天体物理学时间、坐标系统简介

1、天体物理学时间、 坐标系统简介山东大学物理与微电子学院薛良一. 时间系统天文学上应用四种不同的时间系统：世界时、历书时、力学时和恒星时。 每一种时间系统都有一个基本历元和一个基本 的时间间隔度量体系。 它们都采用“日”做为基本的时间单位， 每日包含等长的 24 小时，每小时包含等长的 60 分钟，每分钟包含 等长的 60 秒，亦即，1d=24h=1440m=86400s。1.世界时(Universal Time , UT)世界时是根据地球相对于太阳自转导出的时间系统。地球自转的速度并不是均匀不变的， 而是具有下列三种变化： 长期变化 由于潮汐摩擦力， 地球自转速度逐渐变慢， 日的长度每百 年大

2、约增加 0.0016 秒。 季节变化 地球表面上的气团随季节 而移动，使地球自转速度产生季节性变化。在春季自转速度较慢，秋 季较快，一年里的日的长度约有 0.001 秒的变化。此外，还有一些 影响较小的其他周期性变化。 不规则变化 这种变化表现为地 球自转速度时而加快，时而变慢，其物理机制尚不清楚。这三种变化中，长期变化不太明显，只在长时期的积累后才产生影响；不规 则变化比较大，且不能预先估计；季节变化也相当大，但每年变化的 规律相当固定，因此可以预先根据经验公式外推。另外，世界时的测定与测站子午圈的位置有关， 地极位移引起子午圈的的变位也能 影响测定的世界时的均匀性。 1956 年起，国际上

3、把世界时分为三种： 通过天文观测直接测定的世界时，记为 UT0 ；加以地极位移引起子 午圈变位的修正得到的相对于平均极的子午圈的世界时，记为 UT1 ； 再修正用经验公式外推得出的地球自转速度周年变化的影响， 得出另一种相对地说比较均匀的世界时，记为 UT2 。尽管如此，世界时 UT2 仍然包含有地球自转速度的长期变化和不规则变化的影响， 不是绝对 均匀的。 天文年历中， 根据力学理论计算天体位置所用的时间是均匀 的时间，世界时不符合这一要求。2.历书时(Ephemeris Time , ET ) 地球自转速率的不规则性使得世界时不适合于观测和理论的比较， 1960 年起，各国天文学年历引入一

4、种以太阳系内天体公转为基准的 时间系统，称为历书时。 它在当时被认为是均匀的。 历书时用 1900 年 年首的平黄经和平均运动来定义，历书秒定义为 1900 年 1 月 0 日 12hET 瞬时回归年长度的 .9747 分之一，而把 1900 年初太阳几何平 黄经等于 279 41 48 .04 时刻作为基本历元，即 1900 年 1月 0 日12hET (1900年1月0.5天)。但是，历书时不论从理论上还是 实践上都是不完善的，它不能做为真正的均匀时间标准。原因如下： 原则上讲，每一种基本历元表都可以有其自身的“历书时”，例如由观测月亮得出的历书时与用太阳运动定义的历书时就不一致； 历 书

5、时定义中关联到一些天文学常数， 天文常数系统的改变就会导致历 书时的不连续； 实际测定历书时的精度不高， 而且提供结果比较迟 缓，不能及时满足需要高精度时间的部门的要求。 3. 国际原子时( TAI ) 1967 年第十三届国际度量衡会议引入新的秒的定义，即 Cs133 原子基态的两能级间的跃迁辐射的 70 周期所经历的时间作为 一秒的长度，成为国际制秒 (SI 秒)，由这种时间单位确定的时间系 统成为国际原子时( TAI )。国际原子时时刻起算点取为 1958 年 1 月 1 日 0hUT ，此时原子时与世界时极为接近，仅差 0.0039s 。国际 原子时由原子钟提供， 它是目前用于天文上最

6、精确的时间， 而且可以 迅速得到。国际原子时自 1972 年 1月 1日正式启用，但对 1956-1971 年期间原子时可以通过外推得出，因为 1956 年起国际上已开始建立 原子钟系统。 4. 协调时（ UTC ）由于世界时有长期变慢的趋势，世 界时时刻将日益落后于原子时。 为了避免发播的原子时与世界时产生 过大偏离， 1972 年起国际上发播时号多用协调时（ UTC ），其时间单 位为原子时秒长，其时刻与世界时 UT1 的偏离保持不超过 0.9 秒， 方法是在年终或年底进行跳秒， 即每次调整一秒， 调整前授时台将预 先通知各应用部门。 5. 力学时鉴于历书时的严重缺点， 1976 年国际

7、天文协会从 1984 年起采用力学时取代历书时。当前天文学中常用的 力学时分两种：相对于太阳系质量中心的运动方程组以及由此得出的 历表，引数用太阳系力学时表示，记为 TDB ；用于地心视位置历表 的引数为地球力学时，记为 TDT 。太阳系力学时和地球力学时可以 认为是历书时在日心和地心坐标系中的继承。 地球力学时可以认为是 在国际原子时的基础上建立的时间系统。规定 1977 年 1 月 1 日 0h00m00sTAI 瞬刻，对应地球力学时为 1977 年 1 月 1.00003725 日 （即 1日 0h00m32s.184 ）,力学时的基本单位为日，包含 86400 国 际制秒。由地球力学时

8、定义可知： TDT=TAI 32.184s TDT 对 TAI 时 刻补偿值 32.184s 正好选取原子时试用期间历书时 ET 与原子时 TAI 之差的估算值，同时国际制秒秒长是用历书时秒量度铯原子钟频率的 结果，所以地球力学时能与过去使用的历书时相衔接， 而且可以把旧 历表中的引数历书时改为地球力学时继续使用。 6. 恒星时（ SiderealTime ）恒星时是地球相对于恒星自转导出的时间系统。若不计地球 自转速率中的起伏和极移的微小影响， 地方恒星时是春分点时角。 地 方视恒星时是瞬时真春分点时角，地方平恒星时是瞬时平春分点时 角。格林尼治地理子午圈上（即地理经度 =0 处）的恒星时称

9、为格林 尼治恒星时。视或平地方恒星时与相应的格林尼治恒星时之间的关系 为：地方恒星时 =格林尼治恒星时 + 其中是观察者的经度，向东计量 为正。由于地球在自转的同时还在它的周年轨道上绕太阳公转使得一 个回归年（即太阳连续两次经过春分点的时间间隔） 包含的视恒星日 要比太阳日多一日 （即 366.2422 与 365.2422 ）。恒星时的基本历元 是 1900 年 1 月 0 日 12h （ 1 月 0.5 天）的瞬间，其中小时以平恒星 时单位计量。 7. 儒略日期（ Julian Date ）儒略日数和儒略日期是 一种从一个基本历元起消逝的日期进行连续计数的简单方法。 这个历 元选择在过去的

10、历史上足够远， 使得处理天文观测时不致于发生负的 儒略日期。历元是公元前 4713 年 1月 1日 12h ，其中小时是以平太 阳时计量的。在这个瞬间的儒略日期正好为 0 日，世界时的基本历元 1900 年 1月 1日 12hUT 对应儒略日期为 2415020 。在现代工作中有 时出 现 约化 儒 略 日期 （Modified Julian Date ，MJD） ： MJD=JD 2400000.5 约化儒略日期是从 1858 年 11 月 17 日 0hUT 起算的。儒 略世纪：包含 36525 个儒略日。二 . 天体坐标系天文学中普遍应用的 坐标系是球面坐标系和直角坐标系， 前者是从天球

11、的直觉形状和缺乏 天体距离的知识自然产生出来的； 后者更适合解决理论天文学的问题 及表示包含坐标系转换的计算公式。 每一种球面坐标系均以一个基本 圈(或参考圈) 和这个圈上的一个基本点为标志。一种特定坐标系的 名称就取自基本圈，例如地平、赤道、黄道、银道坐标系的基本圈分 别为天文地平、天赤道、黄道和银道。为了指明坐标系原点的位置， 需要使用一个附加的修饰词。 原点位于观测者的坐标系称为站心坐标 系，位于地球中心成为地心坐标系，位于太阳中心称为日心坐标系。1. 基本概念 (1) 天球( Celestial Sphere )：为研究天体的位置和 运动而引进的一个假想的圆球， 称为天球。 宇宙空间中

12、的各个天体同 地球上的观测者的距离都不相同， 由于天体和观测者间的距离与观测 者随地球在空间中移动的距离相比要大的多， 所以看上去天体似乎都 离我们一样远 , 仿佛散布在以观测者为中心的一个圆球的球面上，我 们所看到的是天体在这个巨大的圆球的球面上的投影位置， 这个圆球 就称为天球。(2)北天极和南天极(north and south celestial pole) 地球自转轴向北和向南的延长线分别与天球的交点。 (3) 天顶和天底 观测者处的天文垂线向上和向下的延长线分别与天球的交点。 (4) 天 赤道( celestial equator )地球赤道平面向外延伸与天球相交所确 定的大圆。(

13、5)时角h：沿天赤道从子午圈的垂足向西测量到通过天 体的时圈的垂足的角度， 即在天赤道上，观测站与天体的时差。 (6) 黄 道(ecliptic )地球公转轨道面向外延伸与天球相交所确定的大圆。黄道面与赤道面的交角为23 27。(7)春分点(vernal equinox )太阳由天赤道以南穿到天赤道以北时与天赤道的交点。(8) 地平(horizontal )在观测者的位置上，垂直于观测点天文垂线的平面 与天球相交的大圆。 (9) 子午圈( meridian )垂直于地平面并通过天顶及北天极的大圆。 (10) 北点和南点子午圈与地平圈的北南交点。 (11) 黄极太阳公转轴的延长线与天球的交点。

14、(12) 垂直圈通过天顶 及天底的任何大圆，垂直于地平。 (13) 时圈通过北天极和南天极的 任何大圆，垂直于天赤道。 (14) 黄经圈通过黄极的任何大圆。垂直 于黄道面。(15) 银道银河系对称面向外延伸与天球相交的大圆。 (16) 北银极银河系的自转轴向北延长线与天球的交点。 (17) 银心银河系 的中心。 (18) 银经圈通过银极的任何大圆。垂直于银道面。 2. 地平 坐标系( Horizontal Coordinate )地平坐标系是以天文地平为参考 圈，以北点为基本点的天球坐标系。 天体在天球上的位置以天顶角和 方位角来描述。 其中方位角是以北点为起点沿顺时针方向计量的。 3. 赤道坐标系( Equatorial Coordinate )赤道坐标系是以天赤道为 参考圈，以春分点为基本点的天球坐标系。赤纬：沿通过天体S 的时圈测出的从天赤道到天体的角度； >0 ：自天赤道向北 <0 ：自天赤道 向南赤经：沿天赤道测出的从春分点向东到通过天体的时圈的垂足的 角度； 4. 黄道坐标系( Eliptic Coordinate )黄道坐标系是以黄道 为参考圈，以春分点为基本点的天球坐标系。黄纬：沿通过天体的黄 经圈测量从黄道到天体的角度； >0 ：自黄道向北； <0 ：自黄道向南； 黄