流变学第二章2ppt课件

1、 聚合物流体兼具黏性和弹性聚合物流体兼具黏性和弹性, ,导致其流体具有导致其流体具有3 3个重要特性个重要特性: :(1)(1)非牛顿剪切黏性非牛顿剪切黏性(2)(2)拉伸黏性拉伸黏性(3)(3)弹性弹性 可以导出表征聚合物流体流变性的四个材料常数，用它可以导出表征聚合物流体流变性的四个材料常数，用它们表征聚合物流体的三个特性：们表征聚合物流体的三个特性：第三节、粘度与法向应力差系数第三节、粘度与法向应力差系数 一、表观剪切粘度函数一、表观剪切粘度函数 （1 1牛顿流体的剪切粘度定义牛顿流体的剪切粘度定义 在简单剪切流场中，已知在简单剪切流场中，已知牛顿流体流动时所受的剪应力牛顿流体流动时所受

2、的剪应力21 与剪切速率与剪切速率呈简单线性呈简单线性关系，比例系数称粘度，关系，比例系数称粘度，0 是是不随剪切速率不随剪切速率变化的常数，变化的常数，单位为单位为Pa.s 。（2非牛顿流体的表观剪切粘度非牛顿流体的表观剪切粘度 非牛顿流动: a:表观黏度与表观黏度与 有关有关 12= a 高分子流体的表观剪切粘度高分子流体的表观剪切粘度 高分子流体的表观剪切粘度：高分子流体的表观剪切粘度： 它等于曲线上一点与坐标原它等于曲线上一点与坐标原点连线的斜率。点连线的斜率。表观粘度意义表观粘度意义不是材料不是材料不可逆形变难易程度的真正度不可逆形变难易程度的真正度量，实际是材料所经历的不可量，实际

3、是材料所经历的不可逆的粘性流动和可逆的弹性形逆的粘性流动和可逆的弹性形变汇合在一起所反映的剪应力变汇合在一起所反映的剪应力和剪切速率之比，它比材料的和剪切速率之比，它比材料的真实粘度值要大。真实粘度值要大。2 1()()arrr（3 3高分子流体微分粘度高分子流体微分粘度 在一定温度下，若剪应力没有时间依赖性，在同一高在一定温度下，若剪应力没有时间依赖性，在同一高分子流体流动曲线上，同时可定义分子流体流动曲线上，同时可定义 ( )( )cdrrr为微分粘度或真实粘度，它等于过曲线上一点的切线的斜为微分粘度或真实粘度，它等于过曲线上一点的切线的斜率。显然按习惯，率。显然按习惯，cc和和aa的单位

4、也取的单位也取Pa.sPa.s。 ca二、第一、第二法向应力差函数二、第一、第二法向应力差函数 v（1 1定义：定义： 高分子液体在高分子液体在剪切流场中，除表现有粘性剪切流场中，除表现有粘性外，还表现出奇异的弹性行外，还表现出奇异的弹性行为，存在法向应力差效应。为，存在法向应力差效应。根据第一、第二法向应力差根据第一、第二法向应力差函数函数N1N1、N2 N2 ，可以定义，可以定义211122122()N 为第一、第二法向应力差系数，单位是为第一、第二法向应力差系数，单位是Pa.s2Pa.s2通常粘度和第一法向应力差系数这两个参数可以表示聚合物通常粘度和第一法向应力差系数这两个参数可以表示聚

5、合物的粘弹性。的粘弹性。222331222()N2221()0.1 () 法向应力差效应是粘弹性流体流动时弹性行为的主要表现，法向应力差效应是粘弹性流体流动时弹性行为的主要表现，一般为剪切速率一般为剪切速率的函数。的函数。第一法向应力差第一法向应力差N1N1一般为正值，第二法向应力差一般为正值，第二法向应力差N2N2为负值，为负值，其绝对值远小于其绝对值远小于N1N1。法向应力差在低法向应力差在低下不受影响，在较高下不受影响，在较高下，随下，随增大而增大而增大。增大。法向应力差越大，说明弹性越大。说明分子取向引起的拉法向应力差越大，说明弹性越大。说明分子取向引起的拉伸力与流线平行。伸力与流线平

6、行。（2 2高分子液体的法向应力差主要特征为：高分子液体的法向应力差主要特征为：（3 3高分子液体第一法向应力差系数高分子液体第一法向应力差系数v高分子液体的第一法向应高分子液体的第一法向应力差系数力差系数1 1随剪切速率随剪切速率的变化规律示于图。的变化规律示于图。v剪切速率很小时，剪切速率很小时，1 1也趋也趋向一恒定值向一恒定值1010；v当剪切速率当剪切速率增大时，第增大时，第一法向应力差系数一法向应力差系数1 1随剪随剪切速率增大而减小。切速率增大而减小。因为第一法相应力差远大于第二法向应力，且第一法相应力差系数易测，因为第一法相应力差远大于第二法向应力，且第一法相应力差系数易测，通

7、常在表征聚合物应力状态下，多用第一法相应力差来表示。通常在表征聚合物应力状态下，多用第一法相应力差来表示。法向应力差产生的原因法向应力差产生的原因v法向应力差是聚合物材料弹性的主要表现；弹性是法向应力差是聚合物材料弹性的主要表现；弹性是由于链段的取向造成的，而大分子之间的缠结又大由于链段的取向造成的，而大分子之间的缠结又大大有利于形变时链段的弹性回复。大分子链的取向大有利于形变时链段的弹性回复。大分子链的取向引起的拉伸力与流线平行。引起的拉伸力与流线平行。Weissenberg效应 法向应力差的影响v景象：景象： 与牛顿型流体不同，盛在容器中的高分子与牛顿型流体不同，盛在容器中的高分子液体图，

8、当插入其中的圆棒旋转时，没有因惯液体图，当插入其中的圆棒旋转时，没有因惯性作用而甩向容器壁附近，反而环绕在旋转棒效性作用而甩向容器壁附近，反而环绕在旋转棒效应附近，出现沿棒向上爬的应附近，出现沿棒向上爬的“爬杆景象。这种现爬杆景象。这种现象称，又称象称，又称“包轴景象。包轴景象。 更多的讨论更多的讨论v粘度特征几乎相同的两种聚合物，在实际加工条件粘度特征几乎相同的两种聚合物，在实际加工条件下可能表现出完全不同的行为。下可能表现出完全不同的行为。MeissnerrhMeissnerrh发现，发现，用粘度、分子量分布大致相同的三种聚乙烯进行薄用粘度、分子量分布大致相同的三种聚乙烯进行薄膜吹塑时，它

9、们的行为有很大的差异。这些聚合物膜吹塑时，它们的行为有很大的差异。这些聚合物在流变性质上的差别表现在第一法向应力差和拉伸在流变性质上的差别表现在第一法向应力差和拉伸粘度的不同。粘度的不同。v法向应力差起重要作用时另一个实际应用例子是导法向应力差起重要作用时另一个实际应用例子是导线的涂层工艺。在发生熔体破裂以前，法向应力有线的涂层工艺。在发生熔体破裂以前，法向应力有助于得到厚度均匀的光滑涂层。如果第二法向应力助于得到厚度均匀的光滑涂层。如果第二法向应力差为负则法向应力还能使导线保持在正中心的位置差为负则法向应力还能使导线保持在正中心的位置上。上。三、拉伸粘度函数 v（1 1单轴拉伸单轴拉伸一维等

10、幅拉伸一维等幅拉伸v设设uxux是拉伸流动方向的流速，是拉伸流动方向的流速，uyuy与与uzuz是另外两个是另外两个方向的流速，则拉伸流场的形变速率张量为方向的流速，则拉伸流场的形变速率张量为11223300000000200002exeLxex其中其中 为拉伸速率为拉伸速率ev拉伸粘度定义：在拉伸流场中，通过测量拉伸速拉伸粘度定义：在拉伸流场中，通过测量拉伸速率和拉伸应力，可以定义拉伸粘度函数。我们考率和拉伸应力，可以定义拉伸粘度函数。我们考虑稳态单轴拉伸，指拉伸速率虑稳态单轴拉伸，指拉伸速率e e为恒定值。设为恒定值。设x1x1方向为拉伸方向方向为拉伸方向, , 体系的稳态单轴拉伸粘度定义

11、体系的稳态单轴拉伸粘度定义为为: :式中式中T11T11为拉伸方向的总法向应力为拉伸方向的总法向应力（2 2双轴拉伸粘度双轴拉伸粘度二维双轴拉伸流场。设二维双轴拉伸流场。设x1,x2 x1,x2 为拉伸方向，速度场为为拉伸方向，速度场为11()f x22()f x30需要定义两个方向的拉伸速率需要定义两个方向的拉伸速率 1111()f xx2222()f xx30由此得到速度梯度张量和形变率张量为：由此得到速度梯度张量和形变率张量为：1212000000()eLdeee双轴拉伸粘度定义为双轴拉伸粘度定义为在工业上，双轴拉伸薄膜的成型依赖于双轴拉伸流在工业上，双轴拉伸薄膜的成型依赖于双轴拉伸流动

12、。另外，吹膜、吹塑与发泡成型也都与双轴拉伸动。另外，吹膜、吹塑与发泡成型也都与双轴拉伸流动密切相关流动密切相关Trouton粘度粘度T=60 v对牛顿流体，拉伸粘度又称对牛顿流体，拉伸粘度又称Trouton粘度粘度T，它与剪切粘度，它与剪切粘度0的关系为：的关系为：在聚合物加工中，纺丝是典型的单轴拉伸过程。另外在锥形或在聚合物加工中，纺丝是典型的单轴拉伸过程。另外在锥形或楔形流道中，流体经历剪切拉伸变形，只有在中心线位置的流楔形流道中，流体经历剪切拉伸变形，只有在中心线位置的流动可视为纯粹单轴拉伸流动。动可视为纯粹单轴拉伸流动。高分子液体的拉伸粘度则比高分子液体的拉伸粘度则比TroutonTr

13、outon粘度复杂得多。高分子液粘度复杂得多。高分子液体的拉伸粘度往往是其剪切粘度的体的拉伸粘度往往是其剪切粘度的102-103102-103倍，拉伸粘度随拉倍，拉伸粘度随拉伸应力的变化，比其剪切粘度随剪切应力的变化显示出复杂得伸应力的变化，比其剪切粘度随剪切应力的变化显示出复杂得多的性质。多的性质。（3 3高分子液体拉伸粘度的特点高分子液体拉伸粘度的特点 应变硬化行为与聚合物分子量分布、支化程度等的大分子结构相关。应变硬化行为与聚合物分子量分布、支化程度等的大分子结构相关。可通过测定拉伸粘度的实验来表征聚合物大分子结构。可通过测定拉伸粘度的实验来表征聚合物大分子结构。高聚合度支化聚合物高聚合

14、度支化聚合物高聚合度线性聚合物高聚合度线性聚合物低聚合度线低聚合度线性聚合物性聚合物剪切与拉伸微观结构（4运用四、动态粘度四、动态粘度 聚合物流体是非牛顿性的粘弹性液体，聚合物流体是非牛顿性的粘弹性液体，在流动过程中既表现出随时间而持续发展的不可在流动过程中既表现出随时间而持续发展的不可逆的粘性形变，又具有可以恢复的弹性形变。逆的粘性形变，又具有可以恢复的弹性形变。通常，对于这种非牛顿性的粘弹性体在剪切中可通常，对于这种非牛顿性的粘弹性体在剪切中可用粘度来衡量其粘性的大小，用粘度来衡量其粘性的大小，而用法向应力差或挤出胀大等来恒量其弹性，而用法向应力差或挤出胀大等来恒量其弹性，当用动态力学实验

15、的方法，即在正弦交变的应变当用动态力学实验的方法，即在正弦交变的应变(或应力或应力)的作用下，可同时测得材料的粘度和的作用下，可同时测得材料的粘度和弹性模量。弹性模量。v根据复数应力和复数应变速率可得复数粘度根据复数应力和复数应变速率可得复数粘度*，即：即： v*- ivG/称为动态粘度，它与损耗模量有关，称为动态粘度，它与损耗模量有关，表示了粘性的贡献，是复数粘度中的能量耗散部表示了粘性的贡献，是复数粘度中的能量耗散部分；分；vG/称为虚数粘度，它与动态模量相关，称为虚数粘度，它与动态模量相关，表示弹性的贡献，是弹性和贮能的量度。表示弹性的贡献，是弹性和贮能的量度。v采用复数粘度可以表征聚合物流体的粘弹性质。采用复数粘度可以表征聚合物流体的粘弹性质。由于相位差的存在，模量与粘度都是复数，分别称为由于相位差的存在，模量与粘度都是复数，分别称为复数模量复数模量G G* *与复数粘度与复数粘度 *