第二章2-单自由度系统阻尼自由振动

1、第二章2-单自由度系统阻尼自由振动 单自由度系统阻尼自由振动 引言 惯性体由于任何外力缘由离开平衡位置之 后，只受到和位移成比例的恢复力作用， 惯性体将在平衡位置四周根据其固有频率 进行简谐振动。由于没有能量耗散，系统 的机械能保持守恒。振动无限期的进行下 去。 引言 对于实际的振动系统，由于不行避开的存 在各种阻尼，振动系统的机械能不断转化 为其他形式的能，造成振幅衰减，以致最 后振动完全停止。 阻尼定义 阻尼是用来衡量系统自身消耗振动能量能 力的物理量 。 线性阻尼 又称粘性阻尼，由粘性阻尼引起的粘性阻 尼力的大小与相对速度成正比，方向与速 度方向相反。阻尼系数为常数。 为了讨论便利，通常

2、将阻尼进行线性化， 线性化的方法是等效原则。即在运动过程 中，线性阻尼和原非线性阻尼汲取的能量 一样多。 车辆中广泛存在的阻尼 在车辆当中，广泛存在的阻尼有，悬挂/悬 架系统的减振器，轮胎的橡胶和其他各种 橡胶支撑，液体(浸没在液体中振动物 体),摩擦表面(离合器),金属橡胶等。 液压减振器工作原理活塞缸 活塞运动方向 液流方向 活塞 阻尼孔 轮胎的阻尼轮 胎 恢 复 力 压缩 复原 o 轮胎变形量 单自由度粘性阻尼的自由振动 以物体的平衡位 置为原点，水平 方向为x轴正向， 建立如图所示的 坐标系。o k m c x kx m cx x 微分方程的建立 依据受力分析，和初始条件，可以得到下

3、面的微分方程。 mx cx kx 0 x (0) x0 , x (0) x0 方程求解 由于方程为齐次的，因此，方程的解具有 如下形式： x e st 将解的形式带入微分方程：k st 2 c s s e 0 m m 特征方程及其解 由于 e 0 ,因此，要想方程成立；st c k 必需： s s 0 称为微分方程 的特 m m 征方程 可以解出它的两个根：2 s1,2 c k c 2m 2m m 2 微分方程的通解 微分方程的通解为： x bes1t de s2t b, d 为任意常数，由运动的初始条件打算。 而解的形式，打算于 s1 , s2 。随着阻尼系数 的不同，特征方程可以有两个不等

4、的负实 根，相等的负实根和一对共轭复根。 临界阻尼系数 使特征方程有两个相等负实根的阻尼系数 值，称为临界阻尼系数(critical damping coefficient)记为 cc cc 2 km 2m n 阻尼比c c c 令 ,称为阻尼比或者相 cc 2 km 2m n 对阻尼系数。是一个无量纲的数， 是一个重要 振动参数。 表征一个振动系统阻尼的大小： 1 表示大阻尼， 1 表示临界阻尼， 1 表示小阻尼。 微分方程和解的表达方式 由 n k m ,和 c c cc 2m n 2 n m cc m m 原来的微分方程可以改写成： 2 2 n x n x 0 xs1,2 2 1 n 特征根： 大阻尼状况的争论 当 1,方程的特征根x e nt s1,2 2 1 n , 均为实数，方程的通解为： ae1 2 1 nt a2e 2 1 nt a1 , a2 与初始条件 x0 , x0 有关， 1 x0 n x0 a1,2 x0 2 2 1 n 大阻尼系统的运动特点x 可以证明， e nt ae1 2 1 nt a2e 2 1 nt 越过平衡位置的次数至多有一次。x x0 x x0 x0 t x x0 t x0 x0 t 临界阻尼状况的争论 当 1 ,特征方程的根 s1