电容电感电压电流关系PPT课件

1、 常用的几种电容器第1页/共108页71 电容元件电容元件 一、一、电容元件电容元件 集总参数电路中与电场有关的物理过程集中在电容元集总参数电路中与电场有关的物理过程集中在电容元件中进行，电容元件是构成各种电容器的电路模型所必需件中进行，电容元件是构成各种电容器的电路模型所必需的一种理想电路元件。的一种理想电路元件。 电容元件的定义是：如果一个二端元件在任一时刻，电容元件的定义是：如果一个二端元件在任一时刻，其电荷与电压之间的关系由其电荷与电压之间的关系由u-q平面上一条曲线所确定，则平面上一条曲线所确定，则称此二端元件为电容元件。称此二端元件为电容元件。图图7-1第2页/共108页(a)电容

2、元件的符号电容元件的符号(c)线性时不变电容元件的符号线性时不变电容元件的符号(b)电容元件的特性曲线电容元件的特性曲线(d)线性时不变电容元件的特性曲线线性时不变电容元件的特性曲线 电容元件的符号和特性曲线如图电容元件的符号和特性曲线如图7-1(a)和和(b)所示。所示。 其特性曲线是通过坐标原点一条直线的电容元件称为线性电容元件，否其特性曲线是通过坐标原点一条直线的电容元件称为线性电容元件，否则称为非线性电容元件。则称为非线性电容元件。图图7-1第3页/共108页线性时不变电容元件的符号与特性曲线如图线性时不变电容元件的符号与特性曲线如图(c)和和(d)所所示，它的特性曲线是一条通过原点不

3、随时间变化的直线，示，它的特性曲线是一条通过原点不随时间变化的直线，其数学表达式为其数学表达式为) 17( Cuq式中的系数式中的系数C为常量，与直线的斜率成正比，称为电为常量，与直线的斜率成正比，称为电容，单位是法容，单位是法拉拉,用用F表示。表示。图图7-1第4页/共108页实际电路中使用的电容器类型很多，电容的范围变化实际电路中使用的电容器类型很多，电容的范围变化很大，大多数电容器漏电很小，在工作电压低的情况下，很大，大多数电容器漏电很小，在工作电压低的情况下，可以用一个电容作为它的电路模型。当其漏电不能忽略时，可以用一个电容作为它的电路模型。当其漏电不能忽略时，则需要用一个电阻与电容的

4、并联作为它的电路模型。则需要用一个电阻与电容的并联作为它的电路模型。在工作频率很高的情况下，还需要增加一个电感来构在工作频率很高的情况下，还需要增加一个电感来构成电容器的电路模型，如图成电容器的电路模型，如图7-2所示。所示。图图7-2电容器的几种电路模型电容器的几种电路模型第5页/共108页二、电容元件的电压电流关系二、电容元件的电压电流关系对于线性时不变电容元件来说，在采用电压电流关联对于线性时不变电容元件来说，在采用电压电流关联参考方向的情况下，可以得到以下关系式参考方向的情况下，可以得到以下关系式)27(ddd)(ddd)( tuCtCutqti此式表明电容中的电流与其电压对时间的变化

5、率成正此式表明电容中的电流与其电压对时间的变化率成正比，它与电阻元件的电压电流之间存在确定的约束关系不比，它与电阻元件的电压电流之间存在确定的约束关系不同，电容电流与此时刻电压的数值之间并没有确定的约束同，电容电流与此时刻电压的数值之间并没有确定的约束关系。关系。在直流电源激励的电路模型中，当各电压电流均不随在直流电源激励的电路模型中，当各电压电流均不随时间变化的情况下，电容元件相当于一个开路时间变化的情况下，电容元件相当于一个开路(i=0)。第6页/共108页在已知电容电压在已知电容电压u(t)的条件下，用式的条件下，用式(6-2)容易求出其电流容易求出其电流i(t)。例如已知。例如已知C=

6、1 F电容上的电压为电容上的电压为u(t)=10sin(5t)V，其波，其波形如图形如图7-3(a)所示，与电压参考方向关联的电容电流为所示，与电压参考方向关联的电容电流为A)5cos(50A)5cos(1050d)5sin(10d10dd)(66 tttttuCti 图图7-3第7页/共108页在幻灯片放映时，请用鼠标单击图片放映录像。第8页/共108页例例7-1已知已知C=0.5 F电容上的电压波形如图电容上的电压波形如图7-4(a)所示，所示，试求电压电流采用关联参考方向时的电流试求电压电流采用关联参考方向时的电流iC(t),并画并画出波形图。出波形图。图图74例例71第9页/共108页

7、A1=A101d)2(d105 . 0dd)(66CC tttuCti2.当当1s t 3s时，时，uC(t)=4-2t，根据式，根据式72可以得到可以得到A1A101d)24(d105 . 0dd)(66CC tttuCti 1.当当0 t 1s 时，时，uC(t)=2t，根据式，根据式72可以得到可以得到解：根据图解：根据图74(a)波形，按照时间分段来进行计算波形，按照时间分段来进行计算图图74例例71第10页/共108页3.当当3s t 5s时，时，uC(t)=-8+2t，根据式，根据式72可以得到可以得到A1A101d)28(d105 . 0dd)(66CC tttuCti4.当当5

8、s t时，时，uC(t)=12-2t，根据式，根据式72可以得到可以得到A1A101d)212(d105 . 0dd)(66CC tttuCti图图74例例71根据以上计算结果，画出图根据以上计算结果，画出图74(b)所示的矩形波形。所示的矩形波形。第11页/共108页在已知电容电流在已知电容电流iC(t)的条件下，其电压的条件下，其电压uC(t)为为) 37(d)(1) 0(d)(1d)(1d)(1)(0CC0 0CCCC tttiCuiCiCiCtu 其中其中 0CCd)(1)0( iCu称为电容电压的初始值称为电容电压的初始值, ,它是从它是从t t=-=-到到t t=0=0时间范围内流

9、过时间范围内流过电容的电流在电容上积累电荷所产生的电压。电容的电流在电容上积累电荷所产生的电压。 第12页/共108页式式(73)表示表示t0某时刻电容电压某时刻电容电压uc(t)等于电容电压的等于电容电压的初始值初始值uc(0)加上加上t=0到到t时刻范围内电容电流在电容上积累时刻范围内电容电流在电容上积累电荷所产生电压之和，就端口特性而言，等效为一个直流电荷所产生电压之和，就端口特性而言，等效为一个直流电压源电压源uc(0)和一个初始电压为零的电容的串联和一个初始电压为零的电容的串联如图如图75所所示。示。) 37(d)(1) 0(d)(1d)(1d)(1)(0CC0 0CCCC ttti

10、CuiCiCiCtu 图图75第13页/共108页从上式可以看出电容具有两个基本的性质从上式可以看出电容具有两个基本的性质(1)电容电压的记忆性。电容电压的记忆性。从式（从式（73）可见，任意时刻）可见，任意时刻T电容电压的数值电容电压的数值uC(T)，要由从要由从- 到时刻到时刻T之间的全部电流之间的全部电流iC(t)来确定。也就是说，来确定。也就是说，此时刻以前流过电容的任何电流对时刻此时刻以前流过电容的任何电流对时刻T 的电压都有一定的电压都有一定的贡献。这与电阻元件的电压或电流仅仅取决于此时刻的的贡献。这与电阻元件的电压或电流仅仅取决于此时刻的电流或电压完全不同，我们说电容是一种记忆元

11、件。电流或电压完全不同，我们说电容是一种记忆元件。) 37(d)(1) 0(d)(1d)(1d)(1)(0CC0 0CCCC tttiCuiCiCiCtu 第14页/共108页例例72电路如图电路如图76(a)所示，已知电容电流波形如图所示，已知电容电流波形如图76(b)所示，试求电容电压所示，试求电容电压uC(t)，并画波形图。，并画波形图。图图7-6第15页/共108页解：根据图解：根据图(b)波形的情况，按照时间分段来进行计算波形的情况，按照时间分段来进行计算1当当t 0时，时，iC(t)=0，根据式，根据式7-3可以得到可以得到 ttiCtu6CC0d0102d)(1)( 2当当0 t

12、1s时，时，iC(t)=1 A，根据式，根据式7-3可以得到可以得到V2) s1(s1220d10102)0(d)(1)(C066CCC utttuiCtutt时时当当 图图7-6第16页/共108页3当当1s t3s时，时，iC(t)=0，根据式，根据式73可以得到可以得到V2) s3(s32V=0+V2d0102)1(d)(1)(C16CCC utuiCtutt时时当当 4当当3s t5s时，时，iC(t)=1 A，根据式，根据式73可以得到可以得到6V=4V+V2) s5(s53)2(+2d10102)3(d)(1)(C3 66CCC uttuiCtutt时时当当 5当当5s t时，时，

13、iC(t)=0，根据式，根据式73可以得到可以得到6V0+V6d0102)5(d)(1)(5 6CCC ttuiCtu 第17页/共108页根据以上计算结果，可根据以上计算结果，可以画出电容电压的波形如图以画出电容电压的波形如图(c)所示，由此可见任意时刻电所示，由此可见任意时刻电容电压的数值与此时刻以前容电压的数值与此时刻以前的全部电容电流均有关系。的全部电容电流均有关系。例如，当例如，当1st3s时，电时，电容电流容电流iC(t)=0，但是电容电压，但是电容电压并不等于零，电容上的并不等于零，电容上的2V电电压是压是0t1s时间内电流作用的时间内电流作用的结果。结果。图图7-6第18页/共

14、108页图图77(a)所示的峰值检波器电路，就是利用电容的记所示的峰值检波器电路，就是利用电容的记忆性，使输出电压波形忆性，使输出电压波形如图如图(b)中实线所示中实线所示保持输入电压保持输入电压uin(t)波形波形如图如图(b)中虚线所示中虚线所示中的峰值。中的峰值。图图77峰值检波器电路的输入输出波形峰值检波器电路的输入输出波形第19页/共108页(2)电容电压的连续性电容电压的连续性从例从例72的计算结果可以看出，电容电流的波形是不的计算结果可以看出，电容电流的波形是不连续的矩形波，而电容电压的波形是连续的。从这个平滑连续的矩形波，而电容电压的波形是连续的。从这个平滑的电容电压波形可以看

15、出电容电压是连续的一般性质。即的电容电压波形可以看出电容电压是连续的一般性质。即电容电流在闭区间电容电流在闭区间t1,t2有界时，电容电压在开区间有界时，电容电压在开区间(t1,t2)内内是连续的。这可以从电容电压、电流的积分关系式中得到是连续的。这可以从电容电压、电流的积分关系式中得到证明。证明。将将t=T和和t=T+dt代入式代入式(63)中，其中中，其中t1Tt2和和t1T+dt0时，时，W(t)不可能为负值，电容不可能放出多于不可能为负值，电容不可能放出多于它储存的能量，这说明电容是一种储能元件。由于电容电它储存的能量，这说明电容是一种储能元件。由于电容电压确定了电容的储能状态，称电容

16、电压为状态变量。压确定了电容的储能状态，称电容电压为状态变量。从式从式(75)也可以理解为什么电容电压不能轻易跃变，也可以理解为什么电容电压不能轻易跃变，这是因为电容电压的跃变要伴随电容储存能量的跃变，在这是因为电容电压的跃变要伴随电容储存能量的跃变，在电流有界的情况下，是不可能造成电场能量发生跃变和电电流有界的情况下，是不可能造成电场能量发生跃变和电容电压发生跃变的。容电压发生跃变的。)57()(21)(2C tuCtW第27页/共108页若电容的初始储能为零，即若电容的初始储能为零，即u(t0)=0,则任意时刻储存在则任意时刻储存在电容中的能量为电容中的能量为)57()(21)(2C tu

17、CtW 此式说明某时刻电容的储能取决于该时刻电容的电压值，与电容的电流此式说明某时刻电容的储能取决于该时刻电容的电压值，与电容的电流值无关。值无关。 电容电压的绝对值增大时，电容储能增加；电容电压的绝对值减小时，电容电压的绝对值增大时，电容储能增加；电容电压的绝对值减小时，电容储能减少。电容储能减少。第28页/共108页 1. 1. 两个线性电容并联单口网络，就其端口特性而言，两个线性电容并联单口网络，就其端口特性而言，等效于一个线性电容，其等效电容的计算公式推导如下：等效于一个线性电容，其等效电容的计算公式推导如下： tuCtuCCtuCtuCiiidddd)(dddd212121 四、电容

18、的串联和并联四、电容的串联和并联图图710列出图列出图710(a)的的KCL方程，代入电容的电压电流关方程，代入电容的电压电流关系，得到端口的电压电流关系系，得到端口的电压电流关系其中其中 6)(721 CCC第29页/共108页 2. 两个线性电容串联单口网络，就其端口特性而言，等效两个线性电容串联单口网络，就其端口特性而言，等效于一个线性电容，其等效电容的计算公式推导如下：于一个线性电容，其等效电容的计算公式推导如下： 列出图列出图711(a)的的KVL方程，代入电容的电压电流关系，方程，代入电容的电压电流关系，得到端口的电压电流关系得到端口的电压电流关系图图711 tttdiCdiCdi

19、Ctututu )(1)(1)(1)()()(2121其中其中 21111CCC 7)(72121CCCCC 由此求得由此求得 第30页/共108页 名 称时间 名 称时间 1 1电容的电压电流波形4:162 2电感的电压电流波形2:413 3回转器变电容为电感2:42 根据教学需要，用鼠标点击名称的方法放映相关录像。根据教学需要，用鼠标点击名称的方法放映相关录像。第31页/共108页郁金香第32页/共108页 常用的几种电感器常用的几种电感器72 电电感感元件元件第33页/共108页如果一个二端元件在任一时刻，其磁通链与电流之间的如果一个二端元件在任一时刻，其磁通链与电流之间的关系由关系由i

20、 平面上一条曲线所确定，则称此二端元件为电平面上一条曲线所确定，则称此二端元件为电感元件。电感元件的符号和特性曲线如图感元件。电感元件的符号和特性曲线如图712(a)和和(b)所所示。示。(a)电感元件的符号电感元件的符号(c)线性时不变电感元件的符号线性时不变电感元件的符号(b)电感元件的特性曲线电感元件的特性曲线(d)线性时不变电感的特性曲线线性时不变电感的特性曲线图图7-12一、一、 电感元件电感元件第34页/共108页其特性曲线是通过坐标原点一条直线的电感元件称为其特性曲线是通过坐标原点一条直线的电感元件称为线性电感元件，否则称为非线性电感元件。线性时不变电线性电感元件，否则称为非线性

21、电感元件。线性时不变电感元件的符号与特性曲线如图感元件的符号与特性曲线如图(c)和和(d)所示，它的特性曲线所示，它的特性曲线是一条通过原点不随时间变化的直线，其数学表达式为是一条通过原点不随时间变化的直线，其数学表达式为)97( Li式中的系数式中的系数L为常量，与直线的斜率成正比，称为电为常量，与直线的斜率成正比，称为电感，单位是亨感，单位是亨利利,用用H表示。表示。图图7-12第35页/共108页实际电路中使用的电感线圈类型很多，电感的范围变实际电路中使用的电感线圈类型很多，电感的范围变化很大，例如高频电路中使用的线圈容量可以小到几个微化很大，例如高频电路中使用的线圈容量可以小到几个微亨

22、亨( H，1 H=10-6H),低频滤波电路中使用扼流圈的电感可低频滤波电路中使用扼流圈的电感可以大到几亨。电感线圈可以用一个电感或一个电感与电阻以大到几亨。电感线圈可以用一个电感或一个电感与电阻的串联作为它的电路模型。在工作频率很高的情况下，还的串联作为它的电路模型。在工作频率很高的情况下，还需要增加一个电容来构成线圈的电路模型，如图需要增加一个电容来构成线圈的电路模型，如图713所示。所示。图图913电感器的几种电路模型电感器的几种电路模型第36页/共108页二、电感的电压电流关系二、电感的电压电流关系对于线性时不变电感元件来说，在采用电压电流关联对于线性时不变电感元件来说，在采用电压电流

23、关联参考方向的情况下，可以得到参考方向的情况下，可以得到)107(ddd)(ddd)( tiLtLittu此式表明电感中的电压与其电流对时间的变化率成正比，此式表明电感中的电压与其电流对时间的变化率成正比，与电阻元件的电压电流之间存在确定的约束关系不同，电感与电阻元件的电压电流之间存在确定的约束关系不同，电感电压与此时刻电流的数值之间并没有确定的约束关系。电压与此时刻电流的数值之间并没有确定的约束关系。在直流电源激励的电路中，磁场不随时间变化在直流电源激励的电路中，磁场不随时间变化,各电压电各电压电流均不随时间变化时，电感相当于一个短路流均不随时间变化时，电感相当于一个短路(u=0)。第37页

24、/共108页在已知电感电流在已知电感电流i(t)的条件下，用式的条件下，用式(710)容易求出其容易求出其电压电压u(t)。例如例如L=1mH的电电感上，施加电流为的电电感上，施加电流为i(t)=10sin(5t)A时，时，其关联参考方向的电压为其关联参考方向的电压为mV)5cos(50V)5cos(1050d)5sin(10d10dd)(33tttttiLtu 电感电压的数值与电感电流的数值之间并无确定的关电感电压的数值与电感电流的数值之间并无确定的关系，例如将电感电流增加一个常量系，例如将电感电流增加一个常量k，变为，变为i(t)=k+10sin5tA时，电感电压不会改变，这说明电感元件并

25、不具有电阻元时，电感电压不会改变，这说明电感元件并不具有电阻元件在电压电流之间有确定关系的特性。件在电压电流之间有确定关系的特性。第38页/共108页例例75电路如图电路如图714(a)所示，已知所示，已知L=5 H电感上的电流电感上的电流波形如图波形如图714(b)所示，求电感电压所示，求电感电压u(t),并画出波形图。并画出波形图。图图714例例75第39页/共108页2.当当0 t 3 s时，时，i(t)=2 103t，根据式，根据式710可以得到可以得到10mV=V1010d)102(d105dd)(336 tttiLtu解：根据图解：根据图615(b)波形，按照时间分段来进行计算波形

26、，按照时间分段来进行计算1.当当t 0时，时，i(t)=0，根据式，根据式710可以得到可以得到0d)0(d105dd)(6 ttiLtu图图714例例75第40页/共108页3.当当3 s t 4 s时，时， i(t)=24 103-6 103t，根据式，根据式710可以得到可以得到mV30=V1030d)1061024(d105dd)(3336 tttiLtu4.当当4 s t 时，时，i(t)=0，根据式，根据式710可以得到可以得到0d)0(d105dd)(6 ttiLtu图图714例例75第41页/共108页根据以上计算结根据以上计算结果，画出相应的波形，果，画出相应的波形，如图如图

27、714(c)所示。所示。这说明电感电流为三这说明电感电流为三角波形时，其电感电角波形时，其电感电压为矩形波形。压为矩形波形。图图714第42页/共108页在已知电感电压在已知电感电压uL(t)的条件下，其电流的条件下，其电流iL(t)为为)117( d)(1)0(d)(1d)(1d)(1)(0LL0 0 LLLL tttuLiuLuLuLti 其中其中 0 LLd)(1)0( uLi称为电感电压的初始值称为电感电压的初始值, ,它是从它是从t t=-=-到到t t=0=0时间范围内电感电压作用于电感所产时间范围内电感电压作用于电感所产生的电流。生的电流。 第43页/共108页式式(711)表示

28、表示t0的某时刻电感电流的某时刻电感电流iL(t)等于电感电流的初始等于电感电流的初始值值iL(0)加上加上t=0到到t时刻范围内电感电压在电感中所产生电流时刻范围内电感电压在电感中所产生电流之和，就端口特性而言，等效为一个直流电流源之和，就端口特性而言，等效为一个直流电流源iL(0)和一个和一个初始电流为零的电感的并联，如图初始电流为零的电感的并联，如图715所示。所示。)117(d)(1)0(d)(1)(0LLLL ttuLiuLti 图图715第44页/共108页从式从式(711)可以看出电感具有两个基本的性质。可以看出电感具有两个基本的性质。(1)电感电流的记忆性。电感电流的记忆性。从

29、式（从式（68）可见，任意时刻）可见，任意时刻T电感电流的数值电感电流的数值iL(T)，要由从要由从- 到时刻到时刻T之间的全部电压来确定。之间的全部电压来确定。也就是说，此时刻以前在电感上的任何电压对时刻也就是说，此时刻以前在电感上的任何电压对时刻T的电感电流都有一份贡献。这与电阻元件的电压或电流仅的电感电流都有一份贡献。这与电阻元件的电压或电流仅取决于此时刻的电流或电压完全不同，我们说电感是一种取决于此时刻的电流或电压完全不同，我们说电感是一种记忆元件。记忆元件。)117(d)(1)0(d)(1)(0LLLL ttuLiuLti 第45页/共108页例例76电路如图电路如图716(a)所示

30、，电感电压波形如图所示，电感电压波形如图716(b)所所示，试求电感电流示，试求电感电流i(t),并画波形图。并画波形图。图图716第46页/共108页解：根据图解：根据图(b)波形，按照时间分段来进行积分运算波形，按照时间分段来进行积分运算1.当当t0时，时，u(t)=0，根据式，根据式711可以得到可以得到 ttuLti3L0Ad0102d)(1)( 2.当当0t1s时，时，u(t)=1mV，根据式，根据式711可以得到可以得到A2) s1(s1A220d10102)0(d)(1)(L033LL itttAiuLtitt时时当当 图图716第47页/共108页3.当当1st2s时，时，u(

31、t)=-1mV，根据式，根据式711可以得到可以得到4.当当2st3s时，时，u(t)=1mV，根据式，根据式711可以得到可以得到A0) s2(s2A)1(2A2d10102)1(d)(1)(L133LL ittiuLtitt时时当当 A2) s3(s3A)2(20d10102)2(d)(1)(L233LL ittiuLtitt时时当当 5.当当3st0时，电感吸收功率；当时，电感吸收功率；当p0时，电感发出功率。时，电感发出功率。第55页/共108页电感在从初始时刻电感在从初始时刻t0到任意时刻到任意时刻t时间内得到的能量为时间内得到的能量为 )()(0220000)()(21)()()(

32、),(tititttttitiLidiLdddiiLdpttW 若电感的初始储能为零，即若电感的初始储能为零，即i(t0)=0,则任意时刻储存在则任意时刻储存在电感中的能量为电感中的能量为)137()(21)(2L tLitW第56页/共108页此式说明某时刻电感的储能取决于该时刻电感的电流此式说明某时刻电感的储能取决于该时刻电感的电流值，与电感的电压值无关。电感电流的绝对值增大时，电值，与电感的电压值无关。电感电流的绝对值增大时，电感储能增加；电感电流的绝对值减小时，电感储能减少。感储能增加；电感电流的绝对值减小时，电感储能减少。由于电感电流确定了电感的储能状态，称电感电流为由于电感电流确定

33、了电感的储能状态，称电感电流为状态变量。状态变量。从式从式(713)也可以理解为什么电感电流不能轻易跃变，也可以理解为什么电感电流不能轻易跃变，这是因为电感电流的跃变要伴随电感储存能量的跃变，在这是因为电感电流的跃变要伴随电感储存能量的跃变，在电压有界的情况下，是不可能造成磁场能量发生突变和电电压有界的情况下，是不可能造成磁场能量发生突变和电感电流发生跃变的。感电流发生跃变的。第57页/共108页四、电感的串联和并联四、电感的串联和并联 1. 两个线性电感串联单口网络，就其端口特性而言，等效两个线性电感串联单口网络，就其端口特性而言，等效于一个线性电感，其等效电感的计算公式推导如下：于一个线性

34、电感，其等效电感的计算公式推导如下： tiLtiLLtiLtiLuuudddd)(dddd212121 其中其中 )147(21 LLL列出图列出图718(a)的的KVL方程，代入电感的电压电流关系，方程，代入电感的电压电流关系，得到端口电压电流关系得到端口电压电流关系图图718第58页/共108页 2. 两个线性电感并联单口网络，就其端口特性而言，等效两个线性电感并联单口网络，就其端口特性而言，等效于一个线性电感，其等效电感的计算公式推导如下：于一个线性电感，其等效电感的计算公式推导如下： 其中其中 列出图列出图719(a)单口网络的单口网络的KCL方程，代入电感的电压方程，代入电感的电压电

35、流关系，得到端口的电压电流关系电流关系，得到端口的电压电流关系图图719 tttduLduLduLtititi )(1)(1)(1)()()(212121111LLL )157(2121 LLLLL由此求得由此求得 第59页/共108页Li ttuLiuLti0LLLLd)(1)0(d)(1)( )0()0(LL ii)(21)(2LtLitW Cuq tuCtqtidddd)( ttiCuiCtu0CCCCd)(1)0(d)(1)( )0()0(CC uu)(21)(2CtuCtW tiLttudddd)( 第60页/共108页二端电阻，二端电容和二端电感是三种最基本的电路元件。二端电阻，二

36、端电容和二端电感是三种最基本的电路元件。它们是用两个电路变量之间的关系来定义的。这些关系从下它们是用两个电路变量之间的关系来定义的。这些关系从下图可以清楚看到。在四个基本变量间定义的另外两个关系是图可以清楚看到。在四个基本变量间定义的另外两个关系是tttuttqtid)(d)(d)(d)( 四个基本电路变量之间的关系四个基本电路变量之间的关系 第61页/共108页 亨利亨利是一个美国物理学家，他发明了电感是一个美国物理学家，他发明了电感和制造了电动机。和制造了电动机。他比他比法拉第法拉第先发现电磁感应现象，电感的先发现电磁感应现象，电感的单位是用他的名字命名的。单位是用他的名字命名的。第62页

37、/共108页 Michael Faraday (17911867)法拉第是英国化学家和物理学家，1931年发现的电磁感应定律是工程上的一个主要突破。 法拉第法拉第是一个英国化学家和物理学家，他是一个是一个英国化学家和物理学家，他是一个最伟大的实验家。最伟大的实验家。他在他在1931年发现的电磁感应是工程上的一个重要突年发现的电磁感应是工程上的一个重要突破，电磁感应提供了产生电的一种方法。电磁感应是破，电磁感应提供了产生电的一种方法。电磁感应是电动机和发电机的工作原理。电容的单位电动机和发电机的工作原理。电容的单位(farad)用他用他的名字命名是他的荣誉。的名字命名是他的荣誉。 第63页/共1

38、08页 名 称时间 名 称时间 1 1电容的电压电流波形4:162 2电感的电压电流波形2:413 3回转器变电容为电感2:42 根据教学需要，用鼠标点击名称的方法放映相关录像。根据教学需要，用鼠标点击名称的方法放映相关录像。第64页/共108页郁金香第65页/共108页73 动态电路的电路方程动态电路的电路方程含有储能元件的动态电路中的电压电流仍然含有储能元件的动态电路中的电压电流仍然受到受到KCL、KVL的拓扑约束和元件特性的拓扑约束和元件特性VCR的约的约束。一般来说，根据束。一般来说，根据KCL、KVL和和VCR写出的电写出的电路方程是一组微分方程。路方程是一组微分方程。由一阶微分方程

39、描述的电路称为一阶电路。由一阶微分方程描述的电路称为一阶电路。由二阶微分方程描述的电路称为二阶电路。由二阶微分方程描述的电路称为二阶电路。由由n阶微分方程描述的电路称为阶微分方程描述的电路称为n阶电路。阶电路。第66页/共108页例例78列出图列出图720所示电路的一阶微分方程。所示电路的一阶微分方程。图图7-20第67页/共108页得到得到)177()()(d)(dSCCtututtuRC 这是常系数非齐次一阶微分方程，图这是常系数非齐次一阶微分方程，图(a)是一阶电路。是一阶电路。在上式中代入在上式中代入:ttuCtid)(d)(C )()()()()(CCRStutRitututu 解：

40、对于图解：对于图(a)所示所示RC串联电路，可以写出以下方程串联电路，可以写出以下方程图图7-20第68页/共108页对于图对于图(b)所示所示RL并联电路，可以写出以下方程并联电路，可以写出以下方程)()()()()(LLLRStitGutititi 在上式中代入在上式中代入：ttiLtud)(d)(LL 得到得到)187()()(d)(dSLL titittiGL这是常系数非齐次一阶微分方程。图这是常系数非齐次一阶微分方程。图(b)是一阶电路。是一阶电路。图图7-20第69页/共108页例例7-9电路如图电路如图721(a)所示，以所示，以iL为变量列出电路的微分为变量列出电路的微分方程。

41、方程。图图7-21第70页/共108页解一：列出网孔方程解一：列出网孔方程 (2)0dd(1)(L2L12SL2121iRtiLiRuiRiRR由式由式(2)求得求得LL21dditiRLi 代入式代入式(1)得到得到SL2L21L221)(dd)(uiRiRRtiRLRR 整理整理)197(dd)(SL1L221 uiRtiRLRR第71页/共108页解二：将含源电阻单口用诺顿等效电路代替，得到图解二：将含源电阻单口用诺顿等效电路代替，得到图(b)电电路，其中路，其中1SSC2121oRuiRRRRR 图图7-21第72页/共108页图图721(b)电路与图电路与图720(b)电路完全相同，

42、直接引用电路完全相同，直接引用式式718可以得到可以得到1SL2121dd)(RuitiRRLRRL 此方程与式此方程与式719相同，这是常系数非齐次一阶微分方相同，这是常系数非齐次一阶微分方程，图程，图(a)是一阶电路。是一阶电路。图图7-21第73页/共108页例例7-10电路如图电路如图7-22(a)所示，以所示，以uC(t)为变量列出电路的微为变量列出电路的微分方程。分方程。解一：列出网孔方程解一：列出网孔方程 0)()(CC3212SC2121uiRRiRuiRiRR图图7-22第74页/共108页补充方程补充方程tuCiddCC 得到以得到以i1(t)和和uC(t)为变量的方程为变

43、量的方程 (2)0dd)(1)dd)(CC3212SC2121utuCRRiRutuCRiRR 0)()(CC3212SC2121uiRRiRuiRiRR第75页/共108页将将 i1(t)代入式代入式(1)，得到以下方程，得到以下方程)207(dd)(S212CC21213 uRRRutuCRRRRR这是以电容电压为变量的一阶微分方程。这是以电容电压为变量的一阶微分方程。从式从式(2)中写出中写出i1(t)的表达式的表达式C2C23211dd)(uRtuRCRRi 图图7-22第76页/共108页解二：将连接电容的含源电阻单口网络用戴维宁等效电路解二：将连接电容的含源电阻单口网络用戴维宁等效

44、电路代替，得到图代替，得到图(b)所示电路，其中所示电路，其中S212oc21213ouRRRuRRRRRR 图图722(b)电路与图电路与图720(a)相同，直接引用式相同，直接引用式717可以可以所得到与式所得到与式720相同的的微分方程。相同的的微分方程。图图7-22第77页/共108页例例7-11电路如图电路如图7-23所示，以所示，以uC(t)为变量列出电路的微分为变量列出电路的微分方程。方程。解：以解：以iL(t)和和iC(t)为网孔电流，列出网孔方程为网孔电流，列出网孔方程 0)(ddCC1L1SC1L21LuiRiRuiRiRRtiL图图7-23第78页/共108页 0)(dd

45、CC1L1SC1L21LuiRiRuiRiRRtiL代入电容的代入电容的VCR方程方程tuCiddCC 得到以得到以iL(t)和和uC(t)为变量的方程为变量的方程 )2(0dd)1(dd)(ddCC1L1SC1L21LutuCRiRutuCRiRRtiL第79页/共108页从式从式(2)得到得到C1CL1dduRtuCi 将将iL(t)代入式代入式(1)中中SC1C121C21C12C2dd)(dd)(ddddutuCRuRRRtuCRRtuRLtuLC 经过整理得到以下微分方程经过整理得到以下微分方程SC121C212C2)(dd)(dduuRRRtuCRRLtuLC 这是常系数非齐次二阶

46、微分方程，图示电路是二阶电路。这是常系数非齐次二阶微分方程，图示电路是二阶电路。图图7-23第80页/共108页 L7-11s Circuit Data 元件 支路 开始 终止 控制 元 件 元 件 类型 编号 结点 结点 支路 符 号 符 号 V 1 1 0 Us L 2 1 2 L R 3 2 3 R1 C 4 2 3 C R 5 3 0 R2 独立结点数目 = 3 支路数目 = 5 - 结 点 电 压 , 支 路 电 压 和 支 路 电 流 - R1Us U4 (S)= - R1SCSL+SL+R1R2SC+R2+R1 R1SCUs+Us I2 (S)= - R1SCSL+SL+R1R2

47、SC+R2+R1 * 符 号 网 络 分 析 程 序 ( SNAP 2.11 ) 成电 七系-胡翔骏 *)()()(d)(d)(d)(dS1C21C2122C1tuRtuRRttuCRRLttuLCR )(d)(d)()(d)(d)(d)(dSS1L21L2122L1tuttuCRtiRRttiCRRLttiLCR 第81页/共108页 名 称时间 名 称时间 1 1电容的电压电流波形4:162 2电感的电压电流波形2:413 3回转器变电容为电感2:42 根据教学需要，用鼠标点击名称的方法放映相关录像。根据教学需要，用鼠标点击名称的方法放映相关录像。第82页/共108页郁金香第83页/共10

48、8页74 电路应用，电路实验和计算机分析电路电路应用，电路实验和计算机分析电路实例实例 首先证明端接电容器的回转器等效为一个电感，再介绍由两个运算放大器构成的回转器可以将一个0.2F电容变为0.2H的电感。然后介绍利用计算机程序来建立动态电路的微分方程。最后介绍用双踪示波器观察电容和电感电压电流波形的实验方法。 第84页/共108页例713 证明图725所示单口网络等效为一个电感。 一、回转器的应用 图7-25 在第五章中介绍了回转器的电压电流关系，现在介绍回转器可以将电容变换为电感，这在集成电路设计中十分有用。 第85页/共108页联立求解以上方程得到单口网络的电压电流关系 列出电容的电压电

49、流关系 解： 列出回转器的电压电流关系 图7-25 1221GuiGui tCiCutuCtuCii d1dddd222C2第86页/共108页 tttuLuCGiCGGui d1dd112221以上计算证明了回转器输出端接一个电容，其输入端的特性等效为一个电感，其电感值为 21)(72 GCL当回转电导等于1时，电感值与电容值相同。 图7-25第87页/共108页例714 含运算放大器的单口网络如图726所示，假如运算放大器工作于线性区域，证明单口网络的特性等效为一个L=0.2H的电感。 图726第88页/共108页解: 在例58中已经证明了图726中的双口网络可以实现回转器的特性，其回转电

50、导为RG1 将R=1k代入上式得到回转电导为G=-10-3S，将G=-10-3S和C=0.2F代入式(721)0.2HH10100.2662 GCL计算表明图726的单口网络的确等效为L=0.2H的电感。请观看教材光盘中的“回转器变电容为电感” 实验录像。 第89页/共108页在幻灯片放映时，请用鼠标单击图片放映录像。第90页/共108页二、计算机辅助电路分析 动态电路分析的基本方法是建立并求解微分方程，而用笔算方法列出高阶动态电路的微分方程是十分困难的事情。符号网络分析程序SNAP可以计算动态电路电压电流的频域表达式，由此可以写出电路的微分方程，下面举例说明。第91页/共108页例715 利

51、用SNAP程序列出图727(a)电路的微分方程。 图727解: 运行SNAP程序，读入图727(b)所示电路数据，计算电容电压，电感电流和电感电压，得到以下结果。 第92页/共108页 L7-15 Circuit Data 元件 支路 开始 终止 控制 元 件 元 件 类型 编号 结点 结点 支路 符 号 符 号 V 1 1 0 Us L 2 1 2 L C 3 2 3 C R 4 2 3 R1 R 5 3 0 R2 独立结点数目 = 3 支路数目 = 5 - 结 点 电 压 , 支 路 电 压 和 支 路 电 流 - R1Us U3 (S)= - R1SCSL+R1R2SC+SL+R2+R1

52、 R1SCUs+Us I2 (S)= - R1SCSL+R1R2SC+SL+R2+R1 R1SCSLUs+SLUs U2 (S)= - R1SCSL+R1R2SC+SL+R2+R1* 符 号 网 络 分 析 程 序 ( SNAP 2.11 ) 成电 七系-胡翔骏 *2121211C)()(RRsLCRRLCsRURsUS S121C212C21)(dd)(dduRRRtuLCRRtuLCR 由此可写出微分方程第93页/共108页 L7-15 Circuit Data 元件 支路 开始 终止 控制 元 件 元 件 类型 编号 结点 结点 支路 符 号 符 号 V 1 1 0 Us L 2 1 2

53、 L C 3 2 3 C R 4 2 3 R1 R 5 3 0 R2 独立结点数目 = 3 支路数目 = 5 - 结 点 电 压 , 支 路 电 压 和 支 路 电 流 - R1Us U3 (S)= - R1SCSL+R1R2SC+SL+R2+R1 R1SCUs+Us I2 (S)= - R1SCSL+R1R2SC+SL+R2+R1 R1SCSLUs+SLUs U2 (S)= - R1SCSL+R1R2SC+SL+R2+R1* 符 号 网 络 分 析 程 序 ( SNAP 2.11 ) 成电 七系-胡翔骏 *SSS121L212L21ddC)(dd)(dduutuRRRtiLCRRtiLCR 由此可写出微分方程第94页/共108页计算得到图727电路中电容电压的频域表达式为 2121211C)()(RRsLCRRLCsRURsUS 将频域表达式中的s作为微分算子进行数学运算可以得到以下微分方程 S121C212C21)(dd)(