第五章 放射性测井2011

第五章放射性测井

引入：放射性测井是近代物理的成果在测井工作中的应用。放射性测井方法较之其它测井方法的优点是适用的范围广，它可以在套管井中进行测量，可以在空井和油基泥浆井中进行测量。一、核衰变及其放射性1）原子的结构：原子核（质子+中子）+核外电子2）放射性核素

核素：原子核中具有一定数量的质子和中子并在同一能态上的同类原子（同类核素的原子核中质子数和中子数都相同）。

放射性：原子核能自发地释放

、β、

等射线的性质

放射性核素：不稳定的核素（其结构和能量都会发生改变，衰变成其他核素，并放出射线）。

同位素：原子核中质子数相同而中子数不同，但具有相同的化学性质，在元素周期表中占有同一位置。

放射性同位素：不稳定的同位素。3）

核衰变核衰变：原子核自发地释放出一种带电粒子，并蜕变成另外某种原子核，同时放出伽马射线。核衰变常数λ：决定于该放射性核素本身的性质，其值越大衰变越快。一种元素经过放射变成另一种元素的过程称为衰变或蜕变。例如88Ra226→86Rn222+

(粒子)

衰变镭氡(放射性元素)

(注：原子核的表示方法ZXAX元素符号，Z为质子数，A为质量数A=N+Z)4)放射性强（活）度一定量的放射性核素，在单位时间内发生衰变的核数。放射性强（活）度的单位1居里(Ci)=3.7×1010次衰变/秒(Bq贝可勒尔)5）放射性射线的性质α——2He4流，极易被吸收，电离本领强，在物质中穿透距离很小。β——高速运动的电子流，在物质中穿透距离较短。

——频率很高的电磁波或光子流，不带电，能量高，穿透力强。6)衰变规律

对含有一大堆原子的放射性物质来说，其中某一个原子何时放射衰变完全是偶然的，无法预计的，但是对许多原子的整体来说，某一时刻平均有多少原子发生衰变是符合统计规律的。这一规律是：某一时刻的衰变率dN/dt(单位时间衰变的原子核数)二者成正比当时存在的原子核数N

即dN/dt=－

N

为衰变系数(比例系数)，负号表示原子核数随时间的增长而减小。积分得到：N=Noe-

t

No为最先参入衰变的原子核数(t=0时，N=No)N为衰变之中t时刻存在的原子核数7)半衰期以最先参与衰变的原子核数No为基数，衰变成No/2时作用的时间T。即当N=No/2时所需的时间No/2=Noe-

T得到T＝ln2/

=0.693/

各种物质的衰变系数不同，所以半衰期不同，地质上可利用半衰期很长的元素来确定地层的地质年代。如：

元素名称 半衰期

92U238铀4.47×109年K40钾1.28×109年Co60钴5.27年Cs137铯30年二、天然放射性的衰变性质1、天然放射性的来历1）成系的(重元素:原子序数>81)铀系92U238

82Pb206(铅)钍系90Th232

82Pb208(铅)锕系89Ac227

82Pb207(铅)

i)此三系通过

、

衰变，最后达到稳定的铅同位素82Pb206(铅)ii)在

，

衰变的过程中，放出

、

粒子，伴随放出

射线。2）

不成系的(中等元素:原子序数30≤Z≤81)主要是钾19K3919K4019K41

其中，19K40是不稳定的元素,它随时都可能放出

射线2、天然放射性的衰变性质1)天然放射性衰变分为：

衰变、

衰变和

衰变。

衰变：放出

射线的衰变。通式为：ZXA→

Z-2YA-4+

(两个正电荷)例如：

衰变92U238→

90Th234+

衰变：放出

射线的衰变。通式为：ZXA→

Z+1YA+

(一个负电荷)例如：

衰变90Th234

→

91Pa234+

衰变：放出

射线的衰变。

射线通常是在

、

衰变的过程中伴随放出的。2)

、

和

射线比较射线种类

射线

射线

射线产生原因

衰变放出

衰变放出

、

衰变伴随放出实物氦2He4原子核流高速运动的电子流频率很高的电磁波波长3X10-11－10-9cm波速近似于光速带电性2He4带有两个质子两个正电荷每个

粒子带有一个负电荷不带电能量4－10MeV1MeV0.05－5MeV穿透能力空气中2.6-11.5cm岩石中10－3cm空气中几十cm岩石中几cm空气中几百cm岩石中几十cm测井能否利用不能不能能三、岩石的天然放射性

1、火成岩的放射性几点规律：1)火成岩所含放射性零散而不均匀2)酸性中性基性超基性SiO2的含量大→小颜色浅→深放射性元素含量大→小3)火成岩放射性元素主要是：铀(U)镭(Ra)钍(Th)钾(K)

2、沉积岩的放射性几点规律：1)沉积岩本身不含有放射性元素，其放射性元素来自火成岩。我们知道机械和化学力的综合侵蚀作用以及搬运产生了沉积岩，由于搬运和沉积的环境不同，使各种沉积岩的放射性元素的含量产生了差异。2)沉积岩的放射性强度取决于泥质含量(粘土含量)原因：a.粘土颗粒细，具有较大的比面(在沉积的过程中具有吸附放射性元素的能力大)比面的含义是每颗粒的表面积之和。b.粘土颗粒细，沉积的时间长(有充分的时间与放射性元素接触)。c.粘土沉积物中含有钾矿物（如水云母、正长石等)。3)沉积物的颜色由浅→深,其放射性强度由小→大。4)随钾含量的增大，放射性强度增大。5)孔隙度和渗透率

减小，放射性强度增大。3、变质岩的放射性正变质岩：由火成岩变质而来副变质岩：由沉积岩变质而来

变质岩的放射性取决于变质岩的源岩例如某井：正片麻岩副片麻岩角闪岩榴辉岩蛇纹岩自然

大小四、自然伽马测井

1)

射线探测器探测到地层的

射线，并将

射线变换成电脉冲信号(每一道

射线变换成一个电脉冲信号)。2)此电脉冲信号送入井下的放大器进行放大。3)放大的脉冲信号送入地面的放大器进行放大（其原因是脉冲信号经电缆传输后会衰减)。4)由于脉冲信号中混合了一些干扰信号，需经过鉴别器进行鉴别，排除干扰。5)将一些畸变的脉冲信号送入整形器进行整形。6)归一后的波形送入计数电路记录单位时间内脉冲个数，最后得到自然伽马测井曲线。(单位：脉冲/分钟)五、自然伽马测井曲线分析探测半径：对于煤、金属钻孔：d≤20cmR=25－45cm对于油田钻孔:d≤

30cmR=30－50cmab段：探测器远离界面上移，直到探测器中点离界面的距离为R，探测器的探测范围内是低放射性物质。bcd段：探测器上移过界面，直到探测器中点离界面的距离为R。1)随探测器上移，探测器探测范围内的高放射性物质逐渐增大，使曲线上升，直到探测器中点离底界面的距离为R时为止。2)探测器中点位于界面时，探测范围内的高低放射性物质各占一半，所以此点为曲线的半幅值点。de段：探测器中点离底界面的距离为R时开始，直到探测器中点离顶界面的距离为R时为止。探测器的探测范围内是高放射性物质efg段：分析方法同bcd段。gh段:分析方法同ab段。

注：薄层用2/3幅值分层。六、自然伽马测井仪的刻度1、刻度的意义和分级意义：为了使不同仪器,或者同一仪器在不同的时间，对同一的地层的测定结果能够作定量比较，必须进行仪器刻度。（如同用不同的秤，或者同一秤在不同的时间对某一东西进行秤量的结果应该一样，否则就应该对秤进行统一刻度)。刻度分级：

一级刻度：国家级的统一的标准称为一级刻度（标准刻度井）。

二级刻度：各制造厂和大的油田建立区域级的标准称为二级刻度（刻度装置或刻度井）。

三级刻度：一般现场使用的标准称为三级刻度（刻度器、刻度块）。要求：低级别的刻度装置必须用高一级刻度装置进行检查。2、刻度井低放射性物质混凝土低放射性物质混凝土高放射性物质混凝土含有：12ppm的U24ppm的Th4%的K定义

N高为高放射性混凝土中的读数；N低为低放射性混凝土中的读数；API是美国石油学会的缩写；AmericaPetroleumInstitute七、自然伽马测井曲线的影响因素

1、岩层厚度(1)h>6roh增大，幅值不再增大用半幅值点分层(2)h<6ro

h减小，幅值减小用2/3幅值点分层ro井眼半径2、统计起伏(也称统计涨落)

1)现象泥岩的放射性含量是均匀的，但在同一岩层的各点读数不一样其读数在平均计数率上下波动。经理论计算得到：绝对误差

2)产生的原因：衰变规律3)统计涨落的定义：在放射性源强不变，测量条件不变的情况下，在相等的时间间隔内，重复观测放射性强度，每次记录的数值不同，总是在某一数值(平均值)上下波动，这种现象称为放射性涨落。3、井参数的影响自然伽马射线强度的吸收方程u为系数吸收，L为物质的厚度；J

与J

为伽马射线吸收前后的强度。与井参数有关的几种吸收系数物质钢水泥环泥浆清水空气u0.5cm-1二者之间0.1－0.2cm-1二者之间<0.1cm-1八、自然伽马测井的应用1、划分岩性1）砂泥岩剖面

粗砂岩中砂岩细砂岩泥岩J

小→大SP幅度大→小Ra大→小Vsh小→大2)膏盐剖面钾岩泥岩砂岩及其它岩石岩盐、石膏特高高中等最低

3)碳酸盐岩剖面泥岩泥质灰岩、泥质白云岩纯石灰岩、白云岩最高中等最低2、确定泥质含量

泥质含量与自然伽马射线强度成正比，推导计算泥质含量的方法同自然电位，可推导得到的计算泥质含量公式如下：式中J

,J

max,J

min分别为研究地层、纯泥岩、纯砂岩的自然伽马测井强度，同样要进行非线性校正:C＝

3.7新地层C＝

2.0老地层3、划分煤层1)煤中的有机质与无机质都不含放射性物质，所以J

低。2)煤的J

与煤的灰分含量有关。4、其它

1)地层对比J

与岩石孔隙中的流体(油或水)的性质无关；J

与地层水、泥浆的矿化度无关；J

曲线的标准层容易获得。2)沉积环境分析J

、SP、Ra与岩层的粒度、分选性、泥质含量密切相关，而这几个量与沉积环境密切相关，所以可以利用J

、SP、Ra进行沉积环境分析。九、自然伽马能谱测井1、测量原理

计数地球上的伽马辐射大多数来源于三种放射性同位素的衰变：半衰期为1.3×109年的钾40（40K）；半衰期为4.4×109年的铀238（238U）；半衰期为1.4×1010年的钍232（232Th）。通过伽马能谱测井，可以获得5条参数曲线：（1）以百分比表示的钾含量曲线（K%）。（2）以浓度表示的铀含量曲线（Ｕppm）及钍含量曲线（Thppm）。（3）合成的自然伽马曲线(总计数率曲线GRSL)(API)。（4）无铀自然伽马曲线（KTh）(API)。测量谱段（能窗）的选择：对K40选用1.46Mev的光电峰；对U选用Bi214的能量为1.76Mev的光电峰；对Th选用Tl208能量为2.62Mev的光电峰。其测量结果可列出三元一次联立方程组求解： N1=a1U＋b1Th＋c1K N2=a2U＋b2Th＋c2K N3=a3U＋b3Th＋c3K式中N1、N2、N3─分别为三个能谱段的计数率（扣除本底计数）；U、Th、K─地层中铀、钍、钾的含量；ai、bi、ci─为换算系数，表示地层中单位含量的铀、钍、钾在相应能谱段的计数率1）确定泥质含量

2、应用2）划分岩性

主要火成岩和沉积岩的U、Th、K矿物名称U(ppm)Th(ppm)K（％）Th/U花岗岩4…715…403.4…4.03.5…5.6花岗闪长岩2.18.32.34.0闪长岩1.86.01.83.3辉长岩0.61.80.73.0辉岩0.030.080.152.7纯橄榄岩0.010.010.021.0橄榄岩0.020.050.22.5流纹岩2…79…255.74.5…12.5玄武岩0.531.960.613.7粘土2.1112.55.24泥岩3.712.02.75.24硅质粘土岩4.011.52.72.88油质泥岩<5001…30<4.0粉砂1.2…4.31.49.31.3…2.12.17…7砂岩0.51.71.13.4石灰岩2.01.5<0.40.75高硼润土、凝灰岩砂岩（引自SPEPetroleumProductionHandbook）一个富含铀的地层，若采用简单伽马分析就可能错误地解释为泥岩层段。但测量到铀含量的突然增加，这和附近深度处单一泥岩特征不同。岩心分析表明，该层富含有机质，这和铀经常为有机合成物所吸收相符合。测井曲线表明铀U异常所造成的结果若未被探测出，将影响整个层段粘土含量的确定

自然伽马测井显示在低于泥岩层下边界的12836ft处有一个较纯的砂岩。然而，从K的记录道看到，页岩层高浓度的钾在12836ft下面继续保持了几英尺。经后来的岩心分析发现：过量的钾是由于长石存在的结果，因为长石影响密度测井解释中所用颗粒密度的选择。引自（SPEPetroleumProductionHandbook）表明长石对自然伽马测井有影响自然伽马能谱测井指明Th、U、K的浓度。表明含有云母的层段，表示了异常高的钾含量。在这个层段上，GR测井曲线错误地暗示有不可忽略的粘土存在（引自SPEPetroleumProductionHandbook）3）确定粘土类型4）判断沉积环境Th/U>7陆相氧化环境Th/U<7海相沉积Th/U<2海相黑色页岩第二节

密度测井一、伽马射线与物质的作用

1、光电效应光电效应或称光电吸收在伽马射线的能量Er<0.51Mev(低能)时产生，过程如下：a

量子与原子核发生作用时，它将所有的能量交给原子；b原子又将能量几乎全部交给一个壳层电子；c电子克服电离能脱离电子轨道，成为自由电子，称为光电子。d而

量子被吸收，这种作用称为光电效应。注意:a光电效应在K，L层靠近核的内层产生光电子的几率(可能性)最大。b光电吸收系数：伽马量子穿过物质时产生光电效应的几率τ＝KZ4.6

K为与入射伽马量子有关的系数，K近似与Er的三次方成反比，Z为原子序数。kLe

2、康普顿－吴有顺散射伽马射线的能量为0.51<Er<1.02Mev时产生过程如下：a当入射

量子与原子中的一个电子发生作用b

量子将部分能量传给电子

c

量子本身成为散射

量子，即与原来运动方向成θ角射出。d而电子获得能量脱离电子轨道，成为反冲电子，反冲电子与

量子原入射方向成

角注意:a可以证明θ＝00时，

量子无能量损失，反冲电子没有获得能量。即

量子与物质没有发生作用。θ＝1800时，

量子能量损失最大，反冲电子获得能量最大。θ＝0~1800时，θ越大，

量子能量损失越大，反冲电子获得能量越大。b康吴散射的吸收系数：

量子与物质作用时产生康吴散射的几率；

σe为每个

量子与原子产生康吴散射的几率

称为电子密度：单位体积中电子数称为电子密度。ρ为体积密度，Z为原子序数，A为质量数，Na为阿佛加德罗常数6.602486*1023

克/分子

e

3、形成电子对

在伽马射线的能量为Er>1.02Mev时产生，过程如下：

量子与原子核(主要是重元素的原子核)的力场相互作用，此时

量子的能量转化为产生一个正电子和一个负电子，每个电子的能量为0.51Mev。

吸收系数：形成电子对的几率K＝C1Z2（Ero-1.02)C1为比例系数Z为原子序数Ero为入射

量子的能量4、吸收方程

射线通过物质时，以上三种效应都有可能产生，此时吸收方程注：1.当

量子的能量Er<0.51Mev时，u=τ以光电效应为主。当

量子的能量0.51<Er<1.02Mev时，u=σ以康吴效应为主。当

量子的能量Er>1.02Mev时，u=K以形成电子对为主。

2.测井使用的是中等能量的

源所以u=σ，吸收系数μ：正比于物质的密度中σe、Na为常数，Z/A=0.5则因此，当L、Io一定时，I与ρ有关，这是密度测井的物理基础。二、

－

测井原理1、

－

测井原理概述

1)

－

测井与自然

测井的区别

自然

：测量天然

射线强度(

源)

-

测井：测量人工射线强度(散射

)因此根本区别在于：

-

测井仪中的下部有

源铅饼(a防止

源直接照射探测器影响计数率，b延长探测器的寿命)。2)测量a目前

-

测井使用的

源为Cs137(铯)源能量为0.66Mev入射的是中等能量的

量子b中等能量的

量子入射物质，产生康吴散射，探测器接收散射

射线的强度。3)值得注意的是a.探测器主要记录一次散射

射线的强度。原因是到探测器的散射

射线的散射角较大，所以散射

射线的能量较小(与入射的

射线的能量相比，能量损失很多)，故

-

测井主要记录到一次散射

射线，多次散射

射线能量很低，容易产生光电效应，被岩层吸收。b.随r距离加大，

增大；随散射角的增大，散射

射线的能量很快减小，所以

-

测井的探测深度不大，探测范围不大。探测范围为：半径为L/2左右，高度为L的圆柱体，一般L＝50－60cm，所以r≤30cm。c.记录为探测器与

源的中点。d.J

(

-

测井)的单位为：脉冲/分。二、

－

测井原理1、

－

测井原理概述

2、J

与密度

，源距L的关系

经理论推导探测器接收到的散射

射线强度为：

式中K为常数，Q为源强，ρ为密度，L为源距C=0.06Cs137(铯)源能量越低利用上式可以绘制J

，

，L的关系图1)当L<Lo时（小源距的情况下）J1.5<J2.7密度小的J

小，密度大的J

大，这说明J

与密度成正比

2)当L=Lo时（零源距的情况下)J1.5=J2.7这说明J

与密度无关3)当L>Lo时（大源距的情况下)J1.5>J2.7密度大的J

小，密度小的J

大，这说明J

与密度成反比

测井使用大源距L＝50－60cmJ

与密度成反比密度测井-----康普顿效应三、贴壁式密度测井

测井方法-密度测井单源距贴壁式密度测井双源距井眼补偿密度测井源距L=50-60cmL=50-60cmL长＝35-45cmL短＝15-25cm所记录参数J

1.J

2.

a1.Nl,Ns长短源距计数率2.(

a)l，(

a)s长短源距视密度与

的关系成反比1.J

与

成反比2.

a与

成正比1.Nl与

成反比Ns与

成正比2.(

a)l，(

a)s与

成正比影响因素1扩孔2泥饼泥饼消除扩孔的影响双源距贴壁的目的消除扩孔和泥饼的影响注意几点:1.扩孔对

-

密度测井的影响

由于泥浆的密度比地层低得多，所以扩孔后，当记录点位于岩层中部时，探测范围内平均密度降低，而J

与ρ成反比，因此J

产生假异常。2.视密度的定义

在渗透层处，井壁存在泥饼，因为泥饼的密度一般低于岩层的密度，所以用密度测井仪在井中测量时，所测到的密度值要小于实际的地层密度值ρb，为了将所测到的密度与实际地层的密度相区别，我们把所测到的密度称为视密度，用ρa表示：ρmc为泥饼密度ρb为地层密度K为与泥饼厚度，源距等有关的参数3.双源距井眼补偿密度测井原理当泥饼不存在时：(ρa)l=

(ρa)s,

ρ=0，所以ρb=(ρa)l当泥饼存在时：(ρa)l

(ρa)s

ρ

0所以ρb=(ρa)l+

ρ解方程得到:短源距长源距四、岩性密度测井光电吸收系数为：

K为与入射伽马量子有关的系数，K近似与Er的三次方成反比；Z为原子序数。为了突出光电效应，定义光电吸收截面指数：同时定义光电吸收体积截面指数：对于多矿物来说：岩性密度测井同时测量光电吸收截面指数、光电吸收体积截面指数和体积密度岩性密度测井----康普顿效应+光电效应对泥质砂岩来说有：五、密度测井的应用1、确定孔隙度对于纯地层来说：Vsh=02、区分岩性，识别煤层煤的J

值大，GR小第三节中子测井一、中子与物质的作用（中子测井理论基础）

1.非弹性散射高能快中子与原子核碰撞属非弹性碰撞(或称为非弹性散射)。

非弹性散射截面：快中子与原子核发生非弹性碰撞的几率(称为非弹性散射截面

)；1)

的大小取决于：a中子能量b原子核的种类；2)

的不同会使散射

射线的强度不同。中子分类：

快中子能量>0.1Mev(105eV)速度快中能中子能量105eV~102ev速度中等慢中子能量<100ev速度慢超热中子0.1ev－100ev热中子0.025ev2、弹性散射中等能量快中子与原子核碰撞属弹性碰撞(或称为弹性散射)

1)弹性散射截面微观散射截面：一个中子与原子核发生弹性碰撞的几率称为微观散射截面，用

s表示；宏观散射截面：单位体积中全部的原子核微观散射截面之和称为宏观散射截面，用

s表示

s＝N

s为单位体积中的原子核数其中H的散射截面最大与原子核发生弹性碰撞原子核获得能量，此部分能量只能使原子核作热运动碰撞几次后，中子能量损失最后变为慢中子包括超热中子和热中子2、弹性散射2)碰撞前后的能量变化A能量损失与Φ角的关系

＝00时；E2＝E1；能量无损失

＝1800时； ；中子能量损失最大B能量损失与原子核质量的关系当A＝1时，即M=m，Φ=1800时，E2＝0，这说明经弹性碰撞后，中子的能量全部损失。这种情况仅在原子核为H(氢)时，因为m中子＝M氢。由此可见：氢原子对中子的减速能力最大,即是一种减速剂。E1=中子碰撞前的能量E2=中子碰撞后的能量3、热中子俘获(1)俘获截面

微观俘获截面：一个原子核俘获热中子的几率称为微观俘获截面用

a表示。

宏观俘获截面：单位体积中微俘获截面之和称为宏观俘获截面用

a表示。

a＝N

a为单位体积中的原子核数(2)热中子寿命从热中子产生到热中子被俘获所需要的时间称为热中子寿命

t热中子速度V＝2.2×105cm综上所述（中子作用）:原子核获得能量,放出非弹性散射

射线高能快中子快中子超热中子热中子热中子俘获

减速过程扩散过程(被俘获)放出俘获

射线 与H有关与Cl有关(35Cl是影响热中子扩散的主要核素)注1：ξ=lnE1-lnE2=ln(E1/E2)中子碰撞一次能量的自然对数减少的平均值二次

射线——也称俘获

射线吸收截面——也称俘获截面注2：中子活化：一个稳定的原子核，在中子的作用下变成新的放射性原子核的过程。中子源—将中子从原子核中释放出来的装置同位素中子源（连续中子源）加速器中子源（脉冲中子源）二、中子－

测井

2、引入含氢指数Hf1、中子-

测井与

-

测井比较方法

-

测井中子-

测井测量散射

射线强度俘获

射线强度单位脉冲/分脉冲/分源距L=50－60cmL=50－60cm记录点SR中点SR中点与岩性的关系J

与密度成反比Jn

与氢量成反比Jn

与Cl成正比分层点2/3幅值点1/2幅值点

为密度，X为氢原子个数，M为总原子量。例如：水的含氢指数H2O

＝1M＝2×1＋1×16＝18H＝2二个氢原子一个氧原子所以Hf(气)=2.25*

气=0.18Hf(油)=1.28*

油=1.09Hf(煤)=0.38(无烟煤)0.52(褐煤)0.60(烟煤)三、中子－中子测井1、中子－热中子测井

测量1)Jnn即为中子－热中子计数率采用大源距L＝50－60cm

Jnn与含H量成反比，与含Cl量成反比(原因是Cl的俘获截面大，俘获

的热中子多，使留下来的热中子数减小)实际：补偿中子测井CNL测量孔隙度称为视石灰岩孔隙度。视石灰岩孔隙度：CNL仪通常在已知孔隙度的纯石灰岩上进行刻度，进行此种方式刻度的仪器如果在纯石灰岩层段中进行测量便得到真孔隙度，但在非石灰岩层段上进行测量，测到的孔隙度与地层的真孔隙度不同，称为视石灰岩孔隙度。2)补偿中子测井CNL→中子孔隙度（单位%）R2R1S长源距探测器lgNl=-a1

+b+c短源距探测器lgNs=-a2

+b+cNl，Ns分别为长短源距计数率a1,a2分别为为长短源距等有关参数b为仪器常数c为Cl对测量结果的影响以上二式相减得：消除Cl的影响

岩石孔隙度2、中子－超热中子测井测量1)Jnn中子－超热中子，即为中子－超热中子计数率。采用大源距L＝50－60cmJnn与含H量成反比，与含Cl量无关(原因是Cl俘获热中子，不能俘获比热中子能量大的超热中子)2)贴壁中子SNP→

中子孔隙度(视石灰岩孔隙度)单位%。为了减小井孔的影响采用贴壁方式，SNP与岩石的孔隙度成正比。四、中子测井的应用1、确定岩石的孔隙度CNL

对于纯地层来说：

对