - q

56、=常数)，那么就会出现一种与上述情况有质的区别而有趣的现象；激光器输出的将是脉宽极窄、峰值功率很高的光脉冲，这就是说，该激光器各模的相位己按照q+1 - q =常数的关系被锁定，这种激光器叫做锁模激光器，相应的技术称为“锁模技术”。第83页/共250页第八十三页，共251页。 要获得窄脉宽、高峰值功率的光脉冲，只有采用锁模的方法，就是使各纵模相邻频率间隔相等并固定为 ，并且相邻位相差为常量。这一点在单横模的激光器中是能够实现的。 2 -5 -101 5 N=5, 2N+1=11式中，q为腔内振荡(zhndng)纵模的序数。 下面分析激光输出与相位(xingwi)锁定的关系，为运算方便，设多模激

57、光器的所有振荡模均具有相等的振幅E0，超过阈值的纵模共有2N十1个，处在介质增益曲线中心的模，其角频率为0，初相位(xingwi)为0，其模序数q=0，即以中心模作为参考，各相邻模的相位(xingwi)差为，模频率间隔为=c/ l ，假定第q个振荡模为 )cos()cos()(000qtqEtEtEqqq第84页/共250页第八十四页，共251页。 由此可知， 2N+1个振荡的模经过(jnggu)锁相以后，总的激光器输出(shch)总光场是2N+1个纵模相干的结果：第85页/共250页第八十五页，共251页。光场变为频率为0 的调幅波。振幅(t)是一随时间变化的周期函数，光强(t)正比(t)

58、，也是时间的函数，光强受到调制。按傅里叶分析，总光场由2N十1个纵模频率组成，因此激光(jgung)输出脉冲是包括2N十1个纵模的光波。 下图给出了7（N=3)个振荡模的输出光强曲线。 由上面分析可知(k zh)，只要知道振幅A(t)的变化情况，即可了解输出激光的持性。第86页/共250页第八十六页，共251页。为讨论(toln)方便，假定 = 0，则上式分子(fnz)、分母均为周期函数，因此A(t)也是周期函数。只要得到它的周期、零点，即可以得到A(t)的变化规律。在t=0和t=2L/c时，A(t)取得极大值，因A(t)分子、分母(fnm)同时为零，利用罗彼塔法则可求得此时振幅（2N+1)E

59、0。由上式可求出A(t) 的周期为 (令分母 等； 因为=2 = c/L ,所以， ），在一个周期内2N个零值点及2N+1个极值点。 0sin21 t21cLT2cL2频率间隔=c/2L倒数第87页/共250页第八十七页，共251页。(2)每个脉冲的宽度 可见增益线宽愈宽，愈可能(knng)得到窄的锁模脉宽。（ t=to=0时，A(t)有极大值，而上式分子(1/2) (2N+1) wt1=时，A(t)=0,令 t=t1-t0 并近似为半峰值宽，则有）qN1121在t=L/c时，A(t)取得(qd)极小值E0，当N为偶数时，A(t)=E0，N为奇数时，A(t)=-E0。除了t=0，L/c及2L/

60、c点之外，A(t)具有2N-1次极大值。 由于(yuy)光强正比于A2(t)，所以在t=0和t=2L/c时的极大值，称为主脉冲。在两个相邻主脉冲之间，共有2N个零点，并有2N-1个次极大值，称为次脉冲。所以锁模振荡也可以理解为只有一个光脉冲在腔内来回传播。(1)激光器的输出是间隔为=2L/c的规则脉冲序列。通过分析可知以下性质：12N第88页/共250页第八十八页，共251页。(4)多模(0+qq )激光器相位锁定的结果，实现了q+1 - q=常数，导致输出一个峰值功率高，脉冲宽度窄的序列冲。因此(ync)多纵模激光器锁模后，各振荡模发生功率耦合而不再独立。每个模的功率应看成是所有振荡模提供的