单相及多相合金的结晶

1、 本章从凝固过程溶质再分配的规律谈起，着重讨论所涉及到的本章从凝固过程溶质再分配的规律谈起，着重讨论所涉及到的“成分过冷成分过冷”条件及其对条件及其对合金凝固组织的影响规律、单相固溶体合金及多相合金的凝固。并为后续章节的内容的讨论合金凝固组织的影响规律、单相固溶体合金及多相合金的凝固。并为后续章节的内容的讨论奠定基础。奠定基础。单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶第一节第一节 凝固过程溶质再分配凝固过程溶质再分配一、绝对平衡凝固条件下的溶质再分配一、绝对平衡凝固条件下的溶质再分配 所谓绝对平衡凝固是指液、固相溶质成分完全达到平衡状态图对应温度的平所谓绝对平衡凝固是指液、固相溶质成分完全达到

2、平衡状态图对应温度的平衡成分。这时，假设固相、液相中成分均及时充分扩散均匀。如图衡成分。这时，假设固相、液相中成分均及时充分扩散均匀。如图4-1 4-1 所示，设所示，设试样从一端开始凝固试样从一端开始凝固. .。 开始时：开始时：T=TL T=TL 时，时，C CS=S=K K0 0C C0 0，C CL= L= C C0 0。 凝固过程中：凝固过程中：T=TT=T* *，固，固- -液界面上成分为液界面上成分为C C s s = = C S C S，C C L L = = C LC L ，固相及液相，固相及液相的质量分数分别为的质量分数分别为f S f S 及及f Lf L，于是有，于是有

3、单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶即整理得：凝固终了时1 = s f ，固相成分均匀地为CS =C0。 二、固相无扩散而液相中完全混合的溶质再分配二、固相无扩散而液相中完全混合的溶质再分配 这种情况假设溶质在固相中没有扩散，而溶质在液相充分混合均匀。如图4-2 所示，设试样从一端开始凝固。开始时T=TL，CS= K0C0 ，CL= C0，降至T*时，固-液界面上固相成分CS ，与液相成分CL 平衡，由于固相中无扩散，成分沿斜线由K0C0 逐渐上升（固相先后凝固各部分成分不同）而液相因完全混合，平均成分C L = C L ， 三、固相中无扩散而液相中

4、只有扩散的溶质再分配三、固相中无扩散而液相中只有扩散的溶质再分配 假设溶质在固相中没有扩散。由于液相只有扩散，固相中排出的溶质难以在液相中迅速散开达到均匀，而在固-液界面前沿形成溶质富集边界层。 分析：如图4-3 所示，设离开固-液界面伸向液相的距离为x，根据固-液面前沿液相溶质富集层成分分布及变化情况，凝固过程分为三个阶段：单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶最初过渡区：T=TL 时，CS= K0C0，多余溶质排向液相，由于扩散（无对流）不足以使之完全排向远方。界面前溶质出现富集（开始积累）。随着凝固进行，CS 逐渐上升，C*L 也逐渐上升，直至稳

5、定态区：当时，C*S= C0，这时进入稳定状态，固相凝固排出的溶质原子等于液相中扩散离开界面的原子数量。稳定状态，液相各点的成分保持不变. ，即R 为凝固速度，D 为扩散系数；最后过渡区：直到剩下液体不多时，凝固接近完毕，界面上溶质原子向液体扩散受到限制，于是界面上液相溶质浓渡又再上升（比开始凝固时浓度要高得多），固相浓度随之急剧上升，直至凝固结束。因此往往在最后凝固的区域，K01的溶质由于急剧升高而造成严重集聚偏析。单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶稳定态时： 方程的解为： 根据边界条件： 单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶整理得： （ 稳定状态阶段富集层溶质分布情况） 一般将R

6、Dx L = 称为特征距离：此时，（CL- C0）值降到e K； 在同样的原始成分C0 时，R 越大，DL 越小，K0 越小，则在液-固界面前沿溶质富集越严重，曲线越陡峭。 上述是凝固速度R 不变的情况，如果凝固速度R 发生变化，液、固相的成分均会发生波动。结合下图讲解R2R1 及R2R1 的情况：旧稳定状态过渡区（高度、距离、时间长短）新的稳定状态（陡峭情况、面积）单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶四、液相中部分混合（有对流作用）的溶质再分配四、液相中部分混合（有对流作用）的溶质再分配 在部分混合情况下，固-液界面处的液相中存在一扩散边界层，在边界层内只靠扩散传质（静止无对流），在边界

7、层以外的液相因有对流作用成分得以保持均一。 分析：如果液相容积很大，边界层以外液相将不受已凝固相的影响，而保持原始成分C0；而固相成分CS ，在凝固速度R、边界层宽度N一定情况下也将保持一定，只是CS 值不是C0 而小于C0，因为与“液相只有扩散”条件相比可知: C *L C0/K0单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶在达到稳定态时：解此微分方程，代入边界条件：得： 液相充分大时边界层宽度N N 内任意一点x x液相成分当液相不是充分大，则N 以外的CL 将不再固定于C0 不变，而是逐渐提高的，设以L C 代之，则边界层宽度N 内任意一点x液相成分为：单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结

8、晶 该式也适应液相只有扩散的情况，以及液相完全混合的情况。第二节第二节 合金凝固界面前沿的成分过冷合金凝固界面前沿的成分过冷 凝固过程的溶质再分配引起固-液界面前沿的溶质富集，导致界面前沿熔体液相线的改变而可能产生所谓的“成分过冷”。本节主要介绍成分过冷的形成条件、判据、影响因素及其程度。一、“成分过冷”条件和判据分析： 在K01 情况下（如图4-7a）：设在界面前沿形成一个溶质富集层（图4-7b），在界面上的液相成分CL 最大，离开界面处，液相浓度随距离x 逐渐降低；图4-7c 中界面上相应TL（x）为Ti。液相线温度TL（x）随距离x逐渐上升。“成分过冷”条件：当界面前沿液相的实际温度梯度

9、GL（对应于T2 实际）小于液相线的斜率时，即则出现“成分过冷”（由溶质成分富集引起的过冷）。单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶（一） 液相只有扩散的条件下“成分过冷”判据“成分过冷”的判据：（二）液相部分混合（有对流）的情况（推导过程自学）“成分过冷”的判据：不难看出，下列条件有助于形成“成分过冷”：1 1） 液相中温度梯度小（GL GL 小），即温度场不陡；2 2）晶体生长速度快，R R 大；3 3）mL mL 大，即陡的液相线斜率；4 4）原始成分浓度高，C C0 0 大；5 5）液相中溶质扩散系数DL DL 低；6 6）K0K01 1 时，K0 K0 小；K0K01 1 时，K0

10、 K0 大二、“成分过冷”的过冷度以液相只有扩散的情况为例（推导过程自学）：“成分过冷”的最大过冷：“成分过冷”冷出现的区域宽度：单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶第三节第三节 “ “成分过冷成分过冷”对合金单相固溶体结晶形态的影响对合金单相固溶体结晶形态的影响 合金单相固溶体的凝固情况，不仅适合于完全互溶的单相合金，以及部分互溶的端合金单相固溶体的凝固情况，不仅适合于完全互溶的单相合金，以及部分互溶的端际固溶体合金，也适合于具有共晶及包晶反应合金的先期固溶体的凝固。合金的结晶长际固溶体合金，也适合于具有共晶及包晶反应合金的先期固溶体的凝固。合金的结晶长大的形态主要与传热及传质有关，而纯

11、金属则仅热流有关（无溶质传送）。为了更好地大的形态主要与传热及传质有关，而纯金属则仅热流有关（无溶质传送）。为了更好地理解理解“成分过冷成分过冷”对合金单相固溶体凝固的影响，首先简单讨论对合金单相固溶体凝固的影响，首先简单讨论“热过冷热过冷”及其对凝固及其对凝固界面形态的影响。界面形态的影响。 一、一、 热过冷及其对纯金属液固界面形态的影响热过冷及其对纯金属液固界面形态的影响 纯金属液相在正温度梯度的区域内（纯金属液相在正温度梯度的区域内（dxdx/ /dT dT 0 0）见图）见图4-84-8，晶体生长的凝固界面通，晶体生长的凝固界面通常为平直形态，而且是等温面（平衡结晶温度），其温度低于平

12、衡熔点温度常为平直形态，而且是等温面（平衡结晶温度），其温度低于平衡熔点温度TmTm，这种过，这种过冷正好提供凝固所必须的动力学驱动力，通常称为冷正好提供凝固所必须的动力学驱动力，通常称为“动力学过冷动力学过冷” ” T Tk k。分析图。分析图4-94-9：如何维持平面推进如何维持平面推进单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶当界面液相一侧形成负温度梯度时：Dx/dT 0 ，图4-10，纯金属界面前方获得大于Tk 的过冷度。这种仅由熔体存在的负温度梯度所造成的过冷，习惯上称为“热过冷”，以区别于“成分过冷”。分析图4-11单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶二、“成分过冷”对合金固溶体

13、晶体形貌的影响规律 对于合金凝固，除了可能出现的“热过冷”影响外，还可能受“成分过冷”的影响，而且后者往往更为重要。即使液相一侧不出现负的温度梯度，由于溶质再分配引起界面前沿的溶质富集，从而导致熔点乃至平衡结晶温度的变化。在负温梯下，合金的情况与纯金属相似，合金固溶体结晶易于出现树枝晶形貌。在正温梯情况下，若：则出现“成分过冷”。分析图4-12 的总体规律：随“成分过冷”程度的增大，固溶体生长方式：平面晶”胞状晶胞状树枝晶及柱状树枝晶内部等轴晶（自由树枝晶）。单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶三三 分过冷作用下的胞状组织的形成及其形貌分过冷作用下的胞状组织的形成及其形貌 “ “成分过冷成

14、分过冷”一旦使平面晶界面破坏，在宏观组织上就会出现胞状晶（图一旦使平面晶界面破坏，在宏观组织上就会出现胞状晶（图4-14a4-14a）。在干扰）。在干扰的作用下界面上产生微小的作用下界面上产生微小“凸起凸起”，如前方有成分过冷存在，凸起部位即向前方长大，同时，如前方有成分过冷存在，凸起部位即向前方长大，同时侧向也在生长。侧向也在生长。 K K0 01 1 时：沟槽内溶质扩散到前方熔体比端部速度小时：沟槽内溶质扩散到前方熔体比端部速度小沟槽内溶质富集沟槽内溶质富集溶点降低溶点降低抑抑制着制着“凸起凸起”的横向生长速度，形成一些由低熔点溶质汇集区的横向生长速度，形成一些由低熔点溶质汇集区构成的网络

15、状沟槽。构成的网络状沟槽。 试验表明，形成胞状界面的成分过冷区的宽度约在试验表明，形成胞状界面的成分过冷区的宽度约在0.0l 0.0l 一一0.1cm 0.1cm 之间。发展良好的规则之间。发展良好的规则胞状界面具有如图胞状界面具有如图4-14b 4-14b 所示的正六边形槽沟结构。所示的正六边形槽沟结构。 在平面形态到规则的胞状界面之间，随着成分过冷的不同，界面形态呈现出若干过渡形在平面形态到规则的胞状界面之间，随着成分过冷的不同，界面形态呈现出若干过渡形式：式：单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶 四、 自由树枝晶的生长 1、自由树枝晶形成条件，固-液界面前沿的液体中出现大范围的宽“成

16、分过冷”时，界面前方成分过冷的极大值大于熔体中非均质生核最有效衬底大量生核所需的过冷异T ，在柱状枝晶生长的同时，界面前方这部分熔体也将发生新的生核过程，并且导致了晶体在过冷熔体的自由生长，从而形成了方向各异的等轴枝晶-自由树枝晶。等轴枝晶的存在阻止了柱状晶区的单向延伸，此后的结晶过程便是等轴晶区不断向液体内部推进的过程。 2、为什么成为树枝晶的形态，晶体的表面总是由界面能较小的晶面所组成，那些宽而平的面是界面能小的晶面，而棱与角的狭面为界面能大的晶面。所以，方向性较强的非金属晶体，其平衡态的晶体形貌具有清晰的多面体结构；而方向性较弱的金属晶体，其平衡态近乎球形。单相及多相合金的结晶单相及多相

17、合金的结晶 3 3、“外生生长外生生长”与与“内生生长内生生长”的概念的概念 就合金的宏观结晶状态而言，平面生长、胞状生长和柱状枝晶生长皆属于一种晶体自型就合金的宏观结晶状态而言，平面生长、胞状生长和柱状枝晶生长皆属于一种晶体自型壁生核，然后由外向内单向延伸的生长方式，称为壁生核，然后由外向内单向延伸的生长方式，称为“外生生长外生生长”。等轴枝晶在熔体内部自由。等轴枝晶在熔体内部自由生长的方式则称为生长的方式则称为“内生生长内生生长”。 六、枝晶间距六、枝晶间距 枝晶间距：指相邻同次枝晶间的垂直距离，它是树枝晶组织细化程度的表征。实际中，枝晶枝晶间距：指相邻同次枝晶间的垂直距离，它是树枝晶组织

18、细化程度的表征。实际中，枝晶间距采用金相法测得统计平均值，通常采用的有一次枝晶（柱状晶主干）间距间距采用金相法测得统计平均值，通常采用的有一次枝晶（柱状晶主干）间距d1d1、和二次分、和二次分枝间距枝间距d2 d2 两种。两种。意义：意义：单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶枝晶间距的预测：一次臂间距表达式：单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶 大部分合金存在着两个或两个以上的相，多相合金的凝固比单相固溶体的凝固情况复杂，如大部分合金存在着两个或两个以上的相，多相合金的凝固比单相固溶体的凝固情况复杂，如共晶、包晶及偏晶反应。本节讨论最为普遍的共晶合金凝固方式及组织。共晶、包晶及偏晶反应

19、。本节讨论最为普遍的共晶合金凝固方式及组织。 一、共晶组织的分类及特点一、共晶组织的分类及特点 根据根据Jackson Jackson 系数系数，将共晶组织分为三类：，将共晶组织分为三类： （1 1） 粗糙粗糙- -粗糙界面（非小晶面粗糙界面（非小晶面- -非小晶面）共晶：非小晶面）共晶： 金属金属- -金属共晶及金属金属共晶及金属- -金属间化合物共晶多为第（金属间化合物共晶多为第（1 1）类共晶，其典型的显微形态是有规则）类共晶，其典型的显微形态是有规则的层片状的层片状( (图图4-21)4-21)，或其中有一相为棒状或纤维状（图，或其中有一相为棒状或纤维状（图4-224-22）因此又称为

20、）因此又称为“规则共晶规则共晶”。 （2 2） 粗糙粗糙- -光滑界面（非小晶面光滑界面（非小晶面- -小晶面）共晶金属小晶面）共晶金属- -非金属共晶属于第非金属共晶属于第(2)(2)类共晶体，长大类共晶体，长大过程往往仍是相互偶合的过程往往仍是相互偶合的“共生共生”长大。长大。 (3) (3) 光滑光滑- -光滑界面（小晶面光滑界面（小晶面- -小晶面）共晶非金属小晶面）共晶非金属- -非金属属于第非金属属于第(3)(3)类共晶体，长大过程类共晶体，长大过程不再是偶合的。所得到的组织为两相的不规则混合物不再是偶合的。所得到的组织为两相的不规则混合物( (见图见图4-24) -4-24) -

21、也属于也属于“不规则共晶不规则共晶”。单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶 二、非平衡状态下的共晶共生区二、非平衡状态下的共晶共生区 根据平衡相图，共晶反应只发生在一个固定的成分，任何偏离这一成分的合金凝固后都根据平衡相图，共晶反应只发生在一个固定的成分，任何偏离这一成分的合金凝固后都不能获得不能获得100100的共晶组织。非平衡凝固过程，由于共晶生长动力学因素的影响，共晶组织有的共晶组织。非平衡凝固过程，由于共晶生长动力学因素的影响，共晶组织有以下三种情况：以下三种情况：1) 1) 共晶成分的合金，在冷速较快时，共晶成分的合金，在冷速较快时， 不一定能得到不一定能得到100100的共晶组

22、织，而是的共晶组织，而是得到亚共晶或过共晶；得到亚共晶或过共晶；2 2）有些非共晶成分的合金在冷速较快时反而得到）有些非共晶成分的合金在冷速较快时反而得到100100的共晶组织；的共晶组织；3 3）有些非共晶成分的合金，在一定的冷速下，既不出现）有些非共晶成分的合金，在一定的冷速下，既不出现100100的共晶组织，也不出现初晶的共晶组织，也不出现初晶+ +共共晶的情况，而是出现晶的情况，而是出现“离异共晶离异共晶”。1 1、“对称型共生区对称型共生区”：两个组元熔点相近、两条液相线：两个组元熔点相近、两条液相线基本对称、两相长大速度基本相同的非小晶面基本对称、两相长大速度基本相同的非小晶面-

23、-非小晶面合金，如图非小晶面合金，如图4-26a 4-26a 中的影线部分。中的影线部分。2 2、“非称型共生区非称型共生区”：特点：当两个组元熔点相差较大，两条液相线不相对称时，共晶两相：特点：当两个组元熔点相差较大，两条液相线不相对称时，共晶两相的性质则相差较大，共晶点往往偏向于低熔点组元一侧。如图的性质则相差较大，共晶点往往偏向于低熔点组元一侧。如图4-26b 4-26b 所示。原因：由于浓度所示。原因：由于浓度起伏和扩散的原因，共晶成分附近的低熔点相在非平衡结晶条件下较高熔点相更易于析出，起伏和扩散的原因，共晶成分附近的低熔点相在非平衡结晶条件下较高熔点相更易于析出，其生长速度也更快。

24、因此结晶时往往容易出现低熔点组元一侧的初生相。为了满足共生生长其生长速度也更快。因此结晶时往往容易出现低熔点组元一侧的初生相。为了满足共生生长所需的基本条件，就需要合金液在含有更多高熔点组元成分的条件下进行共晶转变。所需的基本条件，就需要合金液在含有更多高熔点组元成分的条件下进行共晶转变。单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶 3 3、共生区的概念的意义：、共生区的概念的意义：1) 1) 把平衡相图概念和不平衡共晶结晶动力学过程联系了起来；把平衡相图概念和不平衡共晶结晶动力学过程联系了起来；2) 2) 可以满意地解释非平衡结晶现象：如非共晶成分的合金可以结晶成可以满意地解释非平衡结晶现象：如

25、非共晶成分的合金可以结晶成100100的共晶组织，而共晶的共晶组织，而共晶成分的合金结晶时反而得不到成分的合金结晶时反而得不到100100共晶组织；共晶组织；3) 3) 有助于对共生生长和离异生长这两种不同有助于对共生生长和离异生长这两种不同共晶方式作进一步分析和探讨。共生区的概念与平衡图并不矛盾，在无限缓慢的冷却条件下共晶方式作进一步分析和探讨。共生区的概念与平衡图并不矛盾，在无限缓慢的冷却条件下，共生区退缩到共晶点，共生区退缩到共晶点E E，合金液即按平衡相图所示的规律进行结晶。，合金液即按平衡相图所示的规律进行结晶。 三、非小晶面一非小晶面共生共晶的形成三、非小晶面一非小晶面共生共晶的形

26、成 （一）（一） 层片状共晶组织的形核及长大，层片状共晶组织是最常见的一类非小晶面一非小晶面层片状共晶组织的形核及长大，层片状共晶组织是最常见的一类非小晶面一非小晶面共生共晶组织。现以球状共晶团为例，讨论层片状共晶组织的形成过程。共生共晶组织。现以球状共晶团为例，讨论层片状共晶组织的形成过程。1 1、层片状共晶生核、层片状共晶生核过程及过程及“搭桥搭桥”方式如图方式如图4-29 4-29 所示：共生共晶的生核过程：共晶转变开始时，熔体首先通过所示：共生共晶的生核过程：共晶转变开始时，熔体首先通过独立生核而析出领先相富独立生核而析出领先相富A A组元的组元的 固溶体小球。固溶体小球。“搭桥搭桥”

27、方式：领先相表面一旦出现第二方式：领先相表面一旦出现第二相，则可通过这种彼此依附、交替生长的方式产生新的层片来构成所需的共生界面，而不需相，则可通过这种彼此依附、交替生长的方式产生新的层片来构成所需的共生界面，而不需要每个层片重新生核，这种方式谓之要每个层片重新生核，这种方式谓之“搭桥搭桥”，如图，如图4-30 4-30 所示。所示。单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶 2 2、共生过程的协同生长，非小晶面向前生长不取决于晶体的性质，只取决于热流方向、共生过程的协同生长，非小晶面向前生长不取决于晶体的性质，只取决于热流方向及原子扩散。共生协同生长（以图及原子扩散。共生协同生长（以图4-31

28、 4-31 说明）。说明）。 3 3、片层距的调整，一方面，、片层距的调整，一方面， 相片层前沿的中心处相片层前沿的中心处B B 原子扩散走的距离比在原子扩散走的距离比在- - 交交界处要远界处要远相片层中心处相片层中心处B B 原子扩散走比原子扩散走比- - 交界要困难得多交界要困难得多引起此处引起此处B B 原子聚原子聚集而浓度升高。而且片层距越厚这种情况越严重。同理，集而浓度升高。而且片层距越厚这种情况越严重。同理， 相前沿情况相同。另一方相前沿情况相同。另一方面，生长速度越快，面，生长速度越快，B B 原子扩散走的机会就越少，上述原子扩散走的机会就越少，上述B B 原子聚集的情况就更加

29、严重。原子聚集的情况就更加严重。单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶4 4、胞状、树枝状共晶的形成（第三组元的影响），在纯二元共晶合金结晶时，一般、胞状、树枝状共晶的形成（第三组元的影响），在纯二元共晶合金结晶时，一般得到宏观平坦的共生界面。原因：得到宏观平坦的共生界面。原因：A A、B B 两组元的横向扩散为主导两组元的横向扩散为主导固固- -液界面前液界面前沿的富集层很薄（仅相当于层片厚度数量级）沿的富集层很薄（仅相当于层片厚度数量级）不会引起共生界面前沿的成分过不会引起共生界面前沿的成分过冷。第三组元冷。第三组元(k0(k0l l存在时，形成胞状共晶或树枝状共晶组织。原因：每相排存在

30、时，形成胞状共晶或树枝状共晶组织。原因：每相排出第三组元的原子出第三组元的原子无法横向扩散无法横向扩散只能向液体内部扩散只能向液体内部扩散形成富集层（达到几形成富集层（达到几百个层片厚度数量级）百个层片厚度数量级）在适当的工艺条件下在适当的工艺条件下 ( (如如GL GL 较小、较小、R R 较大时较大时) ) 界面界面前方液体产生成分过冷前方液体产生成分过冷导致界面形态的改变导致界面形态的改变胞状界面胞状界面( (图图4-33)4-33)。胞状结构中。胞状结构中共晶两相仍以垂直于界面的方式进行共生生长，故两相的层片将会发生弯曲而形共晶两相仍以垂直于界面的方式进行共生生长，故两相的层片将会发生

31、弯曲而形成扇形结构成扇形结构-“-“集群结构集群结构”。当第三组元浓度较大，或在更大的凝固速度下，。当第三组元浓度较大，或在更大的凝固速度下，成分过冷进一步扩大，胞状共晶将发展为树枝状共晶组织成分过冷进一步扩大，胞状共晶将发展为树枝状共晶组织( (图图4-34)4-34)，甚至还会导，甚至还会导致共晶合金自外生生长到内生生长的转变。致共晶合金自外生生长到内生生长的转变。 单相及多相合金的结晶单相及多相合金的结晶（二）棒状共晶生长（二）棒状共晶生长 规则共晶除层片状共晶外，另一类是棒状共晶。该组织中一个组成相以棒状或纤维规则共晶除层片状共晶外，另一类是棒状共晶。该组织中一个组成相以棒状或纤维状形

32、态沿着生长方向规则地分布在另一相的连续基体中（图状形态沿着生长方向规则地分布在另一相的连续基体中（图4-224-22）。）。 1 1、形成棒状共晶的一般条件（体积分数的影响）（自学）、形成棒状共晶的一般条件（体积分数的影响）（自学） 2 2、第三组元的影响、第三组元的影响 四、离异生长及离异共晶四、离异生长及离异共晶 1 1、离异生长与离异共晶的概念：、离异生长与离异共晶的概念： 研究表明，在共晶转变中也存在着合金液不能进入共研究表明，在共晶转变中也存在着合金液不能进入共生区的情况：共晶两相没有共同的生长界面，它们各以不同的速度而独立地生长。生区的情况：共晶两相没有共同的生长界面，它们各以不同的速度而独立地生长。 2 2、 晶间偏析型离异共晶的形成，当一相大量析出，而另一相尚未开始结晶时，将形成晶间偏析型离异共晶的形成，当一相大量析出，而另一相尚未开始结晶时，将形成晶间偏析型离异共晶晶间偏析型离异共晶(a) (a) 由系统本身的原因所引起：如果合金成分偏离共晶点很远，初由系统本身的原因所引起：如果合金成分偏离共晶点很远，初晶相长得很大，共晶成分的残留液体很少，类似于薄膜分布于枝晶之间。晶相长得很大，共晶成分的残留液体很少，类似于薄膜