模拟电路二极管及其电路

1、 第三章 半导体二极管及其基本电路 模拟电路模拟电路 第三章 半导体二极管及其基本电路 半导体基础知识半导体基础知识 PN PN结的形成及特性结的形成及特性 3.3 半导体二极管半导体二极管 3.4 二极管基本电路及其分析方法二极管基本电路及其分析方法 3.5 特殊二极管特殊二极管 3.1 半导体的基本知识半导体的基本知识 3.1.1 本征半导体本征半导体 导体：自然界中很容易导电的物质称为导体，金属导体：自然界中很容易导电的物质称为导体，金属 一般都是导体。一般都是导体。 绝缘体：有的物质几乎不导电，称为绝缘体，如橡绝缘体：有的物质几乎不导电，称为绝缘体，如橡 皮、陶瓷、塑料和石英。皮、陶瓷

2、、塑料和石英。 半导体：另有一类物质的导电特性处于导体和绝缘半导体：另有一类物质的导电特性处于导体和绝缘 体之间，称为体之间，称为半导体半导体，如锗、硅、砷化镓，如锗、硅、砷化镓 和一些硫化物、氧化物等。和一些硫化物、氧化物等。 1）导体、半导体和绝缘体导体、半导体和绝缘体 半导体的导电机理不同于其它物质，所以它具有半导体的导电机理不同于其它物质，所以它具有 不同于其它物质的特点。例如：不同于其它物质的特点。例如： 当受外界热和光的作用时，它的导电能当受外界热和光的作用时，它的导电能 力明显变化。力明显变化。 往纯净的半导体中掺入某些杂质，会使往纯净的半导体中掺入某些杂质，会使 它的导电能力明

3、显改变。它的导电能力明显改变。 2） 本征半导体本征半导体 一、本征半导体的结构特点一、本征半导体的结构特点 Ge Si 通过一定的工艺过程，可以将半导体制成晶体。通过一定的工艺过程，可以将半导体制成晶体。 现代电子学中，用的最多的半导体是硅和锗，它们现代电子学中，用的最多的半导体是硅和锗，它们 的最外层电子（价电子）都是四个。的最外层电子（价电子）都是四个。 本征半导体：本征半导体： 在硅和锗晶体中，原子按四角形系统组成在硅和锗晶体中，原子按四角形系统组成 晶体点阵，每个原子都处在正四面体的中心，晶体点阵，每个原子都处在正四面体的中心， 而四个其它原子位于四面体的顶点，每个原子而四个其它原子

4、位于四面体的顶点，每个原子 与其相临的原子之间形成共价键，共用一对价与其相临的原子之间形成共价键，共用一对价 电子。电子。 硅和锗的晶硅和锗的晶 体结构：体结构： 完全纯净的、结构完整的半导体晶体。完全纯净的、结构完整的半导体晶体。 硅和锗的共价键结构硅和锗的共价键结构 共价键共共价键共 用电子对用电子对 +4+4 +4+4 +4+4表示除表示除 去价电子去价电子 后的原子后的原子 共价键中的两个电子被紧紧束缚在共价键中，称为共价键中的两个电子被紧紧束缚在共价键中，称为 束缚电子，常温下束缚电子很难脱离共价键成为自束缚电子，常温下束缚电子很难脱离共价键成为自 由电子，因此本征半导体中的自由电子

5、很少，所以由电子，因此本征半导体中的自由电子很少，所以 本征半导体的导电能力很弱。本征半导体的导电能力很弱。 形成共价键后，每个原子的最外层电子是形成共价键后，每个原子的最外层电子是 八个，构成稳定结构。八个，构成稳定结构。 共价键有很强的结合力，使原子规共价键有很强的结合力，使原子规 则排列，形成晶体。则排列，形成晶体。 +4+4 +4+4 二、本征半导体的导电机理二、本征半导体的导电机理 在绝对在绝对0度度（T=0K）和没有外界激发时和没有外界激发时, ,价价 电子完全被共价键束缚着，本征半导体中没有电子完全被共价键束缚着，本征半导体中没有 可以运动的带电粒子（即载流子），它的导电可以运动

6、的带电粒子（即载流子），它的导电 能力为能力为 0，相当于绝缘体。，相当于绝缘体。 在常温下，由于热激发，使一些价电子获在常温下，由于热激发，使一些价电子获 得足够的能量而脱离共价键的束缚，成为自由电得足够的能量而脱离共价键的束缚，成为自由电 子，同时共价键上留下一个空位，称为空穴。子，同时共价键上留下一个空位，称为空穴。 1.1.载流子、自由电子和空穴载流子、自由电子和空穴 +4+4 +4+4 自由电子自由电子 空穴空穴 束缚电子束缚电子 2.本征半导体的导电机理本征半导体的导电机理 +4+4 +4+4 在其它力的作用下，在其它力的作用下， 空穴吸引附近的电子空穴吸引附近的电子 来填补，这样

7、的结果来填补，这样的结果 相当于空穴的迁移，相当于空穴的迁移， 而空穴的迁移相当于而空穴的迁移相当于 正电荷的移动，因此正电荷的移动，因此 可以认为空穴是载流可以认为空穴是载流 子。子。 本征半导体中存在数量相等的两种载流子，即本征半导体中存在数量相等的两种载流子，即 自由电子和空穴。自由电子和空穴。 电子空穴对电子空穴对 温度越高，载流子的浓度越高。因此本征半温度越高，载流子的浓度越高。因此本征半 导体的导电能力越强，温度是影响半导体性导体的导电能力越强，温度是影响半导体性 能的一个重要的外部因素，这是半导体的一能的一个重要的外部因素，这是半导体的一 大特点。大特点。 本征半导体的导电能力取

8、决于载流子的浓度。本征半导体的导电能力取决于载流子的浓度。 本征半导体中电流由两部分组成：本征半导体中电流由两部分组成： 1. 自由电子移动产生的电流。自由电子移动产生的电流。 2. 空穴移动产生的电流。空穴移动产生的电流。 杂质半导体杂质半导体 在本征半导体中掺入某些微量的杂质，就会在本征半导体中掺入某些微量的杂质，就会 使半导体的导电性能发生显著变化。其原因是掺使半导体的导电性能发生显著变化。其原因是掺 杂半导体的某种载流子浓度大大增加。杂半导体的某种载流子浓度大大增加。 P 型半导体：空穴浓度大大增加的杂质半导体，也型半导体：空穴浓度大大增加的杂质半导体，也 称为（空穴半导体）。称为（空

9、穴半导体）。 N 型半导体：自由电子浓度大大增加的杂质半导体，型半导体：自由电子浓度大大增加的杂质半导体， 也称为（电子半导体）。也称为（电子半导体）。 一、一、N 型半导体型半导体 在硅或锗晶体中掺入少量的五价元素磷（或锑）在硅或锗晶体中掺入少量的五价元素磷（或锑） 这样磷原子就成了不能移动的带正电的离子这样磷原子就成了不能移动的带正电的离子 晶体点阵中的某些半导体原子被杂质取代晶体点阵中的某些半导体原子被杂质取代 磷原子的最外层有五个价电子，其中四个与相邻磷原子的最外层有五个价电子，其中四个与相邻 的半导体原子形成共价键，必定多出一个电子的半导体原子形成共价键，必定多出一个电子 这个电子几

10、乎不受束缚，很容易被激发而成为自由电子这个电子几乎不受束缚，很容易被激发而成为自由电子 每个磷原子给出一个电子，称为施主原子每个磷原子给出一个电子，称为施主原子 +4+4 +5+4 +4+4 +5+4 多余多余 电子电子 磷原子磷原子 N 型半导体中型半导体中 的载流子是什的载流子是什 么？么？ 1 1、由施主原子提供的电子，浓度与施主原子相同。、由施主原子提供的电子，浓度与施主原子相同。 2 2、本征半导体中成对产生的电子和空穴。、本征半导体中成对产生的电子和空穴。 掺杂浓度远大于本征半导体中载流子浓度，所以，自掺杂浓度远大于本征半导体中载流子浓度，所以，自 由电子浓度远大于空穴浓度。自由电

11、子称为多数载流由电子浓度远大于空穴浓度。自由电子称为多数载流 子（多子），空穴称为少数载流子（少子）。子（多子），空穴称为少数载流子（少子）。 二、二、P 型半导体型半导体 在硅或锗晶体中掺入少量的三价元素，如硼在硅或锗晶体中掺入少量的三价元素，如硼 （或铟），晶体点阵中的某些半导体原子被杂质（或铟），晶体点阵中的某些半导体原子被杂质 取代，硼原子的最外层有三个价电子，与相邻的取代，硼原子的最外层有三个价电子，与相邻的 半导体原子形成共价键时，半导体原子形成共价键时， 产生一个空穴。这个空穴产生一个空穴。这个空穴 可能吸引束缚电子来填补，可能吸引束缚电子来填补， 使得硼原子成为不能移动使得硼原

12、子成为不能移动 的带负电的离子。由于硼的带负电的离子。由于硼 原子接受电子，所以称为原子接受电子，所以称为 受主原子。受主原子。 +4+4 +3+4 空穴空穴 硼原子硼原子 P 型半导体中空穴是多子，电子是少子型半导体中空穴是多子，电子是少子。 三、杂质半导体的示意表示法三、杂质半导体的示意表示法 P 型半导体型半导体 + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + N 型半导体型半导体 杂质杂质型半导体多子和少子的移动都能形成电流。型半导体多子和少子的移动都能形成电流。 但由于数量的关系，起导电作用的主要是多子但由于数量的关系，起导电作用的主要

13、是多子。 近似认为多子与杂质浓度相等。近似认为多子与杂质浓度相等。 3.2 PN 结结 在同一片半导体基片上，分别制造在同一片半导体基片上，分别制造P 型半导型半导 体和体和N 型半导体，经过载流子的移动，在它们的型半导体，经过载流子的移动，在它们的 交界面处就形成了交界面处就形成了PN 结。结。 3.2.1 PN3.2.1 PN结的形成结的形成 浓度差 P型半导体型半导体 N型半导体型半导体 + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + 扩散运动扩散运动 内电场内电场E 漂移运动漂移运动 扩散的结果是使空间电扩散的结果是使空间电 荷区逐渐加宽

14、，空间电荷区逐渐加宽，空间电 荷区越宽。荷区越宽。 内电场越强，就使漂移内电场越强，就使漂移 运动越强，而漂移使空运动越强，而漂移使空 间电荷区变薄。间电荷区变薄。 空间电荷区，空间电荷区， 也称耗尽层。也称耗尽层。 复合复合 有何种影响？有何种影响？ 漂移运动漂移运动 P型半导体型半导体 N型半导体型半导体 + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + 扩散运动扩散运动 内电场内电场E 所以扩散和漂移这一对相反的运动最终达到平衡，所以扩散和漂移这一对相反的运动最终达到平衡， 相当于两个区之间没有电荷运动，空间电荷区的厚相当于两个区之间没有电荷

15、运动，空间电荷区的厚 度固定不变。度固定不变。 + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + 空间空间 电荷电荷 区区 N型区型区P型区型区 电位电位V V0 阻挡层阻挡层 势垒势垒 耗尽层耗尽层 1 1、空间电荷区中没有载流子。、空间电荷区中没有载流子。 2 2、空间电荷区中内电场阻碍、空间电荷区中内电场阻碍P P中的空穴、中的空穴、N区区 中的电子（都是多子）向对方运动（扩散中的电子（都是多子）向对方运动（扩散 运动）。运动）。 3 3、P 区中的电子和区中的电子和 N区中的空穴（都是少区中的空穴（都是少 子），数量有限，因此由它们形成的电

16、流子），数量有限，因此由它们形成的电流 很小。很小。 注意注意: : 3.2.2 PN结的单向导电性结的单向导电性 PN 结加上正向电压、正向偏置的意思都是：结加上正向电压、正向偏置的意思都是： P 区区 加正、加正、N 区加负电压。区加负电压。 PN 结加上反向电压、反向偏置的意思都是：结加上反向电压、反向偏置的意思都是： P区区 加负、加负、N 区加正电压。区加正电压。 + + + + RE 一、一、PN 结正向偏置结正向偏置 内电场内电场 外电场外电场 变薄变薄 PN + _ 内电场被削弱，多子内电场被削弱，多子 的扩散加强能够形成的扩散加强能够形成 较大的扩散电流。较大的扩散电流。 P

17、N结导通，电阻小 二、二、PN 结反向偏置结反向偏置 + + + + 内电场内电场 外电场外电场 变厚变厚 NP + _ 内电场被被加强，多子内电场被被加强，多子 的扩散受抑制。少子漂的扩散受抑制。少子漂 移加强，但少子数量有移加强，但少子数量有 限，只能形成较小的反限，只能形成较小的反 向电流。向电流。 RE PN结截止，电阻大 三、三、PN结结V-I特性的表达式特性的表达式 理论分析证明，流过PN结的电流iD与外加电压vD 之间的关系为 (3-2-3) 式中， IS为反向饱和电流，其大小与PN结的材料、 制作工艺、温度等有关； VT=kT/q，称为温度的电压当量或热电压。在T=300K(室

18、 温)时， VT =26mV。这是一个今后常用的参数。 ) 1( / TDV SD v eIi 图311 PN结的伏安特性 由式(3-2-3)可知， 加正向电压时，VD只要大于VT几倍以上，iDIseVD/VT，即iD随VD呈 指数规律变化； 加反向电压时，|VD|只要大于VT几倍以上，则iDIS(负号表示 与正向参考电流方向相反)。 由式(3-2-3)可画出PN结的伏安特性曲线，图中还画出了反向电 压大到一定值时，反向电流突然增大的情况。 图311 PN结的伏安特性 (3-2-3) 1( / TDV SD v eIi 3.2.3 PN结的击穿特性结的击穿特性 由图311看出，当反向电压超过V

19、BR后稍有增 加时，反向电流会急剧增大，这种现象称为PN结击 穿，并定义VBR为PN结的击穿电压。PN结发生反向击 穿的机理可以分为两种。 图311 PN结的伏安特性 一、雪崩击穿一、雪崩击穿 在轻掺杂的PN结中，当外加反向电压时，耗尽区 较宽，少子漂移通过耗尽区时被加速，动能增大。 当反向电压大到一定值时，在耗尽区内被加速而获 得高能的少子，会与中性原子的价电子相碰撞，将 其撞出共价键，产生电子、空穴对。 新产生的电子、空穴被强电场加速后，又会撞出 新的电子、空穴对。 碰撞电离碰撞电离 倍增效应倍增效应 二、齐纳击穿二、齐纳击穿 在重掺杂的PN结中，耗尽区很窄，所以不大 的反向电压就能在耗尽

20、区内形成很强的电场。 当反向电压大到一定值时，强电场足以将耗尽 区内中性原子的价电子直接拉出共价键，产生 大量电子、空穴对，使反向电流急剧增大。这 种击穿称为齐纳击穿或场致击穿。 反向击穿过程为电击穿，过程可逆。 热击穿过程不可逆。 半导体二极管半导体二极管 3.3.1 3.3.1 基本结构基本结构 PN 结加上管壳和引线，就成为结加上管壳和引线，就成为半导体二极管半导体二极管。 引线引线 外壳线外壳线 触丝线触丝线 基片基片 点接触型点接触型 PN结结 面接触型面接触型 PN 二极管的电路符号：二极管的电路符号： 3.3.2 3.3.2 伏安特性伏安特性 V I 死区电压死区电压 硅管硅管

21、0.6V,锗管。锗管。 导通压降导通压降: : 硅硅 管管0.60.7V,锗锗 管。管。 反向击穿反向击穿 电压电压VBR ) 1( / TDV SD v eIi 3.3.3 主要参数主要参数 1. 最大整流电流最大整流电流 IF 二极管长期使用时，允许流过二极管的最大二极管长期使用时，允许流过二极管的最大 正向平均电流。正向平均电流。 2. 反向击穿电压反向击穿电压VBR 二极管反向击穿时的电压值。击穿时反向电二极管反向击穿时的电压值。击穿时反向电 流剧增，二极管的单向导电性被破坏，甚至流剧增，二极管的单向导电性被破坏，甚至 过热而烧坏。手册上给出的最高反向工作电过热而烧坏。手册上给出的最高

22、反向工作电 压压V VWRM一般是一般是V VBR的一半。的一半。 3. 反向电流反向电流 IR 指二极管加反向峰值工作电压时的反向电指二极管加反向峰值工作电压时的反向电 流。反向电流大，说明管子的单向导电性流。反向电流大，说明管子的单向导电性 差，因此反向电流越小越好。反向电流受差，因此反向电流越小越好。反向电流受 温度的影响，温度越高反向电流越大。硅温度的影响，温度越高反向电流越大。硅 管的反向电流较小，锗管的反向电流要比管的反向电流较小，锗管的反向电流要比 硅管大几十到几百倍。硅管大几十到几百倍。 以上均是二极管的直流参数，二极管的应用是以上均是二极管的直流参数，二极管的应用是 主要利用

23、它的单向导电性，主要应用于整流、限幅、主要利用它的单向导电性，主要应用于整流、限幅、 保护等等。下面介绍两个交流参数。保护等等。下面介绍两个交流参数。 3.3.4 二极管的等效电路二极管的等效电路 1）微变电阻微变电阻 rD iD vD ID VD Q iD vD rD 是二极管特性曲线上工是二极管特性曲线上工 作点作点Q 附近电压的变化与附近电压的变化与 电流的变化之比：电流的变化之比： 显然，显然，rD是对是对Q附近的微小附近的微小 变化区域内的电阻。变化区域内的电阻。 D D D i v r 根据理论分析,二极管的电流与端电压VD存 在如下关系: T D T D V T sD d V I

24、 V i v e V I dv di g TD D / )( )(261 mAI mV I V g r DD T d d ) 1() 1( / TDV S kTqv SD v eIeIi TDV SD v eIi / 2） 二极管的极间电容二极管的极间电容 二极管的两极之间有电容，此电容由两部分组成：二极管的两极之间有电容，此电容由两部分组成： 势垒电容势垒电容CB和扩散电容和扩散电容CD。 势垒电容：势垒区是积累空间电荷的区域，当电压变化时，势垒电容：势垒区是积累空间电荷的区域，当电压变化时， 就会引起积累在势垒区的空间电荷的变化，这样所表现出就会引起积累在势垒区的空间电荷的变化，这样所表现

25、出 的电容是势垒电容。的电容是势垒电容。 扩散电容：为了形成正向电流扩散电容：为了形成正向电流 （扩散电流），注入（扩散电流），注入P 区的少子区的少子 （电子）在（电子）在P 区有浓度差，越靠区有浓度差，越靠 近近PN结浓度越大，即在结浓度越大，即在P 区有电区有电 子的积累。同理，在子的积累。同理，在N区有空穴的区有空穴的 积累。正向电流大，积累的电荷积累。正向电流大，积累的电荷 多。这样所产生的电容就是扩散多。这样所产生的电容就是扩散 电容电容CD。 P +- N CB在正向和反向偏置时均不能忽略。而反向偏置在正向和反向偏置时均不能忽略。而反向偏置 时，由于载流子数目很少，扩散电容可忽略

26、。时，由于载流子数目很少，扩散电容可忽略。 PN结高频小信号时的等效电路：结高频小信号时的等效电路： 势垒电容和扩散电势垒电容和扩散电 容的综合效应容的综合效应 rd 3.4.2 晶体二极管模型晶体二极管模型 对电子线路进行定量分析时，电 路中的实际器件必须用相应的电路模型 来等效，根据分析手段及要求的不同， 器件模型将有所不同。例如，借助计算 机辅助分析，则允许模型复杂，以保证 分析结果尽可能精确。而在工程分析中， 则力求模型简单、实用，以突出电路的 功能及主要特性。下面我们将依据二极 管的实际工作条件，引出工程上便于分 析的二极管模型。 3.4 3.4 二极管基本电路及其分析方法二极管基本

27、电路及其分析方法 二极管是一种非线性电阻(导)元件， 在大信号工作时，其非线性主要表现为 单向导电性，而导通后所呈现的非线性 往往是次要的。 vD iD o 二极管理想模型 理想二极管 vD0 vDVD vDVth vDVth vD iD o Vth 12 Vth rD 理想二极管 二极管死区电压 二极管基本应用电路二极管基本应用电路 利用二极管的单向导电特性，可实现整流、限 幅及电平选择等功能。 一、二极管整流电路一、二极管整流电路 把交流电变为直流电，称为整流。一个简单的 二极管半波整流电路如图317(a)所示。若二极 管为理想二极管，当输入一正弦波时，由图可知： 正半周时，二极管导通(相

28、当开关闭合)，vo=vi； 负半周时，二极管截止(相当开关打开)， vo =0。 其输入、输出波形见图317(b)。整流电路可用 于信号检测，也是直流电源的一个组成部分。 图317二极管半波整流电路及波形 (a)电路； (b)输入、输出波形关系 判断原则：断开二极管，判断二极管两端电压 t vo 0 t vi 0 (b) D vi vo RL (a) vi0,二极管导通 实际二极管整流特性 1V 1kHz 10kHz100kHz 1MHz100Hz10Hz 500mV 导通压降导通压降 模拟电路二极管及其电路 实际二极管整流特性 400mV,1KHz300mV,1KHz t t t vi vR

29、 vo RRL vivR vo R VDD vD - + D iD VDD vD - + iD 简单二极管电路习惯画法 vD=0 R V I DD D =1mA vD R VV I DDD D k10 7 . 010 mA93. 0 D thDD D rR VV I kk2 . 010 5 . 010 mA931. 0 DDrIVvD5 . 0 V69. 0 vD=0 R V I DD D vD R VV I DDD D k10 7 . 01 mA03. 0 D thDD D rR VV I kk2 . 010 5 . 01 mA049. 0 DDrIVvD5 . 0 V51. 0 iD VD

30、D vD - + iD VDD vD - + R iD VDD vD - + R VD iD VDD vD - + R rD Vth 0.5V 0.2k 理想模型恒压降模型折线模型 VDD=10V VDD=1V 二、二极管限幅电路二、二极管限幅电路 限幅电路也称为削波电路，它是一种能 把输入电压的变化范围加以限制的电路， 常用于波形变换和整形。限幅电路的传 输特性如图318所示 . 图318二极管上限幅电路及波形 (a)电路 (b)输入、输出波形关系 (a) D vi vo R E 2V (b) t vi/V 0 5 -5 t vo/V 0 -5 5 VD 2V 模拟电路二极管及其电路54 实

31、际二极管限幅特性 1.5V 1kHz500mV 1kHz 三、二极管开关电路三、二极管开关电路 在开关电路中，利用二极管的单向导电性来接通或断开电 路，这在数字电路中得到广泛的应用。开关电路的传输特性如 图320所示 图320二极管开关电路及波形 (a)电路； (b)输入、输出波形关系 (a) t t t (b) vo/V 0 v1/V 3 0 v2/V 3 0 D1 D2 vI1 vI2 vo 4.7k VCC D1 D2 vI1 vI2 vo 4.7k VCC D1 D2 vI1 vI2 vo 4.7k VCC D1 D2 vI1 vI2 vo 4.7k VCC D1 D2 vI1 vI2

32、 vo 4.7k VCC D1 D2 0 5 vo 4.7k VCC D1 D2 5 0 vo 4.7k VCC D1 D2 5 5 vo 4.7k VCC D1 D2 0 0 vo 4.7k VCC vo=ovo=VCCvo=ovo=o 3.5 特殊二极管 3.5.1 稳压管稳压管 3.5.2 变容二极管变容二极管 3.5.3 光电二极管光电二极管 3.5.4 发光二极管发光二极管 3.5.1 稳压二极管稳压二极管 V I IZ IZmax VZ IZ 稳压稳压 误差误差 曲线越陡，曲线越陡， 电压越稳电压越稳 定。定。 + - VZ 动态电阻：动态电阻： Z Z I U Z r rz越小，

33、稳越小，稳 压性能越好。压性能越好。 （4）稳定电流稳定电流IZ、 、最大、最小稳定电流 最大、最小稳定电流Izmax、Izmin。 （5）最大允许功耗）最大允许功耗 稳压二极管的参数稳压二极管的参数: （1）稳定电压）稳定电压 VZ （2）电压温度系数）电压温度系数 V（%/） 稳压值受温度变化影响的的系数。稳压值受温度变化影响的的系数。 （3）动态电阻）动态电阻 z z I V rZ maxZZZMIVP 稳压二极管的应用举例稳压二极管的应用举例 uo iZDZ R iL i ui RL 5mA 20mA, V,10 min max z zzW I IU 稳压管的技术参数稳压管的技术参数: k10 L R负载电阻负载电阻 。要求当输入电压由正常值发 要求当输入电压由正常值发 生生 20%波动时，负载电压基本不变。波动时，负载电压基本不变。 解：令输入电压达到上限时，流过稳压管的电解：