高斯光束的振幅和强分布激光原理及应用电子电子

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3.3.1高斯光束的振幅和强度分布4.图(3-8)基模光斑半径随z按双曲线规律的变化5.基模光斑半径随z按双曲线规律变化，如图(3-8)。

3.3.2高斯光束的相位分布1.随坐标而变化，与腔的轴线相交于点的等相位面的方程为

忽略由于z变化引起的的微小变化，用代替，则在腔轴附近有

令，则有：

3.3.2高斯光束的相位分布当z0＞0时，z-z0＜0；而当z0＜0时,z-z0＞0

2.表明等位相面在近轴区域可看成半径为R0的球面3.由式子可知：当当共焦腔反射镜面是共焦场中曲率最大的等相位面4.共焦场中等相位面的分布如图(3-9)所示。

图(3-9)共焦腔中等位相面的分布1.远场发散角(全角)

定义为双曲线的两根渐近线之间的夹角（参见图(3-8)）

2.由波动光学知道，在单色平行光照明下，一个半径为r的圆孔夫琅和费衍射角(主极大至第一极小值之间的夹角)。与上式相比较可知．高斯光束半角远场发散角在数值上等于以腰斑为半径的光束的衍射角，即它已达到了衍射极限。

3.共焦腔基模光束的理论发散角具有毫弧度的数量缀，它的方向性相当好。

4.由于高阶模的发散角是随着模的阶次的增大而增大，所以多模振荡时，光束的方向性要比单基模振荡差。

3.3.3高斯光束的远场发散角1.亮度B:单位面积的发光面在其法线方向上单位立体角范围内输出去的辐射功率。

2.一般的激光器是向着数量级约为10－6sr的立体角范围内输出激光光束的。而普通光源发光(如电灯光)是朝向空间各个可能的方向的，它的发光立体角为4πsr。相比之下，普通光源的发光立体角

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