第十章水蒸气及蒸汽动力循环

1、第十章第十章 水蒸气及蒸汽动力循环水蒸气及蒸汽动力循环10-1 水蒸气的发生过程水蒸气的发生过程一、水蒸气的定压发生过程一、水蒸气的定压发生过程0.01tstststts a-b0.01未饱和水未饱和水ts饱饱和水和水。t，v。 b-dts饱和水饱和水 ts干饱和水饱和水蒸汽。蒸汽。v， t和和p均不变均不变。其间为汽液混合的湿饱和蒸汽。其间为汽液混合的湿饱和蒸汽。 d-ets干饱和水蒸汽干饱和水蒸汽 t过过热水蒸汽。热水蒸汽。t，v。过热度过热度D= t- ts二、水蒸气发生过程中的能量关系二、水蒸气发生过程中的能量关系 水蒸气定压发生过程的三个阶段：水蒸气定压发生过程的三个阶段： 水的水的

2、预热过程预热过程未饱和水未饱和水(0.01)饱和水饱和水(ts)； 水的水的汽化过程汽化过程饱和水饱和水(ts)干饱和水蒸气干饱和水蒸气(ts)； 水蒸气的水蒸气的过热过程过热过程饱和水蒸气饱和水蒸气（ts）过热水蒸气过热水蒸气(t)。 水的预热过程使水由三相点温度水的预热过程使水由三相点温度0.01升高到饱和温度升高到饱和温度ts所需的所需的热量，称为热量，称为水的液体热水的液体热q q 。 pts，q q 定压预热过程的能量转换关系为定压预热过程的能量转换关系为)()(01. 001. 001. 0vvpuuhhq因因vv0.01，所以所以)(01. 001. 0uuhhq 热工计算仅需计

3、算热工计算仅需计算h及及u，故可任取某个状态作为计算的零故可任取某个状态作为计算的零点。国际水蒸气性质会议规定，水的三相点状态下点。国际水蒸气性质会议规定，水的三相点状态下u0。 一般情况下，对温度为一般情况下，对温度为0.01时不同压力的水，取时不同压力的水，取u0.010。压压力不高时，对力不高时，对0.01时水，也可取时水，也可取h0.010。 水的定压汽化过程中，水的定压汽化过程中，1kg饱和水汽化成为干饱和水蒸气所需饱和水汽化成为干饱和水蒸气所需的热量称为的热量称为汽化潜热汽化潜热L。 汽化过程的压力越高，汽化潜热的数值越小。在临界压力下，汽化过程的压力越高，汽化潜热的数值越小。在临

4、界压力下，汽化潜热为零。汽化潜热为零。 定压汽化过程中的热量转换关系为定压汽化过程中的热量转换关系为 )()(vvpuuhhL LLLhhq 定义：定义：内汽化潜热内汽化潜热 汽化潜热中转变为热力汽化潜热中转变为热力学能的部分；学能的部分；外汽化潜热外汽化潜热 用于对外作功的用于对外作功的部分。则有部分。则有 LL 定压过热过程中所需的热量称为定压过热过程中所需的热量称为过热热量过热热量q q。按能量转换关系，。按能量转换关系，有有 显然，将显然，将0.01的水加热变为过热水蒸气所需的热量，等于液的水加热变为过热水蒸气所需的热量，等于液体热、汽化潜热与过热热量三者之和。而且整个水蒸气定压发生过

5、体热、汽化潜热与过热热量三者之和。而且整个水蒸气定压发生过程及各个阶段中的加热量，均可程及各个阶段中的加热量，均可用水和水蒸气的焓值变化来计算用水和水蒸气的焓值变化来计算。 三、水蒸气的三、水蒸气的p-v图和图和T-s图图 分析水蒸气的相变图线可见，上、下界线表明了水汽化的始末界线，分析水蒸气的相变图线可见，上、下界线表明了水汽化的始末界线，二者统称饱和曲线，它把二者统称饱和曲线，它把p p- -v v和和T T- -s s图分为三个区域，即液态区图分为三个区域，即液态区( (下下界线左侧界线左侧) )、湿蒸汽区、湿蒸汽区( (饱和曲线内饱和曲线内) )、汽态区、汽态区( (上界线右侧上界线右

6、侧) )。此外，。此外，习惯上常把压力高于临界点的临界温度线作为习惯上常把压力高于临界点的临界温度线作为“永久永久”气体与液体气体与液体的分界线。所以，水蒸气的相变图线，可以总结为一点的分界线。所以，水蒸气的相变图线，可以总结为一点( (临界点临界点) )、二线二线( (上界线、下界线上界线、下界线) )、三区、三区( (液态区、湿蒸汽区、气态区液态区、湿蒸汽区、气态区) )和五态和五态( (未饱和水状态、饱和水状态、湿饱和蒸汽状态、干饱和蒸汽状态、未饱和水状态、饱和水状态、湿饱和蒸汽状态、干饱和蒸汽状态、过热蒸汽状态过热蒸汽状态) ) 四、水蒸气的饱和状态四、水蒸气的饱和状态 饱和状态饱和状

7、态饱和区内，饱和水和饱和水蒸气共存的平衡状态。饱和区内，饱和水和饱和水蒸气共存的平衡状态。 在饱和状态下，饱和水与饱和水蒸气的平衡是在饱和状态下，饱和水与饱和水蒸气的平衡是动态的平衡动态的平衡。 饱和温度与饱和压力之间有确定的对应关系。饱和温度与饱和压力之间有确定的对应关系。压力越高，饱压力越高，饱和温度也越高。如，和温度也越高。如，p0.0108kPa时，时，ts0；当；当p101.325 kPa 时，时， ts100 。 ts和和ps之间的关系，由实验或经验公式之间的关系，由实验或经验公式确定。确定。 由于饱和区内的湿饱和蒸汽的温度由于饱和区内的湿饱和蒸汽的温度ts与压力与压力ps具有一定

8、的函具有一定的函数关系，所以两者只能作为一个独立参数。要确定湿饱和蒸汽的数关系，所以两者只能作为一个独立参数。要确定湿饱和蒸汽的状态，还须另一个独立参数，一般采用状态，还须另一个独立参数，一般采用“干度干度”作为参数，但也作为参数，但也可以是其它的状态参数，如焓、熵、比体积中的任何一个。可以是其它的状态参数，如焓、熵、比体积中的任何一个。 干度干度x湿饱和蒸汽中干饱和蒸汽的质量分数，即湿饱和蒸汽中干饱和蒸汽的质量分数，即 wvvmmmx UUUx HHHx SSSx VVVx )()1 (uuxuuxuxux xLhhhxhhxhxhx )()1 ()()1 (ssxssxsxsx )()1

9、(vvxvvxvxvx 由于湿饱和蒸汽实质上是干饱和蒸汽与饱和水的混合物，因此由于湿饱和蒸汽实质上是干饱和蒸汽与饱和水的混合物，因此其热力学能、焓、熵及容积可表示为其热力学能、焓、熵及容积可表示为引入干度的关系式，可得引入干度的关系式，可得 即，如已知湿饱和蒸汽干度即，如已知湿饱和蒸汽干度x，即可利用饱和水及干饱和蒸汽的状即可利用饱和水及干饱和蒸汽的状态参数，求得湿饱和蒸汽的相应状态参数的数值。态参数，求得湿饱和蒸汽的相应状态参数的数值。 10-2 水蒸气热力性质表和图水蒸气热力性质表和图 水蒸气的热力性质比较复杂，用水蒸气状态方程式计算水蒸气的热力性质比较复杂，用水蒸气状态方程式计算比较困难

10、。水蒸气的热力性质表和相应的图线，提供了计算比较困难。水蒸气的热力性质表和相应的图线，提供了计算所需的各种状态下水蒸气参数的详尽数据。所需的各种状态下水蒸气参数的详尽数据。 工程中只需计算水蒸气工程中只需计算水蒸气u、h、s的变化量，因此可任选一的变化量，因此可任选一个基准点。国际会议规定，水蒸气热力性质表和图以三相点个基准点。国际会议规定，水蒸气热力性质表和图以三相点状态的液相水为基准点编制。水的三相点的参数为状态的液相水为基准点编制。水的三相点的参数为p0.611 2 kPa， v0.001 000 22 m3/kgT273.16K此状态下液相水的热力学能和熵被规定为零，即此状态下液相水的

11、热力学能和熵被规定为零，即u0.010 kJ/kg， s0.010 kJ/(kg K)而其焓值为而其焓值为 h0.01u0.01+pv 0 kJ/kg+0.611 2 kPa0.001 000 22 m3/kg 0.000 611 kJ/kg0 kJ/kg工程上视其为零。工程上视其为零。未饱和水及过热蒸汽表未饱和水及过热蒸汽表 饱和水及干饱和蒸汽表饱和水及干饱和蒸汽表 h-s图图上可直接读出焓值，便于求取焓变。上可直接读出焓值，便于求取焓变。 h-s图的结构：图的结构：C临界点，临界点，x0线，线，x1线；定压线、定温线和定容线，在饱和区内还线；定压线、定温线和定容线，在饱和区内还有定干度线。

12、有定干度线。 定压线定压线在在h-s图上呈发散分布。由图上呈发散分布。由Tdsdh-vdp可知，定压线在可知，定压线在h-s图上的斜率为图上的斜率为Tshp)(饱和区内，饱和区内，pconst const，所以定压线为一簇斜率不同的直，所以定压线为一簇斜率不同的直线。在过热区，随着温度的增高，定压线趋于陡峭。线。在过热区，随着温度的增高，定压线趋于陡峭。 定温线定温线饱和区内与定压线重合；在过热区与定压线自上界饱和区内与定压线重合；在过热区与定压线自上界线处分开后逐渐趋于平坦。即线处分开后逐渐趋于平坦。即p蒸汽性质趋近理想气体。蒸汽性质趋近理想气体。 定容线定容线走向与定压线相同，但比定压线稍

13、陡走向与定压线相同，但比定压线稍陡( (图中虚线图中虚线) )。 定干度线定干度线一组干度等于常数的曲线。一组干度等于常数的曲线。 x0.5的区域图线过密，工程中也不经常使用这部分数据，所的区域图线过密，工程中也不经常使用这部分数据，所以通常所用的以通常所用的h-s图线中不包括这一区域。图线中不包括这一区域。10-3 水蒸气的热力过程水蒸气的热力过程 分析水蒸气热力过程的分析水蒸气热力过程的目的目的确定过程的能量转换关系，确定过程的能量转换关系，包括包括w、q以及以及u和和h等。因此，需确定状态参数的变化。等。因此，需确定状态参数的变化。 确定过程的能量转换关系的依据为热力学第一、二定律：确定

14、过程的能量转换关系的依据为热力学第一、二定律：可用水蒸气表及图可用水蒸气表及图，依照过程的特点来确定各状态的参数依照过程的特点来确定各状态的参数。 212121dvpuq2121dsTq 一、一、定容过程定容过程 v1=v2, ,于是可得：于是可得： 0d2121vpw)()(121122, 121ppvhhuq 二、二、定压过程定压过程 p1=p2, ,于是可得：于是可得： )(12121vvpw)(1221hhq 三、三、定温过程定温过程 T1=T2, ,于是可得：于是可得： 四、四、定熵过程定熵过程 s1=s2, ,于是可得：于是可得： 2, 12121uqw)()()(11221212

15、1vpvphhssT)(12121ssTq )()(1122122121vpvphhuuw021q10-4 10-4 朗肯循环朗肯循环 简单蒸汽动力装置的主要热力设备：简单蒸汽动力装置的主要热力设备：蒸汽锅炉、汽轮机、给水泵和冷凝器。蒸汽锅炉、汽轮机、给水泵和冷凝器。 蒸汽动力装置的工作循环可以理想化蒸汽动力装置的工作循环可以理想化为由两个可逆定压过程和两个可逆绝热过为由两个可逆定压过程和两个可逆绝热过程组成的理想循环。程组成的理想循环。即即 0-1 0-1定压吸热过程，定压吸热过程， 1-2 1-2绝热膨胀过程，绝热膨胀过程， 2-3 2-3定压放热过程，定压放热过程， 3-4 3-4绝热加

16、压过程。绝热加压过程。该循环称为该循环称为朗肯循环朗肯循环，也称为，也称为简单蒸汽动力装置循环简单蒸汽动力装置循环。 朗肯循环热效率分析朗肯循环热效率分析 循环循环工质吸热工质吸热 q1h1h0工质放热工质放热汽轮机所作轴功汽轮机所作轴功 (ws,T)1-2h1h2水泵耗功水泵耗功 循环净功循环净功朗肯循环热效率朗肯循环热效率水泵耗功很少，约占汽轮机轴功的水泵耗功很少，约占汽轮机轴功的2%，可忽略，即认为，可忽略，即认为 则朗肯循环的热效率可近似地表示为则朗肯循环的热效率可近似地表示为322hhq 3003ps,)(hhw)()()()(302103ps,21Ts,0hhhhwww013021

17、10t)()(hhhhhhqw 0)(3003ps,hhw3112121Ts,t)(hhhhqw一、一、提高蒸汽初温对热效率的影响提高蒸汽初温对热效率的影响 设初压设初压p1const，乏汽压力乏汽压力p2const, T1 T1 ( (Tm1 Tm1 ) ) 。 过程过程2-3和原过程和原过程2-3放热温度相同放热温度相同，即即 Tm2 Tm2 T2 于是，由等效卡诺循环的热效率公式于是，由等效卡诺循环的热效率公式t1(T2/Tm1)可知，可知，蒸汽初温由蒸汽初温由T1提高到提高到T1时，朗肯循环的时，朗肯循环的热效率提高热效率提高。 此外，当蒸汽的初温提高时，如果蒸汽的初压不变，绝此外，当

18、蒸汽的初温提高时，如果蒸汽的初压不变，绝热膨胀终了状态比原状态热膨胀终了状态比原状态2有较大的干度。有较大的干度。乏汽的干度增大乏汽的干度增大说说明乏汽中含有的水分减少，这有利于减少汽轮机内部的功耗明乏汽中含有的水分减少，这有利于减少汽轮机内部的功耗散，也有利于改善汽轮机叶片的工作条件。但另一方面，为散，也有利于改善汽轮机叶片的工作条件。但另一方面，为提高蒸汽的初温，则提高蒸汽的初温，则要求要求锅炉过热器所用锅炉过热器所用材料具有较好的耐材料具有较好的耐热性热性。 二、二、提高蒸汽初压对热效率的影响提高蒸汽初压对热效率的影响 设初温设初温T1 const，乏汽压力乏汽压力p2 const。p1

19、p1(Tm1 Tm1 ) ) 。 过程过程2-3和原过程和原过程2-3放热温度相同放热温度相同，即即 Tm2 Tm2 T2 于是，根据等效卡诺循环的热效率公式于是，根据等效卡诺循环的热效率公式t1(T2/Tm1)可可知，提高蒸汽初压知，提高蒸汽初压p1，可使朗肯循环的可使朗肯循环的热效率提高热效率提高。 当提高蒸汽的初压时，如果蒸汽的初温不变，则绝热膨当提高蒸汽的初压时，如果蒸汽的初温不变，则绝热膨胀终了状态胀终了状态2比原状态比原状态2有较小的干度。有较小的干度。干度减小干度减小说明乏汽中说明乏汽中含有的水分增加，这会引起汽轮机内部的含有的水分增加，这会引起汽轮机内部的耗散增加耗散增加。特别

20、是。特别是干度较低而水分过多时，由于水滴的冲击，汽轮机叶片的表干度较低而水分过多时，由于水滴的冲击，汽轮机叶片的表面受破坏，甚至引起叶片振动，面受破坏，甚至引起叶片振动，影响叶片的使用寿命影响叶片的使用寿命。因此。因此，一般同时提高蒸汽的初温及初压一般同时提高蒸汽的初温及初压，既能提高热效率，又能，既能提高热效率，又能保证汽轮机内部良好的工作条件保证汽轮机内部良好的工作条件 三、降低乏汽压力对热效率的影响三、降低乏汽压力对热效率的影响 设初温设初温T1const，初压初压p1const 降低乏汽的压力降低乏汽的压力p2与乏汽压力相应与乏汽压力相应的饱和温度也随着降低，放热过程的饱和温度也随着降

21、低，放热过程2-3要比要比原过程原过程2-3有较低的放热温度，即有较低的放热温度，即T2T2。虽然这时加热过程的起点虽然这时加热过程的起点T0也降低为也降低为T0，但它对整个加热过程的平均加热温度影响但它对整个加热过程的平均加热温度影响很小。很小。 因而，由等效卡诺循环的热效率公式因而，由等效卡诺循环的热效率公式可知，降低乏汽的压力可知，降低乏汽的压力p2，可以可以提高朗肯循提高朗肯循环的热效率环的热效率。 乏汽的凝结温度主要取决于自然环境乏汽的凝结温度主要取决于自然环境中冷却介质的温度。当乏汽的凝结温度降中冷却介质的温度。当乏汽的凝结温度降低到低到28时，乏汽的压力相应地降低为时，乏汽的压力

22、相应地降低为0.0039MPa左右。左右。10-5 10-5 再热循环再热循环 为了提高热效率，可以采用再热的方法来提高加为了提高热效率，可以采用再热的方法来提高加热过程的平均加热温度。热过程的平均加热温度。 由于平均加热温度提高，而平均放热温度不变，按等效卡诺循由于平均加热温度提高，而平均放热温度不变，按等效卡诺循环热效率公式，可知再热循环具有比朗肯循环高的热效率。环热效率公式，可知再热循环具有比朗肯循环高的热效率。 再热循环的热效率再热循环的热效率可表示为可表示为 )()(11013212tahhhhhhqq)()()()(11012232tahhhhhhhh0132t1hhhh01321

23、32hhhhhhhha对比朗肯循环热效率对比朗肯循环热效率循环的热效率），再热循环具有比朗肯循环高的热效率。循环的热效率），再热循环具有比朗肯循环高的热效率。则只有当则只有当 时（即循环时（即循环a-1-2-2-a的热效率大于朗肯的热效率大于朗肯dcdbcabadbdcba同号，则、，且不等式性质：设 采用再热措施时，乏汽的采用再热措施时，乏汽的干度显著的提高干度显著的提高。因此在一定。因此在一定的蒸汽初温的限制条件下，采用再热循环就的蒸汽初温的限制条件下，采用再热循环就可应用更高的蒸可应用更高的蒸汽初压汽初压，使循环的热效率得到进一步提高。现代蒸汽动力装，使循环的热效率得到进一步提高。现代蒸

24、汽动力装置中，蒸汽初压高于置中，蒸汽初压高于13MPa的大型装置都采用再热措施。的大型装置都采用再热措施。10-6 10-6 回热循环回热循环 从汽轮机中某个部位抽取经过适当膨胀后的蒸汽，其温度从汽轮机中某个部位抽取经过适当膨胀后的蒸汽，其温度总高于凝结水的温度，总高于凝结水的温度，用来预热锅炉给水，使得水的加热过程用来预热锅炉给水，使得水的加热过程从较高温度开始，使平均加热温度增高，从而提高循环热效率。从较高温度开始，使平均加热温度增高，从而提高循环热效率。抽汽量抽汽量的确定的确定 )(kgbahhQ)(kg)1 (0hhQb QQ 00hhhhab回热器中回热器中kg水蒸气放出的热量：水蒸

25、气放出的热量：(1-(1-)kg水在水在回热器中得到回热器中得到的热量：的热量：因为因为所以所以由于由于hbha，所以所以是一个很小的数值。是一个很小的数值。功量：功量：1-a过程中，过程中，1kg水蒸气所作的轴功水蒸气所作的轴功aahhw11s)()(kg)1 ()(22shhwaaa-2过程中，过程中， (1)kg水蒸气所作的轴功水蒸气所作的轴功汽轮机汽轮机所作的轴功所作的轴功)(kg)1 ()(kg121Ts,hhhhWaa)(kg)(kg)1 (121Ts,ahhhhW或或功量与热量的关系：功量与热量的关系：过程过程2-3中中(1)kg的的放热量：放热量：)(kg)1 (322hhQp

26、s,Ts,21WWQQ由一定律有：由一定律有：忽略水泵的耗功，有：忽略水泵的耗功，有：Ts,21WQQ)(kg)(kg)1 (1311ahhhhQ即即)(kg)(kg)1 (121Ts,ahhhhW一级抽汽回热循环的热效率：一级抽汽回热循环的热效率：)()(1 ()(1 (11313212athhhhhhQQ)1 ()()(113132athhhhhh即即与朗肯循环热效率与朗肯循环热效率 相比，由于相比，由于 恒为正恒为正 3132t1hhhh1)(1ahh所以抽汽循环的热效率高于朗肯循环热效率。所以抽汽循环的热效率高于朗肯循环热效率。 现代大型蒸汽动力装置大部分采用回热措施。一般抽汽回热的现代大型蒸汽动力装置大部分采用回热措施。一般抽汽回热的级数为级