简谐振动总结

1、简谐运动简谐运动（Simple harmonic motion）（SHM）（直译简单和谐运动）是最基本也最简单的机械振动。当某物体进行简谐运动时，物体所受的力跟位移成正比，并且总是指向平衡位置。它是一种由自身系统性质决定的周期性运动。（如单摆运动和弹簧振子运动）实际上简谐振动就是正弦振动。故此在无线电学中简谐信号实际上就是正弦信号。如果质点的位移与时间的关系遵从正弦函数的规律，即它的振动图像（x-t图像）是一条正弦曲线，这样的振动叫做简谐运动。定义如果做机械振动的质点，其位移与时间的关系遵从正弦（或余弦）函数规律，这样的振动叫做简谐运动，又名简谐振动。因此，简谐运动常用作为其运动学定义。其中振

2、幅A，角频率，周期T，和频率f的关系分别为：、。科学结论振幅、周期和频率简谐运动的频率（或周期）跟振幅没有关系，而是由本身的性质（在单摆中由初始设定的绳长）决定，所以又叫固有频率。一般简谐运动周期, 其中m为振子质量，k为振动系统的回复力系数。一般，若振子受重力与弹力二力等效k=k,但平衡位置为kx=mg时所在位置。单摆运动周期其周期（为圆周率）这个公式仅当偏角很小时才成立。T与振幅（a5）都和摆球质量无关，仅限于绳长地球半径。2扩展：由此可推出，据此可利用实验求某地的重力加速度。周期公式证明为了使示意图更加简洁，全部假设k=1，这样的话以为F回=-kx（并且在此强调此处负号只表示方向，不表示

3、数值，所以在证明中使用数值关系时全部忽略负号），所以回复力F数值上和在图中的线段长度等于位移x，所以在两个示意图中都是用一条线表示的。一般简谐运动周期公式证明因为简谐运动可以看做圆周运动的投影，所以其周期也可以用圆周运动的公式来推导。圆周运动的；很明显v无法测量到，所以根据得到。其中向心力F便可以用三角函数转换回复力得到即（F=-kx中负号只表示方向，所以在这省略）。 所以得到；因为x与r之间的关系是：x=rcos，所以上式继续化简得到：。然后再将v带入之前的圆周运动T中，即可得到。单摆周期公式证明首先必须明确只有在偏角不太大的情况（高中课本认为小于5均可）下，单摆的运动可以近似地视为简谐运动

4、。见示意图，在偏角很小时，我们可以近似的看做图中红色箭头即位移x（回复力）垂直于平衡位置。于是我们便可以得到sin。同时因为回复力为重力与速度平行方向上的分力即图中重力分力2，重力分力1即L的延长线。于是我们可以得到AOB与重力和它的分力所构成的三角形相似（注意相似时的三角形方向）即可得到： 单摆周期公式证明注意：此处比例关系中的位移x虽然在k=1的假设下数值上等于回复力F，但是必须清楚在意义上G2才是真正的回复力F，因为回复力F为重力与速度平行方向上的分力即G25。于是根据相似我们可以得到，于是化简得到，于是得到，然后将这个转换带入一般简谐运动周期公式便得到了单摆的周期公式。运动方程推导定义

5、：一个做匀速圆周运动的物体在一条直径上的投影所做的运动即为简谐运动：若：将R记为匀速圆周运动的半径，即：简谐运动的振幅；将记为匀速圆周运动的角速度，即：简谐运动的圆频率，则：；将记为 t=0 时匀速圆周运动的物体偏离该直径的角度（逆时针为正方向），即：简谐运动的初相位。则，在t时刻：简谐运动的位移x=Rcos（t+）；简谐运动的速度v=-Rsin（t+）；简谐运动的加速度a=-2Rcos（t+），上述三式即为简谐运动的方程。简单推导根据简谐运动的定义，简谐运动与圆周运动示意图在右图的示意图中，我们可以清晰的看出上面各个概念在途中的表示。O点为圆心，也为简谐运动的平衡位置。对位移的推导使用三角函

6、数的有关知识（t+）即角度,运用三角函数便求出了O点与结束位置的距离，即位移。（此图中位移为负数，即设定左边方向为正方向）所以得出方程x=Rcos（t+）。因为速度即为，运用微积分的知识对位移方程进行微分，便可得到导数=-Rsin（t+），即v=-Rsin（t+）。同理，加速度为，也可以写为（二次导数），于是我们再次对速度方程进行微分，得到二次导数=-2Rcos（t+），即a=-2Rcos（t+）。说明1、这个运动是假设在没有能量损失引至阻力的情况而发生。2、做简谐运动的物体的加速度跟物体偏离平衡位置的位移大小成正比，方向与位移的方向相反，总指向平衡位置。严格推导右图是用微分方程法对简谐运动的

7、物理过程的详细推导，其中的表达式都用严格的公式给出：微分方法十个“不一定”简谐运动是最简单、最基本的机械振动，是物体在跟偏离平衡位置的位移大小成正比，并且总指向平衡位置的回复力作用下的振动。简谐运动也是高中物理部分的重点知识之一。弄清简谐运动的规律对进一步学习机械波、交流电、电磁波等具有非常重要的意义。笔者针对怎样理解简谐运动的特点和规律提出以下十个“不一定”。一、物体运动的路线不一定都是直线例如，单摆摆球做简谐运动时的运动路线是在摆球平衡位置两侧并通过平衡位置的一段圆弧，即摆球的运动路线为曲线。二、物体运动的速度方向与位移方向不一定相同简谐运动的位移指的是振动物体偏离平衡位置的位移，位移的起

8、点总是在平衡位置，那么当物体远离平衡位置时位移方向与速度方向相同，靠近平衡位置时位移方向与速度方向相反。三、振动物体所受的回复力方向与物体所受的合力方向不一定相同例如，单摆在平衡位置附近（小角度范围内）的摆动既做圆周运动，又做简谐运动，摆球所受到的各个力的合力既要提供其做圆周运动的向心力，又要提供其做简谐运动的回复力，即单摆振动过程中摆球受到所有力的合力的一个分力提供向心力，另一个分力提供回复力。那么回复力方向就与摆球所受到的各力的合力方向不相同。四、物体在平衡位置不一定处于平衡状态例如，单摆摆球做简谐运动经过平衡位置时，由于摆球的平衡位置在圆弧上，摆球在圆弧上做圆周运动需要向心力，故摆球在平

9、衡位置处悬绳的拉力大于摆球的重力，即摆球在平衡位置并非处于平衡状态。五、物体在四分之一周期内通过的路程不一定等于振幅做简谐运动的物体在一个运动周期的时间内通过的路程是振幅的4倍，在半个周期的时间内通过的路程是振幅的2倍，但是在四分之一周期时间内通过的路程就不一定等于振幅。虽然当物体从平衡位置向最大位移运动四分之一周期时间或从最大位移向平衡位置运动四分之一周期时间，物体通过的路程都等于振幅，但是当物体从平衡位置和最大位移之间的某一位置开始运动四分之一周期时间通过的路程就不等于振幅了。因为做简谐运动的物体在平衡位置附近速度比在最大位移附近速度大，故物体从平衡位置和最大位移之间的某一位置向平衡位置方

10、向运动并通过平衡位置的四分之一周期时间内通过的路程就大于振幅，而向最大位移方向运动并返回的四分之一周期时间内通过的路程就小于振幅。六、简谐运动的振动快时物体的运动不一定快简谐运动的振动快慢由振动周期或频率反映，周期小振动快，周期大振动慢；而做简谐运动的物体运动快慢则由物体运动的瞬时速度反映，在某时刻瞬时速度大则运动快，反之则运动慢。同时简谐运动的振动快慢是由振动系统的本身决定的，而做简谐运动物体的运动快慢则由振动物体的位置和储存在振动系统中的能量决定。所以简谐运动振动快，物体在某时刻的运动不一定快。七、单摆的摆长短，周期不一定小单摆振动的周期不但与摆长有关，而且还与单摆所在处重力加速度一定时摆

11、球悬点的加速度有关，当摆球悬点的加速度为零时，摆长越短，周期就越小。那么当把摆长较短的单摆放在加速下降的升降机中时，由于单摆处于失重状态，故单摆振动的周期也可以比放在地面上悬点加速度为零的摆长较长的单摆振动周期大，当单摆处于完全失重状态时，单摆振动周期为无穷大，单摆处于停振状态。八、单摆摆球处在平衡位置时摆线不一定在竖直方向单摆摆球的平衡位置处在悬点正下方的条件是摆球悬点的加速度为零或有加速度但加速度在竖直方向，否则摆球的平衡位置就不在摆球悬点的正下方。例如，单摆悬挂在水平方向加速运动的小车中，摆球处在平衡位置时，悬线就不在竖直方向，且小车的加速度越大，摆球在平衡位置时悬线与竖直方向的夹角也越

12、大。九、物体每次通过同一位置时，同一物理量不一定相同由于简谐运动具有周期性，故描述物体运动状态的物理量以及所受的回复力都在随时间做周期性变化，这样物体每次通过运动路线上的同一位置时，同一物理量也就不一定相同。其中通过同一位置时相同的物理量是位移、动能、回复力、以及回复力产生的加速度，而速度、动量这两个物理量在物体连续通过同一位置时就不相同，这是因为速度、动量是矢量，其方向与运动方向相同，而物体连续通过同一位直时运动方向是相反的，所以物体每次通过同一位置时，同一物理量不一定相同。十、运动物体在半个周期内回复力做功一定为零，但回复力的冲量不一定为零做简谐运动的物体在任意半个周期的前后瞬间，其速度大

13、小一定相同，速度方向可能是相同的，也可能是相反的。故由动能定理和动量定理知，物体在半个周期内回复力做功一定为零，回复力的冲量不一定为零。回复力定义：振子受迫使它回复平衡位置的力，是合外力平行于速度方向上的分力。如果用F表示物体受到的回复力，用x表示小球对于平衡位置的位移，根据胡克定律，F和x成正比，它们之间的关系可用下式来表示：F = -kx式中的k是比例系数（只是在弹簧振子系统中k恰好为劲度系数），负号的意思是：回复力的方向总跟物体位移的方向相反。负号只代表方向，不代表数值正负。阻尼振动阻尼振动：在阻力作用下的振动，当阻力大小可以忽略时，可以说是简谐运动。性质：受到的阻力越大，振幅越小；反之，受到的阻力越小，振幅越大。振动方程：x=Ae-ntsin（wt+）.效果：振动过程中受到阻力的作用，振幅逐渐减小，能量逐渐损失，直至振动停止。但整个过程中振动的频率不变。受迫振动和共振受迫振动受迫振动：振动系统在周期性驱动力作用下的振动。稳定时，系统的振动频率等于驱动力的频率，跟系统的固有