热力学第二章第一定律实用教案

1、2-1 热力学第一(dy)定律的本质 1909年，C. Caratheodory最后(zuhu)完善热一律本质：能量本质：能量(nngling)转换及守恒定律在热过程中转换及守恒定律在热过程中的应用的应用 18世纪初，工业革命，热效率只有1% 1842年，J.R. Mayer阐述热一律，但没有 引起重视 1840-1849年，Joule用多种实验的一致性 证明热一律，于1850年发表并得到公认第1页/共86页第一页，共86页。Conservation of energyOne of the most fundamental laws of nature“During an interactio

2、n , energy can change from one form to another but the total amount of energy remains constant”Energy cannot be created or destroyed第2页/共86页第二页，共86页。焦耳实验焦耳实验1、重物下降(xijing)，输 入功，绝热容 器内气体 T 2、绝热去掉，气 体 T ，放出(fn ch) 热给水，T 恢复 原温。第3页/共86页第三页，共86页。焦耳实验焦耳实验水温升高可测得热量(rling)， 重物下降可测得功热功当量(r n dn lin)1 cal = 4

3、.1868 kJ工质经历(jngl)循环:WQMechanical equivalent of heat第4页/共86页第四页，共86页。闭口闭口(b ku)系循环的热一系循环的热一律表达式律表达式要想得到功，必须花费热能或其它(qt)能量热一律(yl)又可表述为“第一类永动机是 不可能制成的”WQPerpetual motion machine of the first kind第5页/共86页第五页，共86页。QPerpetual motion machine of the first kind锅炉汽轮机发电机给水泵凝汽器WnetQout电加热器第6页/共86页第六页，共86页。2-2 2

4、-2 热一律热一律(yl)(yl)的推的推论论内能内能内能(ni nn)的导出闭口(b ku)系循环0QWQWInternal energy第7页/共86页第七页，共86页。内能内能(ni nn)的导出的导出对于(duy)循环1a2c11 22 1()()0acQWQW对于(duy)循环1b2c11 22 1()()0bcQWQW1 21 2()()abQWQW0QW状态参数pV12abc第8页/共86页第八页，共86页。内能内能(ni nn)及闭口系热一及闭口系热一律表达式律表达式定义(dngy) dU = Q - W 内能U 状态函数 Q = dU + WQ = U + W闭口(b ku)

5、系热一律表达式！两种特例两种特例 绝功系绝功系 Q = dU 绝热系绝热系 W = - dU第9页/共86页第九页，共86页。内能内能U U 的物理的物理(wl)(wl)意义意义dU = Q - W W Q dU 代表代表(dibio)某微元过程中系统通过边界某微元过程中系统通过边界交换的微热量与微功量两者之差值，也即系统内交换的微热量与微功量两者之差值，也即系统内部能量的变化。部能量的变化。 U 代表储存于系统内部代表储存于系统内部(nib)的能量的能量 内储存能（内能、热力学能）内储存能（内能、热力学能）第10页/共86页第十页，共86页。内能内能(ni nn(ni nn) )的组成的组成

6、分子动能分子动能(dngnng)分子位能分子位能 binding forces化学能化学能 chemical energy核能核能 nuclear energy内能内能(ni nn)microscopic forms of energy移动 translation转动 rotation振动 vibration第11页/共86页第十一页，共86页。系统系统(xtng)总能总能 total energy外部外部(wib)储存能储存能macroscopic forms of energy宏观宏观(hnggun)动能动能 kinetic Ek= mc2/2宏观宏观(hnggun)位能位能 potent

7、ial Ep= mgz机械能机械能系统总能E = U + Ek + Epe = u + ek + ep一般与系统同坐标，常用U, dU, u, du第12页/共86页第十二页，共86页。内能内能(ni nn(ni nn) )的说明的说明 内能(ni nn)是状态量 state property U : 广延(un yn)参数 kJ u : 比参数 kJ/kg 内能总以变化量出现，内能零点人为定第13页/共86页第十三页，共86页。热一律热一律(yl)的文字表达式的文字表达式热一律热一律(yl): 能量守恒与转换定能量守恒与转换定律律=进入系统的能量离开系统的能量系统内部储存能量的变化-Tota

8、l energy entering the systemTotal energy leaving the systemChange in the total energy of the system=-第14页/共86页第十四页，共86页。能量的传递(chund)和转化一、能量传递一、能量传递(chund)的两的两种方式种方式 作功作功第15页/共86页第十五页，共86页。作功的说明(shumng)q“作功”是系统与外界间的一种(y zhn)(y zhn)相互作用，是越过系统边界的能量交换。q 功是指作功过程中在传递着的能量的总称，过程一旦结束就再无所谓功。q 机械能与机械功、电能与电功等同吗

9、？q 系统是否作功应以过程在外界所引起的效果来判断，而不应从系统的内部去寻找依据，对系统的内部来说无所谓“功”。q 功是有序能量传递。第16页/共86页第十六页，共86页。q过程功：按照系统在热力过程中的状态变化而应该作出的功。q系统的过程功中通常可以区分为有用功和无用功的两个部分。q对大气所作的任何功是无用的，克服摩擦所作的功都转变为热量，因而也是无用的。q像设备从转轴上传出的轴功，提升重物所作的机械功，以及工质本身的宏观动能和重力位能的增加（可以利用(lyng)(lyng)相关机械设备进一步使之转变为轴功等机械功）都属于系统所作的有用功。q有用功：技术上有用的，可以输给功源的功。q功源：一

10、种可以向热力系作功或从热力系统接受功的外界物体或装置。第17页/共86页第十七页，共86页。 传热(chun (chun r)r)系统系统(xtng)与外界之间的另一种相互与外界之间的另一种相互作用，是系统作用，是系统(xtng)与外界之间依靠温差与外界之间依靠温差进行的一种能量传递现象，所传递的能量进行的一种能量传递现象，所传递的能量称为热量。称为热量。热能和热量不是同一个概念热能和热量不是同一个概念温差虽然是传热过程的推动势差，但是温差虽然是传热过程的推动势差，但是(dnsh)系统温度的系统温度的变化与传热并无必然的联系。变化与传热并无必然的联系。热能是微观粒子无序紊乱运动的能量热能是微观

11、粒子无序紊乱运动的能量热量符号规定：系统从外界吸热为正；向外界放热为负热量符号规定：系统从外界吸热为正；向外界放热为负第18页/共86页第十八页，共86页。2-3 闭口系能量(nngling)方程 W Q一般一般(ybn)式式 Q = dU + W Q = U + W q = du + w q = u + w单位单位(dnwi)工质工质适用条件： 1）任何工质 2) 任何过程Energy balance for closed systemPoint function-Exact differentials- dPath function-Inexact differentials- 第19页/

12、共86页第十九页，共86页。闭口闭口(b ku)系能量方程中系能量方程中的功的功功功 （ w） 是广义是广义(gungy)功功 闭口系与外界交换的功量闭口系与外界交换的功量q = du + w准静态准静态(jngti)容积变化功容积变化功 pdv拉伸功拉伸功 w拉伸拉伸= - dl表面张力功表面张力功 w表面张力表面张力= - dA w = pdv - dl - dA +.第20页/共86页第二十页，共86页。闭口闭口(b ku)系能量方程的系能量方程的通式通式q = du + w若在地球(dqi)上研究飞行器 q = de + w = du + dek + dep + w 工程(gngchn

13、g)热力学用此式较少第21页/共86页第二十一页，共86页。准静态和可逆闭口系能量准静态和可逆闭口系能量(nngling)方程方程简单可压缩系准静态简单可压缩系准静态(jngti)过程过程 w = pdv简单简单(jindn)可压缩系可逆可压缩系可逆过程过程 q = Tdsq = du + pdv q = u + pdv热一律解析式之一Tds = du + pdv Tds = u + pdv热力学恒等式第22页/共86页第二十二页，共86页。门窗紧闭门窗紧闭(jn b)(jn b)房间用房间用电冰箱升温电冰箱升温以房间以房间(fngjin)为为系统系统 绝热闭口(b ku)系闭口系能量方程QU

14、W 0Q 0UW 0W T电冰箱RefrigeratorIcebox第23页/共86页第二十三页，共86页。门窗紧闭门窗紧闭(jn b)(jn b)房间用房间用空调降温空调降温以房间以房间(fngjin)为为系统系统 闭口(b ku)系闭口系能量方程QUW 0Q UQ W0W T空调 QQWAir-condition第24页/共86页第二十四页，共86页。 2-4 开口系能量(nngling)方程WnetQminmoutuinuoutgzingzout212inc212outc能量守恒原则能量守恒原则进入系统的能量进入系统的能量 -离开离开(l ki)系统的能系统的能量量 =系统储存能量的变系

15、统储存能量的变化化Energy balance for open system第25页/共86页第二十五页，共86页。推进推进(tujn)功的引入功的引入WnetQminmoutuinuoutgzingzout212inc212outc Q + min(u + c2/2 + gz)in- mout(u + c2/2 + gz)out - Wnet = dEcv这个这个(zh ge)(zh ge)结结果与实验不符果与实验不符少了推进(tujn)功第26页/共86页第二十六页，共86页。推进推进(tujn)功的表达式功的表达式推进功（流动推进功（流动(lidng)功、功、推动功）推动功）pApVd

16、l W推推 = p A dl = pV w推推= pv注意(zh y)： 不是 pdv v 没有变化Flow work第27页/共86页第二十七页，共86页。对推进对推进(tujn)功的说明功的说明1、与宏观流动有关(yugun)，流动停止，推进功不存在2、作用过程(guchng)中，工质仅发生位置变化，无状态变化3、w推pv与所处状态有关，是状态量4、并非工质本身的能量（动能、位能）变化引起， 而由外界做出，流动工质所携带的能量可理解为：可理解为：由于工质的进出，外界与系统之间由于工质的进出，外界与系统之间所传递的一种所传递的一种机械功机械功，表现为流动工质进出系统，表现为流动工质进出系统时

17、所时所携带携带和所和所传递传递的一种的一种能量能量第28页/共86页第二十八页，共86页。开口系能量开口系能量(nngling)方程的推导方程的推导WnetQpvinmoutuinuoutgzingzout212inc212outc Q + min(u + c2/2 + gz)in- mout(u + c2/2 + gz)out - Wnet = dEcvminpvout第29页/共86页第二十九页，共86页。开口系能量开口系能量(nngling)方程微分式方程微分式 Q + min(u + pv+c2/2 + gz)in - Wnet - mout(u + pv+c2/2 + gz)out

18、= dEcv工程工程(gngchng)上常用流率上常用流率0limQQ0limmm0limWW2cvout2innetind/2/2outQEupvcgzmupvcgzmW第30页/共86页第三十页，共86页。开口开口(ki ku)系能量方程微系能量方程微分式分式当有多条进出口：当有多条进出口：netcv2outout2inind/2/2QEWupvcgzmupvcgzm流动流动(lidng)时，总一时，总一起存在起存在第31页/共86页第三十一页，共86页。焓焓Enthalpy的引入的引入定义定义(dngy)：焓：焓 h = u + pvnetcv2outout2inind/2/2QEWup

19、vcgzmupvcgzmhh开口(ki ku)系能量方程第32页/共86页第三十二页，共86页。焓焓Enthalpy的的 说明说明(shumng) 定义(dngy)：h = u + pv kJ/kg H = U + pV kJ 1、焓是状态(zhungti)量 state property2、H为广延参数 H=U+pV= m(u+pv)= mh h为比参数3、对流动工质，焓代表能量(内能+推进功) 对静止工质，焓不代表能量4 4、物理意义：开口系中随工质物理意义：开口系中随工质流动而携带流动而携带的、取决的、取决 于热力状态的于热力状态的能量能量。第33页/共86页第三十三页，共86页。2-5

20、 2-5 稳定流动稳定流动(lidng)(lidng)能量方程能量方程WnetQminmoutuinuoutgzingzout212inc212outc稳定流动稳定流动(lidng)条件条件1、outinmmm2、QConst3、netsWConstW轴功轴功Shaft work每截面每截面(jimin)状状态不变态不变4、,/0C VdEEnergy balance for steady-flow systems第34页/共86页第三十四页，共86页。稳定流动(lidng)(lidng)的定义q当流动系统中（包括进、出口截面上）各点的热力学状态及流动情况（流速、流向）不随时间变化时，称系统处

21、于(chy)稳定流动1、系统各截面状态参数不随时间(shjin)变化2、系统与外界的能量交换不随时间变化3、系统自身能量贮存与质量贮存不随时间变化第35页/共86页第三十五页，共86页。稳定流动能量方程稳定流动能量方程(fngchng)(fngchng)的推导的推导outinmmmQConstnetsWConstW,/0C VdEnetcv2outout2inind/2/2QEWhcgzmhcgzm稳定稳定(wndng)流流动条件动条件0mmsW第36页/共86页第三十六页，共86页。稳定流动能量稳定流动能量(nngling)(nngling)方程的推导方程的推导22soutin22ccQmh

22、gzhgzWQmqssWmw1kg工质工质22soutin22ccqhgzhgzw2s12qhcg zw 第37页/共86页第三十七页，共86页。稳定稳定(wndng)(wndng)流动能量流动能量方程方程2s12qhcg zw 适用适用(shyng)条件：条件：任何任何(rnh)流动流动工质工质任何稳定流动过程任何稳定流动过程Energy balance for steady-flow systems第38页/共86页第三十八页，共86页。技术技术(jsh)(jsh)功功 technology worktechnology work动能动能(dngnng)工程技术上可以工程技术上可以(ky)

23、直接利直接利用用轴功轴功机械能机械能2f12sQHm cmg zW 2f12sqhcgzw 位能位能tWtwtQm hW tqhw 第39页/共86页第三十九页，共86页。单位单位(dnwi)(dnwi)质量工质质量工质的开口与闭口的开口与闭口wsq稳流开口稳流开口(ki ku)系系tqhw quw 闭口闭口(b ku)系系(1kg)容积变化功容积变化功等价等价技术功技术功第40页/共86页第四十页，共86页。稳流开口与闭口稳流开口与闭口(b ku)(b ku)的能量方程的能量方程tqhw 容积容积(rngj)变变化功化功w技术技术(jsh)功功wtquw 闭口闭口稳流开口稳流开口等价等价轴功

24、轴功ws推进功推进功 (pv)几种功的关系？几种功的关系？第41页/共86页第四十一页，共86页。几种几种(j zhn(j zhn) )功的关系功的关系2t12swcg zw t()tqhwupvw quw ()twpvw wwt(pv) c2/2wsgz做功(zugng)的根源ws第42页/共86页第四十二页，共86页。对功的小结对功的小结(xioji)2、开口(ki ku)系，系统与外界交换的功为轴功ws3、一般情况、一般情况(qngkung)下忽略动、位能的变化下忽略动、位能的变化1、闭口系，系统与外界交换的功为容积变化功wwswt第43页/共86页第四十三页，共86页。简单简单(jin

25、dn)可压缩系可逆过程可压缩系可逆过程的技术功的技术功()tpdvd pvw()twpvw ()twd pvw可逆过程()()twpdvd pvpdvpdvvdpvdp twvdp 简单(jindn)可压缩系可逆过程qdupdvqdhvdp热一律(yl)解析式之一热一律解析式之二twvdp 第44页/共86页第四十四页，共86页。技术技术(jsh)(jsh)功在示功图功在示功图上的表示上的表示1 12 2ddv pp vp vp vt1 12 2wwp vp vt()wwpv121ba12341 140 1a 230 2b第45页/共86页第四十五页，共86页。机械能守恒机械能守恒(shu h

26、n(shu hn) )s2t2/wgdzdcvdpw对于流体对于流体(lit)流过管流过管道，道，0sw2102vdpdcgdz 压力压力(yl)能能 动能动能 位能位能机械能守恒2102dpdcdzgg伯努利方程Bernoullis equation第46页/共86页第四十六页，共86页。 2-6 稳定流动能量稳定流动能量(nngling)方程应用举例方程应用举例s22/wzgchq热力学问题经常热力学问题经常(jngchng)可忽略动、可忽略动、位能变化位能变化例：c1 = 1 m/s c2 = 30 m/s (c22 - c12) / 2 = 0.449 kJ/ kgz1 = 0 m z

27、2 = 30 mg ( z2 - z1) = 0.3 kJ/kg1bar下, 0 oC水的 h1 = 84 kJ/kg100 oC水蒸气的 h2 = 2676 kJ/kgsqhw 第47页/共86页第四十七页，共86页。例例1 1：透平：透平(tu (tu pnpn)(Turbine)(Turbine)机械机械火力发电火力发电(hul fdin)核电核电飞机(fij)发动机轮船发动机移动电站 燃气轮机蒸汽轮机Steam turbineGas turbine第48页/共86页第四十八页，共86页。透平透平(tu pn(tu pn)(Turbine)(Turbine)机械机械sqhw 1) 体积(

28、tj)不大2）流量(liling)大3）保温层保温层q 0ws = -h = h1 - h20输出的轴功是靠焓降转变的输出的轴功是靠焓降转变的第49页/共86页第四十九页，共86页。例例2 2：压缩：压缩(y su)(y su)机械机械 CompressorCompressor火力发电火力发电(hul fdin)核电核电飞机(fij)发动机轮船发动机移动电站 压气机水泵制冷制冷空调空调压缩机第50页/共86页第五十页，共86页。压缩压缩(y su)(y su)机械机械sqhw 1) 体积(tj)不大2）流量(liling)大3）保温层保温层q 0ws = -h = h1 - h20输入的轴功转

29、变为焓升输入的轴功转变为焓升第51页/共86页第五十一页，共86页。例例3 3：换热设备：换热设备(shbi)Heat (shbi)Heat ExchangersExchangers火力发电火力发电(hul fdin)：锅炉(gul)、凝汽器核电：热交换器、凝汽器制冷制冷空调空调蒸发器、冷凝器第52页/共86页第五十二页，共86页。换热设备换热设备(shbi)(shbi)热流体热流体(lit)放热量：放热量：没有(mi yu)作功部件sqhw 热流体热流体冷流体冷流体h1h2s0w 21qhhh h1h2210qhhh 冷流体吸热量：冷流体吸热量：210qhhh 焓变第53页/共86页第五十三

30、页，共86页。例例4 4：喷管：喷管(pn (pn un)un)和和扩压管扩压管火力发电火力发电(hul fdin)蒸汽轮机静叶核电飞机发动机轮船(lnchun)发动机移动电站 压气机静叶Nozzles and Diffusers 第54页/共86页第五十四页，共86页。喷管喷管(pn (pn un)un)和扩压和扩压管管喷管喷管(pn un)目的：目的：压力降低，速度(sd)提高扩压管目的：动能与焓变相互转换速度降低，压力升高动能参与转换，不能忽略动能参与转换，不能忽略s0w 0q s22/wzgchq0g z 212ch 第55页/共86页第五十五页，共86页。例例5 5：绝热节流：绝热节

31、流(ji (ji li)Throttling Valvesli)Throttling Valves管道管道(gundo)阀阀门门制冷制冷(zhlng)空调空调膨胀阀、毛细管第56页/共86页第五十六页，共86页。绝热节流绝热节流(ji li)(ji li)绝热节流过程，前后绝热节流过程，前后h不变，但不变，但h不是不是(b shi)处处处处相等相等h1h2sqhw 没有(mi yu)作功部件s0w 绝热0q 0h 12hh第57页/共86页第五十七页，共86页。q例：已知新蒸汽进入(jnr)(jnr)汽轮机时的焓h1=3230kJ/kgh1=3230kJ/kg，流速c1=50m/sc1=50m

32、/s，乏汽流出汽轮机时的焓h2=2300kJ/kgh2=2300kJ/kg，流速c2=120m/sc2=120m/s。蒸汽流量为600t/h600t/h，试求： q(1)(1)汽轮机的功率； q(2)(2)忽略蒸汽进、出口动能变化引起的计算误差。 212sqhcg zw 0 ,0qg z 2212212231()()21(32302300)(12050 ) 102924.05(/)swhhcckJ kg解：（1）第58页/共86页第五十八页，共86页。因，所以每小时在汽轮机中所做的功为：ssWmw38600 10924.055.54 10 (/ )smsWq wkJh蒸汽机的功率(gngl)为

33、：855.54 101.54 10 ()3600sWPkW222232111()(12050 ) 105.95(/)22cckJkg（2）忽略蒸汽(zhn q)进、出口时的动能差时，蒸汽(zhn q)进、出口的动能有：5.95/0.64%924.05/kJ kgkJ kg由此引起(ynq)的误差为：第59页/共86页第五十九页，共86页。第二章第二章 小结小结(xioji) (xioji) SummarySummary1、本质、本质(bnzh)：能量守恒与转：能量守恒与转换定律换定律=进入系统的能量离开系统的能量系统内部储存能量的变化-第60页/共86页第六十页，共86页。第二章第二章 小结小

34、结(xioji)(xioji)2outcvout2innetind/2/2QEhcgzmhcgzmW通用通用(tngyng)式式2、热一律、热一律(yl)表达式：表达式：cvnet2outout2inind/2/2QEWhcgzmhcgzm第61页/共86页第六十一页，共86页。第二章第二章 小结小结(xioji)(xioji)稳流：稳流：mmminoutdEcv / = 0s22/wzgchqtqhw 2outcvout2innetind/2/2QEhcgzmhcgzmW通用通用(tngyng)式式第62页/共86页第六十二页，共86页。第二章第二章 小结小结(xioji)(xioji)闭口

35、闭口(b ku)系：系：outin0mm2outcvout2innetind/2/2QEhcgzmhcgzmW通用通用(tngyng)式式netcvd/QEWQdEW第63页/共86页第六十三页，共86页。第二章第二章 小结小结(xioji)(xioji) 2outcvout2innetind/2/2QEhcgzmhcgzmW通用通用(tngyng)式式循环(xnhun)dEcv = 0out = inQWQW第64页/共86页第六十四页，共86页。第二章第二章 小结小结(xioji)(xioji)孤立系：孤立系： 2outcvout2innetind/2/2QEhcgzmhcgzmW通用通用

36、(tngyng)式式netoutin0QWmm0isodE第65页/共86页第六十五页，共86页。第二章第二章 小结小结(xioji)(xioji)3、热力学第一、热力学第一(dy)定律表达式和适用条件定律表达式和适用条件任何工质，任何过程任何工质，任何过程quw dqup v 任何工质，任何工质，可逆可逆过程过程s22/wzgchq任何工质，任任何工质，任何何稳流稳流过程过程sqhw 或或tqhw 忽略动、位忽略动、位能变化能变化第66页/共86页第六十六页，共86页。第二章第二章 小结小结(xioji)(xioji)qdupdvdhvdp4、可逆过程下两个、可逆过程下两个(lin )热力学

37、微分热力学微分关系式关系式 适合(shh)于闭口系统和稳流开口系统后续很多式子基于此两式第67页/共86页第六十七页，共86页。第二章第二章 小结小结(xioji)(xioji)5、u与与 h U, H 广延(un yn)参数 u, h 比参数 U 系统系统(xtng)本身具有的内部本身具有的内部能量能量H 不是系统本身具有的能量， 开口系中随工质流动而携带的，取 决于状态参数的能量 第68页/共86页第六十八页，共86页。第二章第二章 小结小结(xioji)(xioji)6、四种、四种(s zhn)功功的关系的关系 准静态(jngti)下2t12swcg zw ()twpvw twvdp w

38、pdv闭口系过程开口系过程第69页/共86页第六十九页，共86页。第二章第二章 讨论讨论(toln) (toln) DiscussionDiscussion思考题思考题 工质膨胀是否(sh fu)一定对外作功？做功对象(duxing)和做功部件定容过程是否一定不作功？开口系，技术功定温过程是否一定不传热？相变过程（冰融化，水汽化）twvdp 水轮机第70页/共86页第七十页，共86页。第二章第二章 讨论讨论(toln)(toln)气体(qt)被压缩时一定消耗外功热力学功指有用功p00WpdVp dV对外作功指有用功第71页/共86页第七十一页，共86页。第二章第二章 讨论讨论(toln)(to

39、ln)气体边膨胀(png zhng)边放热是可能的tQHW 对工质加热(ji r)，其温度反而降低，这种情况不可能QUW 000第72页/共86页第七十二页，共86页。第二章第二章 小结小结(xioji)(xioji)循环(xnhun)121 2aUU121 2aWW1 21 21 2aaaQUW 121212QUW 思考题思考题4附图附图121 2aQQ121 2tt aWW121 2aHH 121212tQHW 1 21 21 2aat aQHW 0U0HtWWQ第73页/共86页第七十三页，共86页。P q 例：燃气轮机(rnqlnj)循环7m671mmm1m7771166m hm qm hm hP第74页/共86页第七十四页，共86页。充气问题充气问题(wnt)(wnt)与取系与取系统统例例 储气罐原有气体(qt)m0,u0输气管状态(zhungti)不变，h经时间充气，关阀储气罐中气体m求：储气罐中气体内能u 忽略动、位能变化，且管路、储气罐、阀门均绝热m0,u0h第75页/共86页第七十五页，共86页。四种四种(s zhn(s zhn) )可取系可取系统统1）取储气罐为系统(xtng)开口(ki ku)系