激光原理复习13页

1、激光原理第一章1. 激光器的组成部分及作用（1） 工作物质（激活物质）：用来实现粒子数反转和产生光的受激发射作用的 物质体系。（2） 泵浦源：提供能量，实现工作物质的粒子数反转。（3） 谐振腔：提供轴向光波模的正反馈 模式选择，保证激光器单模振荡，从而提高激光器的相干性。2. 模式数的计算 单色模密度：计算例：封闭腔在5000 处单色模密度。3. 光谱宽度的计算 其中，为波列长度。4. 本征状态的定义 给定空间内任一点处光的运动情况，在初始条件和边界条件确定后，原则上就可求解麦克斯韦方程组，一般可得到很多解，而且这些解的任何一种线性组合都可满足麦克斯韦方程，每一个特解，代表一种光的分布，即代表

2、光的一种本振振动状态。5. 光子简并度的定义光子简并度对应于线度光源，在单位时间单位立体角内发出单位频宽的光子数(处于同一个相格中的光子数，处于一个模式中的光子数，处于相干体积内的光子数，处于同一量子态内的光子数，都有相同的含义，均定义为光子简并度)。并用表示： 6. 光子简并度与单色亮度之间的关系 光源的光子简并度，从微观上反映出光源的单色亮度。单色亮度：。光子简并度与单色亮度之间的关系为：7. 光子平均能量的表达 同一种光子运动状态（或同一种光波模式）的光子平均能量：8. 光的自发辐射、受激吸收、受激辐射自发辐射：处于的原子在无外来光子情况下自发地向能级跃迁，发射能量以光辐射形式放出即自发

3、辐射。特点：自发辐射是仅与原子自身性质有关的随机过程，自发辐射的光在方向、偏振、相位方面都没有确定的关系，因此是不相干的。 受激吸收：原子在外来光子作用下，若，处于的原子由于吸收该光子而受激跃迁到的过程。特点：受激吸收几率与外来光的频率有严格的选择性，与外来光辐射能量密度大小有关。外来光频率等于、的间隔所对应的频率时，受激吸收几率最大。受激辐射：光的受激辐射是受激吸收的反过程。原子系统在外来光子作用下，若，处于的原子跃迁到，并辐射一个与外来光子相同的光子的过程。特点：受激辐射与外来光子有关，辐射的光子与引起受激辐射的外来光子有相同的频率、位相、偏振以及传播方向。通过受激辐射，能够实现同态光子数

4、放大，可以得到高光子简并度的相干光。9. 爱因斯坦三系数的相互关系 在热平衡情况下，辐射率和吸收率应相等，即单位时间内物质辐射出的光子数，等于单位时间内被物质吸收的光子数：。 ；为自发辐射爱因斯坦系数，为受激吸收爱因斯坦系数，为受激辐射爱因斯坦系数。、分别表示能级和的简并度，上式称为爱因斯坦关系式。当简并度=时，则=，即当其他条件相同时，受激辐射和受激吸收具有相同几率。正常情况下低能级原子数高能级原子数，即受激吸收比辐射更频繁发生，且波长越短，自发辐射的几率越大。10. 速率方程理论的优点及局限性 优点：速率方程是在不考虑光子的相位特性和光子数的起伏特性情况下，它是全量子化理论的一种简化形式。

5、速率方程理论主要用于描述激光的光强特性，近似地描述烧孔效应、兰姆凹陷与多模竞争等特性。局限性：对于增益介质色散等频率特性和与量子起伏有关的激光特性研究，这一理论就不能解释。11. 粒子数反转分布的定义在激光器工作物质内部，由于外界能源的激励，破坏了热平衡，有可能使得处于高能级上的粒子数大大增加，达到，这种情况称为粒子数反转分布，也称为集居数反转分布。12. 增益系数的定义光在激活物质内部将越走越强，使该激光工作物质输出的光能量超过入射光的能量，这就是光的放大过程，其放大作用的大小通常用增益系数G来描述。增益系数相当于光沿着Z轴方向传播时，在单位距离内所增加光强的百分比，其单位为。13. 阈值条

6、件的概念及定义阈值条件（起振条件）：激光器实现振荡所需要的最低条件。定义式：，式中，为增益系数，L为谐振腔腔长，和分别为量反射镜面的反射率，为除反射镜透射外的每单位长度上平均损耗系数。14. 能量的共振转移的定义当激发态He原子和基态Ne原子发生非弹性碰撞并交换能量而将Ne原子激励到Ne的3s和2s能级，这个过程称为能量的共振转移。15. 激光的特性（解释why）（1）方向性：激光束好的方向性主要是由于激光器受激辐射的机理和光学谐振腔对光束的方向限制所决定。（2）单色性：原子的激发态总有一定的能级宽度，也总有一定的频率宽度。谱线宽度和频率宽度越窄，光的单色性越好，激光的谱线宽度可窄到微米。（3

7、）高亮度：普通光源由于定向性很差，因此亮度极低；对于激光器来说，由于谐振腔对光束的方向有限制作用，输出光束的发散角很小，因此定向亮度值很高。（4）相干性：相干性分为空间相干性和时间相干性。激光源的光子简并度决定着激光的相干性，光子简并度越高，激光源的相干性越好。第二章1、 光学谐振腔的作用（1） 提供光学正反馈作用（放大）：使激活介质中产生的辐射能多次通过介质，当受激辐射提供的增益超过损耗时，在腔内得到放大，建立并维持自激振荡。光学反馈作用取决于：腔镜反射率和几何形状。（2） 产生对振荡光束的控制作用：表现为对腔内振荡光束的方向和频率的限制。 A、控制腔内振荡光束纵向分布（纵模）：使腔内建立的

8、振荡被限制在腔所决定的少数本征模式中，从而提高单个模式内的光子数，获得单色性好、方向性好的强相干光。B、控制光束的横向分布持性、光斑大小及发散角等。C、改变腔内光束损耗 2、 光学谐振腔的模式通常将谐振腔内可能存在的电磁场本征状态称为腔的模式。腔的模式就是腔内可区分的光子状态，不同的模对应不同的场分布和振荡频率。光学谐振腔的模式可分为纵模和横模。3、 谐振腔的谐振频率，其中为均匀介质折射率，为谐振腔腔长，为正整数。4、 纵模（整个一节）（1） 定义：通常把由整数q所表征的腔内纵向稳定场分布称为激光的纵模。（2） 纵模频率间隔：腔内两相邻纵模频率之差：5、 横模（自再现模）（1） 横模定义：腔内

9、电磁场在垂直于其传播方向的横向面内存在稳定的场分布，通常称为横模。（2） 自再现模定义：光束在腔内多次往返传播后形成一种振幅和相位分布不再变化的稳态场，它的相对分布不再受衍射影响，在腔内往返一次能够“自再现”出发时的场分布，这种稳定场分布称为自再现模或横模。（3） 自再现模形成过程：入射光在进入第一个光阑之前，唱的振幅分布沿光阑是均匀的，经第一个光阑后，由于衍射作用将使波阵面发生畸变，部分光偏离原来的传播方向，产生一些衍射瓣，使光波的振幅和相位分布均发生一些变化。射到光阑以外的光将被黑体屏所完全吸收。每通过一次光阑，边缘部分的衍射波又被光阑所挡，使边缘强度比中心部分小，且振幅和相位分布又发生新

10、的变化。通过一系列的光阑后，镜面上来回反射光波的相对振幅和相位分布不再发生变化，由此形成自再现模。6、 光学谐振腔的损耗有哪些类型？（1） 选择性损耗（随不同横模而异）：几何损耗、衍射损耗（2） 非选择性损耗：腔镜反射不完全引起的损耗（吸收损耗、散射损耗、透射损耗）、非激活吸收散射等其他损耗。（3） 损耗：几何偏折损耗：与腔的类型、腔的几何尺寸、模式有关。 衍射损耗：与腔的菲涅尔数、腔的几何参数、横模阶次有关。 腔镜反射不完全损耗：与腔镜的透射率、反射率有关。 材料中的非激活吸收、散射、腔内插入物所引起的损耗： 与介质材料的加工工艺有关。7、 光子的平均寿命定义：腔内的光强衰减为初始值的1/e

11、所需要的时间。计算： ；为腔的光学长度，C为真空中的光速，为腔损耗。8、 Q值的定义Q值：衡量谐振腔的损耗大小。普通定义式：；其中为腔内电磁场的振荡频率。光频谐振腔的一般表达式：；腔的损耗越小，Q值越高。9、 简单光学元件的光线传播矩阵符号规则：(1)X-轴线上方为“+”,q-光线指向光轴上方为“+”； (2)折射面/反射面曲率半径R:凹面R0，凸面R0，汇聚R0。（1） 自由空间光线矩阵： （2） 薄透镜变换矩阵： （3） 球面反射镜： 10、 谐振腔的稳定性图，稳定腔：。11、 非稳定腔的一般特点优点：（1） 大的可控模体积（2） 可控的衍射耦合输出（3） 易鉴别和控制横模（4） 易于得到

12、单端输出和准直的平行光缺点：输出光束截面呈环状，远场暗斑将消失，光强分布不均而显示衍射环。12、 选模技术定义：为了使输出的激光有很好的单色性和相干性，获得基横模、单纵模激光束的技术。13、 横模的选择方法（1） 物理基础：不同横模有不同的衍射损耗。（2） 选模原则：在各个横模增益大体相同的条件下，不同横模间衍射损耗有差别，在稳定腔中，基膜的衍射损耗最低，随着横模阶次的增高，衍射损耗将迅速增加。如果降低基膜的衍射损耗，使之满足阈值条件（基膜的单程增益至少能补偿它在腔内的单程损耗），则其它模因损耗高而不能起振被抑制。（3） 选模方法：A、g参数选模 ，R增大，谐振腔向临界腔靠近，则 高阶模损耗增

13、大速度加快； B、菲涅耳数N选模 ，a-腔镜口径，a减小则高阶模的 损耗增大速度加快； C、小孔光阑法； D、腔内置入透镜法； E、聚焦光阑法； F、望远镜腔选模法； G、非稳腔选模法；14、 纵模的选择方法（了解）（1） 选模原则：一般谐振腔中有着相同的损耗，但由于频率的差异而具有不同的小信号增益系数。因此，扩大相邻纵模的增益差或人为引入损耗差是进行纵模选择的有效途径。（2） 纵模选择方法：色散腔：腔内置入棱镜、光栅、薄透镜。 短腔法：频率间隔与腔长成反比。 F-P标准具：对不同波长的光束具有不同的透过率环形行 波腔。 Q开关法第三章1、 瑞利长度的定义+计算定义：当时，；即光斑从最小半径增

14、大到，这个范围为瑞利范围。常取范围为高斯光束的准直范围，从最小光斑处算起的这个长度即瑞利长度。2、 远场发散角的定义+计算定义：时（远场处）高斯光束振幅减小到中心最大值1/e处与z轴的交角（半角）。（理论上为双曲线的渐近线与光轴的夹角）计算：；为光斑最小半径，f为共焦参数。3、 高斯光束的传输规律（1） 球面波在自由空间的传输规律：规定：沿光传输方向的发散球面波的曲率半径为正，会聚球面波的曲率半径为负。 ， （2） 高斯光束的传输规律：高斯光束可由波前曲率半径R(z)、光斑半径和位置z中任意两个量来描述。高斯光束传输变化规律：光斑和曲率半径如下： 光斑半径： 波前曲率半径： 已知波前曲率半径R

15、(z)和该位置光斑，可确定束腰位置和大小如下： 束腰位置： 束腰半径：高斯光束传输规律：高斯光束的复数曲率半径与普通球面波的曲率半径遵循相同的传输规律。 第四章1、 线型函数的定义定义：自发辐射跃迁几率按频率的分布函数。2、 线宽的定义定义：线型函数的半极值点间对应的频谱宽度，记作。3、 光谱线的加宽机制和类型（1） 均匀加宽： 自然加宽（寿命加宽）：仅由自发辐射跃迁几率所决定的 光谱线加宽。可以看做是介质中 一个孤立、静止的原子在自发辐 射时所产生的光谱线加宽，它是 自发辐射过程所固有的。光谱线 自然加宽的线型函数为洛仑兹函 数。 碰撞加宽：大量原子（分子）间的无规则碰撞导致自身运 动状态的

16、改变，从而引起的谱线加宽。 晶格振动加宽：晶格热振动，晶体中激活离子的能级所对 应的能量在某一范围内变化而引起谱线加 宽。（2） 非均匀加宽：多普勒加宽（气体）：由做热运动的发光原子/分子所发出 的辐射存在多普勒频移引起。 晶格缺陷加宽（固体）：晶格缺陷部位激活离子的能级发 生位移，处于晶体不同部位的激 活离子的发光中心频率不同即产 生非均匀加宽。标准答案：谱线加宽：由于各种因素的影响，自发辐射并不是单色的，而是分布在中心频率 附近一个很小的频率范围内，这就叫谱线加宽。 加宽类型及机制： 均匀加宽自然加宽机制：原子的自发辐射引起的。碰撞加宽机制：大量原子（分子、离子）之间的无规则碰撞。晶格振动

17、加宽机制：晶格振动使激活离子处于随周期变化的晶格场，激活离子的 能级所对应的能量在某一范围内变化。 非均匀加宽多普勒加宽机制：由于作热运动的发光原子（分子所发出）辐射的多普勒频移引 起的。 晶格缺陷加宽机制：晶格缺陷部位的晶格场将和无缺陷部位的理想晶格场不同， 因而处于缺陷部位的激活离子的能级将发生位移，导致处于 镜体不同部位的激活离子的发光中心频率不同。 综合加宽气体工作物质的综合加宽机制：由碰撞引起的均匀加宽和多普勒非均匀加宽。固体激光工作物质综合加宽机制：由晶格热振动引起的均匀加宽和晶格缺陷引起 的非均匀加宽。液体工作物质的综合加宽机制：溶于液体中的发光分子与其它分子碰撞而导致自 发辐射

18、的碰撞加宽。第五章1、 吸收截面、发射截面的定义吸收截面：下能级的每个原子对入射光波吸收功率所具有的有效俘获截面积。发射截面：上能级的每个原子由于负吸收或受激发射所具有的有效俘获截面积 。2、 稳态增益、增益饱和的定义稳态增益：增益饱和：当光强足够强时，增益系数g也随着光强的增加而减小，这一现象称 为增益饱和效应。3、 非均匀加宽介质“烧孔”效应的解释烧孔效应：由于介质的强非均匀加宽跃迁特点，入射光仅与介质中表观中心频率的原子产生强的共振互作用，且使其发生受激跃迁，结果使介质中原子数反转密度按表观中心频率的分布，在与饱和光频率相应处产生局部饱和，小信号增益曲线在饱和光作用下呈现“烧孔”效应。饱

19、和信号愈强，烧孔愈深且愈宽。4、 兰姆下陷的定义定义：激光器振荡模的频率被调谐至介质跃迁中心频率时，即输出功率呈现 出某种程度的降低 即兰姆下陷（或拉姆下陷）。下陷宽度大致等于介质 中均匀加宽的线宽。5、 频率牵引的定义定义：激光器振荡模的精确谐振频率总是偏离无源腔相应模的频率，且较后者更靠近激活介质原子跃迁的中心频率的现象。原因：振荡模与介质原子相互作用引起的介质极化。第六章1、 尖峰的定义定义：激光器开启时发生的不连续的、尖锐的、大振幅脉冲为“尖峰”。2、 驰豫振荡的定义定义：连续运转时发生在稳态振荡附近的小振幅、准正弦阻尼振荡即“弛豫振荡”。3、 调Q及巨脉冲形成过程的描述 调Q：即调制谐振腔的损耗/阈值。 在泵浦激励开始时，谐振腔处于低Q值状态，此时激光器具有高的阈值，使激光振荡不能形成，上能级反转粒子数和腔内储能大量积累（储存时间决定于上能级寿命）。当积累到饱和值时，突然降低腔的损耗到正常值，Q值突增，激光器的振荡阈值降低到正常水平，此时激光振荡迅速建立，在极短时间内上能级的反转粒子数以单一脉冲形式释放出来。介质的增益迅速下降，继而由于介质增益的继