第三章煤层气的储层压力及赋存状态

1、第三章煤层气的储层压力及赋存状态第一节第一节 煤储层压力煤储层压力一、定义一、定义 指作用于煤孔隙指作用于煤孔隙裂隙空间上的流体压力（包括水裂隙空间上的流体压力（包括水压和气压），故又称为孔隙流体压力。压和气压），故又称为孔隙流体压力。 1 1、开放体系、开放体系 储层压力等于静水压力储层压力等于静水压力 2 2、封闭体系、封闭体系 储层压力等于上覆岩层压力储层压力等于上覆岩层压力 3 3、半封闭体系、半封闭体系 上覆岩层压力由储层内孔隙流体和煤基质块共上覆岩层压力由储层内孔隙流体和煤基质块共 同承担同承担超压超压煤层气井喷煤层气井喷三、储层压力的地质控制三、储层压力的地质控制 1、埋深、埋深

2、y = 0.0114x - 1.4369r= 0.82142345678910111250060070080090010001100煤层埋深m储层压力/MPa线性 (实测压力)线性 (正常压力) 2、地应力、地应力pp3、水文地质、水文地质开放体系开放体系4、煤层气（瓦斯）压力、煤层气（瓦斯）压力 煤层气（瓦斯）压力是指在煤田勘探钻孔或煤矿矿煤层气（瓦斯）压力是指在煤田勘探钻孔或煤矿矿井中测得的煤层孔隙中的气体压力。井中测得的煤层孔隙中的气体压力。 煤储层试井测煤储层试井测的储层压力是水压，二者的测试条件和测试方法明显的储层压力是水压，二者的测试条件和测试方法明显不同。煤储层压力是水压与气压的

3、总和，在封闭体系不同。煤储层压力是水压与气压的总和，在封闭体系中，储层压力中水压等于气压；在开放体系中，储层中，储层压力中水压等于气压；在开放体系中，储层压力等于水压与气压之和。压力等于水压与气压之和。第二节第二节 煤层气赋存状态煤层气赋存状态亨利定律最初表达式为亨利定律最初表达式为 ： iiicHp 式中：pi气体组分 i 所受到的压力，MPa；Hi气体组分 i 的亨利常数，MPa；ci气体组分 i 在溶剂中的摩尔分数，mol/mol 美国化学家路易斯假定了一新的热力学量美国化学家路易斯假定了一新的热力学量逸度，逸度，使得亨利定律更加完善，最终表达式为：使得亨利定律更加完善，最终表达式为：

4、iiicHf fi气体的气相逸度 pfii式中：i组分 i 的逸度因子；p系统的压力，MPa 由于气体在水中的溶解已经处于临界温度之上，临界条件下的由于气体在水中的溶解已经处于临界温度之上，临界条件下的饱和蒸汽压力便失去了物理意义。物理化学研究表明逸度因子饱和蒸汽压力便失去了物理意义。物理化学研究表明逸度因子与对比压力和对比温度有关与对比压力和对比温度有关 ： i),(rriipT式中：式中：Tr气体的对比温度；气体的对比温度；pr气体的对比压力气体的对比压力 根据系统的温度和压力以及气体的临界温度和压力求得：根据系统的温度和压力以及气体的临界温度和压力求得： c/TTTrc/ pppr式中：

5、T系统的温度，K；p系统的压力，MPa；Tc气体临界温度，K；pc气体的临界压力，MPa CH4和和CO2的临界温度和临界压力的临界温度和临界压力 0.20.30.40.60.81.0234568102030400.10.20.30.40.50.60.81.02.03.00.10.20.30.40.50.60.81.02.0301.00.90.80.70.600.10.20.30.40.51.61.41.21.10.950.900.850.800.750.700.650.600.55Tr=0.52.01.51.31.11.00.90.80.70.6Tr=0.50.90.960.981.01.1

6、1.31.5Pr气体普遍化逸度因子图气体普遍化逸度因子图 常温常压下，气体在纯水中溶解的亨利常数大多可以在各种常温常压下，气体在纯水中溶解的亨利常数大多可以在各种化工手册化工手册中查出中查出 。亨利常数表达为：亨利常数表达为： )(50s10TmkjjjiThH式中：hj相关系数，由实验获得 j为 0 到 5 的整数；T系统温度，K； m盐的摩尔浓度，mol/kg；)(sTk为盐度相关系数，其值可根据 下式求得：jjjTsTk50s)(式中：sj相关系数，由实验获得 当气体溶于纯水时，亨利常数公式则可简化表示为：当气体溶于纯水时，亨利常数公式则可简化表示为：50jjjiThH气体溶解度参数气体

7、溶解度参数 根据以上的逸度及逸度因子的计算公式可导出：根据以上的逸度及逸度因子的计算公式可导出：iiiiiHpHfc假设地表温度为假设地表温度为290 K，地温梯度为，地温梯度为3/100 m，静水压力梯度，静水压力梯度为为1 MPa/100 m。从地表每。从地表每100 m取一值进行计算，求取不同取一值进行计算，求取不同埋深埋深CO2与与CH4溶解度，并计算其比值。溶解度，并计算其比值。 溶解度（）m /m33432106080100120140温度（）。C泉气（伴生气）矿化度（）2#6889.5mg/L400Pa50Pa100Pa200Pa300Pa温度对甲烷在水中溶解度的影响温度对甲烷在

8、水中溶解度的影响 当温度低于当温度低于80 80 时，溶解度随温度升高而逐渐变小；当高于时，溶解度随温度升高而逐渐变小；当高于80 80 时随温度升高而增时随温度升高而增大，但其影响远远低于压力。而且在不同温度条件下，溶解度与压力的关系曲线有随压力大，但其影响远远低于压力。而且在不同温度条件下，溶解度与压力的关系曲线有随压力增大而散开的特征，说明在高压条件下，甲烷的溶解度受温度的影响较大，在低压下温度增大而散开的特征，说明在高压条件下，甲烷的溶解度受温度的影响较大，在低压下温度的影响相对较小的影响相对较小 实验结果表明，温度、压力、矿化度是控制煤层气在水中溶解度的主要因素。实验结果表明，温度、

9、压力、矿化度是控制煤层气在水中溶解度的主要因素。压力（）Pa400300200100012345溶解度（）m /m33泉气（伴生气）280矿化度10306.63mg/L60 C。120 C。80 C。 溶解度与压力的关系溶解度与压力的关系 煤层气在地层水中的溶解度随压力增加而煤层气在地层水中的溶解度随压力增加而增大；增大； 图中曲线具上陡下缓的特征，表明图中曲线具上陡下缓的特征，表明在低压条件下压力的变化对溶解度影响较大，在低压条件下压力的变化对溶解度影响较大，在高压条件下影响相对变小。在高压条件下影响相对变小。 煤的孔隙或裂隙中有一部分自由气体，称游离态气体。煤的孔隙或裂隙中有一部分自由气体

10、，称游离态气体。 这种赋存状态的气体符合气体状态方程。对理想气体而言，这种赋存状态的气体符合气体状态方程。对理想气体而言，其状态方程为：其状态方程为：式中：V气体体积，cm3；M气体质量，kg；摩尔质量，kg/mol； T绝对温度，K。 其他许多气体不能用上式描述，而是用真实气体状态方程其他许多气体不能用上式描述，而是用真实气体状态方程范德华方程范德华方程 ：222VaMpbMV=RTM a、b常数，可由实验求得常数，可由实验求得 RTMpV压缩因子（Z）可定义为：在给定温度、压力条件下，真实气体所占体积（VT）和相同条件下理想气体所占体积（VI）之比 Z=ITVV ZnRTpV 范德华方程可

11、改为：范德华方程可改为： n=M （mol 数） pV=ZMRT 所以：所以：表示气体压缩的另一种方法是等温压缩系数（Cg）法，即在一定温度下，随压力改变，气体体积的变化率 pVVpC11g因pnRTZV ，则 TpV=2pZpZpnRT pZZpC11g对理想气体而言对理想气体而言Z=1，而真实气的，而真实气的Z值随温度、压力在变化值随温度、压力在变化 1. 煤的比表面积qQimm式中：Q 吸附时释放出的热量；qimm1 cm2表面浸润至湿时放出的热，即固体在某中性液体中的浸润热；固体的比表面积 煤的比表面积相当大，采用煤的比表面积相当大，采用CO2做介质测得煤的比表面积大体为做介质测得煤的

12、比表面积大体为50200 cm2/g 2. 吸附等温线吸附等温线体积压力IIIIIIIVV吸附等温线的五种类型吸附等温线的五种类型 吸附能取决于吸附质分子对固体表面可覆盖的程度。在任何温度下，吸附质吸附能取决于吸附质分子对固体表面可覆盖的程度。在任何温度下，吸附质和固体表面都要趋于动态平衡。也就是说，游离相吸附质的化学势能和表面束和固体表面都要趋于动态平衡。也就是说，游离相吸附质的化学势能和表面束缚吸附质的化学势能是相等的。前者取决于气体压力，后者取决于固体表面的缚吸附质的化学势能是相等的。前者取决于气体压力，后者取决于固体表面的覆盖率。这样在给定的温度下的覆盖率实际上就是被吸附的吸附质压力的

13、函数。覆盖率。这样在给定的温度下的覆盖率实际上就是被吸附的吸附质压力的函数。 在一定温度下覆盖率（或者说吸附量）随压力的变化称为吸附等温线在一定温度下覆盖率（或者说吸附量）随压力的变化称为吸附等温线024681012141651015压力（）MPa含气量（）m /t3R =1.23%o初始储层压力8.7MPa临界解吸压力8.1MPa可达到最低储层压力2.6MPa9.3m /t3实际含气量13.7m /t3理论含气量14m /t3吸附等温线与煤层气产出、压力的关系吸附等温线与煤层气产出、压力的关系 吸附等温线在煤层气吸附等温线在煤层气研究中的应用主要表研究中的应用主要表现在以下四个方面：现在以下

14、四个方面： 评价煤层对气体的评价煤层对气体的最大吸附能力，实测最大吸附能力，实测值往往偏低；值往往偏低； 预测生产过程中储预测生产过程中储层压力降低时释放出层压力降低时释放出气体的最大值和释放气体的最大值和释放速率；速率； 确定临界解吸压力。确定临界解吸压力。 确定气饱和度。特确定气饱和度。特别是在气体处于未饱别是在气体处于未饱和状态，即所含气体和状态，即所含气体量未达到最大吸附能量未达到最大吸附能力时，这一测试相当力时，这一测试相当重要。重要。 3. 吸附等温线的数学表达式(1) 单分子层吸附理论单分子层吸附理论兰氏方程兰氏方程Langmuir等温吸附理论有以下几个假定条件：等温吸附理论有以

15、下几个假定条件：所有的吸附位是等同的，相邻吸附位之间的吸附与解吸过程所有的吸附位是等同的，相邻吸附位之间的吸附与解吸过程 是彼此独立的；是彼此独立的；b. 吸附能力与周围吸附位是否被占据没有关系；吸附能力与周围吸附位是否被占据没有关系；c. 吸附气体被看作是理想气体；吸附气体被看作是理想气体；d. 单分子层吸附；单分子层吸附；e. 吸附热与表面占有率无关。吸附热与表面占有率无关。 该理论认为被吸附气体和吸附剂之间的平衡是动态的，即分子该理论认为被吸附气体和吸附剂之间的平衡是动态的，即分子在吸附剂表面空白区凝结的速率等于分子从已占领区域重新蒸发在吸附剂表面空白区凝结的速率等于分子从已占领区域重新

16、蒸发的速率的速率 。)1 (PNKdtda当达到平衡时，表面覆盖率则没有变化，则上两式相等：当达到平衡时，表面覆盖率则没有变化，则上两式相等：NKdtddKPKP1其表达式为其表达式为: bpbpVV1m式中：p压力；V吸附体积；Vm单分子层体积；b常数。 如果把上式改写成线性方程：如果把上式改写成线性方程：mm1VpbVVp以 p/V 对 p 作图得一直线，由斜率和截距便可求出常数 Vm和 b 该理论适合物理吸附和化学吸附，描述 I 型吸附等温线，是目前广泛用于煤层气吸附的状态方程。更为简单的表达式 pppVVLLpL兰氏压力，在此压力下吸附量达最大吸附能力的 50%；VL兰氏体积，反映煤体

17、的最大吸附能力，与温度、压力无关，取决于煤的性质 (2) D-R和D-A方程 D-R（Dubinin-Radushkevich）和）和D-A（Dubinin-Astakhov）方程在对煤单组分气体等温吸附模拟时较准确）方程在对煤单组分气体等温吸附模拟时较准确 D-R：)ln(Dexp200PPVV 式中，D 为常数，n 为指数，其它同上。其中 V0、D 和 n 可用最小二乘法结合 MATLAB多因素优化算法进行优化 （3）Freundlich吸附方程蔺金太等人认为，实验中的蔺金太等人认为，实验中的CH4等温吸附未达到明显饱和趋势之等温吸附未达到明显饱和趋势之前，用前，用Freundlich方程

18、解释会更合理一些方程解释会更合理一些 nPKV 式中，K为 Freundlich 常数，n 表示 Freundlich 指数。 Langmuir-Freundlich等温吸附方程为：等温吸附方程为： nnLKPKPVV1(4) 多分子层吸附理论多分子层吸附理论B.E.T方程方程Brunauer、Emmett 和 Teller 等人于 1938 年提出了用来对多分子层吸附进行描述的 BET 理论。BET 理论在 Langmuir 理论的基础上，假定： a. 多层吸附形式； b. 在第一层吸附分子与固体表面之间的结合力为气固间的 van der Waals 力，外层各层之间的结合力为气气间的 va

19、n der Waals 力。 c. 第一层的吸附热adsH由固体表面和吸附质特征来确定。 对于第二层和外面各层的吸附热adsH等于蒸发热vapH。 d. 蒸发（或解吸）只发生在外表面，蒸发速度等于各层的凝聚速度，即蒸发与凝聚、解吸与吸附处于动态平衡。 xcxcxVV111m式中：0p/px ，其中 p蒸汽压力；p0饱和蒸汽压力；c与气体吸附热和凝结有关的一个常数 改写为改写为 mm111cVxccVxVx以xV/x1对 x 作图，由斜率和截距可求出 Vm和 c。 是假设吸附层数是无限的，但对多层吸附而言，由于受孔径限制，吸附层只是假设吸附层数是无限的，但对多层吸附而言，由于受孔径限制，吸附层只

20、能为能为n层，则导出层，则导出B.E.T之三常数方程之三常数方程V11m11111nnncxxcnxxnxcxV (5) 位能理论位能理论0e00lnlnlnVaVRTpp31/V式中：=e0VVa；310e0/RTVV；偶极矩；eV 多层吸附可视为一层凝结的液膜，eV就是该液膜的液体体积，取决于吸附质、吸附剂和温度，其中0V为吸附量，常数，pp0ln，该方程适合于 II 类吸附等温线。 (5) 其它理论其它理论 p/VpBTKTKTKTpBKTpTGVppSpN31pLa4ln21式中：Na吸附剂中气体分子数； TG无量纲温度校正因子；常数；Vp吸附剂孔隙体积；KBoltzman 常数；B范

21、德华因子；S吸附位总数量； T=mKTh，h 为Plank 常数；m气体分子量 压力吸附态气体孔隙气体类液态气体兰氏形式总气体体积吸附态气体体积游离态气体体积压力气体体积多孔介质中气体的三种相态多孔介质中气体的三种相态 黑勇士盆地煤的吸附等温线黑勇士盆地煤的吸附等温线 四种煤对三种单组分气体等温吸附曲线四种煤对三种单组分气体等温吸附曲线长焰煤0102030405060700246810压力 /MPa吸附量 /cm3g-1CH4CO2N2气煤0102030405060700246810压力 /MPa吸附量 /cm3g-1CH4CO2N2无烟煤0102030405060700246810压力 /M

22、Pa吸附量 /cm3g-1CH4CO2N2焦煤0102030405060700246810压力 /MPa吸附量 /cm3g-1CH4CO2N24. 多组分气体的吸附 对于不同气体，其沸点越高越易被吸附，如对于不同气体，其沸点越高越易被吸附，如CO2C2H6CH4N2H2。另外，。另外，气体分子的极性也起作用，极性分子比非极性分子有较强的吸附能力气体分子的极性也起作用，极性分子比非极性分子有较强的吸附能力 长焰煤、焦煤、无烟煤吸附不同配比长焰煤、焦煤、无烟煤吸附不同配比CO2结果结果 不同配比的不同配比的CH4+CO2、CH4+N2混合气体吸附量都介于强混合气体吸附量都介于强吸附质和弱吸附质的吸

23、附量之间，随强吸附质比例越大，曲线吸附质和弱吸附质的吸附量之间，随强吸附质比例越大，曲线越靠近强吸附质的吸附曲线。越靠近强吸附质的吸附曲线。 4、多组分气体吸附特征、多组分气体吸附特征长焰煤03690246810压力/Mpa吸附量/cm3.g-1纯CH4纯N2CH4:N2=80:20CH4:N2=50:50CH4:N2=20:80 长焰煤、焦煤、无烟煤吸附不同配比长焰煤、焦煤、无烟煤吸附不同配比N2结果结果4、多组分气体吸附特征、多组分气体吸附特征 a b a a焦煤、焦煤、b b无烟煤吸附无烟煤吸附CHCH4 4:CO:CO2 2=80:20=80:20过程实测值和组分吸附量过程实测值和组分

24、吸附量曲线曲线 a b a a焦煤、焦煤、b b无烟煤吸附无烟煤吸附CHCH4 4:CO:CO2 2=80:20=80:20过程组分摩尔浓度过程组分摩尔浓度的变化曲线的变化曲线CH4+CO2 二元混合气体系二元混合气体系CH4- N2二元混合气体系二元混合气体系 相同条件下相同条件下N2的吸附能力小于的吸附能力小于CH4，所以，所以N2在与在与CH4的竞的竞争吸附中处于劣势，但是随争吸附中处于劣势，但是随浓度的增高，在吸附相中的比浓度的增高，在吸附相中的比例逐渐增加，并超过例逐渐增加，并超过 a b c a b c 无烟煤无烟煤不同配比浓度不同配比浓度a CHa CH4 4:N:N2 2=80

25、:20 b CH=80:20 b CH4 4:N:N2 2=50:50 c CH=50:50 c CH4 4:N:N2 2=20:80=20:80吸附等温线吸附等温线 a b ca b c无烟煤对无烟煤对a CHa CH4 4:N:N2 2=80:20 b CH=80:20 b CH4 4:N:N2 2=50:50 c CH=50:50 c CH4 4:N:N2 2=20:80=20:80吸附吸附过程组分摩尔过程组分摩尔 浓度浓度的变化曲线的变化曲线 当混合体系中当混合体系中N2浓度提高时，吸附相中浓度提高时，吸附相中N2起主导作用起主导作用。CH4- N2二元混合气体系二元混合气体系不同气体

26、的吸附特征不同气体的吸附特征 二氧化碳和甲烷的解吸特征二氧化碳和甲烷的解吸特征 10509896949290888684161412108642解吸压力(MPa)CO2CH4CH4(%)CO2(%)样品 圣胡安盆地大小目温度混合气体水分:60-200:44.4 C:CH ,CO ,N:1.7%422CON242CO24,20161284004812压力(MPa)吸附气体积)(CM /g3样品:圣胡安盆地大小:60-200目温度:44.4 C水分:1.7%。混合气njjjiimiipBpBVV11式中：iVi 组分的吸附量，cm3；miVi 组分单分子层吸附量，cm3；iB=1/pL对 i 组分

27、，Pa-1；pii 组分分压，Pa；jB=1/pL对 j 组分，Pa-1；pjj 组分分压，Pa；n组分数量 （1）煤阶对吸附能力的影响）煤阶对吸附能力的影响镜质体反射率镜质体反射率 40302010R(%)max吸 附 量（可 燃 物 ）Qcm /g,3钟玲文与张新民的研究发现在镜质组含钟玲文与张新民的研究发现在镜质组含量大于量大于60%的煤的吸附量与煤化程度的的煤的吸附量与煤化程度的关系关系 YeeYee认为：在一般情况下，认为：在一般情况下，煤的气体吸附能力随着煤的气体吸附能力随着煤阶变化有两种趋势：煤阶变化有两种趋势：（1 1）吸附能力随着煤阶）吸附能力随着煤阶的增加而增大；（的增加而

28、增大；（2 2）U U字型，即吸附量在高挥字型，即吸附量在高挥发分烟煤发分烟煤A A阶段附近存在阶段附近存在一个最小值。一个最小值。 + +0.00.51.01.52.02.53.03.54.04.55.05.56.06.57.0R(%)o,max吐哈、准格尔盆地部分煤样分析结果本论文所选个煤样的分析结果180510152025303540455055V (m /t,daf)L3吸附能力与煤阶的关系吸附能力与煤阶的关系 挥发分及固定碳+本论文说选择个煤样分析结果18吐哈、准格尔盆地部分煤样分析结果0510152025303540455055606570V (%)daf0510152025303

29、5404550V (m /t,daf)L3煤的兰氏体积与挥发分含量之间的关系煤的兰氏体积与挥发分含量之间的关系 0102030405060708090100051015202530354045VL(m3/t,daf)CGD( daf, %)煤的兰氏体积与固定碳含量之间的关系煤的兰氏体积与固定碳含量之间的关系 煤的兰氏体积与挥发分和固定碳的含量呈线性关系，即煤的兰氏体积有随煤的兰氏体积与挥发分和固定碳的含量呈线性关系，即煤的兰氏体积有随着挥发分含量的增加而减小、随着固定碳含量增加而增加的趋势。着挥发分含量的增加而减小、随着固定碳含量增加而增加的趋势。 水分及平衡水分M =16.73e+0.65R

30、 +1.20c0-R0/0.76M :%c平衡水分（）R :%0镜质体反射率（）161412108642001234567R%0（）平衡水分（）%平衡水分与煤阶的关系平衡水分与煤阶的关系 024681012141601020304050Mc( %)本文所采个煤样的分析结果18吐哈等盆地煤样的分析结果 V (m /t,d af)L3煤的兰氏体积与平衡水分之间的关系煤的兰氏体积与平衡水分之间的关系 随着煤化程度的加深，平衡水分随着煤化程度的加深，平衡水分值有逐渐降低后又有抬升的趋势。值有逐渐降低后又有抬升的趋势。同样平衡水分含量与煤的吸附能同样平衡水分含量与煤的吸附能力之间也存在一定的关系，即随力

31、之间也存在一定的关系，即随着平衡水分含量的增加，煤的兰着平衡水分含量的增加，煤的兰氏体积呈降低的趋势，这种关系氏体积呈降低的趋势，这种关系实际上反映的是煤级对吸附能力实际上反映的是煤级对吸附能力的影响的影响 。煤层中的水分以两种状态存在于煤层中：煤层中的水分以两种状态存在于煤层中：一是游离态赋存于煤层的大孔隙中，一一是游离态赋存于煤层的大孔隙中，一是以吸附态的形式赋存于煤层的小孔隙是以吸附态的形式赋存于煤层的小孔隙中中 。当水分达到一定值时，甲烷的吸附量不再降水分达到一定值时，甲烷的吸附量不再降低，也就是说不再对吸附过程产生影响，这低，也就是说不再对吸附过程产生影响，这时的水分称为平衡水分或是

32、临界水分。时的水分称为平衡水分或是临界水分。（3）煤岩组分吸附能力的影响 情形情形1 1镜质组含量高的镜煤的吸附能力比含量低的暗煤的镜质组含量高的镜煤的吸附能力比含量低的暗煤的吸附能力高吸附能力高04812162005101520253035P(MPa)V (m /t,daf)L3V =40.86p =2.18LL30 Co12#太西镜煤16#太西暗煤V =38.66p =2.23LL暗煤镜煤5#镜煤6#镜煤V =25.01LP =2.21LV =22.27LP =2.45L暗煤镜煤30V (m /t,daf)L3P MPa)(0481216200510152025汝箕沟大峰矿2个煤样的等温吸

33、附曲线 柳林庙湾矿2个煤样在不同温度下的等温吸附曲线 汝箕沟两个煤样中镜质组含量分别为汝箕沟两个煤样中镜质组含量分别为97.00%97.00%和和88.23%88.23%，柳林的两个煤样中镜，柳林的两个煤样中镜质组含量分别只有质组含量分别只有90.75%90.75%和和89.62%89.62% 情形情形2 2惰质组具有很强的吸附能力惰质组具有很强的吸附能力30暗煤镜煤11#镜煤15#暗煤V =21.854LP =2.37LV =27.38LP =3.54LP(MPa)0481216200510152025V (m /t,daf)L3暗煤30构造煤镜煤18#济源构造煤14#济源暗煤10#济源暗煤

34、V =35.32LP =3.64LV =32.36LP =3.59LV =29.69LP =2.78L201612840051015202530P(MPa)V (m /t,daf)L3平顶山十矿11号镜煤和15号暗煤等温吸附曲线 济源大社矿3个煤样的等温吸附曲线 从显微组分来看，虽然从显微组分来看，虽然1111号镜煤和号镜煤和1515号暗煤来自同一煤层，但它们显微组号暗煤来自同一煤层，但它们显微组分的含量有很大的不同：分的含量有很大的不同：1111号煤样虽号煤样虽然镜质体含量比然镜质体含量比1515高（高（1111号煤层为号煤层为96.05%96.05%，1515号煤层为号煤层为75.91%75.91%），但其），但其惰质组（半丝质体及丝质体）含量较惰质组（半丝质体及丝质体）含量较低（低（1111号煤层为号煤层为3.95%3.95%，1515号煤层为号煤层为18.26% 18.26% 1010号镜煤的镜质组含量明显高号镜煤的镜质组含量明显高于于1414号暗煤和号暗煤和1818号构造煤（号构造煤（1010号镜质组含量为号镜质组含量为93.29%93.29%，1414号号为为68.67%68.67%，1818号为号为93.35%93.35%），），1010号惰质组为号惰质组为4.7%4.7%，1414号号30.31%30.31%，1818号号6.65% 6.65% 情形情形