流动阻力及水头损失PPT课件

1、1 有无粘滞性是理想液体和实际液体的本质区别。 粘滞性是液流产生水头损失的决定因素。 第1页/共75页25-1 水头损失的物理概念及其分类 水头损失：单位重量的液体自一断面流至另一断面所损失的机械能。 分类： (1) 沿程水头损失; (2) 局部水头损失。第2页/共75页3 沿程水头损失：水头损失是沿程都有并随沿程长度增加。第3页/共75页4 局部水头损失：局部区域内液体质点由于相对运动产生较大能量损失。常用 hj 表示。第4页/共75页5 常见的发生局部水头损失区域 只要局部地区边界的形状或大小改变，液流内部结构就要急剧调整，流速分布进行改组流线发生弯曲并产生旋涡，在这些局部地区就有局部水头

2、损失。第5页/共75页6(1) 液体具有粘滞性。(2) 由于固体边界的影响，液流内部质点之间 产生相 对运动。液体具有粘滞性是主要的，起决定性作用。 液流产生水头损失的两个条件式中： 代表该流段中各分段的沿程水头损 失的总和； 代表该流段中各种局部水头损失的 总和。jfwhhhfhjh液流的总水头损失hw第6页/共75页75-2 液流边界几何条件对水头损失的影响一、液流边界横向轮廓的形状和大小对水头损失的影响 可用过水断面的水力要素来表征，如过水断面的面积A、湿周 及力半径R等。 湿周： 液流过水断面与固体边界接触的周界线。 水力半径： 对圆管： AR 442dddAR第7页/共75页8二、液

3、流边界纵向轮廓对水头损失的影响因边界纵向轮廓的不同，可有两种不同形式的液流：均匀流与非均匀流。 均匀流第8页/共75页9非 均 匀 流 均匀流时无局部水头损失，非均匀渐变流时局部水头损失可忽略不计，非均匀急变流时两种水头损失都有。第9页/共75页105-3 均匀流沿程水头损失与切应力的关系在管道或明渠均匀流中，任意取出一段总流来分析，作用在该总流段上有下列各力。一、动水压力 1-1断面 2-2断面11ApFP22ApFP第10页/共75页11 二、重力重力: 三、摩擦阻力 因为均匀流没有加速度，所以 即 将 代入上式，各项用 除之，整理后gAlG0lF 0sin21FGFFPP0sin021l

4、agAlApAplzza21singAgAlgpzgpz02211)()(第11页/共75页12因断面1-1及2-2的流速水头相等，则能量方程为 有因 故上式可写成上式就是均匀流沿程水头损失与切应力的关系式。在均匀流中任意取一流束按上述同样方法可求得：gRJ0JgRfhgpzgpz)()(2211gRlgAlhf00Jlhf第12页/共75页13 所以 由实验研究或量纲分析知： 由此得 达西-维斯巴赫公式 对圆管来说 所以 00rrRR208gRlhf2424dR gdlhf22式中 称为沿程阻力系数，表征沿程阻力大小。第13页/共75页145-4 液体运动的两种型态一、雷诺试验第14页/共7

5、5页15第15页/共75页16第16页/共75页17 线段AC及ED都是直线， 用 表示 即 层流时适用直线AC， ，即m1。 紊流时适用直线DE， ，m1.752。lglglgmkhfmfkh01450245第17页/共75页18 二、液体形态的判别 雷诺数： 临界雷诺数：液流型态开始转变时的雷诺数。 对圆管： 对明渠及天然河道 ddRe2000Re k500ReRk第18页/共75页19例5-1 有一圆形水管，其直径d为100mm，管中水流的平均流速为1.0m/s，水温为100C，试判别管中水流的型态。解：当水温为1000C时，查得水的运动粘滞系数v=0.0131cm2/s，管中水流的雷诺

6、数 因此管中水流为紊流。200076000131. 010100Red第19页/共75页20 三、紊流形成过程的分析 雷诺实验表明层流与紊流的主要区别在于紊流时各流层之间液体质点有不断地互相混掺作用，而层流则无。第20页/共75页21(a)(b)(c) 涡体的形成是混掺作用产生的根源。波动第21页/共75页22涡体的形成并不一定形成紊流，只有当惯性作用与粘滞作用相比强大到一定程度是，才可能形成紊流。第22页/共75页23所以，雷诺数是表征惯性力与粘滞力的比值。ddReLLL22223LLLLdxddtdxdxddtd 惯性力量纲dydAT粘滞力量纲LLL2 量纲第23页/共75页24紊流形成的

7、先决条件： 涡体的形成 雷诺数达到一定的数值第24页/共75页255-5 圆管中的层流运动及其沿程水头损失的计算 园管中层流运动圆筒层表面的切应力可按牛顿内摩擦定律来计算：圆筒层表面切应力有当r = r0 时， 得流速分布公式：drdux2grJJRgCrgJux24204rgJC)(4220rrgJux第25页/共75页26 圆管层流的断面平均流速为故 或若用达西公式的形式表示圆管层流的沿程水头损失，由 可得Re642202002202003282)(4200dgJrgJrrdrrrgJrrdruAdAuvrrxAx232gdvlhJf232gdvlhf22322gdvlgvdlhf圆管层流

8、沿程水头损失22232vgldgdvl第26页/共75页275-6 5-6 紊流的特征紊流的基本特征是许许多多大小不等的涡体相互混掺前进，它们的位置、形态、流速都在时刻不断地变化。一、运动要素的脉动（a）第27页/共75页28试验研究结果表明：瞬时流速虽有变化，但在足够长的时间过程中，它的时间平均值是不变的。时间平均流速可表示为：即恒定流时，时间平均流速不随时间变化，非恒定流时时间平均流速随时间而变化。TxxdxuTu01第28页/共75页29瞬时流速与时间平均流速之差叫做脉动流速 ，即脉动流速的时间平均其它运动要素如动水压强也可用同样方法来表示：xuxxxuuu0111000 xxTTxxT

9、xxuudtuTdtuTdtuTuppp第29页/共75页30 常用脉动流速的均方根来表示脉动幅度的大小脉动流速的均方根值与时均特征流速v的比值称为紊动强度: 2u2 uTu第30页/共75页31二、紊动产生附加切应力层流运动粘滞切应力：紊动时均切应力 看作是由两部分所组成： 第一部分为由相邻两流层间时间平均流速相对运动所产生的粘滞切应力 ； 第二部分为纯粹由脉动流速所产生的附加切应力 。 故有1221dyudx1222)(dyudlxdydu22)(dyduldyduxx普朗特动量传递学说第31页/共75页32三、紊流中存在粘性底层 紊流中紧靠固体边界附近地方，脉动流速很小，由脉动流速产生的

10、附加切应力也很小，而流速梯度却很大，所以粘滞切应力起主导作用，其流态基本属层流。 因此紊流中紧靠固体边界表面有一层极薄的层流层存在，该层流层叫粘性底层。在粘性底层以外的液流才是紊流。第32页/共75页33 粘性底层的切应力按层流来计算其流速按抛物线规律分布，但粘性底层很薄，其流速分布可看作是按直线变化。故有 即 推得 则有dydux0dyduux00000udydux002000uuuNuu6 .11 ,*0NuN摩阻流速u0第33页/共75页34 因 故有则有 式中雷诺数 ， 若N=11.6，有Re80NdRe8 .320d208vvu8*dRe黏性底层厚度第34页/共75页35四、紊动使流

11、速分布均匀化 紊流中由于液体质点相互混掺，互相碰撞，因而产生了液体内部各质点间的动量传递，造成断面流速分布的均匀化。第35页/共75页36目前管道中常用的紊流流速分布的表达式：1、流速的分布的指数公式当Re105，n=1/7，流速分布的七分之一次方定律。当Re105 ，n取：1/8，1/9，1/10，据具体情况而定。2、流速的分布的对数公式nmxryuu)(0Cyuuxlg75. 5第36页/共75页373、尼库拉兹管道流速分布公式（管壁粘贴均匀管壁粘贴均匀沙沙）： (1) 光滑管 (2) 粗糙管75. 4lg75. 5yuux5 . 5lg75. 5yuuux第37页/共75页38 沿程阻力

12、系数的变化规律 尼库拉兹为探讨紊流沿程阻力的计算公式，用不同粒径的人工砂粘贴在不同直径的管道的内壁上，用不同的流速进行一系列试验。第38页/共75页39沿程水头损失公式式中沿程阻力系数对层流 ，对紊流无理论公式。尼库拉兹试验结果表明： 一、当Re2000时，与Re的关系为直线，与相对光滑度（r0/）无关。 二、当2000Re4000时，过渡区仅与Re有关，而与相对光滑度无关。 Re64gdlhf22第39页/共75页40三、当Re4000时，决定于 与 的关系： 1当Re较小时， 较厚，可以淹没 ，管壁就是水力光滑管。 f(Re)，而与 无关。图中直线。 2在直线与直线之间的区域为光滑管过渡到

13、粗糙管的过渡区。 3直线以右的区域，与 有关，而与Re无关，属粗糙管区。 0rRe)(0、rf00第40页/共75页41计算 的经验公式1.紊流光滑区： Re*= 3.5 尼古拉兹公式： 布拉休斯公式：610e 8 . 0Relg21R4/1Re316.075. 1fh510Re4000 u第41页/共75页422. 阻力平方区：3. 过渡粗糙区：很复杂，人工粗糙管与自然粗糙管有所区别。 柯列布鲁克公式：271.3lg21dRe7 .18lg274. 110r r382e 70e0*RR第42页/共75页43莫迪图 尼古拉兹的实验曲线是用各种不同的人工均匀砂粒粗糙度的圆管进行实验得到的，这 与

14、工业管道内壁的自然不均匀粗糙度有很大差别。因此在进行工业管道的阻力计算时，不 能随便套用上图去查取 值。莫迪（F.Moody）根据光滑管、粗糙管过渡区和粗糙管平方阻力区中计算 的公式绘制了莫迪实用曲线，如图所示。该图按对数坐标绘制，表示 、 之间的函数关系。整个图线分为五个区域，即层流区、临界区（相当于尼古拉兹曲线的过渡区）、光滑管区、过渡区（相当于尼古拉兹曲线的紊流水力粗糙管过渡区）、完全紊流粗糙管区（相当于尼古拉兹曲线的平方阻力区）。利用莫迪曲线图确定沿程阻力系数 值是非常方便的。在实际计算时根据 和 ，从图中查得 值，即能确定流动是在哪一区域内。 ddReRe第43页/共75页44莫迪图

15、(Moody)工业用各种不同粗糙度圆管沿程阻力系数与雷诺数关系曲线图第44页/共75页455-7 计算沿程水头损失的经验公式谢才公式上述计算沿程阻力系数的公式涉及到自然管道或天然河道表面粗糙均匀化后的当量粗糙度，目前缺乏这方面的资料。1769年谢才总结明渠均匀流实测资料，提出计算均匀流的经验公式： 式中C为谢才系数，单位 。适用于阻力平方区 谢才公式与达西-维斯巴赫公式是一致的，切合点为： RJCsm/21LRChf22gC8第45页/共75页46两个常用的计算谢才系数的公式：一、满宁（Manning,1890）公式 二、巴甫洛夫斯基 式中n为粗糙系数，也称糙率，是表征边界表面影响水流阻力的各

16、种因素的一个综合系数。可查表得知。611RnC yRnC1)10. 0(75. 013. 05 . 2nRny21321JRn水力半径水力半径R R单位用单位用m m第46页/共75页47 例题例题：圆管直径 mm，管长 m，输送运动粘度 cm2/s的石油，流量 m3/h，求沿程损失。200d1000l6 . 1144Vq【解解】 判别流动状态20005 .1587106 . 12 . 027. 1Re4Vd为层流 式中 27. 12 . 014. 336001444422dqVV（m/s） 57.16806. 9227. 12 . 010005 .1587642642222fgVdlRegV

17、dlh（m油柱） 第47页/共75页48例题：例题：有一混凝土护面的梯形渠道，底宽10m，水深3m，两岸边坡为1：1，粗糙系数为0.017，流量为39m3/s，水流属于阻力平方区的紊流，求每公里渠道上的沿程水头损失。bh1：11：1解：B水面宽216Bbmhm2392bBAhm过水断面面积湿周22118.5bhmm水力半径2.11ARm谢才系数121166112.1166.5/0.017CRmsn沿程水头损失220.11fV LhmC R断面平均流速1/QVm sA第48页/共75页495-8 局部水头损失whggPZggPZ222222221111断面1-1和断面2-2能量方程忽略沿程水头损

18、失，则)22()()(2222112121gggpgpzzhj第49页/共75页50上式中p1、p2未知，需用动量定律求解。对图示控制体沿水流方向列动量方程：化简得故有)()(11222122221vvQzzgAApApgvvvgpgpzz211222121)(gvvgvvvhj2)(22221121122第50页/共75页51 因 近似等于1。有 ， 代入 ，可得2121,gvvhj2)(2211221AvAv gvgvAAhj22) 1(221212第51页/共75页52管道突然扩大管道突然扩大v1A21Av2 管道和明渠常用的一些局部水头损失系数可查阅相关的资料手册。注意流速位置！第52

19、页/共75页53例题例题：水从水箱流入一管径不同的管道，管道连接情况如图所示，已知：111211150,25,0.037125,10,0.0390.5,0.15,2.0dm m lmdm m lm进 口收 缩阀 门（以上值均采用发生局部水头损失后的流速）当管道输水流量为25l/s时，求所需要的水头H。l1l2V00d2d1H分析：用能量方程式， 列能量方程：2200002wVHhg11220012wfjffjjjhhhhhhhh进口收缩阀门222221122122121222222l Vl VVVVdgdgggg进口收缩阀门第53页/共75页54l1l2V00d2d1H112200解：1210

20、.0251.415/3.140.154QVm sA2220.0252.04/3.140.1254QVm sA222222222112212212122222222wVVl VlVVVVHhggdgdgggg进口收缩阀门2.011Hm代入数据，解得：故所需水头为2.011m。第54页/共75页555-9 边界层理论基础与绕流阻力一、边界层的概念 对于水和空气等粘度很小的流体，在大雷诺数下绕物体流动时，粘性对流动的影响仅限于紧贴物体壁面的薄层中，而在这一薄层外粘性影响很小，完全可以看作是理想流体的势流，这一薄层称为边界层。 第55页/共75页图 翼型上的边界层 III外部势流 II尾部流区域 边界

21、层外边界 边界层外边界 I边界层 图示为大雷诺数下粘性流体绕流翼型的二维流动，根据普朗特边界层理论，把大雷诺数下均匀绕流物体表面的流场划分为三个区域，即边界层、外部势流和尾涡区。第56页/共75页57边界层的厚度 一般将壁面流速为零与流速达到来流速度的99处之间的距离定义为边界层厚度 。 边界层厚度沿着流体流动方向逐渐增厚，这是由于边界层中流体质点受到摩擦阻力的作用，沿着流体流动方向速度逐渐减小。因此，只有离壁面逐渐远些，也就是边界层厚度逐渐大些才能达到来流速度。 第57页/共75页58边界层的流态： 根据实验结果可知，同管流一样，边界层内也存在着层流和紊流两种流动状态，若全部边界层内部都是层

22、流，称为层流边界层，若在边界层起始部分内是层流，而在其余部分内是紊流，称为混合边界层，在层流变为紊流之间有一过渡区。 判别边界层的层流和紊流的准则数仍为雷诺数，但雷诺数中的特征尺寸用离前缘点的距离x表示之，特征速度取边界层外边界上的速度 ，即临界雷诺数为V510)0 . 55 . 3(KKxxVRe第58页/共75页层流边界层过渡区域紊流边界层层流底层第59页/共75页60二、边界层的基本特征 (1) 与物体的特征长度相比，边界层的厚度很小, . (2) 边界层内沿厚度方向，存在很大的速度梯度。 (3) 边界层厚度沿流体流动方向是增加的。x第60页/共75页61(4) 由于边界层很薄，可以近似

23、认为边界层中各截面上的压强等于同一截面上边界层外边界上的压强值。 (5) 边界层内的流态，也有层流和紊流两种流态。 第61页/共75页62二、曲面边界层分离现象 当不可压缩粘性流体流过平板时，在边界层外边界上沿平板方向的速度是相同的，而且整个流场和边界层内的压强都保持不变。 当粘性流体流经曲面物体时，边界层外边界上沿曲面方向的速度是改变的，所以曲面边界层内的压强也将同样发生变化，对边界层内的流动将产生影响，发生曲面边界层的分离现象。 第62页/共75页63 曲面边界层的分离现象 在实际工程中，物体的边界往往是曲面（流线型或非流线型物体）。当流体绕流非流线型物体时，一般会出现下列现象：物面上的边

24、界层在某个位置开始脱离物面， 并在物面附近出现与主流方向相反的回流，流体力学中称这种现象为边界层分离现象，如图所示。流线型物体在非正常情况下也能发生边界层分离，如图所示。 第63页/共75页（a）流线形物体；（b）非流线形物体图 曲面边界层分离现象示意图边界层外部流动外部流动尾迹外部流动外部流动尾迹边界层第64页/共75页65以不可压缩流体绕流圆柱体为例： 在圆柱体前驻点A处，流速为零，该处尚未形成边界层，即边界层厚度为零。 在AB段，流体加速减压，沿流动方向形成顺压梯度。在B点流速达到最大，过B点后，流体减速增压，沿流动方向形成逆压梯度。第65页/共75页66 当流体绕过圆柱体最高点B流到后

25、半部时，压强增加，速度减小，更促使边界层内流体质点的减速，从而使动能消耗更大。 当达到S点时，近壁处流体质点的动能已被消耗完尽，流体质点不能再继续向前运动，于是一部分流体质点在S点停滞下来，过S点以后，压强继续增加，在压强差的作用下，除了壁上的流体质点速度仍等于零外，近壁处的流体质点开始倒退。第66页/共75页67 接踵而来的流体质点在近壁处都同样被迫停滞和倒退，以致越来越多被阻滞的流体在短时间内在圆柱体表面和主流之间堆积起来，使边界层剧烈增厚，边界层内流体质点的倒流迅速扩展，而边界层外的主流继续向前流动，这样在这个区域内以ST线为界。 如图a所示，在ST线内是倒流，在ST线外是向前的主流，两者流动方向相反，从而形成旋涡。图a 曲面边界层分离现象 第67页/共75页68 使流体不再贴着圆柱体表面流动，而从表面分离出来，造成边界层分离，S点称为分离点。 形成的旋涡，不断地被主流带走，在圆柱体后面产生一个尾涡区。尾涡区内的旋涡不断地消耗有用的机械能，使该区中的压强降低，即小于圆柱体前和尾涡区外面的压强，从而在圆柱体前后产生了压强差，形成了压差阻力。压差阻力的大小与物体的形状有很大关系，所以又称为形状阻力。 第68页/共75页69卡门