化工热力学-第三章-

3纯流体的热力学性质

13纯流体的热力学性质

2纯流体的热力学性质，是指纯物质流体的热力学性质，具体包括流体的温度、压力、比容、比热容、焓、熵、自由能、自由焓及逸度等。

p、T、V是可直接测量；而其它热力学性质如：H、S、G、F等是不可直接测量。

用可直接测量物理量来计算不可直接测量物理量。

必须建立可直接测量物理量与不可直接测量物理量之间的关系。3纯流体的热力学性质

3

本章将介绍化工领域中最常应用的一些热力学性质的基本微分方程、热力学性质的计算以及常用的热力学数据和热力学图表。3纯流体的热力学性质

43.1热力学性质间的关系3.1.1单相流体体系基本方程

根据热力学第一定律和第二定律，对单位质量定组成的均匀流体体系，在非流动条件下，其热力学性质之间存在以下关系：对封闭体系:

物理化学中已明确，此式中的q和w分别是各种热与各种形式功的总和。3纯流体的热力学性质

5对可逆过程：(3-1)若只有体积功：则热力学第一定律就可转化为下列形式：

从推导过程看，式(3-1)适用于只有体积功、发生可逆过程的封闭体系；但由于方程中的热力学函数都是状态函数，所以，实际上，式(3-1)并不只限于封闭体系和可逆过程。3纯流体的热力学性质

6H是状态函数加压0.1MPa,100℃过热蒸气,V1H=2676.2kJ/kg0.3MPa,200℃过热蒸气,V2H=2865.6kJ/kgV,T,0.3MPa200℃,V*,p*加热加热加压加热加压W、Q是过程函数3纯流体的热力学性质

7根据根据将式(3-1)代入得：则：将式(3-1)代入：(3-2)(3-3)则：3纯流体的热力学性质

8根据将式(3-2)代入：(3-4)则：(3-2)3纯流体的热力学性质

9

式(3-1)—式(3-4)被称为微分能量表达式推导过程条件：封闭体系，可逆过程，(3-4)(3-1)(3-2)(3-3)亦适用于稳流体系，不可逆过程。3纯流体的热力学性质

103.1.2点函数间的数学关系式则：(3-5)

数学上点函数化工热力学上状态函数

数学上：若x、y、z都是点函数，且z是x、y的单值连续函数，，则有：MN3纯流体的热力学性质

11

由于dz是全微分，因此其二阶混合偏导数与求导顺序无关，即：即：(3-6)(3-5)MN3纯流体的热力学性质

12点函数性质在化工热力学上的应用：

判断某函数是否是状态函数；给出求得状态函数变量之间的数学关系的方法。例：试证明热力学第一定律方程式的不是系统的状态函数。根据相律，对于单相单组分系统，F=2，3纯流体的热力学性质

13W是过程函数MN所以，不是全微分，即W不是系统的状态函数。3纯流体的热力学性质

14

在点函数与其导数之间还有另一种关系（称循环关系式），即

使用式（3-7）能够将任一简单变量用其他两个变量表示出来。(3-7)例：3纯流体的热力学性质

153.1.3Maxwell关系式(3-8)(3-9)(3-10)(3-11)(3-4)(3-1)(3-2)(3-3)根据3纯流体的热力学性质

16对单组分单相系统：F=2Maxwell第二关系式，也称为能量方程的导数式(3-4)(3-1)(3-2)(3-3)3纯流体的热力学性质

17在实际工程计算中Maxwell关系式的应用之一是用易于实测的某些数据来代替和计算那些难于实测的物理量。(3-10)(3-11)3纯流体的热力学性质

183.2热力学性质的计算3.2.1Maxwell关系式的应用

根据相律：F(独立变量数)=N（独立组分数）-π（相数）+2（T、p）

对于均相单组分的系统，N=1，π=1，则F=2，即热力学状态函数只要根据两个变量即可计算。3纯流体的热力学性质

19

可选p、V、T中任何两个做为自变量即：热力学性质的计算即由于：

所以只需要求出S、H、U即可

对应上述得到的求S、H、U的方程分别称为第一，第二，第三方程。共九个方程。

其中第二dS方程，第二dH方程，第一dU方程最常用。3纯流体的热力学性质

1）第二dS方程时，则有当

两边同时除以dT，得：203纯流体的热力学性质

21积分得S0：体系在T0、p0

状态，即参考态的熵。所以(3-15a)根据Maxwell关系式：3纯流体的热力学性质

222）第二dH方程则有：式中：由基本方程：根据Maxwell关系式：两边在等温下除以dp，得：3纯流体的热力学性质

23由此证明，理想气体的焓仅是温度的函数，与压力无关。对理想气体：所以(3-18)3纯流体的热力学性质

243）第一dＵ方程

则有：

式中：由基本方程：(3-8)根据Maxwell关系式：两边在等温下除以dV，可得：3纯流体的热力学性质

25(3-23)对理想气体：

由此证明，理想气体的内能仅是温度的函数。3纯流体的热力学性质

26体积膨胀系数：

(3-12)等温压缩系数：

(3-13)(3-22)(3-28)3纯流体的热力学性质

273.2.2剩余性质法

除直接从热力学函数的导数关系计算热力学性质外，还可以使用剩余性质法来计算。3纯流体的热力学性质

28剩余性质

此处要注意的是，既然气体是在真实状态下，那么在同一温度、压力下，本来是不可能处于理想状态的。所以剩余性质是一个假想的概念。

气体在真实状态下的热力学性质与在同一温度、压力下当气体处于理想状态下热力学性质之间的差额。3纯流体的热力学性质

29T、P剩余性质

式中M与M*分别为在相同温度和压力下真实气体与理想气体的广度热力学性质的摩尔值，如V、U、H、S和G等。

第一部分，计算理想气体M*值，可以用理想气体方程来计算；(3-31)

第二部分，计算MR的值，它具有对理想气体函数校正的性质，其值取决于p-V-T数据。(3-32)为了计算方便，(3-31)通常写成：3纯流体的热力学性质

30在等温的条件下，将式（3-31）对p微分对于等温时的状态变化，可以写成(3-31)（等温）从(p0，T）至（p，T）进行积分3纯流体的热力学性质

31（等温）（3-34）式中：3纯流体的热力学性质

32对焓和熵来说：

（等温）（3-35）（等温）（3-34）3纯流体的热力学性质

33（等温）(3-36)则由第二dH方程：(3-18)对于理想气体：对于焓

（等温）3纯流体的热力学性质

34

方程式（3-36）和式（3-37）是根据p-V-T数据计算剩余焓和剩余熵的方程式。根据Maxwell关系式：对于熵

（等温）（3-37）则（等温）对于理想气体：（等温）（3-36）则3纯流体的热力学性质

35对1kmol的气体：将值代入式（3-36）（等温）（等温）（等温）（3-36）3纯流体的热力学性质

36（3-37）（等温）（等温）（3-38）则得（等温）将值代入式（3-37）：（等温）3纯流体的热力学性质

37（等温）（3-39）

（等温）3纯流体的热力学性质

38（等温）（3－36）（等温）（3－37）（等温）（3－38）（等温）（3－38）剩余性质计算公式：状态方程p-V-T数据数值法图解法压缩因子图p-T数据Z-p-T数据数值法图解法剩余性质与实验数据有直接联系，所以非常重要！3纯流体的热力学性质

39如何使用剩余性质法从实验数据计算焓和熵值？

对于焓和熵，式（3-22）可写成(3-40)(3-41)要注意的是：(3-31)剩余性质定义：(3-32)3纯流体的热力学性质

40对于理想气体：

根据第二dS方程和第二dH方程：(3-15a)(3-18)3纯流体的热力学性质

41

将上两式进行积分，从理想气体参考态（T0，p0）积分到所求状态（T，p）；参考态（T0，p0）焓为，熵为。参考态焓和熵应为已知的。3纯流体的热力学性质

将上两式分别代入式（3-40）和式（3-41），即可得出真实气体的焓H

和熵S

的方程式：（3-44）

（3-45）

423纯流体的热力学性质

为计算方便，可将以上两式写成：（3-46）

（3-47）

和分别为理想气体求焓变和熵变需用的平均等压热容，其值可分别用下述两式求得：（3-49）

（3-48）

433纯流体的热力学性质

（3-44）

（3-45）

如果在T0→T范围内Cp*变化很小可以视为常数，并用此温度范围内平均值表示。则上述式子简化为：443纯流体的热力学性质

45

试计算异丁烷饱和蒸汽在87℃的焓及熵。已知：①

87℃异丁烷的饱和蒸汽压为1.541MPa；②设在27℃，0.1MPa异丁烷理想气体参考态

例题3-4③

在有关温度范围内，异丁烷理想气体的热容为3纯流体的热力学性质

46④异丁烷蒸气压缩因子Ｚ的数据如下表：p/MPa340K350K360K370K380K0.010.050.20.40.60.81.01.21.41.5410.997000.987450.958950.924220.887420.845750.79659…….

…….…….0.997190.988300.962060.930690.898160.862180.21170.77310…….…….0.997370.989070.964830.936350.907340.875860.840770.801030.755060.717270.997530.989770.967300.941320.915290.887450.856950.823150.785310.997670.990400.969530.945740.922230.897430.870610.841340.809233纯流体的热力学性质

47（3-44）

（3-45）

解:（等温）（3-38）（等温）（3-39）3纯流体的热力学性质

48（等温）（3－38）（等温）（3－39）作图：求面积分作图：求导数解题步骤解题思路3纯流体的热力学性质

49教材第42页下面表格表头错误！（13.95K-1·MPa-1，0.6MPa）求（87℃,1.541MPa）

H,S360K3纯流体的热力学性质

50求（87℃,1.541MPa）

H,S3纯流体的热力学性质

511.541MPa3纯流体的热力学性质

52

图解积分需要的数据列于下表（括号中的值由外推求得）：

p/MPap/MPa00.010.050.20.40.6(25.90)24.7021.8617.5915.9115.44(17.80)17.0015.1412.9312.9013.950.81.01.21.41.54115.5215.9216.5817.50(18.35)15.6017.7720.7324.32(27.20)3纯流体的热力学性质

53根据式（3-38）根据式（3-39）3纯流体的热力学性质

54

式中Tam为算术平均温度，K；用于计算焓变。式中Tlm为对数平均温度，K；用于计算熵变。（3-50）

（3-51）

得：（3-44）

（3-45）

3纯流体的热力学性质

55

将Tam和Tlm分别代入下式，可求出平均热容：3纯流体的热力学性质

563纯流体的热力学性质

573纯流体的热力学性质

583纯流体的热力学性质

59

此法可以计算任意状态下焓和熵。

参考态和求得的H和S值也不同。但焓变和熵变不受和的影响。3纯流体的热力学性质

603.2.3状态方程法大多数状态方程都是：ｐ＝f(T,V)因此，求下列导数比较方便：

可见，在讨论用状态方程求H、S时，思路应该是尽量将计算式转化为上述导数形式。3纯流体的热力学性质

61现以R-K方程为例:根据焓的定义式：H=U+pV在等温的情况下对V进行微分得：3纯流体的热力学性质

62在等温的情况下进行微分运算：参考态：，所求状态：。3纯流体的热力学性质

63对R-K方程(2-6)

(3-54)

3纯流体的热力学性质

643纯流体的热力学性质

653纯流体的热力学性质

663纯流体的热力学性质

673纯流体的热力学性质

68(3-56)

T=常数

3纯流体的热力学性质

69对于熵：

当温度不变时：

3纯流体的热力学性质

703纯流体的热力学性质

71对R-K方程(3-54)

3纯流体的热力学性质

72(S-3)

3纯流体的热力学性质

73

这是一个分析计算法，只要有合适的状态方程，就可以用上法进行推导，得出的结果较其他方法准确。3纯流体的热力学性质

74

指此状态下真实气体与虚拟的理想气体焓差

试采用R-K方程求算125℃，1×107Pa下丙烯的焓差（假设该状态下的丙烯服从R-K状态方程）。从附录二中查得丙烯的临界参数

Tc=365.0KPc

=4.620MPa例题3-5解：(3-56)

T=常数3纯流体的热力学性质

75

将a、b值带入R-K方程

解得3纯流体的热力学性质

763纯流体的热力学性质

77

由于R-K方程对在398.2K，10MPa下的丙稀只是近似正确，因此，所得结果也是一个近似值。

SR自己试试计算。3纯流体的热力学性质

783.2.4气体热力学性质的普遍化关系法

在前面的方法中，需要知道p-V-T实验数据或状态方程。在实际工程中，尤其是高压下体系，难以拥有完善的p-V-T数据或知道体系所服从的状态方程。因此需要另外的方法。这时，可采用普遍化关系法。3纯流体的热力学性质

79普遍化关系法就是把普遍化方法扩展到对剩余性质SR和HR的计算。（等温）（3-38）（等温）（3-39）3纯流体的热力学性质

80

将对比参数代入式（3-38）：（等温）（3-38）（3-57）

（等温）3纯流体的热力学性质

81

上面两式含变量Z、Tr和pr，因此对于任何给定的Tr和pr值，根据普遍化求得Z的数据就可从式(3-57)和式(3-58)求出HR和SR的值。（等温）（3-39）（3-57）

（等温）（3-58）

（等温）3纯流体的热力学性质

82(1)由普遍化压缩因子关系求焓和熵

当Vr<2时（图2-9的曲线下部范围）采用普遍化压缩因子关系。

对于Z的关联：Z=Z0+ωZ1在恒压下对Tr求偏导，得（3-57）

（3-58）

3纯流体的热力学性质

83（A）

（B）

（3-57）

（3-58）

3纯流体的热力学性质

84（3-59）（3-60）

普遍化三参数压缩因子法

适用于图2-9曲线以下范围内的Tr和pr值，即Vr<2。

、、和是pr、Tr函数，可由附录三查得。3纯流体的热力学性质

853纯流体的热力学性质

863纯流体的热力学性质

873纯流体的热力学性质

883纯流体的热力学性质

893纯流体的热力学性质

903纯流体的热力学性质

913纯流体的热力学性质

923纯流体的热力学性质

93(2)由普遍化维里系数计算焓和熵

当Vr≥2时，用普遍化（第二）维里系数法其中:（2-42）

（2-43）

3纯流体的热力学性质

94合并式(2-42)及式(2-43)，得：两边在等压下对Tr求偏导数：将此式代入式（3-57）和式（3-58）3纯流体的热力学性质

95（T）（3-57）

（3-58）

（等温）（等温）（T）3纯流体的热力学性质

96（T）（T）（3-57）

（3-58）

（等温）（等温）3纯流体的热力学性质

97由于B0和B1仅是温度的函数（3-61）

（T）（T）（3-62）

3纯流体的热力学性质

98（3-61）

（3-62）

该式适用范围也由图2-9规定（Vr≥2）

3纯流体的热力学性质

99

计算任何温度和压力下焓和熵值的一般步骤：（1）计算H1R、H2R

、S1R、

S2R；（2）计算△H*、△

S*；（3）计算H2、S2。通常已知H1、S1或H1*、S1*3纯流体的热力学性质

100

试估计１-丁烯蒸汽在473.15K，7MPa下的V、U、H和S。假定１-丁烯饱和液体在273.15K（ps=1.27×105Pa）时的H和S值为零。已知：Tc=419.6Kpc=4.02MPaω=0.187Tn=267K（正常沸点）例题3-63纯流体的热力学性质

101

查图2-7(b)与图2-8(b)

解：先求V

得：Z0=0.476和Z1=0.135

3纯流体的热力学性质

102273.15K0.127MPa（真实）1-丁烯饱和液体H=0,S=0。473.15K,7MPa,1-丁烯蒸汽（真实）U=?,H=?,S=?。473.15K,7MPa,1-丁烯蒸汽（理想）273.15K0.127MPa（真实）1-丁烯饱和气体273.15K0.127MPa（理想）1-丁烯饱和气体(a)(b)(c)(d)3纯流体的热力学性质

103

式中:Tn

为常压沸点，K;(a)273.15K，0.127MPa下汽化过程——可逆过程(3-69)估算常压沸点时的汽化热可用Riedel推荐的公式ΔHn为常压沸点下的摩尔汽化热，J/mol;

pc

为临界压力，Mpa;Trn=T/TC=267/419.6=0.636

Trn为常压沸点下的对比温度；3纯流体的热力学性质

104将有关数据代入式（3-69），得:正常沸点(267K)下的汽化热求273.15K时的汽化热Waton公式3纯流体的热力学性质

105在273.15K,Tr=273.15/419.6=0.651(3-70)Waton公式：3纯流体的热力学性质

106(b)在T1、p1下真实气体虚拟为理想气体过程：T1、p1时Tr=0.651,pr

=0.0316普遍化维里系数法求解（3-61）

（3-62）

3纯流体的热力学性质

107（3-61）

（3-62）

3纯流体的热力学性质

108(c)

理想气体状态的状态变化过程：3纯流体的热力学性质

1093纯流体的热力学性质

110

(d)在473.15K、7Mpa下虚拟理想气体回归真实气体过程：Tr=1.13,Pr=7/4.02=1.74普遍化压缩因子法求解3纯流体的热力学性质

111这些结果比假设１-丁烯蒸汽为理想气体所得结果更符合实验值。3纯流体的热力学性质

1123.3逸度与逸度系数3.3.1逸度与逸度系数的定义自由焓在化学热力学中是一种十分重要的性质，它与温度和压力有如下的一个基本关系式：

在等温条件下，将此式关系式应用于1mol纯流体i时，得：（3-71）（3-72）（等温）3纯流体的热力学性质

113对于理想气体：Vi=RT/p，则（等温）（等温）对于真实气体：（等温）对于理想气体：3纯流体的热力学性质

114G.N.Lewis引入一个新函数fi,并令：（3-73）

（等温）

称fi为纯组分i的逸度，其单位与压力的单位相同。此式适用于任何气体。“逸度”的物理意义：它代表了在体系所处的状态下，分子逃逸的趋势，也就是一般物质迁移时的推动力或逸散能力。3纯流体的热力学性质

115（3-73）

（等温）

可见，fi的绝对值不能求出，必须定义一个fi的基准，才能求出fi的绝对值。3纯流体的热力学性质

116

对于理想气体：下列两式均能应用：（3-73）

（等温）（等温）

c是积分常数，是任意的。3纯流体的热力学性质

117令c=1，就完成了fi的定义，即理想气体的逸度等于其压力。

式(3-73)和式(3-74)共同给出了纯物质的逸度定义。（3-74）

（3-73）

（等温）（3-74）

由于只有当压力为零时，真实气体状态才表现为理想气体状态性质,所以：3纯流体的热力学性质

118逸度系数定义为物质的逸度和它的压力之比。

可把逸度视作校正的压力（3-75）

对纯物质:气体的压力，液体和固体的蒸汽压是用来表征物质的逃逸趋势。物理意义：逸度也是表征体系逃逸的趋势。3纯流体的热力学性质

1193.3.2气体的逸度（1）从实验数据计算逸度系数①从p-V-T数据计算逸度系数（3-76）

（等温）（等温）（等温）对任何气体：由φi的定义表达式：3纯流体的热力学性质

1203纯流体的热力学性质

121（3-77）

（等温）3纯流体的热力学性质

122

根据（3-77）和（3-78），在已知p-V-T数据时，可通过数值积分或图解积分求逸度和逸度系数。3纯流体的热力学性质

123②从焓值和熵值计算逸度系数（3-73）

（等温）3纯流体的热力学性质

124p*足够低因此:根据定义:（3-79）

（3-80）

式（3-80）即为利用焓值和熵值计算逸度和逸度系数的方程式。（T,p*）参考态（T,p*）理想气体行为（3-79）式变换为（3-80）式：

3纯流体的热力学性质

125

（3-81）

（2）用状态方程计算逸度系数（3-82）

3纯流体的热力学性质

126现以R-K方程为例（3-83）

3纯流体的热力学性质

1273纯流体的热力学性质

128（3-84）

3纯流体的热力学性质

129（3-85）

3纯流体的热力学性质

130（3-85）

——符合R-K方程气体逸度计算式Z、A、B必须采用符合R-K方程的关系式符合其它方程气体逸度计算式可类似推导！3纯流体的热力学性质

131（3）用对应态原理计算逸度系数①普遍化三参数压缩因子法（3-86）

（3-77）

（等温）将式(3-77)写成对比压力的形式，得普遍化三参数压缩因子法3纯流体的热力学性质

132令3纯流体的热力学性质

133

式中

和

可从图3-12-图3-15查得。（3-87a）

或（3-87b）

3纯流体的热力学性质

1343纯流体的热力学性质

1353纯流体的热力学性质

1363纯流体的热力学性质

1373纯流体的热力学性质

138②普遍化第二维里系数关系式（2-42）

其中（2-43）

适用于Tr、pr落在图2-9斜线上方，或对比体积Vr≥2时。

3纯流体的热力学性质

139得到（3-88）将以上式代入式（3-86）3纯流体的热力学性质

1403.3.3液体的逸度（等温）逸度和逸度系数的定义也适用于液体3纯流体的热力学性质

1413纯流体的热力学性质

1423纯流体的热力学性质

1433纯流体的热力学性质

1443.4两相系统的热力学性质及热力学图表

化工工艺设计中的重要部分之一是工艺计算：物料恒算、能量恒算、设备计算和管道计算。

计算过程中往往涉及到相变、传热等过程。这些过程都涉及到热力学性质，而这些热力学性质往往必须通过热力学图表查阅。

可见热力学图表非常重要。3纯流体的热力学性质

1453.4.1两相系统的热力学性质考虑单组分系统的气液两相共存：气相ng、Ug液相nL、UL3纯流体的热力学性质

146

式中，x为气相的质量分数或摩尔分数(通常称为品质、干度)。

设下角标g代表气相，L代表液相，则对单位质量（摩尔）混合物有：（3-93）

（3-94）

（3-95）

3纯流体的热力学性质

147

式中，M是泛指的热力学容量性质；下角标α、β分别表示互成平衡的两相。

其实，对于任何互成平衡的两相都有：（3-96）

将式（3-96）用于气液两相混合物体积，则M变成V，α、β相为L、g相，可写成：

该式有着明确的物理意义，表明气液混合物的体积最小是饱和液体的体积，另加上部分液体汽化（干度）而增加的体积。3纯流体的热力学性质

148

在需要计算两相混合物的性质时，由于在热力学性质表中只给出了饱和相（饱和蒸汽、饱和液体）的值，此时就可应用式（3-96）来计算两相混合物。

当数据以热力学性质图来表示时，各种混合相的函数值有时可直接从等干度线（x）来读取。（3-96）

3纯流体的热力学性质

1493.4.2热力学性质图表

物质的热力学性质可以以三种形式表示。

可以用分析法进行微分，其结果较图解法精确，但很费时间，而且有许多状态方程式，其中的变数分离难于办到。方程式表格

能给出确定点的精确值，但要使用内插法，比较麻烦。3纯流体的热力学性质

150

容易内插求出中间数据，对问题的形象化也有帮助。图示法

例如，某一过程若为等焓过程，沿着等焓线就可以立即观察到它的温度和压力的变化，等焓降压到某一压力时，相应的温度是多少，立即可以从图上读出；其主要缺点是精确度不高，其变量数目受到限制。3纯流体的热力学性质

151

最常用的热力学性质图：

在图上常常画出等温线、等压线、等焓线、等熵线、等容线、等干度线（在两相区内）。

温熵图（T～S）、压焓图（lnp～H）焓熵图（H～S）、焓浓图（H～C）3纯流体的热力学性质

152

温熵图（T～S）HpST3纯流体的热力学性质

153压焓图（lnp

～H）3纯流体的热力学性质

154焓熵图（H～S）3纯流体的热力学性质

155

只要已知T、p、H、S四个参数中任意两个（在两相区内增加干度x），就可以在热力学性质图上确定一个点。然后由该点查出其他参数。查图和用图的方法：3纯流体的热力学性质

156例如：已知T、p，可查出H、S；TPHS

注意作图时的计算基准。因为各种图表的计算基准可能不同，因此，取自不同图表的数据最好不要混用。

pT3纯流体的热力学性质

157

温－熵图是最有用的热力学性质图，其纵坐标是温度，横坐标是熵。所以

换言之，在T-S图上位于T-S

曲线下的面积等于可逆过程中吸收的热量或放出的热量。当系统可逆吸热时，表示系统状态的点由左向右移动。如果系统可逆放热，则状态点由右向左移动。对于可逆过程：3纯流体的热力学性质

158加热过程：1（未饱和水）→2（饱和液体）→3（饱和蒸汽）→4（过热蒸汽）冷却过程：4→3→2→13纯流体的热力学性质

159

由于稳定流动过程中焓是重要的热力学参数，而且在这些装置中常进行接近可逆绝热（等熵）过程，这些过程可以用图上的等焓线或等熵线来表示，所以H-S图很有用。

焓－熵图（H-S）图在解决热机、压缩机、冷冻机与工质的状态变化时也常常被使用，其纵坐标为H值，横坐标轴上为S值。3纯流体的热力学性质

160

有许多物质的热力学性质用表列出，用这种形式比图更为精确。水蒸汽表是收集得最广泛、最完善的一种物质的热力学性质表。

对其他物质也有相当数量的资料可以使用，但主要是纯物质，混合物的表极少。

目前使用的水蒸汽表分为三类。饱和水及饱和蒸汽表（以温度为序）；附录四表A饱和水及饱和蒸汽表（以压力为序）；附录四表B过热水蒸汽表。附录四表C3纯流体的热力学性质

161第三章介绍了纯流体的热力学性质，但实际生产中的体系往往都是混合物，因此，接下来，我们就要了解流体混合物的热力学性质3纯流体的热力学性质

162

通过查表确定过热蒸汽在473.15K和9.807×105Pa时的逸度和逸度系数。例题3-7解：从p-V-T数据计算：从H-S数值计算：473.15K，pi<9.807×105PaZi(Zi-1)/p～p图图解积分查（473.15K，p*尽可能的小）时Hi*、Si*查（473.15K，9.807×105Pa

）时Hi、Si3纯流体的热力学性质

163附录四：表C过热水蒸汽表。H,kJ/kg;S,kJ/(kg·K)温度（℃）

vUHSvUHS0.06×105Pa(36.16℃)0.35×105Pa(72.69℃)2002879.79.13982878.48.32377.0×105Pa(164.97℃)10.0×105Pa(179.91℃)2002844.86.88652796.86.4546温度（℃）

vUHSvUHS0.06×105Pa(36.16℃)0.35×105Pa(72.69℃)2002879.79.13982878.48.32377.0×105Pa(164.97℃)10.0×105Pa(179.91℃)2002844.86.88652796.86.4546温度（℃）

vUHSvUHS0.06×105Pa(36.16℃)0.35×105Pa(72.69℃)2002879.79.13982878.48.32377.0×105Pa(164.97℃)10.0×105Pa(179.91℃)2002844.86.88652796.86.4546温度（℃）

vUHSvUHS0.06×105Pa(36.16℃)0.35×105Pa(72.69℃)2002879.79.13982878.48.32377.0×105Pa(164.97℃)10.0×105Pa(179.91℃)2002844.86.88652796.86.4546温度（℃）

vUHSvUHS0.06×105Pa0.35×105Pa2002879.79.13982878.48.32377.0×105Pa10.0×105Pa2002844.86.88652796.86.45463纯流体的热力学性质

164温度（℃）

vUHSvUHS0.06×105Pa(36.16℃)0.35×105Pa(72.69℃)2002879.79.13982878.48.32377.0×105Pa(164.97℃)10.0×105Pa(179.91℃)2002844.86.88652796.86.4546温度（℃）

vUHSvUHS0.06×10