第05章双极型晶体管及相关器件(二)

1、第05章双极型晶体管及相关器件(二)双极型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性工作模式射基结集基结放大模式反向偏压饱和模式截止模式反向偏压反向偏压反转模式反向偏压根据射基结与集基结上偏压的不同，双极型晶体管有四种工作模式。P+NPEBC双极型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性下图显示了一p-n-p晶体管的四种工作模式与VEB、VCB的关系，每一种工作模式的少数载流子分布也显示在图中。如在放大模式放大模式下，射基结是正向偏压，集基结是反向偏压。 在饱和模式饱和模式下，晶体管中的两个结都是正向偏压，导致两个结的耗尽区中少数载流子分布并非为零，因此在x=W处的边界条件变为0()expCBnnq

2、Vp WpkT 双极型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性在饱和模式下，极小的电压就产生了极大的输出电流，晶体管处于导通状态，类似于开关短路（亦即导通）的状态。 在截止模式截止模式下，晶体管的两个结皆为反向偏压，边界条件变为pn(0)=pn(W)=0，截止模式下的晶体管可视为开关断路(或是关闭)。 双极型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性在反转模式反转模式下，射基结是反向偏压，集基结是正向偏压；在反转模式下晶体管的集电极用作发射极，而发射极用作集电极，相当于晶体管被倒过来用，但是在反转模式下的电流增益通常较放大模式小，这是因为集电区掺杂浓度较基区浓度小，造成低的“发射效率”所致。双极型晶

3、体管的静态特性双极型晶体管的静态特性上二式各结的偏压视晶体管的工作模式可为正或负。其中系数11、12、21和22可各由以下各式分别得出。其他模式的电流、电压关系皆可以用类似放大模式下的步骤得出，但要适当地更改边界条件，各模式下电流的一般表示式可写为1112exp1exp1CBEBEqVqVIaakTkT2122exp1exp1CBEBCqVqVIaakTkT011()pnEEOED pD naqAWL 012pnqAD paW 021pnqAD paW 022()pnCCOCD pD naqAWL双极型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性 图(c)显示结上的电场强度分布，在中性区域中的少数载

4、流子分布可由无电场的稳态连续方程式表示： 其中Dp和p分别表示少数载流子的扩散系数和寿命。上式的一般解为 一、基区区域：一、基区区域：发发射射区区基基区区集集电电区区PPnEWBWCWADNNxxE输输出出BIEICIEBVBCV( (a a) )0W( (b b) )( (c c) )CEVECEVEFEEBVBCVBNExCx( (d d) )图图4 4. .4 4发发射射区区基基区区集集电电区区PPnEWBWCWADNNxxE输输出出BIEICIEBVBCV( (a a) )0W( (b b) )( (c c) )CEVECEVEFEEBVBCVBNExCx( (d d) )图图4 4.

5、 .4 42020nnnppd pppDdx 12( )exp()exp()nnppxxp xpCCLL 其中 为空穴的扩散长度，常数C1和C2可由放大模式下的边界条件 pppDL)exp()0(0kTqVppEBnn和0）（Wpn决定。双极型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性共基组态晶体管的基极为输入端与输出端所共用，其电流-电压特性仍可用下式描述，其中VEB和VBC分别是输入与输出电压，而IE和IC分别为输入与输出电流。 共基组态晶体管的电流共基组态晶体管的电流-电压特性电压特性双极型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性1112exp1exp1CBEBEqVqVIaakTkT2122

6、exp1exp1CBEBCqVqVIaakTkT图(a)是一个共基组态下的p-n-p晶体管，图(b)则为其输出电流-电压特性的测量结果并标示出不同工作模式的区域。集电极与发射极电流几乎相同( 01)并几乎与VBC不相关，非常符合理想晶体管的行为。（b）其输出电流电压特性（b）其输出电流电压特性图 4.8图 4.8EBCpnpECBICIEI(a)p-n-p晶体管的共基状态(a)p-n-p晶体管的共基状态EBVCBV86420051020CBOICBOBV0CBV12345mAIE6饱和饱和截止截止放大放大双极型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性即使VBC降到零伏，空穴依然被集电极所吸引，因

7、此集电极电流仍维持一固定值。图(a)中的空穴分布也显示出这种情形，x=W处的空穴梯度在从VBC0变为VBC=0后，只改变了少许，使得集电极电流在整个放大模式范围下几乎相同。双极型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性BW)(xPn)0(nP0BCV0BCVW00nP(a)放大模式(a)放大模式0BCV0BCVBW)(xPnW00nP0CI0CI(b)饱和模式中两结皆为正向偏压(b)饱和模式中两结皆为正向偏压图 4.9 p-n-p晶体管基极中的少数载流子分布图 4.9 p-n-p晶体管基极中的少数载流子分布若要将集电极电流降为零，必须加一电压在集基结上，使其正向偏压(饱和模式)，对硅材料而言，约

8、需加1V左右，如图(b)所示，正向偏压造成x=W处的空穴浓度大增，与x=0处相等图(b)中的水平线，此时在x=W处的空穴梯度也就是集电极电流将会降为零。 双极型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性BW)(xPn)0(nP0BCV0BCVW00nP(a)放大模式(a)放大模式0BCV0BCVBW)(xPnW00nP0CI0CI(b)饱和模式中两结皆为正向偏压(b)饱和模式中两结皆为正向偏压图 4.9 p-n-p晶体管基极中的少数载流子分布图 4.9 p-n-p晶体管基极中的少数载流子分布定义0为共射电流增益共射电流增益，是IC对IB的微分，且 下图是一个共射组态下的p-n-p晶体管，将式IB=

9、IE-IC代入共射组态晶体管的电流共射组态晶体管的电流-电压特性电压特性 可得出共射组态下的集电极电流 CBOECIII0CBOCBCIIII)(000011CBOBCIII0001CBII 定义01CBOCEOII此电流是当IB=0时，集电极与发射极间的漏电流。因此 CEOBCIII0EBCpnpECBICIEI( ( a a ) ) p p - - n n - - p p 晶晶 体体 管管 的的 共共 射射 组组 态态EE CVB CVB864201 02 0C B OB V饱饱 和和截截 止止（ b b ） 其其 输输 出出 电电 流流 电电 压压 特特 性性C E OIAIB2 50C

10、 BV0I I c c / /m mA A1 01 52 05图图 4 4 . . 1 1 0 0双极型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性因为 0一般非常接近于1，使得0远大于1，所以基极电流（IB）的微小变化将造成集电极电流（IC）的剧烈变化。下图是不同的基极电流下，输出电流-电压特性的测量结果。可见当IB=0时，集电极和发射极间还存在一不为零的ICEO。 EBCpnpECBICIEI( (a a) )p p- -n n- -p p晶晶 体体 管管 的的 共共 射射 组组 态态EECVBCVB864201020C BOBV饱饱 和和截截 止止（ b b） 其其 输输 出出 电电 流流 电

11、电 压压 特特 性性C EOIAIB250C BV0I Ic c/ /m mA A1015205图图 4 4. .1 10 0双极型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性EBCpnpECBICIEI( ( a a ) ) p p - - n n - - p p 晶晶 体体 管管 的的 共共 射射 组组 态态EE CVB CVB864201 02 0C B OB V饱饱 和和截截 止止（ b b ） 其其 输输 出出 电电 流流 电电 压压 特特 性性C E OIAIB2 50C BV0I I c c / /m mA A1 01 52 05图图 4 4 . . 1 1 0 0在一共射组态的理想晶

12、体管中，当IB固定且VEC0时，集电极电流与VEC不相关。当假设中性的基极区域(W)为定值时，上述特性始终成立。然而延伸到基极中的空间电荷区域会随着集电极和基极的电压改变，使得基区的宽度是集基偏压的函数，因此集电极电流将与VEC相关。 EBCpnpECBICIEI( (a a) )p p- -n n- -p p晶晶 体体 管管 的的 共共 射射 组组 态态EECVBCVB864201020C BOBV饱饱 和和截截 止止（ b b） 其其 输输 出出 电电 流流 电电 压压 特特 性性C EOIAIB250C BV0I Ic c/ /m mA A1015205图图 4 4. .1 10 0双极

13、型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性EBCpnpECBICIEI( ( a a ) ) p p - - n n - - p p 晶晶 体体 管管 的的 共共 射射 组组 态态EE CVB CVB864201 02 0C B OB V饱饱 和和截截 止止（ b b ） 其其 输输 出出 电电 流流 电电 压压 特特 性性C E OIAIB2 50C BV0I I c c / /m mA A1 01 52 05图图 4 4 . . 1 1 0 0当集电极和基极间的反向偏压增加时，基区的宽度将会减少，导致基区中的少数载流子浓度梯度增加，亦即使得扩散电流增加，因此IC也会增加。下图显示出IC随着V

14、EC的增加而增加，这种电流变化称为厄雷效应，或称为基区宽度调制效应，将集电极电流往左方延伸，与VEC轴相交，可得到交点，称为厄雷电压。 双极型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性ICVEC0VAIB例3：已知在一理想晶体管中，各电流成分为：IEp=3mA、IEn、ICp、ICn。求出共射电流增益0，并以0和ICBO表示ICEO，并求出ICEO的值。 解： 发射效率为 9967. 001. 033nppEEEIII基区输运系数为9967. 0399. 2ppECTII共基电流增益为 9934. 09967. 09967. 00T因此可得 5 .1509934. 019934. 00CBOCBO

15、CEOIII) 1() 11(00064(150.51) 0.87 110.32 10CEOIAA 所以 双极型晶体管的静态特性双极型晶体管的静态特性前面讨论的是晶体管的静态特性(直流特性)，没有涉及其交流特性，也就是当一小信号重叠在直流值上的情况。小信号意指交流电压和电流的峰值小于直流的电压、电流值。 频率响应频率响应 高频等效电路：图(a)是以共射组态晶体管所构成的放大器电路，在固定的直流输入电压VEB下，将会有直流基极电流IB和直流集电极电流IC流过晶体管，这些电流代表图(b)中的工作点，由供应电压VCC以及负载电阻RL所决定出的负载线，将以一1/RL的斜率与VCE轴相交于VCC。pnp

16、( (a a) )连连 接接 成成 共共 射射 组组 态态 的的 双双 极极 晶晶 体体 管管ciEiBiEBVC CVEBV0246810I Ic c/ /m mA A5101505101520AIB25工工 作作 点点BitBiBICIcicit负负 载载 线线输输 出出 电电 流流（ b b） 晶晶 体体 管管 电电 路路 的的 小小 信信 号号 工工 作作 状状 态态图图 4 4. .1 12 2C CVVVEC/5.3 双极型晶体管的频率响应与开关特性双极型晶体管的频率响应与开关特性下图(a)是此放大器的低频等效电路，在更高频率的状况下，必须在等效电路中加上适当的电容。与正向偏压的p

17、-n结类似，在正向偏压的射基结中，会有一势垒电容CEB和一扩散电容Cd，而在反向偏压的集基结中只存在势垒电容CCB，如图 (b)所示。 当一小信号附加在输入电压上时，基极电流iB将会随时间变动，而成为一时间函数，如右图所示。基极电流的变动使得输出电流iC跟着变动， 而iC的变动是iB变动的0倍，因此晶体管放大器将输入信号放大了。 pnp( (a a) )连连 接接 成成 共共 射射 组组 态态 的的 双双 极极 晶晶 体体 管管ciEiBiEBVC CVEBV0246810I Ic c/ /m mA A5101505101520AIB25工工 作作 点点BitBiBICIcicit负负 载载

18、线线输输 出出 电电 流流（ b b） 晶晶 体体 管管 电电 路路 的的 小小 信信 号号 工工 作作 状状 态态图图 4 4. .1 12 2C CVVVEC/( (a a) )基基本本晶晶体体管管等等效效电电路路EBVEECBEBmVg( (b b) )基基本本等等效效电电路路加加上上势势垒垒和和扩扩散散电电容容EBVEECBEBmVgCBCdCEBCEBgEBVEECBEBmVgCBCdCEBCEBgECgCCrBrB( (c c) )基基本本等等效效电电路路加加上上电电阻阻和和电电导导图图 4 4. .1 13 3( (a a) )基基本本晶晶体体管管等等效效电电路路EBVEECBE

19、BmVg( (b b) )基基本本等等效效电电路路加加上上势势垒垒和和扩扩散散电电容容EBVEECBEBmVgCBCdCEBCEBgEBVEECBEBmVgCBCdCEBCEBgECgCCrBrB( (c c) )基基本本等等效效电电路路加加上上电电阻阻和和电电导导图图 4 4. .1 13 3双极型晶体管的频率响应与开关特性双极型晶体管的频率响应与开关特性其中( (a a) )基基本本晶晶体体管管等等效效电电路路EBVEECBEBmVg( (b b) )基基本本等等效效电电路路加加上上势势垒垒和和扩扩散散电电容容EBVEECBEBmVgCBCdCEBCEBgEBVEECBEBmVgCBCdC

20、EBCEBgECgCCrBrB( (c c) )基基本本等等效效电电路路加加上上电电阻阻和和电电导导图图 4 4. .1 13 3称为跨导EBCmvig称为输入电导。而基区宽度调制效应，将产生一个有限的输出电导。EBBEBvig另外，基极电阻rB和集电极电阻rC也都列入考虑。图(c)是加入上述各器件后的高频等效电路。 ECCECvig双极型晶体管的频率响应与开关特性双极型晶体管的频率响应与开关特性截止频率截止频率 ：在右上图中，跨导gm和输入电导gEB与晶体管的共基电流增益有关。在低频时，共基电流增益是一固定值，不会因工作频率而改变，然而当频率升高至一关键点后，共基电流增益将会降低。右下图是一

21、典型的共基电流增益相对于工作频率的示意图。加入频率的参量后，共基电流增益为 ( (a a) )基基本本晶晶体体管管等等效效电电路路EBVEECBEBmVg( (b b) )基基本本等等效效电电路路加加上上势势垒垒和和扩扩散散电电容容EBVEECBEBmVgCBCdCEBCEBgEBVEECBEBmVgCBCdCEBCEBgECgCCrBrB( (c c) )基基本本等等效效电电路路加加上上电电阻阻和和电电导导图图 4 4. .1 13 3)/(10ffj其中0是低频(或直流)共基电流增益，f是共基截止频率共基截止频率，当工作频率f=f时，的值为0.707 0(下降3dB)。 双极型晶体管的频率

22、响应与开关特性双极型晶体管的频率响应与开关特性51061071081091010101 . 010010210310dB3fdB3fTf频率频率Hz/51061071081091010101 . 010010210310dB3fdB3fTf频率频率Hz/右图中也显示了共射电流增益，由上式可得 其中f称为共射截止频率 )/(110ffjff)1 (0由于01，所以f远小于f。另外，一截止频率fT(又称特征频率)定义为的绝对值变为1时的频率，将前式等号右边的值定为1，可得出 ffffT00020)1 (1因此fT很接近但稍小于 f。双极型晶体管的频率响应与开关特性双极型晶体管的频率响应与开关特性其

23、中A是器件的截面积，p(x)是少数载流子的分布，空穴经过基区所需的时间B为 特征频率fT也可以表示为(2T)-1，其中T代表载流子从发射极传输到集电极所需的时间，它包含了发射区延迟时间E、基区渡超时间B以及集电区渡越时间C。其中最主要的时间是B。少数载流子在dt时段中所走的距离为dxv(x)dt，其中v(x)是基区中的少数载流子的有效速度，此速度与电流的关系为 AxpxqvIP)()(dxIAxqpxvdxWPWB00)()(双极型晶体管的频率响应与开关特性双极型晶体管的频率响应与开关特性以线性空穴分布为例，将要改善频率响应，必须缩短少数载流子穿越基区所需的时间，所以高频晶体管都设计成短基区宽

24、度。由于在硅材料中电子的扩散系数是空穴的三倍，所有的高频硅晶体管都是n-p-n的形式(基区中的少数载流子是电子)。另一个降低基区渡越时间的方法是利用有内建电场的缓变掺杂基区，掺杂浓度变化产生的内建电场将有助于载流子往集电极移动，因而缩短基区渡越时间。 代入dxIAxqpxvdxWPWB00)()(PBDW22)exp(0pkTqVWpqADIEBnpCWxVxEB）（1kTqexpp)(p0nn和双极型晶体管的频率响应与开关特性双极型晶体管的频率响应与开关特性在数字电路中晶体管的主要作用是当作开关。可以利用小的基极电流在极短时间内改变集电极电流由关(off)的状态成为开(on)的状态(反之亦然

25、)。关是高电压低电流的状态，开是低电压高电流的状态。图(a)是一个基本的开关电路，其中射基电压瞬间由负值变为正值。图(b)是晶体管的输出电流，起初因为射基结与集基结都是反向偏压，集电极电流非常低，但射基电压由负变正后，集电极电流沿着负载线，经过放大区最后到达高电流状态的饱和区，此时射基结与集基结都变为正向偏压。因此晶体管在关的状态下，亦即工作于截止模式时，发射极与集电极间不导通；而在开的状态下，亦即工作在饱和模式时，发射极与集电极间导通因此晶体管可近似于一理想的开关。 pnpCIBIE BVEISRLREBVSV0t( (a a) )晶晶 体体 管管 开开 关关 电电 路路0CI负负 载载 线

26、线E CV截截 止止关关BI放放 大大饱饱 和和开开I Ic c( (b b) )晶晶 体体 管管 由由 截截 止止 模模 式式 切切 换换 到到 饱饱 和和 模模 式式图图 4 4. .1 15 5pnpCIBIE BVEISRLRE BVSV0t( (a a) )晶晶 体体 管管 开开 关关 电电 路路0CI负负 载载 线线E CV截截 止止关关BI放放 大大饱饱 和和开开I Ic c( (b b) )晶晶 体体 管管 由由 截截 止止 模模 式式 切切 换换 到到 饱饱 和和 模模 式式图图 4 4. .1 15 5双极型晶体管的频率响应与开关特性双极型晶体管的频率响应与开关特性开关时间

27、是指晶体管状态从关变为开或从开变为关所需的时间，图(a)显示一输入电流脉冲在t0时加在射基端点上，晶体管导通在tt2时，电流瞬间转换到零，晶体管关闭。集电极电流的暂态行为可由储存在基区申的超量少数载流子电荷QB(t)来决定，图(b)是QB(t)与时间的关系图。在导通的过程中，基区储存电荷将由零增加到QB(t2)；在关闭的过程中，基区储存电荷由QB(t2)减少到零。（ c c）图图 4 4. .1 16 6 晶晶 体体 管管 开开 关关 特特 性性 . .( (a a) )基基 极极 输输 入入 电电 流流 脉脉 冲冲 ; ;( (b b) )基基 极极 储储 存存 电电 荷荷 随随 时时 间间

28、 的的 变变 化化 ; ; ( (c c) )集集 电电 极极 电电 流流 随随 时时 间间 的的 变变 化化 ; ; ( (d d) )基基 极极 在在 不不 同同 时时 间间 的的 少少 数数 载载 流流 子子 分分 布布CI0t2t（ a a）（ b b）t0)(2tQBBQSQ1t3tat2tt01t3tat2tCI)(1tICst)(xPn2tatSQ0W0t1t和和 3t（ d d）开关暂态过程开关暂态过程双极型晶体管的频率响应与开关特性双极型晶体管的频率响应与开关特性 当QB(t)Qs时，晶体管工作于放大模式下，其中Qs是VCB=0时基区中的电荷量如图(d)，在饱和区的边缘。 I

29、C对时间的变化显示在图(c)中。在导通的过程中，基区存储电荷量达到Qs，电荷量在t=t1时达到饱和区边缘。当QBQs时晶体管进入饱和模式，而发射极和集电极电流大致维持定值。图(d)显示在tt1时，空穴分布pn(x)与t=t1时平行，所以在x=0和x=W处的空穴浓度梯度即电流维持相同。在关闭的过程中，器件起初是在饱和模式下，集电极的电流大约维持不变，直到QB降至Qs，如图(d)。（ c c ）图图 4 4 . . 1 1 6 6 晶晶 体体 管管 开开 关关 特特 性性 . . ( ( a a ) ) 基基 极极 输输 入入 电电 流流 脉脉 冲冲 ; ; ( ( b b ) ) 基基 极极 储

30、储 存存 电电 荷荷 随随 时时 间间 的的 变变 化化 ; ; ( ( c c ) ) 集集 电电 极极 电电 流流 随随 时时 间间 的的 变变 化化 ; ; ( ( d d ) ) 基基 极极 在在 不不 同同 时时 间间 的的 少少 数数 载载 流流 子子 分分 布布CI0t2t（ a a ）（ b b ）t0)(2tQBBQSQ1t3tat2tt01t3tat2tCI)(1tICst)( xPn2tatSQ0W0t1t和和3t（ d d ）（ c c）图图 4 4. .1 16 6 晶晶 体体 管管 开开 关关 特特 性性 . .( (a a) )基基 极极 输输 入入 电电 流流

31、脉脉 冲冲 ; ;( (b b) )基基 极极 储储 存存 电电 荷荷 随随 时时 间间 的的 变变 化化 ; ; ( (c c) )集集 电电 极极 电电 流流 随随 时时 间间 的的 变变 化化 ; ; ( (d d) )基基 极极 在在 不不 同同 时时 间间 的的 少少 数数 载载 流流 子子 分分 布布CI0t2t（ a a）（ b b）t0)(2tQBBQSQ1t3tat2tt01t3tat2tCI)(1tICst)(xPn2tatSQ0W0t1t和和 3t（ d d）双极型晶体管的频率响应与开关特性双极型晶体管的频率响应与开关特性 由t2到QB=Qs时的t3这段时间称为存储延迟时

32、间。当QB=Qs，器件在t=t3时进入放大模式，在这个时间点之后，集电极电流将以指数形式衰减到零。 （ c c ）图图 4 4 . . 1 1 6 6 晶晶 体体 管管 开开 关关 特特 性性 . . ( ( a a ) ) 基基 极极 输输 入入 电电 流流 脉脉 冲冲 ; ; ( ( b b ) ) 基基 极极 储储 存存 电电 荷荷 随随 时时 间间 的的 变变 化化 ; ; ( ( c c ) ) 集集 电电 极极 电电 流流 随随 时时 间间 的的 变变 化化 ; ; ( ( d d ) ) 基基 极极 在在 不不 同同 时时 间间 的的 少少 数数 载载 流流 子子 分分 布布CI

33、0t2t（ a a ）（ b b ）t0)(2tQBBQSQ1t3tat2tt01t3tat2tCI)(1tICst)( xPn2tatSQ0W0t1t和和3t（ d d ） 导通的时间取决于能如何迅速地将空穴(p-n-p晶体管中的少数载流子)加入基极区域，而关闭的时间则取决于能如何迅速地通过复合将空穴移除。晶体管开关时最重要的一个参数是少数载流子的寿命p，一个有效降低p、使转换变快的方法是加入接近禁带中点的产生-复合中心。 双极型晶体管的频率响应与开关特性双极型晶体管的频率响应与开关特性 由于HBT发射区和基区是不同的半导体材料，它们的禁带宽度差将对HBT的电流增益造成影响，当基区输运系数T

34、非常接近1时，共射电流增益可表示为 异质结双极型晶体管(HBT)是指晶体管中的一个或两个结由不同的半导体材料所构成。HBT的主要优点是发射效率较高，其应用基本上与双极型晶体管相同，但HBT具有较高的速度，可以工作在更高的频率。因为其具有这些特性，HBT在光电、微波和数字应用上非常受欢迎。如在微波应用方面，HBT常被用来制造固态微波及毫米波功率放大器、震荡器和混频器。 HBT的电流增益的电流增益 ： 1,111000TTT异质结双极型晶体管异质结双极型晶体管 发射区和基区中的少数载流子浓度可写为 对n-p-n型晶体管，将 EpEOLWnpDD0nE1110代入 可得 EOpEpoEOEpnLWn

35、pDD0n01EEVCEiEONkTENNNnp）（发射区）发射区g2exp)(异质结双极型晶体管异质结双极型晶体管 因此，由于HBT发射区和基区半导体材料的不同，它们的禁带宽度差将对HBT的电流增益造成影响，且)exp()exp(0kTENNkTEENNgBEgBgEBE 其中NE和EB分别是发射区和基区的掺杂浓度， NC和NV分别是导带和价带底的有效状态密度，EgE是发射区半导体的禁带宽度，NC、NV和EgB则是基区半导体上相应的参数. BBVCBipNkTENNNnn）（基区）基区g20exp)(异质结双极型晶体管异质结双极型晶体管 大部分HBT的技术都是在AlxGa1-xAs/GaAs

36、材料系统中发展的，右图是一个基本n-p-n型HBT结构。n型发射区是以宽禁带的AlxGa1-xAs组成，而p型基区是以禁带宽度较窄的GaAs组成，n型集电区和n型次集电区分别以低掺杂浓度和高掺杂浓度的GaAs组成。 为了形成欧姆接触，在发射区接触和砷化铝镓层之间加了一层高掺杂浓度的n型砷化镓。因为发射区和基区材料间具有很大的禁带宽度差，共射电流增益可以提到很高。而同质结的双极型晶体管并无禁带宽度差存在，必须将发射区和基区的掺杂浓度比提到很高，这是同质结与异质结双极型晶体管最基本的不同处。 基本基本HBT结构结构发发 射射 极极 接接 触触G aA sn A IG aA sn基基 极极 接接 触

37、触G aA sP 次次 极极 电电 极极集集 电电 极极接接 触触半半 绝绝 缘缘 G Ga aA As s衬衬 底底nG aA s( (a a) )n n- -p p- -n n H HB BT T结结 构构 的的 截截 面面 图图 示示发发 射射 区区基基 区区集集 电电 区区CEVE( (b b) )放放 大大 模模 式式 下下 H HB BT T的的 能能 带带 图图图图 4 4. .1 17 7异质结双极型晶体管异质结双极型晶体管 EV增加了射基异质结处价带势垒的高度，此效应使得HBT可以使用较高掺杂浓度的基区，而同时维持极高的发射效率和电流增益；高掺杂浓度则可降低基区的方块电阻，且

38、基区可以做得很薄而不需担心穿通效应穿通效应。穿通效应是指集基结的耗尽层往基极延伸，最后与射基结的耗尽层接触的现象。窄基区宽度可以降低基区渡越时间，且增加截止频率，这正是人们期望的特性。 右图是HBT在放大模式下的能带图，发射区和基区间的能带差在异质结界面上造成了一个能带偏移，事实上，HBT优异的特性是直接由价带在异质界面处的不连续所造成的。发发射射极极接接触触GaAsn AIGaAsn基基极极接接触触GaAsP 次次极极电电极极集集电电极极接接触触半半绝绝缘缘G Ga aA As s衬衬底底nGaAs( (a a) )n n- -p p- -n n H HB BT T结结构构的的截截面面图图示

39、示发发射射区区基基区区集集电电区区CEVE( (b b) )放放大大模模式式下下H HB BT T的的能能带带图图图图 4 4. .1 17 7异质结双极型晶体管异质结双极型晶体管 另一种异质结是硅/硅锗(Si/SiGe)的材料系统，此系统有几项特性在HBT的应用中非常具有吸引力。如同砷化铝镓/砷化镓HBT，硅/硅锗HBT也因禁带宽度差可重掺杂而具有高速能力。硅界面具有低陷阱密度的特性，可以减少表面复合电流，确保在低集电极电流时，仍可维持高的电流增益。另外，可与标准硅工艺技术相容也是一个深具吸引力的特性。 最近几年磷化铟(InP)系(InP/InGaAs或AlInAs/InGaAs)的材料被系统地研究，磷化铟系的异质结构有相当多的优点。InP/ InGaAs结构具有非常低的表面复合，而且InGaAs的电子迁移率较GaAs高出甚多，使其具有相当优异的高频表现，其截止频率可高达254GHz此外，InP集电极在强电场时比GaAs集电极具有更高的漂移速率，其击穿电压亦比GaAs集电极高。 先进的先进的HBT异质结双极型晶体管异质结双极型晶体管 基极区域也可用缓变分布，以将由发射阿区到基区的禁带宽度减小，图中虚线显示缓变基区HBT的能带图，其中存在一内建电场Ebi于