《电路分析基础 》课件第5章

第五章正弦电路的稳态分析5.1正弦交流电的基本概念

5.2正弦交流电的相量表示法

5.3基本元件VCR的相量形式和KCL、KVL的相量形式

5.4阻抗与导纳

5.5正弦稳态电路相量分析法

5.6正弦稳态电路的功率

5.7正弦稳态电路中的功率传输

5.8三相电路概述

5.1正弦交流电的基本概念5.1.1正弦交流电的三要素在电子技术、通信工程中经常用到周期信号(函数)，信号常以电压或电流的形式出现。所谓周期信号，就是每隔一定的时间T，信号的波形重复出现；或者说，每隔一定的时间T，信号完成一个循环的变化。

图5.1-1给出了几种常用的周期信号的波形。

周期信号的数学函数式表示为

(5.1-1)式中，k为任意整实数；T为正实常数。周期信号完成一个循环所需要的时间T称为周期，单位为秒(s)。周期信号在单位时间内完成的循环次数称为频率，用f表示。根据上述周期与频率的定义，显然可得频率与周期的关系为(5.1-2)

频率的单位为赫兹(Hz)。我国电力网所供给的交流电的频率是50Hz，其周期是0.02s。实验室用的音频信号源的频率大约从20~20×103Hz左右，相应的周期为0.05s~0.05ms左右。图5.1-1周期信号图5.1-2正弦电流周期电流、电压是时间的函数，

如电流可表示为

(5.1-3)电压可表示为

(5.1-4)它们分别称为正弦电流和正弦电压。由以上两式不难看出，不同的时刻，电流、电压的数值不同。所以，函数表达式也称为瞬时值表示式。例如，t1时刻的电流值就是将t=t1代入式(5.1-3)求得的函数值ω表示了单位时间正弦信号变化的弧度数，称为角频率，其单位是弧度/秒(rad/s)。当t=0时，相位角为θi，称为初相位或初相角，简称初相。工程上为了方便，初相角θi常用角度表示。式(5.1-3)中：Im称为电流i的振幅或最大值，它表示正弦电流i在整个变化过程中能达到的最大值。(ωt+ψi)称为正弦电流i的瞬时相位角，单位可用弧度(rad)或度(°)来表示。正弦量变化一周，瞬时相位变化2π弧度，于是有由上式可解得

(5.1-5)

例5.1-1图5.1-3(a)为正弦稳态二端电路，电流i(t)的参考方向如图中所标。已知 ，试绘出i(t)的波形，求出t=0.5s,1.25s时电流的瞬时值，并说明上述时刻电流的实际方向。图

5.1-3例5.1-1用图

解由已知的i(t)表达式求得：Im=100mA，ω=2πrad/s,ψi=-π/4。画i(t)波形时，纵坐标是i，横坐标可以是t，也可以是ωt(单位为弧度)。i(t)波形如图5.1-3(b)所示。将t=0.5s,1.25s分别代入i(t)表达式中，求得因t=0.5s时求得的电流值为负值，故该时刻电流的实际方向与图中所标i(t)的参考方向相反；在t=1.25s时求得的电流值为正值，显然该时刻电流的实际方向与参考方向相同。

例5.1-2

已知正弦电压的波形如图5.1-4所示，试写出u(t)的函数表达式。

解由已知的u(t)波形图求得三要素。振幅为Um=100V

(波形峰值)周期为

(两峰值之间的时间间隔)由式(5.1-5)求得角频率为

图5.1-4例5.1-2用图

初相ψ的绝对值为

(t1为距纵轴最近的最大值对应的时间)考虑波形距纵轴最近的最大值在坐标原点的左边，所以初相角为正，即ψ=π/4rad。将求得的振幅、角频率、初相代入式(5.1-4)得

5.1.2相位差假设两个正弦电压分别为它们的相位之差称为相位差，用φ表示，即(5.1-6)若两个正弦量角频率不同，由式(5.1-6)可以看出这时φ是时间t的函数，称为瞬时相位差。

前已述及，正弦信号激励下的线性时不变渐近稳定电路中各处的稳态响应都是与激励源具有相同角频率的正弦函数。今后遇到的大量的相位差计算问题都是同频率正弦量相位差的计算。所以，将ω1=ω2=ω代入式(5.1-6)，得此时的相位差为(5.1-7)由式(5.1-7)可见：两个同频率正弦量的相位差等于它们的初相之差。这时的相位差φ是与时间t无关的常数。在同频率正弦量相位差计算中还经常遇到下列四种特殊情况：

(1)若φ=ψ1-ψ2=0，即ψ1=ψ2,则称u1(t)与u2(t)同相，如图5.1-5(a)所示。这时u1(t)与u2(t)同时到达最大值，同时到达零值，同时到达最小值。

(2)若φ=ψ1-ψ2＞0，即ψ1＞ψ2，则称u1(t)超前u2(t)，或称u2(t)滞后u1(t)。假设ψ1＞0,ψ2＜0，u1(t)，u2(t)的波形如图5.1-5(b)所示。

(3)若φ=ψ1-ψ2=±π，则称u1(t)与u2(t)反相。当u1(t)到达最大值时，u2(t)到达最小值，波形如图5.1-5(c)所示。

(4)若φ=ψ1-ψ2=±π/2，则称u1(t)与u2(t)正交，波形如图5.1-5(d)所示。图中的波形是取φ=ψ1-ψ2=-π/2时画出的。图5.1-5相位差例

5.1-3

同频率的两个正弦电压分别为

试求它们的相位差φ，并说明两电压超前、滞后的情况。

解由u1(t)、u2(t)的函数表达式可知：ψ1=75°,ψ2=-30°

所以相位差

φ=ψ1-ψ2=75°-(-30°)=105°

电压u1(t)超前电压u2(t)105°,或说u2(t)滞后u1(t)的角度为105°。例

5.1-4

同频率正弦电压、电流分别为

试求相位差φ，并说明两正弦量相位超前、滞后情况。

解此例欲说明：两正弦量的相位比较时，不仅两电压之间或两电流之间可以进行相位比较，正弦电压与电流之间亦可进行相位比较。对于求相位差，要求两正弦量的函数形式应化为一致(例如统一化为本书选用的余弦函数表示形式)，各正弦量的初相角要用统一的单位。这样，本例中电流i(t)应改写为i(t)=5cos(ωt+40°-90°)mA=5cos(ωt-50°)mA电压u(t)改写为

u(t)=20cos(ωt+60°)V显然

ψu=60°,ψi=-50°

所以相位差

φ=ψu-ψi=60°-(-50°)=110°由计算得到的φ值可以判定：电压u(t)超前电流i(t)的角度为110°，或说电流i(t)滞后电压u(t)的角度为110°。5.1.3有效值在电路分析中，人们不仅需要了解正弦信号各瞬时的数值，而且更关注它们的平均效果。可以用一个称做有效值的物理量来表征这种效果。正弦信号的有效值是从能量等效的角度定义的。如图5.1-6(a)、(b)所示，令正弦电流i和直流电流I分别通过两个阻值相等的电阻R，如果在相同的时间T(T为正弦信号的周期)内，两个电阻消耗的能量相等，那么定义该直流电流的值为正弦电流i的有效值，记为I。图

5.1-6定义有效值用图

由图5.1-6(a)可知，电阻R消耗的功率为

p(t)=Ri2(t)T时间内消耗的能量为

由图5.1-6(b)可知，

电阻R消耗的功率为

P=RI2

(5.1-8)T时间内消耗的能量为

W=RI2T

(5.1-9)令式(5.1-8)与式(5.1-9)相等，

即

解得

(5.1-10)由式(5.1-10)可以看出，正弦电流的有效值I是正弦电流函数i(t)的平方在一个周期内的平均值再取平方根，所以有效值也称为方均根值。类似地，

可得正弦电压的有效值为

(5.1-11)若将正弦电流的表达式

代入(5.1-5)式，得正弦电流的有效值为(5.1-12)同理，可得正弦电压的有效值(5.1-13)应该指出：交流电流表、电压表测量指示的电流、电压读数一般都是有效值。有效值是度量交流电大小的物理量。例如，通常所说220V的正弦交流电压就是指该正弦电压的有效值是220V，它的振幅是。(在工程计算中，

这种“≈”符号常用“=”号代替。)

引入有效值以后，正弦电流和电压的表达式也可写为

例

5.1-5

写出下列正弦量的有效值：

解

代数型指数型5.2正弦交流电的相量表示法一个复数既能表示成代数型，也能表示成指数型。如复数

式中,，为虚数单位；a1为复数的实部，可为任意实数；a2为复数的虚部，也可为任意实数；a为复数A的模，可为任意正实数；θ为复数A的辐角，可为任意实数角度，其单位为弧度或度。若把复数A表示在复平面上，如图5.2-1所示。由图可知

(5.2-1)和

实部a1和虚部a2也可表示为

(5.2-2)式中，Re表示取复数的实部；Im表示取复数的虚部。复数A的指数型又常简写为

称为复数的极型。由复数运算方法可知，对复数进行加、减运算时使用复数的代数型，实部加、减实部，虚部加、减虚部。若遇两指数型表示的复数相加、减，应先用式(5.2-2)将两复数由指数型化为代数型，然后再进行加、减运算。对复数进行乘、除运算时使用复数的指数型，模值相乘、除，辐角相加、减。若遇代数型表示的两复数相乘、除，应先用式(5.2-1)将两复数由代数型化为指数型，然后再进行乘、除运算。

图5.2-1复数的图示根据欧拉公式

ejθ=cosθ+jsinθ

可知

式中θ是实数。它可以是常数，也可以是变数。若

θ=ωt+ψi其中,t是实时间变量;ω、ψi是实常数，则复值函数 亦可应用欧拉公式展开，即(5.2-3)假设某正弦电流为显然它是式(5.2-3)的实部，于是电流i(t)又可写为

(5.2-4)将式(5.2-4)进一步改写为

(5.2-5)式中

(5.2-6)Im是复数，它的模正好是正弦电流的振幅，辐角是正弦电流的初相位。这正是我们感兴趣的正弦信号的两个要素。为了把这样一个代表正弦量的复数与一般的复数相区别，将它称作相量，并在符号上方加一点以示区别。Im称为电流相量，把它几何表示在复平面上，称为相量图，如图5.2-2所示。..图5.2-2相量图

式(5.2-5)中的ejωt称为旋转因子，它的模值为1，辐角ωt随时间成正比增加。Im乘以ejωt表示式Imejωt=Imej(ωt+ψi)是一个随时间t旋转的相量。当t=0时，旋转相量在复平面的位置位于相量Im。它在实轴上的投影为Imcosψi。其数值正好等于正弦电流i(t)在t=0时的值。当t=t1时，旋转相量的模不变，辐角变为(ωt1+ψi)。在复平面上，旋转相量由初始位置逆时针旋转ωt1的角度，它在实轴上的投影为Imcos(ωt1+ψi)，其数值正好等于正弦电流在t=t1时刻的值。当时间t继续增加时，旋转相量继续逆时针旋转。对于任意时刻t，旋转相量与实轴的夹角为(ωt+ψi)，它在实轴上的投影正好是正弦电流i(t)=Imcos(ωt+ψi)在这一瞬间的值。如果把这个旋转相量在实轴上的投影按照时间逐点描绘出来，就得到一条余弦曲线，如图5.2-3所示。上述几何意义用公式表示，就是取旋转相量的实部得到正弦电流，即..当旋转相量旋转一周时，余弦曲线正好变化一周。也就是说，旋转相量逆时针旋转的角速度ω就是正弦信号的角频率。用类似方法可以说明旋转相量在虚轴上的投影为正弦曲线。同样地，正弦电压可表示为

式中

(5.2-7)称为电压相量。

图5.2-3旋转相量及其在实轴上的投影

今后，只要已知正弦信号就可以直接写出它的相量。反之，若已知代表正弦信号的相量，也可直接写出它的时间函数表达式，其中取实部的过程可以省去。例如，已知角频率为ω的正弦电流相量Im=5ej30°A，那么该正弦电流的时间函数表达式为又如，

若已知正弦电压

则该电压的相量为

必须强调指出：相量与正弦信号之间只能说是存在对应关系，或变换关系，不能说相量等于正弦量。相量必须乘以旋转因子ejωt并取实部后才等于所对应的正弦信号。正弦函数及其相量之间的关系常用如下双向箭头表示：(5.2-8)相量与物理学中的向量(矢量)是两个不同的概念。相量是用来代表时间域中的正弦量，而向量是表示空间内具有大小和方向的物理量(如力、

电场强度等)。

相量也可用正弦量有效值与初相构成的复数来表示，

即

例5.2-1

试写出下列各电流的相量，并画出相量图：

(1)i1(t)=5cos(100πt+60°)A

(2)i2(t)=10sin(100πt+30°)A

(3)i3(t)=-4cos(100πt+45°)A解

(1)

(2)由于本书规定1∠0°代表cos(ωt)作参考相量，所以决定初相角时应先把正弦函数(sin)变为余弦函数(cos)后再确定。

故本例i2(t)应改写为

i2(t)=10cos(100πt+30°-90°)=10cos(100πt-60°)A故

应当指出，相量也可以代表正弦函数，即用1∠0°代表sin(ωt)。但在同一个问题中不允许有两个标准，即不能在同一个问题中有两个不同的参考相量，否则将无法表明各相量之间的相位关系。(3)与例5.1-4同样考虑，先把i3(t)改写为

i3(t)=4cos(100πt+45°-180°)=4cos(100πt-135°)A故

相量在复平面上的图示称为相量图。画相量图首先应该画出参考坐标系。这个坐标系可以用相互垂直的实轴和虚轴来表示，也可以只画出原点和一个表示参考相量的射线。前者实轴的方向即为参考相量的方向。本例中三个电流的代表相量的相量图如图5.2-4所示。

图

5.2-4例5.2-1的相量图

例5.2-2

求下列各电压相量代表的电压瞬时值表达式(已知ω=10rad/s)：解

(1)因U1m是振幅相量，故

.U1m=50V，

ψu1=-30°

因此

u1(t)=50cos(10t-30°)V(2)因U2是有效值相量，故

.因此

例5.2-3正弦稳态电路如图5.2-5(a)所示，已知电流i1和i2分别为

试求电流i(t)。

图

5.2-5例5.2-3用图

解

正弦电流i1和i2可表示为

式中

根据KCL,有

由此可得

式中

是代表电流i的相量，电流i的角频率也是ω，也就是说，同频率的正弦信号相加，其结果仍是频率相同的正弦信号。电流i的相量为

由可得电流

i(t)=11.18cos(ωt-26.6°)A5.3基本元件VCR的相量形式和KCL、KVL的相量形式5.3.1R,L,C元件VAR的相量形式

1.电阻元件假设电阻R两端的电压与电流采用关联参考方向，如图5.3-1(a)所示。

(5.3-1)对电阻元件而言，在任何瞬间，电流和电压之间都满足欧姆定律，当然正弦稳态时亦满足，即

(5.3-2)5.3-1电阻元件上式表明：电阻两端电压u和电流i的频率相同，电压的振幅Um=RIm(或电压有效值U=RI),

而且电压与电流同相位，即

由式(5.3-1)写出电流相量为

由式(5.3-2)写出电压相量为

(5.3-3)(5.3-4)(5.3-5)将式(5.3-3)代入式(5.3-5)并考虑式(5.3-4)，得电阻元件电压、电流关系的相量形式为

(5.3-6a)(5.3-6b)或

由式(5.3-6)可画出电阻元件的相量模型，如图5.3-1(b)所示。相量模型中的电流、电压均用它们的相量标注。电阻元件上的电流、电压波形和相量图如图5.3-2(a)和(b)所示。

图5.3-2电阻元件的电流、电压波形和相量图

2.电感元件

设图5.3-3(a)中电感元件上电压、电流参考方向关联，则有

(5.3-7)设正弦稳态时电感电流为

(5.3-8)将式(5.3-8)代入式(5.3-7)，

得

(5.3-9)图5.3-3电感元件图5.3-4

XL的频率特性曲线式中XL=ωL=2πfL具有电阻的量纲，称为感抗。当L的单位为H，ω的单位为rad/s时，XL单位为Ω。式中

(5.3-10)由式(5.3-9)和(5.3-10)可以看出，正弦稳态电路中，电感元件的电压与电流是同频率的正弦量，但电压的相位超前电流90°，

它们的振幅(或有效值)之间的关系为

(5.3-11)由式(5.3-8)可写出电流相量为

(5.3-12)由式(5.3-9)可写出电压相量为

(5.3-13)将式(5.3-10)代入式(5.3-13)，得

再将式(5.3-12)代入上式并考虑 ，得电感元件电压、电流相量关系式为

(5.3-14)或

(5.3-15)式(5.3-15)不仅表明了电感电压和电流之间的有效值关系：U=XLI，而且也表明了它们之间的相位关系：电压超前电流90°。图5.3-5电感元件的电流、电压波形图3.电容元件图5.3-6电容元件设图5.3-6(a)中电容元件的电压、

电流参考方向关联，

则有

设正弦稳态时电容两端电压为

(5.3-17)(5.3-16)将式(5.3-17)代入式(5.3-16)，

得

(5.3-18)式中

(5.3-19)由式(5.3-17)可写出电压相量为

(5.3-20)由式(5.3-18)得电流相量为

(5.3-21)再将式(5.3-19)代入上式并考虑，得电容元件的电流、电压相量关系为

(5.3-22)也常写为

(5.3-23a)或

(5.3-23b)式(5.3-23)中

(5.3-24)称为电容的容抗。当C的单位为F，ω的单位为rad/s时，XC的单位为Ω。容抗的大小，即容抗的模值为(5.3-25)由式(5.3-22)可以看出，电容元件的电流相量超前电压相量90°。它们的振幅(或有效值)之间的关系为

(5.3-26)电容元件的相量模型如图5.3-6(b)所示。

图5.3-7XC的频率特性曲线图5.3-8电容元件的电流、电压波形图5.3.2KCL、KVL的相量形式基尔霍夫定律是分析一切集总参数电路的根本依据之一。对于正弦稳态这类特殊问题的分析，引入了电压、电流的相量后，相应的描述节点电流关系的KCL和描述回路电压关系的KVL也应有相应的相量形式。对于任意瞬间，KCL的时域表达式为例如，

对于图5.3-9中的节点A，有

i1(t)-i2(t)+i3(t)=0若与节点A相连的三个正弦电流的频率都相同(设为ω)，只是振幅和初相不同，而正弦电流i1(t)、i2(t)、i3(t)分别为(5.3-27)则相应的相量分别为

(5.3-28)图5.3-9流向节点A的电流分布用相量表示正弦电流并代入KCL方程，可得

即

上式对任意时间t都等于零，所以必有

上式表明，若图5.3-9中的各正弦电流用相量表示，那么流出(或流入)节点A的各支路电流相量的代数和恒等于零。

对于任意节点，则有

或

(5.3-29b)式(5.3-29)就是KCL的相量形式，它表明：对于正弦稳态电路中的任意节点，流出(或流入)该节点的各支路电流相量的代数和恒等于零。

同理，可得KVL的相量形式为

(5.3-30a)或

(5.3-30b)式(5.3-30)表明：对于正弦稳态电路中的任意回路，沿该回路按顺时针(或逆时针)绕行一周，各段电路电压相量的代数和恒等于零。

例5.3-1

图5.3-10(a)所示为RL串联正弦稳态电路，已知R=50Ω,L=50μH,us(t)=10cos(106t)V。求电流i(t)，并画出相量图。图

5.3-10例5.3-1用图

解设us(t)、uR(t)、uL(t)及i(t)的相量分别为及Im。激励源us(t)的相量为.由KVL,得

电阻、电感元件的相量关系为

代入上式，

得

所以

故得电流

相量图如图5.3-10(b)所示。

例5.3-2

图5.3-11(a)所示为RLC并联正弦稳态电路，图中各电流表视为理想电流表(内阻为零)。已知电流表的读数分别为6A、3A、11A。试求电流表的读数应为多少?图

5.3-11例5.3-2用图

解首先明确：正弦稳态交流电路中，电流表(或电压表)的读数一般是有效值。求解这类问题时，选一个参考相量较为方便。所谓参考相量,即假定该相量的初相位为0°。对于并联电路，各元件承受的是同一电压，所以常选电压相量作为参考相量。对于串联电路，因流经各元件的电流是同一电流，故常选电流相量作为参考相量。本问题选U作为参考相量，即

.设电流的参考方向如图5.3－11(a)中所标。根据R、L、C元件相量关系并代入已知电流数值，

得

由KCL得

5.4阻抗与导纳5.4.1阻抗与导纳的概念图5.4-1(a)所示为无源二端正弦稳态网络，设端口电压相量和电流相量参考方向关联。

图

5.4-1无源二端网络及其阻抗

端口电压相量与电流相量的比值定义为阻抗，并用Z表示或

(5.4-1a)(5.4-1b)其模型如图5.4-1(b)所示。式(5.4-1)也可改写成

或

(5.4-2a)(5.4-2b)上式与电阻电路中的欧姆定律在形式上相似，只是电流和电压都用相量表示，称为欧姆定律的相量形式。由式(5.4-1)容易看出，阻抗的单位为欧姆，并且它一般是复数。这可将 代入式(5.4-1a)，得(5.4-3)式中

(5.4-4)(5.4-5)|Z|称为阻抗Z的模值，φZ称为阻抗角。

式(5.4-3)是阻抗Z的极坐标表示形式，将式(5.4-3)化为代数形式，

有

Z=|Z|∠φZ=|Z|cosφZ+j|Z|sinφZ=R+jX(5.4-6)式中

R=|Z|cosφZ (5.4-7)X=|Z|sinφZ (5.4-8)R称为阻抗Z中的电阻部分，X称为阻抗Z中的电抗部分。当X＞0时，为感抗;当X＜0时，为容抗。电抗为感抗的阻抗Z，称为感性阻抗；电抗为容抗的阻抗Z，称为容性阻抗。如果无源二端网络分别为单个元件R、L、C，设它们相应的阻抗分别为ZR、ZL、ZC，由这些元件的相量关系式(5.3-6)、(5.3-15)和(5.3-23)，对照阻抗定义式(5.4-1a)或(5.4-b)，

容易求得

(5.4-9)(5.4-10)(5.4-11)定义无源二端网络端口的电流相量与电压相量之比为该二端网络的导纳，用符号Y表示，即(5.4-12a)(5.4-12b)或

由导纳、阻抗的定义式，显然二者有互为倒数关系，即

(5.4-13)(5.4-14)导纳Y的单位是西门子(S),Y一般也是复数。将代入式(5.4-12),得式中

(5.4-15)(5.4-16)|Y|称为导纳Y的模值，φY称为导纳Y的导纳角。

当无源二端网络分别为单个元件R、L和C时，设相应的导纳分别为YR、YL、YC，由式(5.4-13)并考虑式(5.4-9)、(5.4-10)和(5.4-11)，求得(5.4-17)(5.4-18)(5.4-19)由上述各式可知：电阻元件的导纳只有电导部分，无电纳部分。式中,BL=-1/ωL，BC=ωC，分别称为感纳和容纳，单位均为西门子(S)。有些场合不分感纳和容纳，统称电纳。

式(5.4-14)是导纳Y的极坐标表示形式，若化为代数形式，有

(5.4-20)式中

(5.4-21)(5.4-22)G称为导纳Y中的电导部分，B称为导纳Y中的电纳部分。B＞0时，为容纳;B＜0时，为感纳。电纳为容纳的导纳Y，称为容性导纳；

电纳为感纳的导纳Y，称为感性导纳。

式(5.4-12)也可改写为

(5.4-23a)(5.4-23b)或

上式为正弦稳态电路中欧姆定律相量形式的另一种表示式。

5.4.2阻抗和导纳的串联与并联等效在引入了相量、阻抗和导纳概念以后，正弦稳态电路的分析方法与电阻电路完全相同。因此，对于正弦稳态电路中阻抗、导纳的串、并联，只列出了重要的结论，其证明的方法与电阻电路相似，这里不再重复。设有n个阻抗串联，各电压、电流参考方向如图5.4-2中所标，

则它的等效阻抗为

(5.4-24)分压公式为

(5.4-25)式中，U为n个阻抗串联的总电压相量；Uk为第k个阻抗的电压相量。

..图

5.4-2阻抗的串联

如图5.4-3所示n个导纳并联，各电流、电压参考方向如图中所标，则它的等效导纳为(5.4-26)分流公式为

(5.4-27)式(5.4-26)表明，导纳并联的等效导纳等于相并联各导纳的代数和。式(5.4－27)表明，导纳并联分流与复导纳成正比。

图

5.4-3导纳的并联

对于经常使用的两个阻抗Z1和Z2相并联的情况，考虑到阻抗与导纳的互为倒数的关系，由式(5.4-26)容易推导得等效阻抗为

(5.4-28)由式(5.4-27)可推导得分流公式为

(5.4-29)5.4.3阻抗串联模型和并联模型的等效互换

在正弦稳态电路中，

一个不含独立源的二端网络两个端子间的等效阻抗可表示为

Z=R+jX

它的最简形式相当于一个电阻和一个电抗元件相串联，如图5.4-4(a)所示，而用导纳表示为

式中

(5.4-30)(5.4-31)通过式(5.4-30)和(5.4-31)就可以由已知阻抗中的电阻R、电抗X分别求得电导G、电纳B，画出与串联模型电路等效的并联模型电路的最简形式，即电导G和电纳jB相并联，如图5.4-4(b)所示。这里需要注意：等效并联模型电路中的电导G、电纳B并不分别是串联模型电路中电阻R、电抗X的倒数，它们的数值与R、X均有关，当然也与频率有关。若已知某无源一端口网络的导纳为

Y=G+jB

它的并联模型电路形式如图5.4-5(a)所示，

而该一端口网络的阻抗为

式中

(5.4-32)(5.4-33)图

5.4-5导纳并联模型等效互换为阻抗串联模型

例5.4-1

图5.4-6(a)为RLC串联正弦稳态电路，角频率为ω，求ab端的等效阻抗Z。图

5.4-6RLC串联电路及其相量模型电路

解用相量法分析正弦稳态电路时，常常需要画出电路的相量模型。所谓电路的相量模型，就是将时域模型电路中各元件用它们的相量模型表示，标注阻抗值或导纳值，各已知的或未知的电压、电流均用其相量标注，电路结构及各电压、电流参考方向均与时域模型电路相同。图5.4-6(a)的相量模型电路如图5.4-6(b)所示。由式(5.4-24)得ab端的等效阻抗

(5.4-34)式中，，称为电抗，它等于相串联的感抗与容抗的代数和。

将阻抗Z写为指数形式或极坐标形式：

(5.4－35)式中

(5.4-36)

例5.4-2

图5.4-6电路中，已知R=990Ω,L=100mH,C=10μF。

(1)分别求当角频率ω=102rad/s,103rad/s,104rad/s时，ab端的等效阻抗Z,并说明各种情况的阻抗性质。

(2)若 ，试分别求电压uR(t)、uL(t)、uC(t)。

解

(1)参见图5.4-6(a)、(b)，等效阻抗为

当ω=102rad/s时，

此时阻抗Z呈阻性。

当ω=103rad/s时，

当ω=104rad/s时，

此时阻抗Z呈阻性。

(2)由给出u(t)的函数表达式写出相量为

当ω=100rad/s时，已经求得，由相量形式的欧姆定律求得电流相量为故

由求得的相量直接写出对应的各时间函数为

例5.4-3

图5.4-7(a)为GCL并联正弦稳态电路，角频率为ω，求ab端的等效导纳Y。

图

5.4-7GCL并联电路及其相量模型

解

GCL并联电路的相量模型如图5.4-7(b)所示。图中：

由式(5.4-26)得ab端的等效导纳为

(5.4-37)式中， ,称为电纳，它等于相并联的容纳与感纳的代数和。

将导纳Y写为指数形式或极坐标形式：

(5.4－38)式中

(5.4-39)

例5.4-4

已知图5.4-8(a)所示正弦稳态电路的角频率ω=100rad/s,求ab端等效阻抗Z。图

5.4-8例

5.4-4用图

解法一对于多个元件并联形式的正弦稳态电路，一般应用导纳计算比较方便。

画导纳形式的相量模型电路如图5.4-8(b)所示。由式(5.4-26)得ab端等效导纳为

所以

解法二对于多个元件相并联的正弦稳态电路，亦可画出阻抗形式的相量模型，按两个阻抗并联求等效阻抗的方法，

最后求得整个电路的等效阻抗。如本例：

画相量模型电路如图5.4-8(c)所示，

按两个阻抗并联公式计算

所以

该电路在ω=100rad/s时，可以等效为一个50Ω的电阻与一个200μF的电容相串联的形式，也可以等效为一个100Ω的电阻与一个100μF的电容相并联的形式。

例5.4-5

RL串联电路如图5.4-9(a)所示，若要求在ω=106rad/s时，把它等效成R′与L′之并联电路，求R′和L′的大小。

解已知串联电路形式，要等效为并联电路形式，一般先对已知的串联电路在一定频率下求得阻抗Z，再由Y=1/Z求得Y，由Y中的G与B再换算出R′与L′(或C′)。由图5.4-9(a)得

则导纳为

故

解得

图5.4-9例5.4-5用图

例5.4-6

图5.4-10(a)所示正弦稳态电路，已知R1=50Ω,R2=100Ω,C=0.1F,L=1mH,ω=105rad/s，求ab端的等效阻抗Zab。图

5.4-10例

5.4-6用图

解设电感支路的阻抗为Z1,R2与C串联支路的阻抗为Z2,即

首先计算感抗与容抗：

相量模型电路如图5.4-10(b)所示。由阻抗串、并联关系得

故

5.5正弦稳态电路相量分析法

5.5.1串、并、混联电路的分析这里所说的串、并、混联电路是指正弦稳态相量模型电路中阻抗(或导纳)的串、并、混联电路。在作出电路的相量模型以后，完全可以仿照串、并、混联电阻电路的分析方法进行。

图

5.5-1例

5.5-1用图

例5.5-1

试求图示正弦稳态电路相量模型电路中的电压Uab(其中Us=10∠0°V)。

解

设各电压参考方向如图5.5-1中所示。由c、d点向右看的等效阻抗为

..根据阻抗串联分压关系，得

所以

例5.5-2

已知图5.5-2所示正弦稳态电路中，

求电流iab(t)。

图

5.5-2例

5.5-2用图

解

画相量模型电路并设各电流参考方向如图5.5-2(b)中所示。

阻抗为

所以

由阻抗并联分流关系，得

由KCL,得

所以

例5.5-3

已知图5.5-3所示正弦稳态电路中

求电压源

。

图

5.5-3例

5.5-3用图

解

由元件电流、

电压关系得

由KCL得

由欧姆定律，得

所以

5.5.2网孔、节点分析法用于正弦稳态电路的分析对于具有三个网孔，三个独立节点的正弦稳态相量模型的电路，可以由分析电阻电路的知识，分别推论出正弦稳态电路的网孔方程与节点方程，

即

(5.5-1)(5.5-2)例

5.5-4

已知图5.5-4(a)所示正弦稳态电路中,。求电流i(t)。

解

画相量模型电路如图5.5-4(b)所示。设网孔电流IA、IB如图5.5-4(b)中所标。分别求自阻抗、互阻抗、等效电压源，代入式(5.5-1)中，得网孔方程为..(5.5-3)(5.5-4)解得

由图(b)可知

故得电流

图5.5-4例5.5-4用图例5.5-5

已知图5.5-5(a)所示正弦稳态电路中,求电压u(t)。

图

5.5-5例

5.5-5用图

解

画相量模型电路如图5.5-5(b)所示。观察图(b)，套用式(5.5-2)列写节点方程为

解得

所以

5.5.3等效电源定理用于正弦稳态电路的分析图5.5-6(a)为正弦稳态相量模型二端含源线性网络N，类似于电阻电路，可将二端网络N等效为戴维宁等效源与诺顿等效源的相量模型形式，如图5.5-6(b)、(c)所示。下面举例说明如何应用这两个定理分析正弦稳态电路。

图

5.5-6等效电源相量模型形式

例5.5-6

图5.5-7(a)所示为正弦稳态相量模型电路，

求电流。图

5.5-7例

5.5-6用图

解

(1)自a、b断开待求支路，设开路电压Uoc如图5.5-7(b)所示。电流.开路电压

(2)将图(b)中各电压源短路变为图(c)，

则得

(3)画出戴维宁等效电源，接上待求支路，如图(d)所示。由KVL，得电流

例5.5-7

已知图5.5-8(a)所示稳态电路中直流电源Us1=10V，正弦电源 。

求电流i1(t)。

解

本问题是求多个频率激励源作用下线性电路的稳态响应，应用叠加定理，按同一频率激励源分组作分解电路，如图5.5-8(b)、(c)、(d)所示。

图

5.5-8例

5.5-7用图

图(b)电路中，因Us1是直流电源，电感看作短路，电容看作开路，

故得

图(c)电路中，正弦激励源的角频率为1rad/s，作与之对应的相量模型电路，如图(e)所示，

图中

显然

则

图(d)电路中，正弦激励源is3(t)的角频率为4rad/s，作与之对应的相量模型电路，如图(f)所示，图中由图(f)可知，Uab=0，所以

则

故得图(a)电路的稳态响应为

5.6正弦稳态电路的功率

5.6.1基本元件的功率和能量

1.电阻元件的功率如图5.6-1(a)所示电阻元件R，两端的电压与通过的电流采用关联参考方向。设

则由欧姆定律得

上式中Im=Um/R。由于电流和电压都随时间变化，电阻在某一瞬间吸收的功率称为瞬时功率，用p(t)表示，即(5.6-1)图

5.6-1电阻元件的瞬时功率波形

称瞬时功率在一周期内的平均值为平均功率,用P表示，即

(5.6-2)将式(5.6-1)的瞬时功率表达式代入上式，

即得

(5.6-3)或用有效值表示为

(5.6-4)平均功率也称为有功功率。通常，人们所说的功率若没有特殊说明，都是指平均功率。例如，60W灯泡是指灯泡额定消耗的平均功率为60W。

2.电感元件的功率和能量

图5.6-2(a)所示电感L上的电流与电压采用关联参考方向。

设电感电压为

u(t)=Umcos(ωt+ψu)考虑电感电流滞后于电压90°,则电流

式中

图5.6-2

电感元件的瞬时功率和能量的波形电感L吸收的瞬时功率为

(5.6-5)它是角频率为2ω的正弦量。

电感L储存的磁能为

利用三角公式

上式可改写为

上式中的第一项是与时间无关的常数项；第二项是角频率为2ω的余弦量。电感L的平均储能为

(5.6-7)图5.6-2(b)中画出了u(t)、i(t)、p(t)和wL(t)的波形曲线。图中假设ψu=0°。观察图5.6-2(b)，可以看出：在(0～T/4)期间：u＞0,i＞0，故p＞0,电感吸收功率。在此期间，电感电流由零逐渐增加到最大值。这表明电感L从外电路或电源吸收能量并储存在磁场中。当t=T/4时，电感L储能达到最大值(5.6-8)在(T/4～T/2)期间：u＜0，i＞0，故p＜0，电感供出功率。在此期间，电流由最大值逐渐下降到零，电感把原储存的磁能逐渐还给外电路或电源。当t=T/2时，电感L的储能由上述讨论可知：电感不消耗能量，它只是与外电路或电源进行能量交换，故平均功率等于零。将式(5.6-5)代入式(5.6-2)，

得

(5.6-9)通常所说电感不消耗功率就是指它吸收的平均功率为零。

3.电容元件的功率与能量图5.6-3(a)所示电容C上的电流与电压采用关联参考方向。

设电容上电压

考虑电容上电流i超前电压u的角度为90°，则

式中

电容的瞬时功率为

(5.6-10)与电感相似，它也是角频率为2ω的正弦量。电容C储存的电能量为利用三角公式

所以wC(t)可改写为

(5.6-11)

电容的平均储能为

(5.6-12)观察图5.6-3(b)，可以看出：在(0～T/4)期间：u>0,i<0,故p<0，电容供出功率。在此期间，电容电压由最大值逐渐减少到零，电容把储存的电能供给外电路或电源。当t=T/4时，电容的储能wC=0。图

5.6-3电容的瞬时功率和能量波形

在(T/4～T/2)期间：u<0,i<0,故p>0，电容吸收功率。这时，电容被反向充电，电容电压由零逐渐达到负的最大值，电容从外电路或电源获得能量并储存在电场中。当t=T/2时，电容存储的能量达到最大值，即(5.6-13)在(T/2～3T/4)期间，

电容处于放电状态，

释放能量。

由上述讨论可知：电容元件也不消耗能量，只是与外电路或电源进行能量交换，故平均功率也等于零。将式(5.6-10)代入式(5.6-2)，

得

(5.6-14)通常所说电容不消耗功率也是指它吸收的平均功率为零。

例5.6-1

如图5.6-4(a)所示正弦稳态电路，已知 ，求电阻R1、R2消耗的平均功率和电感L、电容C的平均储能。

图

5.6-4例

5.6-1用图

解

首先求出XL和XC:画出电路的相量模型，如图5.6-4(b)所示。

图中：

由图可知：

所以电阻R1、R2消耗的功率分别为

电感的平均储能为

电容的平均储能为

5.6.2一端口网络的功率图5.6-5(a)所示为正弦稳态线性一端口网络N，设其端口电流i(t)和端口电压u(t)参考方向关联。这里讨论正弦稳态一端口网络N的功率。设端口电压端口电流i是相同频率的正弦量，设

图

5.6-5一端口网络的瞬时功率波形

1.N的瞬时功率

利用三角公式

改写p(t)的表达式为

(5.6-15)2.N的平均功率

将式(5.6-15)代入上式，得

不论N内是否含独立源，均可应用上式计算N的平均功率。

如果二端电路N内不含独立电源，则可等效为阻抗Z，如图5.6-6所示。电压与电流的相位差等于阻抗角，

即

φZ=ψu-ψi故式(5.6-16)可以改写为

(5.6-17)上式表明：阻抗的平均功率不仅与电流、电压的振幅(或有效值)大小有关，而且与cosφZ有关。cosφZ称为功率因数，通常用λ表示，故阻抗角φZ也称为功率因数角。

当无源二端电路的等效阻抗为电阻性时，φZ=0,cosφZ=1,P=UmIm/2=UI。当等效阻抗为纯电感性或纯电容性时，φZ=±90°,cosφZ=0,P=0。因此，前面讨论的R、L、C元件的功率可以看成是等效阻抗功率的特殊情况。

3.N的视在功率二端电路N端子上电压、电流振幅乘积之半或电压、电流有效值乘积定义为二端电路N的视在功率，用符号S表示(也可用PS表示)，

即

(5.6-18)视在功率的单位为伏安(V·A)。任何实际电路设备出厂时，都规定了额定电压和额定电流，即电器设备正常工作时的电压和电流，因而所定义的视在功率也是一个额定值。对于电阻性电器设备，例如灯泡、电烙铁等，功率因数等于1，视在功率与平均功率在数值上相等。因此，额定功率以平均功率的形式给出。如60W灯泡、25W电烙铁等。但对于发电机、变压器这类电器设备，它们输出的功率与负载的性质有关，它们只能给出额定的视在功率，

而不能给出平均功率的额定值。

4.N的无功功率二端电路N的无功功率Q(也可用PQ表示)定义为

(5.6-19)其单位为乏(var)。

设二端电路N的端口电压与电流的相量图如图5.6-7所示。电流相量I分解为两个分量：一个与电压相量U同相的分量Ix;另一个与U正交的分量Iy。它们的值分别为.....二端电路的有功功率看作是由电流Ix与电压U产生的，即

..P=UIx=UIcos(ψu-ψi)无功功率可看作是由电流Iy与电压U产生的，即

..Q=UIy=UIsin(ψu-ψi)也就是说，电压相量U与电流相量I的正交分量Iy的乘积不表示功率的损耗，它仅表示二端电路N与外电路或电源进行能量交换变化率的幅度。...图5.6-7端口电压与电流的相量图

当二端电路不含独立源时，ψu-ψi=φZ，式(5.6-19)可改写为

(5.6-20)

当二端电路N是纯电阻时，φZ=0,QR=0；当N是纯电感时，φZ=90°，QL=UI;当N是纯电容时，φZ=-90°,QC=-UI。负号表明电容元件能量交换的规律和性质与电感元件能量交换的规律和性质正好相反。

5.N的复功率

工程上为了计算方便，常把有功功率作为实部，无功功率作为虚部，组成复功率，用S表示，即

～(5.6-21)将式(5.6-16)和(5.6-19)代入上式，

得

(5.6-22)由式(5.6-21)和(5.6-22)，并考虑式(5.6-18)，不难得到

(5.6-23)上式表明了视在功率与有功功率、无功功率间的关系。若二端电路N不含独立源，有ψu-ψi=φZ,则(5.6-24)由式(5.6-24)，将P、Q和S之间的关系用图5.6-8表示。该图称为功率三角形。图5.6-8功率三角形设二端电路N由m个部分组成，则有

(5.6-25)式中Pk、Qk和Sk分别为第k部分的有功功率、无功功率和复功率。上式说明二端电路N整体与局部各种功率之间的关系。

～

例5.6-2

已知图5.6-9所示电路中，R1=6Ω,R2=16Ω，XL=8Ω，XC=-12Ω，U=20∠0°V。求该电路的平均功率P、无功功率Q、视在功率S和功率因数λ。

解设R1与L串联支路的阻抗为Z1=R1+jXL=(6+j8)=10∠53.1°ΩR2与C串联支路的阻抗为

Z2=R2+jXC=(16-j12)=20∠-36.9°Ω

图5.6-9例5.6-2用图由复数形式的欧姆定律，

得

由KCL得

由式(5.6-22)得复功率为

所以

功率因数角φZ=26.6°，所以功率因数为

λ=cosφZ=cos26.6°=0.89本问题也可以这样处理：先分别求出支路1和支路2的平均功率P1、P2和无功功率Q1、Q2，

然后相加求得整个电路的平均功率P和无功功率Q，

即

再由P、Q求得视在功率和功率因数为

例5.6-3

已知图5.6-10所示无源二端电路中u(t)=20cos(ωt+45°)V,i(t)=2sin(ωt+75°)A，求网络N吸收的平均功率PN及无功功率QN、视在功率SN。

解

因

故

图5.6-10例5.6-3用图a、b二端电路吸收的平均功率为

电阻R吸收的平均功率

所以由式(5.6-25)，得

因电阻R上无功功率等于零，由图可以看出网络N的无功功率就等于a、b二端电路的无功功率，即由式(5.6-23)可得网络N的视在功率为

本问题亦可这样求解：

a、b端等效阻抗为

网络N的等效阻抗为

ZN=Zab-R=(5+j8.66-1)=(4+j8.66)Ω

网络N吸收的平均功率就等于ZN中电阻RN消耗的功率，即

网络N的无功功率就等于ZN中电抗XN的无功功率，即

网络N的视在功率为

5.6.3功率因数的提高工农业生产和日常家用电气设备绝大多数为电感性负载，而且阻抗角较大，致使实际负载的功率因数均较低。例如，异步电动机的功率因数为0.6～0.9，工频感应炉的功率因数为0.1～0.3，日光灯的功率因数约为0.5等。实际负载(电器设备)的阻抗ZL=RL+jXL一定，阻抗角φL一定，所以它的功率因数λL=cosφL是一定的，不能改变。若将功率因数低的实际负载接入供电系统(电路)，如图5.6-11(a)所示。图中虚线框内部分为实际的负载(图中未画出实际输电线损耗),显然，在这种情况下，供电系统的功率因数λ就等于实际负载的功率因数λL，也比较低，从而使电源设备利用不充分，并增加了实际输电线路上的电损耗，浪费了电能。实际中，对于功率因数比较低的电感负载，在其两端并联一个适当的电容来提高功率因数，如图5.6-11(b)所示。在未并联电容时(如图5.6-11(a)所示)，负载消耗的功率PL=UILcosφL，输电线路上的电流。并联电容之后(参见图(b))，输电线路上的总电流，I与U的相位差角φ＜φL，所以cosφ＞cosφL，即输电电路的功率因数提高了。并联电容后各电流及电压的相量图如图5.6-11(c)所示。并联电容后输电电路上的总电流I比并联电容前输电电路上的电流IL小。由于电容器不消耗功率，即PC=0，因而并联电容后电路的总功率P即是实际负载上的功率PL。即满足．．.P=UIcosφ=UILcosφL=PL

图

5.6-11负载接入供电系统

例5.6-4

某输电线路如图5.6-12所示。输电线的损耗电阻R1和等效感抗X1为

R1=X1=6ΩZ2为实际的感性负载，已知它消耗功率P2=500kW，Z2两端的额定电压有效值U2=5500V，负载Z2的功率因数cosφ2=0.91。求输入电压的有效值U和输电线损耗电阻R1上消耗的功率P1。

图

5.6-12例5.6-4用图

解

设负载两端电压U2初相位为零(作为参考相量)，

即

.因P2=U2Icosφ2,故

因为cosφ2=0.91,所以

Z2是感性负载，φ2取正值，得

故

于是

输电线的等效阻抗为

Z1两端的电压为

输入电压为

输电线损耗的功率为

P1=I2R1=1002×6W=60kW或者

输入电压的有效值为6295V,输电线损耗电阻R1消耗的功率为60kW,这是数值相当可观的浪费。由此可见，为了减小损耗，输电线应该采用导电性能良好的金属制成并减小输电线上的电流I。对于传输功率一定的输电线路，可以采用升压传输和提高功率因数、减小输电线上电流，从而减小输电线上的损耗，

提高输电线路的传输效率。

例5.6-5

图5.6-13(a)所示电路为日光灯电路模型简图。图中L为铁心电感，称为镇流器。已知U=220V,f=50Hz,日光灯功率为40W,额定电流为0.4A。试求：

(1)电感L和电感上的电压UL;

(2)若要使功率因数提高到0.8,需要在RL支路两端并联的电容C的值。图

5.6-13例5.6-5用图

解

(1)求L和UL。根据已知条件，U=220V,IL=0.4A,故RL支路的阻抗模为功率因数为

可知

RL支路的阻抗为

Z=|Z|∠φZ=550∠63°=(250+j490)Ω

所以

R=250Ω,

XL=490Ω电感电压

UL=XLIL=490×0.4=196V

(2)求并联电容的电容量C。未并联电容C时，输电线上的电流与通过RL支路的电流相等，即

并联了电容C以后，通过RL支路的电流不变，但输电线上电流为

设电压相量为参考相量，即

前面已算得RL支路的阻抗角φZ=63°，于是得

电流IC超前电压U的相位角为90°，画出如图5.6-13(b)所示的相量图。图中φZ′是电路并联电容以后的功率因数角，即则

由图5.6-13(b)可知，电压U仍超前电流I，故电路仍为感性，φZ′=36.9°。电路并联了电容C以后，消耗功率不变，因此，输电线电流为从相量图可求出电流IC。

由图5.6-13(b)可见,线段

于是有

所以

5.7正弦稳态电路中的功率传输

图5.7-1(a)为一正弦稳态功率传输电路。图中电源Us串联内阻抗Zs可以认为是实际电源的电压源模型，也可以认为是线性含源二端电路N的戴维宁等效电源，如图5.7-1(b)所示。图中ZL此处所用下标是实际用电设备或器具的等效阻抗。电源的电能输送给负载ZL，再转换为热能、机械能等供人们生产、生活中使用。图

5.7-1正弦稳态功率传输电路

5.7.1减小损耗和高效传输问题

电源的能量(功率)经传输到达负载，在传输过程中希望能量损耗越小越好。传输线上损耗的功率主要是传输线路自身的电阻损耗。当传输导线选定和传输距离一定时，它的电阻Rl就是一定的。因此，根据Pl=I2Rl关系可知，要想使传输线上的损耗功率Pl小，就必须设法减小传输线上的电流。因为一般的实际电源都存在有内电阻Rs，所以功率传输过程中还有内阻的功率损耗，由图5.7-1(a)(暂不考虑传输线电阻的功率损耗)可见，负载获得的功率PL将小于电源输出的功率。定义负载获得的功率与电源输出的功率之比作为电源传输功率的传输效率η，即

(5.7-1)可见，为了提高传输效率，要尽量减小内阻Rs。如何提高传输效率，是电力工业中一个极其重要的问题。

5.7.2最大功率传输问题

在电源电压和内阻抗一定，或说在线性有源二端电路一定的情况下，端接负载ZL获得功率的大小将随负载阻抗而变化。在一些弱电系统中，常常要求负载能从给定的信号电源中获得尽可能大的功率，而不过分追求尽可能高的效率。如何使负载从给定的电源中获得最大的功率，称为最大功率传输问题。设电源内阻抗为

Zs=Rs+jXs(5.7-2)负载阻抗为

ZL=RL+jXL

(5.7-3)由图5.7-1(a)可求得电流为

故电流有效值为

所以负载获得的功率为

（5.7-4）

1.共轭匹配条件

设负载阻抗中的RL、XL均可独立改变。由式(5.7-4)可见，若先固定RL,只改变XL,因(Xs+XL)2是分母中非负值的相加项，显然Xs+XL=0时pL达到最大值，把这种条件下pL的最大值记为pL′，则

(5.7-5)再固定XL=-Xs值，改变RL，使pL′值达到最大。pL′是以RL为变量的一元函数。为此，可求出pL′对RL的导数并令其为零，即

上式分母非零，

所以有

解得

RL=Rs

经判定，RL=Rs是pL′的极大值点。至此可归纳：当负载电阻和电抗均可独立改变时，负载获得最大功率的条件为

(5.7-6)或写为

(5.7-7)式(5.7-6)或(5.7-7)称为负载获最大功率的共轭匹配条件。将该条件代入式(5.7-4)，

得负载获得的最大功率为

(5.7-8)

*2.模值匹配条件设等效电源内阻抗 ，负载阻抗ZL=RL+jXL=|ZL|∠φL。若只改变负载阻抗的模值|ZL|而不改变阻抗角φL，可以证明，在这种限制条件下，当负载阻抗的模值等于电源内阻抗的模值时，负载阻抗ZL可以获得最大功率。即(5.7-9)式(5.7-9)称为模值匹配条件。

在实际应用中，有时会遇到电源内阻抗是一般的复阻抗，而负载是纯电阻的情况。这时,若RL可任意改变，则求负载获得的最大功率可看作模值匹配的特殊情况，

当

(5.7-10)时，可获得最大功率，此时的最大功率为

(5.7-11)

例5.7-1

图5.7-2(a)所示电路中R和L为电源内部损耗电阻和电感。已知R=5Ω,L=50μH,

。

(1)试求负载电阻RL=5Ω时，其上所消耗的功率。

(2)若RL可以改变，问RL等于多少时能获得最大功率,最大功率等于多少?

(3)若RL可以改变，并在RL两端并联一电容C，问RL和C各等于多少时，RL能获得最大功率。求出该最大功率pLmax。

图5.7-2例5.7-1用图解

电源内阻抗为

电压源相量

负载RL消耗的功率为

(2)当时能获得最大功率，即时能获得最大功率(模值匹配)。此时电路中的电流为

RL消耗的功率为

(3)RL两端并联上电容之后，由RL与C并联的阻抗看作负载阻抗ZL，当ZL与电源的内阻抗共轭匹配时，能获得最大功率。因并联的电容吸收的平均功率为零，故ZL获得的最大功率就是RL获得的最大功率。由图可知，负载导纳为(5.7-12)电源内导纳

则

(5.7-13)由共轭匹配条件，令式(5.7-12)等于式(5.7-13)，

即

比较上式两端，得

由式(5.7-8)可求得此时RL获得的最大功率为

例5.7-2

在图5.7-3(a)所示电路中，负载阻抗ZL可任意改变，问ZL等于多少时可获得最大功率,求出该最大功率pLmax。

解对于最大功率问题，选用戴维宁定理或诺顿定理求解比较方便。

(1)求开路电压Uoc。自a、b处断开ZL,设开路电压参考方向如图5.7-3(b)所示。列写节点方程

所以

图5.7-3例5.7-2用图

(2)求等效电源内阻抗Z0。将图(b)中独立电压源短路，独立电流源开路，变为图(c)。应用阻抗串、并联等效，求得内阻抗为(3)由共轭匹配条件可知

时，可获得最大功率。此时

*5.8三相电路概述5.8.1三相电源