磁性材料核心复习(共31页)

1、精选优质文档-倾情为你奉上2016春季磁性材料复习题复习资料上课PPT和教材一、 基本名词、概念1、 磁荷及其特点，磁库伦定律，磁偶极矩，电流回路磁矩磁荷：是磁单极子的基本量化单位.是自然界存在携带最小电荷量的基本磁粒子。特点：磁极的强度用其所带磁荷的量m表示，由于磁学量不如电学量的测量那么直观，在目前的实验中尚未观测到这种粒子。所以“磁单极子”到现在还只是一个理论上的构想。磁铁有N/S两极，他们同号相斥，异号相吸，这一点同正负电荷有很大的相似性。磁库伦定律：P1磁偶极矩: 磁偶极矩与“电偶极矩”相对应。历史上，人们最早认为天然磁体（或人造磁铁）是由无数小的磁偶极子组成，每一个小的磁偶极子由相

2、距很近的等量正、负磁荷构成。（磁偶极子的磁性强弱可以由磁偶极矩来表示）P2磁偶极子：（P2）电流回路磁矩:（P2）由闭合电流产生的磁矩2、 磁化强度，磁极化强度，比磁化强度（P3）3、 磁场强度，点磁荷/无限长直导线/环形电流/长直螺线管的磁场分布，磁感应强度 磁感应强度:也被称为或，是一个表示贯穿一个标准面积的的，其符号是B。在中的强弱使用磁感强度（也叫磁感应强度）来表示，磁感强度大表示磁感强；磁感强度小，表示磁感弱。磁场强度:单位正点磁荷在磁场中所受的力被称为磁场强度H.4、 磁化率， 相对磁导率、起始磁导率、最大磁导率、复数磁导率、增量磁导率、可逆磁导率、微分磁导率、不可逆磁导率、总磁导

3、率(P5P7) （计算方法、如何从图像中判断）5、 静磁能，退磁场，退磁因子，几种简单几何形状的退磁因子N(P7.8)比例系数N:为退磁因子张量， 无量纲的数， 同磁体的形状有关。 Hd是磁体内部位置的函数， N也是，所以N的具体形式书写及其困难，只有当磁体形状使Hd是均匀分布时， N才变为常数。通常情况下， 不能忽略退磁场效应， 若对 个退磁因子很大的样品 一个退磁因子很大的样品进行磁化，需要加更高的外磁场。室温下铁的饱和磁化强度为1.70×106 A/m, 球形样品产生退磁场的大小为：Hd=NMs=5.67×105A/m, 因此磁化此样品所需外磁场，需要超过5 67 .

4、67×105A/m。6、 物质磁性的分类，抗磁性特点，顺磁性特点，铁磁性特点，反铁磁性特点，亚铁磁性特点，各种磁性的磁化曲线的区别，居里温度，奈耳温度，居里外斯定律物质是由原子(离子)或分子组成的， 绕原子核运动的电子具有轨道磁矩和自旋磁矩，因此磁性是物质的基本属性，任何物质都具有磁性。不同物质在磁场中的行为表现不同，这不但取决于其构成固体后的原子(离子)或分子是否具有磁矩，而且和其固体的结构，晶体场的类型，相邻原子、电子之间是否具有相互作用，及这种相互作用的类型等因素有关。抗磁性（任何物质都有），磁化率是很小的负值，与温度磁场无关，加一个磁场，即就感应出方向相反的磁场(磁化率X=M

5、/H).顺磁性：磁化率X很小的负值，顺磁性的物质磁化率随着温度在发生变化，其服从居里外斯定律。对于顺磁性的图像里，看X-T的图像可以知道，当温度很低时，逐渐和外磁场方向一致，温度无限接近于0，理想状态下，温度为0，与外磁场方向一致。铁磁性：X为很大的正值，铁磁性物质服从居里外斯定律，当铁磁性物质比临界温度高时，铁磁性物质转化成为顺磁性物质。当降温到各自居里温度，又变化成为铁磁状态。反铁磁性：当T大于TN时，遵从顺磁状态（居里外斯定律），当T小于TN时，没有规律，磁化率不再增大。TN为奈尔温度，是顺磁到反磁的转化温度。抗磁性：当磁化强度M为负时，固体表现为抗磁性。Bi、Cu、Ag、Au等金属具有

6、这种性质。在外磁场中，这类磁化了的介质内部的磁感应强度小于真空中的磁感应强度M。抗磁性物质的原子（离子）的磁矩应为零，即不存在永久磁矩。当抗磁性物质放入外磁场中，外磁场使电子轨道改变，感生一个与外磁场方向相反的磁矩，表现为抗磁性。所以抗磁性来源于原子中电子轨道状态的变化。抗磁性物质的抗磁性一般很微弱，磁化率H一般约为-10-5，为负值。 顺磁性：顺磁性物质的主要特征是，不论外加磁场是否存在，原子内部存在永久磁矩。但在无外加磁场时，由于顺磁物质的原子做无规则的热振动，宏观看来，没有磁性；在外加磁场作用下，每个原子磁矩比较规则地取向，物质显示极弱的磁性。磁化强度与外磁场方向一致，

7、0;为正，而且严格地与外磁场H成正比。 顺磁性物质的磁性除了与H有关外，还依赖于温度。其磁化率H与绝对温度T成反比。 式中,C称为居里常数，取决于顺磁物质的磁化强度和磁矩大小。 顺磁性物质的磁化率一般也很小，室温下H约为10-5。一般含有奇数个电子的原子或分子，电子未填满壳层的原子或离子，如过渡元素、稀土元素、钢系元素，还有铝铂等金属，都属于顺磁物质。 铁磁性 ：对诸如Fe、Co、Ni等物质，在室温下磁化率可达10-3数量级，称这类物质的磁性为铁磁性。 铁磁性物质即使在较弱的磁场内，也可得到极高的磁化强度，而且当外磁场移去后，仍可保留

8、极强的磁性。其磁化率为正值，但当外场增大时，由于磁化强度迅速达到饱和，其H变小。 铁磁性物质具有很强的磁性，主要起因于它们具有很强的内部交换场。铁磁物质的交换能为正值，而且较大，使得相邻原子的磁矩平行取向（相应于稳定状态），在物质内部形成许多小区域磁畴。每个磁畴大约有1015个原子。这些原子的磁矩沿同一方向排列，假设晶体内部存在很强的称为“分子场”的内场，“分子场”足以使每个磁畴自动磁化达饱和状态。这种自生的磁化强度叫自发磁化强度。由于它的存在，铁磁物质能在弱磁场下强列地磁化。因此自发磁化是铁磁物质的基本特征，也是铁磁物质和顺磁物质的区别所在。 铁磁体的铁磁性只在某一温度以

9、下才表现出来，超过这一温度，由于物质内部热骚动破坏电子自旋磁矩的平行取向，因而自发磁化强度变为0，铁磁性消失。这一温度称为居里点 。在居里点以上，材料表现为强顺磁性，其磁化率与温度的关系服从居里外斯定律， 式中C为居里常数。 反铁磁性：反铁磁性是指由于电子自旋反向平行排列。在同一子晶格中有自发磁化强度，电子磁矩是同向排列的；在不同子晶格中，电子磁矩反向排列。两个子晶格中自发磁化强度大小相同，方向相反，整个晶体 。反铁磁性物质大都是非金属化合物，如MnO。 不论在什么温度下，都不能观察到反铁磁性物质的任何自发磁化现象，因此其宏观特性是顺磁性的，M与H处于同一方向，磁

10、化率 为正值。温度很高时，极小；温度降低，逐渐增大。在一定温度 时， 达最大值 。称 为反铁磁性物质的居里点或尼尔点。对尼尔点存在的解释是：在极低温度下，由于相邻原子的自旋完全反向，其磁矩几乎完全抵消，故磁化率 几乎接近于0。当温度上升时，使自旋反向的作用减弱， 增加。当温度升至尼尔点以上时，热骚动的影响较大，此时反铁磁体与顺磁体有相同的磁化行为。  （P12、14）居里温度：材料在铁磁体和顺磁体之间改变的温度，即铁磁体从铁磁相转变成顺磁相的相变温度，也可以说是发生二级相变的转变温度。奈耳温度：反铁磁性材料转变成为顺磁性材料所需要达到的温度。居里外斯定律：是电介质材料研究中非常重要的

11、一个定律，其描述介电常数或磁化率在居里温度以上顺磁相的关系。7、 磁化，磁化曲线，剩磁，矫顽力，磁滞回线，退磁曲线，磁能积，退磁场矫正铁磁性、 亚铁磁性材料属于强磁性材料， 这类材料与具有抗磁性、顺磁性、反铁磁性等磁性特征的材料的区别在于它们对于外加磁场有明显的响应特性， 即被磁化，这说明材料的状态随外磁场强度的变化而发生变化，这种变化可以用磁化曲线和磁滞回线来表征。磁化曲线：是表示磁场强度H和所感生的磁感应强度B或者磁化强度M之间的关系。工程技术中常用B-H关系，物理学中常用M-H关系。磁化曲线反映了M或B对H的比值， 所以从磁化曲线上面可以获得磁化率或者磁导率。剩磁：材料磁化到饱和以后，

12、逐渐减小外加磁场， 材料中对应的M或者B也随之减小，但是并不会沿着初始的磁化曲线返回。当外磁场减小到零时，材料仍然保留一定大小的磁化强度或者磁感应强度，称为剩余磁化强度或剩余磁感应强度， 用M 和B 表示 简称剩磁矫顽力：在反方向增加磁场， M或B持续减小，当反向磁场达到一定值时，满足M=0或者B=0，此时的 场强度 磁场强度H称为矫顽力， 用MHc(内禀矫顽力)或BHc(磁感应矫顽力)表示，通常|MHc|>|BHc|，矫顽力的物理意义是表征材料磁化以后，保持磁化状态的能力。有效磁场=外磁场退磁场第二章8、 原子磁性来源，原子外电子排布规律（P19）9、 电子的轨道磁矩，玻尔磁子，电子轨

13、道磁矩的量子化（P21-22） 10、 电子自旋磁矩，电子自旋轨道角动量耦合（P23-P24）电子除了绕核作轨道运动外，还有自旋运动，固有自旋角动量。自旋角动量在外磁场中的分量只取决于自旋量子数ms。角动量耦合:由几个角动量互相作用得到一个总的、确定的角动量的组合方式，称为角动量耦合，其实质就是矢量的加和。11、 jj耦合，LS耦合，洪德定则，朗德因子，有效磁矩，原子量子态的光谱学标记（P24-26）j-j 耦合： 适用于原子序数Z82 的原子， 在这类原子中，同一电子自身的轨道-自旋耦合(l-s)较强，各电子的轨道角动量l和自旋角动量s先合成为电子的总角动量j，然后各个电子的总角动量j再合成

14、为该电子壳层的总角动量J。L-S耦合：适用于原子序数较小的原子，在这类原子中，不同电子之间的轨道-轨道耦合和自旋-自旋耦合较强，而同一电子的轨道-自旋耦合较弱，因而， 各个电子的轨道角动量和自旋角动量先分别合成为 个总轨道角动 一个总轨道角动量PL和总自旋角动量PS，然后，总轨道角动量和总自旋角动量再耦合成为该支壳层电子的总角动量PJ。原子序数Z32的元素都采用这种耦合方式。原子序数Z32到Z<82 之间元素角动量的耦合方式将逐渐地从第一种方式。 gJ称为朗德因子： 重要：原子磁矩的计算Fe原子： Z=26，电子分布是.3d6由洪特规则1: 5个电子自旋占据5个+1/2的ms的状态，另一

15、个只能占据-1/2的ms的状态，所以总的自旋s: S=5*1/2-1*1/2=2同理根据洪特定则2：总轨道角动量 L=2+1+0+(-1)+(-2)+2=2 (ml=0,+1, +2)电子数超过半数，根据洪特定则3： L-S耦合的总角动量J有：J=L+S(=4)所以朗德因子gJ：gJ=3/2所以Fe原子的有效磁矩为：Fe原子的总自旋磁矩为：Cr3+离子： Z=24，电子分布是.3d312、 轨道角动量冻结，3d能级劈裂的机理轨道角动量冻结：在晶场中的3d过渡金属的磁性离子的原子磁矩仅等于电子自旋磁矩，而电子的轨道磁矩没有贡献，此现象称为轨道角动量冻结。物理机理：过渡金属的3d电子轨道暴露在外面

16、，受晶场的控制。晶场的值为102-104，大于自旋轨道耦合能102。晶场对电子轨道的作用是库伦相互作用，因而对电子自旋不起作用，随着3d电子的轨道能级在晶场作用下劈裂，角动量消失。发生轨道冻结的条件是：晶场大于自旋-轨道耦合3d能级劈裂的机理：能级劈裂：指原子或分子内原先衰减的能量水平间的分离13、 拉莫尔旋进，朗之万的抗磁性理论拉莫尔旋进：拉莫尔进动是指电子、原子核和原子的磁矩在外部磁场作用下的进动。 拉莫尔旋进：具有自旋与磁矩特性的磁性核处于磁感应强度为B的均匀磁场中时，若此原子核的磁矩与B的方向不同时，在磁场作用下，原子核将受到一个垂直于与B形成平面的力矩T，在力矩T的作用下自旋角动量P

17、的方向会连续发生变化，但大小保持不变，自旋核将发生像陀螺受重力作用是一样的进动。原子核即自旋，又围绕外磁场方向发生的进动也成为拉莫尔进动。朗之万的抗磁性理论：朗之万的抗磁性理论：（P26-27） 14、 朗之万顺磁性理论，弱场高温下居里定律的推导，布里渊对朗之万顺磁理论的量子力学修正。朗之万顺磁性理论:(PPT54-P140) 打印郎之万顺磁理论：原子磁矩之间无相互作用，为自由磁矩，热平衡下为无规则分布，受外加磁场的作用，原子磁矩的角度发生改变，沿着接近外磁场方向择优分布，因而引起顺磁磁强度。 布里渊对朗之万顺磁理论的量子力学修正： 15、 铁磁材料的磁畴，分子场假设，分子场对铁磁材料自发磁化

18、的唯象解释，铁磁居里温度Tc和顺磁居里温度的意义与差别，海森堡直接交换作用及其局限性，海森堡直接交换作用给出铁磁性条件铁磁材料的磁畴：所谓磁畴，是指内部的一个个小区域，每个区域内部包含大量，这些原子的都象一个个小磁铁那样整齐排列，但相邻的不同区域之间排列的方向不同，如图所示。各个磁畴之间的交界面称为磁畴壁。宏观物体一般总是具有很多磁畴，这样，磁畴的磁矩方向各不相同，结果相互抵消，矢量和为零铁磁性物质内部存在按照磁畴分布的自发磁化。铁磁性:铁磁性物质 般具有如下五个特征分子场假设： 铁磁居里温度Tc和顺磁居里温度的意义与差别：在外斯分子场理论中，居里温度TC和顺磁居里温度TP是相等的，但实际测量

19、的两者是有差别的，通常TC小于TP，原因是实际的铁磁性物质在温度高于TC时，内部仍然有部分的短程磁有序。居里温度：是热扰动能量完全破坏了自发磁化的磁相变的临界温度， 低于此温度， 铁磁体有自发磁化，呈铁磁性，高于此温度时，铁磁体转变为磁矩杂乱分布的顺磁体分子场对铁磁材料自发磁化的唯象解释： 表明随分子场系数和总自旋量子数的增加而增加，居里温度是分子场系数大小的一个宏观度量标志，它是与铁磁性物质的本征相关的一个参量。居里温度：是热扰动能量完全破坏了自发磁化的磁相变的临界温度， 低于此温度， 铁磁体有自发磁化，呈铁磁性，高于此温度时，铁磁体转变为磁矩杂乱分布的顺磁体。铁磁性物质的磁特性随温度的变化

20、而改变，当温度上升至某一温度时，铁磁性材料就由铁磁状态转变为顺磁状态，即失掉铁磁性物质的特性而转变为顺磁性物质，这个温度称为居里温度，以Tc表示。居里温度是磁性材料的本征参数之一，它仅与材料的化学成分和晶体结构有关，几乎与晶粒的大小、取向以及应力分布等结构因素无关，铁磁居里温度：这是铁磁性材料保持有铁磁性的一个最高温度，在此温度以上时即转变为顺磁性。顺磁则是反过程，但是温度都是相同的16、奈耳温度的意义，次格子，高温弱场下反铁磁的居里外斯定律的推导，超交换作用机理，影响超交换作用强度的因素海森堡直接交换作用及其局限性，海森堡直接交换作用给出铁磁性条件： 奈耳温度：反铁磁相变温度奈尔温度TN反铁

21、磁性物质两个特征：磁性晶格含义：高温弱场下反铁磁的居里外斯定律的推导: 超交换作用机理:1934年,克拉默首先提出了一种交换作用模型-超交换模型,用来解释反铁磁性自发磁化的起因.他认为,反磁性物体内的磁性离子之间的交换作用是通过隔在中间的非磁性离子之为媒介来实现的,故称超交换作用.超交换作用的原理：(以MnO为例)由于MnO具有面心立方结构,存在两种键角,即180度与90度的键角.如上图:在基态时: Mn2+3d5 有5个未被抵消的自旋磁矩O2- 2p6 没有未被抵消自旋磁矩而,Mn2+O2- Mn2+,电子波函数在180度键角方向时可能有较大的迭加(如下图),只是O2-离子无磁性,不能自发磁

22、化. 然而,由于有迭交, O2- 提供2p电子迁移到Mn2+的3d轨道内的机会,使体系完全可能变成含有Mn2+和 O1-的激发态所以,在激发态时: O2- 2p5 就有1个被抵消自旋磁矩 这个未配对的电子当然有可能与近邻的Mn2+离子的3d电子了生交换作用.最终,导致O2-两则成180度键角耦合的两个Mn2+的自旋必定为反平行排列.影响超交换作用强度的因素:16、 奈耳温度的意义，次格子，高温弱场下反铁磁的居里外斯定律的推导，超交换作用机理，影响超交换作用强度的因素17、 尖晶石结构亚铁磁性，抵消点，P,QN型亚铁磁材料的磁化曲线有何区别？产生此种区别的原因？亚铁磁铁氧体分子磁矩的计算，亚铁磁

23、铁氧体材料内部的交换作用尖晶石结构亚铁磁性： P,QN型亚铁磁材料的磁化曲线有何区别：（P53-54） 抵消点:产生此种区别的原因？: 亚铁磁铁氧体分子磁矩的计算: 亚铁磁铁氧体材料内部的交换作用18、 混磁性，自旋玻璃态19、 RKKY交换作用第三章（P56开始）磁晶各向异性，易轴，磁化功，磁晶各向异性能，磁晶各向异性场，单轴(六方晶系)磁晶各向异性，多轴(立方晶系)磁晶各向异性，磁晶各向异性机理解释(自旋对模型，单离子模型)，4f稀土元素的磁晶各向异性，磁晶各向异性的温度依赖性磁晶各向异性：易轴：磁化功、磁晶各向异性能，磁晶各向异性场沿不同方向上磁化所测得的和磁化到饱和的难易程度不同。即，

24、在某些晶轴方向的晶体容易磁化，而沿某些晶轴方向不容易磁化，这种现象称为。磁晶各向异性场是一种等效场，其含义是当偏离易磁化轴方向时好像受到沿易磁化轴方向的一个磁场作用，使它恢复到易磁化轴方向。单轴(六方晶系)磁晶各向异性：多轴(立方晶系)磁晶各向异性 磁晶各向异性机理解释(自旋对模型，单离子模型)： 4f稀土元素的磁晶各向异性：磁晶各向异性的温度依赖性20、 磁致伸缩，各向同性磁致伸缩，各向异性磁致伸缩，磁致伸缩的机理，自发磁致伸缩机理，磁致伸缩的测量方法磁致伸缩：铁磁性物质的形状在磁化过程中发生形变的现象，叫磁致伸缩各向同性磁致伸缩：磁致伸缩的机理 磁致伸缩的测量方法测量磁致伸缩的一个方便可行

25、的方法是应变片技术。电阻应变片是材料长度变化引起应变片的电阻变化，因而通过测量电阻的变化，得到材料的形变。也就是得到l/l ， 再用公式就可以得到： 100,111,110等磁致伸缩常数。第四章 软磁材料21、 软磁材料，衡量材料“软”的指标，如何提高材料软磁性，电工纯铁及用途，硅钢及用途，坡莫合金及用途，软磁铁氧体，非晶软磁材料及制备方法，纳米晶软磁材料及制备方法软磁材料：软磁材料能够迅速响应外磁场的变化， 且能低损耗地获得高磁感应强度的材料。其特点是既容易受外加磁场磁化，又容易退磁。衡量材料“软”的指标：1)、初始磁导率mi和最大磁导率mmax要高；2)、 矫顽力Hc要小；3)、饱和磁化强

26、度MS要高；4)、功率损耗P要低;5)、高的稳定性。 如何提高材料软磁性： 电工纯铁及用途：硅钢及用途：坡莫合金及用途：软磁铁氧体：非晶软磁材料及制备方法：纳米晶软磁材料及制备方法：第5章23、硬磁材料，衡量材料“硬”的指标，提高材料硬磁性方法，淬火硬化磁钢，析出硬化磁钢，时效硬化磁钢，有序硬化永磁合金，铁氧体永磁材料，稀土永磁材料，SmCo5 /Sm2Co17晶体结构、硬磁性能、制备工艺，Nd-Fe-B永磁材料晶体结构、硬磁性能、制备工艺硬磁材料是指材料被外磁场磁化以后， 去掉磁场仍保持着较强的剩磁的磁性材料。 磁性材料“硬” 的要求1)、剩余磁感应强度Br要高；2)、 矫顽力Hc要大；3)

27、、最大磁能积(BH) max要高；4)、高的稳定性。衡量材料“硬”的指标：提高材料硬磁性方法：淬火硬化磁钢通过高温淬火手段，把已加工的零件内原奥氏体组织转变为马氏体组织，以获得较高的矫顽力。如碳钢、钨钢、铬钢、钴钢、铝钢等，这类永磁材料的矫顽力和磁能积相比以后新型永磁材料较低，当前很少使用。析出硬化型磁钢又称沉淀硬化型磁钢，其矫顽力是在合金冷却过程中获得的，通过失稳分解沉淀出近似单畴大小的伸长形磁性相弥散分布于弱磁性相中，利用磁性相的形状各向异性，其反磁化依靠磁矩的非均匀转动，具有很高的矫顽力。i) Fe-Cu 合金，主要用在铁簧继电器等方面。ii) Fe-Co 合金， 主要用在电子器件的存储

28、单元。iii) Al-Ni-Co合金，基于Fe-Ni-Al合金发展的一种被广泛应用的金属永磁材料。居里温度为890， 具有非常好的温度稳定性， 在仪器仪表、 电机电器、 磁传动装置、 航天元器件等领域广泛应用，时效硬化型磁钢通过淬火、塑性形变、时效硬化等工艺手段，使得磁钢中析出具有磁各向异性的微粒，具有很高的矫顽力。i) a-铁基合金，包括钴钼、铁钨钴和铁钼钴等合金，其磁能积较低，用在电话接收机中;铁锰钛和铁钴钒合金, 主要用于指南针和仪表零件；ii) 铜基合金， 主要有铜镍铁和铜镍钴， 可用于测速仪和转速计；iii) Fe-Cr-Co系合金，其永磁性能类似于Al-Ni-Co永磁合金，主要用于

29、扬声器、电度表、有序硬化型永磁合金高温下处于无序状态，经过淬火、退火等工艺之后，在无序相中析出弥散分布的有序相，从而具有较高的矫顽力。Co-Pt , Fe-Pt, Ag-Mn-Al, Mn-Al, Mn-Al-C等合金。应用：磁性弹簧、小型仪表元件和小型磁力马达的磁系统等铁氧体永磁材料又称永磁铁氧体，是由Fe的氧化物和Sr(或Ba等)化合物按照一定比例混合，经过预烧、粉碎、制粉、压制成型、烧结、打磨加工而成。当前的永磁铁氧体主要是六角晶系的磁铅石型铁氧体，化学式为MO·xFe2O3,(M=Ba, Sr,Ca, Pb等)，实用的是BaO·6Fe2O3, SrO·6F

30、e2O3等。永磁铁氧体具有性价比高，工艺成熟， 抗退磁性能优良等特点， 至今仍被广泛应用， 占永磁材料总产值40%，被广泛应用在小型电机、电声音响、测量器件等方面。稀土永磁材料：稀土永磁材料是稀土金属元素R(Sm, Nd, Pr等)和过渡族金属TM(Fe, Co等)形成的金属间化合物， 是目前永磁性能最高的材料， 在科研、 生产和应用方面得到了很大的发展，渗透到国民经济各个领域，成为当代新技术的重要物质基础。自20世纪60年代起，已经历了三个阶段的发展：SmCo5 /Sm2Co17晶体结构、硬磁性能、制备工艺，Nd-Fe-B永磁材料晶体结构、硬磁性能、制备工艺Sm2Co17永磁材料制备方法与工

31、艺： 粉末冶金法、还原扩散法、快淬法、粘结法Nd-Fe-B稀土永磁材料（P148）从制造方法上来说， Nd-Fe-B系永磁材料主要包括：烧结永磁和粘结永磁24、磁记录材料，磁记录过程，模拟磁记录，数字磁记录，磁头，磁头材料，磁光效应。25、磁制冷原理，磁制冷技术，磁制冷材料，磁制冷面临的问题二、 简答题(&计算题)1、 克分子磁化率和体积磁化率的定义分别是什么？它们之间有怎样的联系？以CoFeB为例，说明如何从实验上测量分别得到此样品的克分子磁化率和体积磁化率。2、 磁性材料常见的有哪5种磁性？它们分别具有怎样的特点？分别画出它们磁化率随温度变化曲线，分别写出高温区域它们所遵循的表达式。3、 证明：4、 画出贝特-斯勒特曲线的示意图，并说明此曲线是怎样反映海森堡直接交换作用的？5、 外斯的分子场理论的主要内容是什么？它是基于什么样的假设建立起来的理论？利用外斯的分子场理论对铁磁性材料在的居里温度TC上下的宏观磁性的表现进行理论的分析，并推导出其高温顺磁区域所遵守的居里外斯定律(SI单位制)。6、 反铁