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反铁电态的极化率

2由此得到反铁电态的极化率，即再将相关参量代入到上式得

3

=

C时的解：因而可以给出A2与温度的关系为

4其中

C为相变温度，或居里温度。如果在反铁电态作用一个小电场

E，则极化强度的变化为

P=P1+P2，并令以及可得

5如果在顺电态作用一个小电场

E，这时极化强度很小，P４项可以忽略不计。于是得到顺电态时的极化率为，或

6即

>

C时其中：为居里-外斯特征温度

7可见反铁电体一级相变的

C高于居里-外斯特征温度

０。其次，由居里温度上下的极化率表达式还可看出，在一级相变温度时，极化率有限，但不连续。

8假设只有系数A2与温度有关，所以相变热量为其中P=P1=-P2。如果P４以上项可以忽略不计，则上式可简化为：

9结果讨论

对于一级相变，居里-外斯特征温度

0小于相变温度

C；而对于还是二级相变，居里-外斯特征温度

0等于相变温度

C。对于一级相变，其极化率在居里温度时有限且不连续；而对于还是二级相变介电常数在相变温度连续变化。

10PbZrO3从顺电态到反铁电态的相变是一级相变，可通过相变热的表达式来估计子晶格的自发极化强度的大小。因为PbZrO3的居里-外斯特征温度

0=193

C，与相变温度

C=230

C相差不是很大，可以认为相变温度

C>>

(A42/4A6)。因此相变热的表达式又可进一步简化为：

11利用相变热Q，相变温度

C以及居里-外斯常数C，可得子晶格的极化强度P为7.4

104静库/（厘米）2，这个数值与BaTiO3自发极化强度差不多相等。

12summaryThestartpointofLandautheory,freeenergySecondorderphasetransition,continuous,nothermalhysteresisFirstorderphasetransition,discontinuous,thermalhysteresisTri-criticalpoi

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