工程热力学习题解答

工程热力学习题解答

207、把热能转化为机械能，通过工质的膨胀来实现

A.可以

B.只有✓

C.无法

D.均不对

热能是分子热运动所具有的能量，它是不规则运动的能量，而机

械能则是物体整体运动所具有的能量，因而是规则运动的能量。将热

能转换为机械能，即把不规则运动的能量转换为规则运动的能量，只

能通过某种媒介物的受热膨胀来实现。热能转变为机械能的媒介物称

为工质。

209、作为工质应具有良好的和o

A.流动性/多变性

B.膨胀性/多变性

C.膨胀性/分离性

D.膨胀性/流动性✓

热能转变为机械能的媒介物称为工质。工质不同，能量转换的效

果也不一样。工质的性质是实现能量转换的内部条件，工质韵性质影

响能量转换的效果。由于热能转换为机械能是通过工质的受热膨胀来

实现的后因此、作为工质的物质必须具有良好的膨胀性和良好的流动

性。所以，热能动力装置所用工质为气态物质，如空气、燃气和蒸汽。

215、由封闭表面包围的质量恒定的物质集合或空间的一部分称为o

A.封闭系统

B.孤立系统

C.热力学系统✓

D.闭口系统

在热力学中，被划分出来的研究对象（热力设备）称为热力学系统；

系统之外的其它热力设备称为外界;系统与外界的分界面称为边界。

边界可以是真实的，也可以是假想的;可以是固定的，也可以是移动

的。

217、封闭系统是指的系统（191293:第02章工程热力学：11）

A.与外界没有物质交换✓

B.与外界没有热量交换

C.与外界既没有物质交换也没有热量交换

D.与外界没有功的交换

Ao热力学中系统与外界有三种相互作用:物质交换、物的交换和热的交换。按照

系统与外界相互作用的特点,可把系统分为以工四类：（1）开口系统:与外界有物质

的交换的系统。开口系统与外界可以有热或功的交换;也可以没有。（2）闭口系

统:与外界没有物质的交换的系统。闭口系统与外界可以有热或功的交换，也可

以没有。（3）绝热系统:与外界没有热量交换的系统。绝热系统与外界可以有质量

交换,也可以没有。（4〉孤立系统:系统与外界既没有物质交换，也没有热和功的交

换。'・一

220,下列与外界肯定没有能量交换

A.绝热系统

B.孤立系统✓

C.封闭系统

D.开口系统

热力学系统与外界的相互作用方式有:功、热量以及物质的交

换。当开口系统与外界的相互作用时，三种方式都有可能。封闭系统

与外界肯定无物质的交换;绝热系统与外界肯定无热量的交换;孤立系

统与外界没有任何交换。

232、热力学平衡态是指系统同时处于平衡和平衡

A.质量/压力

B.温度/质量

C.压力/质量

D.温度/压力3

热力系统在某一瞬间所处的宏观物理状态称为系统的状态。在无

外界影响的条件下，如果系统的状态不随时间而变化，则该系统所处

的状态称为热力学平衡态。处于热力学平衡态的系统，只要不受外界

的影响，它的状态就不会随时间而改变，平衡不会自发地被破坏，这

是热力学平衡态的特点。处于同一热平衡状态的所有热力学系统（不

论它们是否接触），必定具有共同的宏观特性，描述宏观特性的物理

量称为“温度”和”压力”。在不发生化学反应的系统内，如同时满

足热平衡条件和力平衡条件，则系统处于热力学平衡态。

233、若热力系统内部各处的压力、温度都相同，则工质处于状态

A.平衡✓

B.均衡

C.稳定

D.恒定

Ao见0026题。如系统内的状态参教不随时间而变,则该系统处于稔态。而平衡

态的特点思⑴平衡态与时间无关;(2)处于平衡态的系统洪内部压力破热程

度均匀一致。因此，懈冬蟹，但处理睡筵二蛇里至

235、当理想气体的比容不变而压力升高时，其密度o

A.增大

B.减小

C.不变✓

D.不一定

密度和比容是互为倒数关系，比容不变，密度就不变。

238、热量_____状态参数，压力状态参数

A.是/不是

B.不是/是3

C.是/是

D.不是/不是

热力系统在募一瞬间所处的宏观物理状态称为系统的状态。描述

系统宏观特性的物理量称为“系统的热力状态参数”，简称“状态参

数二常用的状态参数有六个，即压力、温度、容积、内能、熠和熔、

其中，压力、温度、容积称为基本状态参数。

状态参数的数值由系统的状态唯一确定。，当系统从初态变为终

态时、状态参数的变化量、只与系统的初一、终状态有关、而与变化

的途径无关。因此，状态参数是系统状态的单值函数或点函数，这是

判断某一参数是否为状态参数的充分和必要条件。在热力学中，还有

一类参数，它们的变化量不仅与系统的初、终状态有关，而且与变化

的途径有关。这类参数不是状态参数，而是路径函数，如功和热量等。

240、工质经过一个循环，又回到初态，其埔o

A.增加

B.减少

C.不变✓

D.变化不定

嫡是状态参数，工质经过一个循环后，状态未变，所以燧就不变。

241、工质经过一个循环，又回到初态，其内能o

A.增加

B.减少

C.不变✓

D.变化不定

内能是状态参数，工质经过一个循环后，状态未变，所以内能就不变。

242、工质经过一个循环，又回到初态，其培值______o

A.增加

B.减少

C.不变✓

D.变化不定

熔是状态参数，工质经过一个循环后,状态未变，所以熔就不变。

243、工质经过一个循环，又回到初态，其温度o

A.增加

B.减少

C.不变✓

D.变化不定

温度是状态参数，工质经过一个循环后，状态未变，所以温度就不变。

244、工质经过一个循环，又回到初态，其值不变的是o

A.焰/

B.功

C.热量

D.A+B+C

玷是状态参数，功和热量不是状态参数。

245、功状态参数，温度状态参数。

A.是/不是

B.不是/是3

C.是/是

D.不是/不是

温度是状态参数，功不是状态参数。

246、当系统从热源吸收一定数量的热量时，工质绝对温度,则系统

燧的变化,热量转变为功的程度o

A.越高/越小/越大✓

B.越高/越大/越大

C.越低/越小/越小

D.越低/越小/越大

Ao情的定义式是：心=（邛），式中的7为热源的绝对温度;dQ.为在可逆过

程中系统从热源吸收的微元热量;dS为系统在该微元过程中状态参数的增量。从

定义式可以看出:在可逆过程中,当比嫡增加时，系统吸热;当比嫡减少时，系统放

热;当比嫡不变时，系统与外界不发生热传递。因此，可以根据比情的变化,判断可

逆过程中系统与外界热传递的方向。当在可逆过程中系统从热源吸收的热量相同

时,热源的绝对温度越高，系统的礴增越小,热量转化为功的能力越大。

250、从绝对真空算起的压力为o（191326:第02章工程热力学：44）

A.表压力

B.绝对压力✓

C.真空度

D.标准压力

在工程热力学中，把工质指向系统表面（真实的容器壁面或假想

的分界面）单位面积上的垂直作用力，称为“压力（即压强）工系统的

实际压力数值称为“绝对压力”，它是从绝对真空算起的压力。系统

的压力可用压力表来测定，并以大气压力作为测量的基准。由压力表

测得的压力数值称为“表压力”。用压力表测得的压力数值不是绝对

压力，而是绝对压力与当地大气压力的差值。当绝对压力低于当地

大气压力的系统，其表压力将为负值。工程上用真空度来表示这种表

压力的绝对值。可见，真空度是当地大气压力与绝对压力的差值。表

压力和真空度都是以当地大气压力为基准的相对压力，前者表示比大

气压力高出的压力值，后者表示比大气压力低的压力值。由于当地大

气庄力是会变化的，作为系统的状态参数应该是绝对压力.而不是表

压力或真空度。

252、强度量与系统的质量_____,可加性。

A.有关/不具有

B.无关/不具有✓

C.有关/具有

D.无关/具有

Bo系统的状态参数依照其特性可分为两类:“尺度量”和“强度量”。尺度量是描

述系统总体特征的状态参数，如系统的总容积、总摩尔数和总内能等，其数值为系

统中各部分数值的总和,具有可加性。对于均匀系统，尺度量的数值与系统的质

量成正比。送蟹港鲤系啰食点睡继态参数，如系统的压力和温度，其

数值与系统而赢益其有祠麻丁布的萩，强度量的数值在空间的

分布是均匀一致的。在非平衡态的系统中，强度量的数值在空间的分布不是均匀

一致的，如压力差和温度差，这就是不平衡势。…•'V

254、在热力学中采用的温标是o（191330:第02章工程热力学:48）

A.摄氏温标

B.华氏温标

C.绝对温标＞/

D.任意温标

表征物体冷热程度的物理量称为温度。温度的数值表示方法叫做温标。

常用的温标有三种:摄氏温标、华氏温标、热力学温标（即开尔文温标）。只

有绝对温度才是系统真正的热力学状态参数。

255、下列不是状态参数（191331:第02章工程热力学:49）

A.绝对压力✓

B.表压力

C.比容

D.内能

压力（即压强）分为绝对压力和相对压力。表压力和真空度都是以

当地大气压力为基准的相对压力，前者表示比大气压力高出的压力

值，后者表示比大气压力低的压力值。由于当地大气压力是会变化的，

只有绝对压力才是系统真正的热力学状态参数。

258、下列参数中，与热力过程有关的是o

A.温度

B.热量✓

C.压力

D.比容

状态参数的数值由系统的状态唯一确定，状态参数的变化量只与

系统的初、终状态有关，与变化的途径无关。因此状态参数是系统状

态的单值函数或点函数，状态参数的微元变量是全微分。这是判断某

一参数是否为状态参数的充分必要条件。

262、在工质的热力状态参数中，属于基本状态参数的是（191338:第

02章工程热力学:56）

A.压力✓

B.内能

C.培

D.熠

Ao常用的状态参数有六个，即压力福废、容积、内能相和嫡。其中只有压力、混

度、容积是可以直接测量的参数游为基本状态参数。；一

271、10℃化为其它温标，下列答案正确的是—

A.10℃=43.8oF=285.15K（如图）

B.10℃=50oF=283.15K✓

C.10℃==40.2oF==283.15K

D.10℃=42oF==288.15K

A.10TC=43.8°F=285.15K

B.10TC=50°F=283.15K

C.10lC=40.2<>F=283.15K

D.10C=42°F=288.15K

B。温度的数值表示方却微温标。粉的温标有三机摄氏温标、华氏温标、热

力学温标（即开尔文温标），它们之间的关系是："

=哲代）+32:霍=2代）+273」5

••J•（

279、若大气压力为0.IMPa,容器内的压力比大气压力低0.004MPa,则容

器内的-------o（191355:第02章工程热力学:73）

A.表压力为0.096MPa

B.绝对压力为0.096MPa✓

C.真空度为0.104MPa

D.表压力为0.104MPa

绝对压力p,表压力藁真空度pv与大气压力Pa之间的关系为：

P=Pa-Pv>P=P.+^:P»Pg=PPi-

285.绝对压力P,表压力Pg,真空度Pv与大气压力Pa之间的关系（以

鼓风机为例）-------。①入口处p=pa-pv；②出口处p=pa+pg；③

入口处p=pa—pg；④出口处p=pa+Pv

A.①、②对✓

B.③、④对

C.①、④对

D.②、③对

对鼓风机而言，鼓风机入口处处于真空状态，而出日处压力较大。

286、1巴等于

A.

B.

C.

D.✓

A.而帕

B.1(33帕

c.io4U)0

D.帕

1巴大约等于1公斤/平方厘米。

293、不考虑化学反应和电磁效应的热力学系统，过程的不可逆因素主要有

A.耗散效应

B.有限温差下的热传递

C.自由膨胀

D.A+B+C✓

对于不考虑化学反应和电磁等效应的系统，其过程的不可逆因素主要

有：(1.)耗散效应。通过摩擦使功变为热的现象称为耗散效应。功可似

通过摩擦自发地(无条件地和全部地)变为热，而热不可能自发地变为

功。、因此、耗散效应是不可逆的。除摩擦外，电流通过电阻时的热

效应、磁滞发热和固体的非弹性变形的热效应等，也是耗散效应、（2）

有限温差下的热传递。热可以自发地从高温物体传到低温物体，而不

可能自发地从低温物体传到高温物体。因此在有限温差下的热传递是

不可逆的。（3）自由膨胀。工质在膨胀时克服外界作用在移动边界上

的压力，将对外界作膨胀功。如移动边界上的压力为零，则膨胀功为

零，这种膨胀称为自由膨胀。自由膨胀是不可逆的。（4）不伺工质的

混合。不同工质的混合是不可逆的。

还有其它的不可逆现象。但是对于不考虑化学反应和电磁等效应的系

统，其过程的不可逆因素主要就是以上四种。系统进行一个过程后，

无论包含几个不可逆因素，还是作为理想极限情况不包含任何不可逆

因素、都可以使系统回到其初态。问题是，在系统回到初态的同时工

能否消除原过程中外界所发生的一切变化，使外界也恢复自己的初态

'因此，可逆过程可定义为'系统进行了一个过程后，如系统和外界

均能恢复到各自的初态、则这样的过程称为可逆过程”。系统进行了

一个过程后，如仅系统能恢复初态，而在外界遗留了不可逆的变化，

则这样的过程为不可逆过程。凡是包含不可逆因素的过程，均为不可

逆过程;而不包含任何不可逆因素的过程，才能是可逆过程。所有的

不可逆因素，归纳起来是由系统的非平衡态和与工质粘性有关的耗散

效应所引起的。如温度不平衡引起有限温差下的热传递，压力不平衡

引起自由膨胀等。在粘性流体的流动中存在着流体的宏观动能通过粘

性摩擦变为热的现象（即耗散效应）。准静态过程为系统内部平衡的过

程。可逆过程为没有任何不可逆因素的过程，即系统内部平衡和无耗

散效应的过程。因此、这两个过程之间的关系可表达为“无耗散效应

的准静态过程为可逆过程”。

295、刚性容器中，一定质量的空气被300℃的热源从100℃加热到300℃,

此过程是-------。

A.可逆的

B.不可逆的✓

C.定容可逆的

D.等压不可逆的

有限温差下的传裆是典型的不可逆因素。

297、使系统恢复到原状的过程是（191373:第02章工程热力学:91）

A.准静态过程

B.静态过程

C.可逆过程

D.无法确定✓

D。如过程进行得足够缓慢测封闭系统所经历的每一个中间状态足够接近平衡

态，这样的过程称为准静态过苗强过翻筋的时间盛大于驰豫时间瞅复平

,衡所需翳的时间），这样的过榭物推静态过程。系统经历了一个过程后,如系统

和外界均能恢复到各自的初态，则这样的过程称为可逆过程。可逆过程一定是准

静态过程，而准静态过程不一定舸逆过程，蟹有耗散她的准静型笆T是

可逆过程。”C..••

302、关于状态变化过程-------。①非静态过程在压容图上无法用一条

连续曲线表示；②系统进行了一个过程后，如能使系统沿着与原过程相反

的方向恢复初态，则这样的过程称为可逆过程；③内外平衡是可逆过程的

充分和必要条件；④只有无摩擦的准静态过程才是可逆过程。

A.①④对

B.②③对

C.①③④对✓

D.②对

Co准静态过程是过程中的任不瞬电系统处于内部平衡的过程，而蟹照

酬雌一瞬时獭处于内解鲫外部平衡的过程电犍静态过就在压容图上

逗用一条连续曲缓表示，有时用殿大致描述过程的趋向，而不能表示过程所经

一.,..，.二••一

历的中间状态。­.,-•

307、热力学第一定律的实质是——。（191383:第02章工程热力学:101）

A.质量守恒定律

B.机械能守恒定律

C.能量转换和守恒定律✓

D.卡诺定理

却热力学第二定律睚质是能量转换腑恒定律在热力学系统中的具体应用。

据此，热力学第一定律可表达为“在孤立系统内能疝的总量保持不变对于任意

热力学系统，热力学第一定律可穆福人系统的画系统输喊能量,系统

中储存能量微化量。因此前将能量病传递中的能量和系统中储存能量两大

类。传递中的能量，即通过系融界传递的能量有两种一功和热量花们不是状

态参数，而是过程函教。系统的储存能量一内能，从宏观来看，当系统的状态一定

时,就有一个确定的数值，因而是一个状态参数方历史上，有人企图制造一种不耗

.费任何能法而不断循环作功的机器。这种机器称为第」类獭机。实践证明第一

类永动机是造不成的，因为这种机器从根本上违反能量转换和守恒定律。所以，热

力学第一定律又可表述为“第一类水动机是造不成的飞「--'

308、dq=du+dw的适用范围是----。

A.理想工质、可逆过程

B.任意工质、可逆过程

C.理想工质、任意过程

D.任意工质、任意过程✓

Do这一类题关键是了解几个封闭系统热力学第一定律的数学表达式的适用范

围:适用于任意工质、任意过程g三加F*；Q="7+V;适用于任

意工质、可逆过程dq=du+pd*q=Az+pd4,Q=H/+即匕适用于任意工

质、可逆过程iq=cvdf+pdu,q=qAT+pdv0;Y.；:了；..

309、dq=du+pdvo的适用范围是

A.理想工质、可逆过程

B.任意工质、可逆过程✓

C.理想工质、任意过程

D.任意工质、任意过程

只有可逆过程的微元功才可以写成pdv的形式。

313、开口系统的工质在可逆流动过程中，如压力降低，则_。

A.系统对外做技术功

B.外界对系统做技术功✓

C.系统与外界无技术功的交换

D.无法确定

.--...•,»••..,..,•

Bo从技术功公式器产」dp可得:压力降低,加＞0,即外界对系统做

技术功。•・'•：」二：

、•・，，…一'—if,.'

315、功—系统的状态参数，它—系统状态变化过程的函数。

A.是/不是

B.不是/不是

C.是/是

D.不是/是3

对于任意的热力学系统，可将它的能量分为传递中的能量和系统中的

储存能量两大类。一传递中的能量有功和热量两种;它们不是状态参

数、而是过程函数。系统的储存能量也有两类:一类是以系统相对于

其外部参照系的参数来描述的能量，如系统所具有的动能和动力势

能。另一类是系统内部的状态参数来描述的能量;即内能。

316、热量—系统的状态参数，它—系统状态变化过程的函数。

A.是/不是

B.不是/不是

C.是/是

D.不是/是3

功和热量都是传递过程中的能量，都不是状态参数。

317、热力学一般规定，系统从外界吸热为外界对系统做功为一一。

A.正/负—

B.负/负

C.正/正

D.负/正

Ao热力学一般规定,系统从外界股热为正，向外界放热为负;系统内能增加为正,

系统内能减少为负;系酬外界作功为正，外界对系统作功为负。,•

318、工质内能中的—是比容的函数。

A.平动动能

B.转动动能

C.振动动能

D.内势能✓

D工质触能包翻魂触雕，檎是簸的翻而馥容积或比容舸

®o竭敝蟒%姓、阚戴、板飒鼠跚花悄蠲蝴碱。

319、工质流经开口系统时存在流动功，流动功（压力与比容的乘积）一一

状态参数。

A.是/

B.不是

C.不一定是

D.无法确定

A。状态参数的函数仍为状态参数,流动功（压力与比容的乘积）是开口系统中流

动工质所具有的状态参数。假胀功是容新功的一地，工质假眼时对外所做的功称

为膨胀功;流动功是指工质流动的过程中竟服洽或阻力所做的助沙卜界通过旋转

轴对流动工质所做的功称为轴功;流动工质在开口系统中所增加的动能和对外所

做轴功之和,称为技术功。流动功、轴功、技术功一般是相就开口系统而言；流动

功是状态参数，其它不是状态参数。.・飞心、:八

321、实际气体的内能是—和—的函数。

A.温度/热量

B.温.度/功

C.温度/燧

D.温度/比容✓

工质的内能包括内动能和内势能，前者是温度的函数后者是容积或比

容的函数。

323、在p—V图上，一个比容减少的理想气体可逆过程线表示该过程是一

个—过程。（191399:第02章工程热力学：117）

A.吸热

B.放热

C.对外做功

D.消耗外界功✓

Do比容减少即体积减少，表示不是对外膨胀作功，而是压缩消耗外界功。膨胀功

324、在p-V图上，某比容减小的理想气体可逆过程线下的面积表示该过

程中系统所—o（191400:第02章工程热力学:118）

A•作的膨胀功的大小

B.消耗的外界功的大小✓

C.作的技术功的大小

D.消耗的热量

B。膨胀功》•而。

325、在T-s图上，某烯增加的理想气体可逆过程线下的面积表示该过程

中系统所——。（191401:第02章工程热力学:119）

A.吸收的热量✓

B.对外作的功量

C.放出的热量

D.消耗的外界功量

由嫡的定义式ds=（平）可得dQ=r-as，则:Q=JEdso

326、理想气体放热过程中，若工质温度上升，则其膨胀功一定

（191402:第02章工程热力学:120）

A.小于零✓

B.大于零

C.等于零

D.不一定

A。由理想气体的热力学第一定律的公式:dq=GdT+d«;知：当dT>O,dq<0

时，只有也<0。；二

327、理想气体等温过程中吸入的热量一一对外做的功量。（191403:第02

章工程热力学:121）

A.大于

B.等于✓

C.小于

D.无法确定

由理想气体的热力学第二定律的公式:dq=&d7+d延知川7=0时,助=（1训。

328、对于一定质量的理想气体，不可能发生的过程是_。

A.气体绝热压缩，温度降低✓

B.气体放热，温度升高

C.气体绝热膨胀，温度降低

D.气体吸热，温度升高

用理想气体的热力学第一定律来判断。

329、对于一定质量的理想气体，可能发生的过程是

A.定温放热，压强增大✓

B.定容吸热，温度不变

C.绝热膨胀，温度升高

D.定温压缩，气体吸热

用理想气体的热力学第一定律来判.断“

330、在p-V图上，将定温线向左水平移动，其温度—

A.增加

B减小✓

C.不变

D.无法确定

在P-U图上，状态点越往左移辿蝮、，根据pP=R?可得:温度T也越低。

331、在p—V图上，将绝热线向左水平移动，其比牖_。

A.增加

B.减小✓

C.不变

D.无法确定

Bo在p-v图上任意作一个定压瓶最正翻与两条绝热线相交，定段磐契

容增加，根据墙的定义式，嫡也增加。因此将绝热线向右水平移动演丽就帝

绝热线向左水平移动，其比嫡减小C

332、气体的定容比热较定压比热一一。

A.大一些

B.大很多

C.小✓

D.相等

由迈耶方程Cp=C+R可知c

333、在—图上，某理想气体可逆过程线左侧的面积表示该过程中系统与外

界之间的技术功的交换量。（191409:第02章工程热力学:127）

A.T—s

B.p—V✓

C.h—s

D.p—h

,•'•'Cj

技术功弘=-『dp,

334、下列——过程的内能是增加的。（191410:第02章工程热力学：128）

A.定温加热

B.绝热膨胀

C.定压放热

D.定容加热✓

理想气体的热力学第一定律

335、下列—过程的内能是减少的。（191411:第02章工程热力学:129）

A.绝热压缩

B.绝热膨胀✓

C.定温加热

D.定温放热

理想气体的热力学第一定律

336、对理想气体，下列—过程的比容是减少的。

A.绝热压缩✓

B.绝热膨胀

C.定压加热

D.定温加热

理想气体的热力学第一定律

337、对理想气体，下列—过程的比容是增加的。

A.绝热压缩

B.绝热膨胀✓

C.定温放热

D.定压放热

理想气体的热力学第一定律

338、对理想气体，下列—过程的温度是降低的。

A.绝热压缩

B.定容加热

C.定压加热

D,定压放热✓

理想气体的热力学第一定律

339、对理想气体，下列—过程的温度是增加的。

A.绝热压缩✓

B.绝热膨胀

C.定容放热

D.定压放热

理想气体的热力学第一定律

340、满足q=Au关系的热力过程是

A.任意气体任意过程

B.任意气体定容过程✓

C.理想气体等压过程

D.理想气体可逆过程

理想气体的热力学第一定律

341、满足q=w关系的热力过程是-

A.任意气体定温过程

B.任意气体定容过程

C.理想气体定温过程✓

D.理想气体可逆过程

理想气体的热力学第一定律

342、满足Au+w=O关系的热力过程是一一。

A.任意气体任意过程

B.任意气体绝热过程✓

C.理想气体任意过程

D.理想气体可逆过程

理想气体的热力学第一定律

345、一封闭系统与外界之间仅由于温度差而产生的系统内能变化量的大小

是取决于——。（191421:第02章工程热力学:139）

A.密度差

B.传递的热量✓

C兼变

D.功

Bo一封闭系统内能变化量的大小取决于与外界之间功和热量的交换量,而卷建

的传递是由于温度差而产生的。Jr

346、在P-V图上，某理想气体可逆过程线下的面积表示该过程中系统与

外界之间的—。（191422:第02章工程热力学:140）

A.功的交换量✓

B.热量的交换量

C.内能的变化量

D.能量交换

膨胀功即=

347、在一图上，某理想气体可逆过程线下的面积表示该过程中系统与外界

之间的功的交换量。（191423:第02章工程热力学:141）

A.T—s

B.p—V✓

C.h—s

D.p-h

膨胀功即=

348、在P-V图上，某比容增加的理想气体可逆过程线左侧的面积表示该

过程中系统所（191424:第02章工程热力学:142）

A•作的膨胀功的大小

B.消耗的外界功的大小

C.作的技术功的大小✓

D.消耗的热量

技术功取产-'^vdpo

*J

349、在T—s图上，某牖减小的理想气体可逆过程线下的面积表示该过程

中系统所一一。（191425:第02章工程热力学:143）

A.吸收的热量

B.对外作的功量

C.放出的热量✓

D.消耗的外界功量

嫡的定义式dS=（辱）；可獴及则:。=Jm户心。

350、在T—s图上，一个嫡增加的理想气体可逆过程线表示该过程是一个

—过程。（191426:第02章工程热力学:144）

A.吸热✓

B.放热

C.对外做功

D.消耗外界功

嫡的定义式击=（呼j：可徨&工FdSj则：。=J1高s。

351、在T—s图上，一个温度升高的理想气体可逆过程线表示该过程是一

个—过程。（191427:第02章工程热力学：145）

A.吸热

B.放热

C.内能增加✓

D.内能减少

•....•1.•,.,.k

理想气体的内能仅仅是温度的函敦，瓦度超高,内能越大。

352、在P—V图上，一个比容增加的理想气体可逆过程线表示该过程是一

个—过程。（191428:第02章工程热力学:146）

A.吸热

B.放热

C.对外做功✓

D.消耗外界功

膨胀功即=J；p・dv。

353、在定温过程中，技术功是膨胀功的一一倍。

A.0

B.1✓

C.k

D.2

多变指数为n的多变过程，技术功是膨胀功的n倍。定温过程,〃=lo

354、在绝热过程中，技术功是膨胀功的一倍。

A.0

B.1

C.k✓

D.2

多变指数为n的多变过程.技术功是膨胀功的n倍。绝热过程,n=ko

355、理想气体绝热过程的比热为（191431:第02章工程热力学:149）

A,Cv

B-Cp

C.8

D.0✓

多变指数为R的多变过程,比热为Cn=yj。绝热过程，凡

n-1

356、理想气体定温过程的比热为。(191432:第02章工程热力学:150)

A.Cv

B.Cp

C.8Vz

D.0

多变指数为n的多变过程,比热为q=定温过程M=lo

357、空气或燃气的定压比热与定容比热之差等于空气或燃气的—。151

A.对外作功量

B.对外放热量

C.气体常数✓

D.内能增加量

迈耶方程cp=c；+R可得，定压比热与定分比热之差等于气体常数Ro

358、空气或燃气的定压比热与定容比热之差等于—kJ/(kg*K)0152)

A.28.7

B.287

C.1.4

D.0.287✓

Do由迈耶方程Cp=Cy+R可得，定压比热与定容比热之差等于气体常数A。空

气或燃气R=2871/(ke-K)=0.287kJ/tke-K),

359、空气或燃气的定压比热是定容比热的一倍。（153）

A.1.2

B.1.3

C.1.4✓

D.1.5

由绝热指数的定义:k=%可知,Cp=k・j。对空气或燃气,A=1.4。

C▼二.v

360、对空气或燃气而言，多变指数n=0.8的多变过程比热是定容比热的—

倍。（191436:第02章工程热力学：154）

A.0.8

B.1.6

C.2

D.3✓

多变指数为n的多变过程，比热为cB=^cy

...士--.n-l

.■,,_

361、对空气或燃气而言，多变指数n=l.4的多变过程比热是定容比热的

一倍。（191437:第02章工程热力学：155）

A.0✓

B.1.0

C.1.4

D.2.0

多变指数为n的多变过程，比热为Cn="Cv

362、对空气或燃气而言，多变指数n=l.0的多变过程比热是定容比热的一

倍。（191438:第02章工程热力学：156）

A0

B.1.0

C.1.4

D.00✓

多变指数为/I的多变过程,比热为J=

363、物体的热容量与下列_无关。（191439:第02章工程热力学:157）

A.组成该物体的物质

B.物体的质量

C.加热过程

D.物体的密度✓

物体在准静态过程中温度升高1K所需要的热量称为该物体的热容量。物体

的热容量与物体的质量、组成该物体的物质种类和加热过程有关。单位质

量的热容量称为比热

364、下列说法错误的是_。(191440:第02章工程热力学:158)

A.系统的热能不可以定义为系统的内能✓

B.功和热量一样都是系统状态变化所经历的途径的函数

C.定容过程，不论理想或实际气体dUv=Cvdt

D.理想气体，不论什么过程du=Cvdt或411=Cvm(t2—tl)

Ao内能包括物质分子运动所真宥的平均动能和分子间相互作用而具有的分子间•

势能，内动能取决于温度，内势能取决于比容，也就是说，内能的大小取袂于该物

质的状态参数温度和比容,内能由枷质在某一时刻的状态参数来确定，与过程无

关。因此内能是物质的状态参数点姆幽邈则曜生鲤我整

筋而熨是针对某一过程而言的，是过程参数，说某个物质具有多少热量是没有

意义春^一个参数是否是状态参数关键是看它的变化催否与过程有关，对股

胀功而言陀的大小与过程有关，所以它不是状态参数。但流动功等于状态参数

压力和状态参数容积的乘积，即它的大小由流动工质的状态决定，与过程无关，所

以是状态参数。又因为内能也是状态参数，所以内能与流动功之和(U+pV)为

状态参数屋；

365、关于功和热量的本质区别，正确的是_。(191441:第02章工程热

力学：159)

A.热量是系统与外界发生能量传递时系统内能变化的度量，而功是由于外

界重物的升降而产生的系统与外界的相互作用，它不是内能变化的度量

B.热量是系统的状态参数，功是系统状态变化所经历的途径的函数

C.功是规则运动的能量传递方式，压力差是作功的驱动力，热量是不规则

热运动的能量传递方式，温度差是热量传递的驱动力✓

D.A和C

功的热力学定义为:当外界系统通过边界和外界之间发生相互作用时,如外

界的唯一效果是升起重物，则系统对外界做了功;反之;如外界的唯一效果

是降低重物，则外界对系统做了功。热量的热力学定义为:热量是除功以外，

通过边界由外界传递给封闭系统的能量。两者的相同点是功和热量是封闭

系统通过边界对外相互作用的两种形式，都是传递过程中的能量，都不是

状态参数。两者的不同点是功是规则能量的传递方式，而热量是不规则热

运动的能量传递方式，这是两者本质的区别。由于功和热量都是传递中的

能量，它们只在通过边界时才出现，一旦这种传递中的能量通过了边界时，

它们就消失了并转化为系统与外界的能量，因此，说系统华具有多少”功

或热量是没有意义的，它们都不是系统的状态参数。

366、热力学第二定律阐明了能量传递和转换过程中方向、条件和—o

（191442:第02章工程热力学：160）

A.速度

B.限度✓

C.速率

D.数量

Bo热力学第二定律独了辘髅的丽、籍、限队方向是:婀以自发地

转换施鼠懒量洞以自发版换为功;热量散转换为功瀛件侄少需要

两个热源热量徽为功的藏:小于100%。上除蛾热机制翻使肿的正

反西方郦）经觑就实。从热机制卷和使用的成功经验来看渐有热机的热效率

减于100%从反面来看，假蚪一热减热机踊潮，那么就可以利用雕

环境作为单■热源，从那里不断吸取热量而作功，而同国环境的内能实际上可以

认为般不尽淅以这种单1热源的热机又称为第二类水动机。历史上有人企图

制造第二类永翻，虽然这杯违反热屏肛定律，但歉败了。这期拢

从根本上违反了热力学第二定律。因此热力学第二定律也可以表述九“第二类

永动机是翻触”。「「,

367＞热力学第二定律并没有阐明能量转换的_。（191443:第02章161）

A.条件

B.限度

C.速度✓

D.方向

见0160题6

368、热力学第二定律指出_。（191444:第02章工程热力学:162）

A.能量只能转换而不能增加或消灭

B.能量只能增加或转换而不能消灭

C.能量在转换中是有方向性的✓

D.能量在转换中是无方向性的

见018题6

369、能量传递和转换过程进行的方向、条件及限度是热力学第二定律所研

究的问题，其中—是根本的问题。（191445:第02章工程热力学：163）

A.方向✓

B.条件

C.限度

D.转换量

见0166题d

370、单一热源的热机，又称为第二类永动机，它违反了（191446:第

02章工程热力学：164）

A.能量守恒定律

B.物质不变定律

C.热力学第一定律

D.热力学第二定律✓

见0160题6

371、下列一定律表明了制造第二类永动机是不可能的。（165）

A.热力学第一定律

B.热力学第二定律✓

C.波义耳-马略特定律

D.傅立叶定律

见01W题6

372、热力学第二定律可以这样表述（191448:第02章工程热力

学：166）

A.热能可以百分之百的转变成功

B.热能可以从低温物体自动地传递到高温物体

C.使热能全部而且连续地转变为机械功是不可能的✓

D.物体的热能与机械功既不能创造也不能消灭

Co热力学第二定律的克劳修股法环可能把热量从低温物槌到高温物体而

不产生其它变化。热力学第二定律的开尔文说法许可能从单一热源吸取翘使

之完全变为有用的立而不产生其它姚。这两种说法是等价的，违反了开尔文

说法嬷导致违反克劳修斯说法。

•・・・'i•\...5.'

373、关于热力学第二定律的表述，下列—是正确的。(工程热力学:167)

A.不可能从热源吸取热量之完全变为有用功

B.不可能把热量从低温物体传到高温物体而不产生其它变化✓

C.不可能从单一热源吸取热量使之完全变为有用的功

D.热量可从高温物体传到低温物体而不产生其它变化

B。热力学第二定律可以理解为:“机械能可以全部转化为热能而热能不可以全

部转化为机雕”，但不可以理解为“热舸以从高鼬体传递给低温物体而不能

从低温物体传递给高温物体”，因为在外界输人功的情况下,热量可以从低温物体

传到高温物体。加制冷循环和热泵循环等。•一.二二

374.如循环的目的是向高温热源供热，则该循环是一一。(168)

A.制冷循环

B.热机循环

C.正循环

D.热泵循环✓

15MI*vw*।v/，•・！•▼,▼vr?>•'・，・■・■■♦・

D。制豳釉目的；是从辘热翻热港泵断的鼬是向翘热«［诙热

机循雅1目的:是相热能般雌触机雕。二“'

375、如循环的目的是从低温热源吸热，则该循环是_。（169）

A.制冷循环✓

B.热机循环

C.正循环

D.热泵循环

见0168题0

376、如循环的目的是将热能持续地转化为机械能，则该循环是

（191452:第02章工程热力学:170）

A.制冷循环

B.热机循环✓

C.逆循环

D.热泵循环

见0168题0

377、制冷压缩机及其系统的最理想循环是（171）

A卡诺循环

B.逆卡诺循环✓

C.回热循环

D澳托循环

卡诺循环和逆卡诺循环都是由两个定温过程和两个绝热过程组成。

378、热机的最理想循环是一。（191454:第02章工程热力学：172）

A卡诺循环✓

B.逆卡诺循环

C.回热循环

D澳托循环

见0171题。

379、由等温放热过程、绝热压缩过程、等温加热过程和绝热膨胀过程所组

成的循环是一一。（191455:第02章工程热力学:173）

A.混合加热循环

B.定容加热循环

C.定压加热循环

D.卡诺循环✓

卡诺循环和逆卡诺循环都是由两个定温过程和两个绝热过程组成。

380、由等温放热过程、绝热压缩过程、等温加热过程和绝热膨胀过程所组

成的循环是一一。（191456:第02章工程热力学:174）

A.柴油机工作循环

B.二次回热循环

C.逆卡诺循环✓

D.蒸汽动力循环

见0173题。

381、工质经卡诺循环后又回到初始状态，其内能（175）

A.增加

B.减少

C.不变✓

D.增加或减少

内能是状态参数。

382、卡诺循环的热效率仅与下面一有关。（工程热力学:176）

A.高温热源的温度

B.低温热源的温度

C.高温热源的温度和低温热源的温度✓

D.高温热源的温度和低温热源的温度及工质的性质

Co卡塔定理为:在温度A的高温热源和温度”的低温热源之间工作的一切可

逆热机，其热效率均相等，与工质的性质无关浓温度的高温热源和温度的

GT2

低温热源之间工作的一切热机循环，以卡诺循环热效率最高。卡诺定理从理论上

’•指出了提高热能动力装置螂率的基本途径。'1.•••••

383、提高制冷系数的最佳措施是一一。（程热力学:177）

A.提高冷凝温度，降低蒸发温度

B.提高冷凝温度，提高蒸发温度

C.降低冷凝温度，提高蒸发温度✓

D.降低冷凝温度，降低蒸发温度

提高制冷系数的方法有:提高蒸发温度、降低冷凝温度、增大过泠度。

384、从逆卡诺循环可以看出，同时提高蒸发温度和冷凝温度可以_制冷系

数。（191460:第02章工程热力学:178）

A.降低

B.提图

C.不改变

D.无法确定✓

提高制冷系数的方法有:提高蒸发温度、降低冷凝温度、增大过泠度。

390、理想气体绝热过程中，工质的端的变化量（191466:第02章工

程热力学：184）

A.大于0

B,小于0

C.等于0

D.大于等于0✓

也绝热过程燧流等于零，可逆过程嫡产等于零，而埔的变化量=嫡流+嫡产。

因此;可逆的绝热过程是定嫡过程，不可逆绝热过程是嫡增加的过程。

391、卡诺循环热效率的范围是（191467:第02章工程热力学:185）

A.大于1

B.大于0,小于1✓

C.大于0

D.小于0

Bo卡诺循环热效率的范围是：大于0,小于1;逆卡诺循环制冷系数的范围是:大

于0;逆卡诺循环供热热泵系数的范围是:大于1。

392、逆卡诺循环制冷系数的范围是（186）

A.大于1

B.大于0,小于1

C.大于0✓

D.小于0

Bo卡诺循环热效率的范围是：大于0,小于1;逆卡诺循环制冷系数的范围是:大

于0;逆卡诺循环供热热泵系数的范围是:大于1°；・

393、理想气体可逆吸热过程中，下列—一定是增加的。(187)

A.内能

B.烯/

C.压力

D.温度

B。吸热过程娴流大于零，可逆过程嫡产等于零而俩的变化量=W+情产。

因此,可逆的吸热过程是懈增加的过程。一’・“」，

394、理想气体可逆放热过程中，工质的牖_。(188)

A.增加

B.减小✓

C.不变

D.无法确定

B。放热过程嫡流小于零，可逆过程嫡产等于零,而嫡的变化县工嫡流+嫡产。

因此,可逆的放热过程是嫡减小的过程。

395、卡诺循环的热效率与工质性能的优劣有直接关系，该说法—

A.完全正确

B有一定道理

C.完全错误✓

D有可能对

卡诺定理

396、工质经卡诺循环后又回到初始状态，其压力（190）

A.增加

B.减少

C.不变✓

D.增加或减少

压力是状态参数C

397、工质经过一次卡诺循环后，其比容的变化量为（191）

A.0✓

B.正

C.负

D.正或负

比容是状态参数。

398、卡诺循环的热效率仅与_有关。（191474:第02章工程热力学：192）

A.热源温度

B.冷源温度

C.循环过程

D.A+B✓

卡诺定理

401、一定质量的理想气体在定容条件下，温度从27c上升到127℃,其压

力等于原来的一。（191477:第02章工程热力学:195）

A.4/3✓

B.3/4

C.127/27

D.27/127

鼠由气体状态方程”二初可得:在定容条件下，彳注意,温度必须用的

对温度。・・•,一「.，；•一',；.■,；>.

•,•1.•*,•***•%..,•

402、某封闭系统经历了一不可逆过程后，系统向外界放热20kJ,同时对

外界作功为10kJ,则系统的嫡的变化量为一一。（196）

A.零

B.正

C.负

D.无法确定✓

D。：放热过程懈制'于零不可逆过程嫡产大于零,而精的变化量=W+«i

产。因此该过程无法确趟的姚最,

403、在p—V图上的任意一个正循环，其压缩功—膨胀功。（197）

A.大于

B.等于

C.小于✓

D.无法确定

Co正循环在P-”图上是沿顺时针方向进行的循环,工质在膨胀过程中所做的正

功大于压缩过程所做的负功，工质从高温热源吸热，向低温热源，放热，•是把热能转

化为机械能的循环，称之为动力循环或热机循环。

404、在p—V图上的任意一个其膨胀功小于压缩功。（198）

A.正循环

B.逆循环✓

C.循环

D.无法确定

Bo逆循环在p-V图上是沿逆时针方向进行的循环,工质在循环过程中消耗外界

的净功，工质从高温热源吸热，向低温热源放热，根据循环的目的分别称之为制冷

循环或热泵循环。

405、窗式空调器的夏天工况，系统进行的循环是（199）

A.热机循环

B.制冷循环✓

C.热泵循环

D.正循环

窗式空调器兼有制冷和热泵的功能，只需通过一个转换阀改变冷剂的流向

410、提高循环热效率的不正确的途径是—.（204）

A.尽量提高高温热源温度

B.尽量降低低温热源温度

C.尽可能使实际的热力循环接近理想卡诺循环

D.尽量增大各种传热温差✓

Do提高热能动力装置热效率的基本途径是:(1)提高工质从高温热源吸热时的平

均进热温度，向高温方向发展;(2)降低工质向低温热源放热时的平均放热温度，尽

量使其低至接近环境温度;(3)尽量避免和减少过程的不可逆性，使实际循环尽量

接近可逆循环。提高制冷装置制冷系数的基本途径是:(1)在满足冷藏对象温度要

求的条件下,应选辱较高的库温;(2)在可选择的情况下，选择低温的冷却介质;(3)

尽量避免和减少过^的不可逆性,如减小冷凝器、蒸发器的传热温差和各种摩擦

损失，使实际循环尽量接近可逆循环。公

411、提高循环热效率的不正确的途径是—.(205)

A.尽量提高高温热源温度

B.尽量降低低温热源温度

C.尽量减少各种摩擦损失

D.尽量减小高低温热源温差✓

见0204题。

412、下列——可看作理想气体。(191488:第02章工程热力学:206)

A.R22蒸气

B.水蒸气

C.R12蒸气

D.氧气✓

理想气体的热力学定义是：完全符合克拉贝隆方程以及比内能仅仅是

温度的函数的气体。水蒸气在压力比较低、温度比较高，距液态较远

时可看作理想气体。空气、燃气以及空调设备内的空气中的水蒸气可

看作理想气体，但蒸汽动力装置中的水蒸气不可以看作理想气体。

416、可看作理想气体的气体是—。（191492:第02章工程热力学:210）

A.制冷装置中的R12蒸气

B.房间内空气中的水蒸气✓

C.锅炉中的水蒸气

D.汽轮机中的水蒸气

B。空气、燃气以及空气、燃气、空调设备内的空气中的水蒸气等可看作理想气体，

但蒸汽动力装置中的水蒸气、制冷装置内的冷剂气体不可以看作理想气体。

418、理想气体的温度、比容、压力中有两者变化时，其参数之间不遵循一

—o（191494:第02章工程热力学:212）

A.波义耳一马略特定律

B.盖.吕萨克定律

C.虎克定律✓

D.查理定律

当理想气体的温度保持不变时,其比容和压力的变化规律应遵循波义

耳一马略特定律;当理想气体的压力保持不变时，其比容和温度的变

化规律应遵循盖.吕萨克定律;当理想气体的比容保持不变时，其温度

和压力的变化规律应遵循查理定律。

429、在理想气体绝热过程中，工质比牖的变化量_______o（223）

A.大于0

B,小于0

C.等于0

D.大于或等于0✓

D。理想与标可赛榭偏王质臃的变化量等于零,理想气体不可逆绝热过程工

质比嫩蟆犍鼾密y*•

433、理想气体工质的放热、膨胀过程，该多变过程的多变指数n为一一

(227)

A.n<0

B.0<n<l

C.l<n<k

D.n>k✓

多变过程在p-y图及？-s图

437、理想气体吸热过程，当消耗外界功时，其温度_。(191513:第02

章工程热力学:231)

A.升高✓

B.降低

C.不变

D.不一定

Ao由理想气体热力学第一定律的表达式dg=cvdr+dw知:当dg>O,dw〈O时，

ar>Oo■■!•••一；•、->

438、理想气体对外作功过程，当温度不变时，其吸热量q——o(232)

A.大于0✓

Bo小于0

C.等于0

D.大于0或小于0

Ao由理想气体热力学第一定律的表达式的=CvdT+dw知:当Hv>0,dT=0时:

dq>0。i

439、理想气体对外作功过程，当温度升高时，该过程是_。（233）

A.吸热过程✓

B.放热过程

C.绝热过程

D.不一定

Ao由理想气体热日学第一定律的表达式d件cvdr+dw知:当M>0,d「>0时,

dq>0。-I:工■■,

440、理想气体对外作功过程，当温度下降时，该过程是_。（234）

A.吸热过程

B.放热过程

C.绝热过程

D.不一定✓

Do由理想气体热力学第一定律的表达式dq=+脑知:当儿>0,d0时,

dq不一定大于零o-•■"-1

441、理想气体对外作功过程，当温度不变时，该过程是_。（235）

A.吸热过程✓

B.放热过程

C.绝热过程

D.不一定

A。由理想气体热力学第一定律的表达式而=+dw知:当d加>0附=0时,

dq>Oo

442、理想气体放热过程，当对外作功时，其温度_。（工程热力学:236）

A.升高

B.降低✓

C.不变

D.不一定

Bo由理想气体热力学第一定律的表达式的=c1T+dw知:当dq<0,dw>0时，

dT<0o

443、理想气体放热过程，当消耗外界功时，其温度（237）

A.升高

B.降低

C.不变

D.不一定✓

Do由理想气体热力学第一定律的表达式"=*7+dw知:当dg<0,dw<0时,

〃不一定小于零。'：

444、如图（191520:第02章工程热力学:238）

A✓

B

C

D

某气体（c™=0.8kJ/kg,P）被压缩过程中，接受外界功90kJ/kg，

温度上升80P，此过程中，该气体将对外界放热___kJ/kg.

A.26B.64C.154D.都不对

Ao由热力学第一定律可知;好加+w=0.8x80+（-90）=-26kJ/kg,即气体对

外界放热26小喙工.」‘'•

445、如图（191521:第