流体与流体中的传递现象.

1、第一章流体与流体中的传递现象 特征在航空、航天、航海，石油、化工、能源、环境、材料、医学和生命科学等领域，尤其是化工、石油、制药、生物、食品、轻工、材料等许多生产领域以及环境保护和市政工程等，涉及的对象多为流体。“流程工业”在流动之中对流体进行化学或物理加工加工流体的机器与设备过程装备 物质的三种常规聚集状态：固体、液体和气体物质外在宏观性质由物质内部微观结构和分子间力所决定分子的随机热运动和相互碰撞给分子以动能使之趋于飞散 分子间相互作用力的约束 以势能的作用使之趋于团聚 两种力的竞争结果决定了物质的外在宏观性质。而这两种力的大小与分子间距有很大关系。约为110-8 cm（分子尺度的量级），

2、分子间相互作用势能出现一个极值称为“势阱”，即分子的结合能，其值远远大于分子平均动能。分子力占主导地位，分子呈固定排列分子热运动仅呈现为平衡位置附近的振荡。有一定形状且不易变形。分子间距液体：分子热运动动能与分子间相互作用势能的竞争势均力敌。分子间距比固体稍大1/3左右。不可压缩、易流动。气体：分子间距约为3.310-7cm（为分子尺度的10倍）。分子平均动能远远大于分子间相互作用势能，分子近似作自由的无规则运动。有易流动、可压缩的宏观性质。超临界流体、等离子体流体固体VmVVlim0V0：流体质点或微团。尺度远小于液体所在空间的特征尺度，而又远大于分子平均自由程 连续介质假定：流体微团连续布

3、满整个流体空间，从而流体的物理性质和运动参数成为空间连续函数 流体是由离散的分子构成的，对其物理性质和运动参数的表征是基于大量分子统计平均的宏观物理量 平均质量注：该假定对绝大多数流体都适用。但是当流动体系的特征尺度与分子平均自由程相当时，例如高真空稀薄气体的流动，连续介质假定受到限制。 场力或体积力（质量力）：非接触力，大小与流体的质量成正比，例如：重力，离心力，电磁力等 表面力：接触力，大小与和流体相接触的物体（包括流体本身）的表面（或假想表面）积成正比，例如：压强和应力 aaFVm处于重力场中的流体， 无论运动与否都受到力的作用。连续介质的受力服从牛顿定律。重力场重力加速度离心力场离心加

4、速度 压强被视为外部作用力（包括流体柱自身的重力）在流体中的传播，其方向始终与作用面相垂直；无论流体运动与否，压强始终存在，静止流体中的压强称为静压强。在流体空间的任一点处，静压强数值相等地作用在各个方向。 真空度表压大气压强真实压强正应力：与压缩（或扩张）形变相对应的应力，方向与作用面相垂直。剪应力：与剪切形变相对应的应力，方向与作用面相平行。 表面张力：存在于不同流体的相邻界面，使液体表面具有收缩的趋势。其大小用表面张力系数 来表示，其单位为N/m。其大小对于流体的分散和多相流动与传热传质有重要影响。用压力计（manometer）测定压强 当真实压强大于大气压强时称为表压、当真实压强小于大

5、气压强时称为真空度。 流体受力会产生形变 单组分与多组分 （single and multicomponent）单相流与多相流 （ single and multiphase ）单组分体系只含有一种物质，组成均匀且无化学反应 。例：纯水、氧气、氮气等，空气有时也被视作单组分体系。多组分体系中各物质有浓度变化及由此引起的体系性质改变。 单相流体系：体系所含的物质只有一种相态，其主要特征是体系内部不存在相界面及相间传递，体系的各种性质在空间连续分布。 多相流体系：体系内含两种或两种以上相态的物质，其主要特征是体系内存在气(汽)-液、气-固或液-固、液-液相界面，且界面上的传递速率对体系的性质具有重

6、要影响。三维、二维与一维体系 非稳态与稳态（Steady and unsteady）按流动参数随空间坐标变化的特征来区分流动体系。严格说流体流动都是在三维空间中进行，因此流动参数（浓度、密度、温度、速度、压力、）都是三维空间座标的连续函数。 T = f(x,y,z) 三维 (three-dimensional，3D)可根据体系的流动特征将其简化为 T = f(x,y) 二维 (two-dimensional，2D)T = f(x) 一维 (one-dimensional)非稳态流动：流动参数随时间而变化， T = f(x,y,z,t)；稳态流动：流动参数不随时间变化， T = f(x,y,z)

7、 。 雷诺实验层流：流体质点很有秩序地分层顺着轴线平行流动，不产生流体质点的宏观混合。湍流：流体质点沿管轴线方向流动的同时还有任意方向上的湍动，因此空间任意点上的速度都是不稳定的，大小和方向不断改变。 uut湍流流体的流速波形反映了湍动的强弱与频率，同时也说明宏观上仍然有一个稳定的时间平均值。其它参数如温度、压强等也有类似性质。 湍流的特点对直管内的流动而言：duRe 雷诺准数的定义流型的判别黏性力动力duu2Re 2000 稳定的层流区 2000 Re 4000 湍流区 流体流动受固体壁面影响（能感受到固体壁面存在）的区域内摩擦：一流体层由于粘性的作用使与其相邻的流体层减速边界层：受内摩擦影

8、响而产生速度梯度的区域（）u=0.99u0边界层发展：边界层厚度 随流动距离增加而增加流动充分发展：边界层不再改变，管内流动状态也维持不变充分发展的管内流型属层流还是湍流取决于汇合点处边界层内的流动属层流还是湍流 Xouod进口段圆管入口处的流动边界层发展 平板上的流动边界层发展 注意：层流边界层和层流内层的区别层流边界层湍流边界层层流内层边界层界限u0u0u0 xy层流边界层：边界层内的流动类型为层流湍流边界层：边界层内的流动类型为湍流层流内层：边界层内近壁面处一薄层，无论边界层内的流型为层流或湍流，其流动类型均为层流倒流 分离点u0 D ACCBxAB：流道缩小，顺压强梯度，加速减压BC：

9、流道增加，逆压强梯度，减速增压CC以上：分离的边界层CC以下：在逆压强梯度的推动下形成倒流，产生大量旋涡流体流过管束流体流过管束热力学第二定律指出，所有系统由非平衡态向平衡态转化是熵增大的自发过程，例如：热流从高温处流向低温处水流从高位处流向低位处电流由高电位流向低电位现象方程（Phenomenological equation）： 扩散通量扩散系数扩散推动力 传输阻力传输推动力传输速率 lUAIdddddI/dA 电流通量，微分时间内垂直通过微元面积的电流量dU/dl 电位梯度，微元长度上电流流动的推动力 电导率，电阻率的倒数 单组分气体、一维、等温层流流动体系中的动量扩散现象 层流流体中由

10、速度梯度推动的扩散称为分子动量扩散 um动量yuxdd速度梯度)(yux速度分布动量为一矢量，其方向就是流速的方向，一维流动情况下可定为 x 轴的正向。而动量扩散的方向，则由速度梯度决定、并且指向速度降低的方向。 yux, T, Aux(y), T(y), A(y)ounMuxrx宏观上，分子数密度为 n 、分子量为 Mr 的气体的动量浓度(即单位体积流体具有的动量)为根据分子动理学原理在气体密度均匀的条件下，动量浓度 ux 仅取决于流体所在位置处的宏观流速 ux(y)流动气体分子的运动流体的宏观运动，ux迭加在宏观运动上的分子微观热运动，其均方根速度为 v微观上，分子无规热运动引起气体分子之

11、间的碰撞和动量交换，力图使动量浓度趋于均匀，由此而导致了流速不同的流体层与层之间在 y 方向上的动量传递。 厚度均不超过分子平均自由程 （即保证 y 方向上气体分子的每一次迁移运动都会在两层流体之间产生动量交换）yux, T, Aux(y), T(y), A(y)oy考察任意 y 位置处相邻的两层气体在该微小尺度范围内流体宏观流速分布函数可视为线性，即两层流体的流速分别为 ux 和 ux + （dux / dy）ux+(dux / dy)ux3nv33rnMv分子数通量 质量通量取位于上层的单位微元体积的流体为体系，从统计平均的观点，与相邻的下层流体在 y 方向上通过单位微元底面积在单位时间内

12、交换的通量为 由于分子无规热运动在三维空间各向同性并且气体密度维持均匀，因此 y 方向上的分子无规热运动具有等分子数、反方向交换的特征。动量扩散通量yuuuvxxxdd3yuyuyuuuvxxxxxyxdd31dd31dd31根据牛顿第二定律，运动体系的动量变化率等于作用在该体系上的力，动量变化率的方向与力的方向相同 运动粘度 Kinematic viscosity3v剪应力（shear stress） yx ：表示平行作用于单位面积上的切向力，下标 x 代表剪应力或者动量的方向，y 代表力的作用面的法线方向或者动量传递的方向。 yuxdd动量浓度梯度yuxyxdd动量扩散系数动量扩散通量的推

13、动力yuxyxdd1 10 100 1000 100001010.10.010.001甘油水空气剪切速率/ s-1剪应力 N.m-2 牛顿粘性定律对实际气体和液体，动量扩散的机理更复杂，但一般能满足满足牛顿粘性定律的流体称为牛顿流体（Newtonian fluid） = 动力粘度（viscosity）yufyudd/dd高分子熔体和溶液、表面活性剂溶液、石油、食品以及含微细颗粒较多的悬浮体、分散体、乳浊液等流体在层流时并不服从牛顿粘性定律，统称为非牛顿流体非牛顿流体的粘度 不再为一常数而与 dux / dy 有关 牛顿型流体 塑型流体 涨塑流体 假塑型流体 du/dy y 宾汉塑性流体（Bin

14、gham plastics）yuKyddy 屈服应力（threshold shear stress）K 宾汉粘度yuyuyuKandddddd1n 流变指数（flow behavior index）K 稠度系数（flow consistency index）a 表观粘度幂律（power law）流体n1 涨塑性流体（Dilatant fluid） 傅立叶热传导定律 TcTcnMppryTcyTcyTTTcnMqppprdd31dd31dd31yTkqddckp导热系数（Thermal conductivity） 热量浓度yTcqpdd热量扩散通量的推动力yTcpdd3v热量扩散系数 热量浓度梯

15、度 费克第一扩散定律 扩散系数 ywywywwwnMjAAAAArABdd31dd31dd313ABDywDjAABABdd ywnMywrAAA质量浓度质量浓度梯度质量互扩散系数 3ABvDywddA质量扩散通量的推动力拉格郎日（Lagrange, J. 1736-1813）法：把流体的运动看作是无数个质点运动的总和，以个别质点为观察对象加以描述，整个流动为各质点运动的汇总。 质点用起始时刻的坐标（a, b, c）进行识别，其位移为tcbazztcbayytcbaxx,ttcbaztzuttcbaytyuttcbaxtxuzyx,拉格郎日变数：a, b, c, t222222tzatyatx

16、azyx欧拉（Euler, L. 1707-1783）法：以流动的空间为观察对象，观察不同时刻各空间点上流体质点的运动参数，将各时刻的情况汇总可描述整个流动。每时刻各空间点都有确定的运动参数，空间区域即流场tzyxuutzyxuutzyxuuzzyyxx,欧拉变数：x, y, z, t直角坐标和单位矢量 运动流体的参数是三维空间及时间的连续分布函数。 数学上将某物理量随空间和时间的连续分布函数称为该物理量的场。 流体力学中，将流体运动的全部范围称为流场。 流场：速度场、温度场、浓度场、压强场等。 流场的一般概念 xzyoikjrkjirzyx矢量场：既有大小，也有方向标量场：只有数量的大小，例

17、：密度场、温度场tzyx,tzyxTT,tzyx,rr kjikjiruzyxuuutztytxt流线：某时刻整个流动空间中的一条想象的矢量线，该线上任意点的切线方向代表了此时刻该点的流速方向。由于同一时刻同一点处的流体质点只能有一个速度，因此流线不会相交。迹线：对流体质点而言，是质点运动的轨迹（在不同的时刻）。 迹线与流线是两个概念，一般不重合。只有稳态场情况下，流场中流线不随时间变化，流体质点的运动轨迹才会沿着流线发展，因此迹线与流线重合。 abcd (b)流线0(a)迹线r1r2r3r4ttzzyyxxdddddttzztyytxxtddddddddtzuyuxutzyxdd观测点的速度分量 ux= dx/dt， uy= dy/dt， uz = dz/dttzyxf,全微分全导数研究流场的性质多从分布函数随时间和空间的变化率入手偏导数t tNzNuyNuxNutNzyx DD局部导数：在空间某位置处物理量 N 随时间的偏导数。稳定流场该项为零 对流导数：物理量 N 从（x, y, z） 位置到（x+dx, y+dy, z+dz）时的