中国振动工程学会模态分析高级研修班讲课资料(第一章)-模态分析理论基础

姜节胜西北工业大学振开工程争论所模态分析理论根底模态分析理论根底是20世纪30年月机械阻抗与导纳的概念上进展起来。吸取了振动理论、信号分析、数据处理、数理统计、自动掌握理论的有关养分，形成一套独特的理论。模态分析的最终目标是识别出系统的模态参数，为构造系统的振动分析、振动故障诊断和预报、构造动力特性的优化设计供给依据。解析模态分析可用有限元计算实现，而试验模态分析则是对构造进展可测可控的动力学鼓励，由激振力和响应的信号求得系统的频响函数矩阵，再在频域或转到时域承受多种识别方法求出模态参数，得到构造固有的动态特性，这些特性包括固有频率、振型和阻尼比等。

模态分析定义为：将线性时不变系统振动微分方程组中的物理坐标变换为模态坐标，使方程组解耦，成为一组以模态坐标及模态参数描述的独立方程，坐标变换的变换矩阵为振型矩阵，其每列即为各阶振型。有限元分析软件(如ANSYS、NASTRAN、SAP、MAC等)在构造设计中被普遍承受,但在设计中,由于计算模型和实际构造的误差,而且受到边界条件很难准确确定的影响,特殊是构造的外形和动态特性很简单时，有限元简化模型和计算的误差较大。通过对构造进展试验模态分析，可以正确确定其动态特性，并利用动态试验结果修改有限元模型，从而保证了在构造响应、寿命估计、牢靠性分析、振动与噪声掌握分析与预估以及优化设计时获得有效而正确的结果。a.获得构造的固有频率,可避开共振现象的发生当外界鼓励力的频率等于振动系统的固有频率时，系统发生共振现象。此时系统最大限度地从外界吸取能量，导致构造过大有害振动。构造设计人员要设法使构造不工作在固有频率环境中。相反，共振现象并非总是有害的：振动筛、粉末碾磨机、打夯机和灭虫声放射装置等等就是共振现象的利用。构造设计人员此时要设法使这种器械工作在固有频率环境中，可以获得最大能量利用率。试验模态分析的典型应用b.为了应用模态叠加法求构造响应，确定动强度,和疲惫寿命分析告知我们任何线性构造在外鼓励作用下他的响应是可以通过每个模态的响应迭加而成的。所以模态分析另一主要的应用是建立构造动态响应的猜测模型，为构造的动强度设计及疲惫寿命的估量效劳。c.载荷(外鼓励)识别由鼓励和模态参数猜测响应的问题称为动力学正问题，反之由响应和模态参数求鼓励称为反问题。原则上只要全部的各阶模态参数都求得,由响应就可以求出外鼓励〔称为载荷识别〕。d.振动与噪声掌握既然构造振动是各阶振型响应的迭加，只要设法掌握相关频率四周的优势模态〔改设计和加阻尼材料等或使用智能材料〕就可以到达掌握构造振动的目的。对汽车车厢内或室内辐射噪声的掌握，道理也一样。车厢座舱或室内辐射噪声与其构造的振动特性〔模态〕关系亲密，由于辐射噪声是由构造振动“辐射”出来的。掌握了构造的振动，也就是实现了辐射噪声的掌握。e.为构造动力学优化设计供给目标函数或约束条件动力学设计，即对主要承受动载荷而动特性又至关重要的构造，以动态特性指标作为设计准则，对构造进展优化设计。它既可在常规静力设计的构造上，运用优化技术，对构造的元件进展构造动力修改；也可从满足构造动态性能指标动身，综合考虑其它因素来确定构造的外形，乃至构造的拓扑〔布局设计、开孔、增删元件〕。动力学优化设计就是在构造总体设计阶段就应对构造的模态参数提出要求，避开事后修补影响全局。f.有限元模性修正与确认当今工程构造计算承受最广泛的计算模型就是有限元模型。再好的算法和软件都是建立在抱负的构造物理参数和边界条件假设上的。构造有限元计算结果和试验往往存在不小差距。此时在模态试验可信的前提下，一般是以试验结果来对有限元模型进展修正和确认。经过修正和确认的有限元模型具有优化概念下的与试验结果最大的接近。可以进一步用于后继的响应、载荷和强度计算。单自由度系统频响函数分析粘性阻尼系统阻尼力〔与振动速度成正比〕：强迫振动方程及其解解的形式〔s为复数〕及拉氏变换：自由振动阻尼比范围〔0－1〕内为欠阻尼无阻尼固有频率实部：衰减因子，反映系统阻尼虚部：有阻尼系统的固有频率

构造阻尼〔滞后阻尼〕系统阻尼力：与位移成正比，相位比位移超前90度构造阻尼系数运动方程及拉氏变换g—为构造阻尼比或构造损耗因子传递函数和频率响应函数用实部和虚部表示与粘性阻尼系统相比频响函数形式一样和相互置换即可得各自表达式〔1＋jg〕k—复刚度位移、速度和加速度传递函数位移、速度和加速度频率响应函数三者之间的关系动刚度〔位移阻抗〕动柔度〔位移导纳〕质量阻抗、阻尼阻抗、刚度阻抗〔位移、速度、加速度〕质量导纳、阻尼导纳、刚度导纳〔位移、速度、加速度〕左至右阻抗除，导纳乘单自由度频响函数的特性曲线Bode图(幅频图和相频图)幅频图:频响函数的幅值与频率的关系相频图:相位与频率的关系阻尼愈大，在固有频率四周相位曲线的陡度越小时曲线始点约为1/k，为弹簧的导纳线；低频时外力主要由弹簧力来平衡；时，产生共振，幅值为此时惯性力与弹簧力平衡，鼓励力与阻尼力平衡时幅值下降，最终趋向于渐近线极值为0，高频时系统鼓励力主要由惯性力来平衡实频图〔构造阻尼和粘滞阻尼〕两个极值点半功率带宽半功率带宽反映阻尼大小阻尼越大，半功率带宽越大，反之亦然虚频图以构造阻尼为例：系统共振时虚部到达最大值系统共振时实部为零半功率点处的值半功率的概念是针对功率〔而非幅值〕而言，在半功率点处，虚部正好为其最大值的一半，但幅值却为最大幅值的有效值。Nyquist图－频响函数矢端轨迹图构造阻尼系统Nyquist圆〔导纳圆〕》特点起始点(频率为零)非原点，约在(1/k,-g/k)处，圆心坐标〔0，-1/2kg〕初相角为arctan(-g)圆的直径为虚部最大值1/(kg)半径为实部最大值1/(2kg)直径处对应半功率带宽两个频率点共振频率点粘滞阻尼系统Nyquist图特点桃子形，阻尼比越小轨迹圆越大在固有频率四周，曲线接近圆，仍可利用圆的特性速度与加速度频响函数特性曲线关系回忆幅频图实频图与虚频图Nyquist图不同鼓励下频响函数的表达式要点频响函数反映系统输入输出之间的关系表示系统的固有特性线性范围内它与鼓励的型式与大小无关在不同类型鼓励力的作用下其表达形式常不一样简谐鼓励鼓励力响应位移频响函数周期鼓励非正弦周期力，如方波、锯齿波，周期为T响应的傅氏开放频响函数〔定义为各频率点上的值〕均包含幅值与相位两个量瞬态鼓励一般瞬态输入傅氏变换相应输出傅氏变换相应频响函数单位脉冲鼓励频响函数随机鼓励输入自相关函数输入自功率谱密度输入输出相互关函数互功率谱密度函数频响函数多自由度系统的频响函数分析两类系统约束系统自由系统约束系统2自由度运动方程〔无阻尼〕傅氏变换频响函数矩阵原点频响函数第i点的响应与第i点的鼓励之间的频响函数跨点频响函数第i点的响应与第j点的鼓励之间的频响函数原点频响函数特性原点频响函数曲线及特性两个共振频率点〔对应于分母为零〕一个反共振点〔分子为零〕

反共振是局部现象〔仅仅振幅为零，由于此时频响函数的其他项均不为零〕。机架线一般多自由度约束系统N自由度约束系统有N个共振频率,〔N－1〕个反共振频率对原点函数共振反共振交替消失对跨点频响函数无此规律一般两个距离远的跨点消失反共振的时机比较近的跨点少机架线自由系统两自由度系统运动方程〔无阻尼〕频响函数矩阵曲线及特性时系统产生刚体运动零频为刚体模态反共振点一个共振点高频时以高阶质量线为渐进线，趋向于零零阶等效质量机架线一般多自由度系统频响函数曲线一般总结共振于反共振频率满足以下关系〔假设有零频则算第一阶〕机架线多自由度系统模态分析与模态参数〔根本理论及方法〕比例阻尼线定常系统物理坐标下的运动方程M、C、K均为N×N矩阵方程包含物理坐标为耦合方程

传递函数和频响函数矩阵

拉氏变换

模态坐标下的运动方程-任意l点的响应为各阶模态响应的线性组合振型矩阵〔模态矩阵〕第r阶振型〔模态向量)模态坐标-模态坐标下的运动方程无阻尼自由振动特征方程全部模态第r阶模态模态正交性主模态：各阶模态主空间：各阶模态向量所组成的空间主坐标：相应的模态坐标第r阶模态的惯性力对第s阶模态位移所做的功为零；或第r阶模态的弹性力对第s阶模态位移所做的功为零

模态质量和模态刚度-模态刚度特定归一化状况〔模态质量归一)它们的具体值没有太大的意义，取决于振型归一化，这是由于振型只是振动形态，没有振幅的意思。这三个振型〔模态向量〕是等价的

-模态质量0000

解偶后的运动方程--比例阻尼系统运动方程比例阻尼模态阻尼M、K对称，所以C也对称，也具有正交性解偶运动方程〔模态坐标下〕对第r阶模态模态频率、模态向量、模态质量模态刚度、模态阻尼总称模态参数多自由度系统实模态分析实模态条件各点振动相位差为零，或为180度与无阻尼和比例阻尼系统等价实模态下响应模态坐标物理坐标测点l的响应单点鼓励频响函数单点p鼓励l点响应测量l点与鼓励点p之间的频响函数频响函数与鼓励力大小无关几个概念等效刚度等效质量等效质量与等效刚度的关系等效刚度与测点与鼓励点有关计及刚体位移下的频响函数刚体运动的频响函数考虑刚体位移下的频响函数剩余柔度认为是与频率无关的常数也可认为是频率的线性函数模态截断频响函数的合成频响函数为单个模态之叠加模态截断只关心前几阶和十几阶模态无视高阶模态的影响所截模态数一般大于被分析模态数的两倍频响函数多自由度系统复模态分析特点各点相位差不肯定是0度或180度〔与实模态不同〕振型系数为复数构造阻尼系统构造阻尼材料内部阻尼滑移阻尼〔接头、螺钉、铆钉、衬垫等〕运动方程及拉氏变换R为构造阻尼矩阵传递函数和频响函数矩阵一般表达特征解的正交性G为构造损耗因子矩阵GK＝R(I＋jG)K为复刚度矩阵模态矩阵〔振型矩阵〕模态质量矩阵、模态刚度矩阵都是复数振型向量正则化频响函数矩阵具体表达一般粘性阻尼系统运动方程状态向量和状态方程阻尼矩阵不能在N维主空间解偶，需承受状态空间法引入状态向量状态方程扩展为2N空间自由振动特征方程方程特征值(2N个〕特征向量2N维空间系统的复模态频率和复振型向量，共轭成对模态正交性矩阵表示正交性矩阵表达模态坐标下的解利用正交性解偶后的方程振型叠加解模态坐标t＝0时的模态坐标向量l点的瞬时位移

复模态特性复共轭特性特征值与特征向量均为复数，共轭成对，共2N个复模态的正交性复特征向量在2N维空间中正交；