电磁场课件磁场力时变电磁场麦克斯韦方程组

电磁场课件磁场力时变电磁场麦克斯韦方程组第1页，课件共33页，创作于2023年2月构成方程基本方程表示：（磁通连续原理）（安培环路定律）恒定磁场的性质是有旋无源,电流是激发磁场的涡旋源。3.3恒定磁场的基本方程、分界面衔接条件分界面衔接条件：第2页，课件共33页，创作于2023年2月恒定磁场定解问题描述为：实际磁场问题变成了求解矢量磁位A的泊松方程的定解问题。由于引入一个矢量函数A

，使得3.4磁矢位A及其边值问题第3页，课件共33页，创作于2023年2月3.5.2磁位的边值问题归结为求解满足给定边值条件的拉普拉斯方程问题。无电流区域磁场的边值问题：第4页，课件共33页，创作于2023年2月3.8.1恒定磁场中的能量3.8磁场能量与力磁场来源于电流，磁场能量的存储过程，就是电流建立的过程。uKRL通电线圈中的磁能注意：电源提供能量为

0~t

内电源提供的能量

0~t

内电阻消耗的能量

0~t

内电源反抗做功转化为线圈的能量第5页，课件共33页，创作于2023年2月1.安培力公式3.8.3磁场力(MagneticFieldForce)2.虚位移法（虚功原理）电源提供的能量=磁场能量的增量+磁场力所做的功n个载流回路系统，当仅有一个广义坐标发生位移dg

，系统的功能守恒是即洛伦兹力公式第6页，课件共33页，创作于2023年2月1）

常电流系统(Ik=Const)电源不断提供能量，一半用于增加磁能，一半提供磁场力作功。广义力2）常磁链系统(Ψk=Const)磁链不变，表示没有感应电动势，电源不需要提供克服感应电动势的能量，即电源提供能量为零。广义力第7页，课件共33页，创作于2023年2月同轴线圈型电磁推进器导轨型电磁推进器借助电磁力推进抛体加速运动的技术电磁推进技术V>2km/sV～1km/s第8页，课件共33页，创作于2023年2月线圈型电磁推进模式加速力的计算直螺线管电磁推进的加速力系统磁能：加速力：第9页，课件共33页，创作于2023年2月3.法拉第观点（B管）

法拉第观点，磁通量管沿其轴向方向受到纵张力，垂直方向受到侧压力,其量值都等于（磁力密度）

N/m2磁通量管受力电磁铁作用于磁场中两种媒质分界面上的磁压力

注意：外力与磁力是作用力与反作用力关系电磁铁的起重力：

第10页，课件共33页，创作于2023年2月作业3-4-33-5-13-6-23-8-3矢量磁位：标量磁位：镜像法：电磁力：第11页，课件共33页，创作于2023年2月Time-VaryingElectromagneticField第四章时变电磁场电磁感应定律和全电流定律正弦电磁场序电磁辐射电磁场基本方程、分界面上的衔接条件动态位及其积分解坡印廷定理和坡印廷矢量第12页，课件共33页，创作于2023年2月4.0

序Introduction场量随时间变化的电磁场是时变电磁场，静电场、恒定电场、恒定磁场都是时变电磁场的特例。1865年英国科学家麦克斯韦将全部的电磁现象、实验事实和基本规律以统一的矢量微积分形式的麦克斯韦方程组高度概括。麦克斯韦方程组是研究宏观电磁场现象的理论基础。第13页，课件共33页，创作于2023年2月三种常见的电磁感应现象：共同点：当穿过一闭合导体回路的磁通量发生变化时，在导体回路中就会出现电流。4.1

电磁感应定律和全电流定律Kab

（1）（2）（3）第14页，课件共33页，创作于2023年2月1.法拉第电磁感应定律

—

2.法拉第电磁感应定律的数学形式3.楞次定律—

判断感应电流方向在导体回路中产生的感应电动势与穿过回路磁通量的变化率成正比。在闭合导体回路中，感应电流产生的磁通量，总是阻碍或反抗原有磁通量的变化。

4.1.1法拉第电磁感应定律（Faraday’sLaw）感应电流：第15页，课件共33页，创作于2023年2月1.回路不变，磁场随时间变化——感生电动势这是变压器的工作原理，故称为变压器电动势。感生电动势根据磁通变化的原因，感应电动势分为三类：磁通变化量：感应电动势的分类第16页，课件共33页，创作于2023年2月2.磁场不变，回路切割磁力线——动生电动势这是发电机的工作原理，故称为发电机电动势。vB

l第17页，课件共33页，创作于2023年2月3.磁场随时间变化，回路有相对运动实验表明：感应电动势大小与构成回路的材料性质无关（甚至可以是假想回路），当回路是导体时，才有感应电流产生。无导体回路时，存在感应电动势。理解电磁感应现象：感应电动势是比感应电流更为本质的物理量。对于给定的回路或导体，只要与回路铰链的磁通发生变化，就会产生感应电动势，进而形成感应电流（涡流）。第18页，课件共33页，创作于2023年2月4.1.2

感应电场—感生电动势产生的物理机制麦克斯韦假设，随时间变化的磁场在其周围空间激发一种电场，该电场对电荷有作用力(产生感应电流)，称之为感应电场。电磁感应定律：导体回路存在感应电动势ε，说明回路中有非保守电场Ei表明：感应电场的环量不等于零，感应电场是非保守场。它的场线是无头无尾的闭合曲线，感应电场又称为涡旋电场

。斯托克斯定理在静止媒质中，微分形式:第19页，课件共33页，创作于2023年2月A.感生电场的散度或通量定理由于感生电场是封闭曲线，通过任意封闭曲面的通量为零。B.感生电场的旋度或环量定理总结论：感生电场是无散源、有旋场；变化的磁场是感生电场的涡旋源。

静电场：由电荷产生，是保守力场；电力线起于正电荷，止于负电荷，不形成闭合曲线。感生电场：由变化的磁场激发，是非保守力场；电力线是闭合曲线，故又称为涡旋电场。

感生电场与静电场的比较：即：静电场是有源、无旋场。第20页，课件共33页，创作于2023年2月麦克斯韦在研究了安培环路定律应用于交流电路中出现的矛盾以后，提出了位移电流的概念，对上述问题作出了圆满的回答。

在稳恒电流条件下，安培环路定律为式中:I内是穿过以闭合回路l为边界的任意曲面S

的传导电流的代数和。变化的磁场激发电场(感生电场)，那么，变化的电场会不会激发磁场呢？第21页，课件共33页，创作于2023年2月矛盾？！产生矛盾的要害？传导电流在电容器内中断了。但是，电容器中有随时间变化的电场：

4.1.3

全电流定律在稳恒电流条件下，安培环路定律为矛盾的提出：对非稳恒电流，安培环路定律又如何？

第22页，课件共33页，创作于2023年2月随时间变化的电场等效于一种电流

—

位移电流，位移电流可在周围空间激发磁场。麦克斯韦假设—(1)位移电流密度(2)位移电流大小矛盾的解决：位移电流大小等于电通量对时间的变化率。第23页，课件共33页，创作于2023年2月这样，全电流就是连续的，安培环路定律是统一的。麦克斯韦指出：位移电流(电场的变化)与传导电流一样，也要在周围的空间激发磁场。在非稳恒电流情况下,安培环路定律的一般形式为位移电流全电流定律——安培环路定理的推广

传导电流传导电流与位移电流的总和，称为全电流，全电流是连续的。第24页，课件共33页，创作于2023年2月全电流定律不仅传导电流产生磁场，变化的电场也能产生磁场。微分形式积分形式变化的电场和变化的磁场，永远相互联系着，形成统一的电磁场。在此基础上，麦克斯韦预言电磁波的存在。第25页，课件共33页，创作于2023年2月电磁场总结电荷电流电场磁场运动激发激发变化变化★

随时间变化的磁场激发时变电场;★

随时间变化的电场激发时变磁场;在空间形成电磁场，以电磁波的形式传播。

第26页，课件共33页，创作于2023年2月全电流定律：表明传导电流和变化的电场都能产生磁场。麦克斯韦在归纳总结前人工作基础上，结合他极富创见的涡旋电场和位移电流的假说，建立了麦克斯韦方程组。电磁感应定律：表明变化的磁场都能产生电场。高斯定律：表明电荷以发散的方式产生电场。磁通连续性原理：表明磁力线总是无头无尾的闭合曲线。4.2

电磁场基本方程组·分界面上的衔接条件第27页，课件共33页，创作于2023年2月构成方程麦克斯韦第一、二方程是独立方程，后面两个方程可以从中推得。静态场和恒定场是时变场的两种特殊形式。有媒质存在时：电磁场基本方程组全面总结了电磁场的规律，利用这组方程加上辅助方程，及边界与初始条件，原则上可以解决各种宏观电磁场问题。第28页，课件共33页，创作于2023年2月麦克斯韦方程组的意义：(1)概括、总结了一切宏观电磁现象的规律。(2)预见了电磁波的存在。变化的磁场激发电场变化的电场激发磁场

电磁场这样交替激发，就可以离开场源而在空间作为一个整体传播开去，从而形成电磁波。iBEBE第29页，课件共33页，创作于2023年2月1.变化的磁场一定伴随有电场。2.磁感应线是无头无尾的。3.电荷总伴随有电场。在下列描述后,写出对应的方程序号:(2)(3)(4)麦克斯韦方程组的记忆方法：电场面积分电场线积分磁场面积分高斯定律电磁感应定律磁通连续性原理(2)(3)