第十一章　微点突破6　磁聚焦　磁发散-2025物理大一轮复习讲义人教版

微点突破6磁聚焦磁发散目标要求1.理解“磁聚焦”和“磁发散”模型。2.学会分析磁聚焦和磁发散问题。1．带电粒子的会聚如图甲所示，大量的同种带正电的粒子，速度大小相同，平行入射到圆形磁场区域，如果轨迹圆半径与磁场圆半径相等(R＝r)，则所有的带电粒子将从磁场圆的最低点B点射出。(会聚)证明：四边形OAO′B为菱形，必是平行四边形，对边平行，OB必平行于AO′(即竖直方向)，可知从A点入射的带电粒子必然经过B点。2．带电粒子的发散如图乙所示，圆形磁场圆心为O，从P点有大量质量为m、电荷量为q的正粒子，以大小相等的速度v沿不同方向射入有界磁场，不计粒子的重力，如果正粒子轨迹圆半径与有界圆形磁场半径相等，则所有粒子射出磁场的方向平行。(发散)例1(2023·广东清远市期末)如图所示，xOy坐标系中，第三象限存在沿x轴正方向的匀强电场，第四象限与x轴和y轴相切的半径为R的圆形区域内存在磁感应强度大小为B、方向垂直纸面向里的匀强磁场Ⅰ，其边界与x轴的切点为P点。x轴上方存在垂直纸面向外、磁感应强度大小为eq\f(1,2)B的匀强磁场Ⅱ。在第三象限(－2R，－R)处存在粒子源，带正电粒子由粒子源无初速度释放后进入电场，在电场中加速后进入圆形磁场Ⅰ，又恰好以垂直于x轴的方向经P点进入磁场Ⅱ，最后带电粒子都打到放置在x轴上的收集板上。带电粒子的比荷均为eq\f(q,m)，不计粒子间的相互作用和粒子受到的重力。若粒子源在第三象限(－2R，－eq\f(R,2))处，带电粒子仍能打到放置在x轴上的收集板上，求收集板的最小长度L。答案(4－2eq\r(3))R解析设粒子在匀强磁场Ⅰ中做匀速圆周运动的半径为r1，根据几何关系有r1＝R，粒子在匀强磁场Ⅰ中做匀速圆周运动时，根据洛伦兹力提供向心力有Bqv＝meq\f(v2,r1)根据题中条件可知，粒子源改变位置后带电粒子仍从P点进入匀强磁场Ⅱ，设粒子进入匀强磁场Ⅱ时与x轴正方向的夹角为θ，根据几何关系有r1cosθ＋eq\f(R,2)＝r1根据几何关系可知，此时带电粒子打在收集板上的落点到P点的距离d＝2r2sinθ，且r2＝eq\f(mv,q·\f(1,2)B)，收集板的最小长度L＝2r2－d，解得L＝(4－2eq\r(3))R。例2(2023·江苏常州市期中)如图所示，O′PQ是关于y轴对称的四分之一圆，在PQNM区域有均匀辐向电场，PQ与MN间的电压为U。一初速度为零的带正电的粒子从PQ上的任一位置经电场加速后都会从O′进入半径为R、中心位于坐标原点O的圆形匀强磁场区域，磁场方向垂直xOy平面向外，磁感应强度大小为B，粒子经磁场偏转后都能平行于x轴射出。(1)求带电粒子的比荷eq\f(q,m)；(2)求沿y轴正方向加速的带电粒子在磁场中运动的时间；(3)求带电粒子离开磁场时的纵坐标范围。答案(1)eq\f(2U,B2R2)(2)eq\f(BπR2,4U)(3)－eq\f(\r(2),2)R～eq\f(\r(2),2)R解析(1)由动能定理可知qU＝eq\f(1,2)mv2由已知条件结合几何关系可知，带电粒子在磁场中运动的半径R0＝R洛伦兹力提供向心力qvB＝meq\f(v2,R0)，得eq\f(q,m)＝eq\f(2U,B2R2)(2)沿y轴正方向入射的带电粒子，设其在磁场中做圆周运动的圆心角为θ，由几何关系θ＝90°，所以t＝eq\f(θ,2π)T＝eq\f(1,4)T，且T＝eq\f(2πR,v)，解得t＝eq\f(BπR2,4U)(3)如图，沿QN方向入射的带电粒子，离开磁场的出射点a在y轴上的投影与O′的距离为Δy＝R＋eq\f(\r(2),2)R，故a点的纵坐标ya＝eq\f(\r(2),2)R同理可得，沿PM方向入射的带电粒子离开磁场的出射点b的纵坐标yb＝－eq\f(\r(2),2)R带电粒子离开磁场时的纵坐标范围－eq\f(\r(2),2)R～eq\f(\r(2),2)R1.(多选)(2023·四川成都市一模)如图，坐标原点O有一粒子源，能向坐标平面一、二象限内发射大量质量为m、电荷量为q的正粒子(不计重力)，所有粒子速度大小相等，不计粒子间的相互作用。圆心在(0，R)、半径为R的圆形区域内，有垂直于坐标平面向外的匀强磁场(未画出)，磁感应强度大小为B。磁场右侧有一长度为R、平行于y轴的光屏，其中心位于(2R，R)。已知初速度沿y轴正方向的粒子经过磁场后，恰能垂直射在光屏上，则()A．粒子速度大小为eq\f(qBR,m)B．所有粒子均能垂直射在光屏上C．能射在光屏上的粒子中，在磁场中运动时间最长为eq\f(2πm,3qB)D．能射在光屏上的粒子初速度方向与x轴夹角满足45°≤θ≤135°答案AC解析由题意，初速度沿y轴正方向的粒子经过磁场后，恰能垂直射在光屏上，有qBv＝meq\f(v2,r)，r＝R，解得v＝eq\f(BqR,m)，A正确；由于所有粒子的速度大小相等，但方向不同，且离开磁场区域的出射点距离O点的竖直高度最大值为2R，并不会全部垂直打在光屛上，B错误；如图甲，由几何关系可得，能射在光屏上的粒子中，运动时间最长的对应轨迹的圆心角为eq\f(2,3)π，根据周期公式T＝eq\f(2πr,v)，可得t＝eq\f(1,3)T＝eq\f(2πm,3Bq)，C正确；若能打在光屛下端，如图乙，由几何关系可得θ1＝60°，即初速度与x轴夹角为θ1＝60°，同理，粒子打在光屛上端时，初速度与x轴夹角为θ2＝120°，则60°≤θ≤120°，D错误。2.(2023·山东淄博市一模)为了探测带电粒子，研究人员设计了如图所示的装置。纸面内存在一个半径为R、圆心为O′的圆形匀强磁场区域，磁场方向垂直纸面向外，磁感应强度大小为B，该磁场区域在垂直纸面的方向上足够长。以O′右边的O点为中心放置一个足够大的探测屏，探测屏与OO′连线垂直。纸面内圆形磁场区域正下方存在一个长度为R且沿水平方向的线状粒子源MN，O′在MN的中垂线上，O′到MN的垂直距离为1.5R。该粒子源各处均能持续不断地发射质量为m、电荷量为＋q的粒子，粒子发射时的速度大小均相同，方向均竖直向上，从粒子源MN中点发射的粒子离开磁场时速度恰好沿O′O方向，不计粒子重力和粒子间相互作用力。(1)求粒子发射时的速度大小v0；(2)求粒子源左端点M与右端点N发射的粒子从发射到打到屏上所经历的时间之差Δt。答案(1)eq\f(qBR,m)(2)eq\f(πm,3qB)解析(1)分析可知粒子做圆周运动的半径为R，由qv0B＝meq\f(v02,R)，得v0＝eq\f(qBR,m)(2)分析可知粒子源左端点M与右端点N发射的粒子均从磁场边界与OO′交点射出，且转过的圆心角分别为：θM＝eq\f(2π,3)，θN＝eq\f(π,3)两粒子在磁场中运动的周期为T＝eq\f(2πR,v0)＝eq\f(2πm,qB)两粒子在磁场中运动的时间分别为tM＝eq\f(θM,2π)T，tN＝eq\f(θN,2π)T，由于两个粒子在匀强磁场区域外部运动的时间相等，所以Δt即为在磁场中运动的时间差，即Δt＝tM－tN，得Δt＝eq\f(πm,3qB)。3.(2023·湖南常德市模拟)如图，在平面直角坐标系xOy平面内存在两处匀强磁场，第一象限内的匀强磁场分布在三角形OAC之外的区域，磁感应强度大小为2B，方向垂直纸面向里，A、C两点分别位于x轴和y轴上，∠OAC＝30°，OC的长度为2R，第二象限内的匀强磁场分布在半径为R的圆形区域内，磁感应强度大小为B，圆形区域的圆心坐标为(－R，R)，圆形区域与x、y轴的切点分别为P、Q，第三、四象限内均无磁场。置于P点的离子发射器，能持续地从P点在xOy平面内向x轴上方180°范围内以恒定速率发射同种正离子，离子质量均为m，电荷量均为q；在y轴上的CG之间放置一个长CG＝2R的探测板，所有打到探测板上的离子都被板吸收。已知从P点垂直于x轴发射的离子恰好经过Q点进入第一象限，不计离子的重力及离子间的相互作用，求：(1)圆形区域内磁场的方向及离子的发射速率v0；(2)从P点垂直于x轴发射的离子，从发射到第二次经过边界AC所用的时间t；(3)探测板CG上有离子打到的区域长度。答案(1)垂直于纸面向外eq\f(qBR,m)(2)(eq\f(4π,3)＋eq\r(3))eq\f(m,qB)(3)(eq\f(1,2)＋eq\f(\r(3),6))R解析(1)从P点垂直于x轴发射的正离子恰好经过Q点进入第一象限，说明正离子在P点受到向右的洛伦兹力，由左手定则知磁场方向垂直于纸面向外。如图所示，设离子在圆形区域内做圆周运动的轨迹半径为r，则r＝R由洛伦兹力提供向心力有qv0B＝meq\f(v02,r)解得v0＝eq\f(qBR,m)(2)设离子在第二象限磁场中圆周运动的周期为T，则T＝eq\f(2πR,v0)＝eq\f(2πm,qB)，则在第一象限磁场中圆周运动的周期为T′＝eq\f(2πm,q·2B)＝eq\f(πm,qB)离子在圆形区域磁场中运动圆心角为90°，则运动时间t1＝eq\f(90°,360°)T＝eq\f(πm,2qB)离子在两磁场之间匀速直线运动时间t2＝eq\f(\r(3)R,v0)＝eq\f(\r(3)m,qB)离子在AC右侧区域磁场中运动轨迹对应的圆心角为300°，运动时间t3＝eq\f(300°,360°)T′＝eq\f(5πm,6qB)则离子从发射到第二次经过边界AC所用的时间t＝t1＋t2＋t3，得t＝(eq\f(4π,3)＋eq\r(3))eq\f(m,qB)(3)如图所示，因所有离子均以恒定速率发射，故离子在圆形磁场中的轨迹半径均为r，又已知r＝R，易得所有离子经过圆形磁场后均水平向右飞出圆形磁场，然后穿过AC进入右侧磁场，离子在第一象限运动有