第二讲电器的电动力计算

1、 1. 电器中的电动力现象 2. 计算电动力的基本方法和公式 3. 电器中典型导体系统的电动力计算 4. 单相正弦交流电流下的电动力 5. 三相正弦交流电流下的电动力 6电器的电动稳定性 第二讲电器的电动力计算教学目的与要求： 掌握电动力计算的基本方法，熟悉典型导体系统的电动力计算，掌握电器在正弦交流电作用下的电动力计算，掌握电器的电动稳定性和动稳定电流，了解载流导体与导磁体间的电动力。了解电器中的电动力所带来的危害，以及如何利用电动力。教学重点与难点： 电动力计算的基本方法能量平衡法与毕奥-沙伐尔(Biot-Savart law)定律；三相正弦交流下的电动力计算；短路电流作用下电器的电动稳定

2、性和动稳定电流教学基本内容 1、电器中的电动力现象;2、计算电动力的基本方法和公式;3、典型导体系统的电动力计算;4、单相正弦交流下的电动力;5、三相正弦交流下的电动力;6、电器的电动稳定性; 通过本章的学习，应掌握计算电动力的基本方法和公式，掌握电器的电动稳定性校核，熟悉电动力所带来的危害，了解如何在选用电器时应尽可能地利用电动力。一、概念： 1、 电动力 2、 电动稳定性（即动稳定性） 3、 动稳定电流2-1 概 述 电动力：电动力： 定义：载流导体（有电流通过的导体）在磁场中所受到的磁场对电流的作用力。2-1 概 述sinFBIL 大小为： 其中，角是载流导体中电流的方向与磁感应强度B的

3、正方向之间的夹角。 方向判定：左手定则或右手定则 2.1 安培左手定则：伸左手，拇指与四指垂直，手心迎向磁感应强度B的方向，四指的方向与电流方向相同，则拇指所指的方向即为电动力的方向。 大小和方向 2-1 概 述7 2.2 右手螺旋定则 按照电动力方向的矢量叉积确定方向的规则，电动力dF垂直于Idl与B 所确定的平面，右手四指由Idl 转向B，大拇指的指向就是电动力F 的方向，见下图。Bl dIFd1112-1 2-1 概概 述述8 方向判定示例方向判定示例2 2方向判定示例方向判定示例1 19 方向判定示例方向判定示例3 310 方方 向向 判判 定定 示示 例例 4 4方方 向向 判判 定

4、定 示示 例例2-1 概 述12 方向判定示例2-1 2-1 概概 述述13 讨论的意义。 危害与价值 二、危害： 1、使绝缘子破裂； 2、隔离开关误动作等； 2-1 2-1 概概 述述14 三、价值： 1、限流：利用回路电动斥力快速断开触头，实现开关限流的目的，生产限流式开关。 2、磁吹灭弧：利用电磁力（见右图）。2-1 2-1 概概 述述 3、利用回路电动力将隔离开关触头夹紧(见左图示)。 4、在求出F的基础上，结合电动力矩、合成力及等效力臂等，可校核电器的机械强度。2-1 2-1 概概 述述16 电动稳定性：简称动稳定性，是指电器在大电流产生的电动力作用下，有关部分不发生损坏或永久变形，

5、以及触头不因被斥开而发生熔焊甚至烧毁的性能。 动稳定电流：在规定的使用和性能条件下，开关电器或其它电器在闭合位置所能承受的电流峰值，用符号idw表示，它主要反映电器承受短路电流电动力作用的能力。 2-1 2-1 概概 述述17 一、两种常用方法：一、两种常用方法： 比奥沙瓦（沙伐尔）定律 能量平衡法。 2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式（T T） 比奥沙瓦（沙伐尔）定律: 载流导线上任一电流元Idl在真空中任意一点P处产生的磁感应强度dB可表示为:2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式02sin4I dLdBr 载流导体 l2 中流过电流 i

6、2 ，电流元 i2dl2 在导体外任一点M处的磁感应强度 dB 为（方向按右手螺旋定则确定）： 2220sin4rdlidB（wb/m2,即T） 式中 0 真空磁导率，= 4 10 7（Hm） r dl2 到M点间的距离 l2与 r 间小于90o的夹角 （T） 求B值2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式对导体 l2 全长积分，就得到载流导体 l2 在M点的B值 22sin42220llrdlidBB2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式式中 B dl1 处的磁感应强度； dl1与 B 间的夹角。 电动力的方向由右手螺旋定则决定。 Bl diFd

7、111111sindlBidF用标量形式表示 载载流导体 l1 处在外磁场中，导体中的电流为 i1。在导体的元长度dl1上所受的电动力 dF1 为：2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式 由上式可知，要计算电动力由上式可知，要计算电动力 F F1 1 ，首先应知道导体，首先应知道导体 l l1 1 上磁感应强度上磁感应强度 B B 的分布情况。一般来说，电器设备中导体的分布情况。一般来说，电器设备中导体 l l1 1 所在处的磁感应强度是由所在处的磁感应强度是由另外的导体另外的导体 l l2 2 产生的。产生的。 对上式沿导体 l1 全长积分，就可求得 l1 全长上所受

8、到的总电动力 F1 ，即 111111llBldiFdF 若 l1 上各元长度的 dF1 方向相同，则 l1 全长上所受到的总电动力 F1 为 111111sinlldlBidFF2- 计算电动力的基本方法和公式 若导体 l2 中流过的电流为 i2 ， i2 在导体 l1 的任一位置 dl1 处产生的磁感应强度可由比奥沙瓦定律求得。 将导体 l2 沿导体长度分成若干元长度 dl2 ，元电流 i2 dl2 在 dl1 处产生的磁感应强度 dB 表示为orrldiBd22204式中 r 由 dl2 到 dl1 间的距离 r0 单位矢量，方向由dl2 到 dl12-2- 计算电动力的基本方法和公式计

9、算电动力的基本方法和公式 沿导体 l2 全长积分，可得载流导体 l2 在dl1处产生的磁感应强度B2202204lrrldiB2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式 将B代入计算电动力F 的公式，可得载流导体在载流导体的磁场中所受的电动力F12：cKii21042-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式cKii210411112sinldlBiFsinsin412221210 llrdldlii 12sinsin221llcrdldlK KC 称为回路系数，是一个无量纲系数； KC只与所研究的导电系统的几何尺寸、形状有关；计算出回路系数 KC 的数值

10、，再知道 i1 与 i2 ，就可以得出电动力的数值。 式中2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式 同一平面内的两导体，由于在 l1 各处产生之B 的方向均垂直于l1，所以 21sin图中，ax为dl1 到l2 的垂直距离 2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式ctgalx2sinxar xlxaadrdl2122coscossinsin221则 1211coscosdlaKlxc 所以 2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式22sindadlx 上面得出的回路系数 KC ，对在同一平面布置的导体系统具有普遍意义。12121

11、71coscos101dlaIIFlx217101IIKc2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式 上式是计算电动力的一般通式，对不同具体情况只是回路系数 KC 不同而已。 常用 KC 值在手册中可查出，这给电动力的计算带来很大方便。 三、用能量平衡法(能量守恒)计算电动力： 1、原理：外部电源提供的磁场使导体受电动力作用在某一方向产生元位移。当外电源提供能量变为零时，此导体所做的功应等于系统储能的变化，即，为导体在F作用下产生元位移时导体系统储能的变化。 2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式 2、导体电动力计算： 任一回路内，电动力F对导体所作

12、的功等于该回路中所储存磁能的变化，即 v 必须注意广义坐标必须注意广义坐标b，在不同的计算情况要考虑实际的坐标，在不同的计算情况要考虑实际的坐标 求取载流线自身的力时：求取载流线自身的力时：b取取线匝半径线匝半径 求二载流线匝间作用力时：求二载流线匝间作用力时：b取取匝间距离匝间距离 2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式bFWbMv 只有一回路时只有一回路时 磁能对磁链的导数 磁链与磁通的关系 则电动力：v 据此，可以根据具体的导线形状和结构来求取具体的电动力/2MdWidNLi222i di dLFdbdb2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公

13、式v 图1-15a)的电动力v 图1-15b)的匝间电动力2208(ln0.75)22iidLRFdRr10 1 222bR hFiihc 2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式 两个磁耦合的载流导体系统中，设其中流过的电流为i1、i2，则：212222112121iMiiLiLW 若某导体产生元位移时且导体系统中的电流不变，则导体受电动力为：XMi iXLiXLiXWF212221212121 与毕奥沙伐尔定律比较，显然利用该公式进行电动力求解时，更为简便，不需要知道导体的位置、形状、长度等。2-2- 计算电动力的基本方法和公式计算电动力的基本方法和公式缺点：在计算电

14、动力时，必须先知道不同回路的自感、互感等，有局限性。用能量平衡法(能量守恒)计算电动力 一、导体回路对电动力的影响及回路因（系）数： 1、电动力的计算公式： 图1-11 无限长的细直线导体l1、l2上分别流过I1、 I2，用比奥沙瓦定律可得导体之间的电动力 式中 kc是一个仅与导体的回路状态、长度布置等情况有关的无量纲数，称为回路系数。 2-3 2-3 电器中典型导体系统的电动力计算电器中典型导体系统的电动力计算cKiiF2104 2、定律的应用： 对应比奥沙瓦定律图，若在M点放置另外一根平行导体，可计算出这根导体所受到的电动力的大小和方向，分两导体有限长和无限长的情况分析。 （1）两无限长平

15、行布置的导体间回路系数的一般公式： （2）两有限长平行布置的导体间回路系数的一般公式： 2-3 电器中典型导体系统的电动力计算alKc/21)0,(221222121bllaaalaSSDDKc 若在M点放置另外一根垂直导体，可计算出这根导体所受到的电动力的大小和方向，分两导体有限长和无限长的情况分析。 （3）两无限长垂直布置的导体间回路系数的一般公式： （4）两有限长垂直布置的导体间回路系数的一般公式： 2-3 电器中典型导体系统的电动力计算4101rlInKcODBDOCACODADOCBCInKc （5）求均匀导体上电动力沿各点分布的单位长度电动力f值： 如下图所示，计算f的目的是为了校

16、核导体的机械强度，设计电器部件。2-3 2-3 电器中典型导体系统的电动力计算电器中典型导体系统的电动力计算 图（图（a a）：）： 注意：式中的注意：式中的“ “ S ”S ”是常量。是常量。 图（图（b b）：）： 注意：注意： 公式中的公式中的“ “ S ”S ”是变量。是变量。 图（图（c c）：）： 注意：注意： 公式中的公式中的“ “ S ”S ”是变量。是变量。 721 2121 2122 212(cosco )() 10dFIIIIL hhfBLIdxSSrr721 212110dFI ILfdxSr721 21212() 10dFI ILhhfdxSrr2-3 2-3 电器中

17、典型导体系统的电动力计算电器中典型导体系统的电动力计算v 当载流导体处于同一平面内时，不论它们平行与否，电动力分布情况均易求得。以图1-14所示系统的计算步骤如下 （请参看教材P25）： （1）将导体分割为若干段； （2）计算导体中i2在导体各段边界点上建立的磁感 应强度； （3）计算边界点所在处单位长度上受到的电动力 f=dF/dx=i1B (4) 绘制f的分布曲线。2-3 2-3 电器中典型导体系统的电动力计算电器中典型导体系统的电动力计算v 此外有时要考虑此外有时要考虑形状系数Kf 即导体尺寸、形状、导体间的相对位置等因素 一般情况(导体截面周长远小于导体间距) Kf =101 24cf

18、Fi i K K2-3 电器中典型导体系统的电动力计算电器中典型导体系统的电动力计算 若导体之间的距离比导体截面的尺寸大得多或导体是很薄的矩形截面（ b a ），由曲线可见， 由于形状系数（或截面系数）的计算比较复杂，人们把常遇到的矩形导体平行布置的截面系数绘成曲线，Kf值可查曲线确定。 caba 2cb 2，也就是 时， 当1Kf 此时完全可以不考虑截面对电动力的影响。2-3 2-3 电器中典型导体系统的电动力计算电器中典型导体系统的电动力计算 一、单相交流电流的特点：电流为瞬时值，用i表示，且im sint 二、单相交流稳态下的电动力计算 三、单相交流暂态下的电动力计算 2 sinIt2-

19、4 2-4 单相正弦交流下的电动力单相正弦交流下的电动力 二、单相交流稳态（区别于电路通断过程中的暂态）下的电动力计算： 设导体系统中通以单相正弦交流电流，可知两导体L1与L2 间的单相交流电动力F的方向不变（说明：由于电流为瞬时值，F的大小也是瞬时值，又由于电流方向是一进一出，故电动力的性质是“互相排斥”的）。 2-4 2-4 单相正弦交流下的电动力单相正弦交流下的电动力 v(稳态)单相正弦电流下的电动力单相正弦电流下的电动力 电流(交变)为： 导体间的电动力(交变) ：sinmiIt22104ciki iFc12iii222222cos2/ )2cos1 (sinFFtcIcItIctIc

20、Fmmckc40kc为回路系数2-4 2-4 单相正弦交流下的电动力单相正弦交流下的电动力 电动力大小： 其中，F-是恒定分量；F是以二倍电流频率变化的交变分量。 电动力的方向：不变，斥力。2-4 2-4 单相正弦交流下的电动力单相正弦交流下的电动力 222cosFFtcIcIF 分析：分析： 1) F- 为直流份量，为直流份量，F 是为是为两倍基频两倍基频的交流份量的交流份量 稳态时出现最大的电动力是：稳态时出现最大的电动力是：2)1(max22cIFF 稳态时出现最小的电动力是：稳态时出现最小的电动力是：0)1(minF 稳态时的平均电动力是：稳态时的平均电动力是：2cIFF 2）是脉动的

21、单方向的电动力）是脉动的单方向的电动力 将将单相稳态交流电动力的最大值作为基准：单相稳态交流电动力的最大值作为基准：2)1(max02cIFF(稳态)单相正弦电流下的电动力单相正弦电流下的电动力2-4 2-4 单相正弦交流下的电动力单相正弦交流下的电动力 三、单相交流暂态下的电动力计算：常指电力系统出现短路的电动力。 电力系统发生短路瞬间，相当于短时瞬间接通正弦交流电压的过渡过程，电路电压不变，为u Umsin（t）， 其中是电压u的初相角。 2-4 2-4 单相正弦交流下的电动力单相正弦交流下的电动力 1、单相交流暂态下的短路电流： 短路前，短路电流i0（即t0时，i0）； 短路后：短路电流

22、i为： 2sin()sin()atiIteii其中， ：电压初相角； ：电流滞后于电压的相位角，=arctgL/Rarctg/a。 a：衰减系数，a=R/L,当电力系统短路时，a22.3(s-1)； ：电流的周期分量，即稳态分量； ：电流的非周期分量，即暂态分量。 ii2-4 2-4 单相正弦交流下的电动力单相正弦交流下的电动力 短路电流变化曲线见图1-19所示，其大小和方向均变化。2-4 2-4 单相正弦交流下的电动力单相正弦交流下的电动力 电力系统电力系统短路短路时含有周期分量和非周期分量，此时电流具有：时含有周期分量和非周期分量，此时电流具有：)sin()sin(LRtmetIiii 最

23、大的电动力发生在最大的短路电流时刻，当最大的电动力发生在最大的短路电流时刻，当/2时，时，电流的非周期分量最大，可能出现的总电流、电动力最大。电流的非周期分量最大，可能出现的总电流、电动力最大。2-4 2-4 单相正弦交流下的电动力单相正弦交流下的电动力 cosLRtmetIi 2、单相短路冲击电流icj： 是短路电流过渡过程中的最大电流峰值(只有一个)。 icj出现的条件：当t=时；大小： icjKiIm1.8Im =2.545I2.55I 式中 m：周期分量的幅值； ：周期分量的有效值； Ki：短路电流冲击系数.对于一般工业电网，Ki =1.8。2-4 2-4 单相正弦交流下的电动力单相正

24、弦交流下的电动力 3、单相短路电动力F：波形如图所示。 方向：不变(相斥)； 大小： Fi2 ( i：指单相短路电流) 2-4 2-4 单相正弦交流下的电动力单相正弦交流下的电动力 4、当 ，i最大，当t=0.01s时，i出现单相短路冲击电流icj. icj=1.8Im，在电力系统中，R值较小，衰减的系数R/L的平均值约为22 .311 S ，此时电动力为： 2-4 2-4 单相正弦交流下的电动力单相正弦交流下的电动力 t0222)1(max24. 3)24. 3(2)8 . 1 (2FcIcIFSC 单相系统最大暂态电动力是稳态时的单相系统最大暂态电动力是稳态时的3.24 倍。倍。 最极限的

25、情况（最极限的情况（R0），），单相系统最大暂态电动力是稳态时的单相系统最大暂态电动力是稳态时的4 倍。倍。 分稳态和暂态两种情况。 一、以处于同一个平面、间距相同、平行布置的三相正弦交流正常情况下，、导体间各相导体所受的电动力为例，进行分析。2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算 令 (1)积化和差： (2)和差化积： sinAmiItsin(120 )BmiItsin(120 )CmiItcos()coscossinsinABABABsinsin2cos22ABABABsin2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算计算，得： A相导体所受电动力：

26、设FA向右电动力方向为正方向，其大小为： 利用三角学公式，化简后，得FA为： AABACFFF2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算)30sin(sin866. 0)120sin(5 . 0)120sin(sin22omoomAttCItttCIF)5 . 0(CBAACABAiiCiFFF2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算求最大电动力： 由 ，得 即 或 代入FA，得 和 0AdFdt（）1tan23t 75012.tnn（， ， ，）2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算02808. 0808. 0)(FCIFmMA02

27、054. 0054. 0)(FCIFmMA165012.tnn（， ， ，） 计算B相所受电动力：原理同上。 设FB向左为正，利用三角学公式，化简后，得： 求最大电动力： 由 得 即 或 0BdFdt（）1tan23t 75012.tnn（， ， ，）165012 .tnn（， ， ，）2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算)(CABBCBABiiCiFFF)1502cos(866. 0)120sin()sin120sin(2omoomBtCItttCIF代入FB，得： 00.866F B m（F）00.866F B m（F）2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦

28、交流电动力计算 计算C相所受电动力： 设Fc向左为正，其大小为： 由于C相与A相导体完全对称，故C相受到的最大电动斥力和吸力与A相完全相同，只是出现的瞬时不同而已。2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算)5 . 0(BACBCACCiiCiFFFC相所受电动力2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算结 论： a、各相所受电动力均是交变的，其频率为电流频率的2倍； b、电动力的大小与方向均随时间变化； c、B相导体所受电动力是A、C相导体受到电动力的1.07倍； d、三相交流对称短路时，中间B相所受的最大电动力是A、B、C三相导体中各项所受最大电动力之最

29、。 其它结论请参看教材P28.2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算详见对照表。详见对照表。2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算二、以处于同一个平面、间距相同、成等边三角形布置的、三相交流导体间各相导体所受的电动力。2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算 特点：各相受力均匀。 以A相为例分析如下： 在X向上的电动力为： 化简，得：2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算ooomACABAtttCIFFFxxx30cos)120sin()120sin(sin2)2cos1 (432tCIFmAx 同理，在y向

30、上的电动力为： 化简，得： 2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算ooomACABAtttCIFFFyyy30sin)120sin()120sin(sin2)2sin432tCIFmAy 电动力FA是FAX和FAY的矢量和： 将FAX和FAY代入此式，最后，得： 2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算22yxAAAFFFtFtCIFomA2sin866. 02/2sin232 结果：A相导体受到的电动力的大小和方向随时间变化，可用矢量OP表示，OP的端点随时间沿圆周移动，而B、C相导体受到的电动力与A相完全相同，只是时间和空间上相位不同而已。2-5

31、2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算 三、电力系统发生三相对称短路时，导体上承受的电动力： 虽然平行布置的导体的单相交流短路电动力大于三相中的B相最大短路电动力，但是由于在零线上常常装有保护用熔断器，因此实际情况下考虑的是三相短路情况。 1、三相系统发生对称短路时，电源电压与三相对称短路电流的表达式： a 电源电压：sin()AmeEtsin(120 )BmeEtsin(120 )CmeEt2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算 三相对称短路电流： 2 sin()sin()RtLAiIte2 sin(120) sin(120)RtLBiIte 2 sin(

32、240 ) sin(240 )RtLCiIte 1()2AABACABCFFFkiii()BBABCBACFFFkiii1()2CCACBCBAFFFkiii 2、处在同一个平面的三相导体承受的电动力的表达式；2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算 当电力系统衰减系数a22.3 s-1时，出现三相对称短路时，A、B、C导体承受的电动力方向都随时间变化，其电动力最大值分别为； A相：F(3)Amax - 2.65 ，斥力，发生在 时； B相：F (3)Bmax 2.8 ，吸力或斥力，达到最大的时刻不同，发生在 时； C相：F 3)Cmax - 2.65 ，斥力，发生在 时；

33、 2-5 2-5 三相正弦交流电动力计算三相正弦交流电动力计算2mCI2mCI2mCI105t，105t，45t，105t， 3、当三相导体作等边三角形排列时，令短路电流衰减系数R/L=0，则A相导体最大电动力发生在，其变化规律为： ；最大电动力为F m3.46 。 B、C相导体受到的电动力与A相完全相同，只是时间和空间上相位不同。 902-5 2-5 三相正弦交流电动力计算（略）三相正弦交流电动力计算（略）302 3sin2AtFF 2mCI例例2-1：请参看教材例：请参看教材例1-4（P3031） 一、电器的电动稳定性： 1、定义：指电器能承受短路电流电动力的作用而不致破坏或产生永久变形的

34、能力。对触头而言，是指短路电流通过时触头不应被电动力斥开和产生熔焊。 2、表示方式：电器的电动稳定性常用电器能承受的最大冲击电流的峰值，或峰值电流与额定电流的比值表示。 国家标准对各类电器的电动稳定性指标都有具体的规定。 2-6 2-6 电器的电动稳定性电器的电动稳定性 二、确定短路形式，计算短路电动力： 1、因为不是所有变压器的中性点都接地，故在电力系统中运行的电器，一般是根据三相短路电流来校核电器的电动稳定性； 但因短路电流的周期分量有效值相同时，单相短路电动力最大，故使用电器者也应考虑短路最严重的情况来选择电器。2-6 2-6 电器的电动稳定性电器的电动稳定性 2、现代电力系统考虑二相或

35、三相短路情况。 三相短路电流： 二相短路电流： 其中，E是线电压值。 所以， 即有： 33()dEiXX22()dEiXX3223ii(3)(2)21.153mmFF2-6 2-6 电器的电动稳定性电器的电动稳定性 三、使用电器的部门选择电器时，应要求： 电器的动稳定电流（峰值耐受电流）大于三相短路冲击电流。 四、为防止导体因其固有振荡频率与电动力作用频率相等而导致机械共振，应使其固有频率低于电动力的作用频率。2-6 2-6 电器的电动稳定性电器的电动稳定性 有些结构的固有频率可以通过估算并进行调整，如对单跨距的有些结构的固有频率可以通过估算并进行调整，如对单跨距的导体，其固有频率可以按下式估

36、算：导体，其固有频率可以按下式估算：0235mEJLfp L支持绝缘子间的跨距，支持绝缘子间的跨距，m； E导体的弹性模量，导体的弹性模量，pa。例如对于铜，例如对于铜， Jp 垂直于导体弯曲方向的轴的惯性距，垂直于导体弯曲方向的轴的惯性距，m ； m0 导体单位长度质量，导体单位长度质量， 。 aPE111013. 1mkg2-6 2-6 电器的电动稳定性电器的电动稳定性 校核的步骤：例如对载流导体。校核的步骤：例如对载流导体。 1) 首先计算导体受到的电动力首先计算导体受到的电动力 F； 2) 根据计算的电动力，计算导体的最大弯矩根据计算的电动力，计算导体的最大弯矩Mw、抗弯矩抗弯矩W；

37、3) 计算应力计算应力； 4) 根据材料的允许的应力进行校验，不满足必须进行修正。根据材料的允许的应力进行校验，不满足必须进行修正。 铜的铜的应力：应力： ，铝的应力：，铝的应力：27/107 .13mN27/1086. 6mNMwFl l绝缘子间导体的跨距；绝缘子间导体的跨距； b、h导体的宽、高；导体的宽、高；6/2hbw Mw/w2-6 2-6 电器的电动稳定性电器的电动稳定性 例例2-2：三相母线，用：三相母线，用506mm铝排，额定电流铝排，额定电流600A，三相短路三相短路电流周期分量最大值为电流周期分量最大值为30kA，母线平行直列布置。支持绝缘瓷瓶间母线平行直列布置。支持绝缘瓷瓶间的的跨距为跨距为130mm，相间相间轴线距离为轴线距离为70mm。检验母线的电动稳定性，检验母线的电动稳定性，如不满足则调整相关参数。如不满足则调整相关参数。 解：考虑母线为无限长，导体间的电动力是均匀分布，三相短