




版权说明:本文档由用户提供并上传,收益归属内容提供方,若内容存在侵权,请进行举报或认领
文档简介
(一)二体问题的处理(二)氢原子能级和波函数(三)类氢离子(四)原子中的电流和磁矩返回§4氢原子1
量子力学发展史上最突出得成就之一是对氢原子光谱和化学元素周期律给予了相当满意得解释。氢原子是最简单的原子,其Schrodinger方程可以严格求解,氢原子理论还是了解复杂原子及分子结构的基础。2
1x+r1r2rR
2Oyz(1)基本考虑I一个具有折合质量的粒子在场中的运动II二粒子作为一个整体的质心运动。(2)数学处理一个电子和一个质子组成的氢原子的Schrodinger方程是:将二体问题化为一体问题令分量式二体运动可化为:(一)二体问题的处理3系统Hamilton量则改写为:其中
=
1
2/(
1+
2)是折合质量。相对坐标和质心坐标下Schrodinger方程形式为:4代入上式并除以
(r)
(R)于是:
第二式是质心运动方程,描述能量为(ET-E)的自由粒子的定态Schrodinger方程,说明质心以能量(ET-E)作自由运动。由于没有交叉项,波函数可以采用分离变量表示为:只与R有关只与r有关
我们感兴趣的是描述氢原子的内部状态的第一个方程,它描述一个质量为
的粒子在势能为V(r)的力场中的运动。这是一个电子相对于核运动的波函数
(r)所满足的方程,相对运动能量E就是电子的能级。返回5n=1的态是基态,E1
=-(
e4/2
2),当n→∞时,E∞=0,则电离能为:ε=E∞-E1=-E1
=μe4/2
2
=13.579eV.氢原子相对运动定态Schrodinger方程
问题的求解上一节已经解决,只要令:Z=1,
是折合质量即可。于是氢原子能级和相应的本征函数是:(1)能级1.基态及电离能2.氢原子谱线
RH是里德堡常数。上式就是由实验总结出来的巴尔末公式。在旧量子论中Bohr是认为加进量子化条件后得到的,而在量子力学中是通过解Schrodinger方程自然而然地导出的,这是量子力学发展史上最为突出的成就之一。(二)氢原子能级和波函数6(2)波函数和电子在氢原子中的几率分布1.氢原子的波函数将上节给出的波函数取Z=1,μ用电子折合质量,就得到氢原子的波函数:2.径向几率分布例如:对于基态当氢原子处于ψnlm(r,θ,
)时,电子在(r,θ,
)点附近体积元d
=r2sin
drd
d
内的几率对空间立体角积分后得到在半径r
r+dr球壳内找到电子的几率考虑球谐函数的归一化求最可几半径极值7[1,0][2,0][3,0][4,0]0369121518212427303336r/a0a0Wnl(r)0.60.50.40.30.20.1Wnl(r)~r的函数关系[n,l]Rnl(r)的节点数nr=n–
–18[2,1][3,1][4,1]04812162024283236404448r/a0a0Wnl(r)0.240.200.160.120.080.04Wnl(r)~r的函数关系[n,l]Rnl(r)的节点数nr=n–
–193.几率密度随角度变化对r(0
∞)积分Rnl(r)已归一电子在(θ,
)附近立体角d
=sin
d
d
内的几率右图示出了各种
,m态下,W
m(
)关于
的函数关系,由于它与
角无关,所以图形都是绕z轴旋转对称的立体图形。该几率与
角无关例1.
=0,m=0,有:W00=(1/4
),与
也无关,是一个球对称分布。xyz10例2.
=1,m=±1时,W1,±1(θ)=(3/8π)sin2
。在
=π/2时,有最大值。在
=0沿极轴方向(z向)W1,±1=0。例3.
=1,m=0时,W1,0(
)={3/4π}cos2
。正好与例2相反,在
=0时,最大;在
=π/2时,等于零。z
zyx
xyZ11m=-2m=+2m=+1m=-1m=0
=2返回电子云演示课件下载12(三)类氢离子以上结果对于类氢离子(He+,Li++,Be+++等)也都适用,只要把核电荷+e换成Ze,μ换成相应的折合质量即可。类氢离子的能级公式为:即所谓Pickering线系的理论解释。返回13(1)原子中的电流密度原子处于定态电子在原子内部运动形成了电流,其电流密度代入球坐标中梯度表示式则1.由于ψnlm的径向波函数Rnl(r)和与
有关的函数部分Plm(cos
)都是实函数,所以代入上式后必然有:2.绕z轴的环电流密度j
是上式电流密度的
o向分量:最后得:(四)原子中的电流和磁矩14(2)轨道磁矩则总磁矩(沿z轴方向)是:j
是绕z轴的环电流密度,所以通过截面d
的电流元为:对磁矩的贡献是:圆面积S=
(rsin
)2波函数已归一
rsin
d
j
xzyorz
d
rdrd
15几点讨论:1.由上式可以看出,磁矩与m有关,这就是把m称为磁量子数的理由。2.对s态,(
=0),磁矩MZ=0,这是由于电流为零的缘故。3.由上面的MZ表达式m
是轨道角动量的z分量。上式比值称为回转磁比值(轨道回转磁比),或称为g因子。取(e/2μC)为单位,则g=-1。
温馨提示
- 1. 本站所有资源如无特殊说明,都需要本地电脑安装OFFICE2007和PDF阅读器。图纸软件为CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.压缩文件请下载最新的WinRAR软件解压。
- 2. 本站的文档不包含任何第三方提供的附件图纸等,如果需要附件,请联系上传者。文件的所有权益归上传用户所有。
- 3. 本站RAR压缩包中若带图纸,网页内容里面会有图纸预览,若没有图纸预览就没有图纸。
- 4. 未经权益所有人同意不得将文件中的内容挪作商业或盈利用途。
- 5. 人人文库网仅提供信息存储空间,仅对用户上传内容的表现方式做保护处理,对用户上传分享的文档内容本身不做任何修改或编辑,并不能对任何下载内容负责。
- 6. 下载文件中如有侵权或不适当内容,请与我们联系,我们立即纠正。
- 7. 本站不保证下载资源的准确性、安全性和完整性, 同时也不承担用户因使用这些下载资源对自己和他人造成任何形式的伤害或损失。
最新文档
- 航空运输合同书
- 公司内部销售承包合同
- 土地买卖居间服务合同
- 返聘劳务合同
- 工程建设项目委托招标代理合同
- 旧机动车交易合同书
- 影视制作服务版权转让合同
- 山东特殊教育职业学院《口腔解剖生理学一》2023-2024学年第二学期期末试卷
- 山西工商学院《机器人学导论》2023-2024学年第二学期期末试卷
- 山东劳动职业技术学院《模具设计》2023-2024学年第二学期期末试卷
- 2024年06月日照银行社会招聘笔试历年参考题库附带答案详解
- 医院培训课件:《静脉采血法并发症的预防及处理》
- 《修缮学习交底资料》课件
- 2024-2025学年高二上学期期末复习解答题压轴题十七大题型专练(范围:第四、五章)(含答案)
- 单层钢结构工业厂房施施工组织设计
- 投资公司组织架构和运作流程
- 筑牢安全防线共创平安校园
- 2024年大学生电子版三方协议书模板
- GB/T 44619-2024福寿螺检疫鉴定方法
- 2024年湖南省公务员录用考试《行测》试题及答案解析
- 电力工程质量验收手册
评论
0/150
提交评论