凝固过程中的传热.ppt

1,第四章 凝固过程中的传热、传质与液体流动,一、凝固过程中的传热 二、凝固过程中的传质 三、凝固过程中的液体流动,2,一、凝固过程中的传热 在凝固过程中，伴随着潜热的释放、液相与固相降温放出物理热，定向凝 固时，还需外加热源使凝固过程以特定的方式进行，各种热流被及时导 出，凝固才能维持。 宏观上讲，凝固方式和进程主要是由热流控制的。 1. 传热条件与凝固方式 2. 凝固过程传热的方式与特点 3.凝固过程传热的研究方法 4. 温度场与凝固过程的分析,3,1. 传热条件与凝固方式 （1）定向凝固过程 通过维持热流一维传导使凝固界面逆热流方向推进， 完成凝固，称为：定向凝固。 从界面附近的热流平衡可获得凝固速率的控制方程，忽略凝固区的厚度， 则：结晶潜热q3与q1，q2之间满足热平衡： q2 - q1 = q3 由傅里叶导热定律： h-为潜热，R凝固速率（凝固界面推进速度），S-固相密度 由上三式可得： 把凝固速度与凝固过程的传热联系在一起。,4,（2）体积凝固过程 体积凝固又称糊状凝固，是在整个液相中进行的， 常见于具有一定结晶温度范围的合金的凝固方式。 标志凝固速率的主要指标是固相体积分数S随时间 的变化率： -体积凝固速率 假设凝固过程释放的热量通过铸型散出，其热平衡条件为：Q1 = Q2 + Q3 Q1 -单位时间铸型吸收的热量， Q2 -整个铸件释放的物理热， Q3 -凝固过程放出的结晶潜热。 Q1=qA， A-界面面积，q热流密度，-冷却速率（-）， V体积, CL, CS-固、液质量热容，S, L-固相液相体积分数，之和为1，设S=L M=V/A-铸件模数 可由传热条件q估算体积凝固速率，或反过来。,5,2. 凝固过程传热的方式与特点 凝固过程传热的方式： 导热 ： -傅里叶第一定律， -傅里叶第二定律 -导热系数，a=/cp -热扩散系数 辐射： Tc-环境温度， T,c-铸件温度 对流： 以上为凝固过程基本方程，在特定的条件下即可进行凝固过程温度及其演 变过程的计算，特定解包括： 1）物理条件（物性参数），2）几何条件（凝固系统几何形状） 3）时间条件（初始条件），4）空间条件（边界条件） 典型金属凝固过程的主要传热方式,6,典型金属凝固过程的主要传热方式： K-导热；C-对流；R-辐射 N-牛顿换热。 实际凝固过程的传热的影响因素还有： （1）凝过程中铸件的收缩形成的间隙； （2）结晶潜热的处理是凝固过程研究的 又一特殊问题，对于平界面凝固，可将凝固界面看成是一个移动的热 源进行处理，而对于体积凝固可采用折合质量热容法，即把潜热h加 到质量热容c，上，获得了一个增大的热容，折合的质量热容为： （3）常见的凝固并不是按平面界面进行的，而存在一个凝固区，即糊状区， 在该区存在着传热与传质的偶合问题，需同时考虑传热和传质。,7,3. 凝固过程传热的研究方法 （1）解析法 （2）实验法 （3）数值计算法,8,（1）解析法 直接从传热微分方程出发，在给定的 定解条件下，求出温度场的解析解 ，实际条件下很少、只有引入许多假设 的条件下。 大平板铸件： 图中：S、L、M分别表示固相、液相和铸型的参数，Tk为凝固界面温度 根据界面上的热平衡： 根据定解条件求出： 上式分别反映了凝固过程不同时刻铸件及铸型中的温度分布。,9,（2）实验法 通过在铸型中安放热电偶直接测出合金凝固过程的温度变化情况。 可以看出铸件中不同位置上： 开始凝固时间、凝固结束时间、 凝固进行时间、在凝固过程中不同时刻 两相区的宽度。 可用模型实验并借助于相似原理 推广到实际铸件。 相似： 几何相似kl、物理相似kk、时间相似k 边界条件相似ks 按傅里叶导热微分方程可得相似条件： 即： Fo= -定义为傅里叶数是 两个过程相似的必要条件是Fo相等。,10,（3）数值计算法 数值计算法是以传热基本方程和边界条件为基础，采用 差分法或有限元法进行温度场的数值计算。 该方法几乎可以解决一切条件下的凝固温度场的计算问 题。但有一些特殊问题要考虑： 1）边界条件的处理， 2）结晶潜热的处理。 数值模拟是近几年来发展最快的方法，有很多成熟的软 件进入应用阶段。,11,4. 温度场与凝固过程的分析 铸件凝固时间的确定： 对温度场研究的目的是进行凝固过程分析。 以无限大平板铸件为例，由铸件放热与铸型吸热相等Q1=Q2，可得 铸件凝固层厚度： ， K为常数 Chvorinov根据大量实验结果的分析，创造性地引入铸件模数的概念， 得出了著名的平方根定律： c-凝固时间，K经验常数， M-铸件摸数，定义为铸件体积与有效散热面积之比。 用该式可以估算铸件或局部的凝固时间。,12,二、凝固过程中的传质 1. 凝固过程中的溶质平衡 2. 传质过程的控制方程 3.平界面一维凝固过程溶质的扩散与再分配 4.枝晶凝固过程中的溶质传输,13,1. 凝固过程中的溶质平衡 凝固过程中溶质的传输决定着凝固组织中的成分分布，并影响到凝固组 织结构。 凝固过程中总的质量守恒方程： 凝固过程中溶质守恒方程： 如果凝固过程中体积变化可以忽略，即 则有： 液相和固相体积分数之间有：,14,2. 传质过程的控制方程 液相和固相内传质的基本方程 菲克第一定律： 菲克第二定律： Jc-溶质扩散通量；D-溶质扩散系数；wc-合金溶质质量分数 -时间； 对方程的解，除了初始条件、边界条件和溶质守恒条件外，还应包括： 界面上的溶质分配系数： 以及溶质守恒条件： 左边为凝固过程中由于溶质再分配而自凝固界面排出的溶质量，通过扩 散进入液相。 通过数值计算获得传质问题的解，求出析出固相的溶质质量分数与凝固 过程中液、固相中溶质质量分数分布的变化情况。,15,3. 平界面一维凝固过程溶质的扩散与再分配 平界面凝固过程中的传质与溶质再分配是最基本的传质问题，对许多复 杂传质问题的研究是在此基础上进行的。 （1）平衡凝固条件下的溶质再分配 （2）固相无扩散而液相均匀混合的溶质再分配 （3）固相无扩散，液相中有扩散而无对流的溶质再分配 （4）液相中部分混合（对流）的溶质再分配,16,（1）平衡凝固条件下的溶质再分配,凝固的固相成分计算：设该温度下 固、液相的质量分数为fs和fL，则两 者间符合杠杆定律： 固相中的溶质分配关系为： 接近固相线时，残存的液相中成 分为C0/K0，当全部凝固后合金成 分为C0。,平衡凝固只是一种理想状态，在实际中一般不可能完全达到，特别是固相中原子扩散不足以使固相成分均匀。对C、N、O等半径较小的间隙原子，由于固、液相扩散系数大，在通常铸造条件下，可近似认为按绝对平衡情况凝固。,17,（2）固相无扩散而液相均匀混合的溶质再分配,固相成分的计算（Scheil公式）： 积分后可得： 即： 由fS = 0时，可得：A = K0C0,称为Scheil公式，非平衡结晶时的杠杆定律，亦称正 常偏析方程。可见随着固相的分数增加，其界面上的 分和液相的平均成分均增加， 而当温度降到平衡时的固相线时，仍然有一部分液体 残留，甚至达到共晶温度时还有液体存在，而发生共 晶转变。这种凝固的结果是在固相中存在偏析。,18,（3）固相无扩散，液相中有扩散而无对流的溶质再分配,1） 最初过渡区 2）稳态区当C*S = C0、CL* = C0/K0时，便 进入稳定生长阶段，固相生长所排出的溶 质量等于液态中扩散走的量。在此区，液 相内各点上的成分保持不变。 Tiller等通过求解界面前扩散方程确定了 凝固过程达到稳定时的溶质分布函数： 界面前沿的富集区内，成分按指数关系衰减。,19,当 时 ， 故 称为特性距离。此时，（CL- C0）值降到 在同样的原始成分C0时，R越大，DL越小，K0越小，则在液-固界面前沿 溶质富集越严重，曲线越陡峭。 如果凝固速度R发生变化：液、固相的成分均会发生波动。 R2R1及R2R1的情况： 旧稳定状态过渡区（高度、距离、时间长短）新的稳定状态（陡峭情况、面积）,20,凝固初期非稳态与末端过渡区的溶质分布： 凝固初期非稳态的溶质分布： Pohl于1954年以菲克第二定律一维公式为基础对凝固过程初期非稳 态过程的溶质分布进行了求解。 假设（1）液相无对流只有扩散；（2）k0为常数；（3）忽略界面扰动； （4）忽略固相扩散；（5）试样横截面尺寸恒定；（6）无元素气化。 K值很小时： 析出固相的溶质分布： 末端过渡区的溶质分布： 最后过渡区，剩下的液体不多时，凝固接近结束，界面上富集的溶质全部集中 在残余液体中，浓急剧升高所以结晶后固相中的浓度升高，而造成后凝固的部 分溶质元素的偏析。 介万奇在Pohl的基础上提出了反扩散补偿法计算平界面定向凝固试样中的溶质 质量分数的分布方程.,21,（4）液相中部分混合（对流）的溶质再分配,由于各种因素的作用，对流总是存在 的，从而造成溶质的部分混合。此 时，固-液界面前大液体中有一扩散 边界层，厚度为N，而边界层以外 的成分，若熔体的容积较大，可视为 仍保持不变C0， 在达到稳定时 ： 边界条件：x, = 0时，CL = CL*， x, = N时，CL = C0。则边界层以内 任一点的成分为：,22,液相充分大时边界层宽度N内任意一点x液相成分若熔体的体积有 限，则液相远处的成分不断升高，大于C0，故以 代之，所以有： 在稳定态凝固时排出的溶质量等于扩散走的溶质量， 所以： 部分混合时的稳态时CL*值为： 或： 可见，当C0，K0，DL一定的情况下，液相容积很大时，达到稳定态时的固相 成分CS*仅取决于R、N。 1）R越大，CS*越接近于C0，R越小，CS*越低并远离C0， 2）N越小，CS*越小，即，搅拌越强，对流越强时，固相成分越低。,23,4.枝晶凝固过程中的溶质传输 枝晶凝固过程中除液相流动引起长程溶质再分配 外，溶质的传输主要是在枝晶本身和枝晶间的液相内 进行的。 枝晶凝固过程传质研究的主要目标是确定凝固过程的 不同时刻析出固相的溶质质量分数及最终凝固组织中 微观偏析。,24,三、凝固过程中的液体流动 1. 凝固过程液体流动的分类 2. 凝固过程液相区的流体流动 3. 液相流动对传热和传质过程的影响 4. 液相区对流对凝固组织的影响 5.枝晶凝固过程两相区中的液体流动 6.两相区内温度场、浓度场与流场的藕合,25,1. 凝固过程液体流动的分类 （1）自然对流 （2）强迫对流 （3）亚传输过程引起的流动,26,（1）自然对流 凝固过程中的自然对流包括：浮力流和凝固收缩因起的流动。 是最基本的最普遍的对流方式，是由于凝固过程中的溶质再分配、传热、 传质引起的液相密度的不均匀造成的称为双扩散对流，其中，密度小的上 浮，密度大的下沉。 T C-分别为热膨胀系数和溶质膨胀系数 垂直凝固界面前沿的对流条件与方式： 水平凝固界面前沿的对流方式： 如果液相密度自下而上逐渐减小， 则液相是稳定的， 如果液相密度自下而上逐渐增大， 则液相是不稳定的，,27,（2）强迫对流 在凝固过程中可以通过很多种的方式驱动液体流动，从而对凝固的 组织形态、传热、传质条件进行控制。常采用的方式有： 1）电磁场搅拌； 2）凝固过程中的固相转动，提拉法中的晶体旋转技术； 3）液相旋转，如提拉法凝过程中的坩埚加速旋转技术； 4）液相的机械搅拌； 5）凝固过程中的铸型振动 6）外加电场引起的溶质的电传输，导致液体的流动； 7）液相中气体上浮引起的对流； 8）铸钉和铸件浇注过程中液流的冲击引起的液相流动。,28,（3）亚传输过程引起的流动 亚传输过程引起的流动主要包括： 1）凝固界面上原子和分子的扩散产生的结晶流 （crystallization flow),又称界面流（interfacial flow) 2)液相温度梯度导致的Soret效应产生的流动； 3）液-气界面温度梯度或溶质质量分数梯度引起界面张力非 均匀分布产生的Marangoni对流，是微重力条件下的主要对 流方式。,29,2. 凝固过程液相区的液体流动 凝固过程液相区内流体的流动研究基本方程仍然是三大方程：动量、 连续性、能量方程。 对凝固过程液相流动的研究往往不能孤立地研究流场、而需要考虑 流场与传热及传质过程藕合，是一个典型的双扩散对流问题。 凝固过程中的对流很少能解析解，需要采用数值计算方法。 两个大平板之间的液体流动。 垂直凝固界面前沿液体的流动速度是由温度格拉晓夫数 和溶质格拉晓夫数决定的。 温度格拉晓夫数： 溶质格拉晓夫数：,30,3.液相流动对传热和传质过程的影响 液相流动将会改变凝固前沿的温度场和溶质浓度场，从 而对凝固组织形态产生影响。 凝固界面前沿是对流、导热和溶质扩散三个场的藕合作 用，对温度场和溶质浓度场产生影响,31,4.液相区的对流对凝固组织的影响 当凝固以枝晶状或胞状方式进行时，液相流动将改变枝晶或胞晶尖端 的传热和传质条件 ，从而对凝固形态产生影响。 刘山用低熔点类金属透明有机物为对象对对流作用下的凝固界面形态的 变化过程进行了实验。 1）枝晶定向凝固界面在平行于凝固界面的流速较小的液流作用下，将发生枝晶间距的增大及迎流偏转； 2）随着液流速度的增大，偏转角度也增大，当偏转角达到一定值时，原来的一次主轴无法突出生长，而在背流侧形成新的主轴，并与原来的一次轴竟争生长，获得一种特殊的凝固组织-穗状组织。 3）强烈的对流还可能导致枝晶