万有引力和天体运动

1、万有引力和天体运动一、知识点击1开普勒定律第一定律（轨道定律） ：所有行星分别在大小不同的椭圆轨道上围绕太阳运动。太阳是在这些椭圆的一个焦点上。第二定律（面积定律） ：对每个行星来说，太阳和行星的连线（叫矢径）在相等的时间内扫过相等的面积。 “面积速度” ：S1 r sin （ 为矢径 r 与速度 的夹角）t2第三定律（周期定律） ：所有行星的椭圆轨道的半长轴的三次方跟公转周期的平方的比值2T相等。即：常量 2万有引力定律万有引力定律：自然界中任何两个物体都是相互吸引的任何两个质点之间引力的大小跟这两个质点的质量的乘积成正比，跟它们的距离的二次方成反比F G Mm ，G6.6710 11Nm2

2、 / kg2 ，称为引力常量r 2重力加速度的基本计算方法设 M 为地球的质量， g 为地球表面的重力加速度hMmmg ， gGM2在地球表面附近（R ）处：G2R2=9.8m/sR在地球上空距地心r=R+h 处： grG M，grR2(R) 2r 2gr 2RhG M r4r 34 Gr ， grrr g在地球内部跟离地心r 处： grG 3r 2， grr 23gRR3行星运动的能量行星的动能当一颗质量为 m 的行星以速度绕着质量为 M 的恒星做平径为r 的圆周运动：EK1 m 2G Mm ，式中GM 。22rr行星的势能对质量分别为 M 和 m 的两孤立星系，取无穷远处为万有引力势能零点

3、，当m 与 M 相距r 时，其体系的引力势能：EPG Mmr行星的机械能： EEKEP1m 2G MmG Mm2r2r4宇宙速度和引力场宇宙速度（相对地球）第一宇宙速度：环绕地球运动的速度（环绕速度）第二宇宙速度：人造天体发射到地球引力作用以外的最小速度（脱离速度）第三宇宙速度：使人造天体脱离太阳引力范围的最小速度（逃逸速度）引力场、引力半径与宇宙半径对于任何一个质量为M，半径为r 的均匀球形体系都有类似于地球情况下的这两个特征速度如果第二宇宙速度超过光速，即c2GM2GMr，则有关系 r2c在这种物体上，即使发射光也不能克服引力作用，最终一定要落回此物体上来，这就是牛顿理论的结论，近代理论有

4、类似的结论，这种根本发不了光的物体，被称为黑洞，这个临界的 r 值被称为引力半径，记为 rg2GMc2用地球质量代入，得到 rg 0.9cm，设想地球全部质量缩小到1 cm 以下的小球内，那么外界就得不到这个地球的任何光信息如果物质均匀分布于一个半径为r的球体内，密度为 ，则总质量为 M4r 33433c22Grg13又假设半径 r 正好是引力半径，那么rg，得 rg()2c28 G此式表示所设环境中光不可能发射到超出rg 的范围，联想起宇宙环境的质量密度平均值为 10-29g/cm 3，这等于说， 我们不可能把光发射到1028cm 以外的空洞， 这个尺度称为宇宙半径二、方法演练类型一、天体运

5、动中一类应用开普勒定律的问题，解这类问题时一定要注意运动的轨道、面积、周期，但三者之间也是有关联的，正因为如此，解题时要特别注意“面积速度”。例 1要发射一艘探测太阳的宇宙飞船，使其具有与地球相等的绕日运动周期，以便发射一年后又将与地球相遇而发回探测资料。在地球发射这一艘飞船时，应使其具有多大的绕日速度？分析与解： 如示 6 1 所示，圆为地球绕日轨道，椭圆为所发射飞船的绕日轨道，S 点（太阳）为此椭圆的一个焦点，因飞船与地球具有相等的绕日周期，由开普勒周期定律：T 24 2T 2a3GM SR3可知椭圆的半长轴a=R，两轨道的交点必为半轴顶点，发射飞船时，绕日速度应沿轨道切线方向，即与椭圆长

6、轴平行的方向则飞船的“面积速度”为：S椭1bRb ，2R2TT地球的“面积速度”为：S圆10RR2，02R2TT故：0当绕日速度的方向不同时，其轨道的短轴b 不同，但长半轴R 相同，太阳为椭圆轨道的一个焦点，且发射的绕日速度大小相同例 2一物体 A 由离地面很远处向地球下落，落至地面上时， 其速度恰好等于第一宇宙速度已知地球半径R=6400 km.若不计物体在运动中所受到的阻力，求此物体在空中运动的时间。分析和解： 物体落至地面时其速度值为第一宇宙速度值，即：上式中 R 为地球半径，g 为地球表面处的重力加速度。Rg设 A 最初离地心的距离为r，则由其下落过程中机械能守恒，应有： 1 m 2G

7、 MmG Mm2Rr且 GM=gR2联立上三式可解得：r=2R物体在中心天体引力作用下做直线运动时，其速度、加速度是变化的，可以将它看绕中心天体的椭圆轨道运动，将其短轴取无限小。这就是我们通常所说的“轨道极限化”。物体 A 下落可以看成是沿着很狭长的椭圆轨道运行，其焦点非常接近此椭圆轨道长轴的两端，如图6 2 所示，则由开普勒第一定律，得知地心为椭圆的一个焦点则椭圆长半轴为a=R又由开普勒第三定律，物体沿椭圆轨道运行的周期和沿绕地心（轨道不计为R）的圆轨道运行的周期相等其周期为：2 RRT2gSt再由开普勒第二定律得：S0TS1ab1 ab ， S0ab42S1ab1 abRRtT422(S0

8、abg1)2g(3.141)64001032.06103 s29.8类型二、天体质量（密度）的计算问题往往是由万有引力定律和向心力公式建立天体计算的基本方程，解题时一般要注意中心天体与运动卫星关系的建立，同时还要注意忽略微小量（次要因数）的问题，这是解决这类问题的两个非常重要的因数。例 3 新发现一行星，其星球半径为6400 km，且由通常的水形成的海洋覆盖它所有的表面，海洋的深度为 10 km，学者们对该行星进行探查时发现，当把试验样品浸入行星海洋的不同深度时，各处的自由落体加速度以相当高的精确度保持不变试求此行星表面处的自由落体加速度已知万有引力常量G=6. 67× 10-112

9、2N m / kg 。分析和解： 解本题的关键就在于首先要建立中心天体和运动卫星，才能运用基本方程式求行星表面处的自由落体加速度，若把水视为运动卫星群，则关键是如何求中心天体的质量。以 R 表示此星球的半径，M 表示其质量， h 表示其表面层海洋的深度，R0 表示除海洋外星球内层的半径，r 表示海洋内任一点到星球中心的距离则：RrR0，且 RR0h ，以 水 表示水的密度则此星球表面海洋水的总质量为m43434（22h3）3R 水3R0 水3水 3R0 h 3R0 h因 R>>h，略去 h 高次项，得 m4水 R2 hMmGM（） m（）由 G， g表， GM mG Mm2mg表2

10、2mg0 ， g02RRR0R0依题意： g表g0 ，即：M （ M m）（ M m）R2mR22（ R2 ， M2Rh h2R0h）则 g表G 4水 R3h2G水RR22h将 G 6. 67× 10-11N m2/kg 2， 水 10× 103kg/m 3， R6.4 × 106 m 代入得： g 表 =2. 7 m/s 2。类型三、天体运动的能量问题要注意在轨运行的卫星的机械能，然后利用机械能的改变及功能原理来解题，这是因为卫星的运行轨道变化既要注意其变轨机理，又要符合能量原理。例 4 质量为 m 的人造地球卫星，在圆形轨道上运行运行中受到大小恒为f的微弱阻力

11、作用，以 r 表示卫星轨道的平均半径，M 表示地球质量，求卫星在旋转一周的过程中：（ 1）轨道半径的改变量r=？（ 2）卫星动能的改变量Ek=？分析和解： 因卫星沿圆形轨道运动，则 G Mm21m 2GMm ，m，则 EKr 2r22r则卫星的机械能为EGMm GMmGMm2rr2r（ 1） 设卫星旋转一周轨道半径改变量为r，则对应机械能改变量为EGMm）GMmGMm 11， 11=r （rr（r2r2（r）r） r 22 rrrr rrrE GMm r 2r 2根据功能原理： W=E，即 2GMmr ，r4 r 3f，负号表示轨道半径减小。rfGMm2r 2（ 2）卫星动能的改变量为：EKG

12、MmGMmGMm11GMmrGMm4 r 3 f） 2 rf（）2r（rrr）r 22r 2（GMm2 rr22类型四、天体运动的宇宙速度问题实质上就是两个问题：一个是摆脱引力场所需要的能量的问题；一个是能量的来源问题。而能量要么来源于燃料，要么来源于碰撞。例 5宇宙飞行器和小行星都绕太阳在同一平面内做圆周运动，飞行器的质量比小行星的质量小很多，飞行器的速率为0 ，小行星的轨道半径为飞行器轨道半径的6 倍。有人企图借助飞行器与小行星的碰撞使飞行器飞出太阳系，于是他便设计了如下方案：当飞行器在其圆周轨道的适当位置时，突然点燃飞行器上的喷气发动机，经过极短时间后立即0 变为某一值关闭发动机，以使飞

13、行器获得所需的速度，沿圆周轨道的切线方向离开圆轨道；飞行器到达小行星的轨道时正好位于小行星的前缘，速度的方向和小行星在该处速度的方向相同，正好可被小行星碰撞；小行星与飞行器的碰撞是弹性正碰。不计燃烧的燃料质量（ 1）试通过计算证明按上述方案能使飞行器飞出太阳系（ 2）设在上述方案中，飞行器从发动机取得的能量为E1如果不采取上述方案而令飞行器在圆轨道上突然点燃喷气发动机，经过极短时间后立即关闭发动机，以使飞行器获得足够的速度沿圆轨道切线方向离开圆轨道后能直接飞出太阳系采用这种办法时飞行器从发动机取得的能量的最小值用E2 表示问E1 为多少？E2分析和解： (1)设太阳的质量为M 0，飞行器的质量

14、为m，飞行器绕太阳做圆周运动的轨道半径为 R。根据所设计的方案，可知飞行器是从其原来的圆轨道上某处出发，沿着半个椭圆轨道到达小行星轨道上的该椭圆既与飞行器原来的圆轨道相切，又与小行星的圆轨道相切要使飞行器沿此椭圆轨道运动，应点燃发动机使飞行器的速度在极短时间内，由u0 设飞行器沿椭圆轨道到达小行星轨道时的速度为u,因为大小为u0 和 u 的这两个速度的方向都与椭圆的长轴垂直，由开普勒第二定律可得u0 R= 6 Ur（ 1）由能量关系，有 1 mu02G M 0 m1 mu2G M 0 m（ 2）2R26RG M 0m2GM 0由万有引力定律，有m 0 ，或0（ 3）RR2R解（ 1）（2）（

15、3）三式得 u0121（ 5）70（ 4）， u021设小行星绕太阳运动的速度为V，小行星的质量为 M，由万有引力定律M 0 MV 2，得GM 01（ ）G2MV06R6（6R）6R6可以看出 V>u（ 7）由此可见，只要选择好飞行器在圆轨道上合适的位置离开圆轨道，使得它到达小行星轨道处时，小行星的前缘也正好运动到该处，则飞行器就能被小行星撞击。可以把小行星看作是相对静止的，飞行器以相对速度 V u 射向小行星，由于小行星的的质量比飞行器的质量大得多，碰撞后，飞行器以同样的速度 V u 弹回，即碰撞后，飞行器对小行星的速度的大小为 Vu ， 方 向 与 小 行 星 的 速 度 的 方 向

16、 相 同 ， 故 飞 行 器 相 对 太 阳 的 速 度 为u1 VV u 2V u5 ）（ 6）式代入得 u121（ 8）或将（() 0321如果飞行器能从小行星的轨道上直接飞出太阳系，它应具有的最小速度为u2 ，则有12M0 m02mu2G6R得 u2GM 010（ 9）3R3可以看出 u11 (21 ) 010u2（ 10）373飞行器被小行星撞击后具有的速度足以保证它能飞出太阳系（ 2）为使飞行器能进人椭圆轨道，发动机应使飞行器的速度由0 增加到 u0，飞行器从发动机取得的能量（3） E11 mu021 m22201 m122 7201 m2205 m 02（ 11）14若飞行器从其圆

17、周轨道上直接飞出太阳系，飞行器应具有最小速度为u3 ，则有1 mu32G M 0 m02R由此得 u32G M02 0（12）R飞行器的速度由0 增加到 u3，应从发动机获取的能量为E21 mu321 m 021 m222所以 E15 m 020.7114E2122m 020（ 13）（ 14）类型五、天体运动的宇宙速度问题实质上就是两个问题：一个是摆脱引力场所需要的能量的问题；一个是能量的来源问题。而能量要么来源于燃料，要么来源于碰撞。例 7经过用天文望远镜长期观测，人们在宇宙中已经发现了许多双星系统，通过对它们的研究，使我们对宇宙中物质的存在形式和分布情况有了较深刻的认识，双星系统由两个星

18、体构成，其中每个星体的线度都远小于两星之间的距离，一般双星系统距离其他星体很远，可以当作孤立系统处理，现根据对某一双星系统的光度学测量确定，该星系统中每个星体的质量M ，两者相距L，它们正围绕两者连线的中点作圆周运动（ 1）试计算该双星系统的运动周期T 计算 ；（ 2）若实验上观测到的运动周期为T 观测 ，,且 T 观测 T 计算 =1N （ N l），为了解释T 观测 与 T 计算 的不同，目前有一种流行的理论认为，在宇宙中可能存在一种望远镜观测不到的暗物质，作为一种简化模型，我们假定在以这两个星体连线为直径的球体内均这种暗物质，而不考虑其他暗物质的影响，试根据这一模型和上述观测结果确定该星

19、系间这种暗物质的密度解 .（ 1）双星均绕它们的连线的中点作圆周运动，设运动速度为，向心加速度满淀下面的方2GM 2程 ML2L / 2GM2L周期 T计算2（L / 2）2LLGM(2）根据观测结果，星体的运动周期T观测1 T计算 T计算N这说明双星系统中受到的向心力大于本身的引力，故它一定还受到其他指向中心的作用力，按题意，这一作用来源于均匀分布的暗物质，均匀分布在球体内的暗物质对双星系统的作用与一质量等于球内暗物质的总质量M' 、位于中点处的质点相同，考虑暗物质作用后双星2GM 2G MM的速度即为观察到的速度观，现有 M观L / 2L2(L/ 2)2G( M4M )观2L因为在

20、轨道一定时，周期和速度成反比，由式得111N观把式代入式得 MN 1 M4设所求暗物质的密度为 ，则有 4( L) 3N1M324故3( N1)M2L3三、小试身手1质量为 m 的人造地球卫星，绕半径为r0 的圆轨道飞行，地球质量为M ，试求（ 1）卫星的总机械能（ 2）若卫星受微弱摩擦阻力f (常量 )，则将缓慢地沿一螺旋轨道接近地球，因f 很小，轨道半例径变化非常缓慢，每周旋转可近似按半径为r 的圆轨道处理， 但 r 将逐周缩短，在 r 轨道上旋转一周r 的改变量r 是多少（3）在 r 轨道上旋转一周卫星动能的改变量是多少2一个飞行器被发射到一个围饶太阳的椭圆轨道上，以地球轨道为近日点，而

21、以火星轨道为远日点，如图6 3 所示，已知地球至太阳的距离为R1，火星至太阳的距离为R2 （1 ）求轨道方程的参数 和 值；（ 2）利用开普勒第三定律计算沿此轨道到达火星轨道所需时间3地球 m 绕太阳 M（固定）作椭圆运动，已知轨道半长轴为A，半短轴为B，如图6一4所示，试求地球在椭圆各顶点1、2、 3 的运动速度的大小及其曲率半径4要发射一颗人造地球卫星，使它在半径为r 2 的预定轨道上绕地球作匀速圆周运动，为此先将卫星发射到半径为r1 的近地暂行轨道上绕地球作匀速圆周运动。如图6 5 所示，在A点，实际使卫星速度增加，从而使卫星进入一个椭圆的转移轨道上，当卫星到达转移轨道的远地点B 时，再

22、次改变卫星速度，使它进入预定轨道运行， 试求卫星从A 点到达 B 点所需的时间， 设万有引力恒量为G，地球质量为M 5宇宙飞船在距火星表面H 高度处作匀速圆周运动，火星半径为R，今设飞船在极短时间内向外侧点喷气，使飞船获得一径向速度，其大小为原速度的倍，因量很小，所以飞船新轨道不会与火星表面交会如图6 一 6，飞船喷气质量可忽略不计（ 1）试求飞船新轨道的近火星点的高度h近 和远火星点高度h远 ，（ 2）设飞船原来的运动速度0 ，试计算新轨道的运行周期T.6质量为 m 的登月器连接在质量为M（ =2m）的航天飞机上一起绕月球作圆周运动，其轨道半径是月球半径Rm 的 3 倍，某一时刻，将登月器相

23、对航天飞机向运动反方向射出后，登月器仍沿原方向运动，并沿图6 一 7 所示的椭圆轨道登上月球表面，在月球表面逗留一段时间后，经快速发动沿原椭圆轨道回到脱离点与航天飞机实现对接，试求登月器在月球表面可逗留多长时间？已知月球表面的重力加速度为gm=1.62m/s 2 ，月球的半径Rm1.74106 m 。7从赤道上的C 点发射洲际导弹，使之精确地击中北极点N，要求发射所用的能量最少.假定地球是一质量均匀分布的半径为R 的球体，R=6400km.已知质量为m 的物体在地球引力作用下作椭圆运动时，其能量E 与椭圆半长轴a 的关系为GMmE式中 M 为地球质量， G 为引力常量 .2a（ 1）假定地球没

24、有自转，求最小发射速度的大小和方向(用速度方向与从地心O 到发射点C 的连线之间的夹角表示).（ 2）若考虑地球的自转，则最小发射速度的大小为多少？（3）试导出 EGMm.2a参考解答G Mm21 m 2GMm ，1解：（1）因人造地球卫星沿圆形轨道运动，则m，则 EKr02r022r0则卫星的机械能为EGMmGMmGMm2r0r02r0（2）设卫星旋转一周轨道半径改变量为r，则对应机械能改变量为EGMm）GMmGMm11， 11=r （rr（2r（rrr）rr rr） r 22 rr2rE GMm r 2r 2根据功能原理： W=E，即2 rfGMmr ，2r 2r4 r 3f，负号表示轨道

25、半径减小。GMm（ 3）卫星动能的改变量为：EKGMmGMmGMm11GMmrGMm4 r 3f） 2 rf（r）2r（rr）r 22r 2（GMm2 r2r22解：（1）在近日点处，椭圆轨道方程中的=0，即 R1(1)1(1 )在远日点处即 R21均式解得：R1 ，R1R2R1R2（ 2）根据开普勒第三定律，T 2C （常数）地球绕太阳的运行周期T1（ =1 年），设飞a3行器运行的周期为T，则T 2( R12R2 )3T12R13即 TR1R23() 2 T2R1因此该飞行器沿此轨道运行到火星轨道所需时间为T1R1 R23t(2R1) 2年。223解：对顶点 1、2，由机械能守恒定律有1m

26、 12G Mm1m2A C2根据开普勒第二定律有 V（1 A C） V（2AC）22MmGAC式中 CA2B2由式解得 V1= A CGM =AA2B2GMBABAV2=A C GM =A A2B2GMBABAm 12Mm由万有引力提供向心力得G21（AC）m 22GMm22（A C）B2解得12A对顶点 3，由机械能守恒得1 m223G Mm1 mB221G Mm ACGM将1代入得3AA2同样可得3B4解：以 V 表示卫星的速度，当卫星在暂行轨道上经过近地点A 和远地点B 时 V 与 r 垂直，根据并普勒第二定律，有VBr1 VAr2卫星在暂行轨道上总机械能守恒EAEBEA 1 mVA2G

27、 Mm ， EB1 mVB2G Mm，1 mVA21 mVB2GMm（ 11 ）2r12r222r1r2解得 VA22GMr 2， VB22GMr1（r1 r1r2）r（2 r1r2）卫星的面积速度为S SASB1rV1A2椭圆的面积为ab ，其中 ar12r2 ， br1r2ab（r13因此周期为 Tr2）S2GMT（ r1r ） rr从 A 到 B 点所需时间 t 为 t212222GM5解：设火星和飞船的质量分别为M 和 m，飞船沿椭圆轨道运行时，飞船在最近点或最远点与火星中心的距离为r，飞船速度为因飞船喷气前绕圆轨道的面积速度为1r0 0 。等于喷气后飞船绕椭圆轨道在 P 点的面积速2

28、度 1 r0 P sin（P 点为圆和椭圆的交点） ，由开普勒第二定律，后者又应等于飞船在近、2远火星点的面积速度1r ，故1r0 01r0P sin1r，即 r00r2222由机械能守恒定律有1 m 2G Mm1 m( 02202 )G Mm2r2r0G Mm2飞船沿原圆轨道运动时，有m 0r02r0式中 r0RH ， r=Rh上述三个方程消去G、M 、0 后可解得关于r 的方程为 (12 )r 22r0r r020上式有两个解，大者为r远 ，小者为 r近 r近r0R H ， r远r0R H1111故近、远火星点距火星表面的高度为h远r远RHR ， h近r近RHR11(2)设椭圆轨道的半长轴

29、为ar近r，即ar022 a远1飞船喷气前绕圆轨道运行的周期为T02 r0 ，设飞船喷气后， 绕椭圆轨道运行的周期为0T，由开普勒第三定律有T（a3T0r0）2故（a32 r0132 （ RH）13T）2（2）2 ，即T（2）2 。T0r011006解：设脱离前登月器与航天飞机一起绕月球运动的速度为V0，有GM m（M 2）（）2GMmM m V0 ，得 V0m（3Rm）3Rm3Rm其运动周期 T02（3Rm）6Rm3Rm式中 M m 为月球的质量，而月V0GM m球表面的重力加速度gmGM m ，Rm2故 GM mgmRm1.621.7410 62.82106 m2 / s2Rm因而式中 T

30、033812 s9.4h设登月器与航天飞机脱离后两者的的速度分别为V1 和 V2，由动量守恒可得（ Mm） V0m V1M 2V此后两者沿不同的椭圆轨道运动，设登月器运动到月球表面时的速度为V1 ，则由机械能守恒得 12GM mm1V12GM mm2mV13R2Rmm由开普勒第二定律 3RmV1RmV1由可得， V1GM m1 V06Rm2将代入得， V231)V0(222设航天飞机运动到离月球最远处与月球的距离为KRm ，速度为 V2 ，同样可得类似于式的方程12GM mm12GM m mmV23Rm2mV2Rm23RmV2KRmV2由式可解得31962K5.752(V0 ) 21221V2

31、故航天飞机运动轨道的半长轴为dm1 ( K 3)Rm2由题意知，登月器为能沿原轨道返回脱离点与航天飞机实现对接，则它在月球上可逗留的时间应是t( n1)TMTm(n0,1,2)式中 TM 与 Tm 分别为航天飞机与登月器运动周期，由开普勒第三定律，得TM(dm)3(K 331.76T03Rm26) 2Tm(2Rm ) 2( 2)3T03Rm332 0.54TM1.76T0 ， Tm0.54T0将两式代入式，得t ( n 1) 1. 7 6 0. T5 4(n1. 7 61. h2 2 )9. 40(n0,1, 2 )上式即为登月器在月球表面可逗留的时间，最短时间为11.5 h.7解：（1）这是一个大尺度运动，导弹发射后，在地球引力作用下将沿椭圆轨道运动.如果导弹能打到N 点，则此椭圆一定位于过地心O、北极点N 和赤道上的发射点 C 组成的平面 (此平面是C 点所在的子午面)内，因此导弹的发射速度(初速度 v)必须也在此平面内，地心 O 是椭圆的一个焦点 .根据对称性， 注意到椭圆上的 C、N 两点到焦点 O 的距离相等，故所考察椭圆的长轴是过 O 点垂直 CN的直线，即图上的直