矢势及其微分方程课件_第1页
矢势及其微分方程课件_第2页
矢势及其微分方程课件_第3页
矢势及其微分方程课件_第4页
矢势及其微分方程课件_第5页
已阅读5页，还剩5页未读， 继续免费阅读

下载本文档

版权说明：本文档由用户提供并上传，收益归属内容提供方，若内容存在侵权，请进行举报或认领

文档简介

矢势及其微分方程一、稳恒电流磁场的矢势1．稳恒电流磁场的基本方程机动目录上页下页返回结束稳恒电流磁场：传导电流（即运动电荷）产生的不随时间变化的磁场。基本方程边值关系本节仅讨论情况，即非铁磁的均匀介质。这种情况静电场和磁场可以分离，不发生直接联系。

实际上当建立一个与电荷一起运动的参照系时，在这个参照系中观测，只有静电场。2．矢势的引入及意义静电场物理意义：（a）与的关系稳恒电流磁场其中S为回路L为边界的任一曲面机动目录上页下页返回结束

沿任一闭合回路的环量代表通过由该回路为边界的任一曲面的磁通量，而每点A无直接物理意义。（b）磁通量只与曲面L的边界有关，与曲面的具体形状无关（c）物理意义３、矢势的不唯一性令可减少矢势的任意性满足的方程？机动目录上页下页返回结束二．矢势满足的方程及方程的解1．满足的方程（1）稳恒电流磁场矢势满足(矢量)泊松方程（2）与静电场中形式相同机动目录上页下页返回结束（3）矢势为无源有旋场2．矢势的形式解

已知电流密度，可从方程直接积分求解，但一般电流分布与磁场相互制约，因此一般情况需要求解矢量泊松方程。3．的解这正是毕奥--萨伐尔定律机动目录上页下页返回结束通过类比4．的边值关系*机动目录上页下页返回结束12（a）机动目录上页下页返回结束（b）特殊情况：①若分界面为柱面，柱坐标系中当 ②若分界面为球面，当zxyxzy5．矢量泊松方程解的唯一性定理定理：给定V内传导电流和V边界S上的或

V内稳恒电流磁场由和边界条件唯一确定。机动目录上页下页返回结束三．稳恒电流磁场的能量已知均匀介质中总能量为1．在稳恒场中有

②不是能量密度。

能量分布在磁场内，不仅分布在电流区。机动目录上页下页返回结束③

导出过程2.

电流分布在外磁场中的相互作用能机动目录上页下页返回结束最后一项称为相互作用能，记为，可以证明：作业（131页）：1，3，4

人人文库> 全部分类> 教育资料 > 课件下载

温馨提示

  • 1. 本站所有资源如无特殊说明，都需要本地电脑安装OFFICE2007和PDF阅读器。图纸软件为CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.压缩文件请下载最新的WinRAR软件解压。
  • 2. 本站的文档不包含任何第三方提供的附件图纸等，如果需要附件，请联系上传者。文件的所有权益归上传用户所有。
  • 3. 本站RAR压缩包中若带图纸，网页内容里面会有图纸预览，若没有图纸预览就没有图纸。
  • 4. 未经权益所有人同意不得将文件中的内容挪作商业或盈利用途。
  • 5. 人人文库网仅提供信息存储空间，仅对用户上传内容的表现方式做保护处理，对用户上传分享的文档内容本身不做任何修改或编辑，并不能对任何下载内容负责。
  • 6. 下载文件中如有侵权或不适当内容，请与我们联系，我们立即纠正。
  • 7. 本站不保证下载资源的准确性、安全性和完整性, 同时也不承担用户因使用这些下载资源对自己和他人造成任何形式的伤害或损失。

最新文档

评论

0/150

提交评论